高温烟气除尘管道自然温降计算

1.1.1 压降、温降计算公式根据《动力管道手册》压降计算公式：)(10)(10215.11232H H Ld L d w p -++⨯=∆ρλρ式中：1.15——安全系数；p ∆——介质沿管道内流动总阻力，Pa ；L ——为管道直线长度m ；Ld ——为管道局部阻力当量长度m ；W ——蒸汽管道平均流速m/s ；d ——管道内径mm ；ρ——蒸汽介质平均密度kg/m 3；λ——管道摩擦阻力系数，根据管道绝对粗糙度K 值选择，对过热蒸汽管道，按管道绝对粗糙度K=0.1mm 取用；H2-H1——管道终端与始端的高差，m 。

根据《设备及管道绝热设计导则》GB/T8175-2008 单层保温的管道单位热损失计算公式：Do Di Do In Ta T R R Ta T q ∙+-=+-=αλαπ21)(21 W/m.h 式中：T ——设备和管道的外表面温度（℃），T 应取管道蒸汽介质的平均温度即221t t T +=；t1——管道始端蒸汽温度℃；t2——管道终端蒸汽温度℃；Ta ——环境温度，根据工程情况定℃；R1——保温层热阻 对管道（m.K ）/W ；对平面：(m 2.K)/W ； R2——保温层表面热阻 对管道（m.K ）/W ；λ——保温材料制品在平均温度下导热系数W/（m.K ）； Do ——保温层外径 m ；Di ——保温层内径 m ；α——保温层外表面与大气的换热系数 W/（m 2.K ），w 36α+= GB/T8175-2008规范推荐.K W/m .α26311= 此时风速w 为3.5m/s 。

管径计算是按照正常负荷计算管径，同时以最大负荷及最小负荷校核计算后综合选取的。

1管道总传热系数管道总传热系数K 指油流与周围介质温差为1℃时，单位时间内通过管道单位传热表面所传递的热量，它表示油流至周围介质散热的强弱。

当考虑结蜡层的热阻对管道散热的影响时，根据热量平衡方程可得如下计算表达式：1112ln 111ln 22i i n e n wi L L D D D KD D D D ααλλ-+⎡⎤⎛⎫ ⎪⎢⎥⎝⎭=+++⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎣⎦∑ （1-1）式中：K ——总传热系数，W/(m 2·℃)；e D ——计算直径，m ；（对于保温管路取保温层内外径的平均值，对于无保温埋地管路可取沥青层外径）；n D ——管道内直径，m ； w D ——管道最外层直径，m ；1α——油流与管内壁放热系数，W/(m 2·℃)； 2α——管外壁与周围介质的放热系数，W/(m 2·℃)； i λ——第i 层相应的导热系数，W/(m·℃)；i D ，1i D +——管道第i 层的内外直径，m ，其中1,2,3...i n =；L D ——结蜡后的管内径，m ；L λ——所结蜡导热系数。

为计算总传热系数K ，需分别计算内部放热系数1α、自管壁至管道最外径的导热热阻、管道外壁或最大外围至周围环境的放热系数2α。

（1）内部放热系数1α的确定放热强度决定于原油的物理性质及流动状态，可用1α与放热准数u N 、自然对流准数r G 和流体物理性质准数r P 间的数学关系式来表示。

在层流状态（Re<2000），当500Pr <⋅Gr 时：1 3.65y dNu αλ== （1-2） 在层流状态（Re<2000），当500Pr >⋅Gr 时：0.250.330.430.11Pr 0.15Re Pr Pr y y y y y b d Nu Gr αλ⎛⎫==⋅⋅⎪⎝⎭（1-3）在激烈的紊流状态（Re>104），Pr<2500时：0.250.80.441Pr 0.021Re Pr Pr y y y b d λα⎛⎫=⋅⋅ ⎪⎝⎭（1-4）在过渡区(2000<Re<104)25.043.001)Pr Pr (Pr bf f fdK ⋅λα＝ （1-5）式中：u N ——放热准数，无因次；λρυC =Pr ——流体物理性质准数，无因次； ()υβw f t t g d Gr -=3——自然对流准数，无因次；υπρd q vdv4Re ==——雷诺数； )(Re 0f f K =——系数；d ——管道内径，m ；g ——重力加速度，g ＝9.81m/s 2； υ——定性温度下的流体运动粘度，m 2/s ； C ——定性温度下的流体比热容，J/(kg·K)； v q ——流体体积流量，m 3/s ；ρ——定性温度下的流体密度，kg/m 3；β——定性温度下的流体体积膨胀系数，可查得，亦可按下式计算：td d -+-=2042045965634023101β （1-6）f λ——定性温度下的流体导热系数，原油的导热系数f λ约在0.1～0.16W/(m·K)间，随温度变化的关系可用下式表示：153/)1054.01(137.0f t f t ρλ-⨯-= （1-7）15f ρ——l5℃时的原油密度，kg/m 3；f t ——油(液)的平均温度，℃；b t ——管内壁平均温度，℃；204d ——20℃时原油的相对密度。

