旋风除尘器设计计算
- 格式:doc
- 大小:191.50 KB
- 文档页数:5
旋风除尘器图 4-4 旋风除尘器图4—5考虑一位于点(r,θ)处的流体微元,如图4—5所示,在不考虑阻力的情况下,只有正压力作用在微元上,流动是二维的,单位厚度微元的质量为:ρrdrdθdm=而粒子的加速度为:r va 2=则 dp rd r v rdrd θθρ=⋅2收集效率公式为⎥⎦⎤⎢⎣⎡--=-=ϕπηθn v v N N r 2exp 1101 (1)极限粒径p d dc ≤= (2)径向速度rv d v p p r2218θμρ= (3)p p rd rv v 5.115.05.02)152(μρρθ= (4) 切向速度21ln()Qv v ra r r θ== (5)n=h/a (6)φ=b/r 2 (7)r 2为筒体的半径式(2)是收集效率公式的应用条件, 计算旋风器的收集效率时,对小于极限粒径的粒子径向运动速度v r 按式(3)计算,对大于极限粒径的粒子运动速度v r 按(4)计算,这样,对任何粒径的粒子,均可按式(1)计算收集效率。
例.已知D=120mm ,进口切线速度v θ=15m/s,n=2.5,φ=0.40,μ=1.8x10-5Pas; ρp =2500kg/m 3; ρp =1.2kg/ m 3。
计算旋风器的收集效率。
解:由式(1)计算的分级效率见图4-8中曲线3,而图4-8中的实线为实测曲线。
由图4-8可知,对于细小粒子,实际效率高于理论效率;对于较大粒子,实际效率低于理论效率。
前者是由于细小粒子发生凝并的缘故,后者是由于大粒子的回跳,降低了收集的效率。
旋风除尘器的主要几何尺寸对其阻力影响很大,正确选择旋风器的主要尺寸,可以大大降低阻力从而减小能量消耗。
要做到正确选择,必须首先搞清楚旋风器的主要几何尺寸与其阻力之间的内在规律。
旋风除尘器内部气流的运动是比较复杂的,目前我们还不能准确地从理论上推导出描述旋风器阻力的公式,因而不得不采用半经验的方法来加以解决。
图 4-8 旋风器的分级效率旋风除尘器的阻力与其进口速度之间的关系可用下式描述:△P=ξv 2ρ/2 (8)式中 ζ——阻力系数;ρ——空气的密度。
旋风除尘器临界直径一、旋风除尘器简介旋风除尘器是一种常见的气体净化设备,广泛应用于工业生产过程中。
它利用气体在旋转过程中产生的离心力,将粉尘颗粒与气体分离,从而达到净化气体的目的。
旋风除尘器具有结构简单、操作维护方便、净化效率高等特点。
二、临界直径的概念与意义临界直径是指旋风除尘器在某一特定条件下,气体中的粉尘颗粒能够被完全分离的直径。
它是衡量旋风除尘器性能的重要参数,对于除尘器的选型和设计具有指导意义。
三、旋风除尘器临界直径的计算与应用临界直径的计算公式为:Dc = (15 * ρs * ω * ε) / (π * ρg * g),其中,Dc为临界直径,ρs为粉尘密度,ω为气体旋转速度,ε为除尘器结构参数,ρg为气体密度,g为重力加速度。
在实际应用中,根据工艺条件和要求,可以通过计算临界直径来确定旋风除尘器的尺寸和结构。
此外,临界直径还可以用于评估旋风除尘器的净化能力,为除尘器的设计和优化提供依据。
四、影响临界直径的因素1.粉尘特性:粉尘的密度、粒径分布、湿润性等特性会影响临界直径。
粉尘密度越大、粒径分布越窄、湿润性越差,临界直径越大。
2.气体条件:气体密度、流速、旋转速度等条件会影响临界直径。
气体密度越大、流速越快、旋转速度越高,临界直径越大。
3.除尘器结构:除尘器的形状、进口位置、出口位置等结构参数会影响临界直径。
合理的结构设计可以提高临界直径,从而提高除尘器的净化性能。
五、提高旋风除尘器临界直径的途径1.优化除尘器结构:通过改进除尘器的形状、尺寸和进出口位置,提高临界直径。
