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材料力学课件：第7章 应力状态分析

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材料力学第7章应力状态

材料力学第7章应力状态

y
2

2 xy

m m
ax in




m
ax
2

m
in
极值切应力等于极值正应力差的一半。
§7.2 平面应力状态分析的解析法
三、极值切应力和主平面夹角
注意到 则 所以
tan
2 0

2 xy x
y
tan
21


x 2 xy
y
tan
20


1
tan 21
§7.2 平面应力状态分析的解析法
7.2.3 极值切应力及其作用面 一、极值切应力方位角
d 0 d
( x y ) cos 2 2 xy sin 2 0
得
tan
21


x 2 xy
y
二、最大、最小切应力

m m
ax
in




x
2



x
y
2
sin 2
xy cos 2
§7.2 平面应力状态分析的解析法
7.2.2 主应力 主方向 一、主应力
正应力是求极值
d d
x
y
2
(2sin 2 ) xy(2cos2 ) 0
得极值条件为

x

2
y
sin
2
xy
cos
2

0
(1) 极值正应力所在的斜面，恰好是切应力等于零的
平面，即主平面。
(2) 极值正应力就是主应力。
§7.2 平面应力状态分析的解析法

材料力学：第七章 应力、应变状态分析(上)

材料力学：第七章 应力、应变状态分析(上)

s
N1
s3
ON 2
t
tan 300
t
cos 300
11.6 Mpa
A
由于ACN1=1200，所以，s1的主平面法
线与A面的夹角为a0= 600。于是，A面的 法线逆时针旋转600可得到s1的主平面法
t
线，从而确定s1的主平面的位置。确定 s1的主平面的位置后，可确定s3的主平
s3
t
面的位置，而s2的主平面为单元体的前
平面应力状态分析的图解法
主应力及最大、最小切应力
– 应力圆与s 轴的两个交点N1，
N2
N2的横坐标，对应于单元的主
应力s1，s2。弧DN1所对应的圆
N1
心角2a0，就是x面的外法线与
s1所在的主平面的外法线的夹
角的两倍
显然
ON1 ON 2
sx
s
2
y
s x
s y
2
2
t xy 2
s s
max min
tan
2a 0
s
2t xy x s
y
平面应力状态分析的图解法
– 应力圆的垂直半径CG1和CG2分
别等于最大、最小切应力，即
G1
CG1 CG2
s
x
s
2
y
2
t
2 xy
s max
s min
2
t t
max min
N2 N1
G2
在应力圆上，由N1到G1和G2的 圆心角分别为900，因此，主 平面法线与剪应力极值所在平 面的法线的夹角为450。
大的一个靠得近些（夹角<45。）
平面应力状态分析的图解法
前面导出了平面应力状态 的解析计算公式

材料力学第七章应力状态和强度理论

材料力学第七章应力状态和强度理论
2
x y 2 a 0 2
x y x y 2
x y
2
) x
2
2
例题1: 已知:单元体各侧面应力 x=60MPa,
求: (1) = - 450斜截面上的应力,(2)主应力和主平面
dA
y

x y
2
sin 2 xy cos2
y
yx
应力圆
y
1 R 2

x
y

2
4 2 xy
x
yx xy x
y
R c

x y
2
2
x
xy
x´
dA
yx
y´
y
x y 1 2 2 2

40

x y
2 0.431MPa
sin( 80 ) xy cos(80 )

C
C

C
例题3：已知梁上的M、Q，试用单元体表示截面上1、2、
3、4点的应力状态。
1
2 0
2
1点 2点
1 2 0 3
3Q ＝ 2A
M x Wz
2 xy
x y
2 20.6 0.69 60 0
17.2
x y
2 (
6.4MPa
2 34.4
max(min)
x
17.20
x y
2
) xy
2
2
x
66.4MPa
60 0 60 0 2 ( ) 20.6 2 2 2 66.4(6.4) MPa

材料力学课件第七章变曲应力(机械专业)

材料力学课件第七章变曲应力(机械专业)

