第二十章 机械系统动力学设计

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机械工业出版社课件制作官德娟

等第二十章

机械系统动力学设计速度波动调节和飞轮设计机械的效率分析机械动力学分析原理

刚性回转件的平衡本章主要内容本章基本要求

1、了解等效力(力矩)、等效质量(转动惯量)、等效构件和

等效动力学模型等基本概念和方法的运用。对机械运动方程

式的建立和求解能有所了解。

2、了解机械两种速度波动的调节方法。特别是周期性速

度波动的调节,对飞轮调速的原理和特点有较深入的了解。

掌握飞轮转动惯量的计算方法。

3、掌握刚性转子静平衡、动平衡设计的原理和方法。

4、掌握转动副中考虑摩擦时的受力分析计算。

5、掌握简单机械的机械效率和自锁条件的求解方法。本章重点难点

1、周期性速度波动的调节,飞轮转动惯量的计算。

2、转子静、动平衡的条件,刚性转子静、动平衡的

原理和设计计算方法。

3、转动副的摩擦,摩擦圆的概念及转动副中总反力

作用线的确定。

4、机械的效率和自锁。

1、计算飞轮转动惯量时最大盈亏功的计算

2、刚性转子动平衡概念的建立

3、摩擦圆的概念及转动副中总反力作用线的确定

4、机械效率的概念及自锁条件的确定本章重点

本章难点第一节机械动力学分析原理

一、作用在机械上的驱动力与生产阻力

忽略不计构件的重力和运动副的摩擦力时,作用在机械上的力只考虑:

生产阻力:机械工作时需要克服的工作阻力。驱动力:发出并驱动原动件运动的力(或力矩)。

二、机械的等效动力学模型

(一)机械等效动力学模型的建立

对F=1的单自由度机械系统简化为等效动力学模型

eMeJv

eF

em

S作用有等效力Fe,

具有等效质量me

作用有等效力矩Me,

具有等效转动惯量Je

图20 -1 等效构件

a)等效构件为回转构件b)等效构件为移动构件

在等效构件上的等效力矩M

e

(等效力Fe)的瞬时功率等于作用

在原机械系统上的所有外力矩、外力在同一瞬时的功率为第一节机械动力学分析原理二、机械的等效动力学模型

(二)等效力矩和等效力



n

im

jjjiiiMvFP

11cos

若等效构件为回转构件,则等效力矩



n

im

jj

jiiieMvFM

11cos





若等效构件为移动构件,则等效力



n

im

jj

jii

ievM

vv

FF

11cos

若计算的Me、Fe为“+”,则表示Me和ω、Fe和v的方向一致,否则相反。第一节机械动力学分析原理

二、机械的等效动力学模型(续)

(三)等效转动惯量和等效质量具有等效转动惯量Je(等效me)的等效构件的动能等于原机械

系统的动能。

2

112

21

21

jsn

im

jsijiJvmE

系统具有的动能

若等效构件为回转构件,则等效转动惯量

2

112























j

sn

im

js

iejiJv

mJ

由上可知:等效力矩、等效力或等效质量、等效转动惯量不仅与作用于

系统中的外力、外力矩或活动构件的质量、转动惯量有关,而且和各构件与

等效构件的速比()有关,但与机械系统的真实运度无关





ji

j

iv

vvv

,,,若等效构件为移动构件,则等效质量

2

12

1













vJ

vv

mmjm

jssn

iieji第一节机械动力学分析原理

三、机械运动方程式的建立与求解

(一)机械运动方程式的建立

(1)能量形式的运动方程式(根据动能定理)等效构件为回转构件,积分方程表示的能量形式运动方程式为

022

0011

22eeeMdJJ

等效构件为移动构件,能量形式的运动方程式为

022

0011

22s

eeesFdsmvmv

(2)力矩形式的运动方程式设等效构件为回转构件,力矩形式运动方程

2

2e

eedJd

MJ

ddt

设等效构件为移动构件,力矩形式运动方程

2

2e

eedmvdv

Fm

dsdt例20-1

在图示机构中,滑块3的质量为,曲柄AB长度为,滑块3的速度,

为曲柄的角速度。当=0°~180 °时,阻力F=常数;当=180 °~360 °时,阻

力F=0。驱动力矩为常数。曲柄AB绕A轴的转动惯量为,不计构件2的质量及各

运动副中的摩擦。设在=0 °时,曲柄的角速度为。试求:

