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等离激元小结

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（完整word版）表面等离激元

（完整word版）表面等离激元

（完整word版）表⾯等离激元表⾯等离⼦体共振波长1.共振波长的基本求解思路表⾯等离激元(SP)是指在⾦属和电介质界⾯处电磁波与⾦属中的⾃由电⼦藕合产⽣的振动效应。

它以振动电磁波的形式沿⾦属和电介质的界⾯传播，并且在垂直离开界⾯的⽅向，其振幅呈现指数衰减。

表⾯等离激元的频率与波⽮可以通过⾊散关系联系起来。

其垂⾄于⾦属和电解介质界⾯⽅向电磁场可表达为:式中表⽰离开界⾯的垂直距离，当时取+，时取⼀。

式中为虚数，引起电场的指数衰减。

波⽮平⾏于⽅向，，其中为表⾯等离⼦体的共振波长。

由表达式可见，当时，电磁场完全消失，并在时为最⼤值。

函数，以及电介质的介电常数来求解表⾯等离激元的的⾊散关系，由公式: ，可得到等离激元⾊散关系式为: ，如果假设和都为实数，且，则可获得⼀个较为复杂的⾊散关系式其中， (从实部可以计算SPPs 的波长'2/x SPP K λπ=，SPPs 的传播距离SPP δ主要决定于虚部''2SPP SPPs k δ=2. ⾦属表⾯等离体⼦频率的求解当波⽮较⼤或者时，的值趋向于21P SP ωωε=+ 对于⾃由电⼦⽓，，是⾦属体电⼦密度，是电⼦有效质量，是电⼦电荷。

因此，随增⼤⽽减⼩。

(1)具有理想平⾯的半⽆限⾦属全空间内电势分布满⾜拉普拉斯⽅程：由于在⽅向上介质和⾦属都是均匀的，所以可令解的形式为得拉普拉斯⽅程的解由以及边界条件：可以得到介质与⾦属相对电容率之间的关系：,假设介质的相对电容率为与频率⽆关的常数，由⾦属相对电容率的表⽰式可知因此⾦属表⾯等离体⼦频率为当介质为真空时，得到⾦属表⾯等离体⼦频率为(2)⾦属中存在着⼤量的价电⼦，它们可以在⾦属中⾃由地运动．由于价电⼦的⾃由移动性及电⼦间存在着库仑相互作⽤，所以在⾦属内部微观尺度上必然存在着电⼦密度的起伏．由于库仑作⽤的长程性，导致电⼦系统既存在集体激发(即等离体⼦振荡)，也存在个别激发(即准电⼦)．⽽在⼩波⽮近似下只存在集体激发，故可以将电⼦密度的傅⾥叶分量作为集体坐标来描述这种关联，在k ⼀0的极限下，有式中为单位体积内的电⼦数．由此⽅程可以得到⾦属内等离体⼦振荡频率从以上讨论及推导可以看出，⾦属等离体⼦振荡实际上是在库仑作⽤参与下的⾼粒⼦数密度系统中电⼦的集体运动，等离体⼦就是电⼦集体振荡的能量量⼦．由于库仑势场是纵场，因此等离体⼦是纵振动的量⼦．以上所讨论的情况没有考虑到⾦属边界的影响，即认为⾦属是⽆限⼤的，计算得到的频率为块状⾦属中的体相等离体⼦频率．3.⾦属介电常数的求解(1)另外，根据Drude ⾃由电⼦⽓模型，理想⾦属的介电⽅程可写为: 22()1p i ωεωωτω=-- ,p ω是等离⼦体振荡频率,,τ是散射速率描述电⼦运动遭遇散射⽽引起的损耗， 161311.210/, 1.4510p rad s s ωτ-=?=?对于银,。