1管道总传热系数管道总传热系数K 指油流与周围介质温差为1℃时，单位时间内通过管道单位传热表面所传递的热量，它表示油流至周围介质散热的强弱。

当考虑结蜡层的热阻对管道散热的影响时，根据热量平衡方程可得如下计算表达式：（1-1）1112ln 111ln 22i i n e n wi L L D D D KD D D D ααλλ-+⎡⎤⎛⎫ ⎪⎢⎥⎝⎭=+++⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎣⎦∑式中：——总传热系数，W/(m 2·℃)；K ——计算直径，m ；（对于保温管路取保温层内外径的平均值，对于e D 无保温埋地管路可取沥青层外径）；——管道内直径，m ；n D ——管道最外层直径，m ；w D ——油流与管内壁放热系数，W/(m 2·℃)；1α ——管外壁与周围介质的放热系数，W/(m 2·℃)；2α ——第层相应的导热系数，W/(m·℃)；i λi ，——管道第层的内外直径，m ，其中；i D 1i D +i 1,2,3...i n =——结蜡后的管内径，m ；L D ——所结蜡导热系数。

L λ为计算总传热系数，需分别计算内部放热系数、自管壁至管道最外径K 1α的导热热阻、管道外壁或最大外围至周围环境的放热系数。

2α（1）内部放热系数的确定1α放热强度决定于原油的物理性质及流动状态，可用与放热准数、自然1αu N 对流准数和流体物理性质准数间的数学关系式来表示。

r G r P 在层流状态（Re<2000），当时：500Pr <⋅Gr（1-2）1 3.65y dNu αλ==在层流状态（Re<2000），当时：500Pr >⋅Gr（1-3）0.250.330.430.11Pr 0.15Re Pr Pr y y y y y b d Nu Gr αλ⎛⎫==⋅⋅⎪⎝⎭在激烈的紊流状态（Re>104），Pr<2500时：（1-4）0.250.80.441Pr 0.021Re Pr Pr y y yb d λα⎛⎫=⋅⋅ ⎪⎝⎭在过渡区(2000<Re<104)（1-5）25.043.001Pr Pr (Prbf ffd K ⋅λα＝式中：——放热准数，无因次；u N ——流体物理性质准数，无因次；λρυC =Pr ——自然对流准数，无因次；()υβw f t t g d Gr -=3——雷诺数；υπρd q vdv4Re ==——系数；)(Re 0f f K =——管道内径，m ；d ——重力加速度，＝9.81m/s 2；g g ——定性温度下的流体运动粘度，m 2/s ；υ——定性温度下的流体比热容，J/(kg·K)；C ——流体体积流量，m 3/s ；v q ——定性温度下的流体密度，kg/m 3；ρ——定性温度下的流体体积膨胀系数，可查得，亦可按下式计算：β（1-6）tdd-+-=2042045965634023101β——定性温度下的流体导热系数，原油的导热系数约在0.1～0.16f λf λW/(m·K)间，随温度变化的关系可用下式表示：（1-7）153/)1054.01(137.0f t f t ρλ-⨯-=——l5℃时的原油密度，kg/m 3；15f ρ——油(液)的平均温度，℃；f t ——管内壁平均温度，℃；b t ——20℃时原油的相对密度。

埋地电伴热输气管线的热力计算金卓（陕西管理处，陕西榆林，719000）摘要：本文根据流体在多层圆筒壁圆管中流动的传热学理论，建立了埋地电伴热输气管线的热力计算公式，给出了相应的数值计算方法，并进行了实例计算。

