几种材料压电陶瓷的特性
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文章编号:100023851(2002)0320070205收稿日期:2001210217;收修改稿日期:2001211223基金项目:国家自然科学基金资助项目(50072001)作者介绍:李小兵(1974),男,博士,主要从事压电复合材料方面的研究。
田 莳(1938),男,教授,主要从事压电复合材料研究。
PZN -PZT 压电陶瓷及其PV D F 压电复合材料的制备和性能李小兵,田 莳,李宏波(北京航空航天大学材料科学与工程学院,北京100083)摘 要: 采用固相烧结法合成了PZ N 2PZT (铌锌锆钛酸铅)三元系压电陶瓷烧结块材和粉末,并采用XRD 、SE M 等测试方法对其结构和性能进行了分析。
PZ N 2PZT 常压烧结陶瓷具有优良的压电性能,PZ N 2PZT 颗粒粒径在0.5~4Λm 之间,颗粒形态不太规整。
采用溶液共混法将PZ N 2PZT 粒子均匀分散于PVD F 基体中,制备了PZ N 2PZT PVD F 023型压电复合材料。
研究了PZ N 2PZT 质量分数、极化电场等因素对该压电复合材料压电和介电性能的影响。
实验结果表明,选用压电活性更高的压电陶瓷粉末进行复合,可有效提高压电复合材料的压电性能。
增加PZ N 2PZT 质量分数、提高极化电压均有利于复合材料压电性能的提高。
关键词: PZ N 2PZT ;固相烧结法;压电复合材料;溶液共混法中图分类号: TB 39 文献标识码:APREPARATI ON AND PR OPERTI ES OF PZN -PZT P I EZ OE L ECTR I C CERA M I CSAND PZN -PZT PV D F P I EZ OE L ECTR I C COM POSI TESL I X iao 2bing ,T I A N Sh i ,L I Hong 2bo(School of M aterials Science and Engineering ,Beijing U niversity of A eronautics and A stronautics ,Beijing 100083,Ch ina )Abstract : T ernary syste m p iezoelectric cera m ic m aterials PZ N 2PZT [Pb 0.955L a 0.03(Zn 13N b 2 3)0.3Zr 0.37T i 0.33O 3]and their pow dersw ere fabricated using s olid state sintered technol ogy .T heir structure and p roperties w ere studied by XRD and SE M .PZ N 2PZT cera m ics synthesized by the traditi onal sin 2tered m ethod contain w ell p iezoelectric p roperties.T he dia m eters of PZ N 2PZT pow ders are betw een 0.5~4Λm ,and the shape is irregular .PZ N 2PZT particles w ere incorporated into PVD F polym er m a 2trix homogeneously th rough s oluti on blended p rocess to fo r m PZ N 2PZT PVD F 023composite th in fil m s.T he effects of the cera m ic m ass fracti on and po ling electric field on the p iezoelectric and dielec 2tric p roperties of the p iezoelectric composites w ere studied .T he results show that the p iezoelectric