光子晶体光纤材料
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七芯光子晶体光纤-回复什么是七芯光子晶体光纤?七芯光子晶体光纤是一种新型的光纤传输介质,它具有七个不同芯层,每个芯层的折射率不同。
这种光纤的设计借鉴了自然界中的光子晶体结构,利用光的布拉格散射效应来实现光的传输。
通过控制光子晶体呈现不同的光波导模式,七芯光子晶体光纤能够实现多模式和单模式的光传输,且在不同波长范围内有较低的传输损耗。
七芯光子晶体光纤的结构特点七芯光子晶体光纤由七个同心圆环芯组成,每个环芯之间以特定的方式相互连接形成一个光波导结构。
这种特殊的结构使得七芯光子晶体光纤能够同时传输多个信号,从而具有较高的信号传输带宽。
此外,由于每个芯层的折射率不同,七芯光子晶体光纤还具有较低的模式色散和较高的非线性效应。
七芯光子晶体光纤的工作原理七芯光子晶体光纤的工作原理基于光的布拉格散射效应。
当光传输到光子晶体结构中时,它会被晶体中的周期性折射率变化所散射。
由于七芯光子晶体光纤的芯层折射率分别不同,光在不同芯层之间会发生不同的布拉格散射效应。
通过精确设计光子晶体结构,可以实现特定波长的光波导传输,并在特定方向上有效地控制光传播的路径。
七芯光子晶体光纤的应用领域七芯光子晶体光纤具有广泛的应用潜力。
它的主要应用领域包括光通信、光传感和光子集成等。
在光通信领域,七芯光子晶体光纤可以用于实现高容量的光纤传输。
通过设计不同的光波导模式,可以实现多通道的光传输,从而提高传输带宽和信号传输速率。
在光传感领域,七芯光子晶体光纤可以用于实现高灵敏度的光传感器。
通过对光波导模式的调控,可以让光纤对特定的物理量变化(如压力、温度等)更加敏感,从而实现高精度的光传感。
在光子集成领域,七芯光子晶体光纤可以用于实现复杂的光路结构。
通过与其他功能器件的集成,可以实现更加复杂、多功能的光子集成芯片,促进光子集成技术的发展。
总结七芯光子晶体光纤作为一种新型的光纤传输介质,具有多模式和单模式的传输能力,且具有较低的损耗和较高的非线性效应。
光子晶体光纤110611106 周鹏摘要:本文主要介绍光子晶体光纤的分类及其导光机理,光子晶体光纤的材料和制作工艺,重点阐述了光子晶体光纤的特性和应用,并对它的前景进行展望。
关键词:光子晶体光纤导光机理制作工艺特性应用Abstract:This article describes the classification and light guiding mechanism materials and production processes of photonic crystal fibers, focusing on the features and applications of photonic crystal fibers and looking ahead its prospects.Key words: photonic crystal fiber producting process light guide mechanism feature application前言光子晶体光纤,简称PCF,具有光子晶体和光纤传输光波的双重特性,相对传统光纤而言,光子晶体光纤开创了完全不同的光波传输原理和传输特性,成为一类新型的光导纤维,开辟了一个新的应用领域,光子晶体光纤应经成为当今光纤领域的研究前沿和热点。
一.光子晶体光纤的分类及其导光机理光子晶体光纤的分类有很多种方法,根据导光机理,可将光子晶体光纤分为两类:折射率导光和光子带隙导光。
1.折射率导光型光子晶体光纤折射率导光型光子晶体光纤和普通光纤的结构相似,纤芯均为实心的石英。
差别是光纤的包层;普通光纤的包层是实心材料,其折射率稍低于纤芯;而折射率导光型的包层则是具有一定周期排列的多孔结构,如图1所示。
这类光纤包层的空气孔也可不是周期性排列,这类光纤也称多孔光纤。
这种结构的导光机理和常规的阶跃折射率光纤类似,即基于全反射原理,由于包层中的空气孔,降低了包层的有效折射率,使得纤芯折射率大于包层折射率,从而满足全反射条件,光波被束缚在芯区内传输。
光子晶体光纤特性及应用【摘要】光子晶体光纤以其特殊的传输机理和优异的性能,其应用领域正不断扩大,本文介绍了光子晶体光纤的概念、原理和分类,说明两种光子晶体光纤的结构,并讨论了光子晶体光纤的特性及相应的应用。
