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量子力学基础
量子力学是描述微观粒子行为的物理学理论。
它基于几个重要的基
本概念：
1. 粒子的波粒二象性：根据量子力学，微观粒子（如电子、光子等）既具有波动特性也具有粒子特性。
这意味着粒子的运动和行为可以通
过波动的方式来描述。
2. 不确定性原理：由于波粒二象性，确定粒子的位置和动量同时存
在的精确值是不可能的。
不确定性原理表明，我们无法同时准确测量
粒子的位置和动量，只能得到它们的概率分布。
3. 波函数：波函数是描述量子系统状态的数学函数。
它包含了粒子
的所有可能位置和动量的信息。
根据波函数，可以得出粒子的概率分布。
4. 算符和观测量：在量子力学中，物理量（如位置、动量、能量等）被表示为算符，而不是直接的数值。
物理系统的状态和性质可以通过
算符的作用来描述和测量。
5. 薛定谔方程：薛定谔方程是量子力学的基本方程，描述了量子系
统的时间演化。
它通过波函数的时间导数和能量算符之间的关系来表示。
量子力学的基础原理提供了一种独特而全面的方式来理解微观世界
的行为。
它已经在许多领域获得了成功应用，如原子物理、核物理、
量子化学和量子计算等。
量子力学基础教程量子力学是一门研究微观世界的物理学科，它描述了微观粒子的行为和性质。
本文将为读者介绍量子力学的基础知识，帮助大家对这一领域有一个初步的了解。
第一章：量子力学的起源量子力学起源于20世纪初，当时科学家们发现传统物理学无法解释一些实验现象，例如黑体辐射和光电效应。
为了解决这些难题，一些科学家开始重新思考物质和能量的本质。
这些思考最终导致了量子力学的诞生。
第二章：波粒二象性量子力学的核心概念之一是波粒二象性。
在经典物理学中，我们认为光可以被看作是一种波动现象。
然而，量子力学揭示了光既可以表现出波动性，又可以表现出粒子性。
这种奇妙的特性不仅出现在光中，也出现在其他微观粒子（如电子和中子）中。
第三章：不确定性原理不确定性原理是量子力学的另一个重要概念。
它指出，在测量某个粒子的位置和动量时，我们无法同时获得精确的结果。
这意味着，我们无法完全预测微观粒子的行为。
不确定性原理的提出颠覆了经典物理学中确定性的观念，揭示了微观世界的混沌和难以捉摸的一面。
第四章：量子态和波函数量子态是描述微观粒子状态的数学概念。
它可以用波函数来表示，波函数是一个复数函数，描述了粒子的概率分布。
通过对波函数的测量，我们可以获得粒子的位置、动量等信息。
波函数的演化由薛定谔方程描述，它是量子力学的基本方程之一。
第五章：量子力学的应用量子力学在物理学和工程学的许多领域都有广泛的应用。
例如，它在原子物理学中用于解释原子的结构和性质；在材料科学中用于研究材料的电子结构和导电性；在量子计算中用于开发新型的计算机技术等等。
量子力学的应用正在不断拓展，为人类的科技发展带来了巨大的潜力。
结语：量子力学是一门复杂而奇妙的学科，它颠覆了传统物理学的观念，揭示了微观世界的独特规律。
本文介绍了量子力学的起源、波粒二象性、不确定性原理、量子态和波函数以及量子力学的应用。
希望通过这篇文章，读者对量子力学有了初步的了解，并能进一步探索这一神秘的学科。
第三章 量子力学初步3.1 波长为οA 1的X 光光子的动量和能量各为多少？ 解：根据德布罗意关系式，得：动量为：12410341063.6101063.6----∙∙⨯=⨯==秒米千克λhp 能量为：λ/hc hv E==焦耳151083410986.110/1031063.6---⨯=⨯⨯⨯=。