(1)曲柄为等效构件时的等效驱动力矩和等效阻力矩;

(2)等效转动惯量;

(3)在稳定运转阶段,作用在曲柄上的驱动力矩;

(4)写出机械的运动方程式。dMsin13rv



1Aj

0

edM

erM

eJ3mr

1

dM

图20 -2 例20 -1图

1 -曲柄2 -构件3 -滑块例20-1(续)

(2)等效转动惯量:

22

13sin

eAJJmrFrMd

(4)运动方程式为

2

002

0)(

21)(

21)(JJdMMereddedMM解:(1)驱动力矩作用在等效构件上,其它构件上无驱动力矩,故有dM

阻力F 的等效阻力矩为

31/sin

erMFvFr)1800(

0 (180360)erM

(3)稳定运转阶段,作用于曲柄上的驱动力矩。由,可

得rFMd22dM第一节机械动力学分析原理

三、机械运动方程式的建立与求解(二)机械运动方程式的求解

学请同学们自己分析研究!第二节速度波动调节和飞轮设计

一、机械的运转过程

(一)机械运转的三个阶段

(1)起动阶段系统动

能增加,原动件加速运动。

功和能的关系为

Wd-Wc=E > 0

(2)稳定运转阶段一个周期始末

系统具有的动能相等,原动件的角速度也

相等即Wd -Wc = E 2 -E 1 =0

匀速稳定运转:=C周期变速稳定运转:C

(3)停车阶段通常已撤去驱动力,原动件的角速度从工作速度逐渐降为零。

当总耗功逐渐将机械具有的动能完全消耗时,机械便停止运转。则

-Wc =

E < 0图20 -3

机械运转的三个阶段机械系统从开始运转到停止运转的过程可分为起动、稳定运转、停车三个阶段。

m=常数(C)第二节速度波动调节和飞轮设计

一、机械的运转过程

(二)机械的速度波动及其调节

1

、产生周期性速度波动的原因机械动能增量为

22()()()1

(

)2a

d

rdr

aaEWWWMMd

JJ





盈功亏功

图中ab、cd和ea’ 段:)()(rdMM)(dM

如图示,驱动功为

阻抗功为()()

addWMd



()()

arrWMd



E0)(

dMMWrda盈功

图中bc和de段:)()(rdMM亏功0)(

dMMWrdaE

在一个运动周期内:2211()0

22a

adraaaaMMdJJ



0E

在稳定运转过程中等效构件的角速度呈现周期性波动,机械因此出现周期性的速度波动。图20 -4 等效力矩变化曲线与动能变化曲线第二节速度波动调节和飞轮设计

一、机械的运转过程

(二)机械的速度波动及其调节

2. 速度波动的衡量指标)(dM

工程计算平均角速度

速度不均匀系数-表示机械速度波动的程度

常用的机械运转许用不均匀系数[]见表20-1一个运动周期内等效构件角速

度的变化曲线如图所示。

设计时应满足图20 -5 等效构件角速度变化曲线maxmin1

()

2m

maxmin

m



[]第二节速度波动调节和飞轮设计

一、机械的运转过程

(二)机械的速度波动及其调节

3. 周期性速度波动的调节方法

在高速轴上安装一个具有很大转动惯量的回转飞轮

J越大,调速作用越好。

4、非周期性速度波动及其调节

非周期性变化的等效力矩导致

非周期性速度波动

调节方法:

原动机为蒸汽机、内燃机、汽轮机等时,须安装调速器来调节

机械的非周期性速度波动。