内弹道基础

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弹丸在膛内运动时期的内弹道基本方程

• 图９－５中各符号的意义如下：ｐｔ为膛底压力；ｐｄ为弹底压力；ｐｃｓ为药室坡膛处压力；ｐｐｄ为弹前空气阻力；ｐ０为挤进压力；Ｒｎ为弹丸运动时所受的总摩擦阻力；ｖ为弹丸速度；Ｗ为后坐部分的自由后坐速度。
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９.２弹后空间气体速度与膛内气体压力分布
• 力ｐｄ＝Ｓｐｄ－Ｒｎ－Ｒｃｐ，推动弹丸向前运动；力ｐｔ＝Ｓｔｐｔ－Ｓｃｓｐｃｓ－Ｒｎ，使身管后坐，在该方程中，Ｓｔ为膛底面积，Ｓｃｓ为药室坡膛部在垂直于身管轴线面上的投影面积。
• 根据连续性假设，有 • ｄδｍ/ｄｔ＝０ • 气体质量 • δｍ＝ρｘＳｘδｘ • 于是
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９.２弹后空间气体速度与膛内气体压力分布
• 利用连续方程（９－１），能够求出弹后身管不同横截面上的气流速度。根据弹后空间气固混合物均匀分布的假设，在任一时刻弹底与膛底之间的气体密度可以视作一个准常量：ρｘ＝ρ。由此，可知
• 进行火炮的实弹射击时，首先将炮弹装填到炮膛的正确位置。弹丸的弹带与坡膛紧密接触，使药室处于密闭状态。弹带的直径通常略大于炮膛阴线直径，有一定的过盈量，这是为了更好地密闭膛内火药气体，强制弹丸沿膛线运动。
• 火炮射击时，击针撞击底火，点燃点火药。根据经典内弹道学的基本假设，点火药瞬时点燃发射药，而后发射药继续燃烧，膛内气体压力逐渐上升；当达到某个值时，弹丸开始运动，弹带产生塑性变形逐渐挤进膛线。弹带的变形阻力随着弹带挤进坡膛的长度而增加，弹带全部挤进坡膛时弹丸运动阻力达到了最大值，以ｐｘｍａｘ表示。
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９.１弹丸挤进压力
• 由于弹丸是加速运动，所以弹丸出现最大运动阻力时，此瞬时膛内火药气体压力要大于弹丸运动阻力ｐｘｍａｘ。经典内弹道学略去了弹带挤进膛线起始部的过程，假定当膛内火药气体力ｐ０＝ｐｘｍａｘ时弹丸开始运动，所以定义ｐ０为弹丸挤进压力，或称为启动压力。

弹道学_精品文档

弹道学弹道学简介弹道学是研究飞行物体运动轨迹的学科，涉及到物体在空气中飞行的行为、速度、加速度和受力等相关问题。

在军事、航空航天和射击运动等领域，弹道学发挥着重要的作用。

本文将介绍弹道学的基本概念、相关原理和应用。

弹道学基本概念1. 弹道学分类弹道学可以分为外弹道学和内弹道学两个主要分支。

外弹道学研究物体离开发射源后运动的行为，如导弹、火箭等。

内弹道学研究物体在发射管中的运动行为，例如枪弹的发射过程。

2. 弹道学参数弹道学涉及到许多关键参数，其中包括：•飞行物体的初始位置和速度•飞行物体受到的外部力量，如风力和重力•飞行物体的质量和形状•飞行物体的飞行时间和轨迹这些参数对于确定飞行物体的轨迹和命中目标至关重要。

