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光的干涉1

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光的干涉(第1讲)详解

光的干涉(第1讲)详解
2级明纹 1级暗纹 1级明纹 0级暗纹 0级明纹 0级暗纹 1级明纹 1级暗纹 2级明纹
S
d S2 r
r2
O
d
暗纹中心坐标： d x = (2 k +1) 2d (k=0,1,2,) 0级,1级暗纹 (11-3)
明纹 暗纹
d x = k d P ( k =0,1,2, ) d x = (2 k +1) 2d B r1 S
复色光： 具有多个波长(频率)的光。: 1～2
激光的单色性最好！ 如何获得单色光？
E S
2．光的干涉条件
频率相同；E 的振动方向相同； 相差恒定。
普通光源发出的光一般不能满足干涉条件。
3. 获得相干光的方法 对实验仪器的要求： ① 两束相干光取自同一波列：“一分为二”
② 光波的波程差小于波列长度。
理论：(1) 牛顿的微粒说： 光是按照惯性定律沿直线飞行的微粒流。
u水 u空气
(2)惠更斯的波动说： u水 光是在特殊媒质“以太”中传播的机械波。 此间微粒说占据统治地位。
u空气
三．波动光学时期 (19世纪)
实验： 光的干涉(杨-英) 光的衍射(费涅耳-法)。 此间波动 理论： 麦克斯韦建立电磁场理论，指出光也是电磁波。说占主导 地位。 赫兹证实电磁波的存在；并测出光速。 确定光不是机械波 四．量子光学时期(19世纪后期——20世纪初) 普朗克提出能量量子化假说 爱因斯坦提出光量子假说 认为： 光是以光速运动的粒子流。 光到底是什麽？ ， 光也是物质的一种 它既具有波的性质、也具有粒子的性质。 它既非波、也非粒子、更不是两者的混合物。它就是它自己！
电磁波动说在解释“热幅射”及“光电效应”等实验时遇到困难。
在某些条件下，波动性表现突出，在另一些条件下，粒子性

《光的干涉》参考教案1

《光的干涉》参考教案1

第十三章第3节光的干涉【教学目标】（一）知识与技能1、知道光的干涉现象及由此说明光是一种波。

知道杨氏双缝干涉实验设计的巧妙之处。

2、理解何处出现亮条纹，何处出现暗条纹，知道其它条件相同时，不同色光产生干涉条纹间距与波长的关系。

（二）过程与方法通过观察、实验、并能将观察到的现象跟以前学过的机械波的干涉进行类比，进行自主学习，培养学生观察、表达、分析及概括能力。

情感态度与价值观通过光干涉图样的观察，再次提高学生在学习中体会物理知识之美；另外通过渗透科学家认识事物的科学态度和巧妙思维方法，渗透辩证唯物主义观点。

【教学重点与难点】重点是光的干涉现象、理解干涉条纹的成因，光的双缝干涉条纹间距的大小的决定式及其物理意义；难点是光的干涉现象的成因及如何引导学生寻找获得相干光源的其他方法。

【教学过程】（一）引入1、什么是波的干涉？产生干涉的一个必要的条件是什么？2、干涉现象是波特有的现象。

光具有波动性吗？你如何用实验去验证？生：若光是一种波，就必然会观察到光的干涉现象，观察光的干涉现象可以用屏幕，在屏幕上会得到明暗相间的条纹。

因此精心设置实验，寻找光的干涉现象。

演示两个通有同频率交流电单丝灯泡(或蜡烛)作为两个光源，移动屏与它们之间的距离，屏幕上看不到明暗相间的现象。

设疑：为什么不能观察到干涉图样？是光没有波动性，还是没有满足相干的条件？引导学生讨论得到：两个独立热光源的光波相遇得不到干涉现象，是实验设计有错误，没有满足相干条件。

