当前位置：文档之家 › 第二章第三节激光器的稳频

第二章第三节激光器的稳频

  • 格式：ppt
  • 大小：2.57 MB
  • 文档页数：14

下载文档原格式

  / 14

合集下载

激光器的稳频

激光器的稳频

用频率的稳定度和复现性这两个物理量来表示激光频率稳定的 用频率的稳定度和复现性这两个物理量来表示激光频率稳定的 稳定度 程度。 程度。 频率稳定度——激光器在一次连续工作时间内的频率漂移与振 激光器在一次连续工作时间内的频率漂移与振 频率稳定度 荡频率之比 S = ∆ ν
ν
频率复现性——激光器在不同地点、时间、环境下使用时频率 激光器在不同地点、时间、 频率复现性 激光器在不同地点 的相对变化量 R = δ ν
βT = µ ( ) = −9.3 ×10 / C
1 −7 0
dµ dT
β p = µ ( ) = 5 ×10 / Pa
1 −5
dµ dp
β H = µ ( ) = −8 ×10 / Pa
1 −6
dµ dH
又设测量中温度、 又设测量中温度、气压及湿度的时间变化率分别为
dT dt dp dt dH dt
兰姆凹陷法稳频激光器的基本结构
当压电陶瓷外表面加正电压、内表面加负电压时压电陶瓷伸长, 当压电陶瓷外表面加正电压、内表面加负电压时压电陶瓷伸长, 反之则缩短,因而可利用压电陶瓷的伸缩来控制腔长。 反之则缩短,因而可利用压电陶瓷的伸缩来控制腔长。
二.腔长自动补偿系统的方框图
前
兰姆凹陷法稳频方框图
选频放大器只是对某一特定频率信号进行有选择性的放大 选频放大器只是对某一特定频率信号进行有选择性的放大 与输出。 与输出。相敏检波器的作用是将选频放大后的信号电压与参考 信号电压进行相位比较。当选频放大信号为零时， 信号电压进行相位比较。当选频放大信号为零时，相敏输出为 当选频放大信号和参考信号同相位时 同相位时， 零；当选频放大信号和参考信号同相位时，相敏输出的直流电 压为负，反之则为正。 压为负，反之则为正。振荡器除供给相敏检波器以参考信号电 压外， 约为l 压外，还给出一个频率为 f [(约为lkHz)、幅度很小(只有零点 ) 幅度很小( 几伏)的交流讯号，称为“搜索讯号” 几伏)的交流讯号，称为“搜索讯号”]的正弦调制信号加到压 电陶瓷环上对腔长进行调制。 电陶瓷环上对腔长进行调制。

激光稳频(讲稿)讲解

激光稳频(讲稿)讲解
●激光新技术： 引力辐射相干探测、激光冷却、
原子俘获
二、影响激光频率稳定的因素
激光频率由谐振腔振荡频率c和 原子跃迁谱线频率m共同决定:
m
m
c
c
1
m
1
c
c 和 m分别是谐振腔线宽和 跃迁谱线线宽。
通常 c << m
c ( m c ) c m
第二项很小，所以： c 激光频率由谐振腔决定：
q c
2nL
腔长L或折射率n发生变化，多会导 致激光频率变化：
L n Ln
影响激光频率稳定的因素：
外部因素：温度、大气变化、机械 振动、 磁场
内部因素：工作气压、放电电流、 自发辐射无规噪声
三、激光稳频技术
●被动稳频法：
针对上述诸因素，采取恒温、膨胀系 数匹配、防振、密封、隔离、稳定电源 等措施，使激光稳频。
F-P腔镜反射率为R，腔长为d，折 射率n，当调制光束垂直入射时，反射 传递函数：
i 2nd
f r R( 1 e c )
i 2nd
(1 Re c )
反射传递函数改写成：
f r Aei
得F-P腔反射光场：
E E0[J 0 A0e i(t 0 ) J1 A1e i[( m )t 1 ] J1 A1e i[( m ] )t 1 ] c.c.
探测器上边带与载波外差拍频得到 频率为m的光电流信号为：
i 2kE02J0J1 A0{[ A1 cos(0 1 ) A1 cos(1 0 )]cosmt [ A1 sin(0 1 ) A1 sin(1 0 )]sinmt}
利用位相检测可分别探测到上式中 的二项，当F-P腔长或激光频率扫描时， 对应第一项和第二项分别得到吸收型谱 线和色散型谱线。