结果表明：数值计算的管道出口温度与实际测得的管道出口温度的相对百分比误差在5%以内，验证了本文给出热力计算公式及相应数值计算方法的准确性。

关键词：天然气，电伴热，热力计算1. 传热学的基本理论热量在温度差作用下从一个物体传递至另一个物体，或者在同一物体的各个部分之间进行传递的过程称为传热。

按照传热的不同机理可将传热划分为三种基本方式：热传导（导热）、热对流和热辐射，工程上经常遇到高温的运动流体将热量通过固体壁面传递给壁面另一侧低温流体的热量传递形式，将其称为传热过程。

圆筒壁的导热模型：内外壁面均保持恒定的温度，即忽略轴向导热，认为热量只沿径向传递，属于一维稳态导热，对于多层圆筒壁的稳态导热，要求相邻两层间的接触紧密无间隙，下图为三层圆筒壁稳态传热过程。

图1 三层圆筒壁运用串联热阻叠加的原理，可得到图1所示的流体在多层圆筒壁圆管中流动的导热热流量()()()()142113224332ln //ln //ln //t t LQ d d d d d d πλλλ-=++ （1）式中：t 3—第二层圆筒壁外壁温度，℃；t 4—第三层圆筒壁外壁温度，℃； d 3—第二层圆筒壁外直径，m ； d 4—第三层圆筒壁外直径，m ；λ1、λ2、λ3—第一、第二、第三层圆筒壁导热系数，W/(m·℃)。

2. 土壤温度场的模型建立土壤温度场的求解过程特别复杂，为了简单起见，忽视了在同一深度的地层温度变化的水平，并视为均匀半无限的物体，只考虑纵向深度方向的发展情况，求解一维非稳态导热温度场的问题，建立了土壤温度场的数学模型，即导热微分方程与边界条件如下：22ttx ατ∂∂=∂∂ τ>0，0<x <H （2） 边界条件：()20,000,2cos,0H f f f tx t t x f x x x H T T t A Tλαπθττ∂=-=->=∂=====> （3）式中：x —土壤深度，m ；α—土壤的热扩散系数，m 2/s ；α2—地表与大气间的对流换热系数，W/(m 2·K)； T H —土壤恒温层的温度，℃； t f —任意时刻大气温度，℃； H —地表到恒温层的深度，m ； A f —大气温度波的振幅，℃； θf —过余温度，℃；λ—土壤导热系数，W/（m·K ）。

埋地电伴热输气管线的热力计算金卓（陕西管理处，陕西榆林，719000）摘要：本文根据流体在多层圆筒壁圆管中流动的传热学理论，建立了埋地电伴热输气管线的热力计算公式，给出了相应的数值计算方法，并进行了实例计算。

结果表明：数值计算的管道出口温度与实际测得的管道出口温度的相对百分比误差在5%以内，验证了本文给出热力计算公式及相应数值计算方法的准确性。

关键词：天然气，电伴热，热力计算1. 传热学的基本理论热量在温度差作用下从一个物体传递至另一个物体，或者在同一物体的各个部分之间进行传递的过程称为传热。

按照传热的不同机理可将传热划分为三种基本方式：热传导（导热）、热对流和热辐射，工程上经常遇到高温的运动流体将热量通过固体壁面传递给壁面另一侧低温流体的热量传递形式，将其称为传热过程。

圆筒壁的导热模型：内外壁面均保持恒定的温度，即忽略轴向导热，认为热量只沿径向传递，属于一维稳态导热，对于多层圆筒壁的稳态导热，要求相邻两层间的接触紧密无间隙，下图为三层圆筒壁稳态传热过程。

图1 三层圆筒壁运用串联热阻叠加的原理，可得到图1所示的流体在多层圆筒壁圆管中流动的导热热流量()()()()142113224332ln //ln //ln //t t LQ d d d d d d πλλλ-=++ （1）式中：t 3—第二层圆筒壁外壁温度，℃；t 4—第三层圆筒壁外壁温度，℃； d 3—第二层圆筒壁外直径，m ； d 4—第三层圆筒壁外直径，m ；λ1、λ2、λ3—第一、第二、第三层圆筒壁导热系数，W/(m·℃)。

