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阶跃响应冲激响应和卷积积分

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第二章 连续系统的时域分析

第二章 连续系统的时域分析
c2 du 2 (t ) u1 (t ) − u 2 (t ) = R2 dt
du (t ) 整理方程组得：d 2u2 (t ) + 7 2 + 6u2 (t ) = 6e(t ) dt 2 dt 特征方程：a2+7a+6=0 特征根：a=-1, a=-6 齐次解：rh(t) = A1e-t +A2e-6t
5
第二章 连续系统的时域分析
② 选定特解后，将它代入到原微分方程，即得到一个由 yh(t)及其各阶导数以及激励共同组成的一个非齐次微 分方程，依据此方程求出待定系数，然后可确定方程 的特解。
3. 求系统的全响应y(t)
y(t)＝方程的全解y(t)＝齐次解yh(t) + 特解 yP(t)
＝自由响应+强迫响应 将上面方程的全解代入系统的初始条件即可得齐次解中 的待定系数，从而进一步得到系统的全响应。此时， 方程的齐次解yh(t)为系统的自由响应，特解yP(t)为系 统的强迫响应（固有响应）。
解: 由原方程可得
dh 2 (t ) dh(t ) +3 + 2h(t ) = 2δ ′(t ) + 3δ (t ) 2 dt dt
(t ≥ 0)
特征方程: λ2+3λ+2 = 0 特征根: λ1= -1，λ2= -2，且n > m
h (t ) = Ae − t u (t ) + e −2 t (t ) u(t)
20
第二章 连续系统的时域分析
式中A、B为待定系数，将h(t)代入原方程 式，解得A=1，B=1。因此，系统的冲激 响应为 h(t ) = e − t u(t ) + e −2 t (t )
21
第二章 连续系统的时域分析

阶跃响应、冲激响应和卷积积分

阶跃响应、冲激响应和卷积积分

清华大学电机系电路原理教学组第9章阶跃响应、冲激响应和卷积积分的应用9.1 阶跃函数和冲激函数本章重点9.4 电路在任意激励作用下的零状态响应——卷积积分9.5 电容电压和电感电流的跃变9.2 阶跃响应9.3 冲激响应清华大学电机系电路原理教学组•阶跃响应和冲激响应 本章重点•阶跃函数和冲激函数•卷积积分返回目录•电容电压和电感电流的跃变清华大学电机系电路原理教学组9.1 阶跃函数和冲激函数一、单位阶跃函数（unit step function ）1. 定义tε(t )10()t ε用可描述开关的动作。

+–u C U S ε(t )RCdef0 (0)() 1 (0)t t t ε<⎧=⎨>⎩def S S 0 (0)() (0)t U t U t ε<⎧=⎨>⎩U SS+–u C R C开关在t =0 时闭合清华大学电机系电路原理教学组2. 延迟的单位阶跃函数tε(t-t 0)t 0def0000 ()() 1 ()t t t t t t ε<⎧−=⎨>⎩3. 由单位阶跃函数可组成复杂的信号U SS+–u C RC开关在t =t 0时闭合清华大学电机系电路原理教学组0()()()f t t t t εε=−−t 0t-ε(t -t 0)ε(t )0f (t )1解所示矩形脉冲可分解为阶跃函数和延迟阶跃函数相加。

例1⎩⎨⎧><<<=), 0( 0)0( 1)(00t t t t t t f 1t 0tf (t )0试用阶跃函数表示上图所示的矩形脉冲。

清华大学电机系电路原理教学组()[()(1)](1)f t t t t t εεε=−−+−11t1t1f (t )例2试用阶跃函数表示图示的波形。

解f (t ) 分成两段表示。

1t101t1+(0< t <1)()[()(1)]f t t t t εε=−−(1< t )()(1)f t t ε=−则清华大学电机系电路原理教学组二、单位冲激函数（unit pulse function ）1. 单位脉冲函数1()[()()]p t t t εεΔΔ=−−0lim ()()p t t Δδ→=令1ΔΔ→→∞面积不变Δ1/Δtp (t )0Δ减小，脉冲变窄，面积不变。

