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机械原理谐振腔谐振腔是一种利用机械原理实现的谐振现象的装置。
它是由一个空腔和一些固定或可移动的结构组成的。
在这个腔中，声波或电磁波的能量可以在一定频率下被放大。
谐振腔在许多领域都有应用，如电子学、物理学、化学和生物学等。
谐振腔的结构可以是圆形、方形、长方形、椭圆形等形状。
在这些形状中，圆形是最常用的，因为它具有均匀的电场和磁场分布，这有利于谐振腔的稳定性。
谐振腔中主要的结构是反射镜和谐振腔体。
反射镜是一种反射能量的结构，通常是由两个金属板组成的，它们之间有一定的距离。
当电磁波或声波穿过谐振腔时，这些波会在反射镜之间来回反弹，形成谐振。
反射镜的位置和形状会影响谐振频率和模式。
谐振腔的谐振频率是由谐振腔的尺寸和形状决定的。
当电磁波或声波在谐振腔内传播时，它们会与谐振腔的边界发生反射，这种反射会导致电磁波或声波的相位发生变化。
当电磁波或声波的相位发生变化时，它们会在谐振腔内形成驻波。
驻波的频率与谐振腔的尺寸和形状有关。
谐振腔的谐振频率和谐振模式对于许多应用都非常重要。
例如，在微波炉中，谐振腔被用来产生微波，并使其在炉内形成谐振，从而加热食物。
在激光器中，谐振腔被用来放大光波，并使其与激光介质共振，从而产生激光束。
谐振腔的稳定性也是一个重要的问题。
由于谐振腔中存在许多不同频率的模式，因此必须采取一些措施来保持谐振频率的稳定性。
例如，在激光器中，通常使用一个反馈回路来控制谐振腔的频率。
这个反馈回路会监测激光器输出的频率，并根据需要调整谐振腔的尺寸或形状，以保持输出的频率稳定。
谐振腔是一种利用机械原理实现的谐振现象的装置，它在许多领域都有应用。
谐振腔的结构和谐振频率对于其应用非常重要，因此必须采取一些措施来保持其稳定性。
谐振腔的工作原理
谐振腔是一种用于放大或改变特定频率的微波信号的装置。
它包含一个闭合的金属腔体，通常是一个中空的金属盒子，具有特定的几何形状。
当微波信号被输入到谐振腔中时，它会在腔内来回反射，形成驻波。
驻波是由入射波和反射波之间的干涉效应形成的。
当驻波的波节（频率最低点）与腔体的尺寸匹配时，谐振腔会将特定频率的微波信号放大。
谐振腔的关键参数是共振频率。
该频率取决于腔体的几何形状、尺寸和电磁特性。
当微波信号的频率接近共振频率时，驻波将在腔体内形成更大的振幅，从而使信号的能量被集中并放大。
相反，如果信号的频率与共振频率差异很大，驻波效应将减弱，信号将无法被增强。
谐振腔还可以通过改变其几何形状来实现频率选择。
例如，更改腔体的长度或宽度可以改变共振频率，从而使特定频率的信号被放大。
谐振腔的工作原理基于微波的反射和干涉现象，利用共振来使特定频率的信号得到放大或选择。
它在通信、雷达和微波加热等领域具有重要的应用。
高性能谐振腔增强型光探测器及具有波长解复用功能的光探测器阵列的研究的开题报告一、研究背景和意义随着通信技术的不断发展，对高速、高灵敏度、高信噪比的光探测器的需求越来越迫切。
谐振腔增强型光探测器是一种近年来新发展起来的高性能光探测器。
它通过将半导体材料制成腔体结构，从而实现强化光与介质的相互作用，提高了光探测的灵敏度和速度，使其在高速通信、光学传感等领域具有广泛的应用前景。
同时，为了实现多信道光通信和多波长成像等应用，需要具有波长解复用功能的光探测器阵列。
该技术能够实现同一设备上对多个波长的信号进行解复用和检测，从而提高了光信号的处理效率和精度。
因此，对于高性能谐振腔增强型光探测器及具有波长解复用功能的光探测器阵列的研究具有重要的实际意义和应用前景。
二、研究内容和方法本研究旨在设计、制备和测试高性能谐振腔增强型光探测器及具有波长解复用功能的光探测器阵列，具体研究内容和方法如下：1. 设计并制备高性能谐振腔增强型光探测器。
该方法主要包括以下步骤：设计谐振腔结构参数，选择合适的半导体材料进行制备，利用微细加工技术制作出具有高品质因子的谐振腔结构，并通过表征测试对其性能进行评估和分析。
