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近代物理实验报告学院数理与信息工程学院班级物理092姓名艾合买提江学号09180218时间 2011年9月26日Nal(Tl) γ闪烁谱仪及γ射线能谱的测量摘要：放射性物质含有许多不稳定的原子。
这些源自在核衰变时辐射出α，β，γ射线和中子流等，并且都具有一定的能量。
γ射线是原子核从激发态跃迁到较低能态或基态时所产生的一种辐射。
它是一种波长极短的电磁波，其辐射能量标示为Εr=Εi-Εf=hv,其中Εi和Εf分别为原子核所处的未态和初态的能量。
V是γ射线光子的频率。
本实验将γ射线的次级电子按不同能量分别进行强度测量，从而得到γ辐射强度按能量的分布，即所谓能谱关键字：Υ射线能谱物质吸收系数μ光电效应康普顿效应电子对效应引言：原子核由高能级向低能级跃迁时会辐射射线，它是一种波长极短的电磁波，其能量由原子核跃迁前后的能级差来表示即：射线与物质发生相互作用则产生次级电子或能量较低的射线，将射线的次级电子按不同能量分别进行强度测量，从而得到辐射强度按能量的分布，即为“能谱”。
测量能谱的装置称为“能谱仪”。
闪烁探测器是利用带电粒子或非带电粒子与某些物质的相互作用下转化成为带电粒子对物质原子的激发，从而会产生发光效应的特性来测量射线的仪器。
它的主要优点是即能测量各种类型的带电粒子，又能探测中性粒子；即能测量粒子强度，又能测量粒子能量；并且探测效率高。
γ射线，又称γ粒子流，是原子核能级跃迁蜕变时释放出的射线，是波长短于0.2埃的电磁波。
首先由法国科学家P.V.维拉德发现，是继α、β射线后发现的第三种原子核射线。
原子核衰变和核反应均可产生γ射线。
γ射线的波长比X射线要短，所以γ射线具有比X射线还要强的穿透能力。
当γ射线通过物质并与原子相互作用时会产生光电效应、康普顿效应和正负电子对三种效应。
原子核释放出的γ光子与核外电子相碰时，会把全部能量交给电子，使电子电离成为光电子，此即光电效应。
由于核外电子壳层出现空位，将产生内层电子的跃迁并发射X射线标识谱。
基于碘化钠探测器的闪电γ射线爆发观测研究李小强;蒋如斌;张雄;郑毅;周红召;王宇;邢斌【摘要】本文采用NaI(Tl)探测器搭建了闪电高能辐射地面观测装置并进行了性能测试.于2016年夏季探测到1次自然负地闪过程中的两次回击之前产生的γ射线爆发信号,这是国内首次获得自然闪电高能辐射的实测波形数据.第1次γ射线爆发持续时间为563 μs,第2次γ射线爆发持续时间为353 μs,两次γ射线爆发的截止时间间隔为76.288 ms,与同步观测到的回击电场波形时间间隔一致.经分析发现,梯级先导的负脉冲信号与高能辐射的脉冲信号具有一一对应的特征,表明梯级先导是本次测量所获闪电高能辐射的产生根源.%By using a NaI(Tl)detector,a lightning high energy radiation ground obser-vation system was set up in this paper,and a performance test was conducted.In sum-mer of 2016,two bursts of γ-rays were recorded at ground level for the first time in China w hen the return strokes of a nearby negative cloud-to-ground lightning flash occurred.T he