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闪电始发条件与人工引雷雷暴云带电后，从电学上讲，它处于一种不稳定的状态。
这时在云中或地上若能始发一持续向前传输的先导，就会导致或是云中不同极性电荷之间的放电，或是云中电荷与地之间的放电，这就是雷电。
若这一持续向前传输的先导是在自然条件下产生的，由此引起的雷电就是在前几章中介绍的自然雷电；若这一持续向前发展的先导是人为产生的，由此引起的雷电就是将在本章及后两章中介绍的人工引雷。
不管是自然雷电还是人工引雷，它们都有一个始发条件的问题。
对闪电始发条件有一个初步认识是从本质上理解人工引雷的基础；反过来，通过对人工引雷初始过程进行分析又为进一步探究闪电始发条件提供了一条有效的途径。
闪电始发条件与人工引雷关系非常密切，为了方便，我们特意将这两者放在一章中进行介绍。
5.2 长间隙放电的一般始发过程在介绍闪电始发条件时由于要涉及到一些基本放电过程，在这一节里，我们先来看长间隙放电的一般始发过程。
就放电通道长度及所中和电荷量讲，尽管雷电要远远大于室内间隙放电，但就其起始过程讲，它们应是共通的。
考虑到早在20世纪70年代人们对室内长间隙放电的初始过程已有较全面的认识（Les Renardieres Group，1972；1974；1977），这里我们以室内棒与平板之间的长间隙放电为例介绍长间隙放电的一般始发过程。
当将棒一平板之间电压升高到一定程度时，首先将在棒与平板之间出现电晕放电。
电晕放电是一种较弱但比较稳定的放电，它只牵涉到棒顶端很小的区域。
当将棒与平板之间的电压再升高到一定值时，棒顶端处的放电会演变成沿一细通道向前传输的流光。
图5-1是一正流光向前发展时的示意图。
受光电离的作用，流光头部附近存在众多自由电子。
在流光头部强电场作用下，以这些电子为起点，将出现大量向着流光头部发展的电子雪崩。
这些电子雪崩的头部很快与流光头部汇集到一起。
由于正流光头部带的是正电，而电子雪崩头部带的是负电，流光头部的正电荷与电子雪崩的负电荷发生中和，电子雪崩只剩下尾部处的正电荷。
试分析人工引雷及其在雷电防护中的应用摘要：本文首先从科学的角度，就人工引雷的原理开展了分析，并在此基础上，例举了人工引雷在雷电防护工作中的具体应用，希望能够为气象部门工作的相关工作人员带来一定价值的参考。
关键词：人工引雷；科学原理；雷电防护；应用雷电是一种产生原因较为复杂，同时危害性较强的气候现象。
雷电当中所具有的巨大电流、极高的温度、强大的冲击波以及电磁辐射等，会对人类生命健康安全、机械以及通讯设备的正常使用带来非常严重的负面影响。
因为雷电现象所具有的偶然性、危害性以及瞬时性特征，导致人类对雷电现象的研究存在有很大的困难，并且也让人类缺少对雷电现象过程的认识。
而人工引雷技术可以让雷电能够在指定的时间与空间环境下开展，不但为科学人员对雷电现象的研究提供了便利，同时也给雷电的监测预警工作提供了重要的技术支持。
一、人工引雷技术的科学原理分析所谓人工引雷技术，指的是在满足雷电天气的环境当中，工作人员将携带细小金属丝的小型火箭进行发生，通过人为方式将雷电引到地面当中。
缠绕有金属丝的线轴绑定在小火箭的尾翼位置，所发射的火箭平均飞行速度为100-200m/s。
最高飞行高度约800m左右。
国内所采用的人工引雷技术有两种类型：第一种是从地面进行触发，简单地说，就是火箭所携带的金属导线和大地之间进行连接：第二种为空中触发，就是火箭所携带的导线凭借尼龙绳索和地面之间绝缘。
实践研究证明，采用空中触发的办法能够在很大程度上对自然闪电引导的接地方式进行模仿，它的引雷流程时火箭在上升的过程中，先从线轴位置拉出数十米到几百米不等的尼龙绳索，之后再拉出与地面绝缘的金属导线，在火箭升至距离地面数百米的高度时，此时火箭所处环境的电场强度从原来的每米几千伏骤增至每米数十千伏。
