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第2章-传递过程基本方程

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第二章2传函

第二章2传函

n
n 1
y(t)为系统的输出，r(t)为系统输入，则零初 始条件下，对上式两边取拉氏变换，得到系 统传递函数为：
b0 s m b1s m1 bm1s bm Y ( s) G ( s) n n 1 R( s) a0 s a1s an1s an
d Cm lim ( s s1 ) F ( s ) Cm 1 lim [( s s1 ) m F ( s )] s s1 s s1 ds
m
Cm j
1 dj lim j [( s s1 ) m F ( s )] j! s s1 ds
1 d ( m 1) C1 lim ( m 1) [( s s1 ) m F ( s )] (m 1)! s s1 ds f (t ) L1[ F ( s )] Cm Cm 1 m 2 m 1 [ t t (m 1)! (m 2)! C2t C1 ]e s1t
线性微分方程
性能指标
傅 氏 变 换
拉氏变换
传递函数 S=jω
频率特性
计算
频率响应
拉氏反变换
按定义求拉氏反变换很困难，一般常用部分分 式法计算：
F (s )
分解
部分分式
查表
原函数
F (s ) 的一般形式为 B ( s ) b0 s m b1s m 1 bm 1s bm F (s) n A( s ) s a1s n 1 an 1s an
Uo ( s) [例] 求如图所示电路的传递函数 U i ( s )
C i1 R1 i2 R2
[解]：解法一：列出回路电压方程和输 出节点方程
1 i1dt R1i1 R1i2 ui R2 i2 uO

第二章 传递函数-梅逊公式

第二章 传递函数-梅逊公式
第二章 自动控制系统的数学模型
2.3 传递函数与系统动态结构图
2.3.1 传递函数的定义
设系统的标准微分方程为
an
dnc(t) dt n
a n1
dn1c(t) dt n 1
……
a1
dc(t) dt
a0c(t)
bm
dmr(t) dt m
bm1
d m 1r ( t ) dt m1
……
b1
dr(t) dt
点
上图所示的是
G(s)
(s
(s 1)(s 2) 3)(s 2 2s
2)
的零、极点分布图。
2.2 传递函数
比
比例环节（无惯性环节）： c(t)=kr(t)
例
传递函数：G(S)=C(S)/R(S)=k
c(t)
环
阶跃响应：R(S)=1/S
r(t)
节
C(S)=kR(S)=k/S C(t)=k
0
方框图： R(S) k/s C(S)
3
传
递
积分调节器：
C
在A点列方程可得：
函 数
Ur(t)
R
i2
i1
A
Uc(t) i2=i1, i1=Uc(t)/R Uc(t)=1/C∫i2(t)dt=1/(RC)∫Uc(t)dt
设RC＝T（积分时间常数），则有：Uc(t)=1/T∫Uc(t)dt
拉氏变换后为：Uc(S)=1/(TS)Uc(S)
5）传递函数具有正、负号（输入量和输出量的变化方向）。
6）传递函数的单位是输出量的单位与输入量的单位之比。
m
(s z j )
7）传递函数可以写成
G(s)
Kg
j1 n

大连理工大学 本科 传递过程课件 第2章_

大连理工大学 本科 传递过程课件 第2章_

（1）质量力
质量力是指作用在整个微元体上的外力，又叫体积力，与质量大小有关，而与 周围流体的存在无关，是一种非接触力，如重力、静电力等。传递课程只考虑重 力。
x方向：Xdxdydz y方向： Ydxdydz
z方向： Zdxdydz
(2 - 3a)
X、Y、Z是作用在单位质量
(2 - 3b)
(2 - 3c)

(2 - 5a) (2 - 5b)
u x u z zx x z
(2 - 5c)
（2）法向应力表达式
法向应力表达式（推导过程可参见《讲义》p309的附录A）：
Du x xx yx zx u x 2 u x u y u z X (2 - 5a) xx p 2 D x y z x 3 x y z Du y xy yy zy Y (2 - 5b) u y 2 u x u y u z D x y z yy p 2 y 3 x y z yz zz Du z Z xz (2 - 5c) D x y z u z 2 u x u y u z zz p 2 z 3 x y z ux u y yx xy y x 对于理想流体，μ=0，故: xx yy zz p u u
3.以应力表示的运动微分方程
将式（2-3）和（2-4）代入式（2-2）并简化，可得
Y dxdydz (2-3b) Z dxdydz (2-3c)
xx yx zx ( )dxdydz (2-4a) x y z ( xy yy zy )dxdydz (2-4b) x y z ( xz yz zz )dxdydz (2-4c) x y z

