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4nd.凝聚态物理学

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高温超导材料及应用

高温超导材料及应用

Fe(Ni)pnictides:Tc,max~56K
二、超导研究的历史过程
1、1986年以前超导研究过程
.1911年Onnes发现Hg在4.2K电阻突然下降为零
.1933年Meissner效应的发现
.1911-1932年间,以研究元素的超导电性。Hg、Pb、Sn、In、Ta….
.1932-1953年，发现了许多具有超导电性的合金。
已知的超导元素
超导体的分类
.第II类超导体
两个临界磁场HC1、HC2
H.Hc1Meissner态，完全抗磁通B=0
Hc1.H.Hc2混合态，磁通格子态
磁通量子、磁通钉扎、流动、蠕动。
H.Hc2正常态
理想第II类超导体、非理想第II类超导体
第二类超导体相图
Meissner态
混合态
正常态
HC1
当HC1<H<HC2,
当H>Hc2,变成正常态.
MixedState,vortices混合态涡流
II类超导体磁通穿透
合金及化合物超导体
Cs3C6040K(Highest-TcFulleride)MgB239KBa0.6K0.4BiO330K
Nb3Ge23.2KNb3Si19KNb3Sn18.1KNb3Al18K
V3Si17.1KTa3Pb17KV3Ga16.8KNb3Ga14.5K
2、1973-1986年
.超导临界温度的提高，停滞不前。
Tc=23.2KNb3Ge(1973年发现)
非常规超导体研究得到了蓬勃发展
重Fermi子超导体非晶态超导体低载流子密度超导体磁性超导体
低维无机超导体超晶格超导体有机超导体
三、高温超导体研究的重大突破
1986年Müller和Bednorz发现高温超导体
物理化学- 化学势

物理化学- 化学势


§3.3 气体物质的化学势
（1）纯组分理想气体的化学势
纯物质系统来说， GB = Gm 在一定温度下 dGm= Vm dp • 若在标准压力p和任意压力p之间 积分上式，则得 Gm(p)－Gm(p) = RT ln(p/ p) µ= µ + RT ln(p/ p) • 此式是理想气体化学势的表达式。
（2）化学势在多相平衡中的应用
• 在定温定压及W′= 0 时，若系统达平衡，则
dG = 0，即
BdnB
0
• 现在讨论一个由 和 两个相 组成的系统
• 若有dnB的B物质从相转移入相，则相 和相的吉布斯函数变化分别为 dG（）= －µ () dnB B dG（）= µ () dnB B • 总吉布斯函数变化为 dG = dG（）+ dG（） = [µ ()－µ ()] dnB B B • 当系统达成平衡时，dG = 0，因此必须 µ () = µ () B B
• 其中， µ 是理想气体的压力为p时的化学势，称为标 准态化学势，它仅是温度的函数。
（2）理想气体混合物的化学势
• 对理想气体混合物来说，各组分气体之间没有相互作 用，每种气体都如单独存在一样，所以理想气体混合 物中某气体的化学势表示法与该气体在纯态时的化学 势表示法相同。即 µ = µ + RT ln(pB/ p) B B • 其中，pB是理想气体混合物中气体B的分压， µ 是 B pB = p 时的化学势，称为气体B的标准态化学势。 • 混合气体系统的吉布斯函数可用集合公式表示，即 G = ∑nBµ B
的物质的量分数为0.200的苯和甲苯的混合物中。 求算此过程的ΔG。 • 解 此过程的
G
* GB Gm,B
* B,m
论范氏气体方程和理想气体状态方程的关系_王鑫

论范氏气体方程和理想气体状态方程的关系_王鑫


4 把强要求变弱一点会发生什么
从上一节的研究发现 , 如果我们要求不仅范氏 气体方程本身 , 即式 ( 1) , 而且要求它的导数能在大 体积极限下给出理想气体 , 范氏气体需要修正 , 即 a ※a ( T ) ,b ※b ( T ) . 但修正后的范氏气体也只能在大 体积极限下有效 . 如果要求修正后的范氏气体能描 述相变 , 至少不能要求所 有的导数关系 ( 实际上只 有两个 ) 都 能在大体积极限下回到理想气体 , 那么 放弃其中的一个要求如何 ? 4. 1 放弃式 ( 9) 要求保留式 ( 10) 要求 这时我们将回到 要求 a ( T )=R T b ( T ) , 也就 是上一节讨论过的 情况 . 我们 将无 法得到 汽 液 相变 . 4. 2 放弃式 ( 10) 要求保留式 ( 9) 要求 这个 时候 c ≠0 . 我们立 即得到通 常的临 界点 ( T 的对应态定律 . 也就是将式 ( 13) 代入式 c, p c, V c) ( 1) , 然后令 果: ( T ( T ) c) c 8 a 1 a T , p , V 3b ( T ) , c= c= c= c 2 27 R b ( T ) 27 c b( T c) p = 0, VT
这样 , 只要知道了临界点的压强 p c和温度 T c, 就可 知道待定常数 c . 而一旦知道了 c , 从范氏气体的昂 内斯展开 p V 1 1 = 1+ B + O 2 2 R T V V 立即发现第二位力系数 B 2是 a ( T ) c T B b ( T )=2 = R T R ( 19) ( 18)
( 16)
( 17)
大体积极限和理想气体一致 , 必须改变范氏气体方 程的形式 . 一个最简单的改变只能得到实际气体一 个渐近形式 : 在大体积极限下两个范氏系数都依赖 于温度而且二者之间满足关系 : a ( T )= R T b ( T ) . 如 何进一步合理地修改范氏方程 , 将在以后的工作中 进行 . 致谢 : 感谢沈抗存教授有益的讨论 .
湖南大学《无机材料物理化学》课件-第五章 热力学应用