又因为细小金属导线对电场有局部增强的效果，在临近导线位置的上下部分的电场强度便会瞬间超过106V/m，巨大的电压将会将细小金属丝瞬间击穿，同时凭借电子雪崩的形式形成向上和向下传输的电流。
人工引雷的原理
人工引雷是一种利用特定手段促使天空的电荷分布发生改变，从而引
发雷电活动的技术。
它的原理基于静电的相互作用和大气中电场的存在。
在大气中，电场的强度通常是非常小的，但随着气体分子的运动和化
学反应，就会产生一些所谓的“诱导电荷”。
这些电荷会在大气中引
发电场的不均匀分布，从而产生一系列的物理现象。
这个过程中，如
果有一个强电场施加在大气中的某个位置，就可能会加速电荷的运动，从而使电场分布更加不均匀，最终引发雷电活动。
在人工引雷的过程中，常常采用的是高压电极来产生强电场。
这个电
极可以是一个高架塔、一根长杆、或者是一个氧气管道。
通过在地面
上设置一个适当的地线，就能够将这个电极与地面形成一个完整的电路，实现电荷的流动和电平的调整。
为了引发雷电活动，通常需要在一个合适的时机对电极进行充电。
这
个充电过程可以通过给电极接通一个高压电源来实现。
一旦电极被充电，就会在其周围形成一个较强的电场，吸引空气中的电荷，从而加
速电场的分布不均匀。
当电场强度达到一定程度时，就可能会引发空气中的放电现象，发出
闪电。
闪电的强度和形态取决于空气中的电荷密度和电场分布，以及
其他因素，如气温、湿度和气压等。
总的来说，人工引雷利用了大气中存在的电场和静电相互作用的原理，通过给电极充电来调整电场分布，最终引发雷电活动。
这种技术可能
对一些特定领域，如气象预报、消除静电等方面有一些应用前景。
但是，在实际应用中需要注意安全问题，以免对周围环境和人员造成不
良影响。
人工引雷的方法
人工引雷是一种利用科技手段来引发雷电的方法。
在某些特定的情况下，人工引雷可以帮助我们更好地控制雷电的发生，从而保护人们的生命财产安全。
人工引雷的方法有很多种，其中比较常见的是使用雷电发生器。
雷电发生器是一种能够模拟自然雷电的设备，它可以产生高电压和高电流，从而引发雷电。
在使用雷电发生器时，需要注意安全措施，以免发生意外事故。
除了雷电发生器，人工引雷还可以使用其他的方法。
比如说，可以利用激光束来引发雷电。
激光束可以产生高能量的电磁波，从而刺激云层中的电荷，引发雷电。
这种方法需要使用高功率的激光器，因此也需要注意安全措施。
人工引雷的应用范围很广，比如说可以用来引发人工降雨。
在干旱地区，人工降雨可以帮助农民解决灌溉问题，从而提高农作物的产量。
此外，人工引雷还可以用来控制雷电的发生，从而保护人们的生命财产安全。
在一些重要的场所，比如说机场、核电站等，人工引雷可以帮助我们更好地控制雷电的发生，从而保障设施的安全运行。
人工引雷是一种利用科技手段来引发雷电的方法。
虽然这种方法需要注意安全措施，但是在某些特定的情况下，它可以帮助我们更好
地控制雷电的发生，从而保护人们的生命财产安全。
防雷分类与防雷措施防雷分类与防雷措施1. 引言雷电是一种自然现象，它的突然而强烈的能量释放往往给人们的生活和财产带来了严重的危害。
为了保护人们的生命财产安全，科学家和工程师们不断研究和开发防雷技术和设备。
本文将介绍防雷分类和常见的防雷措施，旨在帮助读者更全面、深刻和灵活地了解这一重要主题。
2. 防雷分类2.1 天然防雷天然防雷是指自然界中存在的一些特殊地理条件或天气现象，可以减少或防止雷电的发生。
高海拔地区的气候条件往往不利于雷电的形成，因此这些地区相对较少发生雷电事故。
2.2 人工防雷人工防雷是指人们根据科学原理和工程技术，通过建设各种设备和采取相应的措施，减少雷击发生的可能性，以及减轻雷击带来的危害。
根据防雷装置的具体类型和应用范围，人工防雷可以分为不同的分类，如下所述。
3. 防雷措施3.1 避雷针避雷针是一种用于吸引和引导雷电的装置，将雷电引导到地下或地面上的导体中，以减少雷电对建筑物和设备的损害。