2. 探究和分析谐振腔增强对光探测性能的影响机制。
该过程主要采用仿真和实验方法，分析谐振腔增强对信号检测能力、响应时间和重复率等性能指标的影响机制，为进一步优化腔体结构提供理论基础。
3. 设计并制备具有波长解复用功能的光探测器阵列。
该方法主要包括以下步骤：设计多通道反射镜阵列，利用纳米加工技术制作具有多空间频率特性的多通道反射镜，结合谐振腔增强型光探测器，实现对多波长的信号解复用。
4. 对设计的光探测器及阵列进行测试和性能评估。
该过程主要基于测试和分析技术，对制备的高性能谐振腔增强型光探测器及具有波长解复用功能的光探测器阵列进行性能测试和评估，并与现有的光探测器进行比较，验证其优越性。
三、研究意义和预期成果本研究旨在设计、制备和测试高性能谐振腔增强型光探测器及具有波长解复用功能的光探测器阵列。
材料表征中的谐振腔光谱技术谐振腔光谱技术是一种常用于材料表征的方法。
这种方法通过将样品放入一个谐振腔中，并测量其反射和透射的光谱，来研究材料的光学特性。
谐振腔光谱技术的原理是利用光在谐振腔中的多次反射和干涉，增强和选择性地吸收和辐射光，从而提高光的灵敏度和分辨率。
因此，谐振腔光谱技术在光学、材料科学、物理化学、生物医学、纳米技术等领域有着广泛的应用和研究价值。
谐振腔光谱技术的基本原理是利用谐振腔中的长光程和大的电场强度，将光和样品相互作用，从而实现高灵敏度、高分辨率和非破坏性的光谱分析。
谐振腔是一种能存储光的器件，可以将光在腔内多次反射、干涉和衰减。
在谐振腔中，只有满足腔长为光波长或波长的整数倍时，光才能在腔内形成驻波，即腔模。
当样品放在腔中时，样品吸收、反射或透射的光会影响谐振腔中的光场分布和强度，从而改变腔模的频率和品质因子。
因此，在谐振腔光谱中，可以通过测量样品对光场的影响来研究样品的光学特性和结构变化。
谐振腔光谱技术主要分为两种：透射谐振腔光谱和反射谐振腔光谱。
在透射谐振腔光谱中，样品被放置在两个谐振腔之间，光通过样品后被探测器测量。
在反射谐振腔光谱中，样品单独放在一个谐振腔中，探测器测量的是样品反射的光。
透射谐振腔光谱和反射谐振腔光谱都有各自的优缺点和适用范围。
透射谐振腔光谱可以用于测量低吸收和高透过率的样品，反射谐振腔光谱可以用于测量高吸收和低透过率的样品。
同时，反射谐振腔光谱具有更高的敏感度和选择性，因为谐振腔中的光只与样品表面相互作用，可以提高光的路径长度和深度分辨率。
谐振腔光谱技术的应用非常广泛，如光子晶体、量子点、金属纳米颗粒、生物大分子、半导体薄膜、光学波导、光学陀螺等。
例如，在量子点研究中，谐振腔光谱可以用于研究量子点自发辐射、激光激发和非线性光学现象。
在生物医学研究中，谐振腔光谱可以用于研究细胞膜和蛋白质结构、病毒感染和药物作用。
在材料科学研究中，谐振腔光谱可以用于研究新型材料的光学性质、光学器件的设计和制备、光学传感器的检测和识别等。
表面等离子激元光子学中光学谐振腔研究表面等离子激元光子学(Surface Plasmon Photonics, SPP)是一种新兴的研究领域，它利用表面等离子激元(Surface Plasmon Polaritons, SPPs)这种特殊的电磁波模式来实现光学器件的制造和应用。
SPPs是金属表面上的一种电磁波和电子波的耦合模式，具有高度的局域性和增强的电磁场强度，因此在各种光学传感、光子学器件和光电子信息处理中得到了广泛的应用。
光学谐振腔(Optical Resonant Cavity)是一种能够将光子能量聚集和存储的装置，它的构成一般由两个高反射镜或反射镜和介质层组成。
光子在这个结构中反复多次反射后，形成类似于声波在管道中共振的光谱现象，当入射光的波长与光谐振腔的固有模式相符合时，将形成增强的光场强度，使得器件的光电性能得到极大的提高。
将表面等离子激元与光学谐振腔相结合，可以实现SPP在纳米尺度下的局域化和增强，同时实现SPP和光子能量的转化和控制。