3.2 经过10000伏特电势差加速的电子束的德布罗意波长?=λ 用上述电压加速的质子束的德布罗意波长是多少？解：德布罗意波长与加速电压之间有如下关系：meV h 2/=λ 对于电子：库仑公斤，19311060.11011.9--⨯=⨯=e m把上述二量及h 的值代入波长的表示式，可得：οοολA A A V 1225.01000025.1225.12===对于质子，库仑公斤，19271060.11067.1--⨯=⨯=e m ，代入波长的表示式，得：ολA 319273410862.2100001060.11067.1210626.6----⨯=⨯⨯⨯⨯⨯⨯=3.3 电子被加速后的速度很大，必须考虑相对论修正。
因而原来ολA V25.12=的电子德布罗意波长与加速电压的关系式应改为：ολA V V)10489.01(25.126-⨯-=其中V 是以伏特为单位的电子加速电压。
试证明之。
证明：德布罗意波长：p h /=λ对高速粒子在考虑相对论效应时，其动能K 与其动量p 之间有如下关系：222022c p c Km K =+而被电压V 加速的电子的动能为：eV K =2200222/)(22)(c eV eV m p eV m ceV p +=+=∴因此有：2002112/c m eV eVm h p h +⋅==λ一般情况下，等式右边根式中202/c m eV 一项的值都是很小的。
所以，可以将上式的根式作泰勒展开。
只取前两项，得：)10489.01(2)41(260200V eVm h c m eV eVm h -⨯-=-=λ 由于上式中οA VeV m h 25.122/0≈，其中V 以伏特为单位，代回原式得： ολA V V)10489.01(25.126-⨯-=由此可见，随着加速电压逐渐升高，电子的速度增大，由于相对论效应引起的德布罗意波长变短。
第一章 原子的基本状况1.1 若卢瑟福散射用的α粒子是放射性物质镭'C 放射的，其动能为67.6810⨯电子伏特。
散射物质是原子序数79Z =的金箔。
试问散射角150οθ=所对应的瞄准距离b 多大？解：根据卢瑟福散射公式：20222442K Mv ctgb b Ze Zeαθπεπε==得到：2192150152212619079(1.6010) 3.97104(48.8510)(7.681010)Ze ctg ctg b K οθαπεπ---⨯⨯===⨯⨯⨯⨯⨯⨯米 式中212K Mv α=是α粒子的功能。
1.2已知散射角为θ的α粒子与散射核的最短距离为2202121()(1)4sin mZe r Mv θπε=+ ， 试问上题α粒子与散射的金原子核之间的最短距离m r 多大？ 解：将1.1题中各量代入m r 的表达式，得：2min202121()(1)4sin Ze r Mv θπε=+ 1929619479(1.6010)1910(1)7.6810 1.6010sin 75ο--⨯⨯⨯=⨯⨯⨯+⨯⨯⨯143.0210-=⨯米 1.3 若用动能为1兆电子伏特的质子射向金箔。
问质子与金箔。
问质子与金箔原子核可能达到的最小距离多大？又问如果用同样能量的氘核（氘核带一个e +电荷而质量是质子的两倍，是氢的一种同位素的原子核）代替质子，其与金箔原子核的最小距离多大？解：当入射粒子与靶核对心碰撞时，散射角为180ο。
当入射粒子的动能全部转化为两粒子间的势能时，两粒子间的作用距离最小。
