当前位置：文档之家 › 理论力学第十三章作业答案

理论力学第十三章作业答案

  • 格式：pdf
  • 大小：755.03 KB
  • 文档页数：8

下载文档原格式

  / 8

合集下载

理论力学习题解答(8-13章)

理论力学习题解答(8-13章)
力的平衡条件
对于一个物体，如果受到的合力为零，则该物体处于力的平衡状态。
力的平衡与运动状态
力的平衡状态下，物体的运动状态保持不变，即速度和方向都不发生变化。
力矩是力和力臂的乘积，表示力对物体转动作用的物理量。
力矩概念
力矩的方向
力矩的几何意义
力矩的方向按照右手定则确定，即右手四指从转动轴指向力的方向，大拇指指向转动方向。
动量定理，描述了物体加速度与其所受合外力之间的线性关系。
详细描述
牛顿第二定律，也被称为动量定理，表述为F=ma，其中F代表合外力，m代表质量，a代表加速度。该定律揭示了物体的加速度与作用在物体上的力成正比，与物体的质量成反比。
牛顿第二定律
作用与反作用定律，描述了作用力和反作用力大小相等、方向相反的特性。
伯努利方程
层流与湍流，定常流动与非定常流动，一维、二维、三维流动。
流体流动的分类
流体质量守恒，流量连续，无质量亏损或增加。
连续性方程
流体动力学基础
03
拉格朗日法
追踪流体质点运动的方法，描述流场中质点位置随时间变化。
01
微元体分析法
对流场中微小体积元进行分析，列出流体运动和力的平衡方程。
02
欧拉法
描述流体运动随时间变化的方法，基于流体质点运动观点。
天体运动的计算方法
天体运动的计算方法通常涉及到对万有引力定律的应用，以及运用运动学和动力学原理。
总结词
在计算天体运动时，首先需要确定天体的质量、位置和速度等参数，然后根据万有引力定律计算出天体之间的相互作用力。接着，运用牛顿第二定律和运动学原理，可以求解出天体的加速度、速度和位移等参数。最后，通过比较理论计算结果和观测数据，可以对天体运动的规律进行验证和预测。

《理论力学》第十三章--虚位移试题及答案

《理论力学》第十三章--虚位移试题及答案

理论力学14章作业题解思考题14-1 确定自由度。

解 (a) k=2 ； (b) k=2； (c) 只滚不滑 k=2，又滚又滑 k=314-1 一台秤构造如图。

已知：BC//OD ，且BC=OD ，BC=AB/10。

设秤锤重P 1=10N ，试求秤台上的重物P 2。

解：（1）分析虚位移 秤杆AC 作转动，有10=C A r r d d /。

秤台作平动，有E C r r d d =，故有E C A r r r d d d 1010==。

（2）建立虚位移原理方程1002121=+-=+-E E A r P P r P r P d d d )(故有：01021=+-P P ，N P 1002=。

Cr d Er14-5 OA=l ，OC=R满足的条件。

解： （用虚位移原理求解）(1) 运动分析（虚位移关系分析）A 处虚位移关系用合成运动的理论分析。

A 为动点，OC 为动系。

r e A r r r r r r d d d +=f d d cos A e r r =另外：R r l r C e /d d = (2) 虚功方程fd f f d d d d cos /)cos /(cos /R l F F r R l F F R r l F r F r F r F C C C A C 21212121000==-=-=-14-9 已知：AC=BC=EC=GC=DE=DG=l ，荷载F 2。

求平衡时的F 1。

解 用解析法，1个自由度，选q 为广义坐标。

建立坐标，如图。

(1) 计算虚位移qdqd q qdq d q sin ,cos cos ,sin l y l y l x l x A A D D 2233-====(2) 计算力的投影 2211F F F F x y -=-= , (3) 建立虚位移原理方程qqdq q q d d sin cos )cos sin (230320212121F F l F l F x F y F D x A y ==×-×=+Oxy14-12 F=4kN, AO=OE=5m. 求D 解：(1) 接触D 处水平约束，代之约束力。

