工程力学 扭转

第7章 扭转7．1 扭转的概念和工程实际中的扭转问题扭转变形是杆件的基本变形之一。

它的外力特点是杆件受力偶作用，力偶作用在与轴线垂直的平面内，如图7-1所示。

杆件的变形特点是：杆件的任意两个横截面围绕其轴线作相对转动，杆件的这种变形形式称为扭转。

扭转时杆件两个横截面绕轴线相对转动的角度称为扭转角（angle of twist ）ϕ。

以扭转变形为主的杆件通常称为轴。

工程上有很多圆截面等直杆，受到一对大小相等、方向相反的外力偶矩作用。

如图7-2所示的驾驶盘轴，在轮盘边缘作用一对方向相反的切向力构成一力偶。

根据平衡条件，在轴的另一端，必存在一反作用力偶，在此力偶矩作用下，各横截面绕轴线作相对旋转。

此轴产生的变形即为扭转变形。

在工程中，受扭杆件是很常见的，比如机械中的传动轴（图7-3）、攻螺纹所用丝锥的锥杆（图7-4）以及钻杆等，它们的主要变形都是扭转，但同时还可能伴随有拉压、弯曲等变形。

如果后者不大，往往可以忽略，或者在初步设计中，暂不考虑这些因素，将其视为扭转构件。

圆轴是最常见的扭转变形构件，本章主要讨论圆轴的扭转。

BAMAB ϕ图7-1图7-2图7-3图7-47. 2 杆件扭转时的内力要研究受扭杆件的应力和变形，首先需要计算杆件横截面上的内力。

一、外力偶矩的计算作用于圆轴上的外力偶矩往往不是直接给出的，通常是给出轴的转速n 和轴所传递的功率P 。

此时需要根据功率、转速、力矩三者之间的关系来计算外力偶矩的大小。

以工程中常用的传动轴为例，已知它所传递的功率P 和转速n ，作用在轴上的外力偶矩可以通过功率P 和转速n 换算得到。

因为功率是每秒钟内所做的功，有602101033πωn M M P e e ⨯⨯=⨯⨯=−− 于是，作用在轴上的外力偶矩为nPM e 9550= (7-1) 式中:M e —作用在轴上的外力偶矩，单位为N·mP —轴传递的功率， 单位为kW ω—转轴的角速度，单位为rad/s n —轴的转速，单位为是r/min 。

从式(7—1)可看出，轴所承受的力偶矩与轴传递的功率成正比， 与轴的转速成反比。

因此，在传递同样功率时，低速轴的力偶矩比高速轴大。

所以在传动系统中，低速轴直径比高速轴直径大。

二、扭矩和扭矩图 在求出了所有作用于轴上的外力偶矩后，即可用截面法求任意截面上的内力。

现以图(7-5)所示圆轴为例，在任一横截面n-n 处假想将其分成左右两段，并任选一段，如左段为研究对象，如图(b )所示。

由于整个轴在外力偶作用下是平衡的，所以左段也处于平衡状态，在截面n-n 上必然有一内力偶M n 。

根据左段的平衡方程，有0,0=−=∑e n xM M MxnM n图7-5(b)（a ）（c ）得e n M M =力偶矩M n 称为扭矩(torsional moment)，是左右两部分在截面n-n 上相互作用的分布内力系的合力偶矩。