避雷针通常由金属材料制成，如铜或铝，具有良好的导电性能，可以有效地吸收雷电的能量。
3.2 避雷带避雷带是一种周围环绕建筑物或设备的金属带，用于接收和分散雷电的能量。
避雷带可以通过与地下和大地连接来形成一个安全的导电路径，确保雷电不会直接击中建筑物或设备。
3.3 避雷接地避雷接地是指将建筑物或设备与大地连接，形成一个低阻抗的电流路径，将雷电的能量导入地下，以减少雷击的危害。
避雷接地通常使用导电材料，如铜或铝，通过埋入地下的大地电极来实现。
4. 防雷措施的优化4.1 制定合理的防雷计划针对不同的建筑物和设备，制定针对性的防雷计划是非常重要的。
根据建筑物的高度、结构材料和使用环境等因素，确定合适的避雷装置和接地方式，以及必要的维护和检测措施。
4.2 定期检测和维护定期检测和维护防雷装置和接地设施是确保其正常运行的关键。
损坏或老化的设备可能会降低防雷系统的效果，甚至导致严重的雷击事故。
建议定期检查和更换避雷装置和接地设施，以保持其可靠性和安全性。
人工引雷的方法和意义浅析作者：郭红艳陈立成贾栋祥来源：《硅谷》2009年第01期[摘要]通过对雷电产生原理分析，阐述人工引雷的原理和目前人工引雷的主要方法，同时对人工引雷的重要意义进行简单概括。
[关键词]雷电火箭引雷中图分类号：TN95文献标识码：A 文章编号：1671-7597（2009）0110125-01一、引言众所周知，地球是一个表面带负电荷的球体，与其上空电离层表成一个空间电场，上空电离层带有与地球相等的正电荷，距地面100km处电势差约为300KV。
由于地面大气的运动，经过冷热效应，形成云雨，这些运动着的云雨在空间电场、地磁场、地球引力的作用下，以及自身内部各粒子间互相摩擦，不断产生电荷，同时正负电荷在电场力作用下不断分离，电场强度也随之不断增大，当电场强度达到足够高（25～30KV/cm）时将引起强烈放电，放电包括雷云之间、雷云内部和雷云对地，即所谓的雷电。
参见图1、图2、图3。
二、人工引雷的原理和方法人工引发雷电是在适宜的雷暴条件下将雷电人为地引发到地面（目前广泛采用的是火箭拖带细金属导线的方法）。
雷电发生前，云层中的电场将会影响地面上的电场。
所以根据地面上的电场强度，可以大概推断云层中的电场强度，以确定“触”雷时间。
当火箭飞到200－400米高度时，就在雷暴云和大地之间建立了一条放电“通道”，触发闪电的过程和自然闪电的过程是完全相似的。
（见图4）常用人工引雷技术：火箭-导线人工引雷技术。
用于人工引雷的所谓火箭-导线技术指的是向雷暴云发射一尾部拖一细长导线的小型火箭来触发闪电。
火箭－导线技术的本质在于沿着雷暴云电场快速移动或伸长一细长导线。
在火箭－导线技术中，火箭的作用只不过是起到快速牵引或伸长导线的作用。
引雷火箭是人工引雷的主要工具其外形及尺寸可与通常的防雹火箭相似，但在外弹道上又有较大的不同。
其主要区别是火箭最大速度要限在一定值以下，否则，会把导线拉断而无法引发闪电，这个速度要根据导线所能承受的最大拉力而定。
第三章闪电现象发生于大气中的瞬时大电流、高电压、长距离闪电放电现象，其大多数与雷暴云相联系。
虽然在雪暴、沙尘暴、火山爆发以及核爆炸产生的蘑菇云中偶尔也可观测到闪电现象，但是研究较少，本章将介绍与雷暴云有关的闪电现象，包括地闪、云闪、球状闪电和蛛状闪电的宏观特征以及伴随它们产生的雷声、天电等现象。
3.1 闪电的分类通常情况下，一半以上的闪电放电过程发生在雷暴云内的主正、负电荷区之间，称作云内放电过程，云内闪电与发生几率相对较低的云间闪电和云－空气放电一起被称作云闪。
另一类闪电则是发生于云体与地面之间的对地放电，称为地闪，地闪和云闪的实际拍摄照片可参见图1-1、图1-2和图1-3。
虽然最频繁发生的闪电是云闪，但是由于地闪对地面物体所造成的严重威胁，以及它的放电通道暴露于云体之外易于光学观测，因此目前对地闪放电过程已经有了相对较系统的研究。
