单摆运动的数学建模

请你参考下面给出的数据（或自己收集资料）建立饮 酒后血液中酒精含量的数学模型，并讨论以下问题： 1. 对大李碰到的情况做出解释； 2. 在喝了3瓶啤酒或者半斤低度白酒后多长时间内驾 车就会违反上述标准，在以下情况下回答： 酒是在很短时间内喝的； 酒是在较长一段时间（比如2小时）内喝的。 3. 怎样估计血液中的酒精含量在什么时间最高。 4. 根据你的模型论证：如果天天喝酒，是否还能开车？ 5. 根据你做的模型并结合新的国家标准写一篇短文， 给想喝一点酒的司机如何驾车提出忠告。
方程)。 (2)微元法。
微分方程的稳定性理论： 对微分方程组
dx f ( x) dt
若f(x0)=0，则称x0是方程组的平衡点。
如果在平衡点x0处，f(x)的Jacobi矩阵
f1 f1
x1
x2
Df D( f1, f2 , Dx D(x1, x2 ,
, ,
fn ) xn )
f2 x1
f2 x2
fn fn x1 x2
f1
xn
f2 xn
fn xn
的所有特征值的实部都小于0，则x0是稳定的平衡点， 如果存在某个特征值的实部大于0，则x0是不稳定的 平衡点。
稳定的平衡点的实际意义： 如果微分方程存在稳定的平衡点，设x(t)是微分方 程的解，则当t时， x(t)趋向于某个稳定的平衡 点。
养老金的发放与职工在职时的工资及社会平均工资有着密 切关系；工资的增长又与经济增长相关。近30年来我国经 济发展迅速，工资增长率也较高；而发达国家的经济和工 资增长率都较低。我国经济发展的战略目标，是要在21世 纪中叶使我国人均国民生产总值达到中等发达国家水平。 现在我国养老保险改革正处于过渡期。养老保险管理的一 个重要的目标是养老保险基金的收支平衡，它关系到社会 稳定和老龄化社会的顺利过渡。影响养老保险基金收支平 衡的一个重要因素是替代率。替代率是指职工刚退休时的 养老金占退休前工资的比例。按照国家对基本养老保险制 度的总体思路，未来基本养老保险的目标替代率确定为 58.5%. 替代率较低，退休职工的生活水准低，养老保险基 金收支平衡容易维持；替代率较高，退休职工的生活水准 就高，养老保险基金收支平衡较难维持，可能出现缺口。 所谓缺口，是指当养老保险基金入不敷出时出现的收支之 差。

单摆的运动规律解析单摆是由一个质点与一个铅直线相连接，并以线与垂直方向成角度θ悬挂的物体。

它是物理学中常见的模型之一，具有简洁而规律的运动特性。

本文将对单摆的运动规律进行分析和解析。

一、单摆的基本概念单摆的基本组成包括质点和线，质点的运动受到重力和线的约束。

单摆的运动可以用一个简单的数学模型来描述——简谐振动。

简谐振动是指质点在恢复力的作用下，沿着一个平衡位置来回运动，且运动轨迹呈周期性重复的特征。

二、单摆的运动方程对于单摆来说，质点的运动可以用如下的运动方程表示：θ''(t) + （g/l）sinθ(t) = 0其中，θ(t)表示摆角，即质点与垂直线之间的夹角；g表示重力加速度；l为单摆的摆长。

这是一个二阶非线性微分方程，它描述了单摆的运动规律。

根据不同的初始条件，可以得到不同的解，从而得到单摆的运动轨迹。

三、单摆的运动周期解析求解单摆运动方程比较困难，因此我们可以通过近似分析来得到单摆的运动周期。

当摆角较小（θ≈0）时，可以将sinθ近似为θ，此时运动方程变为：θ''(t) + （g/l）θ(t) = 0这是一个简单的谐振动方程，它的解可以表示为：θ(t) = A·sin(ωt + φ)其中，A 表示摆角的最大幅度，ω 表示角频率，φ 为初相位。

根据初值条件，可以得到初始时刻θ=θ0，θ'(t)=0时的解析解：θ(t) = θ0·cos(ωt)可以看出，单摆的运动角度随时间变化呈现出一定的周期性，即振动。

振动的周期T定义为从一个极值点到下一个极值点所需要的时间，即：T = 2π/ω四、单摆的摆长对运动周期的影响从上面的公式可以看出，单摆的摆长 l 对运动周期 T 的影响是非常显著的。