first γ-ray burst has a duration of 563 μs and the second one has a dura-tion of 353 μs.The time interval between the end time of the two bursts is 76.288 ms,and this is coincident with the time interval of return strokes revealed by the synchro-nous electric field signal.The analysis result shows that the signals from the stepped leader and the γ-ray have one to one correspondence,and the stepped leader of the light-ning is the source of the high energy radiation.【期刊名称】《原子能科学技术》【年(卷),期】2018(052)006【总页数】7页(P1092-1098)【关键词】闪电;γ射线爆发;碘化钠探测器;地面观测【作者】李小强;蒋如斌;张雄;郑毅;周红召;王宇;邢斌【作者单位】国民核生化灾害防护国家重点实验室,北京 102205 ;中国科学院大气物理研究所中层大气和全球环境探测重点实验室,北京 100029 ;国民核生化灾害防护国家重点实验室,北京 102205 ;国民核生化灾害防护国家重点实验室,北京102205 ;国民核生化灾害防护国家重点实验室,北京 102205 ;国网电力科学研究院武汉南瑞有限责任公司,湖北武汉 430074;国民核生化灾害防护国家重点实验室,北京 102205【正文语种】中文【中图分类】TL812早在1924年Wilson[1]就提出，电子在雷暴云产生的强电场中能被加速而获得较高的能量以补偿因电离而损失的能量，并且能伴随产生贯穿辐射。
γ射线的能量和强度测量匡亚明学院理科强化部 071242037 姚路驰一、实验目的：⑴了解 ()Tl NaI 闪烁谱仪的组成，基本特性及使用方法。
⑵掌握测量 γ射线的能量和强度的基本方法。
二、基本原理：1． ()Tl NaI 闪烁谱仪的组成()Tl NaI 闪烁谱仪由探头，高压电源，线性放大器，微机多道分析器组成，如图（1）所示：探头由 ()Tl NaI 闪烁体、光电信增管、射极输出器组成。
当 γ射线进入 ()Tl NaI 闪烁体后，会与物质发生多种相互作用。
当 γ射线的能量不太高时 ()ev M <E 30γ，作用过程主要有光电效应，康普顿散射效应和电子对效应三种，作用的结果，产生了具有一定动能的次级电子，而 γ射线被吸收或散射，这些次级电子获得的动能 T 与 λ射γ光子的能量 γE 的关系如表1所示γ()Tl NaI次级电子在闪烁体中运动时，使闪烁体的原子激发而发射出荧光光子，光电倍增管的光阴极收集这些荧光光子后发射出光电子，光电子再经过倍增后由阳极收集，在阳极负载电阻上形成一个电压脉冲信号。
这一信号经过射极输出器放大后再输出至线性放大器，因此，探头输出信号的电压脉冲幅度，与次级电子在闪烁体中损失的能量成正比，次级电子的能量来自于入射的 γ光子，所以信号脉冲的幅度也与入射的 γ光子的能量有关，由表1可知，由于三种不同的相互作用，对相同能量 γE 的入射 γ射线，也可以产生不同能量的次级电子。
因此对于单能的γ射线，所得到的信号脉冲幅度也有一个很宽的分布。