根据上面的分析可得：220min124p Ze Mv K r πε==，故有：2min 04p Ze r K πε=19291361979(1.6010)910 1.141010 1.6010---⨯⨯=⨯⨯=⨯⨯⨯米 由上式看出：min r 与入射粒子的质量无关，所以当用相同能量质量和相同电量得到核代替质子时，其与靶核的作用的最小距离仍为131.1410-⨯米。
§3、2 量子力学初步3．2．1、 物质的二象性①光的二象性：众所周知，光在许多情况下（干涉、偏振、衍射等）表现为波动性，但在有些情况下（如光电效应、黑体辐射等）又表现为粒子字。
因而对光完整的认识应是光具有波粒二象性。
一个光子的能量： E=hv v 是光的频率，h 是普朗克常数光子质量： 22c hv c E m == 秒焦•⨯=-341063.6h光子动量：c hvmc P == ②德布罗意波 德布罗意把光的波粒二象性推广到实物粒子。
他认为，波粒二象性是一切微观粒子共有的特性。
第一个实物粒子在自由运动时所具有的能量为E 、动量为p ，这样的自由粒子必定对应一个振动频率为v 、波长为λ的平面简谐波。
这两组特征量之间的关系仍是λhp hv E =⋅=自由的实物粒子所对应的平面简谐波常称为物质波或德布罗意波，它的客观真实性已为许多实验所证实。
物质波的物理意义究竟是什么？波是振动状态在空间传播形成的，波在空间某处振动状态的强弱可用该处振幅的平方米来表征。
对于光波，若某处振幅平方较大，则该处的光较强，光子数较多，这也意味着光子在该处出现的可能性较大，物质波也是如此。
物质波若在某处振幅的平方较大，则实物粒子在该处出现的可能性较大，可能性的大小可定量地用数学上的概率大来表述，物质波各处振幅的平方便与粒子在该处出现的概率联系起来，这就是物质波的物理意义。
例1、试估算热中子的德布罗意波长。
（中子的质量kg m n 271067.1-⨯=）热中子是指在室温下（T=300K ）与周围处于热平衡的中子，它的平均动能eVJ kT 038.01021.63001038.123232123=⨯=⨯⨯⨯==--ερ 它的方均根速率s m m v n 32721107.21067.11021.622⨯≈⨯⨯⨯==--ε，相应的德布罗意波长 nm v m h n 15.027001067.11063.62734=⨯⨯⨯==--λ这一波长与X 射线的波长同数量级，与晶体的晶面距离也有相同的数量级，所以也可以产生中子衍射。
3．2．2、海森伯测不准原理设一束自由粒子朝z 轴方向运动，每一个粒子的质量为m ，速度为v ，沿z 轴方向的动量P=mv 。
这一束自由粒子对应一个平面简谐波，在与z 轴垂直的波阵面上沿任何一个方向（记为x 方向）的动量取0=x p 精确值。
波阵面上各处振幅相同，每一个粒子在各处出现的概率相同，这意味着粒子的x 位置坐标可取任意值，或者说粒子的x 位置坐标不确定范围为∞→∆x 。
为了在波阵面的某个x 位置“抓”到一个粒子，设想用镊子去夹粒子。
实验上可等效地这样去做：在波阵面的前方平行地放置一块挡板，板上开一条与x 轴垂直的狭缝，狭缝相当于一个并合不够严实的镊子。
如果狭缝的宽度为△x ，那么对于通过狭缝的粒子可以判定它的x 位置不确定范围为△x 。
△x 越小，通过狭缝粒子以x 位置就越是确定。
然而问题在于物质波与光波一样。
通过狭缝即会发生衍射，出射波会在缝的上、下两侧散开，或者说通过狭缝的粒子既有可能继续沿x 轴方向运动，也有可能朝x 轴正方向或负方向偏转地向前运动。
偏向的粒子必对应地取得x 方向的非零动量，即有0≠x p ，这表明出射粒子在x 方向的动量不再一致地为0=x p ，因此x 方向动量有不确定性，不确定范围可记为x p ∆。