根据公式T = 2π√(l/g)，可以得知，摆长越大，周期越长；摆长越小，周期越短。

这是因为摆长代表了质点与支撑点之间的距离，与摆动的幅度和受力大小有关。

T Fn
v
G
思考：在哪些位置上小球的回复力才等于小球所受的合力？ 在最低点，小球的回复力为零，重力和拉力的 合力提供了向心力 只有在位移最大处（最高点）小球回复力才等 于其所受的合力。
§11.4 一、单摆 1、模型与结构
单摆
2、单摆的平衡位置与摆长
二、单摆的运动
1、单摆的回复力 2、单摆做简谐运动的条件
O' OP 900
Gx 1
sin x / l
F回 mgx/ l
令
G
G2
k m g/ l
F回 kx
有
而回复力的方向与位移方向相反 单摆在摆角θ很小的情况下， 做的是简谐运动。
§11.4 一、单摆 1、模型与结构
单摆
2、单摆的平衡位置与摆长
二、单摆的运动
1、单摆的回复力 2、单摆做简谐运动的条件 摆角θ很小
第十一章
机械振动
． 第 4节 单摆
摆动是生活中常见的一种 运动形式
．
§11.4 一、单摆 1、模型与结构 轻绳 质点球
单摆
不计空气阻力
实际摆
单摆
是一种理想化模型
§11.4 一、单摆 1、模型与结构
单摆
2、单摆的平衡位置与摆长 平衡位置为悬点的正下方 摆长为摆球到悬点的距离 现实生活中摆动的小球 摆长=绳长+小球的半径
§11.4 一、单摆 1、模型与结构
单摆
2、单摆的平衡位置与摆长
二、单摆的运动
1、单摆的回复力 2、单摆做简谐运动的条件
3、单摆的周期 4、应用
①计时器
②用单摆测定重力加速度
§11.4 一、单摆 1、模型与结构
单摆

单摆模型模型特点：单摆模型指符合单摆规律的模型，需满足以下三个条件：(1)圆弧运动；(2)小角度往复运动；(3)回复力满足F ＝－kx .典例 如图1所示，ACB 为光滑弧形槽，弧形槽半径为R ，C 为弧形槽最低点，R ≫AB .甲球从弧形槽的球心处自由下落，乙球从A 点由静止释放，问：图1(1)两球第1次到达C 点的时间之比；(2)若在圆弧的最低点C 的正上方h 处由静止释放小球甲，让其自由下落，同时将乙球从圆弧左侧由静止释放，欲使甲、乙两球在圆弧最低点C 处相遇，则甲球下落的高度h 是多少？答案 (1)22π (2)(2n ＋1)2π2R 8(n ＝0,1,2…) 解析 (1)甲球做自由落体运动R ＝12gt 21，所以t 1＝ 2R g乙球沿圆弧做简谐运动(由于AC ≪R ，可认为摆角θ＜5°)．此运动与一个摆长为R 的单摆运动模型相同，故此等效摆长为R ，因此乙球第1次到达C 处的时间为t 2＝14T ＝14×2πR g ＝π2R g， 所以t 1∶t 2＝22π. (2)甲球从离弧形槽最低点h 高处自由下落，到达C 点的时间为t 甲＝2h g由于乙球运动的周期性，所以乙球到达C 点的时间为t 乙＝T 4＋n T 2＝π2R g (2n ＋1) (n ＝0,1,2，…) 由于甲、乙在C 点相遇，故t 甲＝t 乙联立解得h ＝(2n ＋1)2π2R 8(n ＝0,1,2…)． 1．解决该类问题的思路：首先确认符合单摆模型的条件，即小球沿光滑圆弧运动，小球受重力、轨道支持力(此支持力类似单摆中的摆线拉力)；然后寻找等效摆长l 及等效加速度g ；最后利用公式T ＝2πl g或简谐运动规律分析求解问题． 2．易错提醒：单摆模型做简谐运动时具有往复性，解题时要审清题意，防止漏解或多解．。