p roperties of the composites could be i m p roved effectively th rough choosing the cera m ics containing better p iezoelectric p roperties as the filler .T he sa m e effects can be m ade w ith the increasing of PZ N 2PZT m ass fracti on and poling field .Key words : PZ N 2PZT ;s o lid state sin tered technol ogy ;p iezoelectric composites ;s oluti on blended p rocess 将具有强压电效应的压电陶瓷与柔性良好的压电聚合物按一定的连通方式、一定的体积或质量比例、一定的空间几何分布进行复合,可以使两种材料优势互补,获得既具有较强压电性又具有良好韧性的综合性能优异的压电复合材料。
压电陶瓷性能参数解析压电陶瓷是一种能够将电能转化为机械动能的材料。
它具有压电效应,即当施加电场时,会在陶瓷晶体中产生机械变形;反之,当施加机械应力时,会在陶瓷晶体中产生电荷积累。
这种特性使得压电陶瓷在传感器、声学器件、电子器件等领域得到广泛应用。
本文将介绍一些常见的压电陶瓷性能参数。
1.压电系数:压电系数是衡量压电材料性能的重要参数,用于描述材料在施加外部压力或电场时的响应情况。
它可分为压电应变系数d和压电电场系数g。
压电应变系数d用于描述压电陶瓷在施加电场时的形变情况,通常以毫米/伏作为单位。
压电电场系数g用于描述压电陶瓷在施加应力时产生的电荷量,通常以库伦/牛作为单位。
2.介电常数:介电常数是衡量材料在电场作用下电荷积累能力的参数。
压电陶瓷的介电常数通常以两个维度进行描述,分别为介电常数的相对静电介电常数(εr)和相对介电常数(εr)。
3.矫顽场和剩余极化:矫顽场是指施加电场或机械应力后,压电陶瓷尚未发生压电效应的最大电场或应力值。
剩余极化是指当外场消除时,材料中保留的极化强度。
这两个参数都能够反映压电陶瓷的稳定性和可逆性。
4.力常数和耦合系数:力常数是描述压电陶瓷的力-位移耦合效应的参数,标志着材料在施加电场时的机械响应程度。
耦合系数是力常数的相对值,是一种无量纲参数,常用于比较不同材料之间的压电性能。
5.介质损耗和压电品质因数:介质损耗是指压电陶瓷在工作频率下由于材料自身的损耗所导致的能量损失。
压电品质因数是衡量压电陶瓷在工作频率下损耗程度的参数,取决于介质损耗和介电常数等因素。
6.工作温度范围:工作温度范围是指压电陶瓷在正常工作条件下可以承受的温度范围。
这是一个重要的参数,因为一些压电材料在高温或低温环境中性能会发生变化。
以上是一些常见的压电陶瓷性能参数。
不同的应用场景对这些参数的需求也有所不同,因此在选用压电陶瓷材料时,需要根据具体的应用需求对这些性能参数进行综合考虑。
压电陶瓷的性能参数对材料的性能和应用特性有着重要的影响,因此对于压电材料的研究和理解是非常重要的。
压电陶瓷压电陶瓷(Piezoelectric ceramics)是一种特殊的陶瓷材料,具有压电效应。
它具有压电效应,能够在外界施加压力或扭转时产生电荷,同时在外加电场下也能产生机械变形。
因此,压电陶瓷广泛应用于传感器、换能器、储能器、振动器等领域。
本文将介绍压电陶瓷的原理、特性以及应用领域。
首先,我们来了解一下压电陶瓷的原理。
压电现象最早是由法国物理学家庞丁(Pierre Curie)和雅克(Jacques Curie)在1880年发现的。
他们发现某些晶体,如石英和长石,在外界施加压力时会产生电荷。
这被称为正压电效应。
而如果在外加电场的作用下,这些晶体会发生机械变形,这被称为反压电效应。
接下来,我们来探讨一下压电陶瓷的特性。
压电陶瓷具有几个主要的特性。
首先,它们具有良好的压电和逆压电效应。
这使得它们成为制造传感器和换能器的理想材料。
其次,压电陶瓷还具有良好的机械强度和稳定性。
它们可以承受高压力和机械应力,并且能够在广泛的温度范围内工作。
此外,压电陶瓷具有较宽的频率范围和较高的输出功率。
这使得它们成为制造振动器和储能器的理想选择。