激光稳频(讲稿)

激光稳频(讲稿)

1）、激光位相调制光谱
激光位相调制过程如图：
RF
Ein
EOM
Eout
it
入射光波场为： E in E0 e 出射光场为：
c .c .
c .c.
外加调制电场为： Emod Em sin m t
Eout E0e
i [t ]
根据电光效应理论，用折射率椭球 方程计算位相延迟，将Eout记为E：
J 1 A1e
]
探测器上边带与载波外差拍频得到 频率为m的光电流信号为：
i 2kE J 0 J 1 A0 {[ A1 cos( 0 1 )
2 0
A1 cos( 1 0 )] cos m t [ A1 sin( 0 1 ) A1 sin( 1 0 )] sin m t }
●装置
PZT
激光器 振荡器
反馈控制
光电接收
选频放大 相敏检波
2、塞曼效应（吸收）稳频法 ●原理 I
左旋光 右旋光
纵向塞曼效应
0

吸收
左旋光
右旋光
0
吸收线的塞曼分裂

●装置
PZT
激光器
电光晶体
矩形波发生器
吸收
光电接收
调谐放大器
直流放大器
相敏检波器
3、无源腔稳频法 ●原理：以外界无源腔谐振频率作为参考
一个通道输入探测到的透射信号可得调制光谱线另一通道输入探测到的反射信号取不同的相移可分别得到色散型谱线或吸收型仔细调节光路和相移得到稳定对称线型完好的色散型谱线然后以伺服系统取代扫描电源调节伺服系统输出直流电平当调到色散谱线中心零点即获得共振透射时闭上环路
激光稳频技术

激光稳频技术

激光稳频技术

所示的饱和吸收谱，分别对应 Fg=4Fe=3,4 和 Fg=3Fe=3,4。在图中发现，不同的共振
频率对应的谱线强度不同，这主要是由于原子在不同的能级之间跃迁时有不同的跃迁几
率造成的结果。同理，扫描 852.3nm 的激光器频率得到如图 3.5 所示 Cs 原子 D2 线饱和
吸收谱，a 图和 b 图分别对应 Fg=4Fe=3,4,5 和 Fg=3Fe=2,3,4 跃迁。在图中不仅包含
mg
me q
Fe ,me
me
Fg
Fe
Fg ,mg
Fe
Fe Fg 1me mg 1
（3-1）
dQme Fe
dt
s Fe ,me 2 (P Q ) Q Fg ,mg q
mg q Fg
me 1
me
Fe ,me
me
Fe
Fg ,mg
Fe
Fg Fg 1,Fg mg me 1
（3-2）
s
s0
45
45
6 s g 3 ( f3 g3 ) g3
45 2
f 3
6
s
28
21
( f3 g3 ) g1 g2
6
g 3
45 2
45
45
45
10 s
g 4
45
2
( f4
g4 ) g4
f 4
10
45
s 2
( f4
g4)
21 45 g 2
24 45 g3
10 45 g 4
15 s g 5 ( f5 g5 ) g5
3-2 .16
.14
.12 -800 -700 -600 -500 -400 -300 -200 -100 0

稳频技术PPT教学课件

稳频技术PPT教学课件
2.大气变化的影响
对于外腔式激光器，设谐振腔长为L，放电管长度为L0，则暴露在大气中部分 的相对长度为(L- L0)/L，大气的温度、气压、湿度的变化都会引起大气折射率的 变化，从而导致激光振荡频率的变动。
2020/10/16
4
设环境温度T=200C，气压p=1.013×105Pa，湿度H=1.133kPa,则 大气对633nm波长光的折射率变化系数分别为
综上所述，环境温度的变化、机械振动等外界干扰对激光频 率稳定性影响很大，因而自然联想到，最直接的稳频办法就是恒 温、防震、密封隔声、稳定电源等。
2020/10/16
8
图所示的是一台CO2激光器的防震、恒温装置。它采用了恒温措施， 温度可恒定在35±0.030C。为了防震，在所有部件之间都置有海绵垫，
2020/10/16
10
7.2.3 稳频方法概述
稳频的实质：保持n、L不变。
一. 被动式稳频
利用热膨胀系数低的材料制做谐振腔的间隔器；或用膨胀系数为负值 的材料和膨胀系数为正值的材料按一定长度配合
二.主动式稳频
稳频的原理:采用负反馈电路控制稳频技术。选取一个稳定的参考 标准频率，当外界影响使激光频率偏离标准频率时，鉴频器给出误差 讯号,通过负反馈电路去控制腔长，使激光频率自动回到标准频率上。
③电路系统。将误差讯号转成一直流电压
加到压电陶瓷上，以改变腔长。
图7-20 兰姆凹陷法稳频激光器的基本结构
当压电陶瓷外表面加正电压、内表面加负电压时压电陶瓷伸长,反之则缩
2短02,0因/10而/16可利用压电陶瓷的伸缩来控制腔长。
2020/10/16
11
7.2.4 兰姆凹陷法稳频
——利用原子谱线中心频率作为鉴别器进行稳频