在物理学史上曾很长一段时间内人们一直认为光不是波，所以没有波动性，也不会产生干涉现象。

直到19世纪，英国物理学家托马斯·扬改进实验设计，在历史上第一次得到了相干光源。

（二）新课教学一、光的双缝干涉——扬氏干涉实验。

介绍英国物理学家托马斯·扬．如何认识光，如何获得相干光源——展示扬氏实验挂图鼓励学生在认识事物或遇到问题时，学习扬氏的科学态度，巧妙的思维方法．1、介绍实验装置——双缝干涉仪．说明双缝很近0.1mm，强调双缝S1、S2与单缝S的距离相等。

第22章-光的干涉1(杨氏双缝)

第22章-光的干涉1(杨氏双缝)

430
可见光七彩颜色旳波长和频率范围
5
一. 光源
§22.2 光旳单色性和相干性
(1) 热辐射 (2) 电致发光 (3) 光致发光 (4) 化学发光
自 发 辐 射
(5) 同步辐射光源 受
(6) 激光光源
激
辐
射
自发辐射 E2 能级跃迁 E1
波列
E2 E1/ h
波列长 L = c
6
.
.
非相干(不同原子发旳光)
S2
r2 P n2
相位差与光程差关系:
2π
光在真空中旳波长 0
12
例：两种介质，折射率分别为 n 和 n’
S1 n’
S2
n
d
r2
两个光源发出旳光到达P点所经过旳光 程分别为：
P L1 nr1
L2 nr2 d nd
∴它们旳光程差为：
L2 L1 nr2 d nd nr1
由此引起旳相位差就是：
措施一： xd
kD
措施二： (x) d
D
20
二. 劳埃德镜(洛埃镜)
x
S·
·O
O
S ·
干涉旳实现:
接触处, 屏上O 点出现暗条纹
半波损失.
n1 n2 反射波有半波损失. 入射波 n1
n1 n2
无半波损失.
透射波没有半波损失
反射波
n2 透射波
21
讨论:
1）用一块平面
光栏
p
镜实现了光旳干
I 0
结论
k 1,2,3,
相干条件:(1) 频率相同； (2) 相位差恒定； (3) 光矢量振动方向平行.
10
§22.3 光程与光程差

第三章光的干涉1

第三章光的干涉1

2.两个频率、振动方向相同，传播方向相反的光波的迭加 设这两个标量波的振幅相同，其波函数为：
E1(z, t) E0 exp[ j(kz t 10)] E2(z, t) E0 exp[ j(kz t 20 )]
叠加后的波函数为：
E(z,t) E1(z,t) E2(z,t)
2E0
cos(kz
sin
2
2
sin
2
当考察点沿f方向移动一个距离p时，恰好使m所改变量为1， 则称p为等强度面的空间周期。
由前式知：
p 1 f 2sin( / 2)
显然：p的物理意义是：两个强度相度相同的相邻等强度面之 间的距离。
（4）.接收屏上的强度分布——干涉图形
考虑在干涉场中放入平面状观察屏П ，则其上将呈现辐照度按 余弦规律变化的直线型干涉条纹如图示：
干涉场强度在空间呈周期性分布，可以用空间频率和空间 周期来描述。
在最大强度处：
(k2
k1)
r
(20
10
)
2m
知：当考察点在空间移动距离r 时，干涉级m的改变量为：
m
1
2
(k2
k1 )
r
由此，我们定义两束平面波干涉场强度分布的空间频率：
f
1
2
(k2
k1)
则 m f r
显然：f 的方向 取决于两光波传播矢量之差 k2 k1的方向，
则干涉场强度：
I(r)
(E1
E2
)
(E1*
E2*
)
E1 E1* E2 E2* E1 E2* E1* E2
E1 E1* E2 E2* E1 E2* E1* E2
2 2
E10
E20