2. 土壤温度场的模型建立土壤温度场的求解过程特别复杂，为了简单起见，忽视了在同一深度的地层温度变化的水平，并视为均匀半无限的物体，只考虑纵向深度方向的发展情况，求解一维非稳态导热温度场的问题，建立了土壤温度场的数学模型，即导热微分方程与边界条件如下：22ttx ατ∂∂=∂∂ τ>0，0<x <H （2） 边界条件：()20,000,2cos,0H f f f tx t t x f x x x H T T t A Tλαπθττ∂=-=->=∂=====> （3）式中：x —土壤深度，m ；α—土壤的热扩散系数，m 2/s ；α2—地表与大气间的对流换热系数，W/(m 2·K)； T H —土壤恒温层的温度，℃； t f —任意时刻大气温度，℃； H —地表到恒温层的深度，m ； A f —大气温度波的振幅，℃； θf —过余温度，℃；λ—土壤导热系数，W/（m·K ）。

XXXXXX有限公司燃气锅炉排烟余热利用工程技术方案xxxxxxxxxxxxxxxxxx有限公司2015-03一、概述目前，节能减排降耗是发展钢铁工业的一项战略方针，也是降低钢铁产品成本的重要措施，根据《钢铁企业设计节能技术规定》，钢铁企业的余热（能）应尽量回收与充分利用，国内外有成功经验的余热利用技术应大力推广。

为响应国家政策，同时充分利用XXXXXXXX节能环保科技有限公司在余热回收方面的先进技术和丰富经验，本项目对XXXXX钢铁公司现在运行的燃气锅炉排烟系统进行余热综合利用，从而达到资源的回收利用，实现节能减排。

XXXXX钢铁公司目前有1#和2#两座燃煤气锅炉用于驱动两座25MW发电机组，目前存在的普遍问题是排烟温度过高（约150~177℃）。

根据烟气在一定温度范围内的定压比热可以计算，排烟温度每升高15-20℃，锅炉热效率降低1%。

升高30-40℃时热效率降低2%。

依次类推，如烟气温度降低40℃时，在现有基础上锅炉热效率可以提高2%左右。

由此可以看出，回收排烟热能即回收锅炉烟气余热可以带来较高收益。

我公司通过采用先进的余热回收技术措施，在避免受热面结露积灰问题的前提下，降低排烟温度，减少排烟热损失，在保障锅炉安全稳定运行的前提下可大幅度地提高锅炉热效率。

二、项目基本情况及项目设计思路根据目前XXXXX钢铁公司有1#和2#运行调查情况可知，主要问题是锅炉排烟温度高于设计值，造成能源损失。

造成此问题的原因主要是：电厂锅炉在设计时，都有较高的设计余量，而按照新的露点腐蚀及烟道堵塞的理论，烟气的温度和露点温度都有较大的差值。

而在运行中不能轻易降低烟气温度，因为如果不采取必要的手段，一味地降低排烟温度时，都会发生露点腐蚀和设备烟气流通截面堵塞。

根据目前公司运行提供的锅炉排烟温度在150℃-175℃，锅炉燃烧高炉煤气基本不存在烟气露点腐蚀问题，因此锅炉烟气余热有利用的空间。

根据XXXXX钢铁公司1#和2#两座燃煤气锅炉实际运行情况，分析锅炉燃料特点，通过采用相应的技术措施，控制尾部换热面管壁温度，保证受热面管壁温度在90℃以上，避免受热面结露积灰问题的发生。

1管道总传热系数管道总传热系数K 指油流与周围介质温差为1℃时，单位时间内通过管道单位传热表面所传递的热量，它表示油流至周围介质散热的强弱。

当考虑结蜡层的热阻对管道散热的影响时，根据热量平衡方程可得如下计算表达式：1112ln 111ln 22i i n e n w i L L D D D KD D D D ααλλ-+⎡⎤⎛⎫ ⎪⎢⎥⎝⎭=+++⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎣⎦∑ （1-1）式中：K ——总传热系数，W/(m 2·℃)；e D ——计算直径，m ；（对于保温管路取保温层内外径的平均值，对于无保温埋地管路可取沥青层外径）；n D ——管道内直径，m ； w D ——管道最外层直径，m ；1α——油流与管内壁放热系数，W/(m 2·℃)； 2α——管外壁与周围介质的放热系数，W/(m 2·℃)； i λ——第i 层相应的导热系数，W/(m·℃)；i D ，1i D +——管道第i 层的内外直径，m ，其中1,2,3...i n =；L D ——结蜡后的管内径，m ；L λ——所结蜡导热系数。