阶跃响应冲击响应与卷积积分法

阶跃响应冲击响应与卷积积分法

补充第一章 阶跃响应冲击响应与卷积积分法电路中除电阻元件外，还包括有电容和电感等动态元件，如此的电路称为动态电路。

在动态电路分析中，鼓励和响应都表示为时刻t 的函数，采纳微分方程求解电路和分析电路的方式，称为时域分析法。

本章要紧讨论一阶电路的阶跃响应、冲激响应、任意输入的零状态响应，和二阶电路在恒定输入下的零状态响应。

§1-1 阶跃响应和冲激响应电路的输入除恒定不变的常量（即恒定输入或直流输入）和按正弦规律变更的交流量（即正弦输入）之外，常见的还有另外两种奇异函数，即阶跃函数和冲激函数。

本节就来讨论这两种函数的概念、性质及作用于线性动态电路时所引发的响应。

单位阶跃函数（unit step function ）用()t ε来表示，它概念为 0(0)()1(0)t t t ε<⎧=⎨>⎩ 波形如图1-1（a ）所示，在0t =处，()t ε由0跃变至1。

若是单位阶跃函数的跃变点不是在0t =处，而是在0t t =处，波形如图1-1（b ）所示，那么称它为延迟的单位阶跃函数，用0()t t ε-表示，即0000()()1()t t t t t t ε<⎧-=⎨>⎩图1-1单位阶跃函数与任一常量K 的乘积()K t ε仍是一个阶跃函数，现在阶跃的幅度为K 。

单位阶跃函数与任一函数()f t 的乘积将只保留该函数在阶跃点以后的值，而使阶跃点以前的值变成零，即有0000(0)()()()(0)0()()()()()t f t t f t t t t f t t t f t t t εε<⎧=⎨>⎩<⎧-=⎨>⎩因此，单位阶跃函数能够用来“起始”一个任意函数()f t ，这给函数的表示带来了方便。

例如关于线性函数()(f t Kt K =为常数），由图1-2(a)、(b)、(c)能够清楚地看出()f t 、()()f t t ε及0()()f t t t ε-的不同。

§2.2++冲激响应和阶跃响应及卷积(1)

§2.2++冲激响应和阶跃响应及卷积(1)
第 4页
冲激响应求解举例1 冲激响应求解举例
d2 y(t)
求系统 dt 2 解：将f(t)→δ(t)， → ，
+4
d y(t) d f (t) + 3y(t) = + 2 f (t) dt dt
的冲激响应。 的冲激响应。
y(t)→h(t) →
d2 h(t ) d h(t ) dδ (t ) +4 + 3h(t ) = + 2δ (t ) 2 dt dt dt
∫0
−
第 13 页
§2.6 卷积积分
• 信号的时域分解与卷积积分 信号的时域分解与 • 卷积的图解法
第 14 页
一、信号的时域分解与卷积积分
1．信号的时域分解 信号的时域分解
• 预备知识
f1(t)
问 f1(t) = ? p(t) 直观看出
p(t)
1 ∆
A
t
−
f1 (t) = A ∆ p(t)
−
∆ 2
δ (tห้องสมุดไป่ตู้)
h(t )
T {0}
第 2页
2．系统冲激响应的求解
•冲激响应的数学模型
对于LTI系统,可以用一n阶微分方程 阶微分方程表示 对于LTI系统,可以用一 阶微分方程表示 LTI系统
dn y(t) dt n bm + an−1 dn−1 y(t) d t n−1 +L+ a1 d y(t) + a0 y(t) = dt d f (t) + b0 f (t) dt
h′ (t) = C1e−t + C2e−3t δ (t) + − C1e−t − 3C2e−3t ε (t)
−t −3t 1 2 1 2

信号与系统知识要点

信号与系统知识要点

《信号与系统》知识要点第一章 信号与系统1、 周期信号的判断 （1）连续信号思路：两个周期信号()x t 和()y t 的周期分别为1T 和2T ，如果1122T N T N =为有理数（不可约），则所其和信号()()x t y t +为周期信号，且周期为1T 和2T 的最小公倍数，即2112T N T N T ==。

（2）离散信号思路：离散余弦信号0cos n ω（或0sin n ω）不一定是周期的，当 ①2πω为整数时，周期02N πω=；②122N N πω=为有理数（不可约）时，周期1N N =； ③2πω为无理数时，为非周期序列注意：和信号周期的判断同连续信号的情况。

2、能量信号与功率信号的判断 （1）定义连续信号 离散信号信号能量：2|()|k E f k ∞=-∞=∑信号功率： def2221lim ()d T T T P f t t T →∞-=⎰ /22/21lim|()|N N k N P f k N →∞=-=∑⎰∞∞-=t t f E d )(2def（2）判断方法能量信号： P=0E <∞， 功率信号： P E=<∞∞， （3）一般规律①一般周期信号为功率信号；②时限信号(仅在有限时间区间不为零的非周期信号)为能量信号；③还有一些非周期信号，也是非能量信号。