第2章 微分方程+传递函数

第2章 微分方程+传递函数

dx
(x x0 )
x x0
写成增量形式:
df f (x) f (x0 ) dx xx0 (x x0 )
y k x
9
2.2.3 微分方程的线性化
例2-15 微分方程线性化
f (h) h
A dh(t) a dt
h(t) qi (t)
其中包含非线性项 h(t) ，单独将其线性化:
df f (x) f (x0 ) dx xx0 (x x0 ) f (x) k x
b1
dr(t) dt
b0r(t)
式中nm, n是系统阶次, r(t), c(t)是系统输入量和输出量。
例2-12 RC无源网络，输入电压ei(t)和输出电压eo(t)
R
解：由基尔霍夫定律
标准式： 左出右入降阶
ei (t) i C
eo (t)
ei (t) i(t)R eo (t)
eo
(t)
1 C
16
知识巩固
传递函数和微分方程一样, 也是用于描述系统的( ); 本课程使用的三种数学模型是( ), 其中( )是最主要的; 传递函数的定义是( ); 传递函数是代数表达式吗? 传递函数的求取方法一般有二种,分别是( ); 传递函数的成立条件是( ); 系统的阶次符号为( ), 它是传递函数的( )多项式的次数; 使传递函数分子为零的点, 称为传递函数的( ); 使传递函数分母为零的点, 称为传递函数的( ), 数学上称为( ),
2
a h0
h(t)
qi (t)
线性化方程已经把系统的工作坐标
从原点移至平衡工作点(h0 , qi0 ) 10
2.2.3 微分方程的线性化
具有两个自变量x、y的非线性函数 z=f (x, y)小偏差线性化的方法:

传热学(第二章)

传热学(第二章)

⒉ 通过圆筒壁的导热 由导热微分方程式(2—12)
边界条件：r=r1时，t=t1；r=r2时，t=t2 对（2-25）式积分两次，得其通解： t = c1 ln r + c2 将边界条件代入通解，确定积分常数
t2 − t1 t −t c2 = t1 − ln r 2 1 ln( r2 / r ) ln( r2 / r ) 1 1 t −t t = t1 + 2 1 ln( r / r ) （2-26） 1 ln( r2 / r ) 1 dt λ t1 − t2 q = −λ = （2-27） dr r ln( r2 / r ) 1 c1 =
2 1
λ1
第二章
导热基本定律及稳态导热
2-3 通过平壁、圆筒壁、球壳和其他变截面物体的导热 通过平壁、圆筒壁、
• 1∂ ∂T 1 ∂ ∂T ∂ ∂T ∂T (λr + 2 (λ ) + (λ ) + Φ = ρcp ∂τ r ∂r ∂r) r ∂ϕ ∂ϕ ∂z ∂z d dt 简化变为 dr (r dr ) = 0 （2-25）
⒉ 通过圆筒壁的导热 根据热阻的定义，通过整个圆筒壁的导热热阻为 （2-29） 29） 与分析多层平壁—样，运用串联热阻叠加的原则，可得通过图2-9所示的多层圆筒壁的 导热热流量 2πl(t1 − t4 ) Φ= （2-30） ln( d2 / d1) / λ1 + ln( d3 / d2 ) / λ2 + ln( d4 / d3) / λ3 ⒊ 通过球壳的导热 导热系数为常数，无内热源的空心球壁。内、外半径为r1、r2，其内外表面均匀 恒定温度为t1、t2，球壁内的温度仅沿半径变化，等温面是同心球面。 由傅立叶定律得： dt 各同心球面上的热流率q不相等，而热流量Φ相等。 Φ = −4πr2λ dr dr ⇒Φ 2 = −4πλdt r

机械工程控制基础-第二章-传递函数

机械工程控制基础-第二章-传递函数

华中科技大学材料学院
典型环节
比例环节 惯性环节 微分环节 积分环节 振荡环节 延时节例
华中科技大学材料学院
比例环节
1、传递函数函：G(s) K （放大环节）
2、特性：输入输出成正比，无惯性，不失真， 无延迟 X(s) Y(s) K 3、参数：K 4、单位阶跃响应：输出按比值复现输入， 无过渡过程。
华中科技大学材料学院
4)方框图不唯一。由于研究角度不一样，传递函数 列写出来就不一样，方框图也就不一样。 5) 研究方便。对于一个复杂的系统可以画出它的方 框图，通过方框图简化，不难求得系统的输入、输出 关系，在此基础上，无论是研究整个系统的性能，还 是评价每一个环节的作用都是很方便的。
华中科技大学材料学院
n 2
2
p1 p2 n , p1 p2 2n 2 1
n e p t e p t y (t ) 1 ( ) 2 p1 p2 2 1
1 2
华中科技大学材料学院
p1 p2 ,当 1时, p1 p2
则
n e p t y (t ) 1 2 2 1 p2
华中科技大学材料学院
延迟环节
1. 传函
W ( s) e
s
x
y
1
t
1
(t ) 2.单位阶跃响应 y(t ) L1[es 1 s ] 1 3.参数 延迟时间 4.特性：能充分复现输入，只是相差 ，该环节