Berger(1978)按照地闪先导所转移电荷的极性和运动方向将地闪分为四种形式，如图3-1 所示。
第一种形式常被称为下行负地闪，占全部地闪的90%以上，它由向下移动的负极性先导激发，因此向地面输送负电荷；第二种闪电也由下行先导激发，但是先导携带正电荷，因此向地面输送正电荷，被称为下行正地闪，这种类型的闪电少于全部闪电的10%。
第三和第四种类型的闪电由从地面向上移动的先导激发，被称为上行闪电（上行雷）。
上行闪电一般比较罕见，通常发生在高山顶上或人工的高建筑物上。
第三种闪电先导携带正电荷，因此对应于云中的负电荷向地面的输送，而第四种闪电则对应于负极性先导，因此将云中的正电荷向地面输送。
随着目前城镇高建筑物的增多，上行放电有略增的趋势。
利用火箭拖带细导线技术的人工引发雷电（见本书第六章）实际上是一种上行闪电。
通常，将向地面输送负电荷的闪电（第一、第三种类型）称为负闪，向地面输送正电荷的闪电（第二、四种类型）称为正闪。
图3-1 四种不同类型的地闪示意图3.2 负地闪放电过程负地闪放电过程定义为将云内的负电荷输送到地面的放电过程。
第六章人工引雷的特征6.1 引言自从Newman于1960年最初实现人工引雷，到现在人工引雷已有近40年的历史。
在过去40年里，法国、日本、美国及我国等都开展了一系列人工引雷实验（如Liu等，1994；Fieux等，1978；Horii，1982；Hubert等，1984；Kito等，1985；Uman，1987；Uman等，1997），并取得了大量的观测结果。
通过对这些结果进行分析，现在对人工引雷的特征已有一个比较全面的认识。
在这一章里我们将介绍这些特征。
6.2 人工引雷发展过程概述如在第五章中所述，根据触发闪电技术之不同，人工触发闪电（人工引雷）可分为经典型及高度型；根据闪电极性之不同，它又分为正极性及负极性。
这里我们先来看看经典负极性人工引雷的发展全过程。
图6-1是综合各种观测结果得到的经典负极性人工引雷的发展示意图。
火箭的上升速度一般为每秒一二百米，火箭发射一二秒后，它就可上升到300 m左右的高度。
此时，从导线顶端将出现以105 m/s左右的速度向上发展的上行先导。
该上行先导的电流很快熔断并汽化掉用于引雷的导线。
上行先导继续上升直到进入云中负电荷区并引发一个所谓初始连续电流的过程。
这个连续电流一般持续几百毫秒。
它终止后几十毫秒的时间内通道中几乎不存在任何电流。
然后将有一直窜先导以107 m/s左右的速度沿着刚刚电离过的通道向地面发展。
直窜先导发展到地面后，就会引起以108 m/s左右的速度向上发展的回击。
与自然雷电一样，直窜先导一继后回击过程可能反复发生多次。
而且，继后回击之间有时也存在连续电流及M分量。
有些经典型负极性放电连续电流过程之后不出现后继回击，常称这类放电为慢性放电。
在有些经典负极性放电中，上行先导的电流将导线熔断后，放电通道偏离伴随着导线烧断时所产生的等离子体通道，常称这类放电为导常放电（Fieux等，1978；Laroche 等，1985）。
异常放电的击地点一般偏离火箭发射架几十米到一二百米。
在导常放电中，从偏离导线的通道处发生下行负梯级先导，并最终导致一个小型回击。
异常放电的发生几率大约为十分之一。
高度负极性人工引雷与经典负极性人工引雷相比，除初始过程不同之外（见第五章5.7节），其他过程完全一样，这里不再重复叙述。
同负极性人工引雷相比，正极性人工引雷的主要特点是没有继后回击，且其初始上行负先导与之后连续电流的全体持续时间较短，一般只有几十毫秒（Liu 等，1994，Horii和Nagano，1995）。
在不同地区不同季节所触发的闪电有一定的极性倾向。
在法国及美国夏季触发的闪电一般为负极性（Fieux等，1978；Hubert 等，1984）；在我国南方地区夏季触发的闪电也是负极性，而在我国西北地区，即使在夏季触发的闪电全是正极性（Liu等，1997）；在日本冬季雷暴中触发的闪电大部分为正极性，只有一小部分是负极性。