数学模型课程设计单摆一、课程目标知识目标：1. 学生能理解单摆的运动原理，掌握单摆的周期与摆长、重力加速度的关系。

2. 学生能运用数学模型描述单摆的运动规律，理解物理现象与数学表达之间的联系。

3. 学生掌握如何利用所学的数学知识解决实际问题，建立数学模型，并解释实际现象。

技能目标：1. 学生能够运用观察、实验、数据分析等方法研究单摆的运动规律。

2. 学生能够运用数学知识，如函数、方程等，建立单摆运动的数学模型，并解决相关问题。

3. 学生能够运用信息技术工具（如计算器、计算机软件等）进行数据收集、处理和分析。

情感态度价值观目标：1. 学生通过本课程的学习，培养对数学和物理学科的兴趣，提高探究自然现象的积极性。

2. 学生能够认识到数学与实际生活的紧密联系，增强运用数学知识解决实际问题的意识。

3. 学生在合作交流、讨论思考的过程中，培养团队协作精神和批判性思维能力。

课程性质：本课程为数学模型课程，结合物理学科知识，以实际问题为背景，引导学生运用数学知识解决实际问题。

学生特点：学生为八年级学生，具有一定的数学和物理基础，对新鲜事物充满好奇心，喜欢探究和解决问题。

教学要求：结合学生特点，注重启发式教学，引导学生主动探究，提高学生运用数学知识解决实际问题的能力。

在教学过程中，注重培养学生的学习兴趣、动手操作能力和团队协作精神。

通过课程学习，使学生能够将所学的数学知识和技能应用于解决实际问题，提高学生的综合素质。

二、教学内容1. 引入新课：通过介绍生活中的单摆现象，激发学生对课程内容的兴趣。

- 摆的起源及生活中的摆现象- 摆的运动特点及其应用2. 理论知识学习：- 单摆的定义及运动原理- 单摆周期公式及其推导过程- 重力加速度的概念及其在单摆运动中的应用3. 实践操作：- 设计实验，观察单摆运动，收集数据- 数据处理与分析，发现单摆运动规律4. 数学建模：- 利用所学的函数、方程等知识，建立单摆运动的数学模型- 结合信息技术工具，如计算器、计算机软件等，求解数学模型5. 应用拓展：- 解释实际生活中的单摆现象- 探讨单摆运动在科学研究和工程技术中的应用教学内容安排与进度：第一课时：引入新课，学习单摆的定义及运动原理，了解摆的起源及生活中的摆现象。

单摆运动引言单摆是物理学中的一个重要的实验装置，它由一个质点连接在一根不可拉伸且无质量的线上，形成了一个固定在顶端的摆。

单摆可以通过受力分析来研究振动的特性，具有很高的实验和理论价值。

本文将介绍单摆的运动原理、方程推导以及模拟实验。

运动原理在没有考虑阻尼和摩擦的情况下，单摆的运动可以用一个简单的几何模型来描述。

假设摆长为L，摆角为θ，质点的质量为m，重力加速度为g。

那么，质点所受的重力分力（垂直于摆线方向）为 mg sinθ，其中θ为摆角的正弦值。

根据运动学定律，可以得出质点受力产生的加速度为 a = -g sinθ，其中负号表示加速度与摆线方向相反。

运动方程基于运动原理的分析，可以得到单摆的运动方程。

运动方程是一个二阶非线性微分方程，可以通过将质点的位置坐标表示为极坐标形式来简化求解。

假设摆角为θ，摆长为L，时间为t，则可以得到运动方程为：L * d2θ/dt2 + g * sinθ = 0这个方程描述了单摆运动的周期性，可以通过数值模拟或解析方法求解出摆角随时间的变化。

模拟实验为了更好地理解单摆运动的特性，可以进行模拟实验来观察摆角随时间的变化。

下面是一个使用Python编写的简单的单摆模拟实验：import mathimport matplotlib.pyplot as pltdef simulate_pendulum(L, theta0, dt, t_max):# 初始化参数t = [0]theta = [theta0]omega = [0]g =9.8# 模拟运动while t[-1] < t_max:# 计算力和加速度F =-g * math.sin(theta[-1])a = F / L# 更新角速度和角度omega.append(omega[-1] + a * dt)theta.append(theta[-1] + omega[-1] * dt)# 更新时间t.append(t[-1] + dt)# 绘制图像plt.plot(t, theta)plt.xlabel('Time (s)')plt.ylabel('Theta (rad)')plt.show()# 运行模拟实验simulate_pendulum(1, 1, 0.01, 10)上述代码中，simulate_pendulum函数用于模拟单摆的运动。

数学建模及应用试题汇总1. 假如你站在崖顶且身上带着一只具有跑表功能的计算器， 你也会出于好奇心想用扔下一 块石头听回声的方法来估计山崖的高度，假定你能准确地测定时间，你又怎样来推算山 崖的高度呢，请你分析一下这一问题。