压电陶瓷具有广泛的应用领域。
其中一个主要应用是在传感器领域。
压电陶瓷可以用于制造压力传感器、加速度传感器、力传感器等。
这些传感器可以广泛应用于自动化、工业控制、医疗设备等领域,实现对压力、加速度、力等参数的测量和监控。
另一个主要应用是在换能器领域。
压电陶瓷可以用于制造超声换能器、声波清洗器、喇叭等。
这些换能器可以将电能转化为机械能,实现声音的放大和传播。
此外,压电陶瓷还可以应用于振动器、储能器、精密电机等领域。
总之,压电陶瓷是一种独特的陶瓷材料,具有压电效应。
它具有压电和逆压电效应、良好的机械强度和稳定性、较宽的频率范围和高输出功率等特性。
压电陶瓷在传感器、换能器、储能器、振动器等领域有广泛的应用。
它们在实际生活中发挥着重要的作用,促进了科技的发展和进步。
希望随着科技的不断发展,压电陶瓷能够在更多领域发挥重要作用,为人们的生活带来更多便利和创新。
压电陶瓷特性分析(一)压电效应压电效应是1880年由居里兄弟在α石英晶体上首先发现的。
它是反映压电晶体的弹性和介电性相互耦合作用的,当压电晶体在外力作用下发生形变时,在它的某些相对应的面上产生异号电荷,这种没有电场作用,只是由于形变产生的现象称为正压电效应。
当压电晶体施加一电场时,不仅产生了极化,同时还产生了形变,这种由电场产生形变的现象称为逆压电效应,逆压电效应的产生是由于压电晶体受到电场作用时,在晶体内部产生了应力,这应力称为压电应力,通过它的作用产生压电应变,实验证明凡是具有正压电效应的晶体,也一定具有逆压电效应,两者一一对应[92]。
任何介质在电场中,由于诱导极化的作用,都会引起介质的形变,这种形变与逆压电效应所产生的形变是有区别的。
电介质可能在外力作用下而引起弹性形变,也可能受外电场的极化作用而产生形变,由于诱导极化作用而产生的形变与外电场的平方成正比,这是电致伸缩效应。
它所产生的形变与外电场的方向无关。
逆压电效应所产生的形变与外电场成正比例关系,而且当电场反向时,形变也发生变化(如原来伸长可变为缩短,或者原来缩短可变为伸长)。
此外,电致伸缩效应在所有的电介质中都具有,不论是非压电晶体还是压电晶体;只是不同结构的电介质晶体的电致伸缩效应的强弱不一样。
而逆压电效应只有在压电晶体中才具有。
能产生压电效应的晶体叫压电晶体。
一类压电晶体是单晶,如石英(SiO2),酒石酸钾钠(又称洛瑟盐,NaKC4H4O6⋅H2O),锗酸铋(Bi12GeO20)等。
另一类压电晶体称为压电陶瓷,如钛酸钡(BaTiO3),锆钛酸铅[Pb(Zr x Ti rx)O3,代号PZT],日本制成的铌镁锆钛酸铅[Pb(Mg1/3Nb2/3)O3加入PZT,代号PCM],中国制成的锑锰锆钛酸铅[Pb(Mn1/2Sb2/3)O3加入PIT代号PMS]等。
电介质的极化压电晶体都是电介质,而且是各向异性电介质,因此压电晶体的介电性质与各向同性电介质的介电性质是不同的。
压电陶瓷材料的主要性能及参数自由介电常数εT33(free permittivity)电介质在应变为零(或常数)时的介电常数,其单位为法拉/米。
相对介电常数εTr3(relative permittivity)介电常数εT33与真空介电常数ε0之比值,εTr3=εT33/ε0,它是一个无因次的物理量。
介质损耗(dielectric loss)电介质在电场作用下,由于电极化弛豫过程和漏导等原因在电介质内所损耗的能量。
损耗角正切tgδ(tangent of loss angle)理想电介质在正弦交变电场作用下流过的电流比电压相位超前90 0,但是在压电陶瓷试样中因有能量损耗,电流超前的相位角ψ小于900,它的余角δ(δ+ψ=900)称为损耗角,它是一个无因次的物理量,人们通常用损耗角正切tgδ来表示介质损耗的大小,它表示了电介质的有功功率(损失功率)P与无功功率Q之比。
即:电学品质因数Qe(electrical quality factor)电学品质因数的值等于试样的损耗角正切值的倒数,用Qe表示,它是一个无因次的物理量。
若用并联等效电路表示交变电场中的压电陶瓷的试样,则 Qe=1/ tgδ=ωCR机械品质因数Qm(mechanical quanlity factor)压电振子在谐振时储存的机械能与在一个周期内损耗的机械能之比称为机械品质因数。