湖南大学《无机材料物理化学》课件-第五章 热力学应用


将经典热力学理论与方法用于如硅酸盐这样 凝聚系统，须注意其理论与方法在凝聚态体系中 应用的特点和局限性。
一、化学反应过程的方向性
化学反应是凝聚态系统常见的物化过程。恒 温、恒压条件下只做膨胀功的开放体系，化学反 应过程沿吉布斯自由能减少的方向自发进行。过 程自发进行的判据为：
GT·P ≤ 0
(5-1)
故不能认为在所有情况下对一过程的热 力学估计就将决定这一过程的实际状况。
特别在硅酸盐系统出现的物化过程中， 动力学因素对热力学分析所得结果有不同程 度的制约。
第二节 热力学应用计算方法
用热力学原理分析硅酸盐系统在等温等压条件 下过程发生的方向或判断产物的稳定性，归结到
是系统自由能变化G的计算。
基于热力学函数不同，计算方法有：
第五章 热力学应用
应用热力学的理论和不多的参数，可 以解决和描述体系过程（如化学反应、相 变等）发生的方向性、平衡条件、体系能 量等问题，避免一些艰巨的、甚至不可能 实现的实验研究。
第一节 热力学在凝聚态体系中应用的特点
凝聚态体系中发生的物化过程与气相体系、 理想溶液体系不同。
凝聚态系统：多相性、质点扩散速度很小， 凝聚态体系中进行的物化过程往往难以达到热 力学真正意义上的平衡，过程的产物常处于亚 稳状态（如玻璃体或胶体）。
CP为一常数(CP=c)以简化G
0 R
计算过程。
此时G0R 与T的函数关系为：
G
0 R
=
H
0R298-
TS
0 R298
+
CPT(ln
298 T
+
1-
298 )
T
(5-11)
当反应前后物质等压热容不变，CP=0。反应源自G 与T关系简化为：G
高质量单晶薄膜的外延生长和自旋电子器件应用

高质量单晶薄膜的外延生长和自旋电子器件应用

高质量单晶薄膜的外延生长和自旋电子器件应用摘要：庞磁阻锰氧化物材料,作为一类著名的复杂氧化物体系,由于晶格、自旋、电荷以及轨道等参量之间的强关联效应，普遍存在着多种相互竞争的，能量非常接近的电子态，使得其拥有非常丰富的物理相图以及不同电子态在空间共存的现象。

这就是我们所熟知的电子相分离。

这些特性使得锰氧化物的物性对于外场有着及其灵敏的响应。

随着科学技术的不断发展，近年来，由强关联氧化物中电子相的调控产生的大量新奇的物理现象，是凝聚态物理中的热门且核心的研究内容。

在锰氧化物中，应变工程控制的相分离能使材料的性质发生巨大变化，这也促使人们追求可逆操控的相转变。

电学方法操控材料的晶格、电荷、自旋已经分别通过压电效应、场效应晶体管和电控磁实现，无论在基础的理论研究还是工业生产中都产生了引人注目的推动作用。

本工作利用电场可逆地操纵了La0.7Sr0.3MnO3的相转变。

这一工作不仅增进了我们对于复杂氧化物体系中强关联作用的认识，同时尝试了通过离子液体门电压对LSMO薄膜的死层进行调控，实现了电场降低LSMO 死层厚度，为自旋电子学等的实际应用更迈进了一步。

关键词：LSMO，激光分子外延生长，离子液体调控，死层第一章绪论1.1 过渡金属氧化物材料的特性和应用相较于传统半导体材料，过渡金属氧化物的晶体结构、相图和离子价态都要更加复杂。

此外，它还具有轨道、电荷、晶格和自旋等多种自由度，这些自由度之间都存在着极强的相互作用，而这种相关性是过渡金属氧化物体系的一个突出特点，如图1.1。

这种相关性使得过渡金属氧化物具有众多的电子相，如铁磁性、超导性以及电荷有序态和自旋有序态。

由于制备过渡金属氧化物薄膜技术和人工异质结制造技术的提高，我们可以通过电场来调控铜、锰这类过渡金属元素的氧化物的磁性、超导性以及金属-绝缘体转变。

这让我们可以设计并制造新奇的电子器件，例如，由金属-绝缘体相的转变，可以发展各式各样的存储和逻辑器件；此外，过渡金属氧化物中的磁性相让我们可以通过调节电场来调控器件的磁性。

