周期性势场和布洛赫电子

能带理论能带理论是目前研究固体中电子运动的一个主要理论基础，定性的阐明了晶体中电子运动的普遍性特点。

在本章中主要学习了布洛赫定理和近自由电子近似等相关知识。

一、布洛赫定理1.晶格的周期性势场(1)在晶体中每点势能为各个原子实在该点所产生的势能之和；(2)每一点势能主要决定于与核较近的几个原子；(3)理想晶体中原子排列具有周期性，晶体内部的势场具有周期性；(4)电子的影响：电子均匀分布于晶体中，其作用相当于在晶格势场中附加了一个均匀的势场，而不影响晶体势场的周期性。

2. 布洛赫定理当势场具有晶格周期性时，波动方程的解具有如下性质：),(e )(r R r n R k i n ψψ⋅=+其中k 为电子波矢，332211n a n a n a n R ++=是格矢。

布洛赫函数的具体形式为： ()()r u r k r k i k ⋅=e ψ，()()n k k R r u ru +=。

3.近自由电子近似近自由电子近似是指如下的近似方法：依据能带理论，可以认为固体内部电子不再束缚在单个原子周围，而是在整个固体内部运动，仅仅受到离子实势场的微扰。

在远离布里渊区边界时，本征波函数的主部是动量的本征态，散射仅仅提供一阶修正。

近自由电子近似应用范围有限，只对碱金属适用。

正因为如此，这一类晶体的费米面近似为球形。

本章中近自由电子近似包括一维周期场和三维周期场中电子运动的近自由电子近似。

二、相关概念赝势指把离子实的内部势能用假想的势能取代真实的势能，但在求解波动方程时，不改变能量本征值和离子实之间区域的波函数。

费米面指金属中的自由电子满足泡利不相容原理，其在单粒子能级上分布几率遵循费米统计分布。

实际上，费米面可以理解为是最高占据能级的等能面，是当T=0时电子占据态与非占据态的分界面。

什么是电子的布洛赫定理和能带结构？电子的布洛赫定理和能带结构是固体物理学中关于电子在周期性势场中行为的两个重要概念。

下面我将详细解释布洛赫定理和能带结构，并介绍它们的物理背景和应用。

1. 布洛赫定理：布洛赫定理是指在周期性势场中，电子的波函数可以表示为平面波和周期性函数的乘积。

这意味着电子的波函数在周期性势场中是周期性的，具有特定的周期性结构。

布洛赫定理是基于周期性势场的周期性性质而提出的。

在周期性势场中，电子受到周期性的势能影响，因此它们的波函数应该具有相应的周期性特征。

布洛赫定理的提出使得我们能够更好地理解和描述电子在晶体中的行为。

2. 能带结构：能带结构是指固体中电子能量的分布情况。

在固体中，电子的能量是量子化的，只能存在于特定的能级。

能带结构描述了这些能级在动量空间中的分布情况，即电子能量与动量之间的关系。

能带结构的形成是由于布洛赫定理的存在。

根据布洛赫定理，电子的波函数具有周期性，因此它们在动量空间中的分布也是周期性的。

这种周期性分布导致了能级的整体分布，形成了一系列相互重叠的能带。

能带结构可以分为导带和禁带两种。

导带是指电子能量较高的能带，其中存在大量的可移动电子。

禁带是指电子能量较低的能带，其中几乎没有电子存在。

在固体中，导带和禁带之间的能量差异被称为禁带宽度。

能带结构对固体的导电性和光学性质具有重要影响。

导带中存在大量可移动电子，因此固体具有较好的导电性。

禁带中几乎没有电子存在，因此固体具有绝缘性或半导体性质。

禁带宽度的大小决定了导电性和光学性质的特性。

总结起来，布洛赫定理和能带结构是固体物理学中关于电子在周期性势场中行为的重要概念。

布洛赫定理描述了电子波函数的周期性特征，能带结构描述了电子能量在动量空间中的分布情况。

能带结构对固体的导电性和光学性质具有重要影响，它们在材料科学和电子学等领域具有广泛的应用。

布洛赫定理（一） Bloch 定理：势场()U r →具有晶格周期性时，即()U r →=()n U r R →→+ （1） 电子的波函数满足薛定谔方程的解具有以下性质：()n r R ψ→→+=ni k R e→→·()r ψ→（2）根据()n r R ψ→→+=ni k R e→→·()r ψ→，电子的波函数()r ψ→满足：()r ψ→=ni k R e→→·()u r →其中，()u r →为与势能同周期的周期性函数，()u r →=()n u r R →→+n R →为势场的周期（二）Bloch 定理的证明： （1） 证明H ∧具有周期性。