理论力学课后习题与答案解析

理论力学课后习题与答案解析

第一章习题4-1．求图示平面力系的合成结果，长度单位为m。

解：(1) 取O点为简化中心，求平面力系的主矢：求平面力系对O点的主矩：(2) 合成结果：平面力系的主矢为零，主矩不为零，力系的合成结果是一个合力偶，大小是260Nm，转向是逆时针。

习题4－3．求下列各图中平行分布力的合力和对于A点之矩。

解：(1) 平行力系对A点的矩是：取B点为简化中心，平行力系的主矢是：平行力系对B点的主矩是：向B点简化的结果是一个力R B和一个力偶M B，且：如图所示；将R B向下平移一段距离d，使满足：最后简化为一个力R，大小等于R B。

其几何意义是：R的大小等于载荷分布的矩形面积，作用点通过矩形的形心。

(2) 取A点为简化中心，平行力系的主矢是：平行力系对A点的主矩是：向A点简化的结果是一个力R A和一个力偶M A，且：如图所示；将R A向右平移一段距离d，使满足：最后简化为一个力R，大小等于R A。

其几何意义是：R的大小等于载荷分布的三角形面积，作用点通过三角形的形心。

习题4-4．求下列各梁和刚架的支座反力，长度单位为m。

解：(1) 研究AB杆，受力分析，画受力图：列平衡方程：解方程组：反力的实际方向如图示。

校核：结果正确。

(2) 研究AB杆，受力分析，将线性分布的载荷简化成一个集中力，画受力图：列平衡方程：解方程组：反力的实际方向如图示。

校核：结果正确。

(3) 研究ABC，受力分析，将均布的载荷简化成一个集中力，画受力图：列平衡方程：解方程组：反力的实际方向如图示。

校核：结果正确。

习题4-5．重物悬挂如图，已知G=1.8kN，其他重量不计；求铰链A的约束反力和杆BC所受的力。

解：(1) 研究整体，受力分析（BC是二力杆），画受力图：列平衡方程：解方程组：反力的实际方向如图示。

习题4-8．图示钻井架，G=177kN，铅垂荷载P=1350kN，风荷载q=1.5kN/m，水平力F=50kN；求支座A的约束反力和撑杆CD所受的力。

理论力学作业本

理论力学作业本

第一章 静力学公理和物体的受力分析一、选择题（请将答案的序号填入划线内。

）1、若作用在Ａ点的两个大小不等的力1F 和2F ，沿同一直线但方向相反。

则其合力可以表示为 。

①1F －2F；②2F －1F； ③1F＋2F 。

2、三力平衡汇交定理是 。

①共面不平行的三个力互相平衡必汇交于一点； ②共面三力若平衡，必汇交于一点；③三力汇交于一点，则这三个力必互相平衡。

3、在下述原理、法则、定理中，只适用于刚体的有 。

①二力平衡原理； ②力的平行四边形法则； ③加减平衡力系原理； ④力的可传性原理； ⑤作用与反作用定理。

4、图示系统只受F作用而平衡。

欲使Ａ支座约束力的作用线与ＡＢ成30°角，则斜面的倾角应为 。

①0° ②30° ③45° ④60°二、填空题（请将简要答案填入划线内。

）1、作用在刚体上的两个力等效的条件是。

2、在平面约束中，由约束本身的性质就可以确定约束力方位的约束有 ，可以确定约束力方向的约束有 ，方向不能确定的约束有 （各写出两种约束）。

三、作图题1、画出下列各图中Ａ、Ｂ两处反力的方向（包括方位和指向）。

2、图示系统受力F作用而平衡。

若不计各物体重量，试分别画出杆ＡＣ、ＣＢ和圆Ｃ的示力图，并说明Ｃ处约束力间的关系。

3、画出下列各图构件AB，CD的受力图。

未画出重力的各物体自重不计，所有接触处均为光滑接触。

4、画出下列每个标注字符的物体（不含销钉与支座）的受力图与系统整体受力图。

未画出重力的各物体自重不计，所有接触处均为光滑接触。

5、画出下列每个标注字符的物体（不含销钉与支座）的受力图与系统整体受力图。

未画出重力的各物体自重不计，所有接触处均为光滑接触。

第二章平面汇交力系和平面力偶系一、选择题（请将答案的序号填入划线内。

）1、已知1F、2F、3F、4F为作用于刚体上的平面共点力系，其力矢关系如图所示为平行四边形，由此可知。

①力系可合成为一个力偶；②力系可合成为一个力；③力系简化为一个力和一个力偶；④力系的合力为零，力系平衡。

理论力学作业答案

理论力学作业答案

解：力系对O点的主矩在轴上的投影为