造成这样差异的主要原因可能是雷暴的电结构有所不同。
偶尔也有一些触发闪电类似上行雷中的双极性放电（Berger，1967），既中和正电荷也中和负电荷（Idone等，1987；Liu等，1997）。
目前对这类放电的发展过程的认识还不十分清楚。
6.3 人工引雷的电流特征雷电流是雷电及其防护研究中最重要参数之一，因而几乎所有人工引雷试验中，雷电流的测量必不可少。
雷电流的测量方法主要有两种，一种是利用无感抗电阻也叫同轴分流器作探头；另一种是用Rogowski线圈作探头。
为使雷电流记录装置与这些探头绝缘从而不受雷电高电压的影响，一般在雷电流记录装置与探头之间连接上光纤系统作传输信号用。
近20多年来，有关人工引雷电流的测量结果非常之多（Fieux等，1978；Horii，1982；Hubert等人；1984；Fisher等人，1993；Liu和Zhang，1998；Wang等人，1999b），现在对它的特征已有较全面的认识。
为方便起见，以下我们将人工引雷电流分成初始阶段电流及回击电流两部分分别进行介绍。
6.3.1人工引雷的初始阶段电流图6-2是一例有代表性的负极性经典人工引雷的电流波形（Wang等，1999b）。
可以看到在其初始阶段（Initial Stage，IS）存在一持续时间为400 ms、强度为100 A左右的连续电流。
为了区分这一电流与回击之间的连续电流，有人称这一连续电流为初始连续电流（Imitial Continuos Current，ICC）。
其实严格来讲，人工引雷初始阶段电流实际上由上行先导的电流及初始连续电流两部分构成。
从电流波形上看不到它们之间差别，即找不到它们之间的转换点。
根据云中负电荷的高度及上行正先导的速度可以推测初始阶段电流的最初40 ms左右时间对应于上行先导，其余部分对应于ICC。
初始阶段电流结束之后，有几十毫秒的电流间歇期，之后是三个回击电流脉冲。
该图中的回击电流处于饱和状态（大于2 kA）。
有些人工引雷的初始阶段电流之后没有回击。
Wang等人（1999b）对37例人工引雷初始阶段电流进行了统计，图6-3是他们得到的结果。
图中斜线部分代表伴随着回击的结果，而没有斜线部分代表不伴随回击的结果。
可以看到，对于不同的人工引雷，初始阶段电流的持续时间、大小及所中和电荷量都有很大的差别。
平均地讲，初始阶段电流的持续时间为279 ms，大小为96 A，所中和电荷量为27 C。
从图中6-2中可以看到初始阶段电流开始不久，出现一初始电流变化脉冲（InitialCurrent Variation，ICV）。
图6-4是这一脉冲电流的放大图。
它对应于导线熔断过程。
导线中的电流达到某一阶段（图6-4中的A点），因为导线熔断，电流突然变成零或很小（同图B点）。
电流通道中断后，通道中的电荷因感应作用会重新分布，致使在通道中断处先是出现先导，然后是类似于回击之类的脉冲放电（同图C）。
该脉冲电流的大小一般为1 kA左右，上升时间为几十微秒。
从图6-2中也可以看到在初始阶段电流中存在一些I cc脉冲电流。
图6-5是其中两个I cc脉冲电流的放大图。
Wang等人（1999b）对这些脉冲电流也进行了统计，他们的结果表明：I cc脉冲电流的大小一般为100 A左右，但有时也达几千安；I cc脉冲电流的上升时间一般为500μs左右，但有时间也可短到仅为几微秒；I cc脉冲电流所中和的电荷量一般为150 mC左右，但有时也可大到2C。
根据以上这些结果，Wang等人推测I cc脉冲就是闪电中的M分量。
图6-6是一例正极人工引雷的电流波形（Horill和Nagano，1995），其中，（b）是（a）的时间展开图。
可以看到在电流波形的开始处存在着很多振荡性的脉冲。
开始时这些脉冲电流只有100 A左右，脉冲上升时间大约为几微秒。