为计算总传热系数K ，需分别计算内部放热系数1α、自管壁至管道最外径的导热热阻、管道外壁或最大外围至周围环境的放热系数2α。

（1）内部放热系数1α的确定放热强度决定于原油的物理性质及流动状态，可用1α与放热准数u N 、自然对流准数r G 和流体物理性质准数r P 间的数学关系式来表示。

在层流状态（Re<2000），当500Pr <⋅Gr 时：1 3.65y dNu αλ== （1-2） 在层流状态（Re<2000），当500Pr >⋅Gr 时：0.250.330.430.11Pr 0.15Re Pr Pr y y y y y b d Nu Gr αλ⎛⎫==⋅⋅⎪⎝⎭（1-3）在激烈的紊流状态（Re>104），Pr<2500时：0.250.80.441Pr 0.021Re Pr Pr y y yb d λα⎛⎫=⋅⋅ ⎪⎝⎭（1-4）在过渡区(2000<Re<104)25.043.001)Pr Pr (Pr bf f fdK ⋅λα＝ （1-5）式中：u N ——放热准数，无因次；λρυC =Pr ——流体物理性质准数，无因次； ()υβw f t t g d Gr -=3——自然对流准数，无因次；υπρd q vdv4Re ==——雷诺数； )(Re 0f f K =——系数；d ——管道内径，m ；——重力加速度，g ＝9.81m/s 2；υ——定性温度下的流体运动粘度，m 2/s ；C ——定性温度下的流体比热容，J/(kg·K)；v q ——流体体积流量，m 3/s ；ρ——定性温度下的流体密度，kg/m 3；——定性温度下的流体体积膨胀系数，可查得，亦可按下式计算：tdd-+-=2042045965634023101β （1-6）f λ——定性温度下的流体导热系数，原油的导热系数f λ约在0.1～0.16W/(m·K)间，随温度变化的关系可用下式表示：153/)1054.01(137.0f t f t ρλ-⨯-= （1-7）15f ρ——l5℃时的原油密度，kg/m 3；f t ——油(液)的平均温度，℃； b t ——管内壁平均温度，℃；204d ——20℃时原油的相对密度。

管道温降计算1管道总传热系数管道总传热系数K 指油流与周围介质温差为1℃时，单位时间内通过管道单位传热表面所传递的热量，它表示油流至周围介质散热的强弱。

当考虑结蜡层的热阻对管道散热的影响时，根据热量平衡方程可得如下计算表达式：1112ln 111ln 22i i n e n wi L L D D D KD D D D ααλλ-+???? ?????=+++????????∑ （1-1）式中：K ——总传热系数，W/(m 2·℃)；e D ——计算直径，m ；（对于保温管路取保温层内外径的平均值，对于无保温埋地管路可取沥青层外径）；n D ——管道内直径，m ； w D ——管道最外层直径，m ；1α——油流与管内壁放热系数，W/(m 2·℃)；2α——管外壁与周围介质的放热系数，W/(m 2·℃)；i λ——第i 层相应的导热系数，W/(m·℃)；i D ，1i D +——管道第i 层的内外直径，m ，其中1,2,3...i n =；L D ——结蜡后的管内径，m ；L λ——所结蜡导热系数。

为计算总传热系数K ，需分别计算内部放热系数1α、自管壁至管道最外径的导热热阻、管道外壁或最大外围至周围环境的放热系数2α。

（1）内部放热系数1α的确定放热强度决定于原油的物理性质及流动状态，可用1α与放热准数u N 、自然对流准数r G 和流体物理性质准数r P 间的数学关系式来表示。