t
是线性的，他对系统稳定性不利。然而过程控制中，
系统多数都存在延迟环节，常用带延迟环节的一阶
x(t )
1
y(t )
K
t
t
比例环节实例
1）分压器

第二章 (2.1,2.2)控制系统的微分方程、传递函数


拉氏变换的重要应用——解线性定常微分方程

求微分方程的拉氏变换，注意初值！！
求出 C ( s ) 的表达式 拉氏反变换，求得 c (t )
例1 已知系统的微分方程式，求系统的输出响应。
d 2c(t ) dc(t ) 2 2c(t ) r(t ) 2 dt dt d2 解： 在零初态下应用微分定理： 2 s 2
+
i (t )
R
–
u (t )
+
i (t )
u (t ) i (t ) R
du ( t ) 1 i (t ) dt C
di (t ) u (t ) L dt
电容
C
–
u (t )
+
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱi (t )
电感
u (t )
–
L
机械系统三要素的微分方程
设系统输入量为外力，输出量为位移
d 2 x (t) m f (t) 2 dt
d uc (t ) duc (t ) LC RC uc (t ) ur (t ) 2 dt dt
2
3．机械位移系统
输入量为外力: F (t ) 输出量为位移: y (t )
dy 2 (t ) 依据牛顿定律： F m dt 2
dy (t ) d y (t ) F (t ) ky (t ) f m 2 dt dt
d 2 y (t ) dy (t ) m f ky (t ) F (t ) 2 dt dt
微分方程结构一致 二阶线性定常微分方程
不同形式的物理环节和系统可以建立相同形式的数学模型。
系统微分方程由输出量各阶导数和输 入量各阶导数以及系统的一些参数构成。 n阶线性定常系统的微分方程可描述为：

非牛顿流体的传递过程特性-2


∞

∞

幂 律 函 数 区


直 线
∞

∞


第 二 牛 顿 区
第 一 牛 顿 区
幂 律 函 数 区
双对数坐标
(1)幂律方程：
直线区：Y=aX+b
K m K m 1 K n ,(n m 1, m n 1)
d d
对非牛顿流体：如上图：
d t 1 d
0
1 a1 假塑性：t1 a1 0
目前大多数用 μ a表示非牛顿流体的表观粘度（粘度）。 以后所讲粘度，即表观粘度。 由于计算机的发展μ t也应用广泛起来。 μ t的特点：用不同的粘度计测量结果应相同（减小系统 误差，如零点漂移）。
2)剪切速率匀速增加后再匀速减小，τ ～ 曲线不 重合，有滞后现象.

面积A1 第1次,t1,A=A1
第2次,t2,A=A2 第n次,tn,A=0
第n次--触变性消失， 变成假塑性流体。流体 的结构到达新的稳定状 态（平衡） 用滞后面积A的大小代 表流体的触变性大小, 但不好表达.

本构方程：与时间有关。 Moore方程：(无屈服应力）
a
0
1 m
1
定义 : 0 , , 为 0, 下的a
m为a ( 0 ) / 2时测出的 值.
1时： a 0，牛顿 1时： a ，假塑性 (用于PAM) 1时： a ，涨塑性
ΔY
e
y
t
y
t+ t
x
t时刻
x
t+ t时刻

化工传递过程基础(第三版)

※ 湍流流体在流向上的动量，分子传递+涡流传递。
第二节 动量、热量与质量传递的类似性
1. 分子间动量传递
※ 牛顿粘性定律
dux
dy
2. 分子间热量传递 —— 热传导
※ 傅立叶定律
q k dt
A
dy
高温
低温
3. 分子间质量传递 ——分子扩散
※ 费克定律
jA
DAB
d A
dy
一、分子传递的基本定律
图0-1 McCabe-Thiele图
二、本课程的学习内容？
✓ 物理过程的速率和传递机理的探讨
• 动量传递
• 热量传递
• 质量传递
推动力：速度差 推动力：温度差 推动力：浓度差
第一章 传递过程概论
第一节 流体流动导论
※ 流体：气体和液体的统称
一、静止流体的特性 （一）流体的密度（ρ）
均质流体：
※ 非均质流体： f x, y, z
dx
ux d
dy
uy d
dz
uz d
流率：单位时间内流体通过流动截面的量
[m/s]
※ 以流体的体积计量称为体积流率（流量，Vs）m3/s ※ 以质量计量称为质量流率（w），kg/s
计算：在流动截面上任取一微分面积dA，其点流速为ux，则通过该微元面积 的体积流率dVs？通过整个流动截面积A的体积流率Vs？
p0
0
流体静力学方程
p p0 gh
h p p0
g
※对于一定密度的液体，压力差与深度h成正比，故 液柱高度h可用来表示压力差的大小（mmHg,mH2O)
二、流体流动的基本概念
（一）流速与流率
流速：流体流动的速度，表示为 u u f (x, y, z, )