（2） 引入平移对称算符()n T R ∧→，证明平移对称算符与哈密顿算符H ∧对易，两者具有相同的本证函数。

（3） 由平移对称的本征值方程导出··ni k R n r R e r ψψ→→→→→⎛⎫⎛⎫+= ⎪ ⎪⎝⎭⎝⎭，根据证明（2）知r ψ→⎛⎫ ⎪⎝⎭也是哈密顿算符H ∧的本征函数，综合上述要点便可证明Bloch 定理的第一条性质。

证明：（1）H r ∧→⎛⎫ ⎪⎝⎭=—22()2r m →∇ +()U r → 在直角坐标系中：2()r →∇=222222x y z ∂∂∂++∂∂∂=222222112233()()()x n a y n a z n a →→→∂∂∂++∂+∂+∂+ =2()n r R →→∇+其中112233n R n a n a n a →→→→=++为势能的一个周期或者若干个周期。

∴()n H r R ∧→→+=—22()2n r R m →→∇+ +()n U r R →→+=—22()2r m→∇ +()U r → ∴()n H r R ∧→→+=()H r ∧→引入平移对称算符（简称平移算符）()n T R ∧→：()n T R ∧→·()f r →=()n f r R →→+()f r →为任意函数2()n T R ∧→·()f r →=()n T R ∧→·()n f r R →→+=(2)n f r R →→+ ()ln T R ∧→·()f r →=()n f r l R →→+=()n T lR ∧→·()f r →由上式知：()ln T R ∧→=()n T lR ∧→将平移算符作用到定态薛定谔方程中：()n T R ∧→·()H r ∧→·()r ψ→=()n H r R ∧→→+·()n r R ψ→→+=()H r ∧→·()n T R ∧→·()r ψ→∴()n T R ∧→·()H r ∧→=()H r ∧→·()n T R ∧→∴平移算符与哈密顿算符是对易的。

布洛赫定理的物理意义1.电子在晶体中的能带结构：布洛赫定理揭示了晶体中的电子波函数具有周期性的特征，这意味着电子在晶体中会形成能带结构。

具体来说，电子波函数可以看作平面波与周期性势场的乘积，而平面波表征了电子的运动特性，周期性势场则来自晶格中原子的排列。

通过施加不同的布拉格条件，可以得到不同的能带结构，其中包括导带和禁带，从而解释了固体的导电性质。

2.晶体中电子的波动性和粒子性：布洛赫定理说明了在周期性势场中，电子的波函数具有波动性和粒子性。

电子在晶格中传播时，会受到晶格周期性势场的周期性约束，波函数会出现截断和反射等现象。

这种周期性约束使得电子在晶体中传播时具有波动性，同时也保持了电子的粒子性，即电子在晶体中的定域性。

3. 电子在晶体中的散射：布洛赫定理还揭示了电子在晶体中的散射行为。

布洛赫定理中的能带结构和布拉格条件可以用来描述电子在晶体中的散射行为，可以通过分析能带结构和布拉格条件来理解导电性、磁性和热导性等性质。

此外，布洛赫定理还提供了计算电子在晶体中传播的方法，如使用Wannier函数描述电子的局域性。

4.电子在外界电场下的响应：布洛赫定理还可以用来描述电子在外界电场下的响应。

在周期性势场中，在外加电场的作用下，电子会沿着特定的能带传播，形成特定的电流和电荷密度分布模式。

布洛赫定理提供了计算电流和电荷密度的方法，从而使得我们能够研究材料的导电性和光学性质等。

5.量子器件设计和量子信息处理：布洛赫定理为量子器件的设计和量子信息处理提供了理论基础。

可以通过操纵能带结构、修改晶格势场和施加外界电场来控制电子的行为，从而实现量子器件的性能优化和功能设计。

此外，布洛赫定理在量子计算和量子信息处理中也起到了重要的作用，因为能够控制和调控电子在晶体中的行为是实现量子比特的关键之一综上所述，布洛赫定理的物理意义主要体现在解释固体中电子行为、导电性质以及电子在晶体中传播的基础，以及在材料设计和量子信息处理中的应用。