M Ox M x F F2 cos a .100 F3 sin .300 51.8 N .m M Oy M y F F1 .200 F2 sin a .100 36.64 N .m M Oz M z F F2 cos a .200 F3 cos .300 103.6 N .m
FCy
P1
FDx
解得： FCy 4550 N
P
3、研究杆ABC
FCy
C
M F F
y
C
0
M A 6FAx 3FBx 0 0
B
FCx
FBy
FAy FBy FCy P3 0
x
0
FBx
FAx FBx FCx 0
MA P3 FAy
A
解得： FBx 22800, FBy 17850
M M FAx tan , FAy , M A M a a
3-9(b)
已知：q, M, a,. 不计梁自重，求支座A、B、C约束反力。 FNC FBy FBx

解：BC段梁受力分析如图，平面任意力系平衡方程为
F F
解得：
FNC
x y
0 FBx FNC sin 0 0 FBy qa FNC cos 0
解得： FAx 0, FAy 1 F M , FNB 1 3F M 2 a 2 a
3-5(b)
已知：F, M, q, a, 求支座A、B约束反力。
q
M
解：梁受力分析如 图，平面任意力系 平衡方程为
FAx

南华大学理论力学第13章练习答案

南华大学理论力学第13章练习答案
2
M P 0
又 2a1 a 联立解得
a
ma m ra1 FS 2r 1 r 0 2 4
FS A
P
8 F 11 m
均质圆盘B转动。不计支架和绳子的重量及轴上的摩擦，BC=l，
盘B的半径为r，求固定端的约束力。 解：分析轮及物块，加惯性力如图,由
MA
l
C
B
M
B
0
1 ( m2 m1 )r 2 m1 gr 0 2

Fx
Fy
2m1 g ( m2 2m1 )r
，
1 m2 r 2 m2 g 2 m1a A
M
D
r
C
n 2 r 其中 aa
a r
t n
A
E
B
cos ) 则 F m(r 2 sin r 分析轮，加惯性力矩 J
M
C
r
F

J
M mr(r 2 sin r cos ) sin J mr(r 2 sin r cos ) sin M J
a
m1 g
分析整体，
F
F
X
0
0
Fx 0
Fy m1a m1 g m2 g 0
M A m1 g (l r ) m2 gl
Y
Fy
3m1 m2 m2 g 2m1 m2
MC 0
1 m2 r 2 m1 (l r )a 0 2
MA
3m m2 1 m2 r 2 m1 (l r )r m1 g(l r ) m2 gl 1 m2 gl 2 2m1 m2
曲柄滑块机构如图所示已知圆轮半径为r对转轴的转动惯量为j轮上作用一不变力偶矩mabd滑道的质量为m不计摩擦

理论力学练习册及答案

8-7.四杆机构中，曲柄OA以匀角速度ω0=25 rad/s绕O轴转动，OA=50 cm，AB=100 cm，O1B= cm。求∠OAB=900时，B点的加速度，摇臂O1B的角速度和角加速度。
8-8.图示机构中，设当OA与水平线成450角的瞬时，曲柄OA有反时针方向的匀角速度ω＝25 rad/s，连杆AB水平，扇形板BD铅垂。求扇形板绕定轴D转动的角加速度ε。
解：将力系向A点简化，并过A点建立如图所示坐标系。
由矢量式可得力系简化的最终结果为力螺旋，
作用点为：
3-2.已知A（1，0，1），B（0，1，2）（长度单位为米），F= kN。求力F对x、y、z轴的矩？
解：
3-3.如图所示，长方体边长为a、b、c，力F沿BD，试计算力F对AC轴之矩MAC(F)
解：力F对C点的矩为：
4-3.置于铅垂面内的均质正方形簿板重P= 100kN，与地面间的摩擦系数f= 0.5，欲使簿板静止不动，求作用在点A的力F的最大值？
4-4.折梯放在水平地面上，其两脚与地面的摩擦系数分别为fA= 0.2，fB= 0.6，折梯一边AC的中点D上有一重为P= 500N的重物，折梯重量不计，问折梯能否平衡？如果折梯平衡。试求出两脚与地面间的摩擦力。
第六章 刚体基本运动
6-1．在如图所示中，已知ω、。在图上标示出A、B两的速度、加速度。
6-2．在如图所示的平面机构中，半径为r的半圆盘在A和B处与杆铰接，已知 ， ,曲柄O1A以匀角速度ω转动。求图示瞬时圆盘上M点的速度和加速度。
6-3．在如图所示的平面机构中，齿轮1紧固在杆AC上， ,齿轮1与半径为r2的齿轮2啮合，齿轮2可绕O2轴转动，。设 ， ，试确定 时，轮2的角速度和角加速度。
解：动点取曲柄OA上A点，

