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第4章 流动状态及能量损失【4-1】某送风平直管道，内径d=300mm,流量m in,/2.743m Q =风温25=t ℃，试判断管中流动状态。
解 管中平均风速为s m A Q v /5.173.0414.3602.742=⨯==查相关表得25℃时空气的运动粘度为,/1053.1526s m -⨯=ν管内气流的雷诺数为230010375.31053.153.05.17Re 56>⨯=⨯⨯===-νμρdu du 故空气在管道中做湍流流动。
【4-2】 设矩形截面（1.0m ×1.5m ）的砖砌烟道，排除温度t=600℃的烟气量Q=35000m 3/h,烟道长L=10m,表面粗糙度mm 5=∆,烟气的运动粘度,/109.024s m -⨯=ν烟气600℃时的密度,/403.030m kg =ρ求摩擦阻力。
解 烟气的平均流速s m u /48.636005.10.135000=⨯⨯= 烟道的当量直径m S A d e 2.1)5.10.1(2)5.10.1(44=+⨯==Re 为湍流）(86400109.02.148.6Re 4=⨯⨯==-νeud 烟道的相对粗糙度00417.012005==∆d 查图4.9得03.0=λ,代入达西公式——式（4.26），得222/115.2248.6403.02.11003.02m N u d l p =⨯⨯⨯==∆ρλ【4-3】 管道直径d=100mm,输送水的流量,/01.03s m q v =水的运动粘度,/10126s m -⨯=ν求水在管中的流动状态。
若输送s m /1014.124-⨯=ν的石油，保持前一种情况下的流速不变，流动又是什么状态？解 （1）雷诺数νvd=Re)/(27.11.014.301.04422s m d q v v =⨯⨯==π 23001027.11011.027.1Re 56>⨯=⨯⨯=∴- 故水在管道中是湍流状态。
冶金传输原理习题答案冶金传输原理习题答案冶金传输原理是冶金学中的一个重要分支，研究金属和合金在加热、冷却和变形过程中的传输规律和机制。
在学习和研究冶金传输原理时，习题是不可或缺的一部分，通过解答习题可以加深对该学科的理解和掌握。
下面将给出一些常见的冶金传输原理习题及其答案。
1. 请简述热传导的基本原理。
热传导是指物质内部由于温度差异而传递热量的过程。
其基本原理是热量从高温区传递到低温区，传递过程中热量通过物质内部的分子或电子的碰撞和传递完成。
热传导的速率与温度差、物质的导热性质和传热距离有关。
2. 什么是对流传热？请举例说明。
对流传热是指通过流体（气体或液体）的传热方式。
当物体表面与流体接触时，流体会受热膨胀，形成对流循环，将热量从高温区传递到低温区。
例如，热水器中的水受热后上升，冷水下降，形成对流循环，使整个水体均匀受热。
3. 请解释辐射传热的特点。
辐射传热是指通过电磁波的传热方式。
辐射传热不需要介质，可以在真空中传递热量。
辐射传热的特点是传热速率与温度差的四次方成正比，与物体表面特性和距离的平方成反比。
例如，太阳辐射的热量可以通过真空传递到地球上。
4. 请简述固体变形的原理。
固体变形是指固体在外力作用下发生形状和尺寸的改变。
固体变形的原理是固体内部的晶格结构发生变化，从而使整个固体发生形变。
固体变形可以分为弹性变形和塑性变形两种。
弹性变形是指在外力作用下，固体发生形变后能够恢复原状；塑性变形是指在外力作用下，固体发生形变后不能恢复原状。
5. 请解释扩散的基本原理。
扩散是指物质在非均匀温度和浓度条件下的自发性传递过程。
扩散的基本原理是物质分子或原子的热运动引起的碰撞和交换。
扩散的速率与温度、浓度差、物质的扩散系数和距离有关。
扩散在冶金过程中起着重要的作用，如金属中的杂质扩散、合金的相变等都与扩散有关。
通过以上习题的解答，我们可以更加深入地理解和掌握冶金传输原理。
在实际应用中，冶金传输原理的理论和方法可以帮助我们解决金属加工和冶炼过程中的问题，提高生产效率和产品质量。