【关键词】光子晶体光纤;微结构光纤;光子带隙1 概述光子晶体可以认为是一种由折射率周期性变化而产生光子能带和带隙的物质。
频率处于禁带范围内的光子不能在这种物质中传播,如在光子晶体中引入缺陷以破坏其周期性结构时,光子带隙就会形成具有一定频带宽度的缺陷区,与其对于的特定频率的光波可以在其中传播。
这就是光子晶体概念的来源。
光子晶体光纤又称为微结构光纤是一种二维光子晶体,通常的结构为光纤的横截面内存在着很多按一定规律周期性排列的空气孔,这些孔的尺寸和光波的波长相当。
如在周期性的结构中引入线缺陷,如改变孔径的大小,或以玻璃代替空气孔,便形成了光子晶体光纤结构,光可以沿着缺陷在光纤中传输。
缺陷构成光子晶体光纤的纤芯,缺陷外的周期性结构便是光子晶体光纤的包层,光在缺陷内传播。
光子晶体光纤是具有空洞的微列阵结构的光纤,被称为多孔光纤或微结构光纤。
光子晶体光纤有很多奇特的性质。
例如,可以在很宽的带宽范围内只支持一个模式传输;包层区气孔的排列方式能够极大地影响模式性质;排列不对称的气孔也可以产生很大的双折射效应。
2 光子晶体光纤的结构根据传光机制,光子晶体光纤可以分为两大类,全反射型光子晶体光纤和光子带隙型光子晶体光纤。
2.1全反射型光子晶体光纤的结构。
全反射型光子晶体光纤和传统光纤的传光原理相似,利用光纤内部全反射(TIR)原理,使被传送的光能量在高折射率实体的“芯”中传播,周围规则排列的微结构做为低折射率的光学皮层,如图1和图2所示。
2.2光子带隙型光子晶体光纤结构。
这种类型的光纤不是光的全反射原理,而是利用光子晶体的光子带隙效应(PBG),被传送的光被光子带隙限定在“芯”中,沿微结构方向传输。
如图3和图4所示,光子带隙型光子晶体光纤的结构,中间空的部分是“芯”,周围规则排列的微结构区域是光纤的包层。
聚合物光子晶体光纤王维彪,陈明,夏玉学,梁静秋, 徐迈(中国科学院长春光机与物理所,长春 130033)甄珍,刘新厚(中国科学院理化所,北京 100101)摘要:本文在介绍光子晶体光纤的原理、性能的基础上,重点介绍了采用聚合物材料制备的聚合物光子晶体光纤如高双折射光子晶体光纤、多芯光子晶体光纤、带隙限制光子晶体光纤等。
这些光纤以其新的导光机理和新颖的特性引起人们的极大兴趣,希望开发出具有单膜特性、多种结构和特性、低损耗的的聚合物光子晶体光纤。
聚合物光子晶体光纤制备选材范围广、制备温度低、预制棒的制备方法多,具有成本低、损耗小、多性能等的优点,在传感器、光通讯、光学元件等方面具有很大的应用前景。
关键词:聚合物;光子晶体;光纤polymer photonic crystal fiberWANG Weibiao, CHEN Ming, XIA Yuxue, LIANG Jingqiu, XU MaiChangchun Institute of Optics, Fine Mechanics and Physics.,Chinese Academy of Sciences, Changchun 130033ZHEN Zhen, LIU XinhouTechnnical Institute of Physics ang ChemistryChinese Academy of Sciences, Beijing 100101Abstract:The polymer photonic Crystal fiber(PPCF) based on principle of photonics crystal is introduced such as highly birefringent PPCF, twin-core PPCF and photonic band gap PPCF in thepaper. Polymer photonic crystal fibers have new guided light mechanism and lots of new performances than conventional polymer optical fibers and attract peoples’ interests. It is hoped todevelop new fibers with single mode and special performances. PPCF will be used in optical fibersensing, telecommunications and optical elements because of it with merits of low cost, low loss andmulti-performance.Keywords:Polymer; Photonic Crystal; Fiber一、引言――光子晶体和光子晶体光纤光子晶体光纤是在光子晶体的概念上发展起来的一种新型光纤。
