动量守恒定律PPT课件
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《动量守恒定律》课件
结论
1
动量守恒定律的应用范围
动量守恒定律适用于各种物理运动问题，同时也是其它物理定律的基础。
2
动量守恒定律的意义
动量守恒定律在现实生活与工程技术中有着广泛应用，如人工卫星、排水设备、防撞 设计等。168 《动量守恒定律》
动量守恒定律
动量守恒定律是力学的基础定理之一，是描述物体运动过程中物体间相互作 用的基本规律。本课件将详细介绍动量的概念、动量守恒定律及其应用，以 及动量守恒定律在碰撞问题中的应用。
什么是动量？
1
动量的定义
动量是一个物体在运动状态下的物理量，定义为物体的质量与速度之积。
2
动量的单位
动量的单位为千克·米/秒（kg·m/s），也可以用牛·秒（N·s）表示。
3
动量的符号
动量用p表示，矢量符号在上方。
动量守恒定律
动量守恒定律的表述
在一个封闭系统中，各物体之间的动量代数和在任意时刻都保持不变。
动量守恒定律的应用
可用于解释各种物体运动问题，如：弹性碰撞，非弹性碰撞，弹簧振子，火箭发射等。
动量守恒定律与碰撞
完全弹性碰撞
在完全弹性碰撞中，物体间碰 撞后动量Hale Waihona Puke 动能都守恒。完全非弹性碰撞
在完全非弹性碰撞中，物体间 碰撞后动量守恒，但动能不守 恒。
部分非弹性碰撞
在部分非弹性碰撞中，物体间 碰撞后动量和动能都不守恒。
例题分析
1 利用动量守恒定律的例题
例题演示如何使用动量守恒定律解决各种实例问题。
2 计算碰撞物体的速度/动量
示范如何通过动量守恒定律计算碰撞物体的速度或动量。
1.3.1动量守恒定律课件共13张PPT
小试牛刀
2.(多选)下列四幅图所反映的物理过程中，系统动量守恒的是 ( ACD )
小试牛刀
3、如图所示的装置中，木块B与水平桌面间的接触是光滑的，子 弹A沿水平方向射入木块后留在木块内，将弹簧压缩到最短．现将
子弹、木块和弹簧合在一起作为研究对象(系统)，则此系统在从子
弹开始射入木块到弹簧压缩至最短的整个过程中( B )A．动量
二、动量守恒定律
1.内容：物体在碰撞时，如果系统所受的合外力为零，则系统的 总动量保持不变
2.表达式（：1）m1v1＋m2v2＝m1v1′＋m2v2′ 或 p＝p′
(系统作用前的总动量等于作用后的总动量)．
（2）Δp1＝－Δp2 或 m1Δv1＝－m2Δv2
(系统内一个物体的动量变化与另一物体的动量变化等大反向)
核心素养
➢ 知道什么是内力、外力，理解动量守恒的条件， 掌握动量守恒定律的内容
➢ 验证动量守恒定律 ➢ 体会将不易测量的物理量转换为易测量的物理量
的实验设计思想
温故知新
动量定理：物体所受合力的冲量等于物体动量的改变量
V0 F m
光滑
V1 F
t 表达式：F·t= mv1– mv0=Δp
由动量定理知，若物体所受合力为零，则其动量不发生改变
对于物体2，根据动量定理：F2t m2v2' m2v2
根据牛顿第三定律： F1 F2
得到： m1v1' m2v2' m1v1 m2v2 0
整理得：m1v1' m2v2' m1v1 m2v2
结论：物体在碰撞时，如果系统所受的合外力为零， 则系统的总动量保持不变，这就是动量守恒定律
和为物v1体，v22的，质碰量撞分后别，为物m体1，1m和2物，体碰2撞的前速，度物分体别1为和物v1'体，v22' 的。速度分别
动量守恒定律的典型应用PPT课件
及空气阻力均可忽略不计，设球与挡板
碰撞后，反弹速率与碰撞前速率相等，
人接住球后再以同样的速度（相对于地
面）将球沿冰面向正前方推向挡板，求 人推多少次后才能不再接到球？
•解：人在推球的
•过程中动量守恒，
•只要人往后退的
vv
•速度小于球回来