表面等离极化激元(SPP)基本原理

表面等离极化激元(SPP)基本原理

c.双波模型[H.T.Liu and lanne,”Microscopic theory of the extraordinary optical transmission”Nature(London)452,728,2008]
现在讨论w>wp的情况。 当w很大时， wτ>>1，金属的介电函数可以忽略虚 部只考虑实部，可以近似为：
(
)
1
2 p
2
2 p2 K 2c2
当w>wp，则允许电磁波以群速度 vg=dw/dK<c在金属中传播。当w=wp时， epsilon(w)=0,它所对应的激发必然是电子的 集体纵振动。因为D=0，可以知道电场在wp 是一个纯粹的退极化场E=-P/epsilon0.其运 动状态可以想象为：离子是一块固定的正电
T (64 2 )( a )4 27
可以看出，一个明显的特征是，透射谱中出现了一系 列的峰、谷结构。除了 位于紫外（λ = 326nm，对应于体plasmon 频率）的 透射峰以外，在长波长的范 围内还有两组突出的透射极大（1000nm、1370nm） 和透射极小（900nm、1270nm）。尤其让人感到惊 奇的是，后一个透射峰位于1370nm；此波长约为小 孔直径的10倍。而且，其透射效率为4.4%；如果对 小孔的占空比（2.2%）进行归一化，则相对透射率 将达到2。这意味着，将有两倍于直接入射到小孔上 的光能够被透射；或者说，有一部分光即使没有入射 到小孔上也能被透射。而根据Bethe 的理论，这样大 的小孔，其透射效率充其量也不过3.4e−3。据此可知， 小孔阵列能够产生近600 倍的透射增强。
此外，他们还测试了透射谱对一些参数（如周期、孔径、膜厚及金属材料等） 的依赖关系，并发现了一些共同的特征。如:透射峰的位置决定于周期，而 与孔径、膜厚及金属的种类无关；透射峰的宽度决定于孔径与膜厚的比，孔径 越大、膜厚越小，则峰越宽；而且，透射峰的高度依赖于膜厚，膜越厚，则峰 越低。另外，至关重要的一点是，薄膜必须为金属膜；如果是非金属材料，则 无透射增强效应。

局域表面等离激元

局域表面等离激元

局域表⾯等离激元局域表⾯等离激元2016年6⽉11⽇　来源：中国物理学会期刊⽹1 引⾔把光场的能量集中到⼀个很⼩的区域可以显著地增强光和物质的相互作⽤，在这种条件下，我们可以很容易观测到物质的⼀些⾮线性光学效应，强光还可以诱导物质的物理化学变化。

在使⽤凸透镜等光学元件(见图1(a))聚焦光场时，不可避免会遇到⼀个瓶颈，那就是光的衍射极限。

图1(b)给出了透镜汇聚平⾏光后由于衍射产⽣的艾⾥斑的能量分布，光场的能量被聚焦在⼀个与波长尺度相当的空间中，衍射极限限制了光场的聚焦区域的⼤⼩，同时也限制了光学显微技术的精度。

如果把光场的能量聚焦到⼀个远⼩于波长的尺度，不仅可以产⽣强场，⽽且可以⼤⼤促进光学显微技术的发展。

但是如何进⼀步聚焦光场呢？局域表⾯等离激元提供了⼀个解决办法(见图1(c)—(e))，具有局域表⾯等离激元特性的⾦属纳⽶颗粒可以把光场聚焦或局域到远⼩于波长的纳⽶尺度空间内。

图1 (a)透镜聚焦平⾏光的⽰意图；(b)600 nm 的光经过凸透镜聚焦产⽣的艾⾥斑的能量分布，透镜直径和焦距都为2 cm；(c)贵⾦属纳⽶颗粒⽰意图；(d)直径30 nm、长度60 nm 的⾦纳⽶棒在其纵向共振波长(560 nm)处局域光场的能量分布，颜⾊条下⾯的数字表⽰对数坐标下的相对电场场强数值(局域电场场强相对于激发光场强的⽐值)；(e)为(d)中虚线框的放⼤图表⾯等离激元起源于⾦属(或⾼掺杂半导体)纳⽶结构中类⾃由电⼦在外电磁场激发下，电⼦运动与电磁场互相激励产⽣的共谐振荡。

