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液压传动与控制一、单项选择题1．液压系统的工作压力取决于（）.A．负载 B．泵吸压油口压差 C．泵的额定压力 D．溢流阀的调定压力2．L—HL22普通液压油表示该油在400C时的平均运动粘度为（）.A．22m2/s B．22dm2/s C．22cm2/s D．22mm2/s3．绝对压力为0。
4个大气压，其真空度为( )。
A．0。
4个大气压 B．0.6个大气压 C．-0。
4个大气压 D．—0。
6个大气压4．层流时的动能修正系数α一般取( ).A．1 B．1.33 C．1.5 D．25．流动液体的能量守恒定律是根据（）导出的。
A．动量守恒定律 B．质量守恒定律 C．帕斯卡定律 D．伯努利方程6．实验台上的压力表测量的是（)。
A．大气压力 B．绝对压力 C．相对压力 D．真空度7．液压泵吸油口的压力为P1,压油口压力为P2,其输出功率为（）和输出流量的乘积。
A．P1 B．P2 C．P1—P2 D．P2-P18．计算沿程阻力系数λ时，不必考虑（ ).A．管子长度 B．油液粘度 C．液流速度 D．管子直径9．在( ）工作的液压系统容易发生气蚀.A．高原 B．洼地 C．平原 D．沙漠10．下面（）的说法是不正确的。
A．水力直径对通流能力影响很大 B．圆形截面水力直径最大C．水力直径大，通流面积小时也不易堵塞 D．水力直径小表示通流阻力小11．光滑的金属圆管内液流的临界雷诺数为( )。
A．1100～1600 B．1600~2000 C．2000～2300 D．2500～3000 12．液压系统的故障大多数是由（）引起的。
A．系统漏油 B．油温过高 C．油液污染 D．油液粘度不对13。
油泵吸油高度一般应（ )。
A．〈0.5m B．〉0。
5m C．0。
5m～1m D．>1m14．我国生产的机械油和液压油采用40℃时的（ )作为其标号。
A．赛氏秒 B．恩氏度°Ｅ C．动力粘度Ｐa。
S D．运动粘度mm2/s 15．关于气压与液压传动叙述错误的是（ ).A．气压传动无介质费用和供应上的困难，泄漏不会严重影响工作,不会污染环境B．气压传动工作压力低,元件材料和制造精度高C．气压传动工作速度的稳定性要比液压传动好D．气压传动同液压传动相比出力较小,且传动效率低16. 紊流时的动能修正系数α一般取（）。
第1章流体力学的基本概念流体力学是研究流体的运动规律及具与物体相互作用的机理的一门专门学科。
本章叙述在以后章节中经常用到的一些基础知识，对于具它基5岀内容在本科的流体力学或水力学中已作介绍,这里不再叙述。
1.1连续介质与流体物理量111连续介质流体^任何物质一样，都是由分子组成的，分子与分子之间是不连续而有空隙的。
例如, 常温下每立方厘米水中约含有3x1022个水分子，相邻分子间距离约为3x10-8厘米。
因而，从微观结构上说,流体是有空隙的、不连续的介质。
但是，详细研究分子的微观运动不是流体力学的任务，我们所关心的不是个别分子的微观运动,而是大呈分子"集体"所显示的特性,也就是所谓的宏观特性或宏观星,这是因为分子间的孔隙与实际所研究的流体尺度相比是极其微小的。
因此，可以设想把所讨论的流体分割成为无数无限小的基元个体,相当于微小的分子集团,称之为流体的"质点"。
从而认为，輕体就是由这样的一个紧挨看f 的连那质点所组成的，没有任何空隙的够体，即所谓的"连续介质"。
［同时认为，流体的物理力学性质，例如密度、速度、压强和育僵等，具有随同位置而连续变化的特性,即视为空间坐标和时间的连续函数。
因此，不再从那些永远运动的分子岀发，而是在宏观上从质点岀发来硏究流体的运动规律，从而可以利用连续函数的分析方法。
长期的实践和科学实验证明，利用连续介质假走所得出的有关流体运动规律的基本理论与客观实际是符合的。
所谓流体质点，是J旨微小体积內所有流体分子的总体而该微小体积是几何尺寸很（N但远大于分子平均自由行程）但包含足够多分子的特征体积，其宏观特性就是大呈分子的统计平均特性,且具有确定性。
1.1.2流体物理量根据流体连续介质模型，任一时刻流体所在空间的每一点都为相应的流体质点所占据。
流体的物理量是指反映流体宏观特性的物理臺,如密度、速度、压强、温度和能呈等。