2. 建立理想单摆运动满足的微分方程，并得出理想单摆运动的周期公式。

3. 一根长度为 l 的金属杆被水平地夹在两端垂直的支架上，一端的温度恒为 T1， 另一端温 度恒为 T2， (T1、T2 为常数， T1> T2)。

金属杆横截面积为 A ，截面的边界长度为 B ，它 完全暴露在空气中，空气温度为 T3， (T3< ， T3 为常数)， 导热系数为α，试求金属杆 上的温度分布 T(x)， (设金属杆的导热 2为λ)4. 甲乙两队进行一场抢答竞赛，竞赛规则规定：开始时每队各记 2 分，抢答题开始后，如 甲取胜则甲 加 1 分而乙减 1 分，反之则乙加 1 分甲减 1 分,(每题必需决出胜负 )。

规 则还规定，当其中一方的得分达 到 4 分时，竞赛结束。

现希望知道：(1)甲队获胜的概率有多大？(2)竞赛从开始到结束，平均转移的次数为多少？(3)甲获得 1 、2、3 分的平均次数是多少？5. 由于指派问题的特殊性， 又存在着由匈牙利数学家提出的更为简便的解法——匈牙利算 法。

当系数矩阵为下式，求解指派问题。

「16 15 19 22]C =L17 19 22 16 」6. 在遥远的地方有一位酋长，他想把三个女儿嫁出去。

假定三个女儿为 A 、B 、C ， 三位求 婚者为 X 、Y 、Z 。

每位求婚者对 A 、B 、C 愿出的财礼数视其对她们的喜欢程度而定： A B C x 「 3 5 26]问酋长应如何嫁女，才能获得最多的财礼(从总体上讲，他的女婿最喜欢他的女儿。

7. 某工程按正常速度施工时，若无坏天气影响可确保在 30 天内按期完工。

但根据天气预 报， 15 天后天气肯定变坏。

数学建模-单摆的运动分析(总5页)--本页仅作为文档封面，使用时请直接删除即可----内页可以根据需求调整合适字体及大小--对大幅度单摆运动周期公式的研究\摘要单摆作为经典的力学模型，已被众多学者加以研究。

多数关于单摆的研究都以摆角小于5度为限，将单摆运动周期近似拟合为在重力和绳拉力下合力的简谐运动的周期。

这阻碍了我们对单摆运动周期的进一步探索。

此次我们先用力学原理对单摆运动做一般性分析，再通过数学手法简化运动公式，从而得出一般情况下单摆的周期公式，并使用插值法求解出最终结果。

关键字大幅度单摆运动周期公式一问题重述通常对于小幅度（θ≤5。

）的单摆运动周期可以近似拟用简谐运动周期公式求解。

现在我们试图探究如何求解大幅度单摆运动的周期，并推导出近似公式。

二问题分析单摆的摆球在重力，摆线拉力的联合作用下做大幅度摆动（θ≥5。

）。

其运动轨迹可以通过力学分析得到基本运动公式，并以此推导出周期公式。

最后通过数学手段简化得出数学解析式。

三基本假设1空气对单摆运动的阻力和浮力是如此之小，以至于可以忽略且并不对问题的研究产生交大影响。

2摆线是一根柔软且无弹性的轻线。

四符号说明角速度ωrad/s五模型建立和求解1．模型建立一个质量为ｍ的小球由一根轻质的长度为Ｌ的刚性细绳悬挂在一个固定的支架上（小球半球远远小于细绳长度），小球在重力的作用下可在垂直平面内来回摆动（不考虑空气阻力），单摆的受力分析图如下：2．模型的求解（即求解大幅摆角单摆运动周期的解析式）由牛顿第二定律：（１）式（１）是关于θ（角位移）、ｇ（重力加速度）、l（摆长）的一般普遍公式。

