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工程热力学与传热学传热与换热器优秀课件

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工程热力学课件第十二章

工程热力学课件第十二章
( A2 A2 f )h2 ( t w 2 t f 2 )
tw2 t f 2 1 A2h2
定义肋面总效率： ＝( A ＋A f ) / A2 2 2
A2 h2 ( t w 2 t f 2 )
定义肋侧总面积： A 2＝A ＋A 2 2
当h1/h2=3~5时，选较小的低肋 当h1/h2 >10时，选较大的高肋
复合换热
对流换热与辐射换热同时存在的换热过程称为复合 换热
r 辐射换热表面传热系数hr： hr At t w f

式中r为辐射换热量
复合换热的表面传热系数为: h=hc+ hr
总换热量：
c r hc A( t w t f ) hr A( t w t fR 2 Rh 2
tf1 tf 2 d d 1 1 1 1 ln 2 ln 3 d1h1 21 d1 22 d 2 d3h2
例题
例题12－1 热电厂中有一水平放置的蒸汽管道，内径d1，壁厚 1，导热系数为1，外包厚度2的保温层，保温材料的导热系 数为2。管内蒸汽温度tf1，管内表面传热系数h1，保温层外表 面复合传热系数h2，周围空气的温度t已知。试计算单位长度 蒸汽管道的散热损失l及管道外壁面与周围环境辐射换热的表 面传热系数hr2。 求解思路： 2、管道外壁面与周围环境辐射换热的表面传热系数hr2 复合换热的表面传热系数为: h2=hc2+ hr2 如何求得管道外壁面的对流换热表面传热系数hc2？ 对流换热类型？定性温度？特征数关联式？Nu hc2
§12－1传热过程
肋化系数
肋化系数的影响因素：
A2 A1
增加肋高，可加大，但增加肋高，会降低肋片效 率，不利于传热 减小肋间距，使肋片加密，也会加大 ，但肋间 距过密，会增大肋间流体的流动的阻力，不利于 传热。

工程热力学与传热学 第十八章 传热过程分析与换热器计算

工程热力学与传热学 第十八章 传热过程分析与换热器计算

Q = kA(t1 − t 2 ) = kA∆t m
热流体放出的热量 冷流体吸收的热量
′ ′ Q1 = q m1c1 (t1 − t1′) ′ ′ Q2 = q m c 2 (t 2′ − t 2 )
′ ′ ′ ′ q m1c1 (t1 − t1′) = q m 2 c 2 (t 2′ − t 2 )
A2 β = A1
肋片越高，肋距越小，肋化系 数就越大。
' 肋片与流体的换热量 α 2 (t w 2 − t f 2 ) A2 ' α 2 (t w 2 − t f 2 ) A2η f
ηf 为肋片效率 加肋侧与流体的换热量
' ' Q = α 2 (t w 2 − t f 2 ) A2' +α 2 (t w 2 − t f 2 2) A2η f ' ' A2' A2 = α 2 (t w 2 − t f 2 ) A2 ( + η f ) A2 A2
图9-6 交叉流换热器示意图
4）板式换热器。板式换热器由一组几何结构相同的平行薄平板叠加所 组成，两相邻平板之间用特殊设计的密封垫片隔开，形成一个通道，冷、 热流体间隔地在每个通道中流动。为强化换热并增加板片的刚度，常在平 板上压制出各种波纹。板式换热器中冷、热流体的流动有多种布置方式， 图9-7所示为1-1型板式换热器的逆流布置，这里的1-1型表示冷、热流体 都只流过一个通道。板式换热器拆卸清洗方便，故适合于含有易污染物的 流体(如牛奶等有机流体)的换热。
图9-4 简单的壳管式换热器示意图
为了提高管程流体的流速，在图9-4所示的换热器中，一端的封头里 加了 一块隔板，构成了两管程的结构，称为l-2型换热器(此处l表示壳程 数，2表示管程数)。图9-5所示是一个1-2型换热器的剖面图。