•的速度，人就会继续推，直到人后退
的速度跟球的速度相等或者比球回来 的速度小。设向右为正方向。则：
解答：选向右为正方向，铜块在木板
上滑动时木块与铜块组成系统的动量
守恒，mv0=(M+m)v 根据能量守恒：
v=1.5m/s
例3：在光滑的水平 轨道上有两个半径 都是r的小球A和B， 质量分别为m和2m，
V
A
B
L
当两球心间的距离大于L（L比2r大的多）
时，两球间无相互作用力，当两球心距
离等于或小于L时两球间有恒定斥力F，
•0∴=mVv1=-mMvV/1M
•0∴=mVv2=cmovscθos-θMV/2M
4.动量守恒定律与归纳法专题：
•例：人和冰车的总质量为M，另有一木
球，质量为m.M:m=31:2,人坐在静止于水
平冰面的冰车上，以速度v（相对于地面）
将原来静止的木球沿冰面推向正前方的
固定挡板，球与冰面、车与冰面的摩擦
•m为3在系m统2上，移由动功的能距关离系为可L得，以三物体
SUCCESS
THANK YOU
8/1/2024
第1次推时：
第2次推时：
第3次推时：
…
…
第n次推时：
•把等式的两边分别相加就会得到： •要想不接到球，Vn=v •所以：
•当推了8次，球回来时，人的速度还 达不到v，因此人需要推9次。
碰撞后，反弹速率与碰撞前速率相等，
人接住球后再以同样的速度（相对于地
面）将球沿冰面向正前方推向挡板，求 人推多少次后才能不再接到球？
•解：人在推球的
•过程中动量守恒，
•只要人往后退的
vv
•速度小于球回来
•的速度，人就会继续推，直到人后退
的速度跟球的速度相等或者比球回来 的速度小。设向右为正方向。则：
解答：选向右为正方向，铜块在木板
上滑动时木块与铜块组成系统的动量
守恒，mv0=(M+m)v 根据能量守恒：
v=1.5m/s
例3：在光滑的水平 轨道上有两个半径 都是r的小球A和B， 质量分别为m和2m，
V
A
B
L
当两球心间的距离大于L（L比2r大的多）
时，两球间无相互作用力，当两球心距
离等于或小于L时两球间有恒定斥力F，
•0∴=mVv1=-mMvV/1M
•0∴=mVv2=cmovscθos-θMV/2M
4.动量守恒定律与归纳法专题：
•例：人和冰车的总质量为M，另有一木
球，质量为m.M:m=31:2,人坐在静止于水
平冰面的冰车上，以速度v（相对于地面）
将原来静止的木球沿冰面推向正前方的
固定挡板，球与冰面、车与冰面的摩擦
•m为3在系m统2上，移由动功的能距关离系为可L得，以三物体
SUCCESS
THANK YOU
8/1/2024
第1次推时：
第2次推时：
第3次推时：
…
…
第n次推时：
•把等式的两边分别相加就会得到： •要想不接到球，Vn=v •所以：
•当推了8次，球回来时，人的速度还 达不到v，因此人需要推9次。
《动量守恒》PPT课件
(3)不论体系如何复杂，体系质心的行为与一个质点 相同。从这个意义上说，牛顿定律所描绘的不是体 系中任一质点的运动，而是质心的运动。而质心的 存在，正是任意物体在一定条件下可以看成质点的 物理基础； (4)质心运动定理和牛顿三定律的适用范围相同。 20
三、质心坐标系
？质心坐标系：把原点取在质心上，坐标轴的方向始终与某固 定参照系（惯性系）的坐标轴保持平行的平动坐标系。
h
h (M )2
1
9
m
例题4.2、柔软链条自桌上小孔自由下落，求下落速度 与落下距离之间关系。
分析：这是一个质点系的动量问题，可用体系动量定理求解。
解： 如图，建立坐标系,令线密度λ,则在某时刻
Fex my g yg
p myv yv
O
根据 Fex=dP/dt 得
my
y
d ( yv) dy d ( yv)
笫四章 动量定理
目录
《哲学原理》
§⒈动量与动量定理；
§⒉质心与质心运动定理；
§⒊动量守恒定律；
§⒋变质量物体的运动.