第11讲 激光的稳频技术

第11讲 激光的稳频技术
4.2 激光器的稳频
1
• 激光的特点之一是单色性好,即其线宽Δν与频率 ν的比值Δν/ν很小。但由于各种不稳定因素的 影响,实际激光频率的漂移远远大于线宽极限。在 精密干涉测量、光频标、光通信、激光陀螺及精 密光谱研究等应用领域中,要求激光器所发出的激 光有较高的频率稳定性. • 频率漂移——激光器通过选模获得单频率振荡后, 由于内部和外界条件的变化,谐振频率仍然在整个 线型宽度内移动的现象。 • 稳频目的：使频率本身稳定，即不随时间、地点 变化。
例如，相应外界因素的 影响，激光器的振荡中 心频率分别处在 vA、v0、 vB处，由于相应 vA处的 功率调谐曲线的斜率是 负值，所得到的输出功 率的变化与调制信号同 频、反相；
12
假如由于某种原因(例如温度升高)使L伸长，引起 ν0 ， ν与 激光频率由 偏至 的位相正好相反 ν P A
假如由于某种原因(例如温度降低)使L缩短，引起激光 频率由 ν偏至 ， νB 与 ν P 的位相正好相同 0
3
2.2.1影响频率稳定的因素
• 由激光原理知道，激光器的工作频率为 ν q c • 相应频率的变化，可以表示为
ν L ( ) ν L
2L
• 显然，各种能使腔长L、折射率n发生变化的 因素，都将引起工作频率的不稳定。
4
1．引起腔长变化的主要因素是：
• 温度将通过支持反射镜的支架材料的热膨胀，使腔长变化，
影响长期稳定度； • 外界的机械振动会引起谐振腔支架的振动，导致腔长变化， 引起频率不稳定。
例如，一个腔长 L＝150mm的 He-Ne 激光器，振动引起的腔长变 化 ΔL ＝1μm时，将使稳定度为6.6×10-6。若要达到1×l0-8的稳定度，
必须保证ΔL＜1.5nm(原子的线度是0.1nm)；

4.2激光器的稳频

零点几伏)的交流讯号，称为“搜索讯号” 的正弦调制信号， 零点几伏)的交流讯号，称为“搜索讯号”]的正弦调制信号，一路加到压电 陶瓷环上对腔长进行调制，使腔长产生频率为f 振幅为∆ 的调制 的调制、 陶瓷环上对腔长进行调制，使腔长产生频率为 、振幅为∆L的调制、相应的 和激光输出功率P 幅度为∆ 的调制 的调制； 产生激光振荡频率 v 的变量 ∆v 和激光输出功率 幅度为∆P的调制；另一路 加到相敏整流器上做为参考信号。 加到相敏整流器上做为参考信号。 选频放大器——对输入的波形信号进行选颇放大。它有自己的中心频率， ——对输入的波形信号进行选颇放大 2、选频放大器——对输入的波形信号进行选颇放大。它有自己的中心频率， 只对频率为f 的信号进行放大并输入到相敏整流器上 到相敏整流器上。 只对频率为 的信号进行放大并输入到相敏整流器上。 相敏整流器——对选颇放大后的信号电压与振荡器发出的正弦参考信号电压 对选颇放大后的信号电压与振荡器发出的正弦参考信号电压 3、相敏整流器 对选颇放大后的信号电压与 进行相位比较，如果相位相同，则输出负直流电压，如果相位相反， 进行相位比较，如果相位相同，则输出负直流电压，如果相位相反，则输出正直 流电压， 流电压，
图4-12 饱和吸收法稳频的装置示意图
率比较稳定。 率比较稳定。所以在吸收线中心处形成一 个位置稳定且宽度很窄的凹陷， 个位置稳定且宽度很窄的凹陷，以此作为 稳频的参考点， 稳频的参考点，可使其频率稳定性和复现 性精度得到很大的提高。 性精度得到很大的提高。
R=
δν
ν
目前, 稳定度已达到 已达到10 复现性在 目前 稳定度已达到10-9～10-13而复现性在10-7～10-12. 实际应用中,要求稳定度和复现性都能在10 以上. 实际应用中 要求稳定度和复现性都能在10-8以上. 要求稳定度 都能在