缝越窄，△x 越小，粒子的x 位置越接近准确，但衍射效应越强，x p ∆越大，粒子的x 方向动量值越不准确。
反之，缝越宽，△x 越大，粒子的x 位置越不准确，但衍射效应越弱，x p ∆越小，粒子的x 方向动量值越准确。
总之，由于波动性，使粒子的x 位置和x 方向动量x p 不可能同时精确测量，这就是测不准原理。
由近代量子理论可导出△x 与x p ∆之间的定量关系，这一关系经常可近似地表述为：≥∆⋅∆x p x h对y 和z 方向，相应地有：h p y x ≥∆⋅∆, h p z x ≥∆∆有时作为估算，常将上述三式再近似取为：h p z h p y h p x z y x =∆∆=∆∆=∆⋅∆,,在经典力学中，运动粒子任意时刻的位置和动量或者说速度都可以精确测定，粒子的运动轨道也就可以确定。
在量子理论中，运动粒子在任意时刻的位置和动量或者说速度不能同时精确测定，粒子的运动轨道也就无法确定。
微观世界中，粒子的运动轨道既然不可测，也就失去了存在的意义。
如在经典力学中，可以说氢原子中的电子绕核作圆轨道或椭圆轨道运动。
在量子力学中，只能说粒子在核周围运动，某时刻电子的位置可能在这里，也可能在那里。
描述这种可能性的概率有一个确定的分布。
即使在这一时刻于某一位置“捕捉”到了该电子，也不能预言下一时刻该电子会出现在什么位置，因为电子的运动没有可供预言的轨道。
经典力学中一个粒子可静止在某一确定的位置，量子力学则否定了这种可能性。
据测不准原理，如果一个粒子在x 、y 、z 坐标完全确定，即△x=△y=△z=0，那么它的x 、y 、z 方向动量均不可为零，否则0=∆=∆=∆z y x p p p ，与上面给出的关系式显然会发生矛盾。
例2、实验测定原子核线度的数量级为m 1410-。
试应用测不准原理估算电子如被束缚在原子核中时的动能。
从而判断原子核由质子和电子组成是否可能。
取电子在原子核中位置的不确定量m r 1410-≈∆，由测不准原理得s m kg r h p ⋅⨯=⨯=≥∆---2014341063.6101063.62π由于动量的数值不可能小于它的不确定量，故电子动量kg p 201063.6-⨯≥考虑到电子在此动量下有极高的速度，由相对论的能量动量公式402222c m c p E +=故 J c m c p E 114202102-⨯≈+=电子在原子核中的动能MeV j c m E E K 1251021120=⨯≈-=-。
理论证明，电子具有这么大的动能足以把原子核击碎，所以，把电子禁锢在原子核内是不可能的，这就否定了原子核是由质子和电子组成的假设。
3.2.3 量子力学的基本规律——薛定谔方程波函数是描写微观粒子的基本物理量，波函数所遵从的规律，就是量子力学的基本规律，它将决定粒子函数的特征，从而决定粒子的运动状态。
正像在经典力学学里，粒子的位置和动量描写粒子的运动状态，牛顿运动定律决定了粒子的位置和动量如何变化，因而牛顿运动定律是经典力学的基本规律。
奥地利物理学家薛定谔（1887~1961）在1926年找到了ψ遵从的规律，称为薛定谔方程。
在应用数学形式描述电子的波粒二象性上，他从麦克斯韦电磁理论得到启发，认为电子的德布罗意波也可以应用类似于光波的方式加以描述。
这个方程既描述了电子的波动行为，又蕴涵着粒子性特征。
写出并求解薛定谔方程，超出本书的范围。
不过，我们可以讨论一下有关结论。
波函数ψ必须满足一些物理条件：作为描写粒子运动状态的应ψ是时空坐标的单值函数，变化应是连续的，不能变为无限大，即应有界。
这样，薛定谔方程的解，不但成功地解释了玻尔原子理论所能解释的现象，而且能够解释大量玻尔理论所不能解释的现象。