近代科学的始1 祖 笛卡儿
引言
动力学问题
运动学问题
力的瞬时效果
mr f (r , r ,t)
力的位置函数
牛顿定律适用质点，应用于质点系存在困难；
•
Hale Waihona Puke ？关系 引进新概念和物理量
p
J
LE 表现运动特征量
i
mi zi zc i mi
i
可见质心位矢是质点位矢的带权平均值，这个“权”与质1点4 的 质量分布位置有关。
对质量连续分布的物体，其质心位矢由上式推广得
分量形式为
rc
rdm dm
三、质心坐标系
？质心坐标系：把原点取在质心上，坐标轴的方向始终与某固 定参照系（惯性系）的坐标轴保持平行的平动坐标系。
h
h (M )2
1
9
m
例题4.2、柔软链条自桌上小孔自由下落，求下落速度 与落下距离之间关系。
分析：这是一个质点系的动量问题，可用体系动量定理求解。
解： 如图，建立坐标系,令线密度λ,则在某时刻
Fex my g yg
p myv yv
O
根据 Fex=dP/dt 得
my
y
d ( yv) dy d ( yv)
笫四章 动量定理
目录
《哲学原理》
§⒈动量与动量定理；
§⒉质心与质心运动定理；
§⒊动量守恒定律；
§⒋变质量物体的运动.
近代科学的始1 祖 笛卡儿
引言
动力学问题
运动学问题
力的瞬时效果
mr f (r , r ,t)
力的位置函数
牛顿定律适用质点，应用于质点系存在困难；
•
Hale Waihona Puke ？关系 引进新概念和物理量
p
J
LE 表现运动特征量
i
mi zi zc i mi
i
可见质心位矢是质点位矢的带权平均值，这个“权”与质1点4 的 质量分布位置有关。
对质量连续分布的物体，其质心位矢由上式推广得
分量形式为
rc
rdm dm
《动量守恒定律 》课件
03
动量守恒定律的应用
碰撞问题
总结词
碰撞问题中动量守恒定律的应用
VS
详细描述
在碰撞问题中，动量守恒定律是一个重要 的应用。当两个物体发生碰撞时，它们的 总动量在碰撞前后保持不变。通过应用动 量守恒定律，可以解决一系列碰撞问题， 例如确定碰撞后的速度、计算碰撞过程中 的能量损失等。
火箭推进原理
总结词
《动量守恒定律》 PPT课件
目录
• 动量守恒定律的概述 • 动量守恒定律的推导 • 动量守恒定律的应用 • 动量守恒定律的实验ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ证 • 动量守恒定律的意义与价值
01
动量守恒定律的概述
定义与公式
总结词
动量守恒定律的定义和公式是理解该定律的基础，通过 定义和公式可以明确动量的概念和计算方法。
详细描述
未来科技
随着科技的不断进步和创新，动量 守恒定律将继续发挥其重要的理论 价值，为未来的科技发展提供有力 支持。
THANKS
感谢观看
04 结果四
总结实验结论，并提出改
进意见和建议。
05
动量守恒定律的意义与价值
在物理学中的地位与作用
01 基础性原理
动量守恒定律是物理学中的基础性原理，是理解 和分析力学系统运动规律的重要工具。
02 理论基石
为其他物理理论如牛顿第三定律、动能定理等提 供了理论支持，是整个经典力学体系的基石之一 。