对于流体物理呈，如流体质点的密度何以地定义为微小特征体积内大呈数目分子的统计质星除 以该特征体积所得的平均值,即r AM p = InnAV 式中，表示体积AV中所含流体的质呈。
第一章绪论§1—１流体力学及其任务1、流体力学的任务：研究流体的宏观平衡、宏观机械运动规律及其在工程实际中的应用的一门学科。
研究对象：流体,包括液体和气体。
2、流体力学定义：研究流体平衡和运动的力学规律、流体与固体之间的相互作用及其在工程技术中的应用.3、研究对象：流体(包括气体和液体）。
4、特性：•流动(flow)性，流体在一个微小的剪切力作用下能够连续不断地变形,只有在外力停止作用后,变形才能停止。
•液体具有自由（free surface）表面，不能承受拉力承受剪切力（ shear stress)。
•气体不能承受拉力,静止时不能承受剪切力，具有明显的压缩性，不具有一定的体积，可充满整个容器。
流体作为物质的一种基本形态，必须遵循自然界一切物质运动的普遍，如牛顿的力学定律、质量守恒定律和能量守恒定律等。
5、易流动性：处于静止状态的流体不能承受剪切力,即使在很小的剪切力的作用下也将发生连续不断的变形,直到剪切力消失为止。
这也是它便于用管道进行输送，适宜于做供热、制冷等工作介质的主要原因.流体也不能承受拉力，它只能承受压力.利用蒸汽压力推动气轮机来发电，利用液压、气压传动各种机械等,都是流体抗压能力和易流动性的应用.没有固定的形状，取决于约束边界形状，不同的边界必将产生不同的流动。
6、流体的连续介质模型流体微团——是使流体具有宏观特性的允许的最小体积。
这样的微团，称为流体质点。
流体微团：宏观上足够大,微观上足够小。
流体的连续介质模型为:流体是由连续分布的流体质点所组成，每一空间点都被确定的流体质点所占据,其中没有间隙，流体的任一物理量可以表达成空间坐标及时间的连续函数，而且是单值连续可微函数。
7流体力学应用:航空、造船、机械、冶金、建筑、水利、化工、石油输送、环境保护、交通运输等等也都遇到不少流体力学问题。
例如,结构工程:钢结构，钢混结构等.船舶结构；梁结构等要考虑风致振动以及水动力问题；海洋工程如石油钻井平台防波堤受到的外力除了风的作用力还有波浪、潮夕的作用力等，高层建筑的设计要考虑抗风能力;船闸的设计直接与水动力有关等等。
第1章 流体力学与计算流体力学基础机进行数值计算，模拟流体流动时的各种相关物理现象，包括流动、热传导、声场等。
计算流体动力学分析广泛应用于航空航天设计、汽车设计、生物医学工业、化工处理工业、1.1 流体力学基础本节将介绍流体力学一些重要的基础知识，包括流体力学的基本概念和基本方程。
流体力学是进行流体力学工程计算的基础，如果想对计算的结果进行分析与整理，在设置边界条件时有所依据，那么学习流体力学的相关知识是必要的。
1.1.1 一些基本概念（1）流体的密度流体密度的定义是单位体积内所含物质的多少。
若密度是均匀的，则有：VM=ρ (1-1) 式中：ρ为流体的密度；M 是体积为V 的流体内所含物质的质量。
由上式可知，密度的单位是kg/m 3。
对于密度不均匀的流体，其某一点处密度的定义为：VMV ΔΔ=→Δ0limρ (1-2)2 Fluent 17.0流体仿真从入门到精通例如，4℃时水的密度为10003kg /m ，常温20℃时空气的密度为1.243kg /m 。
各种流体的具体密度值可查阅相关文献。
流体的密度是流体本身固有的物理量，随着温度和压强的变化而变化。
（2）流体的重度流体的重度与流体密度有一个简单的关系式，即：g ργ= (1-3)式中：g 为重力加速度，值为9.812m /s 。
流体的重度单位为3N /m 。
（3）流体的比重流体的比重定义为该流体的密度与4℃时水的密度之比。
（4）流体的粘性在研究流体流动时，若考虑流体的粘性，则称为粘性流动，相应地称流体为粘性流体；若不考虑流体的粘性，则称为理想流体的流动，相应地称流体为理想流体。
流体的粘性可由牛顿内摩擦定律表示：dyduμτ= (1-4)牛顿内摩擦定律适用于空气、水、石油等大多数机械工业中的常用流体。
凡是符合切应力与速度梯度成正比的流体叫做牛顿流体，即严格满足牛顿内摩擦定律且µ保持为常数的流体，否则就称其为非牛顿流体。
例如，溶化的沥青、糖浆等流体均属于非牛顿流体。