如取轴的右段为研究对象，仍然可以求得e n M M = (如图7-5(c )所示)，其方向则与用左段求出的方向相反。

为使从轴的左、右两段求得的同一截面上的扭矩具有相同的正负号，可将扭矩作如下的 符号规定：采用右手螺旋法则。

如果以右手四指弯曲的方向表示扭矩的转向，则拇指的指向与截面外法线方向一致时，扭矩为正；反之，为负。

（如图7-6所示）当轴上同时有几个外力偶作用时，杆件各截面上的扭矩则需分段求出。

为了确定最大扭矩的所在位置，以便找出危险截面，常用一个图形来表示各横截面上的扭矩沿轴线变化的情况，这种图形称为扭矩图(torgue diagram)。

其方法是：建立一直角坐标系，以横轴表示横截面的位置，纵轴表示相应截面上的扭矩，将各截面扭矩按代数值标在坐标系上，即得此杆扭矩图。

现举例说明如何画出扭矩图。

例7-1 传动轴如图7-7（a ）所示。

主动轮A 输入功率kW 75.36=A P ，从动轮DC B 、、输出功率分别为kW 7.14,kW 11===D C B P P P ，轴的转速为n =300r/min 。

试画出轴的扭矩图。

解 （1）计算外力偶矩：由于给出功率以kW 为单位，根据式（7-1）得：(a )(c ) I IID M A M D M B M B M n Ⅱ M C M M n (d ) (e )图7-7(b )C B I II III III M nI MD x图7-6 M 468 700 350 x T/ N·m117030075.3695509550=⨯==n P M A A (N ·m) 3513001195509550=⨯===n P M M B C B (N ·m)4683007.1495509550=⨯==n P M D D (N ·m)（2）计算扭矩：由图7-7（a ）知，外力偶矩的作用位置将轴分为三段：AD CA BC 、、。

现分别在各段中任取一横截面，也就是用截面法，根据平衡条件计算其扭矩。

BC 段：以1n M 表示截面Ⅰ－Ⅰ上的扭矩，并任意地把1n M 的方向假设为图7-7（b ）所示。

根据平衡条件0=∑x m 得：01=+B n M M3511−=−=B n M M (N ·m)结果的负号说明实际扭矩的方向与所设的相反，应为负扭矩。

BC 段内各截面上的扭矩不变，均为351N ·m 。

所以这一段内扭矩图为一水平线。

同理，在CA 段内：M n Ⅱ＋0=+B C M M Ⅱn M = －B C M M −= －702(N ·m)AD 段：0=D n M M －Ⅲ468==D n M M Ⅲ(N ·m)根据所得数据，即可画出扭矩图[图7－7（e ）]。

由扭矩图可知，最大扭矩发生在CA 段内，且702max =n M N·m要注意的是，计算时，一般假设截面上的扭矩为正。

若所得结果为负，则说明该截面扭矩的实际方向与假设方向相反。

7．3 切应力互等定理与剪切胡克定律扭转内力确定后，要计算横截面上的应力，必须要确定应力在横截面上的分布规律。

为此，我们先观察薄壁圆筒的扭转变形。

一．薄壁圆筒扭转时横截面上的切应力实验时取一等厚薄壁圆筒，其平均半径为r ，壁厚为δ（其中r 101≤δ），实验前在圆筒表面用圆周线和纵向线画成许多小矩形。

然后在两端施加外力偶矩e M 。

当变形很小时可观察到下列现象，如图7-8所示。

（1） 各纵向平行线仍然平行，但都倾斜了同一角度γ； （2） 圆周线的形状和大小不变，两相邻圆周线发生相对转动，它们之间的距离不变； （3） 原来的矩形都变为平行四边形。