动量守恒定律的定义为系统内动量的总和在不受外力作 用或合外力为零的情况下保持不变。公式表示为： m₁v₁+m₂v₂=m₃v₃+m₄v₄，其中m和v分别代表质量和 速度，下标表示不同的参考系。
动量的矢量性
总结词
动量具有矢量性，方向与速度方向相同，通过了解动量的矢量性可以更好地理解动量守恒定律 的应用。
动量守恒定律课件
考法3 某一方向上的动量守恒问题
[例3] (多选)如图所示，弹簧的一
端固定在竖直墙上，质量为m的光滑弧
形槽静止在光滑水平面上，底部与水平面平滑连接，一个质量也
为m的小球从槽高h处由静止开始自由下滑
()
A．在下滑过程中，小球和槽之间的相互作用力对槽不做功
B．在下滑过程中，小球和槽组成的系统水平方向动量守恒
[答案] BC
(1)动量守恒定律的研究对象都是相互作用的物体组成的 系统。系统的动量是否守恒，与选择哪几个物体作为系统和 分析哪一段运动过程有直接关系。
(2)分析系统内物体受力时，要弄清哪些是系统的内力， 哪些是系统外的物体对系统的作用力。
重难点(二) 碰撞、爆炸与反冲
1．碰撞现象满足的规律 (1)动量守恒。 (2)动能不增加。 (3)速度要合理。 ①若两物体同向运动，则碰前应有 v 后＞v 前；碰后原来 在前的物体速度一定增大，若碰后两物体同向运动，则应有 v 前′≥v 后′。 ②若两物体相向运动，碰后两物体的运动方向不可能都 不改变。
[答案] C
动量守恒和机械能守恒的条件不同，动量守恒时机械能不 一定守恒，机械能守恒时动量不一定守恒，二者不可混淆。
考法2 系统的动量守恒问题 [例 2] 如图所示，质量为 m＝245
g 的物块(可视为质点)放在质量为 M＝ 0.5 kg 的木板左端，足够长的木板静止在光滑水平面上，物块 与木板间的动摩擦因数为μ＝0.4。质量为 m0＝5 g 的子弹以速 度 v0＝300 m/s 沿水平方向射入物块并留在其中(时间极短)，g 取 10 m/s2。子弹射入后，求：
题型2 爆炸问题 [例 2] 一弹丸在飞行到距离地面 5 m 高时仅有水平速度 v
＝2 m/s，爆炸成为甲、乙两块水平飞出，甲、乙
动量守恒定律 课件
③系统受外力作用，但当系统所受的外力远远小于系统内 各物体间的内力时，系统的总动量近似守恒．例如，抛出去的 手榴弹在空中爆炸的瞬间，弹片所受火药爆炸时的内力远大于 其重力，重力完全可以忽略不计，系统的动量近似守恒．
④系统受外力作用，所受的合外力不为零，但在某一方向 上合外力为零，则系统在该方向上动量守恒．
【答案】 －0.85 m/s
3．动量守恒定律 (1)内容：如果一个系统不受外力，或者所受外力的矢量 和为零，这个系统总动量保持不变． (2)动量守恒定律的表达式m1v1＋m2v2＝m1v1′＋m2v2′ 或p1＋p2＝p1′＋p2′或Δp1＝－Δp2.
4．动量守恒定律和牛顿运动定律 (1)用牛顿运动定律分析碰撞问题 用F1、F2分别表示两小球所受另一个小球对它的作用力， a1、a2分别表示两小球的加速度，v1、v1′、v2、v2′分别表 示两小球的初、末速度．
则碰撞中，每一时刻有F1＝－F2，所以有m1a1＝－m2a2，
即m1
v1′－v1 Δt
＝－m2
v2′－v2 Δt
，即m1v1＋m2v2＝m1v1′＋
m2v2′.
