流体力学知识点总结38183

流体力学知识点总结 第一章 绪论

1 液体和气体统称为流体，流体的基本特性是具有流动性，只要剪应力存在流动就持续进行，流体在静止时不能承受剪应力。

2 流体连续介质假设：把流体当做是由密集质点构成的，内部无空隙的连续体来研究。

3 流体力学的研究方法：理论、数值、实验。

4 作用于流体上面的力

（1）表面力：通过直接接触，作用于所取流体表面的力。

作用于A 上的平均压应力

作用于A 上的平均剪应力

应力

法向应力

切向应力

（2）质量力：作用在所取流体体积内每个质点上的力，力的大小与流体的质量成比例。（常见的质量力：

重力、惯性力、非惯性力、离心力）

单位为

5 流体的主要物理性质 （1） 惯性：物体保持原有运动状态的性质。质量越大，惯性越大，运动状态越难改变。

常见的密度（在一个标准大气压下）： 4℃时的水

20℃时的空气

（2） 粘性

ΔF

ΔP

ΔT

A

ΔA

V

τ

法向应力周围流体作用

的表面力

切向应力

A P p ??=A T ??=τA

F A ??=→?lim 0δA

P

p A A ??=→?lim 0为A 点压应力，即A 点的压强 A

T

A ??=→?lim 0τ 为A 点的剪应力

应力的单位是帕斯卡（pa ）

，1pa=1N/㎡，表面力具有传递性。 B F f m =u u v

v 2m s 3

/1000m

kg =ρ3

/2.1m

kg =ρ

牛顿内摩擦定律： 流体运动时，相邻流层间所产生的切应力与剪切变形的速率成正比。即

以应力表示

τ—粘性切应力，是单位面积上的内摩擦力。由图可知

—— 速度梯度，剪切应变率（剪切变形速度） 粘度

μ是比例系数，称为动力黏度，单位“pa ·s ”。动力黏度是流体黏性大小的度量，μ值越大，流体越粘，流动性越差。

运动粘度 单位：m2/s 同加速度的单位

说明：

1）气体的粘度不受压强影响，液体的粘度受压强影响也很小。 2）液体 T ↑ μ↓ 气体 T ↑ μ↑ 无黏性流体

无粘性流体，是指无粘性即μ=0的液体。无粘性液体实际上是不存在的，它只是一种对物性简化的力学模型。 （3） 压缩性和膨胀性

压缩性：流体受压，体积缩小，密度增大，除去外力后能恢复原状的性质。 T 一定，dp 增大，dv 减小

膨胀性：流体受热，体积膨胀，密度减小，温度下降后能恢复原状的性质。 P 一定，dT 增大，dV 增大 A 液体的压缩性和膨胀性

液体的压缩性用压缩系数表示 压缩系数：在一定的温度下，压强增加单位P ，液体体积的相对减小值。

由于液体受压体积减小，dP 与dV 异号，加负号，以使к为正值；其值愈大，愈容易压缩。к的单位是“1/Pa ”。（平方米每牛）

体积弹性模量K 是压缩系数的倒数，用K 表示，单位是“Pa ”

液体的热膨胀系数：它表示在一定的压强下，温度增加1度，体积的相对增加率。

du T A dy μ

=?

dt dr dy du ?

=?=μ

μτdu u dy h

=ρ

μν=

dP

dV V dP V dV ?

-=-=1/κρ

ρ

κ

d

dP dV dP V K =-==1

单位为“1/K ”或“1/℃”

在一定压强下，体积的变化速度与温度成正比。水的压缩系数和热膨胀系数都很小。 P 增大 水的压缩系数K 减小 T 升高 水的膨胀系数增大 B 气体的压缩性和膨胀性

气体具有显着的可压缩性，一般情况下，常用气体（如空气、氮、氧、CO2等）的密度、压强和温度三者之间符合完全气体状态方程，即

理想气体状态方程 P —— 气体的绝对压强（Pa ）； ρ —— 气体的密度（Kg/cm3）； T —— 气体的热力学温度（K ）； R —— 气体常数；在标准状态下， M 为气体的分子量，空气的气体常数R=287J/Kg ．K 。 适用范围：当气体在很高的压强，很低温度下，或接近于液态时，其不再适用。

第二章 流体静力学

1 静止流体具有的特性

（1） 应力方向沿作用面的内发现方向。 （2） 静压强的大小与作用面的方位无关。 流体平衡微分方程

欧拉 在静止流体中，各点单位质量流体所受表面力 和质量力相平衡。

欧拉方程全微分形式：

2 等压面：压强相等的空间点构成的面（平面或曲面）。

等压面的性质：平衡流体等压面上任一点的质量力恒正交于等压面。

由等压面的这一性质，便可根据质量力的方向来判断等压面的形状。质量力只有重力时，因重力的方向铅垂向下，可知等压面是水平面。若重力之外还有其它质量力作用时，等压面是与质量力的合力正交的非水平面。

dT

d dT

dV V

V ρρ

α

?-=?=11RT

P

=ρ

)/(8314R K Kg J M

?=????

???

??=??-=??-=??-010101z p Z y p Y x p

X ρρρ)

d d d (d z Z y Y x X p

++=ρ0

=?s d f ?

?

3 液体静力学基本方程

P —静止液体内部某点的压强

h —该点到液面的距离，称淹没深度 Z —该点在坐标平面以上的高度

P0—液体表面压强，对于液面通大气的开口容器，视为 大气 压强并以Pa 表示

推论

（1）静压强的大小与液体的体积无关

（2)两点的的压强差 等于两点之间单位面积垂 直液柱的重量

（3）平衡状态下，液体内任意压强的变化，等值的 传递到其他各点。

液体静力学方程三大意义

⑴.位置水头z ：任一点在基准面以上的位置高度，表示单位重量流体从某一基准面算起所具有的位置势能，简称比位能，或单位位能或位置水头。 ⑵.压强水头： 表示单位重量流体从压强为大气压算起所具有的压强势能，简称比压能或单位压能或压强水头。 ⑶.测压管水头（ ）：单位重量流体的比势能，或单位势能或测压管水头。

4 压强的度量 绝对压强：以没有气体分子存在的完全真空为基准起算的压强，以符号pabs 表示。（大于0） 相对压强：以当地大气压为基准起算的压强，以符号p 表示。 （可正可负可为0）

真空：当流体中某点的绝对压强小于大气压时， 则该点为真空，其相对压强必为负值。真 空值与相对压强大小相等，正负号相反（必小于0） 相对压强和绝对压强的关系

绝对压强、相对压强、真空度之间的关系

压强单位

压强单位

Pa N/m2 kPa kN/m2 mH2O mmHg at 换算关系

98000 98 10 736 1 说明：计算时无特殊说明时液体均采用相对压强计算，气体一般选用绝对压强。

5 测量压强的仪器（金属测压表和液柱式测压计）。

（1） 金属测压计测量的是相对压强 （弹簧式压力表、真空表）

（2） 液柱式测压计是根据流体静力学基本原理、利用液柱高度来测量压强（差）的仪器。

测压管 C g p z =+ρ

gh

p z H g p p ρρ+=-+=0

0)(P0 P

1

P2 Z1

Z2 a abs p

p p -=)

(P )(a abs a abs abs a p p p p p p p <-=--=-=νg ρ

p g ρp z +

h

p g ρ

=00gh p ρ=

)/(1A s L h =

A 点相对压强 真空度

U 形管测压计 上式的图形

倾斜微压计

压差计

ga

h g p B 水

水银ρρ

-?=1122gh gh p M ρρ--=1

122gh

gh p p M ρρν+=-=Ls A h =1θ

sin 2L h =θ

ρθρsin sin gL KL L A s g p ≈=??