光子晶体光纤的制备与应用研究光子晶体光纤的制备主要分为两种方法:传统方法和新型方法。
传统方法是将光子晶体纳米颗粒混入熔融的硅酸盐玻璃中,通过拉伸和制作纤芯来制备光纤。
新型方法则是通过叠加不同颜色的光子晶体微球堆积来制作纤芯。
这些方法制备的光子晶体光纤具有高透明度、低损耗、高灵敏度和宽带宽等优点。
光子晶体光纤的应用研究主要集中在通信、传感和激光技术等领域。
在通信方面,光子晶体光纤可以提供更高的带宽和更低的损耗,可以用于长距离传输和高速数据传输。
在传感方面,光子晶体光纤具有较好的灵敏度和可调谐性,可以用于气体、液体和生物传感。
在激光技术方面,光子晶体光纤可以用作激光波导器件,用于光子晶体激光器和光纤拉曼激光器等的输出波导。
光子晶体光纤的研究还包括光纤传输特性和光纤结构改进等方面。
光子晶体光纤的光传输特性主要通过调整光子晶体光纤的纤芯结构和纤芯材料来实现,以改变纤芯的折射率和色散特性。
光纤结构改进主要通过改变纤芯的孔径和填充材料来实现,以提高光子晶体光纤的性能和应用范围。
光子晶体光纤的应用前景广阔。
随着信息技术的发展和需求的增加,对光纤通信和数据传输的需求也越来越大。
光子晶体光纤由于其独特的光学和物理特性,可以满足高带宽和低损耗的需求,因此在通信领域具有广阔的应用前景。
同时,光子晶体光纤在传感和激光技术领域也有很大的应用潜力,可以用于生命科学、环境监测和材料研究等方面。
总之,光子晶体光纤的制备与应用研究是一项具有重要意义的研究领域。
通过对光子晶体光纤的制备方法和应用特性的研究,可以推动光子晶体光纤在通信、传感和激光技术等领域的广泛应用,为信息技术的发展和创新做出贡献。
光子晶体光纤是一种新型的光纤,其特点是具有非常高的光学非线性度。
与传统光纤相比,光子晶体光纤具有更小的模式半径、更高的非线性度和更高的光学效率。
光子晶体光纤由多层氧化铝锗(Al2O3:Er3+)或氧化铝镱(Al2O3:Yb3+)组成。
这些材料具有非常高的非线性度,因此可以用来实现光纤中的非线性光学效应。
光子晶体光纤在通信、光学传感、光学计算、光学检测、光学成像等领域有着广泛的应用前景。
光子晶体光纤的主要缺点是其高成本,另外长度也有限制,一般在几厘米到数十厘米的范围内。
光子晶体光纤的导光原理1.引言1.1 概述概述:光子晶体光纤作为一种新型的光纤传输介质,具有独特的结构和出色的光导特性。
它采用光子晶体结构,通过调控光子晶体中的周期性折射率变化,实现对光信号的高效导引和传输。
与传统的光纤相比,光子晶体光纤在光导性能上具有明显的优越性,因此在光通信、光传感等领域有着广泛的应用前景。
本文将从光子晶体光纤的基本原理和导光机制两个方面进行探讨。
首先,我们将介绍光子晶体光纤的基本原理,包括其结构特点、制备方法和光学性质等方面的内容。
其次,我们将重点探讨光子晶体光纤的导光机制,包括全内反射、布喇格散射和空气孔径调制等关键技术的原理及其对光信号传输的影响。
通过对光子晶体光纤的导光原理的深入研究,可以更好地理解其优越的光导特性,并为其在光通信、光传感等领域的应用提供理论指导和技术支持。
此外,我们还将展望光子晶体光纤在未来的发展趋势,以及可能遇到的挑战和解决方案。
综上所述,本文旨在全面介绍光子晶体光纤的导光原理,为读者深入了解和应用光子晶体光纤提供参考。
1.2文章结构文章结构部分的内容可以如下所示:1.2 文章结构本文主要围绕光子晶体光纤的导光原理展开讨论。
为了使读者更好地理解这个主题,本文将分为引言、正文和结论三个部分。
引言部分将首先对光子晶体光纤进行概述,介绍其基本特点和应用领域。
然后,本文将给出文章结构的总体概述,为读者提供一个整体的框架。
正文部分将重点讨论光子晶体光纤的基本原理和导光机制。
在2.1节中,将详细介绍光子晶体光纤的基本原理,包括其构造和组成材料。
然后,2.2节将深入讨论光子晶体光纤的导光机制,解释光信号在光纤中的传输过程,并探讨其与传统光纤的区别和优势。
结论部分将对文章进行总结,并展望光子晶体光纤在未来的发展前景。
3.1节将总结本文的要点和主要观点,强调光子晶体光纤在光通信和光传感领域的重要性。