类似于声⼦是晶体中原⼦集体振荡运动的量⼦化描述，表⾯等离激元(或称为电浆⼦)是电⼦及电磁场的共谐振荡量⼦化后的准粒⼦。

表⾯等离激元携带有相应的准动量和能量。

在⾦属薄膜和介质的界⾯处，表⾯等离激元可以沿着界⾯传播(见图2(a))，传播的距离决定于材料本⾝由于电⼦共谐振荡⽽产⽣的欧姆损耗。

这类表⾯等离激元被称为传导表⾯等离激元，其具体描述可以参见童廉明与徐红星研究员发表在2012 年第9 期《物理》上的专题⽂章。

石墨烯表面等离激元特性研究

石墨烯表面等离激元特性研究

学位论文作者签名： 签字日期： 年 月 日
导师签名： 签字日期： 年 月 日
学位论文作者毕业去向： 工作单位： 通讯地址：
电 邮
话： 编：
万方数据
目 录
摘 要 ........................................................................................................................ 1 ABSTRACT ............................................................................................................ 3 第一章 引言 ......................................................................................................... 5
第三章
石墨烯表面等离激元特性研究 ................................................ 39
3.1 FDTD 研究方法及仿真软件介绍 .................................................................... 39 3.1.1 FDTD 研究方法........................................................................................ 39 3.1.2 FDTD Solutions 仿真软件简介............................................................ 40 3.2 石墨烯表面等离激元的产生 ........................................................................... 40 3.2.1 石墨烯的介质特性.................................................................................... 40 3.2.2 多层石墨烯表面等离激元的 Kretschmann 模型仿真和分析............... 44 3.2.3 单层石墨烯的表面等离激元研究........................................................... 51 3.2.2.1 自由空间内的单层石墨烯的表面等离激元 .................................... 51 3.2.2.2 基底上的单层石墨烯的表面等离激元 ............................................ 55 3.2.2.3 自由空间内的单层石墨烯条带阵列的表面等离激元 .................... 60 3.2.2.4 基底上的单层石墨烯条带阵列的表面等离激元 ............................ 62 本章小结 .................................................................................................................. 64

第四章_等离激元

第四章_等离激元

Ek Ck Ck
k ,
3 电子集体振荡的经典理论
对电子密度的傅里叶分量 q e
j iqr j
求导：
q i q v j e
j

iq r j
v j rj 是第j个电子的速度。
再对时间求导：

q {(q v j ) iq v j }e
假如略去q' q项，只保留 ' q的项，那么可得线性化 q 方程：
4e 2 2 iq r j q (q v j ) e m j 或
2 q P q (q v j ) 2 e j iq r j
当q 0时，可求得 q的简谐振动方程：
kq
密度起伏算符 q Ck qCk 是总动量为 q 的所有 k
电子-空穴对运动的简单叠加。
我们只要能解出电子-空穴对的运动方程，则电子体系的元激发谱就求得了
v * 首先我们考虑电子-空穴对之间不存在相互作用： (q) 0
H Ek CkCk H 0
k
代表独立电子系统。那么
N
H 是均匀分布正电荷背景 的贡献， 包括正电荷背景的自作 用能以及它与电子的互 作用能。
设有N个共有化电子，并取单位样品体积V=1，有：
e2 v(q)eiqr , r q 那么：
N
4e 2 v(q ) 2 q
2 i2 1 iq( r r ) H ' v(q)e i j H 2 q i, j i 1 2m
相对于这个“真空”的个别激发是从费米球内k态上拿出一个电子放到球外
k+q空态上去，于是在金属的“真空”上产生了一个k+q电子和一个k空穴。