?

??+=h

g ga p B ?=+水银水ρρp a

p 0A

h

)(21h h p +=γp

p p B

B A A h h g p z g p z 6.12)()()(=-=+-+ρ

ρρρρ

例8：在管道M上装一复式U

形水银测压计，已知测压计上各液面及

A点的标高为：1

?1= 2

?=，3

?=，4

?=，A

?=5

?=。试确定管中A点压强。

6 作用在平面上的静水总压力

图算法

（1）压强分布图根据基本方程式：绘制静水压强大小；

（2）静水压强垂直于作用面且为压应力。

图算法的步骤是：先绘出压强分布图，总压力的大小等于压强分布图的面积S，乘以受压面

的宽度b，即P=bS 总压力的作用线通过压强分布图的形心，作用线与受压面的交点，

就是总压力的作用点

适用范围：规则平面上的静水总压力及其作用点的求解。

原理：静水总压力大小等于压强分布图的体积，其作用线通过压

强分布图的形心，该作用线与受压面的交点便是压心P。

经典例题一铅直矩形闸门，已知h1=1m，h2=2m，宽b=，求总压力及其作用点。

梯形形心坐标: a上底，b下底

解：总压力为压强分布图的体积：

作用线通过压强分布图的重心：

解析法

总压力= 受压平面形心点的压强×受压平面面积

合力矩定理：合力对任一轴的力矩等于各分力对同一轴力矩之和

平行移轴定理

kPa

6.

274

)1

5.1

6.0

2(

8.9

1

)1

2

6.0

8.1(

8.9

6.

13

)

(

)

(

)

(

)

(

)

(

)

(

4

5

2

3

4

3

2

1

4

5

4

3

2

3

2

1

=

-

+

-

?

?

-

-

+

-

?

?

=

?

-

?

+

?

-

?

-

?

-

?

+

?

-

?

'

=

?

-

?

-

?

-

?

'

+

?

-

?

-

?

-

?

'

=

γ

γ

γ

γ

γ

γ

A

p

gh

pρ

=

A

p

A

gh

A

y

g

P

c

c

c

=

=

?

=ρ

α

ρsin

A

y

I

I

C

C

x

2

+

=

A

y

I

y

y

C

C

C

D

+

=

经典例题 一铅直矩形闸门，已知h1=1m ，h2=2m ，宽b=，求总压力及其作用点。

7 作用在曲面上的静水压力

二向曲面——具有平行母线的柱面 水平分力 作用在曲 面上的水平分力等于受压面形心处的相对压强PC 与

其在垂 直坐标面oyz 的投影面积Ax 的乘积。 铅垂分力

合力的大小 合力的方向 PX = 受压平面形心点的压强 p c × 受压曲面在 yoz 轴上的投影 AZ PZ = 液体的容重γ×压力体的体积 V

注明：P 的作用线必然通过Px 和Pz 的交点，但这个交点不一定在曲面上，该作用线与曲面的交点即为总压力的作用点

压力体

压力体分类：因Pz 的方向（压力体 ——压力体和液面在曲面AB 的同侧，Pz 方向向下 虚压力体 ——压力体和液面在曲面AB 的异侧，Pz 方向向上） 压力体叠加 ——对于水平投影重叠的曲面，分开界定压力体，然后相叠加，虚、实压力体重叠的部分相抵消。

潜体——全部浸入液体中的物体称为潜体，潜体表面是封闭曲曲。 浮体——部分浸入液体中的物体称为浮体。

第三章 流体动力学基础

m

17.261

23212m 112

1,m 2KN 84.5832807.9m 325.1m

22/214

32

=+=?+======??==?==+=D c

c c c y bh I h y P A h 解： x c x c A p A gh ?=?=ρx P αsin

d dP z A p =压力体

gV ρ=22x P z P P +=x

z

P P =θtan

1 基本概念：

（1） 流体质点(particle)：体积很小的流体微团，流体就是由这种流体微团连续组成的。 （2） 空间点: 空间点仅仅是表示空间位置的几何点，并非实际的流体微团。

（3） 流场：充满运动的连续流体的空间。在流场中，每个流体质点均有确定的运动要素。

（4） 当地加速度（时变加速度）：在某一空间位置上，流体质点的速度随时间的变化率。 迁移加速度（位变加速度）：某一瞬时由于流体质点所在的空间位置的变化而引起 的速度变化率。

（5） 恒定流与非恒定流：一时间为标准，各空间点上的运动参数都不随时间变化的流动是恒定流。否则是非恒定流。

（6） 一元流动：运动参数只是一个空间坐标和时间变量的函数。 二元流动：运动参数只是两个空间坐标和时间变量的函数。 三元流动：以空间为标准，各空间点上的运动参数是三个空间坐标和时间的函数。 （7）流线：某时刻流动方向的曲线，曲线上各质点的速度矢量都与该曲线相切。 流线性质

（1）流线上各点的切线方向所表示的是在同一时刻流场中这些点上的速度方向，因而流线形状一般都随时间而变。

（2）流线一般不相交（特殊情况下亦相交：V=0、速度=∝） （3）流线不转折，为光滑曲线。

（8）迹线：流体质点在一段时间内的运动轨迹。 迹线与流线

（1）恒定流中，流线与迹线几何一致。 异同

（2）非恒定流中，二者一般重合，个别情况（V=C ）二者仍可重合。 （9）流管：某时刻，在流场内任意做一封闭曲线，过曲线上各点做流线，所构成的管状曲面。

流束：充满流体的流管。

（10）过流断面：在流束上作出的与所有的流线正交的横断面。过流断面有平面也有曲面。 （11）元流：过流断面无限小的流束，几何特征与流线相同。

总流：过流断面有限大的流束，有无数的元流构成，断面上各点的运动参数不相同。 （12）体积流量：单位时间通过流束某一过流断面的流量以体积计量。 重量流量：单位时间通过流束某一过流断面的流量以重量计量。 质量流量：单位时间通过流束某一过流断面的流量以质量计量。

（13）断面平均流速：流经有效截面的体积流量除以有效截面积而得到的商。 （14）均匀流与非均匀流：流线是平行直线的流动是均匀流，否则是非均匀流。 均匀流的性质

1> 流体的迁移加速度为零； 2> 流线是平行的直线；

3> 各过流断面上流速分布沿程不变。 4> 动压强分布规律=静压强分布规律。

（15）非均匀渐变流和急变流：非均匀流中，流线曲率很小，流线近似与平行之线的流动是非均匀渐变流，否则是急变流。均匀流的各项性质对渐变流均适用。 2 欧拉法（Euler method ）