而3.2节将展望光子晶体光纤技术未来的发展方向和可能的应用领域,为读者提供一个展望未来的思考。
光子晶体光纤制备原理
光子晶体光纤的制备原理基于光子晶体的概念。
光子晶体是一种具有周期性折射率变化的介质,能够控制光的传播。
在光子晶体光纤中,包层由规则排列的空气孔构成,这些空气孔的排列方式决定了光的导光特性。
光纤的核心则由破坏包层结构周期性的缺陷构成,这个缺陷可以是固体硅,也可以是空气孔。
对于核心为空气孔的情况,光的导光机制主要是布拉格衍射。
当一定波长的光通过作为包层的二维光子晶体时,光被陷获在作为核心的空气孔中,并通过布拉格衍射实现光的传输。
这种光子晶体光纤的导光机制使光纤设计更灵活,因为光子带隙条件只依赖于包层的性质,纤芯折射率可以自由选择,从而将光波限制在空纤芯中。
对于核心为固体硅的情况,包层不存在光子带隙,其有效折射率是硅和空气的体平均,小于核心硅的折射率。
因此,这种光纤的导光机制是全内反射。
只要满足全反射的条件,光完全可以局限在“纤芯”范围内传播。
与全内反射光纤相比,光子带隙导向给予了额外的自由度。
光子晶体光纤的制备过程涉及复杂的微纳加工技术。
首先,制备出一簇细小的毛细管,并使其周期性排列。
然后,通过特定的技术将这些毛细管组装起
来,形成光子晶体光纤的结构。
这种光纤具有优良的传输特性,因此在全球范围内受到了广泛的关注和应用。
光子晶体光纤简介及原理中文摘要: 光子晶体光纤又被称为微结构光纤,近年来引起广泛关注,它的横截面上有较复杂的折射率分布,通常含有不同排列形式的气孔,这些气孔的尺度与光波波长大致在同一量级且贯穿器件的整个长度,光波可以被限制在光纤芯区传播。
光子晶体光纤有很多奇特的性质。
例如,可以在很宽的带宽范围内只支持一个模式传输;包层区气孔的排列方式能够极大地影响模式性质;排列不对称的气孔也可以产生很大的双折射效应,这为我们设计高性能的偏振器件提供了可能。
中文关键字:光子晶体光纤 PCF导光机理 PCF的特性英文摘要: In 1991, the emerging field of photonic crystals led to the development of photonic-crystal fiber which guides light by means of diffraction from a periodic structure, rather than total internal reflection. The first photonic crystal fibers became commercially available in 2000.[8] Photonic crystal fibers can be designed to carry higher power than conventional fiber, and their wavelength dependent properties can be manipulated to improve their performance in certain applications.英文关键字: photonic-crystal fiber光子晶体(PC)是一种介电常数随空间周期性变化的新型光学微结构材料,其概念是1987年分别由S. Jo n和E. Yablonovitch提出来的,就是将不同介电常数的介质材料在一维、二维或者三维空间组成具有光波长量级的折射率周期性变化的结构材料。
空心光子晶体光纤能够通过空气而不是玻璃导光,因此在很多应用领域它比传统的光纤更有优势并将最终取代传统的光纤。
光学物理学家探索的光子晶体材料应用中,光纤无疑是最具有前景的一项应用。
光子晶体光纤(PCF)是一种新型光波导,具有与普通光纤截然不同的特性。
这种新型光纤可以分为两个基本类型——折射率波导和带隙波导。
由于横向折射率分布有很大的自由度,所以折射率波导型光子晶体光纤可以设计成具有高度反常色散、非线性以及双折射等特性的光纤。
但是,在这些类型光纤中,大部分光线仍然在玻璃中传播。
带隙波导型与空心光纤公认是光子晶体光纤技术中最具革命性创新,在这类光子晶体光纤中,通过在光纤包层中产生光子带隙可以将光限制在中央的空心核中传播。
采用空心,而不是传统掺杂高纯度硅纤芯,其优点是光纤性能不受纤芯的材料特性限制。
传统光纤的损伤阈值、衰减、非线性效应和群速度色散等参数都要受到硅材料相应参数的影响。