化工传递过程基础(第三版)

(2)固体的应变与应力的作用时间无关，只要不超过弹性 极限，作用力不变时，固体的变形也就不再变化，当外力去除 后，形变也就消失；对于流体，只要有应力作用，它将连续 变形(流动)，当应力去除后，它也不再能恢复到原来的形状。
1.1流体的定义和特征
液体和气体虽都属于流体，但两者之间也有所不同。液体的 分子间距和分子的有效直径相当。当对液体加压时，只要分子 间距稍有缩小，分子间的排斥力就会增大，以抵抗外压力。所 以液体的分子间距很难缩小，即液体很难被压缩。以致一定质 量的液体具有一定的体积。液体的形状取决于容器的形状，并 且由于分子间吸引力的作用，液体有力求自己表面积收缩到最 小的特性。所以，当容器的容积大于液体的体积时，液体不能 充满容器，故在重力的作用下，液体总保持一个自由表面，通 常称为水平面。
1.4 与其他课程之间的联系 • 流体力学是继《高等数学》、《大学物理》《理论
力学》之后开设，同时又成为学习许多后续专业课 程计算流体力学和从事专业研究的必备基础。
• 高等数学要求复习掌握：微分（偏导数、导数）、 积分（曲面积分、定积分、曲线积分）、多元函数 的泰勒公式、势函数、微分方程。
• 理论力学要求复习掌握：质量守恒定律、能量守恒 定律、动量定律。
• 两个相邻流体层的动量传递
平衡过程和传递过程
2.热量传递过程： • 物体各部分存在温度差，热量由高温区向
低温区传递
平衡过程和传递过程
3. 质量传递：当体系中的物质存在化学势差 异时，则发生由高化学势区向低化学势区 域的传递
• 化学势的差异可以由浓度、温度、压力或 电场力所引起。常见的是浓度差引起质量 传递过程，即混合物种某个组分由高浓度 向低浓度区扩散
平衡过程和传递过程
• 传递过程：物理量向平衡转移 • 平衡状态：强度性质的物理量不存在梯度
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z
uz
(y,z) y
z
ux
y
uy x
o
x
(x,y)
柱坐标系下的微元控制体
= 0
z
z u
o
r
uz
r z
ur
球坐标系下的微元控制体
= 0
= 0
u r o
ur
r
u
质量守恒与连续性方程
质量守恒定律 （Mass conservation） 若控制体内的流体包含 n 个组分，对任一组分 i 进行 质量衡算，都会有 ：
uy
z
uz
V
dV
t
V
ux
x
u y
x
uz
x
dV
t
V
dV
V
ux
x
u y
x
uz
x
dV
V
ux
x
u y
x
uz
x
dV
A
undA
ρ2
u2
V
A2
ρ1
u1
A1
undA u cosdA 1u1cos1dA 2u2cos2dA A22u2 A11u1
A
A
A1
A2
t
dV
V
d dt
dV
xx, xy, xz yx, yy, yz zx, zy, zz
其中xx、yy、zz为粘性正应力
其余为粘性剪应力
下标：前一个代表作用面的法线方向 后一个代表该应力本身的方向
粘性剪应力与动量扩散通量等价 粘性正应力也具有类似性质
z
(uz)ux|z+Z
(uy)ux|y
(ux)ux|x
(ux)ux|x+x
输入控制体 － 输出控制体 ＋ 控制体内生成 ＝ 控制体内质量
的质量速率 的质量速率
的质量速率
的累积速率
W i,in
W i,out
ri
dmi dt
i 1,2,...,n
n
控制体内生成的质量速率和消耗的质量速率相等 ri 0 1
n
1
Wi,in Wi,out
d dt
n
(
1
mi
)
Win
Wout
V
d mV
dt
dM dt
不稳定流动系统的连续性方程
A2 2u2
A11u1
dM dt
稳定流动系统的连续性方程
A2 2u2 A11u1
不可压缩流体的连续性方程 圆管流动的连续性方程
A2u2 A1u1
u2
u1
A1 A2
u1
d1 d2
2
动量守恒与流体运动微分方程
动量守恒定律
牛顿第二定律
d
mur
r F
t
lim
x , y , z
0
(
ux
)
x
x x
(
u
x
)
x
(u y ) yy (u y ) y