2.采用高效过滤材料:选用高效过滤材料,提高除尘器的过滤性能。
3.改进气体流动条件:通过调节气体流量、旋转速度等条件,提高临界直径。
4.添加辅助设备:在旋风除尘器的基础上,添加湿式除尘器、袋式除尘器等辅助设备,提高净化效率。
六、总结旋风除尘器临界直径是衡量除尘器性能的重要指标,通过对临界直径的计算和影响因素的分析,可以为旋风除尘器的设计、选型和优化提供依据。
1.1、工作原理⑴气流的运动普通旋风除尘器是由进气管、筒体、锥体和排气管等组成;气流沿外壁由上向下旋转运动:外涡旋;少量气体沿径向运动到中心区域;旋转气流在锥体底部转而向上沿轴心旋转:内涡旋;气流运动包括切向、轴向和径向:切向速度、轴向速度和径向速度。
图1⑵尘粒的运动:切向速度决定气流质点离心力大小,颗粒在离心力作用下逐渐移向外壁;到达外壁的尘粒在气流和重力共同作用下沿壁面落入灰斗;上涡旋-气流从除尘器顶部向下高速旋转时,一部分气流带着细小的尘粒沿筒壁旋转向上,到达顶部后,再沿排出管外壁旋转向下,最后从排出管排出。
1.2、影响旋风器性能的因素⑴二次效应-被捕集粒子的重新进入气流在较小粒径区间内,理应逸出的粒子由于聚集或被较大尘粒撞向壁面而脱离气流获得捕集,实际效率高于理论效率;在较大粒径区间,粒子被反弹回气流或沉积的尘粒被重新吹起,实际效率低于理论效率;通过环状雾化器将水喷淋在旋风除尘器内壁上,能有效地控制二次效应;临界入口速度。
⑵比例尺寸在相同的切向速度下,筒体直径愈小,离心力愈大,除尘效率愈高;筒体直径过小,粒子容易逃逸,效率下降;锥体适当加长,对提高除尘效率有利;排出管直径愈少分割直径愈小,即除尘效率愈高;直径太小,压力降增加,一般取排出管直径d e=(0.6~0.8)D;特征长度(natural length)-亚历山大公式:排气管的下部至气流下降的最低点的距离旋风除尘器排出管以下部分的长度应当接近或等于l ,筒体和锥体的总高度以不大于5倍的筒体直径为宜。
⑶运行系统的密闭性,尤其是除尘器下部的严密性:特别重要,运行中要特别注意。
在不漏风的情况下进行正常排灰 ⑷ 烟尘的物理性质气体的密度和粘度、尘粒的大小和比重、烟气含尘浓度 ⑸操作变量提高烟气入口流速,旋风除尘器分割直径变小,除尘器性能改善 ;入口流速过大,已沉积的粒子有可能再次被吹起,重新卷入气流中,除尘效率下降;效率最高时的入口速度,一般在10-25m/s 范围。
旋风除尘器设计,自动计算表格
适用范围陶瓷多管高效除尘器和陶瓷多管脱硫除尘净化器适用于各种然少方式的燃煤锅
炉工业锅炉冲天锅炉等烟气的除尘脱硫治理
原理当含尘烟气进入除尘器后通过导向器由直线运动转换成圆周运动含尘烟气在离心力
作用下粉尘被分离捕集落入灰斗经下灰口排放进化后的烟气形成内漩流向上经排气管
进入汇风室后通过引风机排入烟囱陶瓷多管脱硫除尘净化器是在陶瓷多管的基础上增加
一个脱硫室烟气进入脱硫室经物化处理的脱硫环吸附烟气中的二氧化硫净化后排除
结构特点耐磨损腐蚀高温寿命长
节构合理性能稳定操作简单管理方便安全可靠造价低廉占地面积小使用范围广
技术性指标
除尘效率〉95%
阻力:700-900pa
林格曼黑度:〈1级
Xtj/g 型脱硫效率〉=60%
Xztd型号规格参数
吨位处理风量外形尺寸设备重量
A b h t
4t/h 12000m3/h 1070 1690 4544 3.5
进出烟口尺寸
a b c
350 1000 100
基础尺寸
L1 1390
F1 1315
L2 1990
F2 1915
旋风除尘器其特点是:没有运动部件,制作、管理十分方便。
处理相同的风量情况下效率高、
阻力低、体积小、性能稳定、造价低,作为除尘器使用时,可以立式安装,亦可以卧式安装,