简述布洛赫定理的内容
布洛赫定理是固体物理学中的一项重要定理，它描述了晶体中电子的行为。

该定理是由瑞士物理学家费米和德国物理学家布洛赫在1929年分别提出的。

一、晶体结构和周期性势场
晶体是由原子或分子按照一定规律排列而成的固体。

晶格是指构成晶体的原子或分子在空间中排列成的有序周期性结构。

周期性势场是指在空间中呈现出周期性变化的势场。

二、电子在周期性势场中的运动
当电子遇到一个周期性势场时，它会受到一个平稳而有规律的力，这个力会使电子做简谐振动。

在这种情况下，电子行为类似于弹簧振动器。

三、布洛赫定理和能带结构
布洛赫定理描述了晶格对电子运动的影响。

它指出，在一个周期性势场中，电子波函数可以表示为平面波与一个具有与晶格相同周期的函
数之积。

这个函数被称为布洛赫函数。

通过布洛赫函数，我们可以推导出能带结构。

能带结构描述了材料中
电子的能量和动量之间的关系。

在能带结构中，能量被分成了不同的
区域，每个区域被称为一个能带。

在一个能带内，电子具有相似的能
量和动量。

四、布洛赫定理的应用
布洛赫定理在固体物理学中有着广泛的应用。

它可以用来研究半导体、金属和绝缘体等材料中电子行为的特性。

在半导体领域，布洛赫定理
可以用来解释p-n结和场效应晶体管等器件的工作原理。

总之，布洛赫定理是固体物理学中非常重要的一项定理。

它描述了晶
格对电子运动的影响，并推导出了能带结构。

通过这个定理，我们可
以更好地理解材料中电子行为的特性，并将其应用于实际设备设计中。

固体物理三大近似
标题：固体物理中的三大近似
正文：
固体物理是研究固态物质中原子、分子和离子的运动和相互作用的学科。

在研究固体物理时，科学家们常常依赖于一些近似方法来简化问题，以便更好地理解和描述固体的行为。

本文将介绍固体物理中的三大近似方法。

第一大近似是周期性势场下的自由电子模型。

在固体物理中，原子核和电子之间的相互作用可以近似为周期性势场（晶格）中的自由电子。

这个模型假设电子之间几乎没有相互作用，只受到晶格的平均势场的影响。

通过这个近似模型，科学家们可以简化计算，更好地理解固体中电子的行为，如导电性、热导性等。

第二大近似是布洛赫定理。

布洛赫定理是固体物理中描述电子在晶格中运动的重要定理。

根据布洛赫定理，电子在晶格中的波函数可以表示为平面波和周期性函数的乘积形式。

这个近似方法有效地将
电子的波函数描述为受到晶格周期性势场的平面波的叠加，从而简化了电子在晶格中的运动分析。

第三大近似是有效质量近似。

在固体物理中，电子通常受到晶格势场的束缚，其行为可以类比为自由粒子在真空中的行为。

为了更好地描述这种行为，科学家们引入了有效质量的概念。

有效质量是描述电子在晶格中运动时所表现出的“质量”，其与电子在真空中的质量不同。

通过应用有效质量近似，科学家们可以将具有晶格势场影响的电子行为简化为具有自由粒子行为的问题，从而更好地研究固体的性质。

综上所述，固体物理中的三大近似方法分别是周期性势场下的自由电子模型、布洛赫定理和有效质量近似。

这些近似方法为科学家们提供了简化问题、更好地理解和描述固体物理的手段，促进了固体物理研究的进展。

什么是电子的布洛赫定理和能带结构？电子的布洛赫定理和能带结构是描述固体材料中电子行为的重要理论。

它们是固体物理学的基础，对于理解固体的导电性、光学性质和热学性质等起着重要作用。

首先，我们来了解电子的布洛赫定理。

布洛赫定理是由瑞士物理学家费尔迪南德·布洛赫在1928年提出的。

该定理描述了在周期性势场中运动的电子的波函数形式。