冶金传输原理课后习题答案【篇一：冶金传输原理课后答案(朱光俊版,第一章)】/m3 10001?273prtprtprt1-16 , r=(1) (2)1-21 dvxdy65010.5?0.0012dvx dy=vd1-23,,o=vx=hdy0.181.3?0.001=0.1385?1000 1/sdvx dy=1.011?1030.1385?107.2 pa.s【篇二：《冶金传输原理》吴铿编质量传输习题参考答案】s=txt>1. 解：（1）?ch4?ych4mch4ych4mch4?yc2h6mc2h6?yc3h8mc3h8?yco2mco2?90.27%（2）?ych4mch4?yc2h6mc2h6?yc3h8mc3h8?yco2mco2?16.82 （3）pch4?ych4p?9.62?104pa2. 解：dab?1/3b1/3pva?v?1.56?10?5m2/s3. 解：ch4的扩散体积24.42，h2的扩散体积7.07dab?1/3b1/3pva?v?3.19?10-5m2/s4. 解：（1）v??co2vco2??o2vo2??h2ovh2o??n2vn2?3.91m/s （2）vm?yco2vco2?yo2vo2?yh2ovh2o?yn2vn2?4.07m/s （3）jco2??co2?co2?????mco2pco2rtpco2rt??co2????0.212kg/?m2?s? ?（4）jco2?cco2?co2??m?????co2??m??5.33mol/?m2?s? ?5. 解：（1）21% （2）21%pvm?15.46kg （3）m?nm?rtm（4）?o2??0.117kg/m3vm（5）?n2??0.378kg/m3vm（6）?空气??0.515kg/m3v（7）c空气??空气m?17.4mol/m3（8）29.6g/mol（9）pn2?yn2p?7.9?104pa6. 证明：?a?manamaxama??mnama?nbmbxama?xbmb得证。
第3章 流体动力学【题3-1】 在生产过程中常用设备位置的高度差来使流体以一定 的流速或流量流动，如水塔、高位槽或虹吸等。
这类计算可归纳为已知高度差求流速或流量；或者求出欲达到某一流量须保持若干高度差。
如图3-1所示，水槽液面至管道出口的垂直距离保持在6.2m,水管全长330m,管径为。
mm mm 4100⨯φ如果此流动系统中压头损失为O mH 26，试求管路中每分钟可达到的流量。
图3-1 题3-1示意图解 取水槽液面为1—1截面，水流出口为2—2截面，取水平基 准面通过水管中心。
列出1—1截面至2—2截面之间的伯努利方程式为'2222112122w h z g p g u z g p g u +++=++ρρ 因为水平基准面通过截面2—2，所以m z z 2.6,012==。
液面因为水 流出口均与大气相通，故121==p p 大气压。
因截面1—1比2—2要大的多，所以可近似认为01=u 。
已知O mH h w2'6=，将这些数值代入得622.622+=gu ，解出s m g u /98.122.02=⨯=于是水的流量min /79.0/013.0092.0498.1433222m s m d u Q ==⨯⨯=⨯=ππ【题3-2】 采用如图3-2所示的集流器测量离心风机的流量。
已知风机吸入管道的直径d=350mm,插入水槽中的玻璃管内水升高h=100mm,空气的密度,/2.13m kg =ρ水的密度为,/10003'm kg =ρ不考虑损失，求空气的流量。
图3-2 题3-2示意图解 取吸水玻璃管处为过流断面1—1，在吸入口前的一定距离， 空气为受干扰处，取过流断面0—0，其空气压力为大气压a p ，空气流速近似为0，00≈v 。
取管轴线为基准线，且0'10=-w h ，则列出0—0和1—1两个缓变流断面之间的能量方程为gv g p g p a 2000211++=++ρρ 而gh p p a '1ρ-=，所以sm gh g gh p p g g p p g v a a a /43.402.110001.0807.922)(223''11=⨯⨯⨯==--=-=ρρρρρs m d v q v /89.335.0442.4043221=⨯⨯==ππ【题3-3】 如图3-3所示，求单位宽度二维槽道内水的流量，忽略能量损失。