当入射 γ射线的能量 Mev E 3.0<γ时，光电效应占优势，随着 γ射线的能量增加，发生康普顿效应的几率也增加，当γE ＞Mev 022.1，才有可能出现电子对效应，并且随着γE 的增加，发生电子对效应的几率也显著上升。
光电效应主要发生在原子的K 壳层上， γ光子击出K 壳层的电子的同时，外层电子立即跃迁到K 壳层上的空穴并发射出X 射线，在晶体中X 射线再次被吸收而产生一个新的次级电子，上述两个过程几乎是同时进行的。
用闪烁谱仪测γ射线能谱4+PB04210252 刘贤焯 第26组10号和原子的能级间跃迁产生原子光谱类似，原子核的能级间跃产生γ射线谱。
测量γ射线强度按能量的分布即γ射线能谱，简称γ能谱。
研究γ能谱可确定原子核激发态的能级，研究核蜕变纲图等，对放射性分析、同位素应用及鉴定核素等方面都有重要的意义。
测量γ射线能谱最常用的仪器是闪烁γ能谱仪，该谱仪在核物理、高能粒子物理和空间辐射物理的探测中都占有重要地位，而且用量很大。
本实验的目的是学习用闪烁谱仪测量γ射线能谱的方法，要求掌握闪烁谱仪的工作原理和实验方法，学会谱仪的能量标定方法，并测量γ射线的能谱。
实验原理根据原子核结构理论，原子核的能量状态是不连续的，存在着分立能级。
处在能量较高的激发态能级2E 上的核，当它跃迁到低能级1E 上时，就发射γ射线（即波长约在1nm ~ 0.1nm 间的电磁波）。
放出的γ射线的光量子能量12E E hv -=，此处h 为普朗克常数，ν为γ光子的频率。
由此看出原子核放出的γ射线的能量反映了核激发态间的能级差。
因此测量γ射线的能量就可以了解原子核的能级结构。
测量γ射线能谱就是测量核素发射的γ射线强度按能量的分布。
1． 闪烁谱仪测量γ射线能谱的原理闪烁能谱仪是利用某些荧光物质，在带电粒子作用下被激发或电离后，能发射荧光（称为闪烁）的现象来测量能谱的。
这种荧光物质常称为闪烁体。
（1） 闪烁体的发光机制闪烁体的种类很多，按其化学性质不同可分为无机晶体闪烁体和有机晶体闪烁体。
有机闪烁体包括有机晶体闪烁体、有机液体闪烁体和有机塑料闪烁体等。
此处仅对常用的无机晶体闪烁体的发光机制作简单介绍。
最常用的无机晶体是铊激活的碘化钠单晶闪烁体，常写为NaI (T1)，属离子型晶体，是绝缘体，按固体物理的概念，其能带结构是在价带和导带之间有比较宽的禁带。
如有带电粒子进入到闪烁体中，引起后者产生电离或激发过程，即可能有电子从价带激发到导带或激发到激带，然后这些电子再退激到价带的可能过程之一是发射光子。
新开近代物理实验讲义之一γ能谱测量实验-----NaI(T1)单晶γ能谱仪的简要工作原理一NaI(T1)单晶1、总体概述BH1324型微机γ多道谱仪系列的基本系统由碘化钠能谱探头、高压电源(HV)/线性放大器(AMP)、4096道模数变换器(ADC)、电脑串行接口RS-232及计算机等组成。
线性放大器将对从探测器输出的电脉冲信号进行适当的放大，然后再送入模数变换器(ADC)。
ADC的主要任务是把模拟量(电压幅度)变换为脉冲数码并对模拟量进行选择，变换出的脉冲数码经电脑接口送入计算机的一个特定内存区。
高压电源供给探测器所需高压及低压。
2、线性放大器整个放大器由输入缓冲器、第一级成形电路、第一级放大器、第二级成形器、第二级放大器、同相/反相器及输出缓冲器等六个部分组成。
两个缓冲器均为互补式射极跟随器，利用这种电路输入阻抗高，输出阻抗低的特点，使放大器的输入端与探头，输出端与ADC很好匹配，成形电路主要是为提高信噪比。
两个放大级均采用快速运算放大器LM318，每一级提供2倍、4倍和8倍的增益。
同相/反相器也由LM318集成运算放大器组成。