通过合理设计,空心光纤可以实现超过99%的光在空气中而不是在玻璃中传播,从而大大降低了光纤材料特性对光学性质和光纤性能的影响。
因此在很多重要领域,空心光子晶体光纤(HC-PCF)比传统光纤更有优势。
与传统光纤不同,光子晶体光纤不是通过全内反射导光。
相反,光子晶体光纤导引光的原理与多层镜的反射原理非常类似。
多层镜是通过众多介质面的同相反射达到全反射的效果。
在空心光子晶体光纤中,二维微小空气孔阵列贯穿整根光纤,它们的作用就相当于多层镜的各个介质层。
要将光限制在纤芯中,纤芯周围的小孔必须排成非常均匀的有规则的格子,同时,它们必须接近以至快要接触为止。
这样,包层的横截面就类似一个由硅细丝网组成蜂巢,有时候细丝小到100nm粗。
这种网格相当于理想的反射镜,把光限制在纤芯中,但是网格的反射作用会受传播常数限制。
因此,空心光子晶体光纤的光谱响应范围与传统光纤差异较大,它只能在一定频率范围内导光,典型值是在中心频率20%左右的范围。
尽管这样,空心光子晶体光纤中的模式分布还是与传统单模光纤非常类似。
光子晶体光纤(PCF).光纤的种类:光纤按光在物质中的传输模式可分为:单模光纤和多模光纤多模光纤传输的距离比较近,光纤一般只有几公里。
单模光纤只能传一种模式的光,其模间色散很小,适用于远程通讯。
多孔光纤是一种全新的工艺技术。
自从1996年第一根多孔光纤诞生以来,就受到了广泛关注,并于近几年取得了许多极有价值的成果。
多孔光纤包括两种材料:一种材料为透明的固体——通常为玻璃,另一种材料为空气——沿着光纤长度的方向填充在孔中。
多孔光纤的制作方法是:将玻璃管紧密捆扎成一束进行拉丝制成光纤,具有截面成蜂窝状,在石英玻璃中有许多空孔呈周期性存在的结构。
多孔光纤分为两类:光子晶体光纤和光子带隙光纤。
光子晶体(photonic crystal)的概念于1987年提出,1991年制造出世界上第一根光子晶体光纤。
光子晶体光纤(photonic crystal fiber,PCF),又称为微结构光纤(micro-structured fiber)或中空光纤光子晶体(photonic crystal)是由一种单一介质构成,并由波长量级的空气孔构成微结构包层的新型光纤。
光子晶体光纤呈现出许多在传统光纤中难以实现的特性,它受到了广泛关注并成为近年来光学与光电子学研究的一个热点。
90年代后光子晶体光纤(PCF)被日益关注,它的分类,独特的性能,制备方法和潜在的应用先后被提出。
光子晶体光纤在外观上和传统的普通单模光纤非常相似,但微观上光子晶体光纤的横截面完全不同。
光子晶体光纤的横截面由非常微小的孔阵列组成,类似于晶体中的晶格,实际上这些小孔是一些直径为光波长量级的毛细管,平行延伸在光纤中。
光子晶体光纤(PCF)的纤芯是固体芯,芯外为包层,包层内含有一定数量的沿光纤长度方向延伸的空孔(见图1)。
包层为光子带隙材料,它的平均折射率低于纤芯。
多孔包层的有效折射率随波长而发生变化,且与孔的尺寸和间隔有关。
光子晶体光纤和普通单模光纤相比有3个突出的优点:第一,光子晶体光纤可以在很大的频率范围内支持光的单模传输;第二,光子晶体光纤允许改变纤芯面积,以削弱或加强光纤的非线性效应;第三,光子晶体光纤可灵活地设计色散和色散斜率,提供宽带色散补偿。
光子晶体光纤简介及原理中文摘要: 光子晶体光纤又被称为微结构光纤,近年来引起广泛关注,它的横截面上有较复杂的折射率分布,通常含有不同排列形式的气孔,这些气孔的尺度与光波波长大致在同一量级且贯穿器件的整个长度,光波可以被限制在光纤芯区传播。
光子晶体光纤有很多奇特的性质。
例如,可以在很宽的带宽范围内只支持一个模式传输;包层区气孔的排列方式能够极大地影响模式性质;排列不对称的气孔也可以产生很大的双折射效应,这为我们设计高性能的偏振器件提供了可能。
中文关键字:光子晶体光纤 PCF导光机理 PCF的特性英文摘要: In 1991, the emerging field of photonic crystals led to the development of photonic-crystal fiber which guides light by means of diffraction from a periodic structure, rather than total internal reflection. The first photonic crystal fibers became commercially available in 2000.