稳频技术激光器稳频.pptx

③电路系统。将误差讯号转成一直流电压 加到压电陶瓷上，以改变腔长。
图4-8 兰姆凹陷法稳频激光器的基本结构
当压电陶瓷外表面加正电压、内表面加负电压时压电陶瓷伸长,反之则缩 短,因而可利用压电陶瓷的伸缩来控制腔长。
第11页/共21页
二.腔长自动补偿系统的方框图
前
选频放大器只是对某一特定频率信号进行有选择性的放大与输出。相敏检 波器的作用是将选频放大后的信号电压与参考信号电压进行相位比较。当选 频放大信号为零时，相敏输出为零；当选频放大信号和参考信号同相位时， 相敏输出的直流电压为负，反之则为正。振荡器除供给相敏检波器以参考信 号电压外，还给出一个频率为 f [(约为lkHz)、幅度很小(只有零点几伏)的交 流讯号，称为“搜索讯号”]的正弦调制信号加到压电陶瓷环上对腔长进行调 制。
第12页/共21页
三. 稳频原理示意图。
➢假如由于某种原因(例如温度降低)使L缩短， 引起激光频率由 偏至ν0 ， 与νB 的P位相正ν 好 相同 ,于是光电接收器输出一个频率为f 的信 号,经前置放大,选频放大后送入相敏整流器, 相敏整流器输出一个负的直流电压,经放大后 加在压电陶瓷的外表面,它使压电陶瓷缩短, 腔长伸长,于是频率vB 被拉回到v0
谢谢您的观看！
第21页/共21页
——利用原子谱线中心频率作为鉴别器进行稳
频 ❖ 稳频原理：
1.兰姆凹陷：对非均匀加宽激光介质，激 光器输出的功率在中心频率处最小。
2.结构和原理：
①单纵模激光器。其中一块反射镜固定在 压电陶瓷上，利用压电陶瓷的伸缩来调 整腔长L。
②光探测器。利用光电转换装置，将光信 号转变为电信号——作为电路的信号。
( ) T
T
dT dt
9.3109

第二章第三节激光器的稳频案例


唐山师范学院物理系
兰姆凹陷稳频的基本原理 为了改善频率稳定性,希望微弱 的频率漂移就能产生足以将频 率拉回ν。的误差信号,这就要 求兰姆凹陷窄而深。要使频率 稳定性优于4×10-9,凹陷深度应 达1/8(在左图中ΔP/P。为凹陷 深度)。由激光器的半经典理论 可知,兰姆凹陷的深度和激发参 量gml/δ成正比,所以使激光器工 作于最佳电流并降低损耗可以 增加凹陷深度。
L L
土1℃时，由于腔长变化引起的频率漂移已超出增益曲线 范围。因此，在不加任何稳频措施时，单纵模氦氖激光器 的频率稳定性为 6

150010 6 3 10 4.7 1014
唐山师范学院物理系
因而在计量等技术应用中，必须采用稳 频技术以改善激光器的频率稳定性。 通常所说的频率稳定特性包含着频率稳 定性及频率复现性两个方面。频率稳定性描 述激光频率在参考标准频率 s附近的漂移 ，而频率复现性则是指参考标准频率 s本 身的变化。
唐山师范学院物理系
兰姆凹陷稳频的基本原理
经放大后加在压电陶瓷的 外表面，它使压电陶瓷缩 短，腔长伸长。于是激光 频率ν被拉回到ν。，如果 激光频率ν小于ν。，则输 出功率的调制相位与调制 电压相位相差π相敏检波 器输出一正的直流电压， 它使压电陶瓷伸长，于是 激光频率ν增加并回到ν。。
唐山师范学院物理系
率νq为：
当谐振腔内折射率均匀时，单纵模单横模激光器的纵模频
q q
c 2L
可见，实际激光器谐振腔的腔长L及腔内介质的折射率可
能随着激光器工作条件的变化而改变，并导致振荡频率的 不稳定。
唐山师范学院物理系
激光器频率的不稳定因素
环境温度的起伏、激光管的发热及机械振动都会引起谐振

