应力张量的认识(一)

应力张量分量引言应力张量分量是应力张量在一个特定的坐标系下的分量表示。

应力张量分量的理解对于材料科学和工程领域的应力分析具有重要意义。

在本文中，我们将了解应力张量的定义、表示方式、在不同坐标系下证明应力张量分量的变换规律以及一些应力分析方面的实际应用。

应力张量的定义应力张量是具有三个独立的分量的二阶张量，用于描述固体和液体中的应力状态。

应力可以理解为物体内部的力分布，因此应力张量可以表示为：σ = [σ11 σ12 σ13] [σ21 σ22σ23] [σ31σ32 σ33]其中，σ11、σ22 和σ33 表示沿着 x、y 和 z 轴的压力或拉力，σ12、σ13 和σ23 表示剪应力（或剪切应力）。

应力张量的表示方式为了确定应力张量的分量表示，我们需要选择一个参考坐标系。

在二维情况下，我们通常选择笛卡尔坐标系，其中坐标轴为 x 和 y。

在三维情况下，我们则使用三维笛卡尔坐标系，其中坐标轴为 x、y 和 z。

对于一个在一个给定坐标系下的应力张量，我们可以通过求解六个应力分量来表示它。

为了简化表示，通常使用下面的符号：σxx = σ11 σyy= σ22 σzz = σ33 σxy = σyx = σ12 σxz = σzx = σ13 σyz = σzy = σ23在这种表示方式下，σij 表示在 i 方向上对 j 方向的拉力或剪切力（也可以反过来表示）。

坐标系之间的转化当我们考虑不同的坐标系时，应力张量的表示会发生变化。

考虑两个不同的笛卡尔坐标系（原始坐标系和目标坐标系），它们的坐标轴可以写为以下矩阵的形式：[x'] [a11 a12 a13] [x] [y'] = [a21 a22 a23] [y] [z'] [a31 a32 a33] [z]其中，矩阵中的每个元素表示从目标坐标系中的一个坐标轴到原始坐标系中的相应坐标轴的投影。

为了推导出应力张量在不同坐标系下的表示，我们需要考虑以下事实：应力张量是下面这种形式的：σ = [ σxx σxy σxz] [ σxy σyyσyz] [ σxz σyz σzz]假设我们有一个 $n$ 维张量 $A$，其分量与坐标系之间的变换是 $A_{ij}^{'} = a_{ik} a_{jl} A_{kl}$。

第一章应力分析§1－1 应力状态§1－ 2 应力张量及分解§1－3 等斜截面上的应力、应力状态参数§1－4 平衡微分方程1§1－1 应力状态❑点的应力状态的概念❑应力状态分析2一、点的应力状态的概念面力：作用在物体表面上的力，如接触力、液体压力等。

用F x ，F y ，F z 表示。

单位：N/m 2。

体力：分布在物体整个体积内部的力，如重力、惯性力等。

用f x ，f y ，f z 表示。

单位：N/m 3。

集中力：当面积趋于零时，面力的合力。

用P 、F表示。

单位：N 。

应力状态☐外力：构件外物体作用在构件上的力。

3☐内力：由于外力作用，在构件内各部分之间引起的相互作用力。

内力的特点：1. 随外力的变化而变化。

2. 内力是分布力系，常用其主矢量和主矩表示。

内力的求法：截面法。

应力状态截面法的基本步骤：①截开；②代替；③平衡。

4F 1F RF 3MF 1F nF 3F 2F 1F nF 3F 2应力状态5①平均应力：②全应力：ΔA ΔFp =ΔAΔFp ΔA lim 0→=☐应力：内力的分布集度。

全应力分解为：垂直于截面的应力称为“正应力”：位于截面内的应力称为“切应力”：应力状态xyzOD FD AM τσxyzOpMnτaaσcos p =aτsin p =6应力状态的表示——单元体：一点的应力状态：过一点有无数的截面，这一点的各个截面上应力情况的集合，称为这点的应力状态（State of Stress at a Given Point ）。

xyzσxσzσyτxyτyx ②单元体的性质a 、任一面上，应力均布；b 、平行面上，性质相同。

①单元体：构件内点的代表物，是包围被研究点的无限小的几何体，常用的是正六面体。

应力状态7xyzσxτxy τyxσz σyτxzτzx τzy τyzτyzσyτyx单元体上的应力分量：应力状态σx σy σz正应力：切应力：τxy τyx τyz τzy τzx τxz8切应力互等定理（Theorem of Conjugate Shearing Stress ):zy yz ττ=应力状态yxxy ττ=zxxz ττ=xyzτxyτyxσxσz σyτxz τzx τzyτyz过一点的两个正交面上,如果有与相交边垂直的切应力分量,则两个面上的这两个切应力分量一定等值、方向相对或相离。