这些脉冲渐渐变大，最后达到几千安甚至几十千安。
这时脉冲的上升时间可变到10μs左右，脉冲之间的间隔一般为几十微秒（Nakano等，1999）。
其后连续电流的大小可达20 kA，持续时间一般为几十毫秒，因而中和电荷量有时可达几百库仑。
不过要反映出的一点是，这些结果都是在日本冬季雷暴试验中所得到的，它们可能存在一定的特殊性。
在我国西北高原地区，测到的为数不多的正极性人工引雷电流结果表明：在电流的开始阶段同样存在很多振荡性的脉冲，但脉冲幅值只有几百安培，其后的连续电流也只有100 A左右（Liu等，1999）。
这些振荡性的脉冲可能起因于负先导本身的特性。
6.3.2 人工引雷的回击电流图6-7是一例典型的负极性人工引雷中观测到的回击电流波形，其电流峰值为16 kA（10~90）%上升时间为0.36 μs，半峰值时间宽度为40 μs（Fisher等，1993）。
人工引雷试验表明，尽管闪电的波形类似，但上述这些具体参数可以相差很大。
Fisher等人（1993）分别对他们在Florida及Alabama测到的电流进行了详细的统计，这里主要以他们的结果为例进行介绍。
图6-8分别是电流峰值、（10~90）%上升时间及半峰值时间宽度的统计结果。
斜线代表在Florida的结果，没有斜线部分代表在Alabama的结果。
从该图可以看到回击电流的峰值小至1 kA，大到60 kA，其几何平均值（以下角GM表示）为12 kA。
（10~90）%上升时间的最小值为0.1 μs，最大值为4 μs，其几何平均值为0.37 μs。
半峰值宽度一般在几微秒到几十微秒之间，其几何平均值为18 μs。
他们还发现峰值电流与（10~90）%上升时间不存在任何相关。
图6-9分别是一次回击所中和的电荷量，回击总作用积分及回击总持续时间的统计结果。
一次回击所中和电荷量的最小值为0.2 C，最大值为64 C，其几何平均值为2.1 C。
一次回击的作用积分的最小值为0.12 A2s，最大6.4×103A2s，其几何平均值为3.5×103A2s。
同样持续时间的分布范围也较广，其几何平均值为12 ms。
在这里要指出的一点是在这些统计中，对于那些后面伴随着连续电流过程的回击，由于不可能将回击与连续电流分开，连续电流也被算在这些回击之中，因而导致有的回击持续时间很长，中和电荷量也很大。
图6-10分别是关于回击之间的时间间隔及回击之间电流被中断期间的统计结果。
回击与回击之间一般间隔几十毫秒，其中电流中断时间也可达几十毫秒。
有关人工引雷回击的电流变化率的测量结果也很多（Leteinturier等，1990；1991；Depase，1994）。
图6-11是一例这样的结果。
可以看到人工引雷回击电流变化率波形上升很快，下降也很快。
半峰值宽度一般只有0.2 μs左右。
Depase （1994）对人工引雷回击电流变化率峰值进行了统计，结果表明：该峰值最小只有5 kA/μs，而最大可达411 kA/μs；在法国，其平均值为91.4 kA/μs，而在Florida，其平均值只有36.8 kA/μs。
电流变化率峰值与电流峰值一般呈正比例关系。
图6-12是一例这样的结果。
图中1985，1987，1988的数据是在Florida获得的，而1986的数据是在法国取得的。
对1985，1987及1988 Florida的数据，电流变化率峰值与电流峰值的相关系数分别为0.87，0.80及0.70，而对1986法国的数据，该相关系数为0.78。
该图同时也给出了电流变化率峰值与电流峰值之间的线性拟合曲线及对应的方程式。
6.4 人工引雷的电磁场特征对雷电进行电磁测量及分析一直是研究雷电的重要手段。
人工引雷也不例外。
目前对人工引雷进行的电磁测量项目主要有静电场、“慢”电场、“快”电场、电场变化率、磁场及辐射场等。
在这些测量中，有时天线离闪电触发点非常近，只有几米到几十米，有时天线放在离闪电触发点几公里外的地点。