激光原理第二章ppt课件


篮球比赛是根据运动队在规定的比赛 时间里 得分多 少来决 定胜负 的，因 此，篮 球比赛 的计时 计分系 统是一 种得分 类型的 系统
四、光腔的损耗－－光子在腔内的平均寿命
四、光腔的损耗
损耗的大小是评价谐振腔的一个重要指标，（与激 光阈值相关）本小节对无源、开腔的损耗进行分析。
• 开腔的损耗及其描述 • 光子在腔内的平均寿命 • 无源谐振腔的Q值 • 无源腔的本征振荡模式带宽 • 损耗计算举例
篮球比赛是根据运动队在规定的比赛 时间里 得分多 少来决 定胜负 的，因 此，篮 球比赛 的计时 计分系 统是一 种得分 类型的 系统
篮球比赛是根据运动队在规定的比赛 时间里 得分多 少来决 定胜负 的，因 此，篮 球比赛 的计时 计分系 统是一 种得分 类型的 系统
四、光腔的损耗－－开腔的损耗及其描述
2、平均单程损耗因子：
•定义：
I1 I0e2
若有多种损耗：
1 ln I0 2 I1
(与1-91比较)
n
i 12n
i
I1I0e 21e 22I0e 2
三、光腔的纵模－－多纵模振荡
1、腔内存在模式要形成稳定的振荡，还必须满足自激振荡
条件：单程小信号G0l增益大于单程损耗δ，即：G0l
2、如果以△νT表示增益曲线高于阈值部分的频带宽度，则 可能同时振荡的纵模数为：
讨论：
q [T ] 1 q
•
当 T q
1，激光器中至少有两个以上的纵模振荡。即多纵
§2.1 光腔理论的一般问题
篮球比赛是根据运动队在规定的比赛 时间里 得分多 少来决 定胜负 的，因 此，篮 球比赛 的计时 计分系 统是一 种得分 类型的 系统
一、光腔的构成与分类
  1. 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
  2. 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
  3. 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。