应力张量和偏应力张量是固体力学中的重要概念，它们描述了物质内部的应力分布情况。

在工程结构分析和材料力学研究中，对于应力张量和偏应力张量的表达式有深入的了解是非常必要的。

本文将从应力张量和偏应力张量的定义、物理意义和数学表达式等方面展开讨论，希望能够使读者对这两个重要概念有一个清晰的认识。

一、应力张量的定义和物理意义应力张量描述了一个点在不同方向上的应力状态，它是一个二阶张量，通常用一个3x3的矩阵来表示。

对于一个物质点来说，如果用$\sigma$表示应力张量，那么$\sigma_{ij}$表示物质在i方向上受到的j方向上的应力。

在力学中，应力张量的定义是通过单位面积上的内力来描述的，它可以用来描述物质的弹性行为和变形情况。

在实际应用中，应力张量可以用来描述物质在受到外力或者外载荷作用下的应力分布情况。

通过对应力张量的分析，可以得到物质内部的应力状态和应力分布情况，这对于工程结构的设计和材料的力学性能分析都具有重要意义。

二、应力张量的数学表达式对于一个三维空间中的物质点来说，其应力张量可以用一个3x3的矩阵来表示，其表示形式为：$\sigma = \begin{bmatrix}\sigma_{11} \sigma_{12} \sigma_{13} \\\sigma_{21} \sigma_{22} \sigma_{23} \\\sigma_{31} \sigma_{32} \sigma_{33}\end{bmatrix}$其中，$\sigma_{ij}$表示物质在i方向上受到的j方向上的应力。

根据平衡方程和应变张量的定义，可以得到应力张量和应变张量之间的关系为$\sigma = D \varepsilon$，其中D为弹性模量矩阵，$\varepsilon$为应变张量。

三、偏应力张量的定义和物理意义偏应力张量是指物质分子间的相互作用力对物质体积的变化产生的应力，它描述了物质的变形情况。

在实际应用中，偏应力张量可以用来描述材料的弹性模量、泊松比等力学参数，对于材料的弹性行为和变形性能具有重要意义。

应力张量和应变张量的关系在物理和工程的世界里，有两个小伙伴总是形影不离，那就是应力张量和应变张量。

就像老鼠和米饭，或者说是鱼和水，这俩家伙其实是相辅相成的，缺一不可。

今天咱们就来聊聊这两位的关系，顺便让这话题变得轻松有趣，让大家听了觉得“这还真有意思！”1. 应力张量——你能忍受多少压力？1.1 什么是应力张量？应力张量嘛，可以简单理解为“压力的图谱”。