弹道学原理1. 牛顿力学定律牛顿力学定律是弹道学的基础。

弹道学中使用的最重要的定律是牛顿第二定律：F=ma，其中F是施加在物体上的力，m是物体的质量，a是物体的加速度。

通过牛顿第二定律，可以计算出飞行物体在各个时刻的加速度，从而进一步确定其速度和位置。

2. 空气阻力在飞行物体移动过程中，空气阻力是一个重要的因素。

空气阻力会影响飞行物体的速度和轨迹。

空气阻力由于物体和空气之间的摩擦产生，其大小与物体速度的平方成正比。

当速度增加时，空气阻力也会增加，从而减慢飞行物体的速度。

3. 重力重力是弹道学的另一个重要概念。

地球对于飞行物体施加的重力作用会影响物体的运动轨迹。

重力会使飞行物体受到向下的加速度，从而改变其速度和轨迹。

在弹道学中，需要考虑物体的重力加速度，以判断其运动路径和时间。

弹道学应用弹道学在许多领域都有实际应用，以下是其中一些例子：1. 军事应用在军事领域，弹道学用于研究和设计导弹、火炮、炸弹等武器系统。

通过弹道学的原理，可以预测武器的射程、精确度和杀伤力，从而提高作战效能。

2. 航空航天应用在航空航天领域，弹道学用于研究和设计火箭、卫星和航天器等。

通过弹道学的理论，可以计算火箭或卫星的轨道和速度，从而实现安全的发射和飞行。

内弹道基础概述内弹道学

内弹道基础概述内弹道学
➢火药的燃气生成函数
1）简单形状火药
Z/1 相对已燃厚度
S/S1 相对已燃表面
V/V1 相对已燃体积
内弹道基础概述内弹道学
Z1ZZ2
12Z3Z2
式中：
内弹道基础概述内弹道学
内弹道基础概述内弹道学
2）多孔火药
基于单孔的管状药接近定面燃烧的概念，为了使火药具有增面燃烧性能，于是又产生了增加内孔的多孔火药系列。但是多孔药与管状药不同，多孔火药在燃完厚度的瞬间，火药却未全部燃尽，而是分裂成若干碎粒。因此，多孔火药的燃烧存在两个阶段，即分裂前的主体燃烧阶段和分裂后的碎粒燃烧阶段。多孔药燃烧的增面性，只存在于主体燃烧阶段。在碎粒燃烧阶段，则是强烈的减面性。
6 内弹道基础
内弹道基础概述内弹道学
6.1 概述
内弹道学是专门研究弹丸在膛内运动规律的科学。研究的对象是膛内的射击现象，包括火药在膛内的燃烧规律、弹丸运动的规律，以及膛内压力变化规律等方面的内容。
内弹道基础概述内弹道学
6.2 膛内射击过程
➢枪炮发射系统
典型系统的包括身管、火药和弹丸。
1—炮闩；2--药室；3—坡膛；4—线膛
s sZ1sZ 1ZZb
内弹道基础概述内弹道学
➢弹丸运动方程
系统动量守恒：
m (v v 1 )v M 1 0 v
燃气和未燃药粒速度假设：
vv12 (vv1)2 vv1
可得： vv M2 v 1 Mm
md(vv1)S dt
pRx
M 2
1
M
m
(1
Rx
)
M2
mdvSP(1Rx )
内弹道基础概述内弹道学
内弹道基础概述内弹道学

弹道学（基础理论）

弹道学（基础理论）弹道有两种，一是内部弹道，一是外部弹道。

内弹道讨论的是在弹药击发后，弹头离开枪口前，各种物理现象。

子弹弹道一. 膛压：装药燃烧而扩张，因为弹头在前挡着，机锁在后堵住，在枪膛中会产生极大的压力，一般而言在数万磅/寸到数十万磅/寸之间。

这个压力是在弹头脱离弹壳时，推动弹头的主要力量。

当然这个力量越大越好，因为弹头飞得越快，在固定距离内，受地心引力的影响越小。

但是如果不在适当的范围内，也会产生发生危险。

二. 来复线: 来复线造成弹头的旋转，而使得弹头的飞行稳定，可是来复线的数量和线的快，慢(快慢指的是来复线在多少长度完成360度旋转)和弹头的重量有极重要的关系。