玻尔的基本假设，在量子力学里是从理论上推导出来的必然结果。
原来，在薛定谔方程中，只有原子中电子具有某些不连续的能量值时，方程的解才满足上述物理条件。
由薛定谔方程解中得出的氢原子中电子能量的可能值，正好就是玻尔原子理论给出的值。
3.2.4概率密度与电子云我们将以原子的稳定态为例，讨论一下由波函数所决定的电子在原子中的概率密度，这波函数就是由薛定谔方程求解出来的。
因为是稳定态，所以和时间无关，说明在任何时候，电子出现在任一处的概率密度都相同。
例如，氢原子处在基态时，电子经常出现的概率最大的地方，是以原子核为中心的一个球壳，这个球壳的半径为101053.0-⨯米，这个数值与玻尔原子理论计算出来的基态轨道半径相同，可见，玻尔的原子轨道只不过电子出现概率最大的地方。
电子核外的运动情况，通常用电子云来形象地描述。
用小黑点的稠密与稀疏，来代表电子核外各处单位体积中出现的概率（即概率密度）的大小，这样就可以画出原子的电子云图。
图11-8是氢原子基态的电子云。
看一下以核为中心的一层层很薄的球壳中电子出现的概率，在靠近原子核的地方，虽然云雾浓度较大，小黑点稠密，但是靠近原子核的一个薄球壳中包含的小黑点的总数不会很多，即电子出现在这个球壳中的概率不会很大，因为这个球壳的体积较小。
在远离原子核的地方，球壳的体积虽然较大，但是小黑点稀疏，因而出现在这个球壳中的概率不会很大。
经过计算知道，在半径为1011053.0-⨯=r 米的一薄的球壳中电子出现的概率最大，1r 就是玻尔理论中氢原子基态的轨道半径。
3.2.5 量子学的应用和发展量子力学建立后，应用它计算氢原子的光谱，获得巨大成功，其理论计算与实验结果完全符合。
量子力学不仅可以正确地解释氢原子光谱，而且，还可以说明复杂原子的构造，解释复杂原子的光谱。
这确实表明，量子力学是微观粒子所遵从的规律。
在量子力学发展的早期，就认识到它的应用不限于电子，对其它粒子也一样适用。
1927年，美国物理学家康登应用量子力学解释了α衰变现象。
这又称为隧道效应。
在α粒子放射体中α粒子被约束在原子核内，其能量小于核对它的结束能量——势垒，按照经典理论，α粒子是不可能穿出原子核的。
但是，按照量子力学，α粒子有穿过势垒的概率。
这个概率即使很小，但不为零。
对大量的原子核来说，总会有一小部分原子核的α粒子，穿透势垒而发射出来。
理论计算为实验数据所证实。
量子力学在建立之初，就用于研究分子的结构。
美国物理学家和化学家泡利阐明了化学键的本性，就是以量子力学为依据的。
比如，对22,H N ,CO 等分子，原子之间的相互作用是量子力学效应。
当两个氢原子互相靠近时，它们能量的减小在于相互吸引作用，而这是由于两个原子共享两个电子造成的。
和电子波函数的对称性密切相关。
量子力学可以算出2H 分子的平衡距离为110104.7-⨯=r 米，两个氢原子结合成氢分子时释放的能量为4.52电子伏。
同样，量子力学也解释了共价键以外的结合键。
这里不作具体介绍。
凝聚态物理，如液体和固体的构造理论，其导电与导热性能的解释，也是建立在量子力学基础之上的。
比如研究电子在晶体中的运动，因为晶体点阵的周期性结构。
电子受的力也具有空间的周期性，量子力学能揭示电子在晶体中的运动状态，就像一个原子中的电子可以处在不同的能级上，在固体中，电子可以在不同的能带上，能带有一定的宽度，代表一个能量范围。
这就是能带理论。
应用能带理论，可以成功地解释金属和半导体的导电特性。
在近代，其实际应用几乎随处可见。
薛定谔方程是非相对论的，不能应用于高速的微观粒子。
1928年，狄拉克建立了相对论的量子力学方程，称为狄拉克方程。