理论力学13-2 基本定理综合题


解 （1）以 A 及 B 为系统，由于作用于该系统上的外力无水平分量，因此该系统在水 平方向动量守恒。即 & A + m2 x & B = 常数 m1 x 两边求导得
& &A = − x
m2 & &B x m1
（1）
（2） 以 B 为动系，分析 A 的运动。如图综-5b 所示，根据 aA = ae + ar = aB + ar
M O′ FT O
(a) 图综-1
FN
v
a
ϕ
mg
(b)
解 滑块 M 在下降至任意位置时的运动及受力分析如图综-1b 所示。滑块 M 在下降过 程中 v 与 ϕ 的关系可由动能定理确定：
mg × 2 R cos 2 ϕ +
1 1 k (2 R) 2 − (2 R sin ϕ ) 2 = mv 2 -0 2 2 kR v = 2 cos ϕ gR(1 + ) mg
t maC = ∑ Ft , n maC = ∑ Fn ,
J Cα = ∑ M C
（1） （2） （3）
得
b FBE sin 60° − FBE 2
联立解得
mg cos 60° = maC FAD + FBE − mg sin 60° = 0 b b b cos 60° − FAD sin 60° − FAD cos 60° = 0 2 2 2 g aC = = 4.9 m/s 2 2 FAD = 72 N FBE = 268 N
ρ = R - vt
ϕ=
v0 t R − vt
2 mvϕ
线的张力
&& = F = ma ρ = mρ

清华大学版理论力学课后习题答案大全第13章 动力学普遍方程习题解

习题13－1图*第13章动力学普遍方程和第二类拉格朗日方程13－1图示均质细杆OA 长为l ，重力为P ，在重力作用下可在铅垂平面内摆动，滑块O 质量不计，斜面倾角θ，略去各处摩擦，若取x 及ϕ为广义坐标，试求对应于x 和ϕ的广义力。

解：应用几何法，令0δ=x ；0δ≠ϕ则：ϕϕϕϕϕϕsin 21δδ2sin δδPl lP W Q -=-='=令0δ≠x ；0δ=ϕ则：θθsin δδsin δδP xxP x W Q x -=-=''=13－2图示在水平面内运动的行星齿轮机构，已知固定齿轮半径为R ，均质行星齿轮半径为r ，质量为m ，均质杆OA 质量为m 1，杆受矩为M 的力偶作用而运动，若取ϕ为广义坐标，试求相应的广义力。

解：应用几何法，设对应于ϕ的虚位移0δ≠ϕ则：M M W Q ===ϕϕϕϕδδδδ13－3在图示系统中，已知：均质圆柱A 的质量为M 、半径为R ，物块B 的质量为m ，光滑斜面的倾角为β，滑轮质量忽略不计，并假设斜绳段平行斜面。