近年来，关于表面等离子激元光子学中光学谐振腔的研究已经引起了众多学者的关注。
通过定向耦合、介质调制、纳米结构设计等方法，可实现SPP的聚集和控制，以及谐振腔的调控和优化。
一种常见的表面等离子激元光子学中光学谐振腔结构是基于金属-介质-金属结构构成的金属低阻抗介质高阻抗(Metal LowImpedance Dielectric High Impedance, MLIDH)结构。
这种结构通过控制热蒸发和电子束等技术来制备，并可以实现定向的光耦合和调节。
通过外界的激励和控制，可实现在金属表面上的SPP振幅分布和相位分布的调控，以及谐振腔对入射光的传输效率和频谱特性的优化。
除了MLIDH结构，还有许多其他类型的表面等离子激元光子学中光学谐振腔结构，比如基于周期性金属纳米棒构成的Fabry-Perot Resonator、基于金属纳米粒子构成的Plasmonic Cavity、基于微环结构的Micro-ring Resonator等等。
随着光波分复用（Wavelength Division Multiplexing ，WDM ）通信技术的发展，具有波长选择特性和高响应速度的光探测器已经在光通信中显示出了它的巨大优势。
这里探讨一种新型的光电探测器———谐振腔增强型光电探测器（Res -onant Cavity Enhanced Photodetector ，RCEP ），该RCEP 的基本结构是将吸收层插入到谐振腔当中。
由于谐振腔的增强效应使其在较薄的吸收层情况下即可获得较高的量子效率，同时减少了光生载流子在吸收层的渡越时间，提高了器件的响应速度，因而能够解决传统探测器量子效率和响应速度之间的相互制约矛盾。
此外，由于谐振腔的作用使该器件本身具有波长选择特性，无需外加滤波器[1]，因而有可能成为波分复用光纤通信系统中的新一代光探测器。
1RCE 器件的结构及量子效率分析量子效率是用来表征光电转换效率的物理量，定义式为η=（I p /E 0）/（P 0/hv ）（1）式中，L p 是光生电流强度，E 0是电子电荷，P 0是入射光强度。
图1为RCE 器件的结构原理图。
图中，吸收区是一种窄禁带的半导体材料，顶部与底部的DBR 由交替的非吸收的宽禁带材料构成，吸收区与顶部DBR 和底部DBR 之间的隔离区也为宽禁带材料。
在实际应用中，器件的反射镜一般由介质或半导体材料的1/4波长堆栈构成，简化设计时，顶镜可以利用半导体材料和空气的界面构成，提供约30%的反射率。
吸收层间插在两个端面反射镜之间，其厚度为d ，吸收系数为α。
吸收层与器件的顶镜和底镜间的间隔由L 1和L 2表示，其材料吸收系数由αex 表示。
顶镜与底镜的场反射系数分别为r 1e -i ψ1和r 2e -i ψ2，其中ψ1、ψ2表示由于光场透射反射镜而引起的相位偏移[2]。
入射光波电场分量E i 的透射部分等于t 1E i 。
谐振腔内的前向传输波电场分量E f 即由上述透射分量及腔内反射组成。
收稿日期∶1996—06—24;收到修改稿日期∶1996—09—09第24卷 第7期中 国 激 光V o l.A24,N o.7 1997年7月C HIN ESE J O U RN AL O F LASERS July ,1997谐振腔光学参数的测量刘 杰 李 健 于全训(山东师范大学物理系 济南250014)提要 由光学谐振腔的透射谱、反射谱特性定义了透射-反射比值谱函数,通过对其精细度的测量,可精确求出谐振腔的光学参数,并通过实验测定了简单光学谐振腔的光学参数。
关键词 光学谐振腔,透射-反射比值谱,精细度1 引 言 光学谐振腔理论是激光技术理论中的一个重要组成部分,在非线性光学、光谱学、量子光学乃至激光测量中都有很重要的应用。
然而不同的光学谐振腔的光学参数是不同的。
无论是改变元器件,还是改变谐振腔的几何构造,甚至是很轻微的调整,都将对其参数产生很大的影响,因而实际测量其光学参量就显得极其重要了。