A ydA M
yC ydA A ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ A
(c)
(a)(b)
A ydA 0
E
中性轴通过横截面形心
(a)(c)
A
y 2dA M
M EI z 1
Iz
A
y2dA－惯性矩
(d)
(d)(a)
( y )
My Iz

max
M Wz
max
Mymax Iz
静力学方面:
( y)
( y)d d y d

y
(a)
物理方面:
( y) E ( y)
dA0 (b) Fx 0, A M z 0, A ydA M (c)
第七章
弯曲应力
正应力分布
第七章
E
y
弯曲应力
(b)

(a)
dA 0 A
A
F
z
1）画弯矩图 跨中截面 C 为危险截面 危险截面上的最大弯矩
M max 1 Fl 280 kN m 4
M /kN m
C 8m
a
B
y
F
A
C
B
8m
280
x
第七章
2）计算正应力
弯曲应力
查型钢表，No. 50a 工字钢的惯性矩 Iz = 46500 cm4 ，抗弯截面 系数 Wz = 1860 cm3 危险截面 C 上的最大正应力
第七章
7.1 概 述
弯曲应力
如图所示简支梁横截面为矩形，两个外力F垂直于轴线，对称地作 用于梁的纵向对称面内。从图中可以看出，在AC和DB两段内，梁各横 截面上既有弯矩又有剪力，这种弯曲称为横力弯曲或剪切弯曲。在CD 段内梁横截面上剪力为零，而弯矩为常数，这种弯曲称为纯弯曲。

材料力学第七章 应力状态

材料力学第七章 应力状态

主平面的方位：
tan
2a0
2 xy x
y
主应力与主平面的对应关系： max 与切应力的交点同象限
例题：一点处的平面应力状态如图所示。
已知 x 60MPa， xy 30MPa, y 40MPa, a 30。
试求（1）a 斜面上的应力； （2）主应力、主平面； （3）绘出主应力单元体。
x y cos 2a
2
x sin 2a
x
a
x y sin 2a
2
x cos 2a
300
10 30 2
10 30 cos 60020sin 600
2
2.32 MPa
300
10 30 sin 600 2
20cos 600
1.33 MPa
a
20 MPa
c
30 MPa
b
n1
y xy
a x
解：（1）a 斜面上的应力
y xy
a
x
2
y
x
2
y
cos 2a
xy
sin 2a
60 40 60 40 cos(60 ) 30sin(60 )
2
2
a x 9.02MPa
a
x
y
2
sin
2a
xy
cos
2a
60 40 sin(60 ) 30cos(60 ) 2
58.3MPa
2
1.33 MPa
300 600 x y 40 MPa
在二向应力状态下，任意两个垂直面上，其σ的和为一常数。
在二向应力状态下，任意两个垂直面上，其σ 的和为
一常数。
证明： a
x y

材料力学——应力分析【可修改】.ppt

材料力学——应力分析【可修改】.ppt

（2）主平面的位置
tg
2α 0
σ
2τ xy
x σ
y
α1 α 2 α1 900
} σ max
σ min
σx σy 2
(σ
x σ 2
y
2
)
τ
2 xy
以1代表max作用面的方位角， 2代表min作用面的方位角。
精选
σ x σ y ,则 α1 450 (α1在 900 范围内取值)
若 σ x σ y ,则 α1 450
x
在坐标系内画出点A( x，
xy)和B(y，yx)
2a C
A(
x
,
a
xy)
AB与a 轴的交点C便是
圆心。
O
以C为圆心，以AC为
B( y ,yx)
半径画圆——应力圆；
精选
y
n 三、单元体与应力圆的对应关系
面上的应力( ， )
a xy x 应力圆上一点( ， )
y
面的法线 应力圆的半径
Oa n D(xa , a)
所在的平面)垂直的
1
斜截面上的应力。
3
精选
2
3
1
2
用截面法，沿求应力的截 面将单元体截为两部分， 取左下部分为研究对象。
2
3
3
1
1
1
3
2
3
2
精选
主应力 3 所在的两平面上是一对
自相平衡的力， 因而该斜面上的
3
应力, 与 3无关, 只由主应力
1
1 , 2 决定。
3 2
与3所在的面垂直的斜截面上的应力可由
精选
应力的点的概念与面的概念