若给定初始条件，式（１）的任意精度的数值解是可以求出来的.当5。

式可由近似求解。

但是当。

由于误差增大，不能再由上述近似条件求解。

通过数值模拟求解的方法可得。

当单摆的摆动角度＞５°，由于系统的机械能守恒，从能量的观点出发也可以求解单摆周期的精确解，这样就不需要详细讨论式（１）非线性微分方程。

g && + θ θ = 0 l
模型假设
下面用拉格朗日来建立数学 模型，因质点作圆弧运动，故 质点坐标的约束方程为
x + y =l
2 2
2
显然，系统只有一个自由度，因而 广义坐标只需一个，可以选弧长s为广 义坐标，也可选取线对铅直位置的夹角 θ，此处选取θ作广义坐标简单些，由 几何关系有
x = l cosθ y = l sin θ
单摆的数学模型
本文用拉格朗日方程建立 了单摆的数学模型
主 要 内 容
问题分析 模型假设 拉格朗日模型建立 进一步思考的问题
质量为m的球用长为l的细线悬挂在o 点，如图
o y
θ
l
y
x
Tr
m
mg cos θ
s = lθ
x
mg
mg sin θ
在地球引力作用下作往复 摆动，若不记线的质量，侧称 次系统为单摆，试求摆球 m的 运动规律（不计其他阻力）。 时间t为自变量，细线与垂线的 摆角为未知函数 θ (t )，设逆时针 方向为 θ 的正向。
问题分析
先分析摆球在运动时的受力 情况，当摆线偏角为θ (t ) 时，重 力mg在运动方向的投影为 mgsinθ 它将摆拉向平衡位置，重力mg在 Om连线方向上的分力与线的张力 相平衡，右牛顿第二定律，有
&& = − mg sin θ mlθ
或写为
&& = −mg sin θ mlθ
上式就是单摆运动的数学 模型，为一个二阶非线性常 微分方程。 当θ 充分小时，即摆球作 小振幅摆动时， θ ≈ θ ，故 sin 可得到近似 的模型：
质点的动能为
1 1 2 2 2 2 T = m ( x + y ) = ml θ 2 2

单摆与简谐振动单摆和简谐振动是物理学中重要的概念，它们在自然界和科学实验中都具有广泛的应用。

本文将分别介绍单摆和简谐振动的概念、原理、数学模型以及相关应用。

一、单摆1. 概念和原理单摆是由一个质点和一个可以绕固定轴旋转的轻细线组成的物体。

当质点偏离平衡位置后，由于重力作用，质点将产生向平衡位置恢复的力，从而使得单摆呈现周期性的摆动。

根据牛顿第二定律和牛顿万有引力定律，可以推导出单摆的运动方程为：$\frac{{\partial^2\theta}}{{\partial t^2}} = -\frac{g}{L}\sin\theta$其中，$\theta$表示单摆离开平衡位置的偏离角度，$t$表示时间，$g$表示重力加速度，$L$表示单摆的长度。

2. 数学模型为了解决上述运动方程，可以使用近似方法。

当摆角（$\theta$）非常小的时候，可以使用简谐近似，即将正弦项线性近似为弧度。

这样，单摆的运动方程可以简化为：$\frac{{\partial^2\theta}}{{\partial t^2}} = -\frac{g}{L}\theta$该方程与简谐振动的运动方程形式相同，因此可以认为单摆是一种简谐振动。

3. 应用单摆广泛应用于物理实验和科学研究中。

它可以用来测量重力加速度、研究摆动的周期和频率、验证简谐振动的理论等。

此外，单摆还可以用作演示器材，使人们更直观地了解和理解振动的性质和规律。

二、简谐振动1. 概念和原理简谐振动是指在没有摩擦和阻力的情况下，物体围绕平衡位置做往复运动的现象。

简谐振动的物体可以是弦、弹簧、气体分子等。

根据胡克定律和牛顿第二定律，可以推导出简谐振动的运动方程为：$\frac{{\partial^2x}}{{\partial t^2}} = -\frac{k}{m}x$其中，$x$表示物体离开平衡位置的偏移距离，$t$表示时间，$k$表示恢复力系数（弹簧的弹性系数、线的拉力系数等），$m$表示物体的质量。

