格林公式及其应用
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第三节_格林公式及其应用
格林公式是一个重要的微积分计算工具,用于计算微分方程在给定边
界条件下的解。
它可以用来解决一类非常有用的问题,例如求解复杂的微
分方程组、积分变分形式的物理问题。
此外,格林公式还可以应用于计算
微分函数在任意区间上的有限性以及在一些特定情况下的无穷性。
格林公式的主要思想是,给定边界以及满足一些条件的控制变量,可
以将一个微分方程组的解表示为不同常量的线性组合。
因此,可以通过解
决有限个简单的常系数非齐次线性微分方程来求解更复杂的微分方程组。
其中,常系数非齐次线性微分对应的格林公式是:
y(t) = A*exp(αt) + B*exp(βt)
其中,A、B是常数,α、β是解的根。
这个公式可以用来求解不同
类型的微分方程,包括拉普拉斯方程、伯努利方程、线性齐次微分方程组等。
应用:
1、求解拉普拉斯方程
拉普拉斯方程是一类重要的常微分方程,它可以用来描述物理系统的
传播过程以及电、热等物理场的扩散等现象。
拉普拉斯方程的一般形式为:y"+αy'+βy=f(t)
这里,α、β是常数,f(t)是一个任意函数。
可以用格林公式来求
解这个方程的解:
y(t) = A*exp(αt) + B*exp(-αt) + [1/α]*∫exp(-αt)f(t)dt
其中,A、B是常数,α是解的根。
2、求解伯努利方程。
格林公式的应用
1.什么是格林公式?
格林公式是指由英国数学家格林提出的用来计算某一多项式在
某一点的近似值的公式,它是一个多项式的近似值计算公式。
格林公式是基于抛物线(parabola)近似曲线在一定范围内拟合某多项式,其实际应用中是以三次多项式来近似计算出某多项式在某一点的近
似值。
2.格林公式的应用
(1)求解曲线的稳定点:格林公式可用来计算曲线的稳定点,即一阶导数为0时的值。
(2)优化函数:格林公式可用于优化函数,如果给定函数的一阶和二阶导,可利用格林公式求得函数的极值点。
(3)数值积分:格林公式也用于数值积分,能够准确而快速地求得曲线的积分值。
(4)对称函数:格林公式可用于求解对称函数的极值点,比如圆形的半径等。
(5)曲线拟合:格林公式也可以用于曲线拟合来确定某一多项式在某一点的值,从而降低计算的复杂度。
- 1 -。
格林公式及其应用格林公式格林公式是向量分析中的一个重要定理,也被称为格林-斯托克斯定理。
它是由爱尔兰数学家乔治·格林在19世纪提出的,用于计算一个曲线或曲面上的环流和散度之间的关系。
格林公式的应用非常广泛,可以用来求解流体力学、电磁学和热力学等领域的问题。
下面将介绍格林公式的表达形式,以及它在常见问题中的具体应用。
1.格林公式的表达形式格林公式有两种常见的表达形式,一种是针对平面区域的格林公式,另一种是针对空间曲线的格林公式。
下面将分别介绍这两种格林公式的表达形式。
1.1平面区域的格林公式若D是一个紧致的平面区域,边界为C(C是一个简单、逐段光滑的曲线),向量函数F(x,y)=(P(x,y),Q(x,y))在区域D中具有二阶连续偏导数,则有如下格林公式:∬D(∂Q/∂x-∂P/∂y)dxdy=∮C(Pdx+Qdy)其中,∂P/∂y和∂Q/∂x分别表示P和Q对y和x的偏导数,dxdy表示在D中的面积元素,Pdx+Qdy表示沿着边界C的曲线元素。
1.2空间曲线的格林公式若S是一个有向光滑曲面,它的边界为C(C是一个简单、光滑的曲线),向量函数F(x,y,z)=(P(x,y,z),Q(x,y,z),R(x,y,z))在曲面S内具有连续偏导数,则有如下格林公式:∯S(∂R/∂y-Q)dydz+(∂P/∂z-R)dzdx+(∂Q/∂x-P)dxdy=∮C(Pdx+Qdy+Rdz)其中,∂P/∂z、∂Q/∂x和∂R/∂y分别表示P、Q和R对z、x和y的偏导数,dydz、dzdx和dxdy表示在S内的面积元素,Pdx+Qdy+Rdz表示沿着边界C的曲线元素。