第2章 流体静力学【题2-1】如图2-1所示，一圆柱体,1.0m d =质量,50kg m =在外力N F 520=的作用下压进容器中，当m h 5.0=时达到平衡状态。
求测压管中水柱高度H=？图2-1 题2-1示意图解 γπ⨯+=+)(42h H d mg F m h d mg F H 6.125.081.99981.040404)(22=-⨯⨯⨯=-⨯⨯⨯+=πγπ【题2-2】两个容器A 、B 充满水，高度差为a 。
为测量它们之间的压强差，用顶部充满油的倒U 形管将两个容器相连，如图2-2所示。
已知油的密度。
油m a m h m kg 1.0,1.0,/9003===ρ求两容器中的压强差。
图2-2 题2-2示意图解 ：（略）参考答案：Pa p p B A 1075=-【题2-3】如图2-3所示，直径m d m D 3.0,8.0==的圆柱形容器自重1000N ，支撑在距液面距离m b 5.1=的支架上。
由于容器内部有真空，将水吸入。
若,9.1m b a =+求支架上的支撑力F 。
图2-3 题2-3示意图解: 略【题2-4】如图2-4所示，由上下两个半球合成的圆球，直径d=2m,球中充满水。
当测压管读数H=3m 时，不计球的自重，求下列两种情况下螺栓群A-A 所受的拉力。
（1） 上半球固定在支座上；（2） 下半球固定在支座上。
图2-4 题2-4示意图解 ：略【题2-5】矩形闸门长1.5m,宽2m(垂直于图面)，A 端为铰链，B 端连在一条倾斜角045=α的铁链上，用以开启此闸门，如图2-5所示。
量得库内水深，并标在图上。
今欲沿铁链方向用力T 拉起此闸门，若不计摩擦与闸门自重，问所需力T 为若干？图2-5 题2-5示意图解 ：略【题2-6】 如图2-6所示测量装置，活塞直径,35mm d =油的密度3/918m kg =油ρ，水银的密度3/13600m kg Hg =ρ，活塞与缸壁无泄露和摩擦。
1.d2.c3.a （题目改成单位质量力的国际单位）4.b5.b6.a7.c8.a9.c （不能承受拉力） 10.a 11.d 12.b(d 为表现形式)13. 解：由体积压缩系数的定义，可得：()()69669951000101d 15101/Pa d 1000102110p V V p β----⨯=-=-⨯=⨯⨯-⨯ 14. 解：由牛顿内摩擦定律可知， d d x v F A y μ= 式中A dl π= 由此得d 8.57d xv vF A dl N y μμπδ==≈1.a2.c3.b4.c5. 解：112a a p p gh gh gh p ρρρ=++=+汞油水12220.4Fgh gh d h m g ρρπρ++⎛⎫ ⎪⎝⎭==油水（测压计中汞柱上方为标准大气压，若为真空结果为1.16m ）6．解：（测压管中上方都为标准大气压）（1）()()13121a a p p g h h g h h p ρρ=+-=-+油水ρ=833kg/m 3（2）()()13121a a p p g h h g h h p ρρ=+-=-+油水h 3=1.8m.220.1256m 2D S π== 31=Sh 0.12560.50.0628V m =⨯=水()331=S 0.1256 1.30.16328V h h m -=⨯=油7．解：设水的液面下降速度为为v ，dz v dt=- 单位时间内由液面下降引起的质量减少量为：24d v πρ 则有等式：224d v v πρ=，代入各式得：20.50.2744dz d z dt πρ-=整理得： 120.5200.2740.2744t d zdz dt t πρ--==⎰⎰解得：()2121215180.2744d t s πρ⎛⎫=--= ⎪⎝⎭8. 解：10p p gh ρ=+a20s p p gh ρ=+()12a 248.7Pa s p p p gh ρρ∆=-=-=第三章习题参考答案（仅限参考）1.b2.c3.c4.c5．答：拉格朗日法即流体质点法必须首先找出函数关系x(a,b,c,t)，y(a,b,c,t)，z(a,b,c,t)，ρ(a,b,c,t)等。
第4章 流动状态及能量损失【4-1】某送风平直管道，内径d=300mm,流量m in,/2.743m Q =风温25=t ℃，试判断管中流动状态。