使用方便,处理大风量时便于多台并联使用,效率阻力不受影响,因此使用范围广,为锅炉
及其它烟尘治理提供了理想的设备。
---------------------------------------------------------------最新资料推荐------------------------------------------------------1 / 10旋风除尘器原理介绍及计算1、 、 重力沉降室 特点 除尘效率:40% %~ ~70 % 优点:简单 、 投资少 、 易维护 缺点:占地大 , 除尘效率低 应用:初级除尘 复 习 2、 、 重力沉降室 设计注意事项 1 1 .保证粉尘能沉降,L L 足够长; 2 2 . 气流在沉降室的停留时间要大于尘粒沉降所需的时间; ; 3 3 . 能 100% % 沉降的最小粒径 (临界粒径 )。
沉降室内的气流速度 V 要根据尘粒的密度和粒径确定,一般为 0.3 ~ 2m/s 。
多层沉降室 1. 锥形阀;2. 清灰孔;3. 隔板 3.2 旋风除尘器 一、 工作原理 六、 旋风除尘器的设计 二、 旋风除尘器特点 三、旋风除尘器的性能指标 五、 旋风除尘器的类型 四、 影响旋风除尘器性能的因素 一、工作原理: : 旋风除尘器是利用 旋转气流产生的离心力 使尘粒从气流中分离的 , 用来分离粒径 大于5 510 m m 的尘粒 。
工业上已有 100 多年的历史。
1 1 、 旋风除尘器结构 普通旋风除尘器是由以下等部分组成排气管 进气管 筒体 锥体 旋风除尘器组 22 、除尘器内气流与尘粒的运动外涡旋内涡旋上涡旋含尘气流由进口沿切线方向进入除尘器后,沿器壁由上而下作旋转运动,这股旋转向下的气流称为外涡旋(外涡流)。
外涡旋到达锥体底部转而沿轴心向上旋转,最后经排出管排出。
这股向上旋转的气流称为内涡旋(内涡流)。
带着细尘粒一部分气流沿外壁面旋转向上,到达顶部后,再沿排出管旋转向下,从排出管排出。
这股旋转向上的气流称为上涡旋。
3 3 、旋风除尘器原理示意图结构简单、占地面积小,投资低,操作维修方便,压力损失中等,动力消耗不大,可用于各种材料制造,能用于高温、高压及腐蚀性气体,并可回收干颗粒物。
. . .. . .设计工程:旋风除尘器的设计设计者:班级:座号:一、设计题目*工厂一台锅炉,风量10000立方米∕小时,烟气温度573℃,粉尘密度4.5克∕立方米,烟尘密度2000千克∕立方米,573K时空气粘度u=2.9*10-5pa经测试,粉尘粒径分布如表1所示。
要求经除尘装置后粉尘排放浓度为0.8克∕立方米,压力损失ΔP不大于2000Pa,v=23m/s。
烟尘粒度分布根据以上数据设计一旋风除尘器.. .专二、选取旋风除尘器理由及选择的型号1.其他除尘器的特点〔1〕重力沉降室是使含尘气流中的尘粒借助重力作用自然沉降来到达净化气体的目的的装置。
这种装置具有构造简单、造价低、施工容易〔可以用砖砌或用钢板焊制〕、维护管理方便、阻力小〔一般50-150Pa〕等优点,但由于它体积大,除尘效率低〔一般只有40%-50%〕,适于捕集大于μ粉尘粒子,故一般只用于多级除尘系统中的第一级除尘。
50m〔2〕惯性除尘器是利用尘粒在运动中惯性力大于气体惯性力的作用,将尘粒从含尘气体中别离出来的设备。
这种除尘器构造简单、阻力较小、但除尘效率较低,一般常用于一级除尘。
惯性除尘器用于净化密度和粒μ以上的粗尘粒〕的金属或矿物性粉尘,具有较高径较大〔捕集10-20m的除尘效率。
对于黏结性和纤维性粉尘,因其易堵塞,故不宜采用。
〔3〕电除尘器是含尘气体在通过高压电场进展电离的过程中,是尘粒荷电,并在电场力的作用下使尘粒趁机在集尘板上,将尘粒从含尘气体中别离出来的一种除尘设备。