单摆小球动力学建模咱来唠唠单摆小球的动力学建模哈。

首先呢，咱得知道单摆是个啥样的东西。

你看啊，就有个小球，用一根细线或者轻杆啥的拴着，然后可以在一个平面里来回晃荡，就像钟摆那样，滴答滴答的。

那要给这个单摆小球建模，咱得先看看它受到哪些力的作用。

这里面最主要的力就是重力啦，小球被地球吸引着，这个重力就一直向下拉着小球。

要是用向量表示的话，重力的大小就是小球的质量m乘以重力加速度g，方向呢，就竖直向下。

然后还有个力，就是绳子或者轻杆给小球的拉力啦。

这个力比较特别，它的方向总是沿着绳子或者轻杆朝着拴着的那个点。

比如说，要是绳子拉着小球，这个拉力就沿着绳子的方向，时刻在改变方向呢，因为小球在摆动的过程中，绳子的方向一直在变。

现在咱来看看怎么根据这些力建立动力学方程。

根据牛顿第二定律，物体受到的合外力等于它的质量乘以加速度。

对于单摆小球来说，咱们沿着它摆动的切线方向来看。

这个时候呢，重力沿着切线方向有个分量，这个分量就会让小球产生加速度。

如果咱们设单摆的摆长是L，小球摆动的角度是θ（这里的角度是从竖直方向开始算的哦）。

那重力沿切线方向的分量就是m g sinθ。

这个力就等于小球的质量m乘以它在切线方向的加速度。

那这个加速度咋表示呢？它和角度的变化、摆长都有关系。

在小角度近似的情况下（就是说这个摆动的角度θ比较小的时候），我们可以把sinθ近似看成θ，这个时候就会让方程简单很多。

从圆周运动的角度来看，小球的运动可以看成是在做圆周运动的一部分。

它的加速度还有一部分是向心加速度，这个向心加速度的大小是v^2 / L，这里的v是小球的线速度。

不过这个向心加速度在我们建立沿切线方向的动力学方程的时候，暂时不太影响，先可以放一边。

（1）
α ' (0) = 0,α (0) = α 0
这就是理想单摆满足的微分方程。
3.解微分方程
当
α 很小时，有 sin α ≈ α， 为简单起见，（1）式写成：
α
''
+
g α L
= 0
（2）
（2）式的特征方程为：
g λ + =0 L
2
对应的特征根为 其中
λ
=
i
g 故方程（2）的通解为： L
α(t) = c1 sinωt + c2 cosωt
ω =
g L
代入初值条件，可求得满足初值条件的微分方程的解
α (t ) = α 0 cos ωt
当摆球在最低点平衡位置时 ， T为周期。即可得出：
α (t ) = 0
=
， 此时
T t = 4
g T L 4
所以得：
π
2
T = 2π
L g
由上图可以看出摆球受到重力和摆线的拉力摆球的质量为m摆线长为l所受合力为mgsin由牛顿第二定律可得
单摆模型
李智
1.单摆模型
• 单摆是一种理想化的模型。 • 在一根不会伸长，忽略质量的悬线下系一质点，质点绕某个位置 来回往复运动。 • 在实验中单摆要满足三个条件： • 1. 线度条件 摆线的长度必须远远大于摆球的直径 2. 质量条件 摆球的质量必须远远大于摆线的质量 3.附加条件 摆线的弹性必须小，摆球形状规则，质量分布均匀，单摆在运动 中受的阻力忽略不计
2.建立理想单摆运动满足的微分方程，由微分方可以看出，摆球受到重力 G
所受合力为mgsin ，
mL α = − mg sin α

总结思考：在数学建模中，通常会用到常微分方程，而具备较好的解 方程能力对优化结果十分重要。 同时模型中也要注意假设条件的设置。
8
600
700
800
900
1000
对比一下 l=100（蓝）和 l=200（红）的情况，如下
4 3 2 1 0 -1 -2 -3 -4
0
10
20
30
40
50
60
70
80
90
100
l= l*(1+0.5*eps(t))（蓝）和 l= l*(1-0.5*eps(t))（红）的情况，如下
0.05 0.04 0.03 0.02 0.01 0 -0.01 -0.02 -0.03 -0.04 -0.05
结果分析：当摆长线性增长时，摆幅减小，频率变小。反之，摆长线 性减小时，摆幅增大，频率变大。但是，非线性时，比如如上取三角 函数或指数函数时，情况却不相同。三角函数时，无论摆线增长或减 小， 频率大致不变， 摆幅缓慢增大， 摆幅变化的周期与三角函数类似。 指数函数时， 无论摆线增长或减小， 频率大致不变， 摆幅都缓慢减小， 摆幅减小的趋势类似指数函数。据推测可能与共振有关，当摆线变化 的规律与摆的规律相似时，摆的能量会增强。反之亦然。
0
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10 x 10
4
当 l(t)=l*(1+0.5*eps(t))时
0.05 0.04 0.03 0.02 0.01 0 -0.01 -0.02 -0.03 -0.04 -0.05
0
1
2
3
4
5
6
7
8
9