利用光学谐振腔的各种性质,如通过测量谐振腔的衰减时间来确定谐振腔镜反射率的衰减时间法[1～3],以光学谐振腔为基础的利用光延迟线的测量法[4],利用光学谐振腔透射谱线的精细度或极大、极小值测镜反射率的方法[5],只能求出组成光学谐振腔的腔镜的反射率,而不能将腔内的损耗、输出和构成谐振腔的腔镜的吸收损耗区别开来,因而无法了解谐振腔的性质。
我们利用光学谐振腔的透射谱、反射谱及其精细度的性质,构造出一个新的函数:透射-反射比值谱函数。
该函数具有同透射谱、反射谱相似的性质,可同样计算出相应的精细度,利用这三个精细度即可求出光学谐振腔的耦合输出、腔内损耗等光学参数。
2 测量原理图1等效简单谐振腔示意图Fig.1The setup o f the ty pical optica l r eso nato r w ith two mir ro rs 对于任意一个典型的光学谐振腔,均可将其简化为由两个镀有高反射膜的反射镜组成的简单等效谐振腔(图1)。
hene激光器谐振腔的观察及调整原理的实验心得一、实验目的1.用共焦球面扫描干涉仪测量He-Ne激光器的相邻纵模间隔，判别高阶横模的阶次。
2.了解激光的频谱结构，掌握扫描干涉仪的使用方法及测定其性能指标的实验技能。
3.观察激光器的频率漂移及跳模现象，了解其影响因素；观察激光器的输出横向光场分布花样，体会谐振腔的调整对它的影响。
二实验设备He-Ne激光器、激光电源、小孔光阑、共焦球面扫描干涉仪、锯齿波发生器、放大器、示波器等。
三、实验原理1．激光的频率特性激光器的光学谐振腔内可存在一系列具有分立谐振频率的本征模式，但其中频率位于工作物质增益带宽范围内，并满足阈值条件的本征模才会振荡形成激光。
通常把激光光波场的空间分布，分解为沿传播方向（腔轴方向）的分布E(z)和垂直于传播方向在横截面内的分布E(x,y)，即谐振腔模式可分为纵模和横模，用符号TEMmn标志不同模式的模式分布。
对激光束的模式进行频率分析，可以分辨出它的精细结构。
由无源腔理论可知：共轴稳定球面谐振腔TEMmn模的频率为式中m、n为横模阶次，q为纵模阶次，L为腔长，R1R2是腔面两反射镜的曲率半径，n是工作物质的折射率。
当m=n=0时为基横模，而m或n≠0时叫做高阶横模。
对于不同的横模（m、n不同）有不同的横向光强分布，所以观察光斑图案或测量光强分布也能分析横模结构。
但对于含有高阶横模的结构，则必须借助于频率分析才能分辨。
四、实验步骤与内容1.按照实验装置图连接线路，经检查无误后方可接通电源。
2.点燃激光器，调整光路，首先使激光束从小孔光阑通过，调整扫描干涉仪上下、左右位置，使光束正入射孔中心，再细调干涉仪板架上的两个方位螺丝，使从干涉仪腔镜反射的最亮的光点回到光阑小孔的中心附近，这时表明入射光束和扫描干涉仪的光轴基本重合。
谐振腔的光程差-概述说明以及解释1.引言1.1 概述概述谐振腔是一种重要的光学结构，广泛应用于激光器、光纤通信、光学传感器等领域。
在谐振腔中，光束在来回传播时会形成站立波，从而增强谐振腔内的光强。
谐振腔的光程差是指在谐振腔内不同路径的光程之间的差异。
光程差的大小会直接影响光的相位和振幅分布，从而对谐振腔的性能和行为产生重要影响。
本文旨在深入探讨谐振腔的光程差，从基本概念、定义和影响因素等方面进行研究和分析。
首先介绍谐振腔的基本概念，包括谐振腔的结构组成和基本原理。
其次，详细定义谐振腔的光程差，并解释其重要性和物理意义。
最后，讨论谐振腔的光程差受哪些因素影响，包括谐振腔的尺寸、材料特性、光源频率等。
通过对谐振腔的光程差进行研究，可以深入理解光在谐振腔中的传播特性，为谐振腔的设计和优化提供理论依据。
同时，进一步研究谐振腔的光程差还有助于拓展谐振腔在光学器件和应用中的应用领域。
总之，本文将对谐振腔的光程差进行全面细致的分析和探讨，以期为相关研究提供参考和启示。
在结论部分，我们将总结谐振腔的光程差的重要性，并展望未来对谐振腔光程差的进一步研究方向。