2.格林公式的应用格林公式具有广泛的应用,在流体力学、电磁学、热力学等领域都能够找到它的身影。
下面将以几个例子来说明格林公式的具体应用。
2.1流体力学中的应用格林公式在流体力学中常常用于计算流体的环流和散度。
例如,可以利用格林公式来推导速度势函数和流函数之间的关系,进而求解流场中的速度分布。
格林公式及其应用格林公式是微积分中的一个重要工具,用于计算其中一区域内的面积和体积。
它是由德国数学家格林(Carl Friedrich Gauss)在19世纪初提出的,被广泛应用于物理、工程、经济等领域的计算中。
格林公式的一般形式如下:$$\oint_C (Pdx + Qdy) = \iint_D ( \frac{{\partialQ}}{{\partial x}} - \frac{{\partial P}}{{\partial y}} ) dA $$其中,$C$表示封闭曲线,$D$表示被封闭曲线围成的区域,$P$和$Q$是$D$内的函数,$\frac{{\partial P}}{{\partial y}}$表示$P$对$y$求偏导数,$\frac{{\partial Q}}{{\partial x}}$表示$Q$对$x$求偏导数,$dA$表示面积元素。
格林公式的应用有以下几个方面:1.计算曲线积分:格林公式将曲线积分转化为了面积积分,使得计算曲线积分更加简便。
通过计算封闭曲线上其中一函数和微分形式 $Pdx + Qdy$ 的积分,可以得到围成该区域的面积。
2.计算平面区域的面积:通过格林公式可以计算出封闭曲线围成的平面区域的面积。
将面积元素 $dA$ 替换为 $1$,$Pdx + Qdy$ 替换为$dx$,然后对曲线积分进行计算,即可得到该区域的面积。
3.计算体积:对于封闭曲线$C$,通过格林公式可以计算出围成该曲线的曲面的面积。
再通过计算该曲面旁切平面上函数的面积积分,就可以得到该曲面的体积。
4.计算电场:格林公式在物理学中应用广泛,特别是在电场计算中。
当电场满足一些条件时,可以通过格林公式计算出电场的其中一参数。
例如,在静电学中,可以通过格林公式计算电场的电势差,从而得到电场的分布。
5.计算流体的流量:格林公式在流体力学中也有重要应用。
通过格林公式,可以计算流体从一个闭合曲面流出的流量,从而得到流体的流速和流量。
03第三节格林公式及其应用格林公式是微积分中的一项重要定理,它在多元函数的积分计算以及微分方程的解法中都有广泛的应用。
本文将详细介绍格林公式的概念、表达式以及在实际问题中的应用。
格林公式是由英国数学家格林(George Green)于1828年首次提出的,它是高斯定理在平面上的推广形式。
格林公式用于计算一个平面区域内的一些向量场的闭合曲线积分与该场在该区域内的散度的面积积分之间的关系。
根据格林公式,对于一个平面区域D内的向量场F(x, y) =(P(x, y), Q(x, y)),其中P和Q是函数x和y的偏导数连续的函数,闭合曲线C是D的边界,那么有以下的等式成立:∮C(Pdx + Qdy) = ∬D((∂Q/∂x −∂P/∂y)dA)其中,∮表示沿C的积分,∬表示对D的积分,(Pdx + Qdy)表示场F的微分形式,dA表示平面上的面积元。
格林公式可以看作是微积分中的一个重要结论,在实际应用中有着广泛的应用。
以下将介绍两个格林公式的重要应用。
第一个应用是计算平面区域上面积的问题。
根据格林公式,如果一个平面区域D的边界C是一个简单闭合曲线,那么可以通过计算场F = (0, x)(其中x为函数)沿着C的曲线积分来求解该平面区域的面积。