这表明两球作用前的动量之和与作用后的动量之和相等．
(2)动量守恒定律和牛顿运动定律两种解题方法的对比 ①用牛顿运动定律解决问题要涉及整个过程中的力，当力 变化时，规律很复杂，用牛顿运动定律很难求解． ②动量守恒定律只涉及初末两个状态，与作用过程中力的 细节无关，处理问题的过程大大简化．
动量守恒定律
1．内力和外力 (1)系统：相互作用的几个物体叫系统． (2)系统内部物体间的作用力叫做内力，系统以外的物体 对系统以内的物体的作用力叫做外力．
2．动量守恒定律成立的条件 (1)系统不受外力； (2)系统受外力作用，但所受合外力为零； (3)系统受到外力作用，且合外力不为零，但在某一方向 所受合外力为零，则在这个方向系统动量定恒； (4)系统受到外力作用，且在任何方向合外力都不为零， 但某一方向的合外力远小于内力，则该方向动量守恒．
动量守恒定律 课件(18张)
小结：动量守恒
动量守恒定律是自然界最重要的 最普遍的规律之一，它不仅适用于宏 观系统，也适用于微观系统；不仅适 用于低速运动，也适用于高速运动。 还适用于由任意多个物体组成的系统， 以及各种性质的力之间。这一定律已 成为人们认识自然、改造自然的重要 工具。
布置作业：
后，两球速度变为v1’和v2’，仍在原来直 线上运动。试分析碰撞中，两球动量变
化有什么关系？
v1
m1
v2
m2
隔离法：
1、对两个球碰撞的时候受力分析：
2、如果碰撞时间为t，那么 v1 m1 v2 m2
一球和二球的动量变化是多
少呢？(以向左为正方向)
F1
对一球：m1v1' m1v1 F1t
对二球：m2v2' m2v2 F2t
牛顿摆
X射线的散射是单个电子和单个光子发生弹性碰撞的 结果
从科学实践的角度来看，迄今为止，人们尚未发现 动量守恒定律有任何例外。相反，每当在实验中观察 到似乎是违反动量守恒定律的现象时，物理学家们就 会提出新的假设来补救，最后总是以有新的发现而胜 利告终。如静止的原子核发生β衰变放出电子时，按 动量守恒，反冲核应该沿电子的反方向运动。但云室 照片显示，两者径迹不在一条直线上。为解释这一反 常现象，1930年泡利提出了中微子假说。由于中微子 既不带电又几乎无质量，在实验中极难测量，直到 1956年人们才首次证明了中微子的存在。
车，发射炮弹)
应用动量守恒定律解题的步骤
一般步骤 （1）分析题意，明确研究对象。 （2）受力分析，判断是否动量守恒。 （3）规定正方向，确定始、末状态；
（4）列方程求解。
例一：
光滑水平面上，质量为m的小球A以速 率v运动时，和静止的小球B发生碰撞， 碰后A球的速率变为v/2，已知B球的 质量为3m。求B球的速度。
1.1 动量 课件(共24张PPT)
和速率的乘积叫做动量，忽略了动量的方向性。
惠更斯：明确提出动量的守恒性
和方向性。
牛顿：把笛卡儿的定义做了修改，明确的用
物体的质量和速度的乘积叫做动量，更清楚 的表示动量的守恒性和方向性。
动量 1. 定义：在 用字物母理学p 中表，示把。物体的质量 m 和速度 v的乘积叫做物体的动量 ，
2.定义式： p = mv
结论：碰撞后A球停止运动而静止，B球开始
运动，最终摆到和A球拉起时同样的高度。A 的速度传递给了B。
猜想：碰撞前后，两球速度之和是不变的？
A B
寻求碰撞中的不变量
将上面实验中的A球换成大小相同的C球，
使C球质量大于B球质量，用手拉起C球至某
B
A B
C
一高度后放开，撞击静止的B球。
实验结论：B摆起的最大高度大于C球被拉起时的高度，碰撞后B球
壁后弹回，沿着同一直线以6m/s的速度水平向左运动。碰撞前后钢球的动 量变化了多少？
解：以向右为正方向。
初态动量 p=mv=0.6kg·m/s
末态动量 p′=mv′= -0.6kg·m/s
动量的变化量△p=p′－p= -1.2kg·m/s
∆p的方向水平向左，大小为1.2 kg·m/s
动量的变化量
思考：不在同一直线上的动量变化如何求解
•
使用天平测量出两小
车的质量，并利用光电
门传感器测量出两小车
的碰撞前、后的速度.