()

t z y x u dt

dx u x x ,,,==()t z y x u dt

dy

u y y ,,,==

速度场 压力场

加速度

全加速度

＝ 当地加速度 ＋ 迁移加速度

如图所示：（1）水从水箱流出，若水箱无来

H 逐渐降低，管轴线上A 质点速度随时间减小，当地 度为负值，同时管道收缩，指点速度随迁移增大，迁移加速度为

故二者加速度都有。

（2）若水箱有来水补充，水位H 保持不变，A 质点出的 时间不随时间变化，当地加速度=0，此时只有迁移加速度。

3流量、断面平均流速

物理意义：单位时间内，流体流经单位体积

流出与流入之差与其内部质 的代数和为零。 对恒定流

【例】 假设有一不可压缩流体三维流动，其速度分布规律为：U=3（x+y3)，V=4y+z2，

()

u u t u a ρρρρ??+??=()

x,y,z,t p p =z u u y u u x u u t u a z

z z y z x z z ??+??+??+??=z u u y u u x u u t u a x z x y x x x x ??+??+??+??=z

u u y u u x u u t u a y z y y y x y y ??+??+??+??=Q

udA vA A ==?A

Q A udA v A

==?

t ??ρ

W=x+y+2z 。试分析该流动是否存在。 【解】

故此流动不连续。不满足连续性方程的流动是不存在的。 5恒定总流连续性方程 或

物理意义：对于不可压缩流体，断面平均流速与过水断面面积成反比，即流线密集 的地方流速大，而流线疏展的地方流速小。

适用范围：固定边界内的不可压缩流体，包括恒定流、非恒定流、理想流体、实际流体。 6流体的运动微分方程 无粘性流体运动微分方程

或

粘性流体运动微分方程

N —S 方程

拉普拉斯算子

7元流的伯努利方程

伯努利方程

公式说明：

（1）适用条件 ①理想流体 ②恒定流动 ③质量力只受重力 ④不可压流体 ⑤沿流线或微小流束。

（2）此公式就是无粘性流体的伯努利方程 各项意义

（1）物理意义

Ｚ——比位能 ——比压能 ——比动能

09≠=??+??+??z w y v x u 2=??z

w 4=??y v

3=??x u dt du x p X x =??-ρ1dt du y p Y y =??-ρ1dt du z p Z z =??-

ρ1z u u y u u x u u t u x p Y y z

y y y x y

??+??+??+??=??-ρ11x

x x x x y z u u u u p X u u u x t x y z ρ?????-=+++?????z u u y u u x u u t u x p Z z z z y z x z

??+??+??+??=??-ρ1g

u

p z g u p

z 222222

2111+

+=++γγc g

u

p

z =++22

γγ

p

g

u 22

（2）几何意义 Ｚ——位置水头 ——压强水头 ——流速水头

物理三项之和：单位重量流体的机械能守恒。几何三项之和：总水头相等，为水平线 粘性流体元流的伯努利方程

公式说明：（1）实际液体具有粘滞性，由于内摩擦阻力的影响，液体流动时，其能量将沿程不断消耗，总水头线因此沿程下降，固有H1＞H 2

（2）上式即恒定流、不可压缩实际液体动能量方程，又称实际液体元流伯努利方程。

粘性流体总流的伯努利方程 （1）势能积分：

z —— 比位能（位置水头）

—— 比压能（压强水头，测压管高度） （2）动能积分： —— 比势能（测压管水头） —— 总比能（总水头）

—— 比动能（流速水头） （3）损失积分： —— 平均比能损失 （水头损失）,单位重流体克服

流动阻力所做的功。 气流的伯努利方程 动能修正系数 动量修正系数

沿程有能量输入或输出的伯努利方程

+Hm ——单位重量流体通过流体机械获得的机械能（水泵的扬程） -Hm ——单位重量流体给予流体机械的机械能（水轮机的作用水头） 沿程有汇流或分流的伯努利方程

γp g

u 22

'212

222211122-+++=++w h

g

u

p z g u p

z γγ212222

2211112g

V 2g V -+++=++w h p z p z αγαγgQ

g v gvA g v udA g u g A

ραραρ2222

22==?gQ h gdQ h w Q

w ρρ=?-,21L

w 2121d dh dL dh L h i w =

-==--w a p v p z z g v p ++=--++2)()(222212211ρρρρ所具有的位能：位压：单位体积气体离：沿浮力方向升高的距：有效浮力：全压

动能所：动压：单位体积气体所具有的压能：静压：单位体积气体)()()()(2具有的2

121

222

z z g z z g v p v p a a

----+ρρρρρρw m h g v g p z H g v g p z +++=±++

2222

22221111αραρα=?A

dA v u 33

dA v 2

u 2A ?=β

8水头线：总流沿程能量变化的几何表示。 水力坡降：单位长度上的水头损失 9总流的动量方程

第四章 流动阻力和水头损失

1 基本概念

（1）水头损失：总流单位重量流体平均的机械能损失。 （2）沿程水头损失：有沿程阻力做功而引起的水头损失h

f

。

（3）局部水头损失：有局部阻力引起的水头损失

h j

。

总水头损失：

（气体）压强损失：

水头损失的一般表达式：

1.沿程阻力——沿程损失(长度损失、摩擦损失)

——达西公式

λ —— 沿程摩阻系数（沿程阻力系数） d —— 管径

v —— 断面平均流速 g —— 重力加速度 2.局部阻力——局部损失

ζ—— 局部阻力系数 v ——

ζ对应的断面平均速度

212222211122→+++=++w h g v g p z g v g p z ρρ312

3332

11122→+++=++w h g v g p z g v g p z ρρ)

()()

(112211221122z z z y y y x x x v v Q F v v Q F v v Q F ββρββρββρ-=-=-=∑

∑∑)(1122v v Q dt dK F ββρ-==∑jc

jb ja fcd fbc fab j f w h h h h h h h h h +++++=+=∑∑∑

∑+=j f w p p p w w gh p ρ=f f gh p ρ=j j gh p ρ=g v d l h f 22λ=???

? ??

=22v d l p f ρλg v h j 22ζ=???? ??=22v p j ζρ1 1 2

2

3

3

（3）层流：流体质点作规则运动，各层质点间相互不掺混。 紊流：流体质点的运动轨迹极不规则，质点间相互掺混。 层流与紊流的判别：

上临界流速 ——由层流转化为紊流时的流速称为上临界流速。

下临界流速 ——由紊流转化为层流时的流速称为下临界流速。

把下临界流速 做为流态转变的临界流速 v c

v <

层流 v c v >紊流 v c

v =

临界流 （4

）雷诺数 圆管流雷诺数

临界雷诺数 ——雷诺数

非圆管道雷诺数：

R —水力半径 A —过流断面面积

R 为特征长度，相应的临界雷

诺 数

（5）沿程水头损失与剪应力的关系

圆管均匀流水头损失与剪应力的关系（均匀流动方程式）

R ——水力半径 J ——水力坡度 适用条件：明渠均匀流，相同结果。注意（平均剪应力）层流和紊流都适用。

圆管均匀流过流断面上剪应 呈直线分布，管轴处0=r ，

0=τ; 管壁处r r 0=，ττ0=，剪应力达

最大值。

2300临界流

紊流 层流 层流 紊流 层流 紊流 2300

e R 2300=e R '

c v v

c

,

'c

v υμρd v d v R c c ec =

=

υvd

R e =

层流 575

R 紊流 575

>ec R 575

=ec R gR

l

gA l h f ρτρχτ00==gRJ l

gR h

f

ρρτ

==0χA

=R l h f

=J 0τ

（ 壁剪切速度） （沿程摩阻系数与壁面剪应力的关系） （6） 圆管中的层流

流速分布

过流断面上流速分布解析式（抛物线方程）

当r=0时 —— 管轴处的最大流速

流量 平均流速

最大流速与平均流速的关系 动能修正系数

动量修正系数 沿程水头损失的计算

圆管层流摩阻系数

（通用公式）

说明：在圆管层流中，λ只与Re 有关。 （7）紊流运动

流体由层流转变为紊流的两个必备条件： B 涡体脱离原流层进入临层（Re 达到一定值）。 紊流的剪应力

粘性剪应力 二者之和即为剪应力

紊流附加剪应力 半经验理论

混和长度 k —卡门常数。k=～

壁剪切速度 壁面附近紊流流速分布公式

粘性底层 粘性底层：圆管作紊流运动时，靠近管壁处存在着一薄层，该层内流速梯度较大， 粘性影响不可忽略，紊流附加切应力可以忽略，速度近似呈线性分布， 粘性底层流速分布 粘性底层中， 为0.