根据布洛赫定理，电子的波函数可以写成一个平面波和一个周期函数的乘积形式。

平面波描述了电子的传播性质，而周期函数描述了电子在周期性势场中的调制行为。

根据这个形式，电子的波函数在晶体中具有周期性，即波函数在晶体中的任意两个点之间存在相位差，但整体的形状和性质是相同的。

布洛赫定理的关键在于晶体的周期性势场。

晶体中的原子排列具有周期性重复的结构，这种周期性势场会对电子的波函数产生调制作用。

通过布洛赫定理，我们可以理解为何固体中的电子具有特殊的能量带结构。

接下来，我们来谈谈能带结构。

能带结构是描述固体材料中电子能级分布的概念。

在固体中，原子的能级会相互重叠形成能带，能带是由一系列能量相近的电子能级组成的。

根据能带理论，固体材料中的电子能级可以分为价带和导带。

价带是由占据的电子能级组成的带，这些能级通常被填满，电子在价带中不容易移动。

导带是由未占据的电子能级组成的带，这些能级通常是空的，电子在导带中可以自由移动。

两者之间的能量差被称为禁带宽度，禁带宽度决定了固体的导电性。

能带结构的形状和性质与晶体的周期性结构密切相关。

不同晶体的能带结构会有所不同，这是由于晶体的原子排列和周期性势场的差异。

例如，金属材料中的能带结构具有重叠的特点，导致电子在金属中可以自由移动，使金属具有良好的导电性。

而绝缘体材料中的能带结构具有较大的禁带宽度，导致电子不能自由移动，使绝缘体具有较低的导电性。

半导体材料的能带结构介于金属和绝缘体之间，禁带宽度较小，可以通过施加外界电场或热激发等方法来调控电子的导电性。

布洛赫定理的具体形式布洛赫定理的具体形式引言布洛赫定理是量子力学中一个重要的定理，它描述了晶体中电子的行为。

本文将介绍布洛赫定理的具体形式。

第一部分：基础知识在介绍布洛赫定理之前，我们需要了解一些基础知识。

首先，晶体是由周期性排列的原子或分子组成的固体。

其次，根据量子力学的原理，电子在晶体中表现出波粒二象性。

最后，波函数是描述电子运动状态的数学函数。

第二部分：布洛赫定理的概述布洛赫定理描述了在周期性势场中运动的电子波函数具有特殊形式。

该特殊形式可以表示为：ψ(r) = u(r)exp(ik•r)其中，ψ(r)是电子波函数，u(r)是一个与周期势场有关的函数，k是一个特殊的矢量（称为倒格矢），r是位置矢量。

这个公式表明，在晶格势场中运动的电子波函数可以看作平面波和一个与周期势场有关的函数u(r)相乘得到。

这个公式被称为布洛赫定理。

第三部分：倒格矢的定义在布洛赫定理中，倒格矢是一个非常重要的概念。

它被定义为满足下列条件的矢量：exp(ik•R) = 1其中，R是晶体中任意一个晶格点的位置矢量。

这个条件保证了波函数在晶体中具有周期性。

第四部分：布洛赫定理的推导布洛赫定理可以通过求解薛定谔方程来推导得到。

薛定谔方程可以写成如下形式：Hψ(r) = Eψ(r)其中，H是哈密顿算符，E是能量本征值。

假设晶体势场具有周期性，即：V(r+R) = V(r)其中，R是任意一个晶格点的位置矢量。

根据周期性条件和波函数的形式（ψ(r) = u(r)exp(ik•r)），我们可以将薛定谔方程变形为：[(-h^2/2m)∇^2 + V(r)]u(r)exp(ik•r) = Eu(r)exp(ik•r)将u(r)exp(ik•r)分离得到两个方程：(-h^2/2m)[∇^2u + 2i(k•∇u)+k^2u] + [V(r)-E]u = 0和∇(u exp(ik•r)) = iu(k+G)其中，G是任意一个倒格矢。