工程热力学与传热学第13章传热与换热器

工程热力学与传热学第13章传热与换热器

Hot fluid
Cold fluid
T
T1
Th(Hot) T2
Tc (cold) x
Cold fluid
T T1
Th
Tc
T2
x
顺流
完整版课件ppt
逆流
9
13-2 换热器的种类及平均温差
3、间壁式换热器的主要型式 ——壳管式换热器
最主要的一种间壁式换热器，传热面由管束组成，管子两端
固定在管板上，管束与管板再封装在外壳内。两种流体分管程
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4
13-1 传热过程的分析和计算
2、通过圆筒壁的传热
Q
tf1tf2 1 1 lnd2
1
kltl
1d1l 2l d1 2d2l
K的计算公式？
kl 11d121lnd d1 221d2
完整版课件ppt
5
例题：内、外直径分别为180mm和220mm的矿井冷媒输送 管道，管外包一层厚120mm的保温层。冷媒管道的导热 系数λ1=40W/（m·℃），保温层的导热系数λ2=0.1W/ （m·℃），管内冷媒tf1= -15℃，周围空气的温度tf2=25℃， 两侧的对流换热系数α1=100 W/（m2·℃），α 2=8.5 W/ （m2·℃）。试求单位管长的传热量和保温层外表面的温 度。
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30
保温材料
对于低于环境温度的工质和容器，关键在于防止外界热量 的传入：有三个档次的绝热材料可供选用。一般性的隔热 材料有在大气压下工作的疏松纤维或泡沫多孔材料，如聚 苯乙烯泡沫塑料、硬质聚氨脂泡沫塑料；效果更好些的有 抽真空至10Pa的粉末颗粒绝热材料；效果最佳的是多层真 空隔热材料。多层真空绝热村料由低导热系数的玻璃布、 铝箔之类的材料组成多层遮热板，这些遮热板具有很高的 反射比。对于多层真空绝热材料，由于气体的导热及表面 间的辐射已得到有效抑制，各反射层(即遮热扳)间的分隔 材料的导热系数对隔热性能有重要影响。应当采用导热系 数尽可能小的材料作为分隔物才能使这种复合结构的绝热 材料的优点得到充分发挥。

清华大学热工基础课件工程热力学加传热学第十章-对流换热、单相流体

清华大学热工基础课件工程热力学加传热学第十章-对流换热、单相流体
1）热导率，W/(mK)， 愈大，流体导热热阻愈小，
对流换热愈强烈；
2）密度，kg/m3 3）比热容c，J/(kgK)。 c反映单位体积流体热容量
的大小，其数值愈大，通过对流所转移的热量愈多，对 流换热愈强烈；
4）动力粘度，Pas；运动粘度＝/，m2/s。流体
的粘度影响速度分布与流态，因此影响对流换热；
u v 0
dy
x y
2）动量微分方程（动量守恒）
微元体
惯性力
压力差 0
dx
x
x方向: u u u xv u y F x x p x 2 u 2 y 2 u 2
D duFxxp2u 体积力
20
局部表面传热系数的变化趋势：
流动边界层厚度 与热边界层厚度t的比较 ：
两种边界层厚度的相对大小取决于流体运动粘度 与
热扩散率a的相对大小。令
对于层流边界层:Pr≥1 t ；Pr≤1 t
Pr a
对于湍流边界层: t
普朗特数
一般液体:Pr=0.6~4000；气体：Pr=0.6~0.8。 21
cp
t
uxt vyt



2t x2

2t y2

4个微分方程含有4个未知量(u、v、p、t)，方程 组封闭。原则上，方程组对于满足上述假定条件的对 流换热（强迫、自然、层流、湍流换热）都适用。15
（2）对流换热的单值性条件
1) 几何条件
1
10-1 概述
1. 牛顿冷却公式
= A h( tw－tf ) q = h( tw－tf )
h—整个固体表面的平均 表面传热系数;
tw—固体表面的平均温度; tf —流体温度，对于外部绕流，tf 取远离壁面的流体 主流温度；对于内部流动，tf 取流体的平均温度。