[8] Photonic crystal fibers can be designed to carry higher power than conventional fiber, and their wavelength dependent properties can be manipulated to improve their performance in certain applications.英文关键字: photonic-crystal fiber光子晶体(PC)是一种介电常数随空间周期性变化的新型光学微结构材料,其概念是1987年分别由S. Jo n和E. Yablonovitch提出来的,就是将不同介电常数的介质材料在一维、二维或者三维空间组成具有光波长量级的折射率周期性变化的结构材料。
光子晶体光纤的原理、应用和研究进展一、本文概述光子晶体光纤,作为一种具有独特光学性质的新型光纤,近年来在光通信、光电子、生物医学等领域引起了广泛关注。
本文旨在全面介绍光子晶体光纤的原理、应用以及研究进展,以期为读者提供深入的理解和前沿的科研动态。
我们将概述光子晶体光纤的基本结构和光学特性,阐述其与传统光纤的区别和优势。
我们将详细介绍光子晶体光纤在光通信、光电子器件、生物医学成像等领域的应用实例,展示其在这些领域的独特作用和价值。
我们将总结当前光子晶体光纤研究的热点问题和发展趋势,以期为相关领域的研究者提供有价值的参考。
二、光子晶体光纤的基本原理光子晶体光纤,也被称为微结构光纤或空芯光纤,其基本原理主要基于光子带隙效应和光子局域化。
这种光纤的核心结构由周期性排列的空气孔组成,形成了一种类似于晶体的结构,因此得名光子晶体。
光子带隙效应是指,在特定频率范围内,光波在光子晶体中传播时,由于受到晶体结构的影响,某些频率的光波被禁止传播,形成所谓的“光子带隙”。
这种效应使得光子晶体光纤具有独特的传输特性,例如低损耗、高带宽等。
光子局域化则是指,当光波在光子晶体中传播时,受到晶体结构的影响,光波的能量被局限在某一特定区域内,形成所谓的“光子局域态”。
这种效应使得光子晶体光纤能够实现光波的高效传输和控制。
在光子晶体光纤中,光波主要在空气孔中传播,而非传统的光纤中的玻璃介质。
这种特殊的传输方式使得光子晶体光纤具有许多独特的性质,例如低损耗、高带宽、抗弯曲、耐高温等。
由于光子晶体光纤的结构灵活性,可以通过改变空气孔的大小、形状和排列方式等,实现对光波传输特性的精确调控,进一步拓展其应用范围。
光子晶体光纤的基本原理是基于光子带隙效应和光子局域化,通过特殊的结构设计实现光波的高效传输和控制。
这种光纤具有许多独特的性质和应用前景,是光通信领域的重要研究方向之一。
三、光子晶体光纤的应用领域光子晶体光纤作为一种独特的光传输媒介,其应用领域广泛而深远。
光子晶体光纤材料光子晶体的能带结构电子能带与光子能带在半导体晶体中, 电子受原子周期排列所构成的周期势场的作用, 它的能谱呈带状结构由于原子的布拉格散射, 在布里渊区边界上能量变得不连续, 出现带隙, 电子被全反射在光子晶体中, 也存在类似的周期性势场, 它是由介电函数在空间的周期性变化所提供的当介电函数的变化幅度较大且变化周期与光的波长相比拟时, 介质的布拉格散射也会产生带隙, 相应于此带隙区域的那些频率的光将不能通过介质, 而是被全部反射出去由于周期结构的相似性, 普通晶体的许多概念被引入光子晶体, 如能带、能隙、能态密度、缺陷态等实际制备的光子晶体多由两种介电常数不同的物质构成, 其中低介电物质常采用空气, 因此相应于半导体的价带和导带, 在光子晶体中存在介电带和空气带。
完全光子能隙的产生光子能隙有完全能隙与不完全能隙的区分所谓完全能隙, 是指光在整个空间的所有传播方向上都有能隙, 且每个方向上的能隙能相互重叠不完全能隙, 相应于空间各个方向上的能隙并不完全重叠, 或只在特定的方向上有能隙由于能隙产生于布里渊区的边界处,原则上完全能隙更容易出现在布里渊区是近球形的结构中。
FCC是具有最接近球形布里渊区的空间周期结构。
人们对光子能带的理论计算最初是照搬电子能带的计算方法, 如平面波法和缀加平面波法等, 将光子当作标量波, 利用薛定愕方程求解一计算结果显示, 包括在内的许多结构的光子晶体都将出现光子带隙然而, 随后的研究表明, 这种标量波近似法不仅在定量上, 甚至在定性上都与实验结果不符。