g v d l h f 22λ=g v d l h J f 212λ==J r g 20ρτ==8*

λ

v v =)(42

20r r gJ u -=μ

ρ2

max 4r gJ μρ=4

08r gJ udA Q A πμ

ρ==?

u gJ Q

A Q v r

r

82020

ρπ===2max u v =233==?A dA v u A α33.12

2A ==?A dA v u βg d h f 22

??=λe R 64=λg v d l R h e f 2642??=u d τ2''2d d ???? ??=-=y u l

u u y x ρρτττ+=22''2d d ???

? ??=-=y u

l u u y x ρρτy l κ=ρ

τ0*=v c y v u +=ln 1

*κ

νy v v u **=*

'

6.11v νδ=

粘性底层厚度

紊流核心：粘性底层之外的液流统称为紊流核心。

（8）紊流沿程水头损失

尼古拉磁实验 Ⅰ区，层流区

Ⅱ区，层流转变为紊流的过渡区

Ⅲ区，紊流光滑区 Ⅳ区，紊流过渡区

Ⅴ区，紊流粗糙区

流速分布 紊流光滑区 紊流粗糙区

紊流流速分布指数形式 （u max 管轴处的最大流量 r

圆管半径 n

指数，随雷诺数的变化而变化）

λ的半经验公式

光滑区沿程摩阻系数 尼古拉兹光滑管公式

粗糙区沿程摩阻系数 尼古拉兹粗糙管公式 沿程摩阻系数的经验公式

谢才公式：

其中 曼宁公式

v 断面平均流速 R 水力半径 J 水力坡度 C 谢才系数 非圆管沿程损失

当量直径de ：把水力半径相等的圆管直径。当量直径是水力半径的4倍de=4R 圆。同理

当量相对粗糙ks/de \ R ——水力半径 A ——过流断面面积 适用范围：长狭缝，狭环形不适用。层流不适用 （9）局部水头损失 公式： ζ局部水头损失系数 v-ζ对应的断面平均流速

突然扩大管

(Re)f =λ(Re)f =λ(Re)f =λ)

(Re,d

k

f s =λ)(d

k f s =λ5.5lg 75.5**+=νy v v u 48.8lg 75.5*+=s k y v u n

r y u u )(0

max =51

.2Re lg

21λ

λ=s k d

7.3lg 21=λRJ C RJ g v ==λ

8λg C 8=6/11R n C =28C g =λl h R

C RJ C v f ==R

C l

v h f 22=RJ

AC Av Q ==g l d v h e f 22λ=g

v h j 22

ζ=)

(F 12

12

v v

Q ββρ-=∑g v g v g p z g p z h j 22)()(2

2

221

12

21

1ααρρ-

+

+

-+

=

动量方程 将上式的

h j

中的βα，全部等于0 则可得包达公式： V1A1=v2A2

自由出流 淹没出流 突然缩小管

管道入口损失系数 （10）边界层概念与绕流阻力

边界层：全部摩擦损失都发生在紧靠固体边界的薄层内，这一薄层就是边界层。 绕流阻力：流体作用于绕流物体上，平行于来流方向的力。 绕流阻力包括摩擦阻力和压差阻力两部分。绕流阻力系数CD 主要取决于 雷诺数，并和物体的形状、表面的粗糙情况，以及来流的紊动强度有关。

卡门涡街：Re ≈90，旋涡交替脱落，形成卡门涡街

压差阻力：物体绕流，除了沿物体表面的摩擦阻力耗能，还有尾流旋涡耗能，使得尾 流区物体表面的压强低于来流的压强，而迎流面的压强大于来流的压

强， 这两部分的压强差，造成作用于物体上的压差阻力。

第5章 孔口、管嘴出流和有压管流 1孔口出流：容器壁上开孔，水经孔口流出的水力现象。孔口出流只有局部水头损失。 小孔口出流 大孔口出流 自由出流：水由孔口流入大气中。

收缩断面流速

孔口流量（大小孔口均适用） 收缩系数 其中：

作用水头，若

00

≈v

，则 =H

ζ孔口的局部水头损失系数 孔口的流速系数φ μ孔口流量系数 薄壁小孔口的各项系数

收缩系数 损失系数 流速系数 流量系数

淹没出流：谁由孔口直接流入另一部分水体中。 收缩断面流速 g

v g v A A h j 22)1(21121221ζ=-=g v g v A A j 22)1(222

22212

ζ=-=22

11)

1(A A -=ζ1/12≈A A 0

=ζ0/21≈A A 0

.1=ζ)

1(5.01

2

A A -=ζ5.0=ζp f D D D +=A

U C D D 220ρ=ν

d

u R e 0

=d H 10≥d H 10<0

2gH

v c

?=0

2Q A gH μ=H 0

H 0

2gH v c ?=g v v h j 2)(221-=2

122)1(-=A A ζ

孔口流量 H0作用水头，若

00

≈v

则H0=H1-H2

注意：自由出流的水头H 使水面至孔口形心的深度，而 淹没出流的水头H 是上下游水头的高差。淹没出流孔口断面的各点水头相等，所以淹没出流无大小孔口之分。

孔口的变水头出流（非恒定流）：孔口出流时，容器内水位随时间变化，导致孔口的流量随

时间变化的流动。

H1降至H2所需时间

若将水放空H2=0则

V 容器放空的体积

Q

max

出流时的最大流量 注：容器放空，放空时间是水位不下降时放空所需时间的两倍 2 管嘴出流：在孔口处对接一个3—4倍孔径长度的短管，水体通过短管并在出口断面满管 流出的水力现象。