若以θ 和y 为广义坐标，试分别用动力学普遍方程和第二类拉格朗日方程求：（1）系统运动微分方程；（2）圆柱A 的角加速度和物块B 的加速度。

解：（1）在系统上施加惯性力如图（a ）所示。

其中：)(I θ R y M F A -=；y m F B=I θθ2I 21MR J M A A ==应用动力学普遍方程，δ)sin (δ)sin (I I I I +-+---θββR Mg M R F y Mg F F mg A A A B 可得系统运动微分方程：0sin )(=----βθMg R y M y m mg 0sin 21)(2=+--R Mg MR R R yM βθθ 整理后有：0)sin ()(=-+-+g m M MR yM m βθ 0sin 23=--βθg yR习题13-2图习题13-3图F应用第二类拉格朗日方程：2222)(21212121θθ R y M MR y m T -+⋅+=；)(sin θβR y Mg mgy V -+-==-=V T L 2222)(21212121θθ R y M MR y m -+⋅+)(sin θβR y Mg mgy --+)(d d θ R yM y m y L t -+=∂∂；βsin Mg mg y L -=∂∂0d d =∂∂-∂∂y L y L t ；0)sin ()(=-+-+g m M MR y M m βθ （a ）)(21d d 2θθθ R y RM MR L t --=∂∂；R Mg L βθsin =∂∂0d d =∂∂-∂∂θθL L t；0sin 23=--βθg y R （b ）（2）求圆柱A 的角加速度和物块B 的加速度。

理论力学（机械工业出版社）第十三章达朗伯原理习题解答

理论力学（机械工业出版社）第十三章达朗伯原理习题解答习题13-1 如图13-16所示，一飞机以匀加速度a 沿与水平线成仰角b 的方向作直线运动。

已知装在飞机上的单摆的悬线与铅垂线所成的偏角为f ，摆锤的质量为m 。

试求此时飞机的加速度a 和悬线中的张力F T 。

图13-16ma F =I0cos sin 0I T =-=∑β?F F F x ?βsin cos IT F F =0sin cos 0I T =--=∑mg F F F y β?0sin cos sin cos I I =--mg F F β??β0sin )cos(I=-+mg F ?β? mg ma=+?β?sin )cos( )cos(sin β??+=g amg maF F )cos(cos sin cos sin cos I T β?ββ?β+===13-2 球磨机的简图如图13-17所示，滚筒作匀速转动，内装钢球及被粉碎的原料，当钢球随滚筒转到某一角度f 时，将脱离筒壁作抛射运动，由于钢球的撞击，从而破碎与研磨原料。

已知钢球脱离筒壁的最佳位置'4054?=?，滚筒半径R =0.6m 。

试求使钢球在'4054?=?处脱离滚筒的滚筒转速。

图13-172n I ωmR ma F == 0cos 0I N n =-+=∑F mg F F ?)cos (cos cos 22I N ?ω?ω?g R m mg mR mg F F -=-=-=令0N =F0cos 2=-?ωg RRg ?ωcos =min r/35.296.00454cos 8.9π30cos π30π30='??===R g n ?ω13-3 一质量为m 的物块A 放在匀速转动的水平转台上，如图13-18所示。

已知物块的重心距转轴的距离为r ，物块与台面之间的静摩擦因数为s μ。

试求物块不致因转台旋转而滑出时水平转台的最大转速。

图13-182n I ωmr ma F ==00N =-=∑mg F F ymg F =N 00I =-=∑F F F x0N s 2=-F mr μω 0s 2=-mg mr μωrgs μω=rgn s max π30π30μω==13-4 离心调速器的主轴以匀角速度w 转动，如图13-19所示。

  1. 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
  2. 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
  3. 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。