解 管中平均风速为s m A Q v /5.173.0414.3602.742=⨯==查相关表得25℃时空气的运动粘度为,/1053.1526s m -⨯=ν管内气流的雷诺数为230010375.31053.153.05.17Re 56>⨯=⨯⨯===-νμρdu du 故空气在管道中做湍流流动。
【4-2】 设矩形截面（1.0m ×1.5m ）的砖砌烟道，排除温度t=600℃的烟气量Q=35000m 3/h,烟道长L=10m,表面粗糙度mm 5=∆,烟气的运动粘度,/109.024s m -⨯=ν烟气600℃时的密度,/403.030m kg =ρ求摩擦阻力。
解 烟气的平均流速s m u /48.636005.10.135000=⨯⨯= 烟道的当量直径m S A d e 2.1)5.10.1(2)5.10.1(44=+⨯==Re 为湍流）(86400109.02.148.6Re 4=⨯⨯==-νeud 烟道的相对粗糙度00417.012005==∆d 查图4.9得03.0=λ,代入达西公式——式（4.26），得222/115.2248.6403.02.11003.02m N u d l p =⨯⨯⨯==∆ρλ【4-3】 管道直径d=100mm,输送水的流量,/01.03s m q v =水的运动粘度,/10126s m -⨯=ν求水在管中的流动状态。
若输送s m /1014.124-⨯=ν的石油，保持前一种情况下的流速不变，流动又是什么状态？解 （1）雷诺数νvd=Re)/(27.11.014.301.04422s m d q v v =⨯⨯==π 23001027.11011.027.1Re 56>⨯=⨯⨯=∴- 故水在管道中是湍流状态。
冶⾦传输原理课后答案1、什么是连续介质，在流体⼒学中为什么要建⽴连续介质这⼀理论模型？答：（1）连续介质是指质点毫⽆空隙的聚集在⼀起，完全充满所占空间的介质。
（2）引⼊连续介质模型的必要性：把流体视为连续介质后，流体运动中的物理量均可以看为空间和时间的连续函数，就可以利⽤数学中的连续函数分析⽅法来研究流体运动，实践表明采⽤流体的连续介质模型，解决⼀般⼯程中的流体⼒学问题是可以满⾜要求的。
1-9 ⼀只某液体的密度为800kg/,求它的重度及⽐重。
解: 重度：γ=ρg=800*9.8=7840kg/(˙)⽐重：ρ/=800/1000=0.8注：⽐重即相对密度。
液体的相对密度指该液体的密度与⼀个⼤⽓压下4℃⽔的密度（1000kg/）之⽐---------------------------------------------课本p4。
1-11 设烟⽓在标准状态下的密度为1.3kg/m3，试计算当压⼒不变温度分别为1000℃和1200℃时的密度和重度解：已知：t=0℃时，0=1.3kg/m3,且=则根据公式当t=1000℃时，烟⽓的密度为kg/m3=0.28kg/m3烟⽓的重度为kg/m3=2.274kg/m3当t=1200℃时，烟⽓的密度为kg/m3=0.24kg/m3烟⽓的重度为kg/m3=2.36kg/m31—6答：绝对压强：以绝对真空为起点计算的压⼒，是流体的实际，真实压⼒，不随⼤⽓压的变化⽽变化。
表压⼒：当被测流体的绝对压⼒⼤于外界⼤⽓压⼒时，⽤压⼒表进⾏测量。
压⼒表上的读数（指⽰值）反映被测流体的绝对压⼒⽐⼤⽓压⼒⾼出的数值，称为表压⼒。
既：表压⼒=绝对压⼒-⼤⽓压⼒真空度：当被测流体的绝对压⼒⼩于外界⼤⽓压⼒时，采⽤真空表测量。
真空表上的读数反映被测流体的绝对压⼒低于⼤⽓压⼒的差值，称为真空度。
既：真空度=︱绝对压⼒-⼤⽓压⼒︱=⼤⽓压⼒-绝对压⼒1-81 物理⼤⽓压（atm）= 760 mmHg = 10332 mm H2O1 物理⼤⽓压（atm） = 1.033 kgf/cm2 = 101325 Pa1mmH20 = 9.81 Pa1-21 已知某⽓体管道内的绝对压⼒为117kPa，若表压为70kPa，那么该处的绝对压⼒是多少（已经当地⼤⽓压为98kPa），若绝对压⼒为68.5kPa 时其真空度⼜为多少？解：P 绝=P 表+P ⼤⽓=70kPa+98kPa=168kPaP 真=-(P 绝-P ⼤⽓)=-(68.5kPa-98kPa)=29.5kPa1、⽓体在什么条件下可作为不可压缩流体？答：对于⽓体，在压⼒变化不太⼤（压⼒变化⼩于10千帕）或流速不太⾼（V<70⽶/秒）条件下（如流速较低的通风道），⽓体压缩程度很⼩，可忽略⽓体密度变化⽽作为不可压缩流体来处理。