激光器频率的不稳定因素
环境温度的起伏、激光管的发热及机械振动都会引起谐振 腔几何长度的改变。温度的变化、介质中反转集居数的起
伏以及大气的气压、湿度变化都会影响激光工作物质及谐 振腔裸露于大气部分的折射率。以上因素使腔长L及折射率 市都在一定范围ΔL，Δη内变化，因此频率νq也在Δν范围内 漂移。Δν可表示为：
唐山师范学院物理系
这时工作频率为f的选 频放大器输出为零,没 有附加的电压输送到 压电陶瓷上,因而激光 器继续工作于νo.如果 激光频率ν大于ν。,则 激光输出功率的调制 频率为f,相位与调制电 压相同。于是光电接 收器输出一频率为f的 信号,经选频放大器放 大后送入相敏检波器 。相敏检波器输出一 个负的直流电压。
唐山师范学院物理系
左图给出充普通氛气与 单一同位素Ne20的氦氖 激光器的输出功率曲线, 普通氖气包含Ne20及 Ne22两种同位素,二者谱 线中心频率之差为：
图8.2.3输出功率曲线圃 (a)单一同位素Ne20 (b)普通氖气。
22 20 890 MHz
因此,充普通氖气的氦氖激光器兰姆凹陷曲线不对称且 不够尖锐,制作单频稳频激光器时应充以单一同位素 Ne20或Ne22。兰姆凹陷法稳频可获得优于10-9的频率稳 定性。由于谱线中心频率ν。随激光器放电条件而改变, 频率复现性仅达10-7~10-8。此外,这种激光器的输出激 光的光强和频率均有微小的音频调制。
大于线宽极限。在精密干涉测量、光频标、光通信、激光
陀螺及精密光谱研究等应朗领域中，需要频率稳定的激光 。
当谐振腔内折射率均匀时，单纵模单横模激光器的纵模频
率νq为：
q
q
c
2L
可见，实际激光器谐振腔的腔长L及腔内介质的折射率可
能随着激光器工作条件的变化而改变，并导致振荡频率的 不稳定。
唐山师范学院物理系
为了避免激光频率随时间的漂移而影响激光 器的单色性，人们发展了多种激光稳频技术，以满 足精密干涉计量、光频标、光通信、光陀螺及精密 光谱研究等对激光器频率稳定的要求。
唐山师范学院物理系
二、激光器频率的不稳定因素
激光的特点之一是单色性好，即其线宽Δν与频率ν的比值 Δν/ν很小。自发辐射噪声引起的激光线宽极限确实很小， 但由于各种不稳定因素的影响，实际激光频率的漂移远远
通常所说的频率稳定特性包含着频率稳 定性及频率复现性两个方面。频率稳定性描
述激光频率在参考标准频率 s附近的漂移 ，而频率复现性则是指参考标准频率 s本
身的变化。
为了改善频率稳定性通常采用电子伺服控制激光频率，当 激光频率偏离标准频率时，鉴频器给出误差信号控制腔长 ，使激光频率自动回到标准频率上。这里将介绍兰姆凹陷 稳频的原理。
兰姆凹陷稳频的基本原理
唐山师范学院物理系
经放大后加在压电陶瓷的 外表面，它使压电陶瓷缩 短，腔长伸长。于是激光
频率ν被拉回到ν。，如果 激光频率ν小于ν。，则输
出功率的调制相位与调制 电压相位相差π相敏检波 器输出一正的直流电压， 它使压电陶瓷伸长，于是
激光频率ν增加并回到ν。。
兰姆凹陷稳频的基本原理
唐山师范学院物理系
作业
给出兰姆凹陷稳频的装置图，并说明稳频原理。
唐山师范学院物理系
三、兰姆凹陷法稳频的结构及原理
兰姆凹陷法以增益曲 线中心频率ν。为参考标 准频率，电子伺服系统通 过压电陶瓷控制激光器的 腔长，使频率稳定于0。 下图兰姆下陷稳频系统示 意图。单纵模激光器安装 在殷钢或石英制成的谐振 腔间隔器上，其中一块反 射镜贴在压电陶瓷环上， 当压电陶瓷外表面加正电 压、内表面加负电压时压 电陶瓷伸长，反之则缩短 ，因而可利用压电陶瓷的 伸缩来控制腔长。
L L
其中，负号表示当腔长或折射率增大时，振荡频率减小。
一个管壁材料为硬玻璃的内腔式氦氖激光器，当温度漂移
土1℃时，由于腔长变化引起的频率漂移已超出增益曲线
范围。因此，在不加任何稳频措施时，单纵模氦氖激光器
的频率稳定性为
1500 106 4.7 1014
310 6
唐山师范学院物理系
因而在计量等技术应用中，必须采用稳 频技术以改善激光器的频率稳定性。
兰姆凹陷稳频的基本原理
唐山师范学院物理系
左图表示兰姆凹陷稳 频的基本原理。在压电 陶瓷上加上一个直流偏 压和一个频率为f的音频 调制电压,前者控制激光 工作频率ν,后者使其低 频调制。如果激光频率 ν=ν。,则调制电压使激 光频率在ν。附近变化, 因而输出功率P以频率2f 作周期性变化。
兰姆凹陷稳频的基本原理
第三节激光器的稳频
教学要求： 理解激光器的频率漂移等概念； 掌握兰姆凹陷稳频原理与结构 。
唐山师范学院物理系
主要内容
一、激光器的频率漂移 二、激光器频率的不稳定因素 三、兰姆凹陷法稳频的结构及原理
唐山师范学院物理系
唐山师范学院物理系
一、激光器的频率漂移
选模可使激光器实现单频振荡。但激光器各 种内部或外部条件的变化等不稳定因素会导致单模 激光器的谐振频率通常在整个增益频宽范围内波动 。该现象称为激光器的频率漂移。
唐山师范学院物理系
为了改善频率稳定性,希望微弱 的频率漂移就能产生足以将频 率拉回ν。的误差信号,这就要 求兰姆凹陷窄而深。要使频率 稳定性优于4×10-9,凹陷深度应 达1/8(在左图中ΔP/P。为凹陷 深度)。由激光器的半经典理论 可知,兰姆凹陷的深度和激发参 量gml/δ成正比,所以使激光器工 作于最佳Байду номын сангаас流并降低损耗可以 增加凹陷深度。
兰姆凹陷稳频的基本原理
唐山师范学院物理系
凹陷宽度δν则正比于Δv,
因而正比于气压,故降低 气压可使凹陷变窄,但气 压过低会使激光器功率降 低,甚至使激光不能产生。
为了提高稳频系统对 微弱信号响应的灵敏度， 从而改善激光频率稳定度， 要求兰姆凹陷要窄而深。 稳频的气体激光器应具有 大的激发参量G0l/和较 低的充气气压。