因为放大器输出总是接ADC，ADC输入信号要正极性，所以不管放大器输入极性如何，通过极性选择开关使输出信号为正极性。
3、模数变换器(ADC)本模数变换器是线性放电型ADC。
在幅度分析(PHA)时，微机通过串口接口给出启动电平，ADC即可工作。
在没有输入信号时，线性门开着，输入信号轻缓冲器、零点调节器、并通过线性门送到峰展宽器，输入信号向展宽器的记忆电容(CM)充电，当记忆电容的电压充电到输入信号的峰值后，展宽器的充电二级管截止，电容上的电荷保持着 (这就是所谓展宽器的意思) 。
如果输入信号在上下阈之间，快地址不产生溢出，在充放标志(CFB)脉冲产生后，将启动定相电路并关闭线性门，定相触发器(A7)的输出去控制线性放电，当记忆电容上的电压放到基线值时，展宽器因充电二级管导通而复原，此时充放标志也随之复原，并关闭时钟门。
伽玛能谱的测量及透射率的测定实验报告吴伟岑摘要：本实验将伽玛射线的次级电子按不同的能量分别进行强度测量，从而得到伽玛辐射强度按能量的分布。
由于伽玛射线的能量与原子核激发态的能级特性相联系，不仅对于原子核的结构和性质至关重要，而且对各种放射性同位素的应用也是或不可缺的。
关键词：伽玛射线、能谱、NaI(Tl)、伽玛闪烁谱引言测量伽玛射线的强度和能量是核辐射探测的一个重要方面，在核物理研究中，测量原子核的激发能级、研究核衰变纲图、测定短的核寿命及进行核反应实验等，都需要测量伽玛射线，在放射性同位素的工业、农业、医疗和科学研究的各种应用中也经常使用伽玛射线和要求进行伽玛射线的各种测量。
在伽玛射线测量工作中广泛使用Nal(Tl)单晶能谱仪和Ge(Li)半导体能谱仪，由于后一谱仪具有高的能量分辨率，同时使用计算机技术，使伽玛射线的能谱测量工作在广度和精度方面都有很大的进展。
Ge(Li)半导体谱仪虽然具有高的分辨率和良好的线性，但是它要求在低温下保存和使用，且要定期加液氮，这显然是不方便的，而且它对仪器设备有较高的要求，价格也较贵，而Nal(Tl)单晶伽玛谱仪则有较高的探测效率，保管和使用都较为方便，所以在一般情况下尽可能使用Nal(Tl)单晶闪烁探测器伽玛能谱仪。
正文一．实验内容1.学会NaI(Tl)单晶伽玛闪烁体整体装置的操作、调整和使用，调试一台谱仪至正常工作状态。
2.测量137Cs、60Co的伽玛能谱，求出能量分辨率、峰康比、线性等各项指标，并分析谱形。
3.了解多道脉冲幅度分析器在NaI(Tl)单晶伽玛谱测量中的数据采集及其基本功能。
4.数据处理(包括对谱形进行光滑、寻峰、曲线拟合等)。
二．实验装置1.伽玛放射源137Cs和60Co (强度~1.5微居里)；2.200微米Al窗NaI(Tl)闪烁头；3.高压电源、放大器、多道脉冲幅度分析仪。
三．实验步骤1.阅读仪器使用说明，掌握仪器及多道分析软件的使用方法。
γ射线能谱测定以及γ射线的吸收与物质吸收系数μ的测定实验报告摘要原子核的能级跃迁可以产生伽马射线，通过测量γ射线的能量分布，可确定原子核激发态的能级，这对于放射性分析，同位素应用及鉴定核素等都有重要意义。
同时通过学习了解伽马射线与物质相互作用的特性,测定窄束γ射线在不同物质中的吸收系数μ。
本实验通过使用伽马闪烁谱仪测定不同的放射源的γ射线能谱；根据当γ光子穿过吸收物质时，通过与物质原子发生光电效应、康普顿效应和电子对效应损失能量。
闪烁体分子电离和激发，退激时发出大量光子，闪烁光子入射到光阴极上，光电效应产生光电子，电子会在阳极负载上建立起电信号等原理，对γ射线进行研究。
γ射线，又称γ粒子流，是原子核能级跃迁蜕变时释放出的射线，波长短于0.2埃的电磁波，具有很强的穿透性。