答：镜面辐射入射角=反射角，漫辐射时无方向性11-4 何谓灰体？ε与波长λ无关的物体答：λ11-5 角系数的意义为何？ϕ表示由物体1发出的辐射到达2的比例答：1211-6 解释温室效应。
答：由于玻璃对波长有选择性（即玻璃不是灰体），波长较短的辐射（太阳光）容易透过，但波长较长的辐射（一般常温之下发出的辐射）不容易通过，故玻璃房子可使较多的辐射能进入，而产生加热效果。
11-7 何为有效辐射？答：自被研究表面发出的辐射能之和（即自身辐射和反射辐射之和）11-8 如图，计算13ϕ射热通量。
答：6.09W11-11 在辐射传热物体间放置隔热屏可大大减少其间的辐射传热量。
试以黑度相同的大平板为例，证明在其间放置n 块隔热屏（屏与板的黑度相等）时，板间辐射传热量减少到原来的11+n （板的吸热量视为零）。
11-12 两平板大平板温度分别为27℃和327℃，黑度均为0.8，当其间放一块黑度为0.8的隔热屏时，辐射热通量为多少？若隔热屏黑度为0.08时又怎样？（要求用网络法计算）答：2.296×10P 3W/㎡，270W/㎡11-13 把一黑体表面置于室温为27℃的房间中，求平衡辐射条件下，黑体表面的辐射力。
若黑体表面温度为627℃，辐射能力又为多少？答：222137200459m W E m W E b b /,/==11-14 试由普朗克定律导出。
4T E b σ=11-15 由于测温元件感温头和容器间的辐射传热，测流动气体温度将有较大误差。
今知气体和感温头间对流传热系数℃时，测得气体温度为800℃，相应容器壁温为600℃。
电偶头黑度为0.4，求测得误差。
如果℃结果如何？在此基础上如壁温提高到750℃又怎样？试分析以上计算结果。
2258m W /.=α2174m W /=α （提示：热风以对流给热方式将热量传给热接点，热接点则以辐射方式将热量传给风管内壁）答：26.6%，10.8%，3.61%11-16 一依靠辐射传热的马弗炉内表面积为1㎡，温度为900℃。
第一章习题参考答案（仅限参考）1.d2.c3.a （题目改成单位质量力的国际单位）4.b5.b6.a7.c8.a9.c （不能承受拉力） 10.a 11.d 12.b(d 为表现形式)13. 解：由体积压缩系数的定义，可得：14. 解：由牛顿内摩擦定律可知，式中A dl π= 由此得 d 8.57d xv vF A dl N y μμπδ==≈第二章参考习题答案（仅限参考）1.a2.c3.b4.c5. 解：112a a p p gh gh gh p ρρρ=++=+汞油水（测压计中汞柱上方为标准大气压，若为真空结果为1.16m ）6．解：（测压管中上方都为标准大气压）（1）()()13121a a p p g h h g h h p ρρ=+-=-+油水ρ=833kg/m 3（2）()()13121a a p p g h h g h h p ρρ=+-=-+油水h 3=1.8m.7．解：设水的液面下降速度为为v ，dz v dt =-单位时间内由液面下降引起的质量减少量为：24d v πρ 则有等式：224d v v πρ=，代入各式得：20.50.2744dz d z dt πρ-=整理得： 解得：()2121215180.2744d t s πρ⎛⎫=--= ⎪⎝⎭8. 解：10p p gh ρ=+a第三章习题参考答案（仅限参考）1.b2.c3.c4.c5．答：拉格朗日法即流体质点法必须首先找出函数关系x(a,b,c,t)，y(a,b,c,t)，z(a,b,c,t)，ρ(a,b,c,t)等。
实际上就是要跟踪每一个流体质点，可见这个方法在方程的建立和数学处理上将是十分困难的。
因而除研究波浪运动等个别情况外很少采用。
实际上，在大多数的工程实际问题中，通常并不需要知道每个流体质点至始至终的运动过程，而只需要知道流体质点在通过空间任意固定点时运动要素随时间变化状况，以及某一时刻流场中各空间固定点上流体质点的运动要素，然后就可以用数学方法对整个流场进行求解计算。