正确的弹头用在适宜的来复线上，会有较好的精确度。

例如说，在使用 .223 的枪里，12 寸一圈以上的的，适用55 gr 的弹头。

如果是9寸一圈的，就该用69 gr 以上的弹头较好。

三. 枪管硬度：在弹头通过枪管时，枪管会像鞭子一样上下甩动。

动的幅度会影响到弹头出口的位置。

同时，枪管会发热，金属因热而扩张，弹头和来复线的密和度会受到影响。

要解决这个问题，一般来说是增加枪管的厚度。

因为增加厚度可以增加硬度而且减缓温度提高。

外弹道主要是讨论弹头出口后，影响其飞行的各种因素。

任何在地球上的物体，都会受到地心引力的影响。

(事实上光也会受到引力的影响，但是光到底是波还是粒子，还无定论)。

弹头一出枪口，加速就停止了。

引力会将弹头往地面拉。

所以任何弹头的飞行路线都是弧形的。

如果枪管与地面平行，弹头永远不会和枪管延长线的任何一点交会。

所以，枪管都是微微朝上的。

弹道与瞄准线示意图这条弧线的弧度(Trajectory)，取决于弹头出膛的初速和子弹的流体系数(co-efficient)。

初速大，弹头在相等时间，飞行距离远，引力作用的时间短，影响弧线的程度小，飞行的弧线也就比较平坦。

平坦的弹道表示弹头不会偏离瞄准线太远，对射击者而言，简单的多了。

基本上是瞄那里就打那里，不用担心调整准心或是调整瞄准点。

3 现代内弹道--基础--燃气蒸气弹射(课程4)

非平衡状态
发射过程中伴随的流动、水的相态转变等使系统处于非平衡状态准平衡状态将每一次考察的状态（每个时间点上），近似认为系统处于平衡状态或相对平衡状态只有微小变化
发射筒内气体动能和势能较小，可忽略
4. 内弹道方程
基本方程
质量平衡方程（流量方程）能量平衡方程******
理想混合气体（低压状态）
道尔顿分压定律
p ni R0T / V ni Ri M iT / V mi RT i /V
i mi / V ;
p pi
pi i RT i
理想气体混合物中某一组分B的分压等于该组分单独存在于混合气体的T、 V时产生的压力。而理想气体混合物的总压等于各组分单独存在于混合气体的T、V时产生的压力总和道尔顿定律
求x，利用阿马加定律和水蒸汽状态方程的简化形式有：
这里ps表示饱和蒸汽压，与混合工质压强相同
4. 内弹道方程
连续注水四阶段模型
4）预加水过热，连续注水过热阶段
U mg cvgT macvaT (my mw )uv (T , p)
连续注水三阶段模型
预加水加热/汽化/过热，连续注水过热阶段
弹体运动方程（与燃气弹射时运动方程相似）
发射筒内能变化 = 加入物质能量--对外做功
dU dH in dW dt dt dt dH in dmw dmr c pgT1 uw0 ; dt dt dt
dW dV p pSv dt dt
讨论7
下标g表示燃气，a表示空气，y表示预加水，w表示连续注入水
1）水的加热阶段
下标g表示燃气，a表示空气，y表示预加水
U mg cvgT macvaT myul (T )