这是因为根据格林公式,等式可以化简为∮C Qdy = ∬D (∂Q/∂x)dA。
由于场F的向量值为(0, x),所以Q = x,那么上述等式可以进一步化简为∮C xdy = ∬D (∂Q/∂x)dA。
由于场F的x分量为0,所以x的偏导数等于0,那么上述等式可以进一步化简为∮Cxdy = 0。
由于dy在曲线C上的积分等于0,所以有∮Cxdy = ∫Cxdy = ∫(xdy + 0dx) = ∫xdy,即通过计算∫xdy可以得到平面区域D的面积。
第二个应用是计算其中一区域内的散度。
根据格林公式,可以通过计算场F = (P, Q)的闭合曲线积分∮C(Pdx + Qdy)来求解场F在区域D内的散度。
第三节格林公式及其应用一、格林公式1.单连通区域。
设D 为单连通区域,若D 内 任一闭曲线所围的部分都属于D 。
称D 为单连 通区域(不含洞),否则称为复连通区域(含洞)。
规定平面D 的边界曲线L 的方向,当观测者沿L 行走时,D 内在他近处的那一部分总在他的左边,如右图图10-3-1定理1(格林公式) 设闭区域D 由分段光滑的曲线L 围成,函数),(y x P 和),(y x Q 在D上具有一阶连续偏导数,则有dxdy yPx Q D⎰⎰∂∂-∂∂)(=L Pdx Qdy +⎰。
L 为D 的取正向的边界曲线。
证 对既为X -型又为Y -型区域2L :)(2x y ϕ=∵yP∂∂连续, ⎰⎰∂∂D dxdy y P=dy y y x P dx x x b a ⎰⎰∂∂)()(21),(ϕϕ=dx x x P x x P ba})](,[)](,[{1121⎰-ϕϕ图10-3-21L :)(1x y ϕ= 又⎰⎰⎰+=21L L LPdx Pdx Pdx=dx x x P ba ⎰)](,[11ϕ+dx x x P ba⎰)](,[21ϕ=dx x x P x x P ba})](,[)](,[{2111⎰-ϕϕ∴⎰⎰⎰=∂∂-L D Pdx dxdy y P对于Y -型区域,同理可证 ⎰⎰∂∂D dxdy y Q=⎰L Qdx ∴原式成立对于一般情况,可引进辅助线分成有限个符合上述条件区域,在4321,,,D D D D 上应用格林公式相加,由于沿辅助线积分是相互抵消,即可得证。
几何应用: 在格林公式中,取x Q y P =-=,,⎰⎰Ddxdy 2=⎰-Lydx xdy∴21=A ⎰-Lydx xdy说明:(1)格林公式对光滑曲线围成的闭区域均成立图10-3-3(2)记法⎰-Lydx xdy =⎰⎰∂∂-∂∂Ddxdy yx (3)在一定条件下用二重积分计算曲线积分,在另外条件下用曲线积分计算二重积分。
(4)几何应用。
例1 计算⎰++-Cdy y x dx x y )3()( L :9)4()1(22=-+-y x解 原式=⎰⎰=-Ddxdy π18)13(,3=∂∂x Q ,1=∂∂yP例2 计算星形线⎩⎨⎧==ta y ta x 33sin cos 围成图形面积)20(π≤≤t 解 ⎰⎰⋅+⋅=-=π202223)sin cos 3sin cos sin 3cos (2121dt t t a t a t t a t a ydx xdy A L =832a π二、平面上曲线积分与路径无关的条件定理2 设区域G 是一个单连通区域,函数),(),,(y x Q y x P 在G 内具有一阶连续偏导数,则曲线积分⎰+LQdy Pdx 在G 内与路径无关(或沿G 内任意闭曲线的曲线积分为零)的充要条件是xQ y P ∂∂=∂∂在G 内恒成立。