本实验将γ射线的次级电子按不同能量分别进行强度测量，通过电子学仪器得到它的能谱图。
实验中使用NaI单晶γ闪烁谱仪对γ的能谱进行测定。
最后得到γ射线在160道数及320道数位置的一些相关数据。
在这些位置它的数量和能量的值都比较合适，有一定数量，又有一定的穿透能力。
实验中将了解NaI(Tl)单晶γ闪烁谱仪是如何测量γ射线的能谱，NaI(Tl)单晶γ闪烁谱仪的结构、原理与特性；掌握NaI(Tl)单晶γ闪烁谱仪整套装置的操作、调整和使用方法。
并通过对137Cs和60Co 放射源γ能谱的测量，加深对γ射线与物质相互作用的理解以及通过该实验了解多道脉冲幅度分析器在NaI(Tl)单晶γ谱测量中的数据采集及其基本功能。
在第一个实验的基础上，采用NaI闪烁谱仪测全能峰的方法测量137Cs的γ射线在铅、铝材料中的吸收系数。
并且通过实验对核试验安全防护的重要性有初步的认识。
关键词γ射线吸收系数μ60Co、137Cs放射源能谱 NaI单晶γ闪烁谱仪多道分析器引言γ射线首先由法国科学家P.V.维拉德发现，γ射线是光子，是由原子核的衰变产生的，当原子核从激发态跃迁到较低能态或基态时，就有可能辐射出γ射线。
"卷第#期!第!""#年**月!)原子能科学技术$%&’!"!(%’#(%;’)""#+,%-./0123/.21/271892/:1%&%45645O)随机脉冲源法测量深次临界瞬发中子衰减常数>L>宋凌莉!周浩军!金!宇!李建胜!张!翼!李春远"中国工程物理研究院核物理与化学研究所!四川绵阳!##)*<""B)摘要!运用)方式测量系统!实验获得高浓缩铀椭球壳核系统的瞬发GO随机脉冲源法时幅变换"9+G#b*中子衰减常数($采用单指数和双指数最小二乘法拟合!$用蒙特卡罗方法模拟实验""#L(值均为*b*$结果表明!过程!该系统对深次临界(的测量是有效的$L*"#(计算值为*)B)&关键词!次临界&瞬发中子衰减常数GO中图分类号!"#9]T**’)!!!文献标识码!*"""@#<?*)""#"#@"A*!@"!+!!!文章编号!M*"9B0*C*’%&),0&C%R*B%0&’4*+"&’9%"’%D.O)&04**B8+0$%$+"-399*C8-DF.>L>29$’)"9!"’#&C-B-9*#R*B%0&’F&B0+*7O.,!!!6=(E].1@&.dC=DC7%@J1!cS(KJ!]Sc.71@L:21dC+(EK.]SG:J1@J714I45"41&#.6,.3(5#&#((/$&,$!;)<<*<)*"!>&.#.#)*<""!41&#.#09:9=2)*7880228#’389%0"+%0e23.-21,LQ232P23O%3-28O%382,23-.13%-,12J,3%182/7%1L,71,(PP5/4P%O:.:&13./:28J371.J-L:23./7&L:2&&N718%-&J&L2812J,3%1-2,:%8Q.,:75P452P53 )B)GOL%J3/2’7&J2LO3%-N%,:&27L,LJ732L717&L.L%OL.1&22e%121,.7&718,Q%(;Y54Pb*b*L’L7&J2/7&/J&7,28%O**"#.L2e%121,.7&O.,,.1L732.17322-21,718.,.L*""#(;P44 7&L%%N,7.128N%1,2@G73&%-2,:%8’S,.LP3%;28,:7,,:2,.-2@,%@7-&.,J82/%1;23,235ZP-27LJ3.1L,2-.L2OO2/,.;2O%32,23-.17,.