等离激元 欧姆损耗 热效应

等离激元 欧姆损耗 热效应

等离激元欧姆损耗热效应
等离激元、欧姆损耗和热效应，这些词汇在物理学和工程学领域具有深远的意义。

但在日常生活和大众媒体中，它们往往被忽视或误解。

本文将为您深入解读这三个概念，以期帮助读者更好地理解这一领域。

一、等离激元
等离激元是一种特殊的电磁波，存在于金属表面的自由电子与光子的相互作用中。

在特定条件下，金属表面的自由电子可以形成一种波状结构，这种结构被称为等离激元。

等离激元具有很高的局域性和传播性，在光子器件、表面增强光谱和太阳能利用等领域具有广泛的应用前景。

二、欧姆损耗
欧姆损耗是指在电流通过导体时，由于电阻的作用而产生的能量损失。

在电导过程中，电子与导体内的原子或分子的相互作用会产生热量，这就是欧姆损耗。

欧姆损耗不仅会导致能量的损失，还会对导体的性能产生影响，如降低导体的导电能力和可靠性。

因此，减少欧姆损耗是材料科学和工程技术领域的重要研究方向。

三、热效应
热效应是指物质在发生物理或化学变化时释放或吸收的热量。

在电子设备中，电流通过导体时会产生热量，这种热量会导致设备温度升高，影响设备的性能和寿命。

因此，热效应是电子设备设计和优化
中必须考虑的因素。

为了解决热效应问题，人们采用了各种散热技术和材料，如散热片、散热风扇和热管等。

总之，等离激元、欧姆损耗和热效应是物理学和工程学领域的核心概念。

它们在光子器件、表面增强光谱和太阳能利用等领域具有广泛的应用前景，同时也涉及到电子设备的性能和可靠性。

通过深入了解这些概念，我们可以更好地理解相关领域的发展和应用，为未来的科技发展做出贡献。

反射式电子能量损失谱(REELS)和弹性电子散射谱(EPES)


• Plasmon峰:TiO2
– 13.8eV, 21.5eV, 43.5eV, 20eV(Ti)
TiO2 纳米粉 TiO2薄膜/Si Ti薄膜/Si
1004.7
复杂化合物SrTiO3晶体表面的ELS谱
100k 80k 60k
I (cps)
BE (eV)
Sr4p 14.4 bul Plas 10.9 suf plas 2(1)
等离激元激发单电子激发声子及表面振动连续x射线激发等?非弹性碰撞自由程电子的非弹性散射?电子能量损失谱els单电子和等离子激元单电子和等离子激元发?能量守恒能量守恒?能级跃迁能级跃迁leels测量表面分子振动和声子谱?散射角?矢量kq?反射电子能量损失谱reels250xi中电子散射角180?即为reels?透射电子能量损失谱测量表面电子能态或元激reels?reels应用
– 条件：E＝1keV，散射角θ＝π
EPES
ELS
由于金刚石结构为sp3杂化的σ键， ELS中没有π电子的跃迁。
金刚石表面REELS谱，E＝1keV
REELS谱
• 金刚石表面REELS谱
金刚石表面REELS谱，E＝1keV
REELS谱
• Ar刻蚀金刚石表面REELS谱
表面损伤变化
金刚石表面Ar离子刻蚀前后REELS谱对比，E＝1keV
氧化物的ELS谱：SiO2/Si
Ek=1004.7eV FWHM=0.50eV ωp
60k
ωs O2p
ω'p
ω''p etched-1nm/Si etched-3nm/Si
I (cps)
40k
E2
ωs
ωp
SiO2(1nm)/Si SiO2(3nm)/Si

第四章等离激元


in in Vm ( ) Bm,n ( )Qn ( ) n
把上面第二个式子带入到第二个式子，得到
[
n
mn
in ex M m,n ' ()Bn ' n ]Qn () Qm ()， n'
（I）
ex 其中定义，Qm () M m,n ()Vnex () n
第一节
等离激元和准电子
电子－电子相互作用（多体系统）金属中的电子 电子气模型 金属→均匀正电荷背景＋电子（jellium模型）
pi2 1 e2 H H 8 0 i j ri rj i 2m
H+:正电背景的作用(库仑作用) 经典图象：电子气整体相对与正电荷背景作一运动，相对 位移位为x,→电场:E
较容易激发！
在以上求解过程中我们 略去了q' q的项 4e 2 q q' ' m q '2 q ' q q ' q '( q ' q )
无规相近似（Radom Phase Approximation,RPA) 其理由如下：
q e
p
min kq
qc
2kF
q
q qc
qc ~ kc
：等离振荡为衰减波，只有个别激发 尺度上相当
屏蔽作用、集体振荡、电子－空穴对激发都与电子可以自由 移动的特性或说电子气的密度涨落有关，是电子相互作用的 不同表现－>一元化的研究途径 (d).介电函数
e (r , t )
(测试电荷) e ( r , t ) i ( r , t ) (感应电荷) i ( r , t )
v i