无序对一维费米气体的影响

无序对一维费米气体的影响

２ ２ 无序 系统 的态 密度 和 密度分 布 ． ２ ２ １ 在 位 能无序 ．．
当系统的在位能存在无序 ， 即 是无序时 ， 系统的态密度分布下降。无序越大 ， 态密度下降得越大。边 缘处 ， 也即是态密度最高处下降得最大， 并向外扩散。能量较小处的态密度下 降得最小 ， 这显示 了态密度的
摘
要： 计算 了开边界 ， 匀系统和有谐 振势存在的条件 下， 均 一维 费米气体的态 密度 和密度分 布 ， 对干净 系统 ， 并 在
位能无序 系统和跳跃 能无序 系统 的结果进行 比较 。从 态密度与密度分布的数值计 算结 果表 明 ： 无序使 系统趋 向于
局域化 。
关键词 ： 无序 ； 一维 ； 费米气体 中图分类号 ：Ｂ ８ Ｔ ３３ 文献标志码 ： Ａ 文章编号 ：０ ９—３０ （０ Ｉ ０ ０６ ０ １０ ９ ７ ２ １ ） ６— ０ ５— ３
Ａ ｂｓｒ ｃ ｔ ａ ｔ：Ｔｈｓ ｐａ ｒ ｃ ｌｕ ａｅ ｈ ｎ ｉｙ ｏ ｔｌｓ ｎｄ ｄ ｎ ｉ ｉｔｉｕｔｏ ｆｏ — ｉ ｎ ｉｎａ ｅ ｉｇ ｓ ｉ ｏ ｏ ｅ ｅ ｕｓ ｓ ｓｅ ｏ ｉ ｐｅ ａｃ ｌｔ ｓｔ ｅ ｄｅ ｓｔ ｆｓａｅ ａ ｅ ｓｔ ｄ ｓｒｂ ｉ ｎ ｏ ｎｅ ｄ ｍｅ ｓｏ ｌｆ ｒ ａ ｎ ｈ ｍ ｇ ｎ ｏ ｙ ｔ ｍ ｒ ｙ ｍ
第 ６期
汪泾泾 ： 无序对一维费米气体 的影 响
６ ７
２ ３ 密 度分 布 ．
在谐 振势 中 ， 以得到 系统 的密 度分 布 ， 图 ４所示 。可 以发现 随着 无序 的增 加 ， 度分 布下 降 ， 可 如 密 无序越 大， 密度下 降 得越 大 ， 向边 缘扩 散 。但整 体依 然 表现 出高斯 波包 的形状 ， 并 这显 示 了系统 局域 化 的特点 。
物理化学上册_天津大学 第二章_热力学第一定律-2

物理化学上册_天津大学 第二章_热力学第一定律-2

C p,m = a + bT + cT 2 C p,m = a + bT + cT 2 + dT 3
六、 平均摩尔热容
C p,m
的定义：
C p,m
Qp
T2 T1
C
p
,m
dT
n(T2 T1) (T2 T1)
即单位物质的量的物质在恒压且非体积功为零的条件下，在 T1—T2温度范围内，温度平均升高单位温度所需要的热量。
设问：是否只有恒压过程体系才有焓值的改变？
解答：U和H是体系的状态函数，体系不论发生什么变化都可能 有△U和△H的改变。上面的讨论只说明在特定条件下Q和△U或 △H的关系，也就是说通过热量的测定，就可以确定恒容过程的 △U和恒压过程的△H，而不是说只有恒容过程才有△U，只有 恒压过程才有△H，例如，恒压过程的△H可以用Qp=△H来度量， 非恒压过程应当用定义式△H=△U+△(PV)计算。
恒压过程：系统的压力与环境的压力相等且恒定不变 p = pamb = 常数
对于封闭系统，W =0 时的恒压过程：
W = - p amb (V 2 - V 1 ) = - p (V 2 - V 1 ) = p1V 1 - p2V 2
由热力学第一定律可得: Qp U -W （U2 p2V2）（- U1 p1V1）
恒压热的计算公式:
Q p = nC p,m (T 2 - T 1 )
几个过程
（1）恒温过程 体系的初始温度与终态的温度相同，并且等于环境 的温度
（2）恒压过程 体系的初始压力与终态的压力相同， 并且等于环境的压力。
（3）等容过程 体系的容积不发生变化，dV=0
（4）绝热过程 体系与环境间不存在热量传递。Q=0
SCI分类中英文名称翻译

SCI分类中英文名称翻译

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补充半导体物理学

补充半导体物理学

常识补充（面试平常需要训练以下）面试时被老师被问到不熟悉，或者压根没有任何头绪的问题，正确的姿势是：停顿思考几秒，好好组织一下语言，然后再说“这个问题我不太了解”，在表示对问题不太懂之后，可以说“虽然不了解，但就我目前所掌握的知识来说，这个问题应该...”，依靠自己的专业敏感度对问题做出一定的尝试性回答，如果导师偏离你的擅长，你完全可以给老师一些暗示，把话题引到自己擅长的问题（领域）上来。