寻求碰撞中的不变量
表 两辆小车的质量和碰撞前后的速度
简单的次碰数撞：在光滑m1的/kg平面上，m两2/k个g 物体一v维/(m对·s心-1) 碰撞。v′/(m·s-1)
1
0.519
0.519
0.628
惠更斯：明确提出动量的守恒性
和方向性。
牛顿：把笛卡儿的定义做了修改，明确的用
物体的质量和速度的乘积叫做动量，更清楚 的表示动量的守恒性和方向性。
动量 1. 定义：在 用字物母理学p 中表，示把。物体的质量 m 和速度 v的乘积叫做物体的动量 ，
2.定义式： p = mv
结论：碰撞后A球停止运动而静止，B球开始
运动，最终摆到和A球拉起时同样的高度。A 的速度传递给了B。
猜想：碰撞前后，两球速度之和是不变的？
A B
寻求碰撞中的不变量
将上面实验中的A球换成大小相同的C球，
使C球质量大于B球质量，用手拉起C球至某
B
A B
C
一高度后放开，撞击静止的B球。
实验结论：B摆起的最大高度大于C球被拉起时的高度，碰撞后B球
壁后弹回，沿着同一直线以6m/s的速度水平向左运动。碰撞前后钢球的动 量变化了多少？
解：以向右为正方向。
初态动量 p=mv=0.6kg·m/s
末态动量 p′=mv′= -0.6kg·m/s
动量的变化量△p=p′－p= -1.2kg·m/s
∆p的方向水平向左，大小为1.2 kg·m/s
动量的变化量
思考：不在同一直线上的动量变化如何求解
•
使用天平测量出两小
车的质量，并利用光电
门传感器测量出两小车
的碰撞前、后的速度.
寻求碰撞中的不变量
表 两辆小车的质量和碰撞前后的速度
简单的次碰数撞：在光滑m1的/kg平面上，m两2/k个g 物体一v维/(m对·s心-1) 碰撞。v′/(m·s-1)
1
0.519
0.519
0.628
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二、动量守恒定律的推导
v1
v2
m1
m2
设m1、 m2分别以v1 、 v2相碰，碰后速度分别为v1′、 v2 ′碰 撞时间为t，规定v1的方向为正方向，由动量定理得：
对m1：－F1t =m1v1 ′ －m1v1----- (1)
对m2：F2t = m2v2 ′－m2v2---------(2)
由牛顿第三定律： F1=F2-------- -- (3) － m1v１ ′+ m1v１ ＝ m2v２ ′－m2v２
•总定【适例用6】。质量为M的小车上站有一个质量为m的人
，它们一起以速度v沿着光滑的水平面匀速运动，某
时刻人沿竖直方向跳起。则跳起后，车子的速度为：
A. v
C. Mmv M
A
B. M m v m
D. 无法确定。
（3）矢量性：是矢量表达式，规定正方向
（4引）伸相对1. 性如：图式所子示中，各在速度光必滑须的是水相平对地于面同一上参，考有系一 （v能2′相5应辆速）加是平运同作时板动用性车，后：载已同v着知1一、时一车v2刻…人 的应的以 质速是速 量作度度M用，=v前不01=0同是60m一同kg/时一s，水刻时人平的刻的向速的质度左动量，量匀不v1′、
m1v１ ′+m2v２来自′ ＝ m1v１+m2v２
三、动量守恒定律
1.内容：一个系统不受外力或者所受外力的和为零， 这个系统的总动量保持不变。
2.表达式：m 1 v 1 m 2 v 2 m 1 v 1 m 2 v 2
3. 守恒条件为：
①不受外力 1）严格条件
②所受外力的合力为零，即F合=0
2）近似条件
第十六章 动 量 守 恒 定 律
一、基本概念
1．系统：相互作用的物体组成整体。 2．外力：系统以外的物体对系统内物体的作用力
3．内力： 系统内物体相互间的作用力
①内外力是相对于系统划分的，不反映力的性质， 也不反映力的作用效果
②内外力改变动量的作用不同，内力只能改变系 统内部各物体的动量，但不能改变系统的总动量，而 外力可以改变系统的总动量
动量守恒的条件：系统不受外力或所受外力的合力为零； 机械能守恒的条件：只有重力或系统内的弹力做功。