登革病毒初次感染患者循环登革病毒NS1抗原和抗体的动力学分析以及非标记技术对NS1单克隆抗体亲和力的测定

登革病毒初次感染患者循环登革病毒NS1抗原和抗体的动力学分析以及非标记技术对NS1单克隆抗体亲和力的测定登革热是一种由登革病毒(DengueVirus，DENV)引起的虫媒传染病，通过蚊子（以埃及伊蚊和白纹伊蚊为主）的叮咬在人群中传播。

人类感染DENV后将产生从轻到重的很大范围的临床症候群。

尽管绝大多登革热患者显示为一种类似流感样的自限性疾病，如登革热(DengueFever，DF)，然而患者的病情有可能发展到重症登革热，如登革出血热(DengueHemorrhageFever,DHF)或登革休克综合征(DengueShockSyndrome，DSS)。

在未能得到及时、有效治疗的情况下，重症登革热将对患者的生命造成巨大的威胁。

目前，登革热被认为是世界上最为关注的公共卫生问题，其原因主要在于该病的发病率高，流行范围广，并且缺乏行之有效的防治方法。

近50年来，尽管全世界在登革热的防治方面做了很多的努力，但是登革热的发病率还是呈现出急剧上升的趋势，给流行国家的卫生防控体系以及患者的家庭带来了沉重的经济负担。

DENV属于黄病毒科，黄病毒属，是一种有包膜的单股正链的RNA病毒，基因组大约11kb 长，包含一个开放性的阅读框，编码3个结构蛋白和7个非结构蛋白。

三种结构蛋白分别是衣壳蛋白(capsidprotein，C)，膜蛋白(membraneprotein，M)和包膜蛋白(envelopeprotein，E)。

7种非结构蛋白依次为NS1-NS2a-NS2b-NS3-NS4a-NS4b-NS5。

根据不同的E蛋白基因序列，DENV可被划分为四种血清型，DENV-1～4。

各种DENV的血清型之间存在60-70％的同源序列。

DENV的初次感染可以产生针对感染血清型的终生免疫保护反应，但对其它三型DENV仅有短暂而微弱的交叉免疫保护作用。

当二次感染的血清型不同于初次感染的血清型时，患者体内存在的非中和交叉反应性抗体或亚中和浓度的中和抗体可促进DENV进入Fc受体容受细胞，增加病毒的复制，容易导致严重的DHF/DSS的发生。

等离子激元共振讲义

表面等离激元共振法测液体折射率实验实验目的：1、了解全反射中倏逝波的概念2、观察表面等离激元共振现象，研究其共振角随折射率的变化3、进一步熟悉和了解分光计的调节和使用4、了解和掌握共振角测量的方法，以及计算折射率的原理和方法实验简介：早在1902年Wood就在光学实验中首次发现了表面等离激元共振（Surface Plasmon Resonance,SPR）现象，1941年Fano根据金属和空气界面上电磁波的激发解释了这一SPR现象，随后就提出了体积等离子体子（激元）的概念，认为这是金属中体积电子密度的一种纵向波动。

Ritchie注意到当高能电子通过金属薄片时，不仅在体积等离子体子频率处有能量损失峰，在更低频率处也有能量损失峰，并认为这与金属薄膜的界面有关。

1959年Powell和Swan通过实验验证了Ritchie理论。

1960年Stern和Farrell研究了此种模式产生共振的条件并首次提出了表面等离子体子（SP）的概念。

1971年Kretschmann为SPR传感器结构技术奠定了基础,1983年Liedburg将SPR用于IgG与其抗原的反应测定，1987年Knoll等人开始了SPR成像的研究，1990年Biocare AB公司开发出首台商品化SPR仪器。