本科课程：微电子封装、微电子器件可靠性、电子封装材料、半导体物理学、半导体器件物理、集成电路工艺原理、材料科学基础。

原子实：原子中，原子核及除价电子以外的内层电子组成原子实。

Nmos：N-Metal-Oxide-Semiconductor。

意思为N型金属-氧化物-半导体，而拥有这种结构的晶体管我们称之为NMOS晶体管（transistor）。

MOS晶体管有P型MOS管和N型MOS管之分。

由MOS管构成的集成电路称为MOS集成电路(integrated circuit)，由NMOS组成的电路就是NMOS集成电路，由PMOS管组成的电路就是PMOS集成电路，由NMOS和PMOS两种管子组成的互补MOS电路，即CMOS(Complementary Metal Oxid e Semiconductor)电路。

物理电子学：是极化材料（Polar material）与器件的主要学科专业，研究信息功能材料和器件中的电子电荷及自旋的物理规律。

极化(polarization)，指事物在一定条件下发生两极分化，使其性质相对于原来状态有所偏离的现象。

以介电材料（属于电介质）为例，真空平板电容间放一块电介质，加上外电场，那么在正极板附近的介质表面上就会感应出负电荷，负极板附近感应出正电荷，这种感应出的表面电荷就称为束缚电荷，电介质在外场作用下产生束缚电荷的现象就称为电介质的极化。

电极化强度：就是分子表面电荷密度主要研究方向01 铁电/铁磁/半导体电子学铁电体：具有特异介电性的晶体在外加电场作用下，其极化强度随外加电场的变化呈现非线性变化，电滞回线变化，这种电滞回线与铁磁体的磁滞回线相似，所以把具有这种性质的晶体称为铁电体。

材料科学基础(上海交大)--第9章

材料科学基础(上海交大)--第9章

材料与化学化工学院
第9章 材料的亚稳态
9.0 概述
9.1 纳米晶材料
9.2 准晶态 9.3 非晶态材料 9.4 固态相变形成的亚稳相
重点和难点
• 纳米晶材料的结构和性能特点；
•
•
纳米晶材料的制备；
准晶结构和性能特点；
•
•
准晶的制备；
非晶态结构及其形成；
•
•
非晶态材料性能；
高聚物的玻璃化转变；
•
力，既决定于冷却速度也决定于合金成分
合金成分与形成非晶能力的关系是一个十分复
杂的问题，目前还未能得出较全面的规律，除了
从熔体急冷可获得非晶态之外，晶体材料在高能 幅照或机械驱动（如高能球磨、高速冲击等剧烈
形变方式）等作用下也会发生非晶化转变，即从
原先的有序结构转变为无序结构（对于化学有序
的合金还包括转为化学无序状态），这类转变都
性。目前非晶合金最令人注目的是其优良的磁
学性能，包括软磁性能和硬磁性能。
一些非晶合金很易于磁化，磁矫顽力甚低，且 涡流损失少，是极佳的软磁材料，其中代表性的是 Fe-B-Si合金。此外，使非晶合金部分晶化后可获 得10～20nm尺度的极细晶粒，因而细化磁畴，产 生更好的高频软磁性能。有些非晶合金具有很好的 硬磁性能，其磁化强度、剩磁、矫顽力、磁能积都 很高，例如 Nd－Fe－B非晶合金经部分晶化处理 后（14～50nm尺寸晶粒）达到目前永磁合金的最 高磁能积值，是重要的永磁材料。
b．二维准晶
它们是由准周期有序的原子层周期地堆垛而构
成的，是将准晶态和晶态的结构特征结合在一起。
c．二十面体准晶
A类二十面体多数是铝一过渡族元素化合物，
而B族极少含有过渡族元素。
知识点