其与其他除尘器的根本区别在于,别离力直接作用在粒子上,因此具有耗能小、气流阻力小的特点。
其主要优点有压力损失小、处理烟气量大、耗能低、对粉尘具有很高的捕集效率和可在高温或强腐蚀性气体下操作。
但其缺点为一次性投资大、安装精度要求高和需要调节比电阻。
〔4〕湿式除尘器是使含尘气体与液体密切接触,利用水滴和颗粒的惯性碰撞及其他作用捕集颗粒或使粒径增大的装置。
它具有构造简单、造价低、占地面积小、操作及维修方便和净化效率高等优点,能处理高温、高湿的气流,将着火、爆炸的可能减至最低。
设计原始资料:锅炉型号:DLP2-13 即,单锅筒纵置式抛煤机炉,蒸发量2t/h ,出口蒸汽压力13MPa 设计耗煤量:360kg/h(按学号增加5)设计煤成分:C Y =60.5% H Y =3% O Y =4% N Y =1% S Y =1.5% A Y =18% W Y =12%; V Y =15%;属于中硫烟煤 排烟温度:165℃空气过剩系数=1.4 飞灰率=21%烟气在锅炉出口前阻力650Pa污染物排放按照锅炉大气污染物排放标准中2类区新建排污项目执行。
连接锅炉、净化设备及烟囱等净化系统的管道假设长度50m ,90°弯头10个。
1. 燃烧计算1.1 实际耗空气量的计算在标准状况下,以1Kg 应用煤为基准进行计算,结果见表1-1。
1Kg 该煤完全燃烧时所需要标准状况下的氧气的体积o V 为:o V =(50.4+7.5+0.47-1.25)×22.4=1279.448 L (1-1) 假设空气中氮氧的摩尔数之比为N/O=3.78,则1Kg 低硫煤完全燃烧时所需要的空气体积k V 为:k V =(1+3.78)×1279.448=6115.953L (1-2)实际消耗的空气体积'k V 为:'k V =1.4k V =1.4×6115.953=8562.333L (1-3)表1-1 1Kg 应用煤的相关计算成分质量)(g摩尔数)(mol燃烧耗氧量)(mol生成气体量)(mol生成气体体积)(LC 605 50.4 50.4 50.4 1128.96 H 30 15 7.5 15 336 O 40 1.25 —— —— 28 N 10 0.36 —— 0.36 7.84 S 15 0.47 0.47 0.47 10.528 水分 120 6.67 —— —— 149.408 灰分180————————1.2 产生烟气量的计算1Kg 该煤完全燃烧后生成的烟气量y V =149.408+10.528+7.84+336+1128.96+8562.333=10195.069L =10.1953m (1-4)则,在160℃时的实际烟气体积为'y V 为:'y V =15.273195.10×(160+273.15)=16.17 3m (1-5)该锅炉一小时产生的烟气流量Q 为:Q =16.17×360=5821.2 3m /h=1.6173m /s (1-6)1.3 灰分浓度及二氧化硫浓度的计算烟气中灰分的质量h M 为:h M =180×21%=37.8g=37800mg (1-7)烟气中灰分的浓度h ρ为:h ρ=37800/16.17=2337.662mg/3m (1-8) 烟气中2SO 质量S M 为:S M =0.47×64=30.08g=30080mg (1-9) 烟气中2SO 的浓度s ρ为:s ρ=30080/16.17=1860.235mg/3m (1-10)2. 净化方案设计及运行参数选择本设计中采用旋风除尘设备进行净化处理。