由于电子是自旋为1/2的费米子, 为标量波而光子是自旋为的玻色子, 是矢量的电磁波, 两者存在着本质的区别因此, 计算光子晶体的能带结构必须在矢量波理论的框架下, 从麦克斯韦方程出发在各种理论中, 平面波展开法是应用得最普遍, 也是最成功的由于光子之间没有复杂的相互作用, 理论计算可以非常精确地预言光子晶体的性质, 对实验工作起着重要的指导作用。
能带计算表明由球形颗粒构成的结构具有很高的对称性, 对称性引起的能级简并使它只存在不完全能隙, 例为了得到具有完全能隙的光子晶体结构, 需要从两方面考虑:(1)提高提高周期性介电函数的变化幅度, 即要有高的折射率反差(2)从结构上消除对称性引起的能带简并为此, 在结构的晶胞内引入两个球形粒子构成的金刚石结构, 能产生很宽的完全带隙,通过引入非球形的晶胞颗粒也能消除能带简并从而产生完全的光子带隙。
利用材料介电常数的各向异性,在FCC、BCC、SC等各种简单晶格中也将产生部分能隙, 此外, 在介电质材料中引入彼此分离的金属颗粒构成的复合光子晶体, 将具有很宽的完全能隙, 然而由于在可见光和红外波段金属材料的强烈耗散, 这种光子晶体的效率很低。
光子晶体中的缺陷能级半导体材料的广泛应用与其掺杂特性密切相关向高纯度半导体晶体中掺杂, 禁带中会产生相应的杂质能级, 从而显著改变半导体材料的电学、光学特性类似地, 可以向光子晶体中引入杂质和缺陷, 当缺陷是由引入额外的高介电材料所至图右, 其特性类似于半导体掺杂中的施主原子, 相应的缺陷能级起始于空气带底, 并随缺陷尺寸的变化而移向介电带当缺陷是由移去部分高介电材料所至, 其特性类似于半导体掺杂中的受主原子, 相应的缺陷能级起始于介电带顶, 并随缺陷尺寸的变化而移向空气带因此, 可以通过调节缺陷的结构、大小来控制缺陷能级在光子带隙中的位置由介电带顶到空气带底, 相应于此能级频率的光将只能够存在于缺陷处, 而不能向空间传播。
光子晶体的研究方法早期研究光子晶体的能带时, 采用的是标量波动方程,发现具有面心立方结构的光子晶体具有光子禁带. 但是光波是矢量波,满足的是麦克斯韦方程组. 解麦克斯韦方程组得到的结论是:面心立方结构的光子晶体没有光子禁带.这些年来,光子晶体的理论研究也取得了令人瞩目的进展. 下面列举几种用得比较广泛的基本计算方法.1、平面波方法这是在光子晶体能带研究中用得比较早和用得最多的一种方法. 主要是将电磁场以平面波的形式展开,何启明等人在预言光子禁带的存在的文章中便是用的这种方法. 电磁场在倒格矢空间以平面波叠加的形式展开,可以将麦克斯韦方程组化成一个本征方程,求解本征值便得到传播的光子的本征频率. 但是,这种方法有明显的缺点:计算量与平面波的波数有很大关系,几乎正比于所用波数的立方,因此会受到较严格的约束,对某些情况显得无能为力. 如当光子晶体结构复杂或处理有缺陷的体系时,需要大量平面波,可能因为计算能力的限制而不能计算或者难以准确计算. 如果介电常数不是恒值而是随频率变化,就没有一个确定的本征方程形式,而且有可能在展开中出现发散,导致根本无法求解.2、转移矩阵方法由磁场在实空间格点位置展开, 将麦克斯韦方程组化成转移矩阵形式,同样变成本征值求解问题. 转移矩阵表示一层(面) 格点的场强与紧邻的另一层(面) 格点场强的关系, 它假设在构成的空间中在同一个格点层(面) 上有相同的态和相同的频率,这样可以利用麦克斯韦方程组将场从一个位置外推到整个晶体空间. 这种方法对介电常数随频率变化的金属系统特别有效,由于转移矩阵小,矩阵元少,计算量较前者大大降低,只与实空间格点数的平方成正比,精确度也非常好. 而且还可以计算反射系数及透射系数.3、差分或有限差分法将一个单位原胞划分成许多网状小格, 列出网上每个结点的有限差分方程,利用布里渊区边界的周期条件,同样将麦克斯韦方程组化成矩阵形式的特征方程,这个矩阵是准对角化的,其中只有为数不多的一些非零矩阵元,明显地减少了计算量,节省了计算机内存. 但是, 有限差分法没有考虑晶格格点的形状,遇到具有特殊形状格点的光子晶体时,要求得精确解就比较困难.4、N 阶(Order2N) 法这是引自电子能带理论的紧束缚近似中的一种方法,是由Yee 在1966 年提出的时域有限差分法(FDTD) 发展来的. 基本思想是:我们从定义的初始时间的一组场强出发,根据布里渊区的边界条件,利用麦克斯韦方程组可以求得场强随时间的变化,从而最终解得系统的能带结构. 具体作法:通过傅里叶变换先将麦克斯韦方程组变换到倒空间,用差分形式约简方程组,然后再作傅里叶变换,又将其变换回到实空间,得到一组被简化了的时间域的有限差分方程,这样,原方程可以通过一系列在空间和时间上都离散的格点之间的关系来描述,计算量大大降低,只与组成系统的独立分量的数目N 成正比. 但是在处理Anderson局域和光子禁带中的缺陷态等问题时,计算量剧增,这种情况下用转移矩阵方法比较方便.引入缺陷的光子晶体在激光或光学回路中有广泛的应用,计算有单点缺陷、多点缺陷、线缺陷以至表面态的光子晶体能带可以用超元胞法进行平面波展开; 当混有多种缺陷时,可采用格林函数法.光子晶体制备光子晶体是一种人造微结构,它的晶格尺寸与光波的波长相当,是晶体晶格尺寸的1000倍。