知识点

1.DOS中的t2g和eg分别是什么啊?如果是分子，eg为简并2重态，t2g为简并3重态，两者是3D轨道劈裂而成得。

这个就是过渡金属原子在正八面体晶体场中其5重简并的D轨道分裂为3重简并和2重简并的能级图。

T2G,EG是Oh群不可约表示的标志，表明轨道的对称性，同时也说明简并度。

如果是固体的一个晶包，这可以看做“晶包分子”的T2G,EG能级展宽成相应的能带，但不同情况可能能带会有交叠等等，但是道理一样。

至于分子中的姜-泰勒效应，或是固体中的派尔斯相变，都是由于体系的电子运动和分子振动或是晶格振动的一种耦合而导致的体系电子结构的变化。

在分子中，导致简并能级出现进一步的劈裂。

在固体中有时会导致能带重整，打开带隙，形成金属-绝缘体相变等等。

其实都是很简单的物理图像。

另外要说的是，无论是姜-泰勒效应还是派尔斯相变，一般体系都会发生结构的畸变（其实，从相变的角度，这是一种位移型相变）。

但是也不是绝对的。

比如，姜-泰勒效应可以有静态和动态之分。

而对于后者，有时候很难说出结构畸变，往往是由于零点振动而导致体系在两个势阱中“来回摆动”，此时势垒很低，零点振动就可以跨过去。

2.配位化合物，简称配合物，也叫錯合物、络合物，包含由中心原子或离子与几个配体分子或离子以配位键相结合而形成的复杂分子或离子，通常称为配位单元。

凡是含有配位单元的化合物都称做配位化合物。

3.强关联电子体系凝聚态理论的长足进展已经搞清楚了许多材料的物性问题，但是还存在一些疑难问题悬而未决，其中最突出的莫过于强关联电子体系的问题。

所谓电子关联，就是意味着电子和电子之间存在库仑相互作用，这一点也不稀奇，传统的能带理论在处理固体中的电子系统时，首先是忽略了电子之间相互作用，将电子系统视为相互独立的理想气体，考虑单电子与晶体的周期结构之间的相互作用，从而得到了固体的能带结构，然后再引入电子间的相互作用加以修正。

这样的理论处理显然适用于弱关联的电子体系，即高浓度的电子体系，其电子简并能大大超过了电子之间库仑相互作用的势能，也就是通常的宽能带材料的情况。

段延敏博士简介

段延敏博士简介一、个人基本情况：姓名：段延敏性别：女出生年月：1983年8月职称职务：讲师，硕士生导师政治面貌：中共党员学历学位：博士工作单位：温州大学物理与电子信息工程学院通信地址：温州市瓯海区茶山高教园区温大物电学院电子邮箱：ymduan@二、从事研究的专业领域及主要研究方向研究的专业领域：光电子学主要研究方向：激光技术与非线性光学三、主要工作经历及业绩2012年9月~至今温州大学物理与电子信息工程学院，讲师2016年5月~至今深大-新加坡国立大学光电科技协同创新中心，博士后2012年7月~2013年1月新加坡南洋理工大学，访问学者2009年9月~2012年7月中科院福建物质结构研究所，凝聚态物理博士2008年3月~2009年3月福建福晶科技股份有限公司，激光技术研发2005年9月~2008年7月福建师范大学和中科院联培，光学工程硕士主持国家自然科学基金、省自然科学基金等省部级以上课题4项，第二成员参与国家自然科学基金3项。

入选温州市551人才工程第二层次。

发表学术论文60余篇，其中第一或通讯作者在Optics Letters，Optics Express，Scientific Reports 等SCI/EI期刊上发表论文20余篇(SCI二区以上10余篇），申请专利16件。

应邀成为Optics Letters，Optics Express，Applied Optics，Optics Communications，Chinese Optics Letters，量子光学等国内外权威光学期刊审稿人。