工程热力学与传热学 第四章对流换热

工程热力学与传热学 第四章对流换热

从公式可知，要计算热流量，温度及面积比较容易得到，
主要是如何求得对流换热系数α，这是研究对流换热的主要任
务之一。
确定α；
➢对流换热的任务 揭示α与其影响因素的内在关系；
增强换热的措施。
➢研究对流换热的方法 ➢ 分析法 ➢ 实验法
➢ 比拟法 ➢ 数值法
➢ 分析法：对描写某一类对流换热问题的偏微分方程及相应的定 解条件进行数学求解，从而获得速度场和温度场的分析解的方法。
➢关于速度边界层的几个要点
(1) 边界层厚度 与壁的定型尺寸L相比极小， << L
(2) 边界层内存在较大的速度梯度
(3) 边界层流态分层流与紊流；紊流边界层紧靠壁 面处仍有层流特征，粘性底层（层流底层）
(4) 流场可以划分为边界层区与主流区，主流区 的流体当作理想流体处理
热边界层
➢定义
当流体流过平板而平板的 温度tw与来流流体的温度t∞不相 等时，在壁面上方也能形成温 度发生显著变化的薄层，常称 0 为热边界层。
：流动边界层厚度 u 0.99u
t∞ u
δt δ
tw
x
l 如，空气外掠平
板u=10m/s：
x100mm 1.8mm; x200mm 2.5mm
➢速度边界层的形成及发展过程
紊流核心
临界距边离界xc层：从层流开始向紊流过渡的距离。其大小取决
于流体的物性、固体壁面的粗糙度等几何因素以及来流的稳定
相变换热：凝结、沸腾、升华、凝固、融化等
4、流体的物理性质
流体内部和流体与壁面间导热热阻小 c 单位体积流体能携带更多能量
有碍流体流动，不利于热对流
自然对流换热增强
体胀系数：
1
(

工程热力学与传热学（第十六讲）10-2（二）、3、4

工程热力学与传热学（第十六讲）10-2（二）、3、4

工程热力学与传热学（第十六讲）10-2（二）、3、4二、水蒸气的p-v 图和T-s 图在不同压力下对水进行定压加热汽化过程，可在p-v 图和T-s 图上得到一系列定压加热线。

它们全都经历上述五种状态和三个阶段。

如图10-3所示。

图10-3中标有饱和水线、干饱和蒸汽线和临界点。

（1）饱和水线：是各个压力下饱和水状态点的连线，又称下界线，沿此线干度x=0；（2）干饱和蒸汽线：是各个压力下饱和蒸汽状态点的连线，又称上界线，沿此线干度x=1；（3）临界点C ：是饱和水线和干饱和蒸汽线的交点。

图中，饱和水线和干饱和蒸汽线把水和水蒸气分为三个区：（1）未饱和水区：位于饱和水线左侧的一个较狭窄的范围内；（2）湿蒸汽区：位于饱和水线和干饱和蒸汽线之间；（3）过热蒸汽区：位于干饱和蒸汽线的右侧。

由p-v 图看出，随着压力升高，由于饱和水比容随压力的升高而略有增加，故饱和水线向右上方倾斜，而干饱和蒸汽比容则随压力的升高而明显减小，故干饱和蒸汽线向左上方倾斜。

即饱和水线比干饱和蒸汽线陡。

由T-s 图看出，随着压力升高，饱和温度升高，比液体热增加，而比汽化潜热随压力的升高而减小。

饱和水的比熵随压力的升高而增加，故饱和水线也向右上方倾斜。

而干饱和蒸汽线的比熵随压力的升高而减小，，故干饱和蒸汽线也向左上方倾斜。

这样随着压力的升高，同压或同温下的饱和水和饱和蒸汽的状态点越来越接p2p 1p pTa b 图和水蒸气的图s T v p ---310近，当压力达到22.115Mpa时，它们重合为一点，即临界点C。

在临界点上汽液两相差异完全消失，汽化过程不再存在，汽液相变将在瞬间完成，比汽化潜热为零。

临界参数：临界点的状态参数称为临界参数。

每种物质有不同的临界点和临界参数。

水的临界参数为：p c=22.115MPa t c=374.120C v c=0.003147m3/kg临界温度是最高的饱和温度，高于临界温度时，液态水是不可能存在的，只能是过热的水蒸气。