光的干涉-精品文档

光的干涉-精品文档

02
光的干涉条件
相干光条件
同一波源
01
干涉光必须来自同一波源，这样波源的相干性会影响干涉条纹
的质量。
频率相同
02
来自同一波源的光线必须具有相同的频率，否则它们将无法产
生干涉。
相位差恒定
03
来自同一波源的光线必须具有恒定的相位差，这意味着它们的
振动方向必须相同。
干涉条纹条件
稳定的干涉条纹
为了获得清晰的干涉条纹，需要 确保光线经过的路程差是恒定的 ，这意味着需要使用稳定的实验 装置和精确的控制光源。
相间的干涉条纹。
应用
分振幅干涉在光学实验、光学测 量等领域也有着广泛的应用，如 测量光学表面的形状、光学元件
的精度等。
迈克尔逊干涉仪
01
定义
迈克尔逊干涉仪是一种利用分振幅干涉原理测量光学表面形状和光学元
件精度的干涉仪。
02 03
原理
迈克尔逊干涉仪通过将一束光波分成两束相干光波，分别经过反射镜后 再次相遇，形成明暗相间的干涉条纹。通过测量干涉条纹的变化，可以 推算出光学表面的形状和光学元件的精度。
光线的平行性
为了使干涉条纹更加明显，需要确 保光线具有平行性，这可以通过使 用聚焦透镜或高亮度的光源来实现 。
03
光的干涉类型
分波面干涉
定义
应用
分波面干涉是指两束或多束相干光波 在空间某一点叠加时，形成明暗相间 的干涉条纹的现象。
分波面干涉在光学实验、光学测量等 领域有着广泛的应用，如测量光学表 面的形状、光学元件的精度等。
全息干涉实验
实验原理
全息干涉实验是一种利用全息技术实现的干涉实验，通过 将一束光分成两束相干光波，然后在全息底片上记录它们 之间的干涉图样。

光的干涉1-2(简)

光的干涉1-2(简)

试 件 标准件
出现的 位置
课
堂
讨
论
劈尖干涉的应用 ——检验平面的平整度
例 3.4（P145） 试根据干涉条纹弯曲方向判断工件变形是凹还是凸？ 并求出纹路深度h 。 分析：
(1) 凹凸判断
(2) 深度计算
(参P145146 ) 试 件
标准件
例3.5 （P146） 把金属丝夹在两块平玻璃间形成劈尖。如测得金属 丝和棱边间距离为D=28.88mm，用波长λ=589.3nm 的钠黄光垂直照射时，测得30条明纹间的总距离为 4.295mm。求金属丝直径d。 待测工件 解： 由图示几何关系可知 d = D tg α D sinα 因条纹间距 而
课
堂
讨
论
例3.6（P149） 用波长为 的单色光观察等倾干涉条纹，视场中 心为一亮斑。外面围以若干圆环。若慢慢增大薄 膜厚度，则看到的干涉圆环会有什么变化？ 分析： 由 2e n 2 sin 2 i 2 k , (k 1,2,3,) 2k 1 , (k 0,1,2,)