例1 ⎰-++Ldy y x dx y x )()( 1L :从)1,1(到)3,2(的折线 ;2L:从)1,1(到)3,2(的直线 解⎰+1L Qdy Pdx =25)1()2(2131=++-⎰⎰dx x dy y 3 2L :)2(23-+=x y ,即 12-=x y⎰-++2)()(L dy y x dx y x =25)]1(2)12[(21=-+-+⎰dx x x x 图10-3-4定理 3 设),(y x P ,),(y x Q 在单连通区域D 内有连续的一阶偏导数,则以下四个条件相互等价(1)内任一闭曲线C ,⎰+CQdy Pdx =0。
(2)对内任一曲线L ,⎰+LQdy Pdx 与路径无关oyx(2,3)(1,1)L2L1(3)在D 内存在某一函数),(y x μ使Qdy Pdx y x d +=),(μ在D 内成立。
(4)xQy P ∂∂-∂∂,在D 内处处成立。
证明 (1)⇒(2) 在D 内任取两点B A ,,及连接B A ,的任意两条曲线⋂AEB ,⋂AGB ∴⋂⋂+=BGA AGB C 为D 内一闭曲线 由(1)知⎰+CQdy Pdx ,即⎰⋂+AGBQdy Pdx +⎰⋂+BEAQdy Pdx =0 ∴⎰⋂+AGBQdy Pdx =⎰⋂+BEA Qdy Pdx图10-3-5(2)⇒(3)若⎰+LQdy Pdx 在D 内与路径无关。
当起点固定在(0,yx )点,终点为),(y x 后,则⎰+),(),(00y x y x Qdy Pdx 是y x ,的函数,记为),(y x u 。
下证 ),(y x u =⎰+),(),(00y x y x Qdy Pdx 的全微分为),(y x du =Qdy Pdx +。
∵),(y x P ,),(y x Q 连续,只需证),(y x P xu=∂∂,),(y x Q yu=∂∂, 由定义=∂∂x u 0()(,)lim x u x x u x y x ∆→+∆-∆=∆+),(y x x u ⎰∆++),(),(00y x x y x Qdy Pdx =),(y x u +⎰∆++),(),(y x x y x Qdy Pdx 图10-3-6=),(y x u +⎰∆+xx xPdx∴-∆+),(y x x u ),(y x u =⎰∆+xx xPdx =x P ∆,),(y x x P P ∆+=θ )10(≤≤θ即),(y x P x u =∂∂, 同理),(y x Q yu=∂∂。
(3)⇒(4)若),(y x du =Qdy Pdx +,可证y P ∂∂=x Q ∂∂,=P x P ∂∂,=Q yQ∂∂y x P y P ∂∂∂=∂∂,x y Q x Q ∂∂∂=∂∂, 由Q P ,具有连续的一阶偏导数=∂∂∂y x u 2xy u∂∂∂2 oyxE B AGx ∆),(000y x M oyxM(x,y)N(x+,y)故y P ∂∂=xQ ∂∂ (4)⇒(1)设C 为D 内任一闭曲线,D 为C 所围成的区域。
⎰+CQdy Pdx =dxdy yPx Q D⎰⎰∂∂-∂∂)(=0。
例2 曲线积分⎰-++=Lx ydy y xe dx x eI )2()(, L 为过)0,0(,)1,0(和)2,1(点的圆弧。
解 令x e P y+=,y xe Q y2-=,则y e xQ=∂∂,y e yP=∂∂ ∴I 与路径无关。
取积分路径为AB OA +。
=I ⎰+OAQdy Pdx +⎰+ABQdy Pdx图10-3-7=⎰⎰-++21)2()1(dy y e dx x y =272-e例3 计算⎰+-Cy x ydxxdy 22, (1)c 为以)0,0(为心的任何圆周。
(2)c 为以任何不含原点的闭曲线。