管嘴出口流速 管嘴流量

H0作用水头 若V0=0，则H0=H

流量系数Un=,可见在相同的作用水头下，同 样面积的管嘴出流能力是孔口过流能力的倍。

收缩断面的真空度

流体经圆柱形管嘴或扩张管嘴时，由于 惯性作用，在管中某处形成收缩断面，产

生环 行真空，

从而增加了水流的抽吸力，使其出流量比孔口有所增加。

圆柱形外管嘴的正常工作条件

①作用水头 工作条件

②管度嘴长

3 有压管流：流体沿管道满管流动的水力现象。 短管：水头损失中，沿程水头损失和局部水头损失都占相当比重，二者都不可忽略的管道。 流速

流量

虹吸管正常工作条件最大真空度

2Q A gH μ=)(2221H H g

A F

t -=μmax

22211Q V gH A FH t =

=μ0n 2gH v ?=0n 2gH A Q μ=5

.0n =ζ82.01n

n n =+==ζα?μ002n 2275.011H H g p c v =???? ????? ??---=?εαεαρo

mH 0.920≤H d l )4~3(=()gH

d l l gH v 21

22

1210∑-++==ζλ?()02

1212

21

4gH d l l d vA Q ∑-++==ζλπ[]m

h H d l l d l h v C

h 5.8~71212111s max =<+++++=∑∑--ζλζ

λ

最大安装高度 长管：水头损失以沿程水头损失为主，局部水头损失和流速水头的总和同沿程水头损失相比 很小，忽略不计仍能满足工程要求的管道。（全部作用水头都消耗在沿程水头损失） 简单管道：沿程直径和流量都不变的管道。 比阻 （单位：s2/m6 阻抗 （单位：s2/m5）

串连管道：由直径不同的管段顺序连接起来的管道。串联管道的水头线是一条折线。

（ ）

并联管道：在两节点之间，并联两根以上管段的管道。

（并联管路）

（总管

路） 4 有压管道中的水击 水击：再有压管道中，由于某种原因使水流速度突然发生变化，同时引起压强大幅度波动 的现象。

水击条件：管道内水流速度突然变化。

水击发生的内在原因：水本身具有惯性和压缩性. 直接水击 间接水击

水击波的传播速度 [][]v C

v h H d l l d l h z z h <++++-≤-=∑∑--2

12

111

12max 1ζ

λζλQ

al g

v d l h H f 22

2===λ528d g a πλ=al S =528d

g a πλ=28C g =λ2

6/1)1(8R n

g =

λ3/128R gn =λ33.523.10d n a =3

21f f f fi h h h h H ++==∑

21111Q l a h f =22222Q l a h f =2

3333Q l a h f =2

2SQ alQ H ==∑

∑==2

2i i i i i Q S Q l a H 1

++=i i i Q q Q 4

32f f f h h h H ===并4

32Q Q Q Q ++=并2

4

4233222Q S Q S Q S ==54321(f f f f f h h h h h H ++=），或或51Q Q Q Q ===并c l T z 2<δ

ρρd E K v c v p +==?11435

00c l T z

2>z T T cv p 0ρ=?δ

d E K c c +=

10

相长：在一个周期内，水击波由阀门传到进口，再由进口传至阀门，共往返两次往返一次 所需要的时间c

l 4t =称为相或相长。

水击波传播过呈

第一阶段：增压波从阀门向管道进口传播，处于增压状态。 第二阶段：减压波从管道进口向阀门处传播，恢复原来状态。 第三阶段：减压波从阀门向管道进口传播，处于减压状态。 第四阶段：增压波从管道进口向阀门传播，重复上述四个阶段。

防止水击危害的措施 （1）限制流速

（2）控制阀门关闭或开启时间

（3）缩短管道长度、采用弹性模量较小材质的管道 （4）设置安全阀，进行水击过载保护

第6章 明渠流动

1明渠流动：水流的部分周界与大气接触，具有自由表面的流动。无压流.

明渠流动特点：

1） 明渠流有自由面, 随时空变化,呈现各种水面形态。而有压管流无自由液面

2） 明渠底坡的改变对断面的流速和水深有直接影响

3） 明渠局部的边界的变化，会造成水深在很长的流程上发生变化

2底坡：底线沿流程单位长度的降低值，用i 表示。

3棱柱形渠道与非棱柱形渠道

θsin ==

dl

dz

i θ

tg dl dz i x ==0>i 0=i 0

负坡或逆坡时当渠底水平

平坡时当渠底下降

正坡或顺坡时当;0

,

0;0,0;0,0<>==>

h f A =

棱柱形渠道：断面形状尺寸沿程不变的长直渠道。

24

明渠均匀流：流线为平行直线的明渠水流。

条件1

）自由表面2

）等深

3

）等速

特征：

1）.明渠均匀流为匀速流、等深流，只可能发生在棱柱形渠道中

2）.明渠均匀流只可能发生在顺坡的棱柱形渠道中

3）. 明确均匀流只可能发生在坡度、粗糙系数不变

的顺坡的棱柱形渠道中

4 ）.明渠均匀流具有渠道底坡线

Ri

AC

Q=

=

K

Q

2

2

i=

渗流模型应遵循的原则：

渗流速度n ——土壤孔隙率；

实际速度

渗流的分类

不计流速水头

2 渗流的阻力定律

水头损失

6

1

R

n

1

C=

非棱柱形渠道：断面形状及尺寸沿程变化的渠道。()s h

f

A,

=

α

b

B

h

2

m

1

h2

b+

+

=

χ

χ

=

A

R

Ri

C

RJ

C

v=

=i

K

Ri

AC

Av

Q=

=

=

K——流量模数

R

Ac

K=

()n i h b m f

Ri

AC

Q,,

,,0

=

=

3.2

21

35

61

1

1

χ

i

A

n

Ri

A

R

n

Ri

AC

Q=

=

=

梯形断面的湿周χ=b+2h2

1m

+

χ=2

1

2m

h

mh

h

A

+

+

-

1

2

2

1

22

2

2

=

+

+

-

-

=

+

+

-

-

=m

m

h

b

m

m

h

A

dh

dχ

()m

m

h

b

h

-

+

=

=2

1

2

β

c

c

c

c B

C

gx

i

2

α

=

计算流体力学课程总结

计算流体力学课程总结 计算流体动力学(computational Fluid Dynamics,简称CFD)是通过计算机数值 计算和图像显示，对包含有流体流动和热传导等相关物理现象的系统所做的分析。是用电子计算机和离散化的数值方法对流体力学问题进行数值模拟和分析的一个分支。 流体力学和其他学科一样，是通过理论分析和实验研究两种手段发展起来的。很早就已有理论流体力学和实验流体力学两大分支。理论分析是用数学方法求出问题的定量结果。但能用这种方法求出结果的问题毕竟是少数，计算流体力学正是为弥补分析方法的不足而发展起来的。计算流体力学是目前国际上一个强有力的研究领域,是进行传热、传质、动量传递及燃烧、多相流和化学反应研究的核心和重要技术，广泛应用于航天设计、汽车设计、生物医学工业、化工处理工业、涡轮机设计、半导体设计、HAVC&R 等诸多工程领域。 计算流体力学的任务是流体力学的数值模拟。数值模拟是“在计算机上实现的一 个特定的计算，通过数值计算和图像显示履行一个虚拟的物理实验——数值实验“。 数值模拟包括以下几个部分。首先，要建立反映问题(工程问题、物理问题等)本质数 学模型。其次，数学模型建立以后需要解决的问题是寻求高效率、高准确度的计算方法。再次，在确定了计算方法和坐标系统后，编制程序和进行计算式整个工作的主体。最后，当计算工作完成后，流畅的图像显示是不可缺少的部分。 还有一个就是CFD的基本思想问题，它就是把原来在时间域及空间域上连续的物理量的场，如速度场和压力场，用一系列有限个离散点上的变量值的集合来代替，通 过一定的原则和方式建立起关于这些离散点上场变量之间关系的代数方程组，然后求 解代数方程组获得场变量的近似值。 经过四十多年的发展，CFD出现了多种数值解法。这些方法之间的主要区别在于 对控制方程的离散方式。根据离散的原理不同，CFD大体上可分为三个分支： ?有限差分法(Finite Different Method，FDM) ?有限元法(Finite EIement Method，FEM) ?有限体积法(Finite Volume Method，FVM) 有限差分法是应用最早、最经典的CFD方法，也是最成熟、最常用的方法。它将求解域划分为差分网格，用有限个网格节点代替连续的求解域，然后将偏微分方程的 导数用差商代替，推导出含有离散点上有限个未知数的差分方程组。求出差分万程组 的解，就是微分方程定解问题的数值近似解。它是一种直接将微分问题变为代数问题 的近似数值解法。