e
B
2
2ne cos

2
3
4
二、薄膜干涉分析 (分振幅干涉) 2. 分析——光以入射角 i 入射 2ne cos
2
∵ sin i n sin n 1 - cos
2
S

n

·
i
A
1
D
2
C
sin i n (1 cos ) n2 cos2 n2 sin2 i

反射光1
反射光2
e
2e

2

第五章 第1节 光的干涉


外，两侧还有彩色条纹，其原因是
()
A．各色光的波长不同,因而各色光分别产生的干涉条纹间距不同
B．各色光的速度不同，造成条纹的间距不同
C．各色光的强度不同，造成条纹的间距不同
D．各色光通过双缝到达一确定点的距离不同
解析：各色光的频率不同，波长不同，在屏上得到的干涉条纹
的宽度不同，各种颜色的条纹叠加后得到彩色条纹，故 A 正确。 答案：A
第1节
光的干涉
1．用单色光做双缝干涉实验时，屏上出现明暗相间 的条纹，用白光做双缝干涉实验时，屏上出现彩 色条纹。
2．屏上某点到双缝的距离之差 Δr＝±kλ 时，该点为 明条纹，屏上某点到双缝的距离之差 Δr＝±(2k－ 1)2λ时，该点为暗条纹。
3．干涉图样中，相邻两明条纹或暗条纹的间距相同。 4．薄膜干涉是膜的前后两表面的反射光的干涉，观
3．双缝屏的作用 红色平行光照射到双缝 S1、S2 上，这样一束光被分成两束振 动情况完全一致的相干光。 4．屏上某处出现亮、暗条纹的条件 频率相同的两列波在同一点引起的振动的叠加，如亮条纹处 某点同时参与的两个振动总是同相；暗条纹处总是振动反相。具 体产生亮、暗条纹的条件为：
(1)亮条纹的条件：屏上某点 P 到两条缝 S1 和 S2 的路程差正 好是波长的整数倍或半波长的偶数倍。即：
D．薄膜上的干涉条纹基本上是竖直的
解析：要想产生干涉现象，必须有两列相干光源。在肥皂膜干涉 中，薄膜前后两表面反射的光正好是两个相干光源，它们相互叠 加形成干涉条纹，所以选项 A 正确；肥皂膜在重力作用下，上面 薄、下面厚，厚度是不均匀的，并且厚度均匀的薄膜是不会出现 干涉条纹的(若厚度相同，路程差处处相等，两列波叠加后，若 是加强，处处光线加强，若是减弱，处处光线减弱，不会出现明 暗相间的条纹)，所以选项 B 错误；波长越短的光波，对同一装 置，干涉条纹越窄，绿光的波长小于黄光的波长，所以绿色光照 射薄膜产生的干涉条纹间距比黄光照射的间距小，选项 C 正确； 出现亮、暗条纹的位置与薄膜厚度有关，对于某位置，若光线叠 加后加强，则与此等厚度的位置反射光线叠加都加强，从而形成 亮条纹。对暗条纹也是一样道理。由于薄膜同一水平线上的厚度 相同，因此干涉条纹基本上是水平的，所以选项 D 错误。 答案：AC

第3章 光的干涉1


nr
λ’
r λ

nr 这表明，光在介质中传播路程 r 和在真空中传播路程 nr 引起的相位差相同。 只从相位变化看问题：媒质中的行程 r ，折合到真空中 的长度是 n r。 光程：光在媒质中传播的波程与媒质折射率的乘积。
nr
光线穿过多种媒质时，其光程为：
r1 r2 n1 n2
ri ni
rn nn
/d 2 /d sin
x1
x2
k
x
七、讨论
1.条纹间距与各量之间的关系
a. x r1 S1 S d r2 D S2 P x
O
x
D
d
b. d x
x
P x
D
D
d
o
S
S1 d S2
r1
r2
O
I
d x
S
S1 d S2
r1
r2
D
P x
总结干涉问题分析的要点：
（1）搞清发生干涉的光束； （2）计算波程差（光程差）； （3）搞清条纹特点： 形状、 位置、 级次分布、条纹移动等； （4）求出光强公式、画出光强曲线。
八. 其他分波面干涉实验
分波面法获得相干光
在同一波面上两个不同的部位发出的光 产生干涉的方法称为分波面法。
又如：菲涅耳双面镜、劳埃镜。
o
d
例3.在图示的双缝干涉 n1 r1 S1 实验中，若用薄玻璃片 d ( 折射率n1 =1.4 ) 覆盖缝 o S1 ，用同样的玻璃片 r2 （但折射率n2＝1.7）覆 S2 n2 盖缝 S2 ，将使屏上原来 未放 玻璃时的中央明条纹所在处 o 变为第五 条明纹，设单色光波长 l = 480nm ，求玻璃 片的厚度d（可认为光线垂直穿过玻璃片）。