6．答：流体在运动过程中，若每一空间点的物理量（运动参数）不随时间改变，则称为恒定流动（又称定常流动），否则称为非恒定流动（又称非定常流动）流体质点的运动轨迹称为迹线。
流线是速度场的矢量线，是某瞬时在流场中所作的一条空间曲线。
7．解：(1)356120010=2102300110mev dRv--⨯⨯==⨯>⨯，湍流(2)350.215010=107.123002810mev dRv--⨯⨯==<⨯，层流8．答：v=Q/A，断面平均流速是一种假想的流速，即过断面上每一点的平均流速都相同。
断面平均流速的概念十分重要，它将使我们的研究和计算大为简化。
9.答：不正确。
均匀流是相对于空间分布而言，恒定流是相对于时间而言。
均匀流的不同时刻的速度可以不同，也可以相同。
恒定流的不同空间点上的速度可以不同，也可以相同。
当流量不变时，通过一变直径管道，显然是恒定流，但不是均匀流。
10. 解：根据欧拉法中速度的定义：()()(),,,,,,,y,z,x y z x V x y z t t y V x y z t t z V x t t ∂⎧=⎪∂⎪∂⎪=⎨∂⎪∂⎪=⎪∂⎩ 得： 112dx k y dt dy k x dt dz k dt ⎧-=⎪⎪⎪=⎨⎪⎪=⎪⎩右边第一个式子，两边对t 求导，联合第二个式子可得：22120d x k x dt+=，解这个常微分方程得： 将x 带入原方程得：1121sin()cos()y c k t c k t =-，23z k t c =+再根据初始条件，得：123c a c b c c ==-=，，于是得到拉格朗日法表示为：11. 解：根据随体导数定义：将速度代入随体导数中，得：代入点（1，2，3）得：第四章习题参考答案（仅限参考）1. 错、错、错2.a3.c4．解：根据平面不可压缩流体连续性的性质：（1）0x z V V x z∂∂+=∂∂；连续 （2）101x z V V x z∂∂+=+=∂∂；不连续 （3）21x z V V x x z ∂∂+=+∂∂；当x=0.5时连续，其他情况不连续 5. 解：同题4，（1）cos()cos()x y V Ay xy x V Ax xy y ∂⎧=⎪∂⎪⎨∂⎪=-⎪∂⎩；当x=y 时，连续；其他情况不连续 （2）x y V A x y V Ayy ∂⎧=-⎪∂⎪⎨∂⎪=⎪∂⎩；连续 6. 解：应用伯努利方程：解得()'220.98/v p p m s ρ=-= 流量2331 3.14 2.3710/4Q d v m s -=⨯=⨯ 7. 解：根据流体静力学知识得到以下关系式：根据左右两管水的体积相等，有： 得：222d h h D ∆=，代入可解得： 8. 解：选取圆柱坐标系，假设流动是沿z 轴方向进行，且为充分发展的层流流动。
根据已知条件可知，流动是轴对称，θ方向可不考虑，仅z 方向有流动。
由连续性方程、稳定流动，忽略质量力，则有：0r θυυ==；0z z z υυθ∂∂==∂∂；22220z z z υυθ∂∂==∂∂；0t∂=∂； 化简得：11()z P r r r r z υμ∂∂∂=∂∂∂；11()z P r r r r zυμ∂∂∂=∂∂∂=常数 进行第一次积分，并将边界条件r=0处，代入，算得积分常数C1；再进行第二次积分，并将r=R 处，υz=0代入，算得出C2。
最后得到：式中r 为管截面上速度为υz 处到管中心的距离，R 为圆管半径。
显然其速度分布呈抛物线形。
下面很容易推导出υz 与υzmax 的关系为：9.解：列1-2处的伯努力方程：（以2处为0基点），用相对压强计算：由于水槽的直径比虹吸管的直径大很多，那么就可以近似设v 1等于0。
代入可得2228.86/v gh m s == 流量223322223.142 3.14 6.2610/44d d Q v gh m s -=⨯=⨯⨯=⨯同理列2-3处的伯努利方程（p 2为什么为0）：（以2处为0基点）根据质量守恒：3处和2处的速度满足：22322144v v d d =，得23 2.215/4v v m s == 代入得：负号表示C 处的压强低于一个大气压，处于真空状态。
正是由于这一真空，才可将水箱中的水吸起。