《工程热力学》课件


理想气体混合物
理想气体混合物的性质
理想气体混合物具有加和性、均匀性、 扩散性和完全互溶性等性质。
VS
理想气体混合物的计算
通过混合物的总压力、总温度和各组分的 摩尔数来计算混合物的各种物理量。
真实气体近似与修正
真实气体的近似
真实气体在一定条件下可以近似为理想气体。
真实气体的修正
由于真实气体分子间存在相互作用力，因此需要引入修正系数对理想气体状态方程进行 修正。
特点
工程热力学是一门理论性较强的学科 ，需要掌握热力学的基本概念、定律 和公式，同时还需要了解其在工程实 践中的应用。
工程热力学的应用领域
能源利用
工程热力学在能源利用领域中有 着广泛的应用，如火力发电、核 能发电、地热能利用等。
工业过程
工程热力学在工业过程中也发挥 着重要的作用，如化工、制冷、 空调、热泵等。
稳态导热问题
稳态导热是指物体内部温度分布不随时间变 化的导热过程，其特点是热量传递达到平衡 状态。
对流换热和辐射换热的基本规律
对流换热的基本规律
对流换热主要受牛顿冷却公式支配，即物体 表面通过对流方式传递的热量与物体表面温 度和周围流体温度之间的温差、物体表面积 以及流体性质有关。
辐射换热的基本规律
辐射换热主要遵循斯蒂芬-玻尔兹曼定律， 即物体发射的辐射能与物体温度的四次方成
正比，同时也与周围环境温度有关。
传热过程分析与计算方法简介
要点一
传热过程分析
要点二
计算方法简介
传热过程分析主要涉及热量传递的三种方式（导热、对流 和辐射）及其相互影响，需要综合考虑物性参数、几何形 状、操作条件等因素。
常用的传热计算方法包括分析法、实验法和数值模拟法。 分析法适用于简单几何形状和边界条件的传热问题；实验 法需要建立经验或半经验公式；数值模拟法则通过计算机 模拟传热过程，具有较高的灵活性和通用性。

传热学基本知识ppt课件


自然对流与强制对流原理
自然对流原理
自然对流是由于流体内部温度梯度引起的密度差异而产生的流动。在重力作用下， 较热的流体向上运动，较冷的流体向下运动，形成自然对流循环。
强制对流原理
强制对流是通过外部力（如风扇、泵等）驱动流体运动而实现的热量传递。在强制 对流中，流体的流动速度和方向受到外部力的控制，从而实现对流传热。
灰体辐射
灰体是指能够吸收所有波长的辐射能， 但吸收率小于1的物体。灰体辐射除 了与温度有关外，还与灰体的发射率 有关。
辐射换热计算方法
斯忒藩-玻尔兹曼定律
基尔霍夫定律
用于计算黑体辐射的总能量，公式为 E=σT^4，其中σ为斯忒藩-玻尔兹曼 常数，T为黑体的热力学温度。
用于计算灰体的发射率与吸收率之间 的关系，公式为ε=α，其中ε为发射率， α为吸收率。
流体的流动状态（层流或 湍流）对对流换热系数有 显著影响。湍流状态下的 对流换热系数通常比层流 状态下高。
温度梯度越大，对流换热 系数越高。因为较大的温 度梯度会导致流体内部产 生更强烈的密度差异和流 动。
固体壁面的形状、粗糙度 以及表面条件（如氧化、 涂层等）也会影响对流换 热系数。
04
热辐射基本知识
传热学基本知识ppt课件
目录
• 传热学概述 • 热传导基本知识 • 热对流基本知识 • 热辐射基本知识 • 传热过程与换热器设计 • 传热学实验方法与测量技术 • 传热学在工程领域应用案例
01
传热学概述
传热学定义与研究对象
传热学定义
研究热量传递规律的科学，主要研 究物体之间或物体内部热量传递的 过程、机理和计算方法。
对流换热系数及其影响因素
对流换热系数定义
流体物性

清华大学热工基础课件工程热力学加传热学(9)第八章-传热学绪论


方向传递。
tw1
热流量：单位时间传导的热量,W
tw2
Atw1 tw2
: 材料的热导率（导热系数）： 0
表明材料的导热能力，W/(m·K)。
x
编辑课件
3
热流密度 q :单位时间通过单位面积的热流量
qtw1tw2
A
Atw1 tw2
tw1 t w 2
tw1 tw 2 R
A
R A
称为平壁的导热热阻，表示物体对 导热的阻力，单位为K/W 。
编辑课件
10
微波： 103 m < < 106 m
微波炉就是利用微波加热食物，因微波可 穿透塑料、玻璃和陶瓷制品，但会被食物中水 分子吸收，产生内热源，使食品均匀加热。
热辐射: 由于物体内部微观粒子的热运动而使物体 向外发射辐射能的现象。
理论上热辐射的波长范围从零到无穷大，但 在日常生活和工业上常见的温度范围内，热辐射 的波长主要在0.1m至100m之间,包括部分紫外 线、可见光和部分红外线三个波段 。
编辑课件
7
表1-1 一些表面传热系数的数值范围
对流换热类型 空气自然对流换热 水自然对流换热 空气强迫对流换热 水强迫对流换热 水沸腾 水蒸气凝结
表面传热系数 h /[W /( m2K]) 1～10
100～1 000 10～100
100～15 000 2500～35 000 5000～25 000
（1）热量从高温流体以对流换热（或对流换热
＋辐射换热）的方式传给壁面；
（2）热量从一侧壁面以导热的 高
方式传递到另一侧壁面；
温
固 体
低 温
（3）热量从低温流体侧壁面以 流
流
对流换热（或对流换热＋辐射 体 壁 体