第1章-流体力学的基本概念

第1章 流体力学的基本概念 流体力学是研究流体的运动规律及其与物体相互作用的机理的一门专门学科。本章叙述在以后章节中经常用到的一些基础知识，对于其它基础内容在本科的流体力学或水力学中已作介绍，这里不再叙述。 1.1 连续介质与流体物理量 1.1.1 连续介质 流体和任何物质一样，都是由分子组成的，分子与分子之间是不连续而有空隙的。例如，常温下每立方厘米水中约含有3×1022 个水分子，相邻分子间距离约为3×10－8 厘米。因而，从微观结构上说，流体是有空隙的、不连续的介质。 但是，详细研究分子的微观运动不是流体力学的任务，我们所关心的不是个别分子的微观运动，而是大量分子“集体”所显示的特性，也就是所谓的宏观特性或宏观量，这是因为分子间的孔隙与实际所研究的流体尺度相比是极其微小的。因此，可以设想把所讨论的流体分割成为无数无限小的基元个体，相当于微小的分子集团，称之为流体的“质点”。从而认为，流体就是由这样的一个紧挨着一个的连续的质点所组成的，没有任何空隙的连续体，即所谓的“连续介质”。同时认为，流体的物理力学性质，例如密度、速度、压强和能量等，具有随同位置而连续变化的特性，即视为空间坐标和时间的连续函数。因此，不再从那些永远运动的分子出发，而是在宏观上从质点出发来研究流体的运动规律，从而可以利用连续函数的分析方法。长期的实践和科学实验证明，利用连续介质假定所得出的有关流体运动规律的基本理论与客观实际是符合的。 所谓流体质点，是指微小体积内所有流体分子的总体，而该微小体积是几何尺寸很小（但远大于分子平均自由行程）但包含足够多分子的特征体积，其宏观特性就是大量分子的统计平均特性，且具有确定性。 1.1.2 流体物理量 根据流体连续介质模型，任一时刻流体所在空间的每一点都为相应的流体质点所占据。流体的物理量是指反映流体宏观特性的物理量，如密度、速度、压强、温度和能量等。对于流体物理量，如流体质点的密度，可以地定义为微小特征体积内大量数目分子的统计质量除以该特征体积所得的平均值，即 V M V V ??=?→?'lim ρ （1-1） 式中，M ?表示体积V ?中所含流体的质量。 按数学的定义，空间一点的流体密度为 V M V ??=→?0 lim ρ （1-2）

流体力学知识点大全-吐血整理讲解学习

流体力学知识点大全- 吐血整理

1． 从力学角度看，流体区别于固体的特点是：易变形性，可压缩性，粘滞性和表面张 力。 2． 牛顿流体: 在受力后极易变形，且切应力与变形速率成正比的流体。即τ=μ*du/dy 。 当n<1时，属假塑性体。当n=1时，流动属于牛顿型。当n>1时，属胀塑性体。 3． 流场: 流体运动所占据的空间。 流动分类 时间变化特性： 稳态与非稳态 空间变化特性： 一维，二维和三维 流体内部流动结构： 层流和湍流 流体的性质： 黏性流体流动和理想流体流动；可压缩和不可压缩 流体运动特征： 有旋和无旋； 引发流动的力学因素： 压差流动，重力流动，剪切流动 4. 描述流动的两种方法：拉格朗日法和欧拉法 拉格朗日法着眼追踪流体质点的流动，欧拉法着眼在确定的空间点上考察流体的流动 5. 迹线：流体质点的运动轨迹曲线 流线：任意时刻流场中存在的一条曲线，该曲线上各流体质点的速度方向与 该曲线的速度方向一致 性质 a.除速度为零或无穷大的点以外，经过空间一点只有一条流线 b.流场中每一点都有流线通过，所有流线形成流线谱 c ．流线的形状和位置随时间而变化，稳态流动时不变 迹线和流线的区别：流线是同一时刻不同质点构成的一条流体线； 迹线是同一质点在不同时刻经过的空间点构成的轨迹 线。 稳态流动下，流线与迹线是重合的。 6. 流管：流场中作一条不与流线重合的任意封闭曲线，通过此曲线的所有流线 构成的管状曲面。 性质：①流管表面流体不能穿过。②流管形状和位 置是否变化与流动状态有关。 7．涡量是一个描写旋涡运动常用的物理量。流体速度的旋度▽xV 为流场的涡 量。 有旋流动：流体微团与固定于其上的坐标系有相对旋转运动。无旋运动：流 场中速度旋度或涡量处处为零。 涡线是这样一条曲线，曲线上任意一点的切线方向与在该点的流体的涡量方 向一致。 8. 静止流体：对选定的坐标系无相对运动的流体。 不可压缩静止流体质量力满足 ▽x f=0 9. 匀速旋转容器中的压强分布p=ρ(gz -22r2 ω)+c 10. 系统：就是确定不变的物质集合。特点 质量不变而边界形状不断变化 控制体：是根据需要所选择的具有确定位置和体积形状的流场空间。其表 面称为控制面。特点 边界形状不变而内部质量可变 运输公式：系统的物理量随时间的变化率转换成与控制体相关的表达式。