想象一下，你在参加一场拔河比赛，另一边的人使劲拉，你的手臂就会感受到拉力。

这个拉力就是应力。

如果我们把这个感觉用一个数学对象来表示，那就是应力张量。

它可以告诉我们在一个物体内部，各个方向上受到了多大的压力。

1.2 应力的分类应力可不是单一的，它分成好几种，像是“拉应力”、“压应力”和“剪应力”。

拉应力就像你拉一根橡皮筋，越拉越长；压应力则像是在面团上用力按，面团就变扁了。

至于剪应力嘛，想象一下你在切水果，刀子刮过的地方就是受到剪应力的地方。

通过这些应力，我们就能感受到物体内部的变化和状态。

2. 应变张量——变形的小精灵2.1 应变张量的概念说到应变张量，它就像是应力张量的反应者，专门负责记录物体是如何变形的。

用个简单的比喻来说，假如应力是拉面师傅的力量，那么应变就是拉出来的面条。

面条在拉伸的过程中，变长了，变细了，这就是应变在作怪。

2.2 应变的种类应变同样有多种形式，比如“拉伸应变”、“压缩应变”和“剪切应变”。

拉伸应变就像你把橡皮筋拉得细细的，压缩应变就像把一个泡沫压扁，而剪切应变就像你用力划过一块巧克力，让它变得不平整。

这些变形的形式让我们对材料的性能有了更深的理解。

3. 应力与应变——亲密无间的关系3.1 他们是好朋友说到应力和应变的关系，其实就是一个因果关系。

就像是“打虎亲兄弟，上阵父子兵”，应力会导致应变的发生。

你想啊，当一个物体受到外力作用时，它肯定会有所反应，这个反应就是应变。

这就像你被朋友拉着走，脚步肯定要跟着他的节奏走，这样才能保持平衡。

openfoam速度输运方程中的应力张量项OpenFOAM是一种开源的计算流体力学（CFD）软件，广泛应用于各种复杂的流体流动问题求解。

在OpenFOAM中，速度输运方程是CFD模拟中最基本的方程之一，用于描述流体中速度场的变化。

速度输运方程可以写成如下形式：∂(ρu)/∂t+∇·(ρu⊗u)=-∇p+∇·τ+ρf在上述方程中，ρ是流体的密度，u是速度向量，t是时间，(ρu)是流体运动量矩阵，⊗代表张量积，∇是梯度算子，p是压力，τ是应力张量，f是外力。

应力张量是速度输运方程中的重要项之一，用于描述流体中的粘性效应。

它表示了流体内各个方向上的应力分布情况。

在OpenFOAM中，应力张量通过流体的黏度和速度梯度计算得到。

在二维情况下，应力张量可以表示为：τ=2μD其中，τ是应力张量，μ是动力黏度，D是速度梯度。

动力黏度表示流体内部的黏性程度，它与流体的物理性质有关。

速度梯度表示速度场的变化率，它描述了速度向量随空间位置的变化情况。

在三维情况下，应力张量可以表示为：τ = 2μ[D - (1/3)tr(D)I]其中，D是速度梯度，tr(D)是速度梯度的迹，I是单位张量。

上式中的第二项用于保证流体的体积守恒性，消除速度场的体积扩散。

应力张量项直接影响了速度输运方程的解。

通过求解速度输运方程，可以得到流体中速度场的变化情况，从而揭示流体流动的特性。

因此，准确计算和处理应力张量项至关重要。

总之，OpenFOAM中的速度输运方程中的应力张量项描述了流体中的黏性效应，通过动力黏度和速度梯度计算得到。

准确处理和求解应力张量项对于准确模拟和预测流体流动行为具有重要意义。

应力张量的认识（一）本文主要是对材料成形相关专业学习过程中对一些问题的思考，也许并不深刻，但却是自己从初学时的迷惑到后来逐渐认识的过程。

相关还有：Levy-Mises理论的思考从本科的材料成形原理教材上就认识了应力张量，然后一直出现在我们的视野里。

初始，以一个基本定义记住了它，进而有过疑惑，随着矩阵论的学习又有了新的认识。

曾经就有记录下对其理解的想法，但因思路尚未完善而一再搁置；直到今天重新想起，完成了方向余弦作为线性空间的证明，才终于开始详细记录。

我将这部分思考分为以下三部分：应力张量的认识（一）应力张量的认识（二）应力张量的认识（三）本文介绍第一部分应力的基本知识和常规认识。

应力初中物理就已知道，因外力作用而在物体内部产生的力成为内力。

单位面积上的内力即是应力，表征内力的强度。

为了研究某一点P处的应力，用某个截面在P点处切开物体，如下图所示。

根据定义可以得到P点的正应力σ、切应力τ，他们的合成即为全应力T。

需要注意的是，一个确定的截面对应了一组正应力和切应力。

但是过P点有无数的截面，那么如何才能真正描述P点的应力状态呢？应力状态点的应力状态是受力物体内某一点各个截面上应力的变化情况。

上面已经意识到过一点点有无数的截面，只有任意截面上的应力分量都可以确定，才可以说应力状态是确定的。

通常在无数的截面中，任意取三个互相垂直的截面，并以他们的法线方向建立笛卡尔坐标系。

也即在P点截取一个无限小的平行六面体，称为单元体。

单元体无限小，视为一点，因此单元体上相互平行的两个平面视为过该点的同一平面，也即他俩的应力是相同的。

这样就只用三个互相垂直的截面上的应力来分析问题。

由于单元体处于静力平衡状态，由绕各轴合力矩为零可以得到切应力互等定律。

问题：既然单元体上相互平行的两个平面视为过该点的同一平面，那为什么上图平行的平面上应力是相反的？单元体上相互平行的两个平面视为过该点的同一平面，但是分别是被截开的的两部分的平面，截开前他们是重合的，截开后成为了两部分各自的表面，而外表面是有方向的。