%1%O822JN/3.,./7&7LL2-N&.2L’(84L5PL)B)’&&:*&0#9GOLJN/3.,./7&.,3%-,12J,3%182/7%1L,71,5PP5/.;O随机脉冲源法是测量次临界核系统!!G瞬发中子衰减常数(的有效方法之一!其基本)B)B)射层核系统的(值$本工作采用)GO随机脉冲源法时幅变换"方式测量系统测量高9+G#浓缩铀椭球壳核系统的(值$L><!>O)随机脉冲源法测量原理B)b**利用)GO自发裂变时同时"*"L以内#原理于上世纪#"年代由美国科学家首先提出$A"年代中期!c’9’Z.:7&/R%等*成功研制出)B)B)快电离室!建立了)GOGO随机脉冲源测量系统!并用以测得圆柱形浓缩铀及带有聚乙烯反)*收稿日期!修回日期!)""B@"!@*)&)""B@"T@?"作者简介!宋凌莉"!女!陕西黄陵人!硕士研究生!核能科学与工程专业*<T"(#发射)个裂变碎片和平均?’A#个瞬发中子的*)特性!研制*种纳秒级响应的快电离室)$B)若)GO自发裂变平均时间间隔远大于核系统B)则可认为)瞬发中子衰减时间!GO自发裂变中)B)"#e84GI%#8%*I(P"@-".)B)式中GO自发裂变产生的平均中.)B)为*次B)子数&"为)GO自发裂变中子价值"为核系统B)平均中子价值&U为*次)GO自发裂变探测器I子在核系统内诱发的裂变链在时间上相互独立!相互之间不产生影响$将电离室置于核系B)统旁!电离室探测*个裂GO自发裂变时!*次)B)变碎片!准确确定裂变时刻!相应地给出)GO对核系统中子的总探测计数&Q为核系统瞬发中子增殖系数.为核系统每次裂变平均中子B)数&GO自发裂变诱发核系统裂变@为*次)自发裂变中子入射核系统的时刻信号$将该信号作为起始信号触发时间分析器$用快响应中子探测器探测裂变链泄漏中子!准确确定泄漏中子入射探测器时刻!并用时间分析器记录泄漏中子入射时刻分布$时间分析器*次测量的量程H由裂变链衰减时间确定!一般取(H值为A$在*次测量时间量程范围内!若无中子达到满量程后!时间分析器自动停止!恢信号!B)复到初始状态!等待下*次)GO自发裂变提供数&-为瞬发中子寿命$实际测量时!需考虑非相关计数!则由多道时间分析器测到的由式"累计的相关中子计*#数统计分布和非相关计数统计分布两部分用单指数形式表示为’#""#%8%GK8%NW2e%#8%)I(PR"则探测到!!若考虑瞬发中子高次谐波的影响!的累计中子计数统计分布用双指数形式表示为’"#?式中’K为非相关计数率&(*为高次谐波衰减常数&P为瞬发中子高次谐波计数率幅度&W为瞬发中子基波项计数率幅度$对所测的中子时间衰减谱!根据式"或"##)?采用最小二乘法拟合!即可获得核系统的(值$#"#e%8%GK8%NP2%8%NI(PR"*"2eW%#8%I(P的起始信号&若有中子信号!时间分析器记录各中子脉冲信号到达的时刻分布!达到满量程后!时间分析器自动停止%恢复!等待下*次起始信获得核系号的到来$经过上千万次重复测量!统裂变链泄漏中子数随时间的统计分布!即瞬B)发中子衰减时间分布谱$由于每次)GO裂变B)相当于*次脉冲中子注入核系统!且)GO自发B)故称这种方法为)裂变时刻具有随机性!GO随>!测量系统GO随机脉冲源测量系统可采用一起多停的多路定标方式和一起一停的9+G方式$)B)机脉冲"中子#源法$B)根据点堆动力学理论!GO自发裂变*次)中子入射核系统后!%时刻8%时间内探测到的B)与入射的)GO中子相关的裂变泄漏中子数采用9测量系统框图示于图+G方式时!第*部分主要由自发*$该系统由!部分组成’b*B)裂变率为*A的)前置放大""LGO快电离室%84为’B)器%主放大器和恒比定时器构成!