设计原始资料:锅炉型号:DLP2-13 即,单锅筒纵置式抛煤机炉,蒸发量2t/h ,出口蒸汽压力13MPa 设计耗煤量:360kg/h(按学号增加5)设计煤成分:C Y =60.5% H Y =3% O Y =4% N Y =1% S Y =1.5% A Y =18% W Y =12%; V Y =15%;属于中硫烟煤 排烟温度:165℃空气过剩系数=1.4 飞灰率=21%烟气在锅炉出口前阻力650Pa污染物排放按照锅炉大气污染物排放标准中2类区新建排污项目执行。
连接锅炉、净化设备及烟囱等净化系统的管道假设长度50m ,90°弯头10个。
1. 燃烧计算1.1 实际耗空气量的计算在标准状况下,以1Kg 应用煤为基准进行计算,结果见表1-1。
1Kg 该煤完全燃烧时所需要标准状况下的氧气的体积o V 为:o V =(50.4+7.5+0.47-1.25)×22.4=1279.448 L (1-1) 假设空气中氮氧的摩尔数之比为N/O=3.78,则1Kg 低硫煤完全燃烧时所需要的空气体积k V 为:k V =(1+3.78)×1279.448=6115.953L (1-2)实际消耗的空气体积'k V 为:'k V =1.4k V =1.4×6115.953=8562.333L (1-3)表1-1 1Kg 应用煤的相关计算成分质量)(g摩尔数)(mol燃烧耗氧量)(mol生成气体量)(mol生成气体体积)(LC 605 50.4 50.4 50.4 1128.96 H 30 15 7.5 15 336 O 40 1.25 —— —— 28 N 10 0.36 —— 0.36 7.84 S 15 0.47 0.47 0.47 10.528 水分 120 6.67 —— —— 149.408 灰分180————————1.2 产生烟气量的计算1Kg 该煤完全燃烧后生成的烟气量y V =149.408+10.528+7.84+336+1128.96+8562.333=10195.069L=10.1953m (1-4) 则,在160℃时的实际烟气体积为'y V 为:'y V =15.273195.10×(160+273.15)=16.17 3m (1-5)该锅炉一小时产生的烟气流量Q 为:Q =16.17×360=5821.2 3m /h=1.6173m /s (1-6)1.3 灰分浓度及二氧化硫浓度的计算烟气中灰分的质量h M 为:h M =180×21%=37.8g=37800mg (1-7)烟气中灰分的浓度h ρ为:h ρ=37800/16.17=2337.662mg/3m (1-8) 烟气中2SO 质量S M 为:S M =0.47×64=30.08g=30080mg (1-9) 烟气中2SO 的浓度s ρ为:s ρ=30080/16.17=1860.235mg/3m (1-10)2. 净化方案设计及运行参数选择本设计中采用旋风除尘设备进行净化处理。
1.1、工作原理⑴气流的运动普通旋风除尘器是由进气管、筒体、锥体和排气管等组成;气流沿外壁由上向下旋转运动:外涡旋;少量气体沿径向运动到中心区域;旋转气流在锥体底部转而向上沿轴心旋转:内涡旋;气流运动包括切向、轴向和径向:切向速度、轴向速度和径向速度。
图1⑵尘粒的运动:切向速度决定气流质点离心力大小,颗粒在离心力作用下逐渐移向外壁;到达外壁的尘粒在气流和重力共同作用下沿壁面落入灰斗;上涡旋-气流从除尘器顶部向下高速旋转时,一部分气流带着细小的尘粒沿筒壁旋转向上,到达顶部后,再沿排出管外壁旋转向下,最后从排出管排出。
1.2、影响旋风器性能的因素⑴二次效应-被捕集粒子的重新进入气流在较小粒径区间内,理应逸出的粒子由于聚集或被较大尘粒撞向壁面而脱离气流获得捕集,实际效率高于理论效率;在较大粒径区间,粒子被反弹回气流或沉积的尘粒被重新吹起,实际效率低于理论效率;通过环状雾化器将水喷淋在旋风除尘器内壁上,能有效地控制二次效应;临界入口速度。