光的干涉部分 1 介质的折射率


d 2 0.32 ×2×10-3 N= = = 534.8 (nm) 1024
结束 返回
光的衍射部分
一、基本概念
惠更斯—菲涅耳原理 半波带法
二、基本定理
1 单逢衍射 暗 明
BC a sin q 2k 2
BC a sin q (2k 1)
波带数 n
2
2a sin q
结束 返回
解：由暗纹条件 解：
1 2ne = (2k+1) 2 = (k + 2 )
设 1 =500nm 为第k级干涉极小
2 =700nm 为第(k-1)级干涉极小
1 1 1 (k + 2 ) 1 = (k 1) 2 + 2 2
1+ 2 500+700 k= = 2( 2 1 ) 2(700-200)
上下、左右微微移动狭缝，条纹分布不变 上下微微移动透镜，条纹分布中心随透镜上下移动
2 圆孔的夫琅禾费衍射 爱里斑的半角宽度 爱里斑的线半径 典型习题 求爱里斑的半角宽度（仪器最小分辨角）、线半径 例： f 0.1m
q0 0.611 1.22 R D
f r fq0 1.22 D

2k
波带数
n 2k 1
自己比较与干涉的区别
中央明纹的半角宽度 线宽度
q0 sin a a x0 2 f λ a
1
缝位置变化不影响条纹位置分布 典型习题
计算半角宽度、中央明纹宽度
计算各级角宽度、线宽度 移动狭缝、移动透镜对条纹影响 衍射角很小
例：单逢衍射
f 1m a 0.1mm 500nm 7 5 10 3 半角宽度 q 0 5 10 rad 4 a 10

高二物理光的干涉(1)


二、波的干涉
• 下图是水波的干涉
； https:///product-selection/dip/ 拨码开关生产厂家 ； https:///product-selection/pushbutton/ 瞬间按动开关 ； https:///product-selection/toggle/ ck钮子开关
第十二章 机 械 波 6、波 的 干 涉
一、波的叠加
• 两列波相遇后，彼此 穿过，继续传播，波 的形状和传播的情形 都跟相遇前一样，也 就是说，相遇后，它 们都保持各自的运动 状态，彼此都没有受 到影响．
波叠加原理：
• 几列波在同一介质中传播，在介质中某 一点（或某一区域）相遇时前传播，彼此之间互不影响，好 像没有遇到另一列波一样，在它们重叠 的区域里，介质的质点同时参与这几列 波所产生的振动，每一质点仍然是在各 自的平衡位置附近做振动．质点振动的 位移等于这几列波单独传播时引起的位 移的矢量和．
• 如果在某一时刻，在水面上的某一点是两列波的波 峰和波谷相遇，经过半个周期，就变成波谷和波峰 相遇，在这一点，两列波引起的振动始终是减弱的， 质点振动的振幅等于两列波的振幅之差，如果两列 波的振幅相同，质点振动的振幅就等于零，水面保
；
第三部分（12～20），写胡良不听父亲的劝告在外另开分店，但终究被人品出了味道的不同，生意以失败告终，又回到老胡的身边；第四部分（21～23），写老胡在临终前对胡良在生意上的满意和嘱托。 本阅读第（2）题是阅读的典型题，句子（段落）在文中的作用答题方法：分析某一句话 （一段话）在文章中的作用，一般从结构和内容两方面进行分析。 1、结构方面要看句子在文章中的具体位置．句子（段落）在开头的作用：（1）开篇点题；（2）设置悬念，引起下文；（3）总领全文．句子在文章中间的作用：（1）埋伏笔；（2）
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I m i n 0
普通的两个独立光源发光相干吗
否
Why?
相 干 （2）振动方向相同 条 （不垂直） 件
（3）相位差恒定
（1） 相同
(1) 相同,可以作到 （2）振动方向相同、相位 差恒定 很难作到（与发光机理有关）
普通光源发光：
1、不同的原子发光是独立的 振动方向不可能一致
2、每个原子发光动作是间歇的， 波 列
实像点组成实像 虚像点组成虚像
§3 薄透镜成像
一、透镜
• 光轴： 共轴系统的轴 • 光心： 光轴经过的透镜中心点 • 厚度： 两球面在主轴上的间距。——
c2
r2
o1
r1
o2
c1
o1o2
当透镜厚度与其曲率半径相比可以忽略不计时，称为薄透镜；
当透镜厚度与其曲率半径相比不可忽略不计时，称为厚透镜。
§3 薄透镜成像