y
(uz )zz (uz )z
z
连续性方程
t
x
ux
y
uy
z
uz
u
代表空间任意点处由流体质量通量 u 的空间变化率引起
该点处流体密度随时间的变化率。
(u) 代表的流体质量通量的空间变化率又被称作质量通
uzux z uzux zz xy
六个面元扩散输入控制体的x方向的动量分量
xx x xx xx yz yx y yx yy xz zx z zx zz xy
作用于控制体的所有外力在x方向的分量的总和为
p x p xx yz gxxyz
x 方向的动量分量在控制体内的累积速率为
控制体的取法 代表性：在整个流场连续可积 对称性：
控制体
正交性： 大小形状：宏观、微观 坐标系 直角坐标系、柱坐标系、球坐标系
不同坐标系下的微元控制体
常用的坐标系有直角坐标系、柱坐标系和球坐标系
直角坐标系（Cartesian coordinates）：x，y，z 柱坐标系（Cylindrical coordinates）：r，，z 球坐标系（ Spherical coordinates）：r，，
x
uy
y
uz
z
ux t
ux
ux x
uy
ux y
uz
ux z
ux
ux x
uy y
uz z
t
ux
x
uy
y
uz
z
Dux Dt
ux
u
D Dt
x方向
Dux Dt
xx
x
不同坐标系中的连续方程
直角坐标系(x,y,z)
t
x
ux
y
uy
z
uz
0
柱坐标系(r, ,z)
t
1 r
r
r
ur
1 r
u
z
uz
0
球坐标系(r,, )
t
1 r2
r
r2ur
1
r sin
u sin
1
r sin
u
0
【例2-1】 变直径管道中流体流动的连续性方程
t
x
ux
y
ux xyz
t
上四式代入动量衡算总式，以xyz通除并取其趋 于0极限，得流体在x方向运动微分方程
t
ux
x
uxux
y
u y u x
z
u
zux
xx x
yx y
zx z
p x
g
x
ux t
ux
t
ux
ux x
uy
ux y
uz
ux z
ux
ux x
uy y
uz z
uxux
dm dt
流体的速度和密度是空间与时间的连续函数
ux, y, z,t x, y, z,t
z
(uz)z+z
(uy)y
(ux)x
y
z
y x
(ux)x+x
(ux)y+y
x
(uz)z
xyz
t
yz(ux )x
(ux )xx
xz (uy )y (uy )yy xy (uz )z (uz )zz
(uy)ux|y+y (uz)ux|z
x
y
动量通量
z
τxx|x
y
τz x|z + Δz τzx|z
τyx|y τxx|x+Δx
τyx|y+Δy
x
控制体以对流和扩散方式与周围流体交换动量 六个控制面 x 方向对流输入控制体的动量分量
uxux x uxux xx yz
uyux y uyux yy xz
dt
微元控制体流体动量守恒定律
输入控制体
输出控制体
作用在控制体
控制体内动量
－
＋
＝
的动量流率
的动量流率
上的合力
的累积速率
▪ 控制体受力
体积力 压力 表面力
z
9
7
8
3
z
6
1
2
5 4 y
x x
y
1-xx 2-xy 3-xz 4-yx 5-yy 6-yz 7-zx 8-zy 9-zz
9个粘性应力分量
表面力 9个分量
第二章 传递过程基本方程
第二章 传递过程基本方程
▪ 衡算体系 ▪ 质量守恒与连续性方程 ▪ 动量守恒与流动微分方程 ▪ 能量守恒与传热微分方程 ▪ 质量守恒与传质微分方程
衡算体系
控制体与控制面 流动空间具有一定几何形状与大小的开放体系称为控 制体，围成控制体的空间曲面称为控制面 控制体通过控制面与环境进行质量、动量和能量交换
量的散度，其物理意义可以理解为空间某点处单位体积内 流体质量的流散速率。
连续性方程
t
ux
x
uy
y
uzuz z
D u
Dt
流体密度的随 体导数
体积通量(或速度矢量) u 的散度，物理意义为空间某点 处单位体积流体的体积形变 （扩张或收缩）速率
连续性方程是传递过程最基本的方程之一，推导过程未加 假设，因此对各种流体在各种情况下都适用。