第2章内弹道部分-part3弹丸在膛内的运动及内弹道方程组建立

a) 燃气生成速率(质量方程)燃气质量变化规律
(
燃气生成方程(几何燃烧定律)
Z (1 Z Z 2 )
燃烧速度方程
（ 1）
(
即
d r u1 p n Z / 0 dt
dZ u1 p n dt 0
dZ 1 d dt 0 dt
dZ 1 d ) dt 0 dt
（ b）
（ a）
内弹道部分
§4 内弹道的解法
内弹道方程组的建立
综合分析射击过程中膛内发生的各种物理－化学变化
与各种现象，涉及燃气压力、温度及弹丸初速等弹道量的变化规律，寻找各量间的关系，建立内弹道数学模型。内弹道方程组：体现膛内主要过程的方程
（内弹道过程变质量变容积的热力学过程）
三大守恒定律，状态方程(燃气)联立
考虑到
Fr ，则有＜＜1 Spb Spb （ 1
1
Fr dv ）m Spb dt
则有
Spb 1 m dv dt
1 称为阻力系数，这就是内弹道学中的弹丸运动方程。
它是考虑摩擦及弹丸转动等因素所引进的系数。
内弹道部分---- 弹丸在膛内的运动
弹丸运动方程在内弹道循环中，火药燃气所作的各种功的总和与弹
内弹道部分---- 弹丸内弹道的解法
内弹道方程组的建立经典内弹道模型的基本假设：火药燃烧服从几何燃烧定律；膛内气流运动遵循拉格朗日假设，且设药粒压力在平均压力下燃烧，遵循燃烧速度定律。内膛表面热散失用减小火药力f或增加比热比K的方法间接修正。 1 内弹道过程所完成的总机械功与 2 mv 2 成正比。弹带挤进膛线是瞬时完成，以一定的挤进压力p0标志弹丸的起动条件。火药燃气服从诺贝尔一阿贝尔状态方程。火药燃烧生成物的成分不变，与成分有关的特征量均为常量；弹带挤进膛线后，密闭良好，不存在漏气现象。

内弹道学概述及火药的基本知识

• 根据内弹道过程中所发生的各种现象的物理实质，可将内弹道学所要研究的内容归纳为以下几个方面的问题：
• ①有关点火药和火药的热化学性质、燃烧机理以及点火、传火的规律；
• ②有关火药燃烧及燃气生成的规律； • ③有关枪炮膛内火药燃气和火药颗粒的多维、多相流动及其相间输运
现象；
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７.１内弹道学概述
第７章内弹道学概述及火药的基本知识
• ７.１内弹道学概述 • ７.２火药的基本知识
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７.１内弹道学概述
• ７.１.１火炮发射的内弹道过程
• 火药（发射药）为发射弹丸提供了能源。在适当的外界能量作用下，火药自身能在密闭条件下进行迅速而有规律的燃烧，同时生成大量高温燃气。在内弹道过程中，身管中的固体火药通过燃烧将蕴含在火药中的化学能转化为热能，弹后空间中的热气急剧膨胀，从而驱动弹丸在身管内声速前进。
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７.２火药的基本知识
• ７.２.１火药的化学成分、制造过程和性能特点
• 传统的火炮或轻武器都以火药作为射击的能源，主要是因为它具有这样一些优点：首先，火药是一种固体物质，其生产、贮存、运输、使用比较方便；其次，在射击过程中，经过点火作用产生急速的化学变化，火药分解出大量的高温气体，这些气体在一定的条件下膨胀做功，从而使炮膛中的弹丸获得较大的速度；通过火药的成分、形状和尺寸的变化可以控制它的燃烧规律，从而控制射击现象，达到我们所要求的弹道性能。
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Hale Waihona Puke ７.１内弹道学概述• 一维模型假定参数ｐ、Ｗ、Ｔ和ρ只随时间ｔ变化，二维模型假定这些参数随两个坐标的变化而变化，三维模型假定这些参数随空间的３个坐标变化。