四、近年主持的科研项目及参与的教学项目主持的科研项目1.国家自然科学基金（61505147），基于自级联光参量振荡技术的2.7微米波段激光特性及器件研究，研究年限：2016.01-2018.122.浙江省公益技术应用研究项目（2015C35017），中红外连续可调谐光参量振荡激光技术及器件集成，研究年限：2016.01-2017.123.浙江省自然科学基金青年项目（LQ13F050004），高阶自拉曼特性及其混频可见波段激光器研究，研究年限：2013.01-2015.124.中国博士后科学基金面上资助（2016M602508），内腔式级联KTA-OPO技术及2.5-2.7μm波段激光研究，研究年限：2016.05-2018.045.中科院重点实验室开放基金（2008DP173016），中红外3~5µm宽波段连续可调谐激光研究，研究年限：2013.01-2015.12参与的教学项目1.浙江省高校实验室工作研究重点项目（“光机电”跨学科物理实验教学系统的开发，排名第2）2.温州大学教学改革研究项目（“地方名师讲坛”课程体系的建设，排名第2）3.参编大学物理教材（模块化大学物理，高等教育出版社）五、近年完成的主要教学科研成果目录第一或通讯作者SCI论文pact self-cascaded KTA-OPO for2.6μm laser generation,Optics Express24,26529-26535(2016)2.Selection ofπ-andσ-polarization laser emission in Nd:Lu0.5Y0.5VO4mixedcrystal,Materials Letters183,23–25(2016)3.RbTiOPO4cascaded Raman operation with multiple Raman frequency shiftsderived by Q-switched Nd:YAlO3laser,Scientific Reports6,33852(2016)parison of1.15µm Nd:YAG\KTA Raman lasers with234and671cm−1shifts,Optics Express24,5565-5571(2016)5.Dual-RbTiOPO4optical parametric oscillator producing orthogonally polarized1.6μm laser,IEEE Photonics Technology Letters27,359-362(2015)6.Diode-Pumped c-Cut Nd:Lu0.99La0.01VO4Self-Stimulated Raman Laser at1181nm,Chinese Physics Letters32,034206(2015)7.Efficient RTP-based OPO intra-cavity pumped by an acousto-optic Q-switchedNd:YVO4laser,Optics Letters39(5),1314-1317(2014)pact,CW mid-infrared intra-cavity Nd:Lu0.5Y0.5VO4\KTA-OPO at3.5 m,Laser Physics Letters10,055803(2013)parison of the1319and1338nm Dual-Wavelength Emission ofNeodymium-Doped Yttrium Aluminum Garnet Ceramic and Crystal Lasers, Applied Physics Express6,012701(2013)10.Continuous-wave,widely tunable,intra-cavity singly resonant magnesium-dopedperiodicaly poled lithium niobate optical parametric oscillator,Laser Physics 23,055006(2013)11.High-power eye-safe KTA-OPO driven by YVO4/Nd:YVO4composite laser,Optics Communications285,3507-3509(2012)12.LD end-pumped c-Cut Nd:YVO4/KTP self-Raman laser at560nm,Laser Physics21,1859-1862(2011)13.Potential sodium D2resonance radiation generated by intra-cavity SHG of a c-cutNd:YVO4self-Raman laser,Optics Express19,6333-6338(2011)14.Continuous-wave560nm light generated by intracavity SrWO4Raman and KTPsum frequency mixing,Optics Communications283,5135–5138(2010)15.Efficient559.6nm light produced by sum-frequency generation ofdiode-end-pumped Nd:YAG/SrWO4Raman laser,Laser Physics Letters 7,491-494(2010)16.LD-end-pumped Nd:YAP laser operating at1341.4nm and doubling of itsfrequency,Journal of Russian Laser Research29,268-273(2008)授权及实审发明专利1.一种内腔式模式失配补偿的光参量振荡器，专利号ZL200910112275.32.一种腔外精密可控的腔内喷气靶装置，专利号ZL201410147886.23.一种红、黄、绿三色激光设备，实审4.一种高精度强激光功率密度仪及检测方法，实审5.一种双波长可选的激光光源及实现方法，实审6.中红外波段自级联光学参量振荡激光器，实审7.一种波段波长可选的人眼安全激光器及实现方法，实审8.一种可见波段多功能激光医疗机，实审9.一种双波长可选的激光光源及实现方法，实审荣誉及科研获奖1.入选温州市551人才工程第二层次（2016）2.获物华基金会“物华特别奖”（2015）3.获温州大学“工会活动积极分子”（2015）4.入选温州市551人才工程第三层次（2014）5.获浙江省高校科研成果奖三等奖（全固态自拉曼变频及589nm钠信标光源研究，2012，排名第2）指导学生情况1.担任13物本班主任：获优良学风班、优秀科创班集体等荣誉2.指导本科生科研立项：浙江省新苗人才计划课题立项2项、校级课题多项3.指导本科生发表论文：核心期刊以上论文4篇4.指导在读硕士生：凝聚态物理专业1名（2016年更新）。

人大考研-理学院物理系研究生导师简介-于伟强

爱考机构-人大考研-理学院物理系研究生导师简介-于伟强凝聚态物性实验研究(点击次数：14393)于伟强(YuWeiqiang)个人信息(CV.PDF)职称：教授办公地点：理工楼707电子邮箱:wqyu_电话:10-62511971传真:10-62517887PersonalWebpage(English)实验室网址链接教育经历1992.9-1996.7北京师范大学物理系理学学士1996.9-1999.1北京师范大学物理系理论凝聚态物理硕士1999.1-2000.10(美国)南加州大学物理系(USC)理论凝聚态物理博士生2000.10-2004.6(美国)加州大学洛杉矶分校(UCLA)实验凝聚态物理博士工作经历2008.4-现在中国人民大学物理系教授2004.7-2008.3(美国)马里兰大学超导研究中心助理研究员2008.4-2008.10(加拿大)麦克马斯特大学物理系访问学者基金状况1）2008教育部，新世纪人才资助计划，负责2）2011-2013基金委面上项目（11074304），空穴掺杂和磷掺杂铁基超导单晶材料的核磁共振研究，负责3）2010-2014科技部973项目（2010CB923004），新型量子功能体系的物性表征及其材料探索，骨干4）2011-2015科技部973项目（2011CBA00100），高温超导材料与物理研究，骨干5）2013-2015基金委优秀青年资助，关联电子材料的核磁共振物性研究，负责讲授课程光学（2008，2009，2010，2011,2012，4-5学分）物理系本科新生研讨课（2012，1学分）教学服务2012级物理系本科班主任研究方向使用磁共振技术和输运测量，并结合低温高压等极端条件，研究量子磁性和非常规超导材料。

研究课题包括以下几个方面：1）非常规超导现象，包括高温超导、有机超导、重费米子超导、铁基超导等；2）低维自旋系统和量子相变现象，通过外加磁场和高压进行调制；2）磁性功能材料，包括多铁材料，具有磁性的拓扑绝缘体等；3）量子功能材料，结合微波测量技术。

第二章 热力学第一定律(2)

