第十二章 超塑性
12.4 应变速率敏感性指数和激活能 12.4.1 应变速率敏感性指数
& 许多合金系统的实验结果都证实了 log σ − log ε 以曲线在整个 实验范围内呈S形,而超塑性区只存在于曲线的中间位置。 高m值是超塑性的最重要特征。 确定m的方法有两种:
一种是单试样法。在恒变形 速率拉伸试验中使变形速率 由V1突变到V2,测量突变前 后的载荷P1和P2。若变形速 率的变化是瞬时完成的,则 可用下式计算m值。
12.2 超塑性维象学
Hart判据 Hart判据 Hart提出,如果变形中随试样横截面积的减小,横截面积的减 小速度变小,则变形是稳定的。 Hart判据可写作:
& δ log A ≥0 δ log A
∂ log σ m=( )ε & ∂ log ε
1 ∂σ )ε& γ =( σ ∂ε
& δ log A γ + m − 1 = ≥0 δ log A m
σ =ε
m
∂ log σ 式中, m = & ∂ log ε
是应变速度敏感系数。
第十二章 超塑性
12.2 超塑性维象学
Rossard稳定性判据 Rossard稳定性判据 & 塑性变形的流变应力一般可用下式表示: σ = Kε n ε m 变形不稳定性由R的符号所决定。若R<0,变形稳定,不产生 颈缩;若R>0,变形不稳定,产生颈缩。R=0时计算临界应变值。
第十二章 超塑性
12.5 超塑性变形机制
12.5.3 晶界位错滑移协调模型 一个晶粒可以分成心部(晶内)和壳 层(晶界附近)两部分。两个区域的 大小不是固定不变的,不同的变形 条件下具有不同的相对大小。 晶界滑动靠晶界位错的运动来实现。 晶界位错的运动在三叉晶界受阻而 塞积起来,在塞积应力作用下晶界 位错分解成晶格位错,然后在相邻 晶界壳层(mantle)中滑移和攀移并 最终与反号位错相遇而湮没或重新 结合成晶界位错。