工程热力学与传热学第十章 热传导.ppt


10-1 温度场的描述方法
等温面 Isothermal surface：同一时刻、温度 场中所有温度相同的点连接起来所构成的面。
等温线：温度场中具有相同温度的点连接形 成的线。用一个平面与各等温面相交，在这 个平面上得到一个等温线簇。
10-1 温度场的描述方法
等温面与等温线的特点 (1) 温度不同的等温面或等温线彼此不能相交 (2) 在连续的温度场中，等温面或等温线不会中断，
-648.3
-626.8
-1000 -950 -900
-850 -800
-728.9 -712.2
17
-623.4
-629.9
-750 -700
-709.7 -697.5
-704.9
-695.7
-662.1
-667.4
-632.4
-644.9
-700
-650
10-1 温度场的描述方法
Temperature gradient
of the temperature gradient and opposite to its sign. —— Joseph Fourier, 1822
主要内容
10-1 温度场的描述方法 (Thermal field) 10-2 Fourier导热定律 (Law of Fourier conduction) 10-3 导热控制方程 (Governing equations) 10-4 Fourier导热定律的应用(Application)
Conduction is the transfer of energy from the more energetic particles of a substance to the adjacent less energetic ones as a result of interactions between the particles. Conduction can take place in solids, liquids, or gases. In gases and liquids, conduction is due to the collisions and diffusion of the molecules during their random motion. In solids, it is due to the combination of vibrations of the molecules in a lattice and the energy transport by free electrons. A cold canned drink in a warm room, for example, eventually warms up to the room temperature as a result of heat transfer from the room to the drink through the aluminum can by conduction.
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由一组几何结构相同的平行薄平板叠加所组成，冷热流体间 隔地在每个通道中流动，其特点是拆卸清洗方便，故适用于含 有易结垢的流体。
13-2 换热器的种类及平均温差
3、间壁式换热器的主要型式 ——螺旋板式换热器
换热表面由两块金属板卷制而成，优点：换热效果好；缺点： 密封比较困难。
13-2 换热器的种类及平均温差
换热器无散热损失；（3）换热面沿流动方向的导热量忽略不计。
要想计算沿整个换热面的平均温差，首先需要知道当地温差随换热面积
的变化，即 tx ，f(然Ax后)再沿整个换热面积进行平均
tm
1 A
A 0
txdAx
13-2 换热器的种类及平均温差
在前面假设的基础上，并已知冷热流体的进出口温度，现在来看
下图中微元换热面dA一段的传热。
tml n tt tt-1 ltn t t ltn tt
t
t
t
13-2 换热器的种类及平均温差
顺流：
tm
t t ln t
13-2 换热器的种类及平均温差
3、间壁式换热器的主要型式 ——交叉流换热器
间壁式换热器的又一种主要形式。其主 要特点是冷热流体呈交叉状流动。交叉流 换热器又分管束式、管翅式和板翅式三种。
(a) 管束式交叉流换热器 (b) 板翅式交叉流换热器——紧凑式换热器
13-2 换热器的种类及平均温差
3、间壁式换热器的主要型式 ——板式换热器
工程热力学与传热学传热与换 热器
第13章 传热和换热器
主要内容：