材料力学-应力状态分析


+
σ x σ y
2
cos 2α τ x sin 2α
sin 2α + τ x cos 2α
注意： 的正负号， 注意：1）σx 、σy 、τx 和 α的正负号， 2） 公式中的切应力是τx ，而非τy， 而非 的正负号。 3） 计算出的σα和τα 的正负号。
τα τ α>0
τα τ α<0
图示圆轴中， 已知圆轴直径d=100mm， 轴向拉 例 ： 图示圆轴中 ， 已知圆轴直径 ， 力 F=500kN，外力矩Me=7kNm。求 C点α = 30°截 ， 外力矩 。 点 ° 面上的应力。 面上的应力。 y
σy
τ
D
x
τx τy
σx
o A2
C
A1
σ
D
y
σ1 =
σ x +σ y
2
σ x +σ y + 2
2 +τ x
2
2
σ2 =
σ x +σ y
2
σ x +σ y 2 +τ x 2
σy
τ
D
x
τx τy
σx
o A2
2α0
C
A1
σ
D
y
2τ x 2α 0 = arctan σ x σ y
σ x σ y R= 2
+τ x2
2
σ x +σ y σ α 2
σy
σ x σ y 2 2 + τα = +τ x 2 τ
2 2
D
x
τx τy
σx
o
C D
y
σ
50MPa

材料力学课件：第7章 应力状态分析

示。
显然，用主应力表示的应力状态要比用一般 应力分量表示的应力状态简单。用主应力表 示一点处的应力状态可以说明某些应力状态 表面上是不同的，但实质是相同的，即其主 应力和主方向都相同。
纯剪切状态的最大应力
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平面应力状态有两个不等于零主应力，这两个 不等于零的主应力以及上述平面应力状态固有的等于 零的主应力，分别用表示 :
根据主应力的大小与方向可以确定材料何时发生 失效或破坏，确定失效或破坏的形式。因此，可以说 主应力是反映应力状态本质内涵的特征量。
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根据上述分析结果，原来用x、y、xy 和yx表示的应力状态，现在可以用主应力表
( x y ) sin 20 2 xy cos 20 0
2
(
σx
σy 2
) s
i
n
2α0
τx
yc
o
s
2α0
2τα0
0
即α＝α0 时，切应力为零
y
2 xy x
2 0
tan
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1 2
(
x
y)
1 2
( x
y ) cos 2
xy
sin
2
1 2
( x
y ) sin
2
xy
cos 2
法二: 解析法
1 2
(
x
y)
1 2
(
x

材料力学：第七章 应力、应变状态分析(下)

方法：根据测量所得的三个方向的线应变来 确定物体表面一点的主应变
❖ 解析法和几何法（图解法）
平面应变状态的应变分析
解析方法
实际测量时，采用由三个电阻 丝应变片组成的直角应变花，测量
三个方向的线应变e0、e45和e90。
由于ex=e0， ey=e90。
从而由
e90 e45 450
900
e0
e
ex
ey
可以证明：总存在一个特 殊的微元体，这个微元体 的每个侧面上只有正应力， 而没有切应力，此时的三 个正应力称为主应力。
y sy
tyx
tyz tzy
txy
sx
tzx txz x
sz
z
一. 三向应力圆
step1:求主应力
y sy
tyx
tyz tzy
txy
sx
tzx txz
x
sz
z
三向应力状态
s s s s x t xy t xz
任意方位的应变分析
yC
B
设有微元体，其边长为dx
和dy，棱边OA、OC的正应变
dy
e切直x，应 角e变y和AxO切y定C应的义变改为变x位y已量于知，原，并点这规O里的定
使直角增大为正。
o
y C
dx A x B
下面分析微元段OB的线应变 dy ——（ OB的伸长率） o dx A x
平面应变状态的应变分析
根据叠加原理，微元段OB的线 y
应变等于应变ex，ey和xy单独作用 C
时OB线应变的代数和，下面依次 dy
分析OB的线应变。
o
B
dx A x
1. 设微元体沿x方向的正应变
为 变e为x，则微元段OB的正应 y