流体力学概念总结

第一章绪论 1.工程流体力学的研究对象：工程流体力学以流体（包括液体和气体）为研究对象，研究流体宏观 的平衡和运动的规律，流体与固体壁面之间的相互作用规律，以及这些规律在工程实际中的应用。 第二章流体的主要物理性质 1.★流体的概念：凡是没有固定的形状，易于流动的物质就叫流体。 2.★流体质点：包含有大量流体分子，并能保持其宏观力学性能的微小单元体。 3.★连续介质的概念：在流体力学中，把流体质点作为最小的研究对象，从而把流体看成是： 1)由无数连续分布、彼此无间隙地； 2)占有整个流体空间的流体质点所组成的介质。 4.密度：单位体积的流体所具有的质量称为密度，以ρ表示。 5.重度：单位体积的流体所受的重力称为重度，以γ表示。 6.比体积：密度的倒数称为比体积，以υ表示。它表示单位质量流体所占有的体积。 7.流体的相对密度：是指流体的重度与标准大气压下4℃纯水的重度的比值，用d表示。 8.★流体的热膨胀性：在一定压强下，流体体积随温度升高而增大的性质称为流体的热膨胀性。 9.★流体的压缩性：在一定温度下，流体体积随压强升高而减少的性质称为流体的压缩性。 10.可压缩流体：ρ随T 和p变化量很大，不可视为常量。 11.不可压缩流体：ρ随T 和p变化量很小，可视为常量。 12.★流体的粘性：流体流动时，在流体内部产生阻碍运动的摩擦力的性质叫流体的粘性。 13.牛顿内摩擦定律：牛顿经实验研究发现，流体运动产生的内摩擦力与沿接触面法线方向的速度变 化（即速度梯度）成正比，与接触面的面积成正比，与流体的物理性质有关，而与接触面上的压强无关。这个关系式称为牛顿内摩擦定律。 14.非牛顿流体：通常把满足牛顿内摩擦定律的流体称为牛顿流体，此时不随dυ/d n而变化，否则称 为非牛顿流体。 15.动力粘度μ：动力粘度表示单位速度梯度下流体内摩擦应力的大小，它直接反映了流体粘性的 大小。 16.运动粘度ν：在流体力学中，动力粘度与流体密度的比值称为运动粘度，以ν表示。 17.实际流体：具有粘性的流体叫实际流体（也叫粘性流体）， 18.理想流体：就是假想的没有粘性（μ= 0）的流体 第三章流体静力学 1.★流体的平衡：（或者说静止）是指流体宏观质点之间没有相对运动，达到了相对的平衡。 2.★绝对静止：流体对地球无相对运动，也称为重力场中的流体平衡。 3.★相对平衡：流体整体对地球有相对运动，但流体对运动容器无相对运动，流体质点之间也无相 对运动，这种静止或叫流体的相对静止★：体积力：作用于流体的每一个流体质点上，其大小与流体所具有的质量成正比的力。在均质流体中，质量力与受作用流体的体积成正比，因此又叫。 4.★表面力：表面力是作用于被研究流体的外表面上，其大小与表面积成正比的力。 5.★压强：在静止或相对静止的流体中，单位面积上的内法向表面力称为压强。 6.等压面：在静止流体中，由压强相等的点所组成的面。 7.★位置水头（位置高度）：流体质点距某一水平基准面的高度。 8.压强水头（压强高度）：由流体静力学基本方程中的p/（ρg）得到的液柱高度。 9.★静力水头：位置水头z和压强水头p/（ρg）之和。 10.压强势能：流体静力学基本方程中的p/ρ项为单位质量流体的压强势能。

流体力学名词解释

流体力学概念总结 1.连续介质模型：在流体力学的研究中，将实际由分子组成的结构用流体微元代替。流体 微元有足够数量的分子，连续充满它所占据的空间，这就是连续介质模型。 2.质量力：处于某种力场中的流体，所有质点均受有与质量成正比的力，这个力称为质量 力。 3.表面力：指作用在所研究流体外表面上与表面积大小成正比的力。 4.流体的相对密度：某均质流体的质量与4℃同体积纯水的质量的比称为该流体的相对密 度。 5.体胀系数：当压强不变而流体温度变化1K时，其体积的相对变化率，以α表示。 6.压缩率：当流体保持温度不变，所受压强改变时，其体积的相对变化率。 7.粘性：当流体在外力作用下，流体微元间出现相对运动时，随之产生阻碍流体层间相对 运动的内摩擦力，流体产生内摩擦力的这种性质称为粘性。 8.动力粘度：单位速度梯度时内摩擦力的大小μ=τ∕(dv∕dh) 9.运动粘度：动力粘度和流体密度的比值。υ=μ／ρ 10.恩氏粘度：被测液体与水粘度的比较值。 11.理想流体：一种假想的没有粘性的流体。 12.牛顿流体：在流体力学的研究中，凡切应力与速度梯度成线性关系，即服从牛顿内摩擦 定律的流体，称为牛顿流体。 13.表面张力：引起液体自由表面欲成球形的收缩趋势的力称为表面张力。 14.静压强：当流体处于绝对静止或相对静止状态时，流体中的压强称为流体静压强。 15.有势质量力：质量力所做的功只与起点和终点的位置有关，这样的质量力称为有势质量 力。 16.力的势函数：某函数对相应坐标的偏导数，等于单位质量力在相应坐标轴上的投影，该 函数称为力的势函数。 17.等压面：在充满平衡流体的空间，连接压强相等的各点所组成的面称等压面。 18.压力体：由所研究的曲面，通过曲面周界所作的垂直柱面和流体的自由表面（或其延伸 面）所围成的封闭体积叫做压力体。 19.实压力体：当所讨论的流体作用面为压力体的内表面时，称该压力体为实压力体。 20.虚压力体：当所讨论的流体作用面为压力体的外表面时，称该压力体为虚压力体。 21.浮力：液体对潜入其中的物体的作用力称为浮力。 22.时变加速度（当地加速度）：位于所观察空间的流体质点的速度随时间的变化率。 23.位变加速度（迁移加速度）：流体质点所在空间位置的变化所引起的速度变化率。 24.全加速度（质点导数或随体导数）：时变加速度与位变加速度的和称为全加速度。 25.恒定流动（定常流动）：流场中每一空间点上的运动参数不随时间变化，这样的流动称 为恒定流动。 26.非恒定流动（非定常流动）：流场中运动参数不但随位置改变而改变，而且也随时间变 化，这种流动称为非恒定流动。 27.迹线：流体质点的运动的轨迹称为迹线。 28.流线：某瞬时在流场中作一条空间曲线，该瞬时位于曲线上各点的流体质点的速度在该 点与曲线相切。 29.流管：在流场中任取一封闭曲线l(非流线)，过曲线上各点作流线，所有这些流线构成一 管状曲面，称为流管。 30.流束：若在流场中取一非流面的曲面S，则过曲面上各点所作流线的总合，称为流束。 31.总流：在实际工程中，把管内流动和渠道中的流动看成是总的流束，它由无限多微小流

流体力学总结

流体力学总结 第一章 流体及其物理性质 1. 流体：流体是一种受任何微小剪切力作用都能连续变形的物质，只要这种力继续作用，流体就将继续变形，直到外力停止作用为止。流体一般不能承受拉力，在静止状态下也不能承受切向力，在任何微小切向力的作用下，流体就会变形，产生流动 2. 流体特性：易流动(易变形)性、可压缩性、粘性 3. 流体质点：宏观无穷小、微观无穷大的微量流体。 4. 流体连续性假设：流体可视为由无数连续分布的流体质点组成的连续介质。稀薄空气和 激波情况下不适合。 5. 密度0lim V m m V V δδρδ→== 重度0lim V G G g V V δδγρδ→=== 比体积1v ρ= 6. 相对密度：是指某流体的密度与标准大气压下4?C 时纯水的密度（1000）之比 w w S ρρρ=为4?C 时纯水的密度 13.6Hg S = 7. 混合气体密度1n i i i ρρα==∑ 8. 体积压缩系数：温度不变，单位压强增量引起的流体体积变化率。体积压缩系数的倒数为体积模量1 P P K β= 9. 温度膨胀系数：压强不变，单位温升引起的流体体积变化率。 10. 不可压缩流体：流体受压体积不减少，受热体积不膨胀，密度保持为常数，液体视为不 可压缩流体。气体流速不高，压强变化小视为不可压缩流体 11. 牛顿内摩擦定律： du dy τμ= 黏度du dy τμ= 流体静止粘性无法表示出来，压强对黏度影响较小，温度升高，液体黏度降低，气体黏度增加 μυρ = 。满足牛顿内摩擦定律的流体为牛顿流体。 12. 理想流体：黏度为0，即0μ=。完全气体：热力学中的理想气体