上述现象虽然是由圆筒表面处的矩形得到的，但由于筒壁很薄，所以变形分析也可近似地推广到整个壁厚上去，即沿厚度方向纵向线与圆周线的夹角改变量γ相等。

根据上述实验现象可得出如下结论：① 薄壁圆筒的横截面和包含轴线的纵向截面上均没有正应力。

因为各圆周线的形状、大小和间距均未改变。

② 薄壁圆筒横截面上有切应力。

因矩形网格变为平行四边形，说明两相邻横截面发生相对错动，即只产生剪切变形。

由此可见，在横截面上各点处只存在与上述变形相对应的应力分量—切应力。

又因各圆周线的形状没有改变，所以切应力应沿圆周的切线方向，即与半径垂直。

③ 由于壁厚很薄，可认为切应力沿壁厚均匀分布。

根据上述分析，可以求出薄壁圆筒扭转时横截面上切应力的计算公式。

由于横截面上各点的切应力相等且与半径垂直，横截面上的内力系对x 轴的矩应为该截面上的扭矩n M ， 所以nAAnM dA r M r dA ==⋅⎰⎰ττ可得δπτ22r M n=因横截面上的扭矩n M 与外力偶M e 相等，所以δπτ22r M e=（7-2）xx图7-8二．切应力互等定理 用相距为dx 的两个横截面和两个径向截面从受扭圆筒中取出一单元体如图所示，其三个边的长度分别为dx ，dy ， δ，单元体的前后两表面（自由表面）上无任何应力，左右两侧面（横截面）上只有切应力τ，这两个切应力大小相等，方向相反且与y 轴平行，二者组成一个力偶，其矩为dx dy ⋅)(τδ有大小相等、方向相反的切应力'τ，并且组成矩为dy dx ⋅)('δτ的力偶。

由平衡条件0=∑zM有dy dx dx dy ⋅=⋅)()('δτδτ所以ττ=‘ （7-3）上式表明，在两个相互垂直的平面上，切应力必然成对存在，且数值相等；两者都相互垂直于两平面的交线，方向则共同指向或共同背离这一交线。

这就是切应力互等定理，也称为切应力双生定理。

该定理具有普遍性，在有正应力存在的情况下同样适用。

在如图7-9所示单元体的各面上只有切应力而无正应力，这种应力状态称为纯剪切应力状态。

三．切应变 剪切胡克定律 由薄壁圆筒的扭转实验可以看出，在切应力作用下，单元体的直角将发生微小的改变，这个直角的该变量γ 称为切应变(shear strain)。

从图7-8中可以看出，γ也就是表面纵向线变形后的倾角。

若ϕ为圆筒两端面的相对扭转角，l 为圆筒的长度，则切应变γ应为lr ϕγ=（7-4） 利用薄壁圆筒圆筒的扭转实验可以实现纯剪切。

外力偶矩M e 从零开始逐渐增大，并记录相应的扭转角ϕ，可以发现，当切应力τ低于材料的剪切比例极限时，相对扭转角ϕ与M e 成正比，如图7-10所示。

再由式（7-2）和式(7-4)可知，切应力τ与M e 成正比，切应变γ又与ϕ成正比。

所以，可得出，当切应力不超过材料的剪切比例极限时，切应力与切应变图7-9成正比，如图7-10所示的直线部分。

其表达式为γτG = (7-5)上式称为材料的剪切胡克定律(Hook ’s law in shear)。

式中的比例常数G 称为材料的切变模量，量纲与弹性模量E 的相同，数值可通过实验确定。

钢材的G 值约为80GPa.。

7.4 圆轴扭转时的应力工程上，最常见的轴为圆截面轴，为进行圆轴扭转时的强度和刚度计算，首先研究圆轴扭转时的应力和变形。

一．圆轴扭转时的应力 为推导圆轴扭转时横截面上的切应力，可从以下三个方面进行考虑：先由变形几何关系找出切应变的变化规律；再利用应力应变之间的关系找出切应力在横截面上的分布规律；最后根据静力学关系求出切应力。

1.变形几何关系 为确定圆轴横截面上切应变的变化规律，先通过试验观察圆轴的变形。

首先在圆轴表面上作圆周线和纵向线，如图7-11(a)所示。

然后在轴的两端施加外力偶矩M e 。

当变形不大时可观察到如图所示的现象：各圆周线的大小、形状和间距均保持不变，仅发生相对转动；各纵向线仍近似为直线，只是倾斜了一个角度γ；圆轴表面上的方格变成平行四边形。

根据观察到的现象，可以作如下假设：圆轴扭转变形后，横截面仍保持为平面，而且其形状、大小与横截面间的距离均不改变，半径仍为直线。