数学模型课程设计单摆一、教学目标本课程旨在通过单摆模型的学习，让学生掌握单摆的基本概念、运动规律及其数学表达式，培养学生运用数学知识解决实际问题的能力。

具体目标如下：1.知识目标：a.了解单摆的定义、历史背景及其在现实生活中的应用；b.掌握单摆的运动规律，包括周期、频率、角速度等；c.学会用微积分和线性代数的方法分析单摆的运动。

2.技能目标：a.能够运用数学模型描述单摆的运动；b.能够利用计算机软件（如MATLAB）进行单摆运动的模拟与分析；c.学会通过实验验证单摆的运动规律。

3.情感态度价值观目标：a.培养学生对科学的热爱，提高其探索未知、解决问题的热情；b.培养学生的团队协作精神，使其学会与他人共同探讨问题；c.培养学生严谨的科学态度，使其学会在面对困难时勇于挑战、不断进取。

二、教学内容本课程的教学内容主要包括以下几个部分：1.单摆的基本概念：介绍单摆的定义、历史背景及其在现实生活中的应用。

2.单摆的运动规律：讲解单摆的周期、频率、角速度等基本概念，并引导学生理解它们之间的关系。

3.单摆的数学模型：教授如何用微积分和线性代数的方法建立单摆的运动模型。

4.单摆运动的模拟与分析：利用计算机软件（如MATLAB）对单摆运动进行模拟，让学生学会分析运动规律。

5.实验验证：学生进行实验，验证单摆的运动规律，培养学生的实践能力。

三、教学方法为了提高教学效果，本课程将采用以下教学方法：1.讲授法：教师讲解单摆的基本概念、运动规律及其数学模型。

2.讨论法：学生分组讨论，分享对单摆运动的理解和看法。

3.案例分析法：分析现实生活中的单摆现象，引导学生运用所学知识解决实际问题。

4.实验法：让学生亲自动手进行实验，培养其实践能力和观察能力。

5.多媒体教学：运用多媒体课件，生动展示单摆的运动过程，提高学生的学习兴趣。

四、教学资源为了支持本课程的教学，我们将准备以下教学资源：1.教材：《数学模型》等相关教材，为学生提供系统性的学习资料。

3. 两个相同的弹性小球，分别挂在不能伸长 的细线上，两线互相平行．两小球的重心位于 同一水平线上，而且两球相互接触，第一个小 球的线长L1=1m，第二个小球线长 L2=0.25m），把第二个小球拉开一个不大的 角度后释放，它在4秒内和第一个小球共碰几次？
(1)摆长等效 (2)重力加速度等效 (3)模型等效
T 2 L
g
摆长(或等效摆长)
重力加速度(或等效重力加速度)
①等效摆长 摆球重心到摆动圆弧圆心的距离
双线摆 0
L
T 2 Lsin
g
变式：三根细线交于o处,A、B端固定在同 一水平面上，已知OA和OC均长L，让小球在 垂直纸面内微小振动，求其周期。
g
模型等效
如图，o点正下方有一半径为R的光滑圆弧轨道，
圆心位置恰好为o点，在弧形轨道上接近o‘（o
点正下方）处有一小球A，令小球A无初速释放，
求小球运动到o’的时间
o
A
o’
模型等效
如图所示，光滑圆弧槽半径为R，A为最低点， C到A距离远小于R，两质点B和C都由静止开始 释放，问哪一个小球先到A点？
一、单摆的概念
单摆是对现实摆的抽象 是一种理想化的物理模型
足够长
理 摆 足够轻不计质量
想线
单摆
化 的
不可伸长
条 件
足够小球的半
摆 径远小于线长
球
球小而重
（密度大）
2.单摆的运动
受T
力 分
析 mg
指向悬点
mgcosθ
θ
L
(提供向心力)
x mgsinθ 指向平衡位置
(提供回复力) mgsinθ
mgcosθ
D
在超重或失重时

单摆在不同摆角下运动的数学模型报告人：曾云霖专业学号：微电子92 09053057关键词：单摆、简谐运动、空气阻力，摆角大小摘要：单摆是生活中常见的模型，也是常用的简单模型。