T2 T1
C p ,mdT
(凝聚态物质)
注意：尽管凝聚态物质变温过程中系统体积改变很小， 也不能认为是恒容过程，更不能按式
QV = ΔU = n ∫
T2 T1
C p ,mdT
计算过程的热和系统的热力学能变，此时只有在真正的 恒容时才使用。
7
3. Cp,m和 CV,m的关系
由Cp,m和 CV,m定义式可导出二者的关系
代入数据得
ΔU = 9876 J = 9.876 kJ
QV = ΔU = 9.876 kJ
ΔH = ΔU + Δ ( pV )
= ΔU + n(Ar,g) RΔT = 13.201 kJ
13
4. Cp,m（CV,m）随温度T的变化
是重要的基础热数据，是通过量热实验获得的。 往往随温度而变化。 表达Cp,m随T变化的方法有三种 （1） 数据列表： （2） Cp,m—T 曲线：直观 （3） 函数关系式：便于积分、应用
已知 H 2O(l) : Δ vap H (100o C) = 40.668 kJ ⋅ mol −1
25℃~100℃，水的 C p ,m = 75.6 J ⋅ mol −1 ⋅ K −1
Q p = ΔH W = − pΔV ≈ pV (g) ≈ −nRT
ΔU = ΔH − Δ( pV ) ≈ ΔH − pV (g) ≈ ΔH − nRT
或
ΔU = Q + W ≈ ΔH − nRT
蒸发、升华过程若非恒压，则
Q ≠ ΔH
23
例 2.5.1 3.5 mol H2O(l)于恒定101.325 kPa想由t1=25℃升温并全 部蒸发成为t2=100℃的H2O(g)。求过程的热Q及系统的ΔU。

新型复合物Li…HF,Li…FH,Li…H2O和Li…NH3的一阶超极化率的从头算理论研究


Ａｂ ｉ ｉｉ ｔ ｄ ｆｔ ｅｌ ｒ ｅ ｆｒ ｔｈ ｐ ｒ ｏ ａ ｉａ ｉ ｔ ｆｎ ｗ ｎ ｔ ｓｕ ｙ ｏ ｈ ａ ｇ ｓ ｙ ｅ ｐ ｌｒｚ ｂ ｌ ｙ ｏ ｅ ｏ ｉ ｉ
ｃ ｍ ｐｌｘ ｓＬｉ ＨＦ，Ｌｉ ＦＨ ，Ｌｉ ｓａ ３ａ … Ｈ２ ｏ ｅ ｅ … … … ｎｄ Ｌｉ ０
新 型 复 合 物 Ｌ ． ＨＦ， ｉ Ｈ， ｉ ｉ ・ Ｌ …Ｆ Ｌ …Ｈ２ 和 Ｌ ． ＮＨ３ ． Ｏ ｉ・ ．
的一 阶超 极 化 率 的从 头 算 理 论研 究
王 洪涛 郑植仁２李 艳 王炳 强３李志儒３ ， ， ， ，
（． １ 中国矿业大学理学院物理科学与技术系 ， 徐州 ２ １０ ；２ 哈尔滨工业大 学理学院凝聚态科学与技术 中心 ， ２０８ ． 哈尔滨 １０ ０ ； ５０ ６ ３ 吉林大学理论化学研究所理论与计算化学国家重点实验 室 ， ． 长春 １ ０ １ ） ３０ ２
２．Ｃｅ ｔｒｆｒＣ ｎ ｅ ｓｄ Ｍ ａｔｒＳ ｉ ｃ ｎ ｃ ｎ ｌｇ Ｈａ ｂｎ Ｉ ｓｉ ｔ ｆＴｅｈ ｏｏ ｙ， ｒ ｉ ５ ０ ６，Ｃｈｎ ； ｎ ｅ ｏ ｏ ｄ ｎ ｅ ｔｅ ｃｅ ｅａ ｄＴｅｈ ｏｏ ｙ， ｒ ｉ ｎ ｔｔ ｅｏ ｃ ｎ ｌｇ Ｈａ ｂｎ １ ０ ０ ｎ ｕ ｉ ａ
５０ａｕ ， ．３ ．．结果表 明， 物分子 中的额 外电子对分子非线性光学性质有 巨大的贡献 ． ６ ．．２ １０ａｕ ． ０ 复合 关键词 ： 一阶超极化率 ； 头算 ； ｉ Ｆ Ｌ…Ｆ Ｌ…Ｈ ０； ｉ Ｈ 从 Ｌ…Ｈ ；ｉ Ｈ；ｉ ２ Ｌ…Ｎ ３
中图分类号 ： ６ ． ０５ １２ 文献标识码 ： Ａ
Ａｂ ｔａ ｔ Ｆ ｕ ｔｕ ｔ ｒｓｏ ｈ ｌａｉ ｅａ ｐ ｌｒ ｍｏｅｕｅ ｃｍ ｐｅ ｅ ｅ ｏ ｔｉｅ ｙ Ｍ Ｐ ／ — １ ＋＋ Ｇ ｓｒ ｃ： ｏ ｒ ｓｒ ｃｕ ｅ ｆ ｔ ｅ ａｋ ｌｍ ｔｌ ｏａ ｌｃ ｌ ｏ ｌｘ ｓ ａ ｂａｎ ｄ ｂ — — ｒ ２ ６３ １