第五部分：布洛赫定理的应用布洛赫定理在固体物理中有广泛的应用。

固体物理中,能带论的三个近似1.引言1.1 概述固体物理是研究固体材料中原子或分子的行为和性质的学科领域。

能带论是固体物理中一个非常重要的理论，它描述了电子在晶体中的能量分布及其行为规律。

能带论的三个近似是固体物理中非常重要的概念。

第一个近似是关于能带的定义和特点。

能带是指具有相似能量的电子态的集合。

在固体中，原子间的相互作用引起了电子的周期性排列，形成能带结构。

能带结构决定了电子能量的分布及其在固体中的运动方式。

根据波尔兹曼统计，能带中的电子填充情况将影响固体的导电性、磁性等物理性质。

第二个近似是关于周期势场下的能带结构。

周期势场是指固体中原子间的周期性排列造成的电子受到的平均势场。

在周期势场下，电子的行为将受到布洛赫定理的约束，即电子波函数在晶格周期性重复。

这样，能带结构就可以通过布洛赫定理进行简化描述，从而得到电子能量与波矢的关系。

第三个近似是近自由电子近似。

近自由电子近似是指在某些特定材料中，电子在晶格势场下的运动表现出类似自由电子的行为。

在近自由电子近似下，电子的能量分布可以用简单的能带模型来描述，以及电子的运动类似于自由电子在真空中的运动。

这种近似计算方法在一些金属或导体中得到了广泛应用。

综上所述，能带论的三个近似是固体物理中不可或缺的工具，它们对于解释和预测固体材料的性质具有重要意义。

本文将对这三个近似进行详细的介绍和分析，并展望能带论在未来的发展和应用前景。

1.2文章结构1.2 文章结构本文将分为三个主要部分，分别是引言、正文和结论。

每个部分将有不同的子节，以便深入探讨和解释固体物理中能带论的三个近似。

引言部分将提供对整篇文章的概述，阐明本文的目的和重要性。

我们将简要介绍固体物理领域中的能带论及其在研究材料性质和电子行为上的重要性。

同时，引言还将展示本文的结构，介绍每个部分的主要内容及其相互关系。

正文部分将详细讨论能带论的三个近似。

第一个近似部分将探讨能带的定义和特点，以及简化的布洛赫定理。

布洛赫定理的内容
布洛赫定理是固体物理学中的一个重要定理，描述了周期势场中电子波函数的特性。

具体内容如下：
1. 布洛赫定理指出，在周期势场中，电子的波函数具有形式为
ψ(r) = u(r)exp(ik·r)的解，其中u(r)是一个与周期势场具体形
式相关的函数，exp(ik·r)是一个平面波因子，k是电子的晶格动量。

2. 布洛赫定理说明了电子波函数在周期势场中的行为具有周期性，即ψ(r + R) = ψ(r)，其中R是晶格常数。

3. 根据布洛赫定理，电子波函数可以用一个波矢k来标记，称
之为布洛赫矢量。

每个布洛赫矢量对应一个能量本征态，称为布洛赫能带。

4. 布洛赫定理还指出，对于周期势场中的电子，其能量本征态
具有沿晶格方向传播的特性。

这意味着，电子在周期势场中的行为可以用一系列具有不同波矢k的平面波叠加来描述，每个平面波对应不同的能量本征态。

5. 布洛赫定理基于周期势场的周期性，可以有效地描述晶体中
的电子行为，例如能带结构、导电性等。

该定理为固体物理学提供了一个重要的理论框架，对于理解和研究晶体中电子行为具有重要意义。

第7章周期场中的电子态（能带理论）●周期性势场和布洛赫电子●近自由电子近似●电子的准经典运动●能带的填充与固体的导电性能带论的基本出发点：●晶体中的电子不再是完全被束缚在某个原子周围，而是可以在整个晶体中运动，称为共有化电子。

●电子在运动过程中并不像自由电子气那样完全不受任何力的作用，电子在运动过程中受到晶格中原子势场的作用。

1、周期性势场和布洛赫电子基本假设、布洛赫电子、布洛赫定理、k的取值、k的空间、布里渊区、能带的基本概念基本假设◆绝热近似：假设电子的运动和离子实的运动可以分成独立的两部分。

在讨论电子的运动时，离子实是固定在某一瞬间位置上,通常假定离子实处在格点位置上。

多体问题简化为多电子的问题◆单电子近似：假设晶体中的电子彼此孤立地在固定的离子实势场和其它电子的平均势场中运动。

多电子问题简化为单电子问题◆周期场近似：晶体中离子实和其它电子对被考察的单电子的库仑作用，可以用一个等效的具有晶格周期的势场来描述布洛赫电子、能带◆周期性势场中运动的电子称为布洛赫电子。

◆以单电子在周期性势场中运动的概念出发所建立的电子运动的量子理论称为固体能带论，因为它预言固体中电子的能量会落在某些限定范围或“带”中。

需要指出的是，在固体物理中，能带论是从周期性势场中推导出来的。

但是，周期性势场并不是电子具有能带结构的必要条件，在非晶固体中，电子同样有能带结构。

电子能带的形成是由于当原子与原子结合成固体时，原子之间存在相互作用的结果，而并不取决于原子聚集在一起是晶态还是非晶态，即原子的排列是否具有平移对称性并不是形成能带的必要条件。