通过探测)GO自发裂变碎片!为时幅变换器提供开始信号&第)部分主要由快中子探测器和恒比定时器构成!探测器探测核系统泄漏中子或!射线!为时幅变换器提供停止信号&第?部分采用脉冲上升时间法实现1向多道分析器提@!分辨功能!?*&供符合门控信号!用于甄别!射线)第!部分由时幅变换器和多道分析器组成!为记录系统!记录裂变链泄漏中子随时间的统计分布$测量时!探测中子能量下阈为"’BZ2$!时幅变换器量程为)""1L$!深次临界核系统被测量核系统由高浓缩铀上%下球冠壳组成$上半球冠壳内径*"A--!外径*!T--&下半球冠壳内径*"A--!外径*!T--$测量时!电离室%探测器布局示于图)$核系统放置于不锈钢支架上!中心距地面*-$b***"*!)*"!!?<A?!*"??B*"*)#<T!A<<)T<A!<*"*)*"<T?**<A)测量得到的*个瞬发中子衰减谱示于图$对该谱*"1L道以后数据采用双指数最小二乘法拟合!高次谐波项和基波项衰减常数分别为"?*A^<##Lb*和"*"*^)##Lb*!基波项衰减常数与单指数拟合结果一致!为所要测量的值$??()B)第#期!!宋凌莉等’GO随机脉冲源法测量深次临界瞬发中子衰减常数A*A !定9+G方式测量系统定时精度为*’)1L)B)时准确$测量中!GO源自发裂变率为b*两次裂变之间的平均时间间隔为!*A""Lb*&核系统(为*!瞬发中子数衰减BTT#L""#L!到"’远小于两次裂变之*a所用时间为A"1L的讨论$参考文献!)**SC+]Gd=c9’9:2JL2%O/7&.O%31.J-@)B)7L!Z73718%-&J&L2812J,3%1L%J3/2O%3P3%-,@P5P)*!c12J,3%182/727LJ32-21,L’(J/&6/.015-4#’*<A!!"B??<?@!*!’)B)张翼!金宇!等’)**GO快裂变室研制))c’!李建胜!间的平均时间间隔$因此!不同裂变链之间相互影响很小$深次临界核系统中子增殖小!平均每次G源自发裂变瞬发中子探测计数UOb?为)’!!BW*"*个9+G量程范围内出现两个)B)"核电子学与探测技术!#’!)""*!)*)#!@)#A’!d!!]Sc.71L:21C+(EK.cS(KJ2,7&’_2@4以上停止信号的几率很小$因此!采用一起一停的9+G方式测量深次临界核系统(与严格的一起多停的测量效果几乎相同!能够准确测量核系统瞬发中子衰减过程$ 综上所述!采用9+G方式的)B)GO随机脉冲源系统能够有效测量深次临界(!测量下限可达到*""#Lb*$)B)GO随机脉冲源系统建立初期!中国原子能科学研究院张焕乔院士给予自行研制的建议!在此特别表示感谢$感谢与中国工程物理研究院核物理与化学研究所贺仁辅老师有价值;2&%P-21,%O)B)GOO7L,O.LL.%1/:7-N23)c*’(J@/&2730&2/,3%1./Lk_2,2/,.%192/:1%&%45!)""*!)*"!#’)#!@)#A".1G:.12L 2#’)?*!周浩军!张翼!李建胜!等’1@!分辨应用于)B)GO自发裂变中子飞行时间谱测量)c*’核电子学与探测技术"待发表#’dC=DC7%IJ1!dC+(EK.!]Sc.71L:214!2,7&’9:27PP&./7,.%1%O1@!8.L/3.-.17,.%1.1)B)GOLP%1,712%JL12J,3%19=MLP2/,37-27LJ32-21,)c*’(J/&2730&2/,3%1./Lk_2,2/,.%192/:1%&%45".1P32LL!.1G:.12L2#’。