用绝对压强表示：101325-22024.3=79300.7 Pa.第五章习题参考答案（仅限参考）1.a2.b3.d4.c5.d6．解： 22m v L p d ρλ∆=假设雷诺数小于2300，有6464Re m λv dν==，代入上式得： 则2264220.150.96510 1.84/64644109201000m d p v m s L νρ-∆⨯⨯⨯===⨯⨯⨯⨯ 41.840.15Re 6902300410m v d ν-⨯===<⨯，符合假设 另一种简单计算方法：假设雷诺数小于2300，有41.840.15Re 6902300410m v dν-⨯===<⨯，符合假设 7．解： ()22440.030.425m s 3.140.3m Q v d π⨯===⨯ 8．解： ()22440.05 1.02m s 3.140.25m Q v d π⨯===⨯ 0.00130.00520.25d ε==；查莫迪图得0.031λ=9．解： ()220.32944260 1.4m s 3.140.05m Q v d π⨯⨯===⨯ 10．解：22700 1.132.930.02 6.6420.1529.81m i i v L h m d g ζλ⎛⎫⎛⎫∆=+=⨯+⨯⨯= ⎪ ⎪⨯⎝⎭⎝⎭∑ 11．解：550.250.305 1.23Re 5269101.7810m m v dv d ρνμ-⨯⨯====<⨯ 12．解：()2212000044606025m s 3.14m Q v d d π⨯⨯===⨯ 解得d=1.3m0.00050.0003851.3d ε==；查莫迪图得0.0155λ= 13．解：()221750044606011.9m s 3.140.72m Q v d π⨯⨯===⨯ （1）0.20.000278720d ε==；查莫迪图得0.0147λ= （2）20.00278720d ε==；查莫迪图得0.0265λ= 第六章习题参考答案（仅限参考） 1．解：66173 3.4101510x x Re υν∞-⨯=⨯⨯==2．解：5630.172101510x x x Re υν∞-=⨯⨯== 3．解：66500.93101510cr cr x x Re υν∞-⨯=⨯⨯== ()*7620cr T L f f x A C C Re =-=(若查表，则A *=8700) （查附录1，对应的ρ=1.205kg/m 3） 4．解：379.6L L Re ρυμ∞==第七章习题参考答案（仅限参考）1．解：由于00.50.528p p =<，所以应为超声速流动，但收缩喷管出口喷速最大只能达到声速，即Ma =1。
直接根据书中公式(7-39)，（本题根据查附录得到数据也能计算）2．解：340m /s a kRT ==3．解：0.00233T T z K =-=29865306m /s a kRT ==，250m /s v =4．解：1374m /s a kRT == 查附录得，100.976T T ≈ 5．解：由0.8Ma =，查附录5可知：00.656e p p ≈，00.887e T T ≈ 6．解：00.8660.528e p p =>，故为亚声速流动，所以： （也可根据查附录得到数据计算）若为收缩喷管，取Ma =1直接根据书中公式(7-36)若为拉瓦尔喷管，查表得Ma =1.15，00.791e T T ≈ 7．解：00.09090.528e p p =<,超声速流，且为拉瓦尔喷管，查附录5可知： 2.20e Ma =，00.184e ρρ≈，00.508e T T ≈，*2.00A A ≈ 52e d mm =，*37d mm =8．解：由2e Ma =，查附录5可知：00.128e p p ≈，00.556e T T ≈，*1.69A A ≈ 20.020V e e U A m υ==，2*0.1181.69e A A m == 9．解：00.1030.528B p p =<，查附录5可知： 2.15Ma =，00.195e ρρ≈，00.520e T T ≈ 第八章参考习题答案（仅限参考）1.d2.d3.d4.d5.c6．答：几何相似：如果两个物体各点之间存在一个一一对应，使得对应点之间距离之比对所有可能的点都为C ，则称为两物体几何相似。