例如：ε(t )是功率信号； t ε(t )3、典型信号① 指数信号： ()at f t Ke =，a ∈R② 正弦信号： ()sin()f t K t ωθ=+tt4、信号的基本运算 1) 两信号的相加和相乘 2) 信号的时间变化 a) 反转: ()()f t f t →- b) 平移: 0()()f t f t t →± c)尺度变换: ()()f t f at →3) 信号的微分和积分注意：带跳变点的分段信号的导数，必含有冲激函数，其跳变幅度就是冲激函数的强度。

正跳变对应着正冲激；负跳变对应着负冲激。

4卷积积分的性质2冲激响应和阶跃响应.pdf

4卷积积分的性质2冲激响应和阶跃响应.pdf
信号与系统 电子教案
第二章 连续系统的时域分析
2.1 LTI连续系统的响应
一、微分方程的经典解 二、关于0-和0+初始值 三、零输入响应和零状态响应
2.2 冲激响应和阶跃响应
一、冲激响应 二、阶跃响应
2.3 卷积积分
一、信号时域分解与卷积 二、卷积的图解
2.4 卷积积分的性质
一、卷积代数 二、奇异函数的卷积特性 三、卷积的微积分性质 四、卷积的时移特性
yt
dt

3yt

d
f t
dt

f
t
如果已知：1 f t t2; 2 f t et , 分别求两种情况下此方
程的特解。
解: (1)由于f(t)=t2，故特解函数式为
yp t P2t 2 P1t P0
这里P2， P1， P0，是常数。将此式代入方程得到
et[Ar1 cos( t r1) Ar2 cos( t r2) ... A0 cos( t 0)]
第2-3页
■
©西安电子科技大学电路与系统教研中心
信号与系统 电子教案
2.1 LTI连续系统的响应
例1 齐次解举例
求
d3 dt3
y

t


7
d2 dt2
y t 16 d
信号与系统 电子教案
2.1 LTI连续系统的响应
二、关于0-和0+值 (系数匹配法求0+初始值)
例：描述某系统的微分方程为
y”(t) + 3y’(t) + 2y(t) = 2f’(t) + 6f(t) 已知y(0-)=2，y’(0-)= 0，f(t)=ε(t)，求y(0+)和y’(0+)。

冲激响应和阶跃响应实验报告

冲激响应和阶跃响应实验报告一、实验目的本次实验旨在深入理解和掌握线性时不变系统（LTI）的冲激响应和阶跃响应的概念、特性以及求解方法。

通过实际的实验操作和数据测量，观察和分析系统在冲激和阶跃输入信号作用下的输出响应，进一步认识系统的时域特性，为后续的系统分析和设计打下坚实的基础。

二、实验原理（一）冲激响应冲激响应是指线性时不变系统在单位冲激信号δ(t) 作用下的零状态响应，记为 h(t)。

对于连续时间 LTI 系统，其冲激响应满足卷积积分的关系：y(t) ＝ x(t) h(t)其中，x(t) 为输入信号，y(t) 为输出信号。

单位冲激信号δ(t) 的定义为：δ(t) ＝ 0 （t ≠ 0）∫（∞，＋∞）δ(t) dt ＝ 1（二）阶跃响应阶跃响应是指线性时不变系统在单位阶跃信号 u(t) 作用下的零状态响应，记为 g(t)。

单位阶跃信号 u(t) 的定义为：u(t) ＝ 0 （t ＜ 0）u(t) ＝ 1 （t ≥ 0）三、实验设备与软件1、示波器2、函数信号发生器3、实验电路板4、计算机及相关软件四、实验内容与步骤（一）冲激响应的测量1、按照实验电路图搭建实验电路，选择合适的电阻、电容等元件。