热力学第二定律

自发性、非自发性与可逆性、不可逆性的关系： 过程是否自发，取决于体系的始、终态；过程是否可逆取决
于对过程的具体安排。 不论自发还是非自发过程，一切实际过程都是不可逆的。若
施以适当的控制，在理论上都能成为可逆过程。
.
2.热力学第二定律
克劳修斯：热从低温物体传 给高温物体而不产生其它变 化是不可能的。
开尔文：从一个热源吸热，使之完全转化为功，而不产生其 它变化是不可能的。即热功转变的不可逆性。
热：能量传递的低 级形式：无序能
高级能可以无条件地 转变为低级能；低级 能全部转变为高级能 是有条件的——给环
境留下影响。
.
功是能量传递的高 级形式：有序能
第二类永动机是不可能造成的
.
对热力学第二定律的说明： （1）热力学第二定律是实验现象的总结。它不能被任 何方式加以证明，其正确性只能由实验事实来检验。 （2）热力学第二定律的各种表述在本质上是等价的， 由一种表述的正确性可推出另外一种表述的正确性。
CV,m为常数时：S
nCV,m
lnT2 T1
.
④任意绝热过程熵变的计算
根据热力学第二定律，任意绝热可逆过程熵变为0！ 任意绝热过程先求出末状态来，再据前面的三个公式求算。
⑤凝聚态物质
在变温过程中，只要压力改变不大，凝聚态物质的熵变为：
S Q pdH T 2np C ,m dT T T T 1 T 恒T 时，液、固体的熵变很小，S ≈0。
做功，只有以从高温热源吸收一部分热量，再放掉其中一部
分热量给低温热源为代价，否则不能做功.
• 卡诺循环的热温商之和等于零，不可逆循环的热温商之和小
于零。
.
§3.3 熵
1.熵的导出
卡诺循环结论

国际权威物理学期刊影响因子排行

物理学期刊影响因子 SCI影响因子 2011年 - 大类:物理 SCI影响因子

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学科简介
凝聚态物理学涉及现代科学技术的众多领域，在高新科技中起着 关键性作用，为发展新材料、新器件、新工艺提供科学基础。
材 料 科 技 术
纳 米 科 技
凝聚态物理学
我校凝聚态学科的特色及优势
❖ 三束材料改性教育部重点实验室的主要支撑学科之一。 ❖ 以载能束和等离子体为主要技术手段，针对新型材料开展
– 考试科目：物理学一级学科考试科目； • 复试：物理学综合，侧重固体物理、热统和量子力学
– 2013年招生情况：直接攻博1人，校内推免2人，统考录取8人。 – 2014年计划招生人数：10-12人
❖ 就业
– 高新技术企业：通讯技术、半导体器件制造 • 华为、中芯国际、北京半导体所、大连Inter、LED公司等
❖ 铁电/铁磁薄膜材料（信息存储）
研究方向 新能源材料
❖ 储氢与燃料电池材料（清洁能源、电动汽车） ❖ 电池材料（锂离子电池） ❖ 天然气水合物（可燃冰）
研究方向 低维与纳米材料
❖ 石墨烯与二维单层材料（纳米电子学） ❖ 碳纳米管（纳米复合材料） ❖ 团簇（磁存储、催化）
研究方向 载能束-材料相互作用
凝聚态物理专业介绍
学科简介
凝聚态物理学是当今物理学中最庞大、发展 最为迅速的分支学科。它建立在固体物理学 基础上，研究对象扩展至非晶、准晶、液体、 稠密气体、软物质等，主要任务是研究由大 量微观粒子(原子、分子、离子、电子)组成 的凝聚态物质的结构、成分与其物理性能之 间的关联，揭示其内在的物理规律。
– 高校和科研单位 • 中科院化物所、清华大学、西安交通大学、苏州大学等
期待你的加入! 凝聚态物理专业
既有发挥你想像的空间， 又有拓展你实验能力的平台。
具有实际应用价值的实验和理论研究。 ❖ 近三年，在影响因子大于9的顶级刊物发表8篇论文。
研究方向 凝聚态理论与计算
❖ 高温超导体 ❖ 玻色-爱因斯坦凝聚 ❖ 薄膜生长理论 ❖ 材料模拟与设计
研究方向 功能材料
❖ ZnO、GaN宽带半导体光电薄膜 （蓝光二极管、平面显示、透明 导电、紫外探测）
❖ 载能束实验技术（电子束） ❖ 载能束材料改性（表面处理） ❖ 材料辐照损伤效应（核聚变堆）
师资力量
– 教授6人
• 张庆瑜*、赵纪军*、白亦真* 、林国强*、董闯*、韩福祥
– 副教授5人
• 郝胜智*、姜雪宁、秦福文、马春雨、秦颖
– 讲师2人
• 苏艳，蒋雪（师资博士后）
(*为博导)
招生与就业
❖ 招生