在层流状态（Re<2000），当500Pr1 3.65y dNu αλ== （1-2）在层流状态（Re<2000），当500Pr >?Gr 时：0.250.330.430.11Pr 0.15Re Pr Pr y y y y y b d Nu Gr αλ??==??（1-3）在激烈的紊流状态（Re>104），Pr<2500时：0.250.80.441Pr 0.021Re Pr Pr y y yb d λα??=?? ???（1-4）在过渡区(2000<re<104)< p="">25.043.001)Pr Pr (Pr bf f fdK ?λα＝（1-5）式中：u N ——放热准数，无因次；λρυC =Pr ——流体物理性质准数，无因次； ()υβw f t t g d Gr -=3——自然对流准数，无因次；υπρd q vdv4Re ==——雷诺数； )(Re 0f f K =——系数；d ——管道内径，m ；g ——重力加速度，g ＝9.81m/s 2；υ——定性温度下的流体运动粘度，m 2/s ；C ——定性温度下的流体比热容，J/(kg·K)；v q ——流体体积流量，m 3/s ；ρ——定性温度下的流体密度，kg/m 3；β——定性温度下的流体体积膨胀系数，可查得，亦可按下式计算：td d -+-=2042045965634023101β （1-6）f λ——定性温度下的流体导热系数，原油的导热系数f λ约在0.1～0.16W/(m·K)间，随温度变化的关系可用下式表示：153/)1054.01(137.0f t f t ρλ-?-= （1-7）15f ρ——l5℃时的原油密度，kg/m 3； f t ——油(液)的平均温度，℃； b t ——管内壁平均温度，℃； 204d ——20℃时原油的相对密度。

bw k p g f CG t t k l t •-=∆)(热水供热管道的温降1。

计算基本公式 1。

1温损计算公式为:式中： gk —管道单位长度传热系数C m w ο⋅/pt —管内热媒的平均温度C ︒k t —环境温度C ︒G —热媒质量流量s Kg /C —热水质量比热容C Kg J ︒⋅/l ——管道长度m 由于计算结果为每米温降，所以L 取1m1.2。

管道传热系数为∑=+++=ni w w i i in n g d a d d d a k 111ln 2111ππλπ式中:n a ,w a —分别为管道内外表面的换了系数C m w ο⋅2/n d ，w d —分别为管道（含保温层）内外径mi λ—管道各层材料的导热系数C m w ο⋅/（金属的导热系数很高，自身热阻很小，可以忽略不计）.i d —管道各层材料到管道中心的距离m2。

1内表面换热系数的计算根据H 。

Hansen 的研究结果，管内受迫流动的努谢尔特数可由下式计算：42.075.0Pr)180(Re037.0-≈=λnn n d a NPr 为普朗特常数查表可得,本文主要针对供水网温度和回水网温度进行查找得：90摄氏度时Pr=1。

95；在75摄氏度时Pr=2.38；2.2外表面换热系数的计算由于采用为直埋方式，管道对土壤的换热系数有：]1)2(2ln[22-+=wt wtw tw d h d h d a λ式中： t λ—管道埋设处的导热系数.t h —管道中心到地面的距离。

3.假设条件：A 。

管道材料为碳钢（%5.1≈w ）B. 查表得：碳钢在75和90摄氏度时的导热系数λ都趋近于36.7C m w ο⋅/C.土壤的导热系数t λ=0。

6C m w ο⋅/D 。

由于本文涉及到的最大管径为0.6m ，所以取t h =1。

8mE 。

保温材料为:聚氨酯，取λ=0.03C m w ο⋅/ F. 保温层外包皮材料是：PVC ，取λ=0.042C m w ο⋅/ G.在75到90摄氏度之间水的比热容随温度的变化很小,可以忽略不计.4。

bw k p g f CG t t k l t •-=∆)(热水供热管道的温降1。

计算基本公式 1。

1温损计算公式为：式中： gk —管道单位长度传热系数C m w ο⋅/pt —管内热媒的平均温度C ︒k t -环境温度C ︒G —热媒质量流量s Kg /C -热水质量比热容C Kg J ︒⋅/l --管道长度m 由于计算结果为每米温降，所以L 取1m1.2。

管道传热系数为∑=+++=ni w w i i in n g d a d d d a k 111ln 2111ππλπ式中：n a ，w a —分别为管道内外表面的换了系数C m w ο⋅2/n d ,w d —分别为管道（含保温层）内外径mi λ—管道各层材料的导热系数C m w ο⋅/(金属的导热系数很高，自身热阻很小，可以忽略不计）.i d —管道各层材料到管道中心的距离m2.1内表面换热系数的计算根据H 。