2 近自由电子近似准自由电子近似的结论☞把晶体中电子看成是受周期场微扰的自由电子。

对自由电子的波函数和E(k)关系的修正，主要是由波矢差为倒格矢的自由电子量子态之间的微扰所造成的。

☞当波矢k远离布里渊区边界时，能量的修正值很小，可以忽略；当波矢k正好处于布里渊区边界时，能量发生分裂，出现能隙。

电子在周期势场中的运动电子作为微观粒子之一，其在周期势场中的运动有着重要的物理意义。

周期势场可以理解为一种规律重复的力场，例如晶体中的周期性势场。

在这样的势场中，电子的行为受到许多因素的影响，本文将深入探讨电子在周期势场中的运动。

1. 量子力学框架下的周期势场在讨论电子的运动之前，我们需要建立一个适用的理论框架。

量子力学提供了描述微观粒子运动的数学形式，其中薛定谔方程是描述电子波函数演化的基本方程。

当电子在周期势场中运动时，薛定谔方程可被简化为周期势场的哈密顿量形式。

2. 布洛赫定理与周期势场中的电子态布洛赫定理是描述周期势场中粒子波函数特性的基本原理。

根据布洛赫定理，周期势场中的电子波函数可以表示为一个平面波乘上一个函数，这个函数是周期性的。

这种表示方式将电子的波函数与周期势场的周期性相结合，为电子在周期势场中的运动提供了重要的数学工具。

3. 能带理论与电子行为利用布洛赫定理，我们可以研究电子在周期势场中的行为。

通过将周期势场划分成小的晶胞，我们可以将波函数表示为晶格动量和晶格周期的函数。

据此，我们可以计算出电子的能谱，即电子能级随晶格动量的变化关系。

能带理论描述了电子在周期势场中的能级排布和行为规律。

根据能带理论，电子在周期势场中的能级可以分为导带和价带。

当所有的能级都被填满时，物质将具有导电性；当导带和价带之间存在一个能隙时，物质将是绝缘体或半导体。

4. 倒格子和布里渊区倒格子和布里渊区是研究周期性结构的重要概念。

倒格子是晶格的逆空间描述，能够帮助我们理解电子在周期势场中的散射行为。

布里渊区是倒格子的基本单元，描述了能带结构和能量分布的对称特性。

5. 禁带和周期势场的物理效应禁带指的是导带和价带之间的能隙区域，对于物质的导电性具有重要的影响。

通过调节周期势场的特性，我们可以控制禁带的宽度和位置，从而改变材料的导电性质。

这对于半导体器件的设计和功能化具有重要意义。

6. 电子在周期势场中的其他现象除了上述提到的主要现象外，电子还存在许多其他的周期势场相关的行为。

·周期性势场中电子运动的特点·晶体中原子的排列是长程有序的，这种现象称为晶体内部结构的周期性。

晶体内部结构的周期性可以用晶格来形象地描绘。

晶格是由无数个相同单元周期性地重复排列组成的。

晶格可以用基矢量来描述。

以任一格点为原点，沿原胞的三个互不平行的边为晶格一组矢量称为原胞的基矢量。

记作123,,a a a 。

晶格的任一格点的位置可以用晶格矢量31122331m i i i R m a m a m a m a ==++=∑ ( m 1，m 2，m 3是任意整数) （1）确定。

r 和'm r r R =+为不同原胞的对应点。

二者相差一个晶格矢量。

可以说不同原胞的对应点相差一个晶格矢量。

反过来也可以说相差一个晶格矢量的两点是不同原胞的对应点。

通过晶格矢量的平移可以定出所有原胞的位置，这个就是晶体内部结构的周期性。

晶体内部结构的周期性意味着晶体内部不同原胞的对应点处原子的排列情况相同，晶体的微观物理性质相同。

比如，不同原胞的对应点晶体的电子的势能函数相同，即 '()()()m V r V r V r R ==+ （2）式（2）是晶体的周期性势场的数学描述。

图1给出一维周期性势场的示意图。

V 1，V 2，V 3，…，分别代表原子1，2，3，…，的势场，V 代表叠加后的晶体势场。

图1 一维周期性势场示意图根据周期性势场的形状不难想象，在周期性势场中，属于某个原子的电子既可以在该原子附近运动，也可以在其它的原子附近运动，即可以在整个晶体中运动。

例如图1中具有能量E 1或E 2的电子在可以在原子1的势场中运动，既局域化运动。

根据量子力学的隧道效应，它还可以通过隧道效应越过势垒V 到势阱2，势阱3，…，中运动，既共有化运动。

而处于E 2能态电子受原子核束缚较强，势垒V-E 2较大，电子从势阱1穿过势垒进入势阱2的概率就比较小，既共有化程度低。

但对于束缚能较弱的状态E 1，由于势垒V-E 1的值较小，穿透隧道的概率就比较大，既共有化程度高。