⑵比例尺寸在相同的切向速度下,筒体直径愈小,离心力愈大,除尘效率愈高;筒体直径过小,粒子容易逃逸,效率下降;锥体适当加长,对提高除尘效率有利;排出管直径愈少分割直径愈小,即除尘效率愈高;直径太小,压力降增加,一般取排出管直径d e=(0.6~0.8)D;特征长度(natural length)-亚历山大公式:排气管的下部至气流下降的最低点的距离旋风除尘器排出管以下部分的长度应当接近或等于l ,筒体和锥体的总高度以不大于5倍的筒体直径为宜。
⑶运行系统的密闭性,尤其是除尘器下部的严密性:特别重要,运行中要特别注意。
在不漏风的情况下进行正常排灰 ⑷ 烟尘的物理性质气体的密度和粘度、尘粒的大小和比重、烟气含尘浓度 ⑸操作变量提高烟气入口流速,旋风除尘器分割直径变小,除尘器性能改善 ;入口流速过大,已沉积的粒子有可能再次被吹起,重新卷入气流中,除尘效率下降;效率最高时的入口速度,一般在10-25m/s 范围。
1.1、工作原理
⑴气流的运动
普通旋风除尘器是由进气管、筒体、锥体和排气管等组成;
气流沿外壁由上向下旋转运动:外涡旋;
少量气体沿径向运动到中心区域;
旋转气流在锥体底部转而向上沿轴心旋转:内涡旋;
气流运动包括切向、轴向和径向:切向速度、轴向速度和径向速度。
图1
⑵尘粒的运动:
切向速度决定气流质点离心力大小,颗粒在离心力作用下逐渐移向外壁;
到达外壁的尘粒在气流和重力共同作用下沿壁面落入灰斗;
上涡旋-气流从除尘器顶部向下高速旋转时,一部分气流带着细小的尘粒沿筒壁旋转向上,到达顶部后,再沿排出管外壁旋转向下,最后从排出管排出。
1.2、影响旋风器性能的因素
⑴二次效应-被捕集粒子的重新进入气流
在较小粒径区间内,理应逸出的粒子由于聚集或被较大尘粒撞向壁面而脱离气流获得捕集,实际效率高于理论效率;
在较大粒径区间,粒子被反弹回气流或沉积的尘粒被重新吹起,实际效率低于理论效率;
通过环状雾化器将水喷淋在旋风除尘器内壁上,能有效地控制二次效应;临界入口速度。
⑵比例尺寸
在相同的切向速度下,筒体直径愈小,离心力愈大,除尘效率愈高;筒体直径过小,粒子容易逃逸,效率下降;
锥体适当加长,对提高除尘效率有利;
排出管直径愈少分割直径愈小,即除尘效率愈高;直径太小,压力降增加,一般取排出管直径d e=(0.6~0.8)D;
特征长度(natural length)-亚历山大公式:
排气管的下部至气流下降的最低点的距离
旋风除尘器排出管以下部分的长度应当接近或等于l ,筒体和锥体的总高度以
不大于5倍的筒体直径为宜。
⑶运行系统的密闭性,尤其是除尘器下部的严密性:特别重要,运行中要特别注意。
在不漏风的情况下进行正常排灰 ⑷ 烟尘的物理性质
气体的密度和粘度、尘粒的大小和比重、烟气含尘浓度 ⑸操作变量
提高烟气入口流速,旋风除尘器分割直径变小,除尘器性能改善 ;
入口流速过大,已沉积的粒子有可能再次被吹起,重新卷入气流中,除尘效率下降;
效率最高时的入口速度,一般在10-25m/s 范围。
2、设计方案的确定
根据含尘浓度、粒度分布、密度等烟气特征及除尘要求、允许的阻力和制造条件等因素选择适宜的处理方式,然后进行计算,核对。
如果所选的方式符合标准并且除尘效率高和阻力要求,就证明所选的方案是可行的,否则需要重新选取新的方案设计。
直到符合标准为止。
3、工艺设计计算
3.1、选择旋风除尘器的型式
选XLP/B 型旁路式旋风除尘器
3.2、选择旋风除尘器的入口风速
一般进口的气速为12 ~25m/s 。
取进口速度υ=15m/s 。
3.3、计算入口面积A
已知烟气的流量Q=20003/m h ,v =15m/s
则入口面积A= v 3600/Q = 0.0372m
3.4、入口高度a 、宽度b 的计算
查几种旋风除尘器的主要尺寸比例表得:
入口宽度
=0.136m 21/3
e 2.3()
=D l d A
入口高度e d =3.5、计算旋风除尘器的筒体直径 筒体直径 3.33D b ==0.453m
参考XLP/B 产品系列,取D=460mm
3.6、按所选择型式的尺寸比计算旋风除尘器各部分尺寸
排出筒直径0.6=276mm e d D = 筒体长度mm 7827.1==D L 椎体长度mm 10583.2h ==D 灰口直径10.43197.8d D mm ==
3.7、除尘器阻力与总阻力计算
查得XLP/B 型旋风除尘器的局部阻力系数值30.5/kg m ρ==5.8 烟气的密度
30.5/kg m ρ=
则可以求出该除尘器的阻力22
ρυξΔP ==0.5152
2
⨯=5.8=326.25Pa
已知:取排风管的直径为300mm ,管道的当量粗糙粒高度K=0.15mm 。
烟气在0° 的粘滞系数0ν=613.710-⨯2/m s ,烟气的温度T=423K 。
除尘器出口到引风机水平风管的长度l '=0.5m ,竖直风管的长度150l m =,90 °弯头(R/ d 1.5)
ξ=0.25
风管的面积2
2
10.3r 3.142A π⎛⎫==⨯ ⎪⎝⎭
=0.07072
m
烟气的流速Q/A υ==2000
36000.0707
==7.9m/s 烟气在工况下的粘度
3
2
0273273C T T C +⎛⎫⎛⎫ν=ν ⎪⎪+⎝⎭⎝⎭=32
627317342313.710423173273-+⎛⎫⎛⎫=⨯ ⎪⎪+⎝⎭⎝⎭
=62
19.810m /s -⨯
公式中的:C 是常数为173;
T 的单位为K
管内的雷诺数Re =D υν67.919.810
-⨯=⨯0.3
=51.210⨯ K/D=4510-⨯,根据Re 和K/D 查莫迪图可以得沿程阻力系数0.021λ=
则可求得沿程压力损失22
150.50.57.90.02120.32
l D ρυ⨯=⨯L ΔP =λ=164.37Pa
局部压力损失2
2
0.57.90.25 3.9022
Pa ρυξ⨯=⨯=m ΔP = 除尘的总阻力m ∆∆P ∆P P'=∆P +L + =494.52Pa 〈2000Pa ,符合要求 3.8、除尘效率计算
假设接近圆筒壁处的气流切向速度近似等于气流的入口速度,即1υ=15m/s ,取内外涡流交界圆柱的直径00.7e d d =。
涡流指数
()0.30.14
110.67283T n D
⎛⎫⎡⎤=-- ⎪⎣⎦⎝⎭
=()0.3
0.14
423110.670.460.55283⎛⎫⎡⎤=--= ⎪⎣⎦⎝⎭
气流在交界面上的切向速度:
0.55
0.461524.62/0.70.276T m s ⎡⎤
υ=⨯=⎢
⎥⨯⎣⎦
外涡旋气流的平均径向速度r Q
2r h
0υ=π=0.56
0.70.276
2 1.058
2
⨯⨯3.14⨯⨯=0.87m/s
则分割直径
1
2
0c 018d r p T r ⎡⎤μυ=⎢⎥
ρυ⎢⎥⎣⎦
12
2180.870.0966 5.62m 200024.62-5
⎡⎤
⨯1.94⨯10⨯⨯==μ⎢⎥⨯⎣⎦
分级效率2
21pi c i pi c d d d d ⎛⎫ ⎪
⎝⎭
η=⎛⎫+ ⎪⎝⎭
当1pi d m μ=时i η=
(
)
()
2
2
1
5.62=1
1 5.62
+0.0307
同理可以演算出pi d =7.5μm i η=0.6404;
pi d =70μm , i η= 0.9936
烟尘的粒度分布
再根据以上烟尘粒度分布表可以求算出总的除尘效率
i i i
=∑ηηg 0.050.03070.350.64040.60.9936=⨯+⨯+⨯=82.18%。