初试科目内弹道学

初试科目：内弹道学参考书：1. 金志明主编. 枪炮内弹道学. 北京理工大学出版社，2004年2.金志明, 翁春生. 高等内弹道学. 高等教育出版社，2003年考试大纲:第一章枪炮膛内射击现象和基本方程1.1 枪炮发射系统及膛内射击过程1.2 火药燃气状态方程1.3 火药燃烧规律与燃烧方程1.4 膛内射击过程中的能量守恒方程1.5 弹丸运动方程1.6 膛内火药气体压力的变化规律1.7 内弹道方程组第二章内弹道方程组的解法2.1 内弹道方程组的数学性质2.2 数值解法2.3 装填条件变化对内弹道性能影响第三章膛内气流及压力分布3.1 内弹道气动力简化模型3.2 比例膨胀假设下的压力分布3.3 拉格朗日假设条件下的近似解第四章内弹道设计与装药设计4.1 内弹道设计4.2 内弹道优化设计4.3 装药设计第五章身管烧蚀与寿命5.1 身管烧蚀现象5.2 身管烧蚀与磨损机理5.3 防烧蚀的技术措施5.4 身管寿命第六章膛内压力波1.1 膛内射击现象与流场特性1.2 膛内压力波现象及其产生的机理1.3 影响压力波的因素分析1.4 压力波的定量描述第七章火药颗粒床挤压和破碎的力学现象7.1 火药床压缩特性及颗粒间应力7.2 火药颗粒破碎特性7.3 火药破碎对内弹道性能影响的实验研究第八章反应两相流内弹道理论基础8.1 运动控制体的流体力学平衡方程8.2 粒状火药床气固两相流内弹道基本方程8.3 辅助方程8.4 管状发射药床两相流内弹道模型8.5 混合装药多相流内弹道数学模型8.6 多维两相流内弹道数学模型第九章反应两相流内弹道模型的数值模拟9.1 一维两相流内弹道模型的数值求解9.2 轴对称两维两相流内弹道模型数值求解方法9.3 三维两相流内弹道模型数值求解方法9.4 单一粒状药床内弹道数值模拟结果及分析9.5 单一管状药床内弹道模拟结果及其分析9.6 混合装药床内弹道模拟结果分析9.7 装药间隙对压力波影响的数值模拟9.8 火药破碎对压力异常影响的数值模拟9.9 轴对称两相流内弹道数值模拟9.10 三维两相流内弹道数值模拟第十章装药安全性评估10.1 膛炸模式及其机理10.2 压力波安全性评估与压力波敏感度10.3 装药安全性的评估方法。

《内弹道基础》课件

新型内弹道技术的研究与应用
新型内弹道技术的特点
新型内弹道技术具有更高的射击精度、更强的毁伤能力、更小的后座力和更轻的重量等特点，能够显著提高武器的作战效能和战场适应性。
新型内弹道技术的实现方式
新型内弹道技术的实现方式主要包括采用新型材料、改进弹药结构、应用智能控制技术等。这些技术的应用可以改善内弹道的运动规律和燃烧过程，从而实现内弹道性能的提升。
膛口速度与初速
膛口速度
01
膛口速度是指弹丸离开炮口瞬间的速度，它是衡量火炮性能的
重要指标之一。
初速
02
初速是指弹丸在离开炮口瞬间的速度，它与膛口速度是相同的
。
初速与射击精度
03
初速的大小直接影响弹丸的射击精度，初速越高，射击精度越
好。
03
内弹道参数
压力波
压力波的形成
压力波是在内弹道过程中，由于火药燃烧产生的高温高压气体与周围介质（如空气）相互作用而形成的一种波动现象。
压力波的传播
压力波以声速在介质中传播，其传播速度取决于介质的性质和温度。
压力波对弹丸的影响
压力波对弹丸的加速和运动轨迹产生影响，可能导致弹丸速度降低、运动不稳定等现象。
装药燃烧与燃气生成
装药燃烧过程
装药的燃烧过程是内弹道过程中的一个重要环节，涉及到火药的化学反应和能量释放。
燃气生成
装药燃烧产生大量的燃气，这些燃气在膛内形成高压，对弹丸产生推动作用。
经典案例的分析方法
经典案例的分析方法主要包括技术分析、效果评估和经验总结等。通过对案例的深入分析，可以了解内弹道技术在实践中的应用情况，总结经验教训，为类似问题的解决提供参考。
经典案例的启示与展望