2、利用函数信号发生器产生单位冲激信号，并将其输入到实验电路中。

3、使用示波器观察并记录输出信号的波形，测量其幅度、上升时间、下降时间等参数。

（二）阶跃响应的测量1、重新调整实验电路，使其适用于阶跃响应的测量。

2、由函数信号发生器产生单位阶跃信号，并输入到实验电路中。

3、通过示波器观察并记录输出信号的阶跃响应波形，测量其稳态值、上升时间等参数。

五、实验数据与分析（一）冲激响应数据记录了不同实验条件下冲激响应的波形和相关参数，如下表所示：｜实验条件|幅度|上升时间|下降时间|｜｜｜｜｜｜条件 1|＿____|＿____|＿____|｜条件 2|＿____|＿____|＿____|通过对数据的分析，可以发现冲激响应的幅度与电路中的元件参数有关，上升时间和下降时间则反映了系统的响应速度。

各种响应的解法


uS
解:系统转移算子为: 系统转移算子为: u2 1 p +1 1 1 1 H( p) = = = = + p us 2 p +1 2 4 p + 1 2 1+ 1+ p 电路的微分方程为: 电路的微分方程为: 2u′ (t) + u2 (t) = u′ (t) + us (t) 2 s 冲激响应为: 冲激响应为:
16
2.4
卷 积 积 分
卷积积分的意义 卷积积分的图解计算 卷积积分的性质
17
卷积积分的意义
用δ(t)表示任意信号 t)表示 表示任意信号
f (t) = ∫
∞ ∞
f (τ )δ (t τ )dτ
即任意信号 f (t)可以分解为无穷多个不同强度的冲激函数之和. (t)可以分解为无穷多个不同强度的冲激函数之和 可以分解为无穷多个不同强度的冲激函数之和. 来表示. 也就是任意信号可以用函数 δ(t) 来表示.
+ (C1 2C2 )δ (t)+ (C1et + 4C2e2 t )ε (t)
10
例 2.8
方法一:用直接求解法 方法一:
将上述三个等式及f (t) = δ (t) 代入原微分方程,经整理 代入原微分方程,
此例说明了用直接法的步骤: 此例说明了用直接法的步骤: 比较方程两边系数,解得: 比较方程两边系数,解得: 确定冲激响应的形式; 确定冲激响应的形式; 将冲激响应代入原方程, 3 将冲激响应代入原方程, B1 = 1 B0 = 1 C1 = 2 C2 = 用待定系数法确定其系数. 用待定系数法确定其系数. 系统的冲激响应为: 故,系统的冲激响应为:
对于任意信号为输入信号的零状态响应: 对于任意信号为输入信号的零状态响应:

信号与系统冲激响应和阶跃响应


对系统的微分方程进行拉普拉斯变换
01
将时域中的微分方程转换为复平面上的代数方程。
求解代数方程
02 根据复平面上的代数方程，求解系统的输出响应的拉
普拉斯变换式。
对输出响应的拉普拉斯变换式进行反变换
03
将复平面上的输出响应的拉普拉斯变换式反变换回时
域，得到系统的阶跃响应。
频域分析法求解阶跃响应
确定系统的频率响应函数
02 冲激响应与阶跃响应概述
冲激函数定义及性质
定义
冲激函数是一种特殊的信号，它在某一时刻取值为无穷大，而在其他时刻取值 为零。
性质
冲激函数具有筛选性、可加性、奇偶性等性质，其中筛选性是指冲激函数与任 何函数相乘的结果都等于该函数在冲激时刻的值。
阶跃函数定义及性质
定义
阶跃函数是一种在某一时刻发生跳变的信号，它的取值在跳变前为0，跳变后为1 （或其他常数）。
卷积积分法求解冲激响应
确定系统单位冲激响应。
利用卷积积分公式，将输入信号与系统单位冲激响应进 行卷积运算。
将输入信号表示为冲激函数的线性组合。
对卷积结果进行积分，得到系统的零状态响应，即为冲 激响应。
04 离散时间系统冲激响应分 析
差分方程求解方法
迭代法
通过逐步代入差分方程，求解系统的冲激响应。
区别
冲激响应描述的是系统在极短时间内对输入信号的响应，而阶跃响应描述的是系统在长时间内对输入信号的响应。 此外，冲激响应可以通过卷积运算得到系统的零状态响应，而阶跃响应则可以通过对冲激响应进行积分得到。
03 连续时间系统冲激响应分 析
微分方程求解方法
经典法
01
通过求解系统微分方程的通解，并根据初始条件确定特解，从