13-1 传热过程的分析和计算 13-2 换热器的种类及平均温差 13-3 换热器的热计算原理 13-4 传热的强化和保温技术
13-1 传热过程的分析和计算
1、通过平壁的传热
δ
Q
tf1tf2
1
1
kAref (tf1tf2)
A1 A A2
和壳程
TA,out TB,in(sheslilde)
TB,out TA,in(tubseide)
13-2 换热器的种类及平均温差
3、间壁式换热器的主要型式 ——壳管式换热器
T B ,in
增加管程
TB,out T B ,in
T A,out
T A ,in
T A ,in
进一步增加管程和壳程
TB,out
T A,out
T
T1
Th(Hot) T2
Tc (cold) x
顺流
Hot fluid
Cold fluid
T T1
Th
Tc
T2
x
逆流
13-2 换热器的种类及平均温差
3、间壁式换热器的主要型式 ——壳管式换热器
最主要的一种间壁式换热器，传热面由管束组成，管子两端
固定在管板上，管束与管板再封装在外壳内。两种流体分管程
13-2 换热器的种类及平均温差1、换热器的定ຫໍສະໝຸດ ：能将热流体的热量传给冷流体的设备。
2、换热器的分类： 三种类型换热器
间壁式
混合式
蓄热式
套管式
壳管式 ( 管壳式 交叉流换热器
板式
螺旋板式
( 或称回热式）
) 管束式 管翅式 板翅式
换热器的应用广泛，日常生活中取暖用的暖气散热片、 汽轮机装置中的凝汽器和航天火箭上的油冷却器等，都 是换热器。它还广泛应用于化工、石油、动力和原子能 等工业部门。它的主要功能是保证工艺过程对介质所要 求的特定温度，同时也是提高能源利用率的主要设备之 一。
13-2 换热器的种类及平均温差
1 1
qmhch qmccc
d tdthdtc qm 1 hchqm 1 ccc d dd kdA t
d t d k d A t
dt kdA
t
tx dt k AxdA
t t
0
lntx t
kAx
tx tek xA
可见，当地温差随换热面呈指数变化，则沿整个换热面的平均温差为：
tm1 A0 A txdx A 1 A0 A te kx A dx A
13-2 换热器的种类及平均温差
tm1 A0 A te kx A dx A tk ' (A ekA 1 )
lntx t
kAx
Ax A
lnt kA
t
t ekA
(3)
t
(1)
(2)
对数平 均温差
(2),(3) 代入(1)
回热式换热器 混合式（接触式）换热器
火力发电厂，化工场的洗涤塔等
13-2 换热器的种类及平均温差
4、简单顺流及逆流换热器的对数平均温差
为什么需要对数平均温差 以下面的顺流套管式换热器为例给出推导过程
主要假设：
（1）冷热流体的质量流量 qmh , 、q比mc 热容ch,cc以及传热系数都是常数；（2）
换热器既可是一种单独的设备，如加热器、冷却器 和凝汽器等；也可是某一工艺设备的组成部分，如氨合 成塔内的热交换器。
13-2 换热器的种类及平均温差
3、间壁式换热器的主要型式——套管式换热器
最简单的一种间壁式换热器，流体有顺流和逆流两种，适用 于传热量不大或流体流量不大的情形
Hot fluid
Cold fluid
K的计算公式？
tf1
tw1
α1
tw2 tf2
α2
k
1
1
1
1 2
例题：已知墙厚240mm，室内空气温度为20℃，室 外气温为-10℃，砖墙的导热系数为λ=0.95W/（ m·℃），室内空气对墙面的对流换热系数α1=8 W/（m2·℃），室外空气对墙面的对流换热系数 α 2=22 W/（m2·℃），试求此时室内、外空气的 传热量和砖墙内侧的温度。
13-1 传热过程的分析和计算
2、通过圆筒壁的传热
Q 1
1d1l
tf1tf2
21llndd12
1
2d2l
kltl
K的计算公式？
kl 11d121lnd d1 221d2
例题：内、外直径分别为180mm和220mm的矿井冷媒输送 管道，管外包一层厚120mm的保温层。冷媒管道的导热 系数λ1=40W/（m·℃），保温层的导热系数λ2=0.1W/（ m·℃），管内冷媒tf1= -15℃，周围空气的温度tf2=25℃， 两侧的对流换热系数α1=100 W/（m2·℃），α 2=8.5 W/（ m2·℃）。试求单位管长的传热量和保温层外表面的温度 。
th , qmh , ch
t h
热流体： dqmhchdth 冷流体： dqmcccdtc 传热量： d kdA t
当地温差： t th tc
t c , q m c
cc
t h th
d th
t
d tc
t c
tc
O Ax dA
t c
t h t c
AA
d tdthdtc qm 1 hchqm 1 ccc d d