B
c
A

B
dl
L ndl
N
B
均匀媒质
A
L nl
c dt
A
L cTAB ( N )
相当于光用相同的时间 在真空中传播的路程
为什么要引入光程的概念？
同频率的两束光波，分别在两种不同的介质中传播
t
1
l1

2
l2
l1 l2 c / n1 c / n2
相同的时间内传播的几何路程 不同，但光程相同
二、薄透镜焦点和焦平面
焦点F，F'
像方焦平面：在近轴条件，过像方焦点F且与主轴垂直的平面。
物方焦平面：在近轴条件，过物方焦点F且与主轴垂直的平面。
P' O F' F P O
特点
①所有光线等光程
②过光心的光线不改变方向
§3 薄透镜成像
三、薄透镜成像
1.公式法
成像公式
当 n=
f' f 1 s' s
§1 光的干涉现象
回顾： 波的叠加原理 1、波的传播独立性：几个波相遇后，并不改变各自的原有 特征（波长、频率、振动方向）而继续向前传播。就好 象没有与其它波相遇一样。 2、在相遇区域内，任一质点的振动是这几个波单独在该点引 起的振动的合成。即任一时刻，各质点的位移是各波在该 点引起位移的矢量和。
§3光的时空相干性
一. 时间相干性 1.准单色光的谱线宽度
单色光 准单色光
I0
I0 2 0
I
光强降到一半时曲线的 宽度—— 谱线宽度
0 2
0

0 2

• 造成谱线宽度的原因
(1) 自然宽度 (2) 多普勒增宽 (3) 碰撞增宽
Ei Ei+1
·

Ei+1
Ei
2. 非单色性对干涉条纹的影响 D xk k x'k ' k ( ) ( k 1)( ) 2a 2 2
2
ic
sin ic
n2 n1
2 n0 sin i0 n1ห้องสมุดไป่ตู้ n2
光纤的数值孔径
§2 物和像
一、物空间和像空间
1.物空间：光学成像中物可能达到的空间。
2.像空间：光学成像中像可能达到的空间。
二、物点与像点 P 实物点
P'
实像点
实物点Q 虚像点Q' 实物点组成实物
R虚物点 R'实像点
虚物点组成虚物
波动光学
量子光学
现代光学
0 时， 光波列 直线 波动光学 几何光学
§1 几个重要的基本概念 §2 物和像 §3 薄透镜成像
§1 几个重要的基本概念
一、光学长度与光程 光学长度：媒质中的几何长度与折射率的乘积 均匀媒质
L' nl
L '
n
B A
M
非均匀媒质

ndl
A
N(真） B
M
光程：沿真实光线轨迹的光学长度
自古以来神奇的光一直吸引着人们： 光是什么？是粒子、是波、是能量？光怎样 从物质中发出？又怎样成为物质的一部分？光速 为什么是宇宙物质运动的极限？……有些科学已 作了回答，有些还在争论不休。但毕竟想方设法 去了解光，已带来了物理学一场又一场的革命！
一、人类对光的认识
几何光学（十七世纪以前）
（ 关 于 光 的 本 性 的 探 讨 ） 微粒说
例：用白光作光源观察双缝干涉，设缝间距d，试求能观察到 的清晰的可见光谱的级次 解： 白光0.4m—0.7m
k=0
k=1
k=2
k=3
k=0 k 0
x=0各波长重叠
各波长同级分开 D x紫k k 紫 x红k k D 红 2a 2a k=? 时重叠 第k级红光与第k+1级紫光重叠
k=0
S
s1
2a
s2
屏
2、菲涅耳双面镜实验
M1
s1
s2
M2
3、洛埃镜实验 重 叠 区
S S'
掠射
二、干涉条纹的分布
s1
x
r1