Hansen 的研究结果,管内受迫流动的努谢尔特数可由下式计算：42.075.0Pr)180(Re037.0-≈=λnn n d a NPr 为普朗特常数查表可得，本文主要针对供水网温度和回水网温度进行查找得：90摄氏度时Pr=1。

95；在75摄氏度时Pr=2。

38；2。

2外表面换热系数的计算由于采用为直埋方式，管道对土壤的换热系数有：]1)2(2ln[22-+=wt wtw tw d h d h d a λ式中： t λ—管道埋设处的导热系数。

t h —管道中心到地面的距离。

3.假设条件：A 。

管道材料为碳钢（%5.1≈w ）B 。

查表得：碳钢在75和90摄氏度时的导热系数λ都趋近于36.7C m w ο⋅/C.土壤的导热系数t λ=0。

6C m w ο⋅/ D. 由于本文涉及到的最大管径为0。

6m ，所以取t h =1。

8mE 。

保温材料为:聚氨酯，取λ=0。

03C m w ο⋅/ F 。

保温层外包皮材料是:PVC ，取λ=0。

bw k p g f CG t t k l t ∙-=∆)(热水供热管道的温降1.计算基本公式 1.1温损计算公式为：式中： —管道单位长度传热系数—管内热媒的平均温度—环境温度—热媒质量流量—热水质量比热容——管道长度由于计算结果为每米温降，所以L 取1m1.2.管道传热系数为式中：，—分别为管道内外表面的换了系数，—分别为管道（含保温层）内外径gk C m w ο⋅/pt C ︒kt C ︒G s Kg /C C Kg J ︒⋅/l m ∑=+++=ni w w i i i n n g d a d d d a k 111ln 2111ππλπna wa C m w ο⋅2/nd wd mi λ—管道各层材料的导热系数（金属的导热系数很高，自身热阻很小，可以忽略不计）。

—管道各层材料到管道中心的距离m2.1内表面换热系数的计算根据H.Hansen 的研究结果，管内受迫流动的努谢尔特数可由下式计算：Pr 为普朗特常数查表可得，本文主要针对供水网温度和回水网温度进行查找得：90摄氏度时Pr=1.95;在75摄氏度时Pr=2.38;2.2外表面换热系数的计算由于采用为直埋方式，管道对土壤的换热系数有：式中： —管道埋设处的导热系数。

—管道中心到地面的距离。

3.假设条件：C m w ο⋅/id 42.075.0Pr)180(Re037.0-≈=λnn n d a N ]1)2(2ln[22-+=wt wtwtw d h d h d a λt λthA. 管道材料为碳钢（）B. 查表得：碳钢在75和90摄氏度时的导热系数都趋近于36.7C.土壤的导热系数=0.6D. 由于本文涉及到的最大管径为0.6m ，所以取=1.8mE.保温材料为：聚氨酯，取=0.03F. 保温层外包皮材料是：PVC ，取=0.042G.在75到90摄氏度之间水的比热容随温度的变化很小，可以忽略不计。

4.电厂实测数据为：管径为300mm 时，保温层厚度为：50mm ，保温外包皮厚度为：7mm ； 管径为400mm 时，保温层厚度为：51mm ，保温外包皮厚度为：7.8mm ； 管径为500mm 时，保温层厚度为：52mm ，保温外包皮厚度为：9mm ； 管径为600mm 时，保温层厚度为：54mm ，保温外包皮厚度为：12mm ；%5.1≈w λC m w ο⋅/t λC m w ο⋅/th λC m w ο⋅/λC m w ο⋅/蒸汽管道损失理论计算及分析1、蒸汽管道热损失公式推导稳态条件下，通过单位长度的蒸汽管道管壁的热流量 是相同的。

bw k p g f CG t t k l t ∙-=∆)(热水供热管道的温降1.计算基本公式1.1温损计算公式为：式中： g k—管道单位长度传热系数C m w ο⋅/pt —管内热媒的平均温度C ︒kt —环境温度C ︒G —热媒质量流量s Kg /C —热水质量比热容C Kg J ︒⋅/l ——管道长度m 由于计算结果为每米温降，所以L 取1m1.2.管道传热系数为 式中：na ，wa —分别为管道内外表面的换了系数C m w ο⋅2/nd ，wd —分别为管道（含保温层）内外径mi λ—管道各层材料的导热系数C m w ο⋅/（金属的导热系数很高，自身热阻很小，可以忽略不计）。