非牛顿流体有以下3种不同的类型。
塑性流体，如牙膏等。
塑性流体有一个保持不产生剪切变形的初始应力0τ，只有克服了这个初始应力，其切应力才与速度梯度成正比，即：dyduμττ+=0 (1-5) 假塑性流体，如泥浆等。
其切应力与速度梯度的关系是：ndy du ⎟⎟⎠⎞⎜⎜⎝⎛=μτ (n<1)(1-6)胀塑性流体，如乳化液等。
其切应力与速度梯度的关系是：第1章 流体力学与计算流体力学基础 3ndy du ⎟⎟⎠⎞⎜⎜⎝⎛=μτ (n>1) (1-7)（5）流体的压缩性流体的压缩性是指在外界条件变化时，其密度和体积发生了变化。
这里的条件有两种，一种是外部压强产生了变化；另一种是流体的温度发生了变化。
流体的等温压缩率为β，当质量为M ，体积为V 的流体外部压强发生p Δ的变化时，体积会发生V Δ的变化。
定义流体的等温压缩率为：pVV ΔΔ−=/β (1-8) 这里的负号是考虑到p Δ与V Δ总是符号相反的缘故；β的单位为Pa /1。
流体等温压缩率的物理意义为当温度不变时，每增加单位压强所产生的流体体积的相对变化率。
考虑到压缩前后流体的质量不变，上面的公式还有另一种表示形式，即：d dp ρβρ=(1-9)气体的等温压缩率可由气体状态方程求得：1/p β= (1-10)流体的体积膨胀系数α，当质量为M 、体积为V 的流体温度发生T Δ的变化时，体积会发生V Δ的变化。
定义流体的体积膨胀系数为：/V VTαΔ=Δ (1-11) 考虑到膨胀前后流体的质量不变，上面的公式还有另一种表示形式，即：dTd ρρα−= (1-12) 这里的负号是考虑到随着温度的增高，体积必然增大，而密度必然减小；α的单位为1/K 。
体积膨胀系数的物理意义为当压强不变时，每增加单位温度所产生的流体体积的相对变化率。
气体的体积膨胀系数可由气体状态方程求得：T /1=α (1-13)在研究流体流动过程时，若考虑到流体的压缩性，则称为可压缩流动，相应地称流体为可压缩流体，如相对速度较高的气体流动。
若不考虑流体的压缩性，则称为不可压缩流动，相应地称流体为不可压缩流体，如水、油等液体的流动。
（6）液体的表面张力液体表面相邻两部分之间的拉应力是分子作用力的一种表现。
液面上的分子受液体内部分4 Fluent 17.0流体仿真从入门到精通子吸引而使液面趋于收缩，表现为液面任何两部分之间具体的拉应力，称为表面张力，其方向和液面相切，并与两部分的分界线相垂直。
单位长度上的表面张力用σ表示，单位是N /m 。
（7）质量力和表面力作用在流体微团上的力可分为质量力与表面力。
质量力：与流体微团质量大小有关并且集中作用在微团质量中心的力称为质量力。
比如在重力场中的重力mg ，直线运动的惯性力ma 等。
质量力是一个矢量，一般用单位质量所具有的质量力表示，形式如下：k f j f i f f z y x ++= (1-14)式中：x f ，y f ，z f 为单位质量力在x ，y ，z 轴上的投影，或简称为单位质量分力。
表面力：大小与表面面积有关而且分布作用在流体表面上的力称为表面力。
表面力按其作用方向可以分为两种：一种是沿表面内法线方向的压力，称为正压力；另一种是沿表面切向的摩擦力，称为切应力。
作用在静止流体上的表面力只有沿表面内法线方向的正压力。
单位面积上所受到的表面力称为这一点处的静压强。
静压强有两个特征：静压强的方向垂直指向作用面。
流场内一点处静压强的大小与方向无关。
对于理想流体流动，流体质点只受到正压力，没有切向力。
对于粘性流体流动，流体质点所受到的作用力既有正压力，又有切向力。
单位面积上所受到的切向力称为切应力。
对于一元流动，切向力由牛顿内摩擦定律求出；对于多元流动，切向力可由广义牛顿内摩擦定律求得。
（8）绝对压强、相对压强与真空度一个标准大气压的压强是760mmHg ，相当于101325Pa ，通常用atm p 表示。
若压强大于大气压，则以此压强为计算基准得到的压强称为相对压强，也称为表压强，通常用r p 表示。
若压强小于大气压，则压强低于大气压的值称为真空度，通常用v p 表示。
如果以压强0Pa 为计算的基准，那么这个压强称为绝对压强，通常用s p 表示。
三者的关系如下：atm s r p p p −=，s atm v p p p −= (1-15)在流体力学中，压强都用符号p 表示。