材料力学刘鸿文第六版最新课件第七章 应力和应变分析 强度理论

不相同，此即应力的点的概念。
5
7-1 应力状态的概述
直杆拉伸斜截面上的应力
k
F
{ F
p cos cos2
k
F
k p
k
p sin cos sin sin 2
2
直杆拉伸应力分析结果表明：即 使同一点不同方向面上的应力也是各
不相同的，此即应力的面的概念。
6
7-1 应力状态的概述
点的应力状态：
虚线：主压应力迹线 实线：主拉应力迹线
思考：在钢筋混泥土梁中，钢筋怎么放置最佳。 30
内容小结：
（1）根据已知点的应力状态求任意截面的应力。 （2）根据已知点的应力状态求主应力、主平面。 （3）结合前五章内容，掌握梁在拉、压、剪、扭、弯 等状态下，求某点的应力，并计算主应力和主平面。
31
第七章 应力和应变分析
58.3MPa 22
7-3 二向应力状态分析-解析法
（2）主应力、主平面
y xy
max
x
y
2
(
x
y
)2
2 xy
2
68.3MPa
x
min
x
y
2
(
x
y
)2
2 xy
2
48.3MPa
1 68.3MPa, 2 0, 3 48.3MPa
23
7-3 二向应力状态分析-解析法
y
主平面的方位：
2
2sin cos sin2
并注意到 yx xy （切应力互等）
化简得出：
1 2
( x
y)
1 2
(
x
y ) cos 2
xy
sin
2
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①主平面：单元体上剪应力为零的面；
根据剪应力成对定理，当一对方向面为主平面
时，另一对与之垂直的方向面(＝P＋π/2)，其上
之剪应力也等于零，因而也是主平面，其上之正应力 也是主应力。
需要指出的是，对于平面应力状态，平行于xy
示。
显然，用主应力表示的应力状态要比用一般 应力分量表示的应力状态简单。用主应力表 示一点处的应力状态可以说明某些应力状态 表面上是不同的，但实质是相同的，即其主 应力和主方向都相同。
纯剪切状态的最大应力
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平面应力状态的极值剪应力 同理:
1 2
(
x
y ) sin
2
xy
cos 2
取导
d d
( x y ) cos 2 2 xy sin
2
设α＝α1 时，上式值为零，即
( x y ) cos 21 2 xy sin 21 0
求得
tan
21
x 2 xy
y
max
x
y
2
2
2 xy
平面应力状态有两个不等于零主应力，这两个 不等于零的主应力以及上述平面应力状态固有的等于 零的主应力，分别用表示 :
根据主应力的大小与方向可以确定材料何时发生 失效或破坏，确定失效或破坏的形式。因此，可以说 主应力是反映应力状态本质内涵的特征量。
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根据上述分析结果，原来用x、y、xy 和yx表示的应力状态，现在可以用主应力表
坐标面的平面，其上既没有正应力、也没有剪应力作 用，这种平面也是主平面。这一主平面上的主应力等 于零。
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②主平面微体: 由三对互垂主平面所 构成的微体。
③主应力：主平面上的正应力，用1、 2、3表示， 有1≥2≥3。
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二 、最大应力
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( x y ) sin 20 2 xy cos 20 0
2
(
σx
σy 2
) s
i
n
2α0
τx
yc
o
s
2α0
2τα0
0
即α＝α0 时，切应力为零
y
2 xy x
2 0
tan
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Байду номын сангаас
1 2
max min
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min
x
y
2
2
2 xy
1 2
max min
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主平面、主应力与主方向 平面应力状态的三个主应力 纯剪切的最大应力
主平面、主应力与主方向
1 2
(
x
y)
1 2
( x
y ) cos 2
xy
sin
2
1 2
( x
y ) sin
2
xy
cos 2
法二: 解析法
1 2
(
x
y)
1 2
(
x
y ) cos 2
xy sin
2
d d
( x
y ) sin
2
2 xy cos 2
设α＝α0 时，上式值为零，即
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第7章 应力状态分析
7-3 极值应力与主应力
一、平面应力状态的极值应力 法一: 应力圆法
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max
x
y
2
1 2
x y
2
4
2 xy
min
x
y
2
1 2
x
y
2
4
2 xy
回顾平面应力状态斜截面应力：
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