解 (1)令22y x y P +-=,22yx xQ +=, 22222)(y x x y y P +-=∂∂,22222)(y x x y x Q +-=∂∂, 图10-3-8∴在除去)0,0(处的所有点处有y P ∂∂=xQ∂∂,作以0为圆心,r 为半径作足够小的圆使小圆含在C 内,∴⎰⎰++rC CQdy Pdx =0,即=+⎰CQdy Pdx θθπd rr x r ⎰+202222sin cos =π2≠0 (2)∵y P ∂∂=xQ ∂∂ ∴=+⎰C Qdy Pdx 0三、二元函数的全微分求积oyxBAoyx),(00y x ),(y x oyx∵⎰+CQdy Pdx 与路径无关,则Qdy Pdx +为某一函数的全微分为),(y x u =⎰+),(),(00y x y x Qdy Pdx =⎰+x x Qdy Pdx 0+⎰+yy Qdy Pdx 0注:),(y x u 有无穷多个。
图10-3-9例4 验证:ydy x dx y x cos )sin 2(++是某一函数的全微分,并求出一个原函数。
解 令y x P sin 2+=,y x Q cos =y x Q cos =∂∂,y yPcos =∂∂ ∴ 原式在全平面上为某一函数的全微分,取)0,0(),(00=y x ,⎰+=),()0,0(),(y x Qdy Pdx y x u =⎰⎰+xyydy x xdx 0cos 2=y x x sin 2+例5 计算⎰-+-Cxxdy m e y dy my ey )3()(23, c 为从E 到F 再到G ,⋂FG 是半圆弧解 令my e y P x -=3, m e y Q x -=23m e y y P x -=∂∂23,x e y yQ 23=∂∂,图10-3-11添加直线GE ,则,原式+⎰+GEQdy pdx =⎰⎰-Dmdxdy=])22(211221[2π⋅+⋅⋅-m =)41(π+-m∴ 原式=m )41(π+-⎰-310dx =)41(π+-m例6 设)(x f 在),(+∞-∞上连续可导,求dy y x f y y xdx yy x f y L L ⎰⎰++)],([),(1222,其中为从点)32,3(A 到)2,1(B 的直线段。
解 令y y x f y P ),(12+=, ]1),([22-=y x f y yx Qo yxF(2,1)E(1,0)G (3,0)oyxBA CQ Pm x y∂∂-=∂∂图10-3-12222),(1)],(),(2[y y x f y y y x f xy y x yf y P --'+=∂∂=2321),(),(yy x f xy y x f y -+ =∂∂x Q ='+-)],([]1),([13222y x f y y x y x f y y 2321),(),(yy x f xy y x f y -+xQy P ∂∂=∂∂,故原积分与路径无关,添CB AC +构成闭路,∴ 原式+0=+⎰⎰AC BC ∴ 原式=⎰⎰+ACCB=dx x f dy y f y y )]32(941[23]1)([11322322++-⎰⎰dy y y f dx x f ⎰⎰-++=132322]1)([)]32(3223[ u x =3241)()(2323223223213-=+++⎰⎰y dy y f du u f x练习1.证明:若)(u f 为连续函数,而C 为无重点的按段光滑的闭曲线,则0)()(22=++⎰ydy xdx y x f c。
2.确定的n 值,使在不经过直线0=y 的区域上,dy y y x x dx y y x x I c nc n ⎰⎰+-+=222222)()(与路径无关,并求当C 为从点)1,1(到点)2,0(B 的路径时I 的值。
3.设),(y x f ,),(y x g 为L 上的连续函数,证明ds g f gdy fdx LL⎰⎰+≤+22小结:1. 格林公式及应用,积分与路径无关的四个等价命题,全微分求积。