一般来说，有一个约定，对于液体来说，压强用相对压强；对于气体来说，特别马赫数大于0.1的流动，应视为可压缩流动，压强用绝对压强。
当然，特殊情况应进行说明。
（9）静压、动压和总压对于静止状态下的流体，只有静压强；对于流动状态的流动，有静压力、动压力和总压强之分。
第1章 流体力学与计算流体力学基础 5在一条流线上，流体质点的机械能是守恒的，这就是伯努里（Bernoulli ）方程的物理意义。
对于理想流体的不可压缩流动，表达式如下：H z gv g p =++22ρ (1-16) 式中：g p ρ/称为压强水头，也是压能项，p 为静压强；g v 2/2称为速度水头，也是动能项；z 称为位置水头，也是重力势能项；这三项之和就是流体质点的总机械能；H 称为总的水头高。
若把上式等式两边同时乘以g ρ，则有：gH gz v p ρρρ=++221(1-17)式中：p 称为静压强，简称静压；221v ρ称为动压强，简称动压，也是动能项；gH ρ称为总压强，简称总压。
对于不考虑重力的流动，总压就是静压和动压之和。
1.1.2流体流动按运动形式分：若0=v rot ，则流体做无旋运动；若0≠v rot ，则流体做有旋运动。
流体流动按时间变化分：若0=∂∂t ，则流体做定常运动；若0≠∂∂t，则流体做不定常运动。
流体流动按空间变化分：流体的运动有一维运动、二维运动和三维运动。
1.1.3（1）边界层对于工程实际中大量出现的大雷诺数问题，应该分成两个区域：外部势流区域和边界层区域。
对于外部势流区域，可以忽略粘性力，因此可以采用理想流体运动理论解出外部流动，从而知道边界层外部边界上的压力和速度分布，并将其作为边界层流动的外边界条件。
在边界层区域必须考虑粘性力，而且只有考虑了粘性力才能满足粘性流体的粘附条件。
边界层虽小，但是物理量在物面上的分布、摩擦阻力及物面附近的流动都和边界层内流动有联系，因此非常重要。
描述边界层内粘性流体运动的是N-S 方程。
由于边界层厚度δ比特征长度小很多，而且x 方向速度分量沿法向的变化比切向大得多，因此N-S 方程可以在边界层内做很大的简化，简化后的方程称为普朗特边界层方程，它是处理边界层流动的基本方程。
边界层示意图如图1-1所示。
6 Fluent 17.0流体仿真从入门到精通图1-1 边界层示意图大雷诺数边界层流动的性质：边界层的厚重较物体的特征长度小得多，即L /δ（边界层相对厚度）是一个小量。
边界层内粘性力和惯性力同阶。
对于二维平板或楔边界层方程，通过量阶分析得到：220y u v x U Ut Uy u v x u u tu yv x u ∂∂+∂∂+∂∂=∂∂+∂∂+∂∂=∂∂+∂∂ (1-18) 边界条件：在物面0=y 上0==v u ，在δ=y 或∞→y 时，)(x U u =。
初始条件：当0t t =时，已知u ，v 的分布。
对于曲面物体，应采用贴体曲面坐标系，从而建立相应的边界层方程。
（2）物体阻力阻力是由流体绕物体流动所引起的切向应力和压力差造成的，故阻力可分为摩擦阻力和压差阻力两种。
摩擦阻力是指作用在物体表面的切向应力在来流方向上的投影的总和，是粘性直接作用的结果。
压差阻力是指作用在物体表面的压力在来流方向上的投影的总和，是粘性间接作用的结果，是由于边界层的分离，在物体尾部区域产生尾涡而形成的。
压差阻力的大小与物体的形状有很大关系，故又称为形状阻力。
摩擦阻力与压差阻力之和称为物体阻力。
物体的阻力系数由下式确定：A V F C DD 221∞=ρ (1-19) 式中：A 为物体在垂直于运动方向或来流方向的截面积。
例如，对于直径为d 的小圆球的低速运动来说，阻力系数为：Re24=D C (1-20) 式中：vdV ∞=Re ，此式在1Re <时，计算值与试验值吻合得较好。
第1章 流体力学与计算流体力学基础 7自然界中的流体流动状态主要有两种形式，即层流和湍流。
在许多中文文献中，湍流也被译为紊流。
层流是指流体在流动过程中两层之间没有相互混掺，而湍流是指流体不是处于分层流动状态。
一般说来，湍流是普通的，而层流属于个别情况。
对于圆管内流动，当Re ≤2300时，管流一定为层流；Re ≥8000~12000时，管流一定为湍流；当2300<Re<8000时，流动处于层流与湍流间的过渡区。