物理学中所讨论的单摆是一种理想化的模型,也称数学摆。

它由一根不可伸缩的细线(质量不计),一端固定,另一端悬挂一质量为M的小球(视为质点)而构成的振动系统。

对于理想单摆，我们总是尽可能的简化它的一般分析，认为它只受到重力和拉力的作用。

因为拉力与小球的运动总是相互垂直的，对小球的运动没什么影响但生活中的单摆往往是非理想的，非理想单摆还考虑到绳的重力、空气阻力等，且单摆的运动还与单摆的摆角有关，研究单摆在不同摆角下的运动是有现实和理论意义的模型建立：考虑在摆角很小的范围内（小于5度），sinθ≈θ由牛顿第二定律可知sin mg m θα=-l αβ= l βω=d dt θω= 220mg ml t θθ∂+=∂化简可得220g t l θθ∂+=∂这是一个二阶常系数的奇次线性微分方程,设定初值条件：()00,(0)a θω==利用高等数学知识可以解得：()1sin 2cos t c t c t θ=+代入初值条件：()cos t a t θω= ω=结论：理想单摆在小摆角下（小于5度）的运动是简谐运动周期22T πω==问题扩展：实际生活中的单摆是非理想的，总要收到其它力的作用，如绳的重力，空气阻力等现在我们忽略绳的重力，考虑在空气阻力环境下单摆的运动。

查阅知识可知：空气粘滞阻力与小球速度成正比，即f kv =所以单摆的受力方程变换为sin mg kv m θα+=-d v l l dt θω==化简可得：220d k d g dt m dt l θθθ++=可令2,k g n m l ω==︒222^20d d n dt dt θθωθ++=当220n ω<时 sin cos a t b t θωω=+ 当220n ω=时 ()t a bt e ωθ=+当220n ω>时12t t ae be ωωθ=+深化扩展：以上讨论都是在摆角较小的前提下讨论出来的，若是大摆角的摆动，则sin θθ=不再成立了，此时可以sin θ考虑泰勒式展开。

ADAMS对单摆的建模与仿真分析姓名：班级：学号：单摆作业:已知: 摆杆质量M1=0.002kg,小球质量M2=12kg, 摆杆长度l=40.0cm, g=9.8m/s² ,初始摆角α=30º, 结束时间（End time）：5.0 , 步长（Steps ）：500一．建立单摆模型1.设置参数2. 建立摆杆模型3.设置摆臂位置4.建立球模型5.设置摆臂和球的质量6.建立单摆支点7.建立摆杆和球铰接二．验证模型及仿真（1）点击工具箱中的仿真图标，系统打开参数设置对话框，将End Time设为5.0，Steps设为500。

（2）点击开始按钮，单摆开始摆动，测量窗口出现测量曲线位移、速度、加速度仿真曲线角度、角速度、角加速度仿真曲线三．计算结果、仿真结果及其验证1.通过计算结果和仿真结果进行比较，进行验证。

计算：对小球进行受力分析,小球在重力作用下进行单摆运动。

1）、周期T=2π√（l/g ） =1.27 s2）、速度分析小球在最低点α=0°时，加速度为0，重力势能全部转化为动能，速度最大：由Mg∆h=1/2Mv²得v=2√g∆h ，而∆h=l（1-cosα）当α=0º时，带入上式，可知速度 vmax=1.025m/s ；当α=30º时，带入上式，可知速度 v=0 m/s 3）、加速度分析在重力作用下，小球在最高点处的切向加速度为：at=gsinα将其分解为水平方向的加速度: ax =atcosα=gsinα∗cosα=0.5gsin2α当α=0°时 ax =0 m/s²；当α=30º时，ax =4.244 m/s²4）、角速度分析速度角速度转化公式：V=rω当α=0º时，角速度ω=v/r=3.364 rad/s ；当α=30º时，角速度ω=0 rad/s5）、角加速度分析切向加速度与角加速度的关系：at=α∗r当α=30°时α=at/r=4.243/0.4=10.608 rad/s²；当α=0°时α=0 rad/s²（m/）2.误差分析相对误差=▏测量值-计算值▕／计算值×100%ΔT= ▏1.28-1.27▕／1 .27×100%=0.787%Δs = ▏0.2055-0.2▏／0.2-×100%=2.75%Δv= ▏1.01-1.025▏／1.025×100%=1.468%Δa= ▏4.177-4.244▏／4.244×100%=1.58%Δω= ▏2.537-2.563▏／2.563×100%=1.01%Δα = ▏11.93-10.61▏／10.61×100%=12.4%结论：对仿真结果进行分析得通过上边的误差计算分析，可看出周期、位移、速度、加速度、角速度误差均在允许范围内，发现其结果相差很小,几乎可以忽略不计，故可以认为模拟仿真的结果是正确的。