1.2文章结构文章结构部分的内容可以包括以下方面：文章结构的目的：介绍文章的组织结构和内部章节的安排，以帮助读者了解文章整体内容和各个部分的关系。
文章的组织结构：说明文章的整体结构，如引言、正文和结论部分，并简要介绍各个部分的主要内容。
引言部分的作用：解释引言部分在文章中的作用，如引入研究背景和问题、定义关键概念、概述文章结构等。
正文部分的内容：说明正文部分包括谐振腔的基本概念、谐振腔的光程差的定义和影响因素等内容，并介绍各个小节的主题和重点。
结论部分的作用：解释结论部分在文章中的作用，如总结分析结果、提出研究展望、给出结论等。
文章结构的逻辑关系：说明各个部分之间的逻辑关系，如引言部分引出问题，正文部分展开研究，结论部分总结结果。
同时，强调文章的连贯性和结构的层次感。
光学谐振腔的工作原理
嘿，朋友们！今天咱来聊聊光学谐振腔那神奇的工作原理呀！
你看啊，这光学谐振腔就好比是一个特别的音乐盒子。
里面的光线就像是一个个欢快的音符，在这个盒子里来回蹦跶，奏响美妙的光之乐章。
想象一下，光线从一端进入这个神奇的“盒子”，然后就在里面不断地反射呀反射。
这就跟咱小时候玩的弹弹球似的，弹来弹去，就是不出去。
而这些反射可不是随便反射的哦，它们得按照特定的规则和路径来。
在这个“盒子”里，光线会被来回地加强。
就好像是一群小伙伴一起喊口号，声音会越来越响亮。
那些符合特定条件的光线就会变得特别强，特别耀眼。
这可不是一般的厉害呀！
咱再打个比方，这光学谐振腔就像是一个优秀的运动员训练基地。
光线们在里面接受着各种磨练，不断地提升自己，变得更强更厉害。
这里面的反射镜就像是训练基地的墙壁，它们把光线一次次地挡回来，让它们不断地成长。
而且啊，这个“基地”对光线的要求还挺高呢，不是随便什么光线都能在里面好好玩耍的。
你说这神奇不神奇？这光学谐振腔就靠着这样的工作原理，在很多领域都大显身手呢！比如在激光器里，它能让激光变得超级厉害，威力无穷。
在通信领域，它也能帮忙传递信息，快得很呢！
所以啊，可别小看了这光学谐振腔。
它虽然看起来小小的，但其作用可大着呢！它就像是隐藏在科技世界里的一个小魔法盒，打开之后能给我们带来无尽的惊喜和可能。
这就是光学谐振腔的神奇之处呀，朋友们，你们觉得是不是很有意思呢？。
光学谐振腔的模式特性光学谐振腔是一种能够存储和操纵光子的装置，在光学和量子信息领域有着广泛的应用。
它是由两个或多个反射镜组成的空腔结构，通过将光子在腔内来回反射以增强其能量，并限制光子的传播方向和波长范围。
本文将探讨光学谐振腔的模式特性。
光学谐振腔中的模式是指满足特定频率条件的光子在腔内的驻波模式。
这些模式在谐振腔中传播时会不断发生干涉和相互作用，从而形成特定的光场分布。
光学谐振腔的模式特性取决于其几何形状、材料属性以及反射镜的反射率等因素。
首先，光学谐振腔的模式可以分为纵模和横模。
纵模是指沿光学腔轴方向传播的光子形成的模式，其波长与腔长之间的关系决定了纵模的频率。
横模是指垂直于腔轴方向传播的光子形成的模式，其波长受到腔尺寸和反射镜的限制。
其次，光学谐振腔的模式也可以分为基模和高阶模。
基模是指能量最低的模式，通常具有最高的光强和最稳定的性质。
高阶模是指比基模具有更多波节点的模式。
光学谐振腔中不同模式的耦合行为将影响其光学特性和使用的效果。
另外，光学谐振腔的模式特性还包括模式密度和品质因子。
模式密度是指单位频率范围内光学腔中可存在的模式数量。
品质因子是衡量谐振腔的衰减能力和分辨能力的参数，可以用来描述光子在腔内多次反射衰减的程度。
高品质因子的谐振腔具有较长的光子寿命和高分辨率，而低品质因子的谐振腔则更容易与外界环境相互作用。
此外，光学谐振腔的模式也受到非线性效应的影响。
非线性效应是指在非线性介质中，光子之间产生的相互作用会引发频率变化、振幅调制等现象。
光学谐振腔中的非线性效应可以用来实现光学调制器、光学开关等功能。
但同时，非线性效应也会导致模式间的耦合和模式竞争的问题，影响谐振腔的稳定性和性能。