光子晶体的制作具有相当大的难度,根据适用的波长范围,制作技术也不同。
此外,还需要引入缺陷态,因此,制作过程往往需要采用多种技术才能成。
1.精密加工法Ames实验室证实了金刚石结构的光子晶体具有很大的带隙后, Yablonovitch等人便采用活性离子束以打孔法制造了第一块具有完全光子带隙(photonic band gap, PBG)的三维光子晶体。
他们采用反应离子束刻蚀技术在一块高介电常数的底板表面以偏离法线35.26°的角度从3个方向钻孔,各方向的夹角为120°。
但是,当孔钻得较深,并彼此交叉时,孔会产生位置偏离,从而影响其周期性结构。
Ho等提出了木堆结构(Woodpile Structure) ,即用介电柱的多层堆积形成完全带隙的介电结构。
Ozbay等用铝棒堆积成Woodpile结构,其缺点是工艺比较繁琐,且结构的周期准确性难以保证。
Ozbay等又发展了逐层叠加结构(Layer-by-layer Structure) ,即先制造出各向异性的二维Si/SiO2 层状结构,然后以Woodpile结构的周期结构形式进行逐层叠加,即四层形成一个周期。
通过层叠法和半导体工艺的结合,使得设计出的光子晶体具有禁带宽、带隙可达到红外及近红外区的优点。
由于是以半导体工业成熟的技术为基础,精密加工法是制备光子晶体最为稳定可靠的方法。
然而其工艺复杂、造价昂贵,并且受现有半导体技术水平的限制,若要制备更小波长尺度的三维光子晶体、晶体掺杂以及缺陷引入等方面却存在着很大的挑战。
2.胶体晶体法早在1968年, Kriger等人就发现了由乳液聚合得到的聚苯乙烯胶乳(50~500nm)在体积分数超过35%时出现蛋白石特有的颜色。
蛋白石是一种具有不完全带隙的光子晶体,其独有的颜色是由可见光的布拉格衍射产生的。
由于胶体晶体的晶格尺寸在亚微米级量级,它可望成为制造近红外及可见光波段三维光子晶体的一条有效途径。
在溶液中,胶体颗粒小球表面带有电荷,在适当的电荷密度和颗粒浓度下,通过静电力相互作用,小球自组织生长成周期性结构,形成胶体晶体。
在毛细容器中,利用胶粒与带电玻璃器壁的静电力相互作用。
当胶粒体积分数较高时,胶体悬浮颗粒以面心立方( FCC)点阵堆积; 当体积分数较低时,倾向于体心立方(BCC)点阵堆积,晶体的密排面平行于器壁表面。
目前,已经制备的胶体晶体多为聚苯乙烯乳胶体系和二氧化硅胶体颗粒体系。
遗憾的是它们不具备高的介电比和合适的网络拓扑结构,因而并不能产生完全光子带隙。
为了提高介电比,可以将胶体晶体小心脱水,得到紧密堆积的蛋白石结构。
3.反蛋白石结构法反蛋白石结构是指低介电系数的小球(通常为空气小球)以面心立方密堆积结构分布于高介电系数的连续介质中,这种结构将有望产生完全能隙。
1997年Velev等人首先用经阳离子表面活性剂CTAB浸泡过的聚苯乙烯颗粒形成的胶体晶体为模板,合成了含三维有序排列的空气球的二氧化硅反蛋白石材料。
主要采用模板法,具体操作为:以颗粒小球所构成的紧密堆积结构为模板,向小球间隙填充高介电常数的Si, Ge, TiO2等材料,然后通过煅烧、化学腐蚀等方法将模板小球除去,得到三维空间的周期结构。
Vlasov等人以SiO2胶体晶体为模板,制得了硒化镉有序大孔量子点阵固体材料。
Blanco等人以SiO2胶体晶体为模板,用化学气相沉积法向其空隙填入硅,形成纯硅反蛋白石结构的光子晶体。
4.其他方法(1)飞秒激光干涉法利用飞秒激光干涉法已实现了一维、二维和三维近红外波段的光子晶体制作。
该方法利用衍射分束器将飞秒脉冲分为多束,然后用两个透镜会聚叠加。
搭建的实验装置可实现较高的调整精度,以实现飞秒脉冲的瞬态叠加。
采用二倍频的飞秒激光, 波长为380nm, 脉宽80fs, 重复频率82MHz,一次照射制作, 照射功率约100μW,时间20 s。