它与振子参数的关系式为:泊松比(poissons ratio)泊松比系指固体在应力作用下的横向相对收缩与纵向相对伸长之比,是一个无因次的物理量,用δ表示:δ= - S 12 /S11串联谐振频率fs(series resonance frequency)压电振子等效电路中串联支路的谐振频率称为串联谐振频率,用f s 表示,即并联谐振频率fp(parallel resonance frequency)压电振子等效电路中并联支路的谐振频率称为并联谐振频率,用f p 表示,即f p =谐振频率fr(resonance frequency)使压电振子的电纳为零的一对频率中较低的一个频率称为谐振频率,用f r 表示。
压电陶瓷报告1.基本概念压电陶瓷由一颗颗小晶粒无规则“镶嵌”而成,如图1所示。
图1 BSPT压电陶瓷样品断面SEM照片每个小晶粒内还具有铁电畴组织,如图所示。
图PZT陶瓷中电畴结构的电子显微镜照片1.1晶胞结构目前应用最广泛的压电陶瓷是钙钛矿(CaTiO3)型结构,如PbTiO3、BaTiO3、KxNa1-xNbO3、Pb(ZrxTi1-x)O3等。
该类材料的化学通式为ABO3。
式中A的电价数为1或2,B的电价为4或5价。
其晶胞(晶格中的结构单元)结构如图所示。
压电陶瓷的晶胞结构随温度的变化是有所变化的。
如下式及图6所示。
PbTiO3(PT ):四方相 立方相BaTiO3(BT ):三角相 正交相 四方相 立方相自发极化的产生以BT 材料由立方到四方相转变为例,分析自发极化的产生,如图7所示。
(a )立方相 (b )四方相由图可知,立方相时,正负电荷中心重合,不出现电极化;四方相时,因490℃ 120℃ 5℃ -90℃Ti4+沿c轴上移,O2-沿c轴下移,正负电荷中心不重合,出现了平行于c 轴的电极化。
这种电极化不是外加电场产生的,而是晶体内因产生的,所以成为自发极化,其相变温度TC称为居里温度。
1.2压电效应某些介质在力的作用下,产生形变,引起介质表面带电,这是正压电效应。
反之,施加激励电场,介质将产生机械变形,称逆压电效应。
其中,如果压力是一种高频震动,产生的就是高频电流。
如果将高频电信号加在压电陶瓷上时,则产生高频声信号(机械震动)。
1.3压电陶瓷具有这种性能的陶瓷称为压电陶瓷,发生正压电效应时,表面电荷的密度与所受的机械应力成正比。
当发生负压电效应时,形变的大小与电场强度成正比。
1.4压电作用机理压电效应首先是在水晶晶体上发现的,现在我们以水晶晶体为模型,说明产生压电效应的物理机理。
当不施以压力时,水晶晶体正、负电荷中心如上图分布,设这时正、负电荷中心重合,整个晶体的总电矩等于零,晶体表面不荷电(不呈压电性)。
1. 大功率发射材料YT-8型压电陶瓷: 该压电陶瓷材料具有良好压电性,机械强度高、矫顽场高,强场介电损耗低。
它主要用于超声清洗、强力超声钻孔、超声焊接、洁牙机探头、美容仪探头、超声手术刀探头、心血管治疗仪探头等。
2. 高灵敏度接收材料YT-5型压电陶瓷: 该压电陶瓷材料具有高机电耦合系数,适宜的介电常数、较高的灵敏度。
它主要用于高灵敏度换能器、流量计换能器、液位计换能器、加速度计换能器、超声检测换能器等。
3. 收发两用材料YT-4型压电陶瓷: 该压电陶瓷材料介于YT-8与YT-5之间,兼顾二者特点,具有较高的灵敏度,又具有较低介电损耗,对于发射功率不大而且可同时做接收用的收发两用换能器,选用本材料最合适。
目前用该压电陶瓷材料生产的超声雾化换能器已批量投产。
4. PZT压电陶瓷是将二氧化铅、锆酸铅、钛酸铅在1200度高温下烧结而成的多晶体。
具有正压电效应和负压电效应。
PZT压电陶瓷(锆钛酸铅):其中P是铅元素Pb的缩写,Z是锆元素Zr的缩写,T是钛元素Ti的缩写
PZT是反铁电相PbZrO3和铁电相PbTiO3的二元固溶体,具有钙钛矿型结构。
PbTiO3和PbZrO3是铁电体和反铁电体的典型代表,因为Zr和Ti属于同一副族,
PbTiO3和PbZrO3具有相似的空间点阵形式,但两者的宏观特性却有很大的差异,钛酸铅为铁电体,其居里温度为492℃,而锆酸铅却是反铁电体,居里温度为232℃,如此大的差异引起了人们的广泛关注。
研究PbTiO3和PbZrO3的固溶体后发现PZT具有比其它铁电体更优良的压电和介电性能,PZT以及掺杂的PZT系列铁电陶瓷成为近些年研究的焦点.。