为了实现特定的模式特性，可以通过调整光学谐振腔的几何结构和材料选择来实现。
例如，改变腔长和反射镜的曲率可以调节光学腔的模式频率和模式密度。
使用材料具有特定的折射率和非线性系数可以调节光学谐振腔的模式波长和非线性效应。
跑道型谐振腔在表面探测上的分析
1. 原理
对于探测的跑道型谐振腔，可以从谐振波长的漂移和强度的变化分析推导得 到探测参数包括灵敏度和品质因数。
跑道型谐振腔是从微环谐振腔的结构发展而来的。
一个基本的微环谐振腔组成一个环形波导来作为微腔，它与一根或两根作为光的输入和输出器件的直波导紧密地耦合，如图1所示。
跑道型谐振腔的在耦合区的关系如下矩阵所示：
4321s
i L E E t ik e
E E ik t β⎡⎤⎡⎤
⎡⎤=⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎣⎦⎣⎦⎣⎦ (1-a) 8765s
i L
E E t ik e E E ik
t β⎡⎤⎡⎤
⎡⎤=⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎣⎦
⎣⎦⎣⎦
(1-b)
图1 跑道型谐振腔原理图
可以从理论上得到在表面探测中跑道型谐振腔的灵敏度和品质因数，发现自 耦合系数和衰减因子的最佳值影响最大器件灵敏度和最佳品质因数。
基于强度探测的总体灵敏度可以表示为：
eff si th
eff th n I I
S t n t φφ∂∂∂∂=
=
∂∂∂∂ (2) 在22/0I φ∂∂=条件下，在获得最大器件灵敏度处能都达到最佳相移，
1
22cos 1M u
u φ-⎛⎫=
⎪+⎝⎭ (3)
2211
()()2u t t ττ-⎡⎤=
+⎣
⎦ (4)
因此，最大灵敏度定义为,,0|(2/)M
d si d M RM R
S S L φπλ=
，即
2222
,24
2
2
2(1)sin()(12cos())
M d M M t t S t t τφττφ--=
+- (5)
品质因数Q 为：
1
0(,)cos (2)
RM R eff L n Q Q t u πτλ-=≈
- (6)
2. 数值仿真及matlab 代码
图2 不同自耦合系数下最大灵敏度与衰减因子的关系 t=0.99;%自耦合系数 s=0.9:0.001:1;%衰减因子 u=(s.*t^2+1./(s.*t^2))./2; phi=acos(2*u./(1+u.^2));
n=(2*t^2*s.^2).*((1-t^2)^2).*sin(phi); m=(1+s.^2*t^4-(2*s.*t^2).*cos(phi)).^2; S=n./m; plot(s,S)
xlabel('Attenuation Factor') ylabel('Maximum Sensitivity') hold on
t=0.99;%自耦合系数
s=0.9:0.001:1;%衰减因子
u=(s.*t^2+1./(s.*t^2))./2;
L=200;%耦合长度
neff=1.9;%有效折射率
lambda=1.55;%工作波长
m=pi*L*neff;
n=lambda*acos(2-u);
Q=m./n;
plot(s,Q)
xlabel('Attenuation Factor')
ylabel('Quality Factor')
hold on
3.结论
图2所示在不同自耦合系数下最大灵敏度与衰减因子的关系。
如所示存在一种可能性，即在最大相移(t≈0.55)的临界点处的最大灵敏度，在某些情况下(t=0.99)会变得更高。
图3所示为不同t值下Q与τ的关系。
插图所示为在最大相移的临界点附近的品质因数。
正如所示，对于更大一点的t，Q增加到传感器理想性能的最大值。
结果是，由于传感器在表面探测的特定应用，(基于t和τ)认为它在灵敏度和品质因数之间存在一个最优值使其具有更好的性能。
说明了跑道型谐振腔的传感特性取决于自耦合系数和衰减因子这些参数的优化，可以预测
器件的优化性能。