一二阶电路阶跃、冲激响应

稳态时，电感相当于短路，因 此电路中的电压为零，电流等 于输入电压除以电阻。
时间常数概念及计算方法
时间常数是一阶电路的重 要参数，它表示了电路过 渡过程的快慢程度。
时间常数越大，电路过渡过 程越缓慢；时间常数越小， 电路过渡过程越迅速。
ABCD
时间常数τ的计算方法根据电路 类型不同而有所不同。对于RC 电路，τ=RC；对于RL电路， τ=L/R。
阶跃信号与冲激信号介绍
阶跃信号
阶跃信号是一种特殊的信号，其值在某一时刻突然发生变化 ，并保持不变。在电路中，阶跃信号常用于测试系统的瞬态 响应。
冲激信号
冲激信号是一种具有突变性质的信号，其值在极短时间内发 生巨大变化。在电路中，冲激信号常用于模拟雷电、开关操 作等瞬间过程。
响应类型及分析方法
响应类型
一二阶电路阶跃、冲激响应
目录
• 电路基本概念与分类 • 一阶电路阶跃响应分析 • 二阶电路阶跃响应分析 • 冲激响应概念及分析方法 • 实际应用场景举例与仿真实验 • 总结与展望
01 电路基本概念与分类
电路定义及组成要素
电路定义
电路是由电气元件（如电阻、电容、 电感等）按照一定方式连接而成，用 于传输和转换电能的系统。
同，但同样受到阻尼比和自然频率等参数的影响。
阻尼比、自然频率等参数影响
阻尼比
阻尼比决定了电路的振荡性质，不同阻尼比下电路的响应形态不 同。
自然频率
自然频率决定了电路振荡的频率，与电路元件的参数有关。
参数变化对响应的影响
当电路元件的参数发生变化时，阻尼比和自然频率等参数也会随之 变化，从而影响电路的响应。
二阶电路冲激响应求解方法
1 2
经典法
通过求解二阶微分方程得到冲激响应表达式。
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iC
= δ (t) −
1 RC
−
e
t
RC ε (t )
uC/V
1 C
0
iC /A δ (t)
0
t/s
−1
t/s
RC
清华大学电机系电路原理教学组
例2 已知 iL (0− ) = 0。 求 uS 为单位冲激时的电路响应iL(t)和uL(t)。
R
解 （1） t 在 0- ~ 0+间
+ uS- δ (t )
单位阶跃响应（unit step response）：单位阶跃函数激励下 电路中产生的零状态响应。
阶跃响应的求解：阶跃激励在某一特定时刻（例如作用于 零初始储能的电路，相当于从这一时刻开始，有一直 流电压源（或电流源）作用于该电路。求解该电路相 当于求直流激励作用下的零状态响应。
清华大学电机系电路原理教学组
0+ 0−
uLdξ
=1
iL(0+ ) =
Δψ L
+ iL(0− ) =
1 L
清华大学电机系电路原理教学组
（2） t > 0+ RL放电
R + iL uL L -
iL (0+ )
=
1 L
τ =L
R
iL
=
1
−t
eτ
L
uL
=
−iLR
=
−
R L
−t
eτ
冲激响应为
iL
=
1− e
L
t
τ ε (t)
uL
=
δ
(t) −
= e−2t [ε (t ) − ε (t − 0.5)] − 0.632e−2(t ε −0.5) (t − 0.5) mA
波形
i/mA
1
0.368 0 0.5
-0.632
分段表示为
⎧e−2t mA
(0 < t < 0.5s)
i(t)
=
⎨ ⎩-
0.632e - 2( t - 0.5)
mA
(t > 0.5 s)
uC = uS
iC
=
C
duC dt
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当τ ，q不变 当τ → 0， q不变。
uC
U
uC → Uε(t)
0 ττ
iC
CU τ
0 ττ
t
uC
U
t 0
t
iC → CUδ(t)
iC
=
CU τ
[ε (t) − ε (t
−τ )]
iC CUδ(t)
∫ +∞
−∞ iCdt = q = CU
+
RC
duC dt
+ uC
=1
(t > 0)
清华大学电机系电路原理教学组
特征根为
p1,2
=
−
R 2L
±
( R )2 − 1 = −α ± 2L LC
α 2 − ω02
按特征根的不同情况，通解（自由分量）有三种不 同形式，uC解答可表示为
过阻尼情况
uC = (1 + A1e p1t + A2e p2t )ε (t ) (p1 ≠ p2 )
τ = RC = 100 ×10−6 × 5× 10−3 = 0.5s
iC1 = e−2tε (t ) mA
10kΩ
+ − 10ε(t − 0.5)
-
iC
10kΩ
100μF
uC(0-)=0 由线性、齐次和时不变性质，得 iC 2 = −e−2(t− ε 0.5) (t − 0.5) mA