【例2】如图所示的装置中，木块B与水平桌面间的接 触是光滑的，子弹A沿水平方向射入木块后留在木块内，
将弹簧压缩到最短．现将子弹、木块和弹簧合在一起
作为研究对象（系统），则此系统在从子弹开始射入 木块到弹簧压缩至最短的整个过程中：( ) B A、动量守恒、机械能守恒
部分同学给出了以下解答的方程式：
（（（123请）））你（（（判MMM+++断mmm上）））述vvv000解===MMM答vvv是+++mmm否（ （ （正-vvu+0确-）uu，））若不不不错满满满误足足足，同相矢指时对 量明性性 性错误的原
因，并给出你的正确解答。
【例7】一个人坐在光滑的冰面的小车上，人与车的 总质量为M=70kg，当他接到一个质量为m=20kg以速 度v=5m/s迎面滑来的木箱后，立即以相对于自己 u=5m/s的速度逆着木箱原来滑行的方向推出，求小车 获得的速度。
【m例=66】0k平g。静的某水时面刻上，有一人载突人然小相船对，船于和车人以的u共=同5m质/量s 为的M速，度站在向船右上奔的跑人手。中求有人一奔质量跑为时m车的的物体速，度开多始大时人？、
船、物以共同速度v0前进，当人相对于船以速度u向相反方 向将物体抛出，求人和船的速度为多大？（水的阻力不计）
B、动量不守恒、机械能不守恒 C、动量守恒、机械能不守恒 D、动量不守恒、机械能守恒
例3、如图所示，Ａ、Ｂ两木块的质量之比为３:２， 原来静止在平板小车C上， A、B间有一根被压缩了 的轻弹簧，A、B与平板车的上表面间的动摩擦因素 相同，地面光滑。当弹簧突然释放后，A、B在小车 上滑动时有：( BC)
F内 远大于F外 某方向上不受外力、外力之和为零或
F内远大于F外，在这个方向上成立
【例1】在光滑水平面上有一个弹簧振子系统，如图 所示，两振子的质量分别为m1和m2。讨论: 以两振 子组成的系统。1)系统外力有哪些？2）系统内力是 什么力？3）系统在振动时动量是否守恒？机械能是 否守恒？4）如果水平地面不光滑，地面与两振子的 动摩擦因数μ相同，讨论m1＝m2和m1≠m2两种情况下 振动系统的动量是否守恒。机械能是否守恒？
B、子弹击中Ａ的过程中，A和B组成的系统动量守 恒
C、A、B和子弹组成的系统动量一直守恒
D、子弹击穿A后子弹和B组成的系统动量守恒
AB
练、如图所示，在光滑水平面上放置A、B两个物体， 其中B物体与一个质量不计的弹簧相连且静止在水平面 上，A物体质量是m，以速度v0逼近物体B，并开始压 缩弹簧，在弹簧被压缩过程中( ABCD ) A、在任意时刻，A、B组成的系统动量相等，都是mv0 B、任意一段时间内，两物体所受冲量大小相等. C、在把弹簧压缩到最短过程中，A物体动量减少，B 物体动量增加. D、当弹簧压缩量最大时，A、B两物体的速度大小相 等.
A、A、B和弹簧系统动量守恒
B、A、B、C和弹簧系统动量守恒
C、小车向左运动 D、 小车向右运动
A
B
C
练、如图所示，光滑水平面上有A、B两木块，A 、Ｂ 紧靠在一起，子弹以速度v0向原来静止的Ａ射去，子弹 击穿A留在B中。下面说法正确的是 ( CD )
A、子弹击中Ａ的过程中，子弹和Ａ组成的系统动量 守恒
（2） △p=0 （系统动量的增量为0）
（3） △p1= -△p2（两物体构成的系统，一个物体动量 的增加量等于另一个物体动量的减少量。）
5. 动量守恒定律的理解： （1）恒定性：“守恒”是指系统在某一过程中任意 时刻的总动量始终保持不变； （2）系统性：动量守恒研究的对象是系统，故动量 守恒定律是对一个物体系统而言的，具有系统的整 体性，而对物体系统的一部分，动量守恒定律不一
4、对动量守恒定律表达式的进一步认识
（1）系统作用前后总动量相等 p=p′ ① 系统由两个物体组成：
m1v1 m2v2 m1v1 m2v2 或 p1+p2= p1′+ p2′ ②原来静止的两物体的组系成统
0m1v1 m2v2 ③两物体作用后结 起合 或在 具一 有共同的
m1v1m2v2 （m1m2）v