D D
x
0 0
r2 r1
2a s2
r2


明 纹
±k 明条纹 k=0,1,2,…
Im 0 ±（2k' -1)/2 暗条纹 k'=1,2,… 2ax x 2a sin 2a D sin tg D D x D
1
0 0
c
2.99792458 108 m s 1
u
（2）光强 光矢量： E
r r
c n r r r u
I S E2
E E0 cos （ t ）
1 2 E0 2
光强： 相对光强：
I S E02
I E02 A2
三、单色光
条纹间距
D x 2a
1、x,白光入射，出现彩带 2、为便于观察，需增大D、减小2a
洛埃镜实验
直射光光程
反射光光程
r1
2a

r1
r2

D


2
r2

2
？
思考：与杨氏双 缝实验比干涉条 纹有哪些相同、 不同之处？
( r2 r1 )
明 k （ 2k 1） 暗 2
TAB ( N ) TAB ( M )
光传播的实际路径是使光程取极值的路径 极小值，极大值，恒定值
费马原理规定了光线传播 的唯一可实现的路径
光的可逆性原理 光的直线传播定律 反射、折射定律
光学纤维—直径约为几微米的单根（多根）玻璃（透明塑料）纤维
原理：利用全反射规律
n1 1.8 内层：
n2 1.4 外层：
I I 1 I 2 2 I 1 I 2 cos
用光强表示
光强
I I 1 I 2 2 I 1 I 2 cos
2k
I max
2k 1
I min

I1 I 2
I1
I
2
2
2
I1 I 2
I max 4 I 1
k' k 1
由于光源的非单色性，
不同波长的叠加 ——
I 非相干叠加 —— 光强叠加
k 级以上条纹消失！

干涉的最大级次
kM
合成光强
0 0
11
- (/2) + (/2) 2 2 3 3 4 45 56

两列波能发生干涉的
x
最大波程差
M kM
3. 相干长度与相干时间
电磁波谱

射
线
X
射 线
10
10
紫 外 线
可 见 光
3.8 ~ 7 10
7
红 外 线
微
波
10
3
无 线 电 波
101 ~ 105
10
12
m
核内 粒子 作用
内层 电子 跃迁
外层 电子 跃迁
分子 振动 转动
核、 电子 自旋
晶体、 电子线 路振荡
二、光的电磁理论
（1）光速和折射率
c
1 1 1 s' s f '
n ′时
§3 薄透镜成像
三、薄透镜成像
2.作图法 (在近轴条件下适用) 利用三条特殊光线中的两条，其折射后的交点即为所求像点。
Q
●
① ②
Q
●
① ③
F
③
o
F
'
②
F ' Q'
Q'
o
F
§1 光的干涉现象
§2 杨氏双缝干涉
§3 光的时空相干性
§4 分振幅干涉
§5 迈克尔逊干涉仪
复色光 准单色光
光源发光
波 列
三、单色光 复色光 准单色光
单色光的波列无头 无尾 无始无终。
x E E 0 cos[( t ) ] u
间断振动
实际波列有限 长——复色光
波列越长 单色性越好
四、光的颜色和光谱
可见光的波长范围：
390nm-----720nm
几何光学 ——波动光学的极限 物理光学
n2
i2 ic
i2 ic 的光线在两层介质间多次
全反射从一端传到另一端
n0
i0
i1
i2
n1
i2 ic 的光线折射出光纤
n0 sin i0 n1 sin i1 n1 sin( ic ) 2 n0 sin i0 n1 cos ic