iC = e−2tε (t ) − e ε −2(t−0.5) (t − 0.5) mA
注意 不要写为
1 R
−
e
t
RC
ε
(
t
-
t0
)
0
t
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例 求图示电路中电流 iC(t)
10kΩ
uS/V
+ 10kΩ
- uS
iC 100μF
uC(0-)=0
10 0 0.5 t/s
解 uS = [10ε (t) − 10ε (t − 0.5)] V
由叠加定理有
+
10ε (t )V
kδ
(t
)
=
⎧0 ⎨⎩0
(t < 0) (t > 0)
kδ(t)
∫ ∞ kδ (t)dt = k −∞
0
t
清华大学电机系电路原理教学组
例 讨论电路中uC ， iC 的变化情况
uS
+ uS
-
iC +
C
uC -
U 0τ
t
解
⎧0
uS
=
⎪⎪U
⎨ ⎪
τ
t
⎪⎩ E
(t < 0) (0 < t < τ ) (t > τ )
uC
(0+
)
=
Δq C
+
uC
(0−
)
=
1 C
（2） t > 0+ 零输入响应。
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解 （1） t 在 0- ～ 0+ 间
C duC + uC = δ (t ) dt R
∫ ∫ ∫ 0+ C duC dt + 0+ uC dt = 0+ δ (t )dt
0− dt
R 0−
0−
C[uC (0+ ) − uC (0− )] = 1
Δ→0
1 → ∞ 面积不变 Δ
令 lim p(t) = δ (t) Δ→0
清华大学电机系电路原理教学组
2. 单位冲激函数的定义
δ
(t
)
=
⎧0 ⎨⎩0
(t < 0) (t > 0)
∫ ∞ δ (t)dt = 1 −∞
符号 δ(t)
0
t
∫0+
0− δ(t )dt = 1
脉冲强度为k的冲激函数 kδ(t)
临界阻尼情况 uC = (1 + A1e−α t + A2te−α t )ε (t ) ( p1 = p2 = −α )
欠阻尼情况
uC = [1 + Ae−αt sin(ωt + β )]ε (t ) ( p1,2 = −α ± jω )
由起始值
⎧ ⎪
uC
(0
+
)
⎨ duC
⎪⎩ dt t =0
可确定二个待定系数。 返回目录
条件：f(t)在 t0 处连续。
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2
三、 ε(t) 和δ(t)的关系
δ(t) (1)
0
t
∫t
δ
(t
)dt
=
⎧0 ⎨
−∞
⎩1
(t < 0) (t > 0) = ε(t)
ε(t) 1
0
dε (t) = δ (t)
t
dt
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返回目录
9.2 阶跃响应
阶跃响应（step response）：阶跃函数激励下电路中产生的 零状态响应。
9.3 冲激响应
冲激响应（impulse response）：电路在冲激激励作用下 的的零状态响应。
δ(t)
h(t)
零状态
δ (t)
0
t
⎧⎪δ (t) = 0 (t ≠ 0)
∫⎨
⎪⎩
∞ δ (t )dt
−∞
=1
分析冲激响应时，时间范围为 0− 到 t 。
方法一 ： 分两个时间段来考虑
（1） t 在 0- ～ 0+；（2） t > 0+。
=0
=1
uC (0+ ) =
uC (0− ) +
1 C
=
1 C
uC不是冲激，仅是有限的跳变。
（2） t > 0+ RC放电
iC +
R
C uC
−
uC
=
1 C
−
e
iC
=
−
uC R
t RC
=
−1 RC
−
e
t RC
uC
(0+
)
=
1 C
清华大学电机系电路原理教学组
4
冲激响应为
uC
=
1 C
−
e
t
RC ε (t )
R L
−
e
t
τ ε (t)
1 iL L
0
uL δ(t )
t
0
−R
t
L
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例3 已知：uC (0− ) = 0
求： uS 为单位冲激时电路响应 iC(t)和uC(t)。
解（1） t 在 0- ~ 0+间
电容短路
iC
=
uS R
=
δ (t) R
∫ uC
(0+
)
=
uC
(0−
)
+
1 C
0
t
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特例
US
S
i
+
uC C
–
t = 0时合S 则 i= CUSδ(t)
uC (0− ) = 0
uC (0+ ) ≠ uC (0− )