表面等离激元共振技术终于在20世纪90年代成功发展起来，成为应用SPR原理检测生物传感芯片上配位体与分析物作用的一种新技术。

表面等离激元共振是一种能够适合探测金属表面的分子相互作用的量子光电现象。

理论上，一个表面全内部反射的光诱发从表面延伸的倏逝波，平行于正常的波。

这个倏逝场是由于光的波性质和强度随着表面距离增加而呈指数递增。

在波导/金属表面相交处，从波导延伸的倏逝场能够以具体的入射角耦合到电磁表面波，这个角称为表面等离激元共振（SPR）角。

在这个角，光能量能够转换到传导金属膜片，因为共振频率是一样的，因此创建了一个表面等离激元。

因为能量被吸收了，光的反射强度显示了在表面等离激元共振（SPR）发生的角的地方下降。

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k/n2
SPP resonances (peaks):
k// kspp
spp
d m2 n2
m i m i
* 多层结构SPP
Insulator
3 z
metal
t
2 x
Insulator
1
s k0
d
2 d
m
tanh2
t
2
a k0
d
2 d
m
/
tanh2
t
2
* 伪表面等离激元
k0
1
a2 d2
tan2
k0h
d
d 2 a
cot k0h
Ex Ez
1
n2 ssp
z
a
d
x
h
PEC
第三章 局域表面等离激元
复介电常数：
m ()
r
i 0
* 边界条件：
E2t E1t
H2t H1t 0
B2n B1n D2n D1n 0
* 金属内的元激发& Drude模型：
Bulk plasmon
p
ne2
m 0
surface plasmon
sp p / 1 d
Drude model
m
2 p
(
i
)
* Drude模型的推导：
16. 小 结
课程主要内容： 第一章 从介质到金属
1. 绪论 2. Maxwell方程 3. 时谐电磁波在介质中的传播 4. 金属的介电和光学特性
* 金属内时谐场满足的复数形式的Maxwell方程：
r D 0,
r E
r B
r B 0,
r H
rt D
t
r
r r r rr
D 0mE, B 0H, (E, H eit ).
9. 局域等离激元共振 A 10. 局域等离激元共振 B
* 球形纳米颗粒的LSP共振&与SPP异同：
ur p
40 d a3
m d m 2 d
ur E
4 a3 m d m 2 d
LSP共振条件：
m 2d 0
m p2 / 2
R p / 2d
* 亚波长粒子的散射、吸收及消光截面：
r ur r
mv eE ma
•r•
x
r• x
e
ur E
m
r x
e/m
ur E
2 i
ur ur ur ur r
D
0
E
ur
P
0
E
ne
x
0m E
Drude model
m
1
2 p
( i
)
第二章 表面等离极化激元
5. 金属表面等离激元 6. 表面等离激元的激发 7. 多层结构的表面等离激元 8. 伪表面等离激元
* 单界面SPP概念、特征及激发方式：
kspp
c
md . m d
kspp i , vp / , L 1 /
k12 2 k02 d ,
d
1 k1
k22 2 k02 m ,
m
1 k2
* 棱镜耦合共振条件：
k// k0 p sin kspp
* 光栅耦合共振条件：
d
k0 d sin Gm kspp
ur
ur
p 0d E
E p
散射截面：
sc
Psc / Iin
k4
6
2.
吸收截面： ab Pab / Iin k Im( ).
消光截面：
ex sc ab
第四章 超构表面的光学性质
11. 亚波长小孔的光学性质 12. 异常光学透射效应 13. 微结构金属表面的光学性质
* 亚波长矩形小孔的截止波长&截止共振：
c 2(a 2 )
d
(1
2
b
)
c 2ay
* 二维小孔阵列的增强透射效应：
Rayleigh anomaly + SPP resonance!
* 增强透射机制： ur
k// k0 1 sin Gmn
ur G mn
2 m
r ex
2 n
r ey
d
d
Rayleigh anomaly (dips):