第2章内弹道部分-part1内弹道系统简介

31
§2 火药燃烧规律经典理论火药及其物化标识量
内弹道部分
【火药简介】
• 中国四大发明之一。人类文明史上的一项杰出的成就。
• 火药是低爆速炸药的一类。可由火花、火焰等引起燃烧的药剂。燃烧时发生大量的气体，具有爆破作用或推动作
用(使物体如弹丸以一定的速度发射出去)。最早应用的是
我国发明的黑色火药。根据燃烧时的性质，可分为有烟火
药(燃烧时发烟，如黑色火药)和无烟火药两类。主要用作引燃药或发射药。
火药又被称为黑火药。是在适当的外界能量作用下，
自身能进行迅速而有规律的燃烧，同时生成大量高温燃气
的物质。在军事上主要用作枪弹、炮弹的发射药和火箭、
导弹的推进剂及其他驱动装置的能源，是弹药的重要组成
部分。
32
33
内弹道部分
【火药的分类】
内弹道过程
内弹道学是研究发射过程中枪炮膛内的火药燃烧、物质流动、能量转换、弹体运动和其它有关现象及其规律的弹道学分支学科。
闩体炮尾底火发射药
弹带
定心部
炮管体
击针点火药药筒
弹丸
膛线
20
闩体炮尾底火发射药
弹带定心部
炮管体
内弹道部分
击针点火药药筒
弹丸
膛线
击针撞击底火或电流点燃底火后，底火中的药剂爆燃，
• 硝基胍火药，三基药，由硝化二乙二纯、硝基胍和硝化棉组成。特点：燃烧温度较低，可减小炮膛烧蚀。又称为冷火药。
• 高聚物复合火药（composite propellants）用于火箭的发射装药— —又称固体推进剂。其主要组份是以高分子化合物，金属粉（铝粉）等为可燃剂，固体氯酸盐（如高氯酸铵）等为主要氧化剂成份，还含有RDX或HMX。

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Rx

M 2

1

M

m

(1
Rx
)
SP

M 2
m
dv

SP(1
R x
)
M m dt
SP
m dv Sp
1 dt
1 —虚拟质量系数
➢燃烧速度函数
r

d
dt
u1 pn
u1—燃速常数 n —燃速指数
也可以写作：
dZ pn
射击过程分为:
点火传火过程挤进过程弹丸在膛内运动过程后效作用过程
6.2.1点火传火过程
击发是内弹道循环的开始，通常利用机构方式(或用电、光)作用于底火(或火帽)，使底火药着火，产生火焰穿过底火盖而引燃火药中室的点火药，使点火药燃烧产生高温高压的燃气和灼热的固体微粒，通过对流换热的方式，使靠近点火源的发射药首先点燃。而后，点火药和发射药的混合燃气逐层地点燃整个火药，这就是内弹道循环开始阶段的点火和传火过程。
6.3.5后效作用时期
当弹丸射出炮口以后。处在膛内的高温高压的火药燃气以极高的速度从膛内流出。在膛外急速膨胀，超越并包围弹丸，形成气动力结构异常复杂的膛口流场。这种高速气流将对武器系统产生两种后效作用；一种是对火炮身管的后效作用；另一种是对弹丸的后效作用。
Fig.2. 典型内弹道曲线图
dt I b
Ib 1 / u1
6.3.3 火药燃气状态方程
6.2.2挤进过程

在完成点、传火过程之后，随着火药的燃烧，产
生了大量的高温高压燃气，推动弹丸运动。弹丸开始
启动瞬间的压力称为启动压力。弹丸启动后，因弹带
的直径略大于膛线内阴线的直径，弹带必须逐渐地挤
进膛线．随着挤进，阻力也不断增加。当弹带全部挤
进时，即达到最大阻力，这时弹带已被膛线刻成沟槽
并与膛线紧密吻合，其相应的燃气压力则称为挤进压
6.1 概述
内弹道学是专门研究弹丸在膛内运动规律的科学。
研究的对象是膛内的射击现象，包括火药在膛内的燃烧规律、弹丸运动的规律，以及膛内压力变化规律等方面的内容。
6.2 膛内射击过程
➢枪炮发射系统
典型系统的包括身管、火药和弹丸。
1—炮闩；2--药室；3—坡膛；4—线膛
Fig.1. 典型身管
Q1