i d—管道各层材料到管道中心的距离m2.1内表面换热系数的计算根据H.Hansen 的研究结果，管内受迫流动的努谢尔特数可由下式计算： Pr 为普朗特常数查表可得，本文主要针对供水网温度和回水网温度进行查找得： 90摄氏度时Pr=1.95;在75摄氏度时Pr=2.38; 2.2外表面换热系数的计算由于采用为直埋方式，管道对土壤的换热系数有：式中： t λ—管道埋设处的导热系数。

th —管道中心到地面的距离。

3.假设条件：A. 管道材料为碳钢（%5.1≈w ）B. 查表得：碳钢在75和90摄氏度时的导热系数λ都趋近于36.7C m w ο⋅/ C.土壤的导热系数t λ=0.6C m w ο⋅/D. 由于本文涉及到的最大管径为0.6m ，所以取th =1.8mE.保温材料为：聚氨酯，取λ=0.03C m w ο⋅/ F. 保温层外包皮材料是：PVC ，取λ=0.042C m w ο⋅/ G.在75到90摄氏度之间水的比热容随温度的变化很小，可以忽略不计。

4.电厂实测数据为：管径为300mm 时，保温层厚度为：50mm ，保温外包皮厚度为：7mm ； 管径为400mm 时，保温层厚度为：51mm ，保温外包皮厚度为：7.8mm ； 管径为500mm 时，保温层厚度为：52mm ，保温外包皮厚度为：9mm ； 管径为600mm 时，保温层厚度为：54mm ，保温外包皮厚度为：12mm ；蒸汽管道损失理论计算及分析1、蒸汽管道热损失公式推导稳态条件下，通过单位长度的蒸汽管道管壁的热流量是相同的。

防止除尘系统结露的设计计算方法2009-8-23 作者:一、除尘系统的结露及其危害某些工艺过程中产生的含尘废气(或烟气)往往含有一定数量的水蒸汽，如果在除尘系统的设计过程中不采取相应措施，运行时一旦烟气温度低于其露点温度，除尘系统就会出现结露现象。

当结露严重时灰尘粘结在一起，堵塞除尘管道和除尘器，至使除尘系统无法正常运行或根本不能运行。

尤其是一些高温烟气，产生结露的可能性更大。

例如，上部设排气罩的保温调质电炉烟气，当烟气通过较长管道进入除尘器时，由于烟气的自然温降，在科季运行时，除尘器内会结露，又如，水泥生料或熟料干式筒磨过程中产生的高温含尘废气，如果其除尘系统在科季运和地，也可能出现结露现象。

水泥机立窑产生的烟气，虽然温度不高（一般80—120度），但含湿量大，露点温度约为45度；矿石焙烧及粉矿烧结选块过程中产生产烟气（温度一般为150度左右），其露点温度约为50度左右，设计这些烟气的除尘系统时，如不采取措旋，在寒冷的季节运行时，都可能会结露。

当烟气中含有酸性气体成份（如三氧化硫）时，一旦结露就会有酸生成，严重腐蚀除尘系统。

同时，含有酸的凝结水和灰尘中的某些成份发生反应生成的某些盐类，也具有腐蚀性。

如果用袋式除尘器除尘，会在滤袋上形成密实的硬块，使滤袋失去过滤作用，甚至破坏除尘布袋，大大缩短除尘滤袋寿命，轻者也能使滤袋上的附灰和灰斗内的积灰变潮，造成滤袋清灰困难，灰斗内的积灰流动性变差，排出不畅，形成堵塞。

有时，虽然除尘器内的温度高于露点温度，但降温到一定程度，如果除尘器的冷表面温度低于露点温度，会在冷表面上结露，发生粘灰现象，使积灰失去流动性。

严重时，也会形成灰仓或灰口堵塞。

设计时，也必须解决这一问题，以保证除尘系统的正常运行。

二、烟气(含尘废气)的露点温度要防止除尘系统结露，就必须把烟气的温度控制在露点温度以上。

因此，确定露点温度是一个关键问题。

烟气中含有酸性气体成份，这些酸性气体与烟气中的水蒸汽结合形成酸蒸汽，由于酸的露点温度较高，使得烟气的露点温度比单纯只含有水蒸汽时的露点温度高许多。