⇒ mg − FN = 0
∑M (F) = 0 ⇒ L
o
FT
利用质点动量矩定理建立方程:
O1
= LO 2
mv0 r = mv1r / 2
v0 2 = 8m r/2 r
2
⇒ v1 = 2v0
FT = man
2v0 ) ( =m
[13-8]滑轮重W,半径为R,对转轴O的回转半径为ρ;一绳绕在滑轮上, 另一端系一重为P的物体A;滑轮上作用一不变转矩M,忽略绳的质 量,求重物A上升的加速度和绳的拉力。 解：取整体为研究对象：受力分析 FOy 运动分析:滑轮定轴转动,重物向上直线运动 FOx 利用质点动量矩定理建立方程: W
补充方程:
F A = fFNA
2 1 + f ( )r
FB = fFNB
⇒α =
−2 f (1 + f ) g
∫
0
ω0
dω = ∫ α d t
0
t
( 1 + f )rω ⇒t =
2
2 ε2R =
( kM − PR ) R
J 2 + k 2 J1 + PR 2 g
[13-16]如图所示，质量为m的偏心轮在水平面上作平面运动。轮 子轴心为A，质心为C，AC=e，轮子半径为R，对轴心A的转动惯 量为JA；C、A、B三点在同一铅垂上。（1）当轮子纯滚动时，若 vA已知，求轮子的动量及对地面B点的动量矩；（2）当轮子又滚 又滑时，若ω、vA已知，求轮子的动量及对地面B点的动量矩。 解:(1)轮纯滚动时,点B是其速度瞬心。
J1ε 1 = M − Ft R1
P = Ft R2 − PR ⇒ J 2ε 2 + ε 2 R 2 = Ft R2 − PR g
d ( J 2ω2 + PvR g ) dt
ε1 z2 R z2 = =k, = =k ε 2 z1 R1 z1
kM − PR ⇒ ε2 = J 2 + k 2 J1 + PR 2 g
MR + W ρ 2 ⇒ FT = P 2 PR + W ρ 2
[13-9]电动绞车提升重物P,在其主动轴上作用有不变主矩M,主动轴 与从动轴对各自转轴的转动惯量分别为J1和J2,传动比为z2/z1=k,鼓 轮半径为R;不计轴承摩擦及吊索质量,求重物的加速度。 解：分别取两轴为研究对象：受力分析
对主动轴: 对从动轴:
1
J1ε1 = (T1 − T2 ) R1 + M
J 2ε 2 = − (T1 − T2 ) R2 − M
W1 2 其中J1 = R1 2g
W2 2 其中J 2 = R2 2g
W1 T1’
'
M’
ε 1 R1 = ε 2 R2
⇒ ε1 =
2 g ( MR2 − M ' R1 )
(W1 + W2 ) R12 R2
W 2v P ∑ M o ( F ) = M − PR LO = g ρ R + g vR dLO W 2 PR = ρ + a = M − PR dt gR g M − PR ⇒a= Rg 2 2 PR + W ρ
FT
P 取重物为研究对象：受力分析 P
FT − P = Pa / g
Re p mv A , R LB mvc R e J C w
Re vc vA R
2 vA 2 J A me m R e R
(2)轮又滚又滑
p mvc m v A we
LB mvc R e J C w J A meR w m R e v A
[13-12]均质圆柱重P、半径为r，放置如图并给以初角速度ω0。设在 A和B处的摩擦系数均为f，问经过多长时间圆柱才能静止？ y 解:取圆柱为研究对象,分析受力情况. x
∑F
∑F
x
= 0 : FNA − FB = 0
= 0 : FNB + FA − P = 0
P 2 rα 2g
y
∑ M 0 = Jα : −(FA + FB )r =
[13-3]质量为m的小球系于细绳的一端,绳的另一端穿过光滑水平面 上的小孔O,令小球在此水平面上沿半径为r的圆周作匀速运动,其速 度为v0.如将绳下拉,使圆周半径缩小为r/2,问此时小球的速度v1和绳 的拉力各位多少? FN 解：取整体为研究对 象：受力分析 r 运动分析:小球在水平面内均速 O F v0 T 圆周运动. aτ=0 mg
[13-7]均质圆轮重W，半径为r1，对转轴的回转半径为ρ，以角速度 ω0绕水平轴O转动。今用闸制动，要求在t秒内停止，问需要加多 大的铅垂力F？设动摩擦系数f’是常数，轴承摩擦忽略不计。 解：（1）取轴为研究对象， 受力分析
FAy FAx Fs’
M
F Fs FN FN’ Foy
A
0 : Fl FN b 0
FN Fl / b
(2)取圆轮为研究对象，受力分析
W 2 dw r f ' FN r1 g dt
ω0

0 w0
dw
t
0
W Fox
W r 2 w0 b f ' F r1 gl dt F ' 2 Wr b f gtr1l
[13-10] 两带轮的半径各为R1和R2，重量分别为W1和W2，如在轮O1 上作用一转矩M，在轮O2上作用一阻力矩；带轮视为均质圆盘，胶 带的质量和轴承的摩擦忽略不计，求轮O1的角加速度。 解:分别取两轮为研究对象,分析 受力情况. F0Y F0X T1 M T2 F0Y F0X T2’ W