n 1 2 1
Q1 2 1

n 1

2
Q1 2 1
其中， 1 ：为药粒原始横截面上的周长L1(包括各内孔的周长)和以药粒
长度2C为直径的圆周长之比，即
1

L。1
2c
Q1：为药粒原始横截面积 A1 和以2C为直径的圆面积之比，即Q1

A1 C 2
C 1
n：为孔数。
为方便起见，可以利用下式来计算各种形状多孔火药，设：
1

Ab Bd 0 2C

Q1

Ca 2
Ab2
2C 2
Bd
2 0

式中2C为火药粒长度，A、B、C、a、b均随药形而变的。
（2）碎粒燃烧阶段
碎粒截面是不规则的曲边三角形，几何上精确地计算其燃气生成函数，并非不可能，但是很繁。由于其燃气生成量只占总量的百分之几到十几，近似处理的精度已经足够，因此假定在碎粒燃烧阶主体燃烧阶段是根据其几何形状，采用几何方法来推导出其燃气生成函数，得到与简单药形形式完全相同的函数
Z 1 Z Z 2
1 2Z 3Z 2

0 Z 1
其火药形状特征量的公式可归结为以下的普遍形式
Q1 21
6.3.2 几何燃烧定律
●几何燃烧定律的内容
火药在燃烧过程中是按照平行层或同心层的燃烧规律，逐层进行燃烧的。
●满足几何燃烧定律应具备的条件
①所有火药表面同时点火，并在相同的条件下燃烧； ②所有火药各点的化学、物理性质完全相同； ③所有药粒的形状、尺寸必须严格一致。
几何燃烧定律又叫几何燃烧规律假设。
s sZ 1 sZ
1 Z Zb
➢弹丸运动方程
系统动量守恒：
m(v v1) v Mv1 0
燃气和未燃药粒速度假设：
v

v1
(v 2
v1)

v 2
v1
可得： v v M 2 v 1 M m
m
d(v dt
v1)

Sp
●减面燃烧和增面燃烧
1）减面燃烧：燃烧面在燃烧过程中不断减小。所有的简单形状火药都属于减面性火药。其中管状药减面性最小，弱减面性是由于两端面燃烧所产生的。如果长度为无限大，则称为定面燃烧或中性燃烧。
2）增面燃烧：燃烧面在燃烧过程中不断增加。
➢火药的燃气生成函数
1）简单形状火药
相对已燃厚度相对已燃表面相对已燃体积
力。这一过程称为挤进过程。
6.3.3(4) 弹丸在膛内运动过程
当弹带全部挤入膛线后，阻力突然下降。随着火药继续燃烧时不断补充高温燃气，并急速膨胀做功，从而使膛内产生了多种形式的运动。弹丸除沿炮轴方向作直线运动外，还进行围绕弹轴的旋转运动。同时，正在燃烧的药粒和燃气也随弹丸一起做向前运动，而炮身则产生后坐。所有这些运动既同时发生又相互影响，形成了复杂的膛内射击现象。
Z 1 Z Z 2
1 2Z 3Z 2

式中：
2）多孔火药
基于单孔的管状药接近定面燃烧的概念，为了使火药具有增面燃烧性能，于是又产生了增加内孔的多孔火药系列。但是多孔药与管状药不同，多孔火药在燃完厚度的瞬间，火药却未全部燃尽，而是分裂成若干碎粒。因此，多孔火药的燃烧存在两个阶段，即分裂前的主体燃烧阶段和分裂后的碎粒燃烧阶段。多孔药燃烧的增面性，只存在于主体燃烧阶段。在碎粒燃烧阶段，则是强烈的减面性。
6.3 经典内弹道方程
6.3.1 火药燃烧规律问题的分析
火炮射击试验现象：
未燃完的火药颗粒，除了尺寸变小了以外，几何形状仍与原先的相似。
射击现象：
从射击过程可以看出．膛内射击现象包括火药燃烧、燃气生成、状态变化、能量转换和弹丸运动等射击现象。
研究方法：建立反映这些现象的内弹道基本方程。