流体力学简答题

流体力学 1流体的粘滞性 （1）流体粘性概念的表述 ①运动流体具有抵抗剪切变形的能力，就是粘滞性，这种抵抗体现在剪切变形的快慢（速率）上。 ②发生相对运动的流体质点（或流层）之间所呈现的内摩擦力以抵抗剪切变形（发生相对运动）的物理特 性称为流体的黏性或黏滞性。 ③黏性是指发生相对运动时流体内部呈现的内摩擦力特性。在剪切变形中，流体内部出现成对的切应力 ， 称为内摩擦应力，来抵抗相邻两层流体之间的相对运动。 ④粘性是流体的固有属性。但理想流体分子间无引力，故没有黏性；静止的流体因为没有相对运动而不表 现出黏性。 2毛细管现象 ①将直径很小两端开口的细管竖直插入液体中，由于表面张力的作用，管中的液面会发生上升或下降的现 象，称为毛细管现象。 ②毛细管现象中液面究竟上升还是下降，取决于液体与管壁分子间的吸引力（附着力）与液体分子间的吸 引力（内聚力）之间大小的比较：附着力>内聚力，液面上升；附着力<内聚力，液面下降。 ③由液体重量与表面张力的铅垂分量相平衡，确定毛细管中液面升降高度h， ④为减小毛细管现象引起误差，测压用的玻璃管内径应不小于10mm。 3流体静压强的两个基本特性 ①静压强作用的垂向性：静止流体的应力只有内法向分量—静压强（静止流体内的压应力）。 ②静压强的各向等值性：静压强的大小与作用面的方位无关—静压强是标量函数。 4平衡微分方程的物理意义 （1）静压强场的梯度 p 的三个分量是压强在三个坐标轴方向的方向导数，它反映了标量场p在空间上的不均匀性(inhomogeneity)。 （2）流体的平衡微分方程实质上反映了静止（平衡）流体中质量力和压差力之间的平衡。 （3）静压强对流体受力的影响是通过压差来体现的 5测压原理 （1）用测压管测量 测压管的一端接大气，可得到测压管水头，再利用液体的平衡规律，可知连通的静止液体区域中任何一点 的压强，包括测点处的压强。如果连通的静止液体区域包括多种液体，则须在它们的分界面处作过渡 6拉格朗日法：着眼于流体质点，跟踪质点描述其运动历程。 ①以研究单个流体质点运动过程作为基础，综合所有质点的运动，构成整个流体的运动。

流体力学-基本概念

**流函数：由连续性方程导出的、其值沿流线保持不变的标量函数。**粘性：在运动状态下，流体内部质点间或流层间因相对运动而产生内摩擦力以抵抗剪切变形，这种性质叫做粘性。粘性的大小用黏度表示，是用来表征液体性质相关的阻力因子。粘度又分为动力黏度.运动黏度和条件粘度。 **内摩擦力：流体内部不同流速层之间的黏性力。 **牛顿流体：剪切变形率与切应力成线性关系的流体(水，空气)。**非牛顿流体：黏度系数在剪切速率变化时不能保持为常数的流体(油漆，高分子溶液)。 **表面张力：1.表面张力作用于液体的自由表面上。2.气体不存在表面张力。3.表面张力是液体分子间吸引力的宏观表现。4.表面张力沿表面切向并与界线垂直。5.液体表面上单位长度所受的张力。6.用σ 表示，单位为N/m。 **流线：表示某瞬时流动方向的曲线，曲线上各质点的流速矢量皆与该曲线相切。性质：a、同一时刻的不同流线，不能相交。b、流线不能是折线，而是一条光滑的曲线。c、流线簇的疏密反映了速度的大小。 **过流断面：与元流或总流的流向相垂直的横断面称为过流断面。(元流：在微小流管内所有流体质点所形成的流动称为元流。总流：若流管的壁面是流动区域的周界，将流管内所有流体质点所形成的流动称为总流。)

**流量：单位时间内通过某一过流断面的流体体积称为该过流断面的体积流量，简称流量。 **控制体：被流体所流过的，相对于某个坐标系来说，固定不变的任何体积称之为控制体。控制体的边界面，称之为控制面。控制面总是封闭表面。占据控制体的诸流体质点随着时间而改变。 **边界层：水和空气等黏度很小的流体，在大雷诺数下绕物体流动时，黏性对流动的影响仅限于紧贴物体壁面的薄层中，而在这一薄层外黏性影响很小，完全可以忽略不计，这一薄层称为边界层。 **边界层厚度：边界层内、外区域并没有明显的分界面，一般将壁面流速为零与流速达到来流速度的99％处之间的距离定义为边界层厚度。 **边界层的基本特征：(1) 与物体的特征长度相比，边界层的厚度很小。(2) 边界层内沿厚度方向，存在很大的速度梯度。(3) 边界层厚度沿流体流动方向是增加的，由于边界层内流体质点受到黏性力的作用，流动速度降低，所以要达到外部势流速度，边界层厚度必然逐渐增加。(4) 由于边界层很薄，可以近似认为边界层中各截面上的压强等于同一截面上边界层外边界上的压强值。 (5) 在边界层内，黏性力与惯性力同一数量级。 (6) 边界层内的流态，也有层流和紊流两种流态。 **滞止参数：设想某断面的流速以等熵过程减小到零，此断面的参数称为滞止参数。

工程流体力学知识整理

流体：一种受任何微小剪切力作用，都能产生连续变形的物质。 流动性：当某些分子的能量大到一定程度时，将做相对的移动改变它的平衡位置。 流体介质：取宏观上足够小、微观上足够大的流体微团，从而将流体看成是由空间上连续分布的流体质点所组成的连续介质 压缩性：流体的体积随压力变化的特性称为流体的压缩性。 膨胀性：流体的体积随温度变化的特性称为流体的膨胀性。 粘性：流体内部存在内摩擦力的特性，或者说是流体抵抗变形的特性。 牛顿流体：将遵守牛顿内摩擦定律的流体称为牛顿流体，反之称为非牛顿流体。 理想流体：忽略流体的粘性，将流体当成是完全没有粘性的理想流体。 表面张力：液体表面层由于分子引力不均衡而产生的沿表面作用于任一界线上的张力。 表面力：大小与表面面积有关而且分布作用在流体微团表面上的力称为表面力。 质量力：所有流体质点受某种力场作用而产生，它的大小与流体的质量成正比。 压强：把流体的内法线应力称作流体压强。 流体静压强：当流体处于静止或相对静止时，流体的压强称为流体静压强。 流体静压强的特性：一、作用方向总是沿其作用面的内法线方向。二、任意一点上的压强与作用方位无关，其值均相等（流体静压强是一个标量）。 绝对压强：以完全真空为基准计量的压强。 相对压强：以当地大气压为基准计量的压强。 真空度：当地大气压-绝对压强 液体的相对平衡：指流体质点之间虽然没有相对运动，但盛装液体的容器却对地面上的固定坐标系有相对运动时的平衡。 压力体：曲面上方的液柱体积。 等压面：在平衡流体中，压力相等的各点所组成的面称为等压面。特性一、在平衡的流体中，过任意一点的等压面，必与该点所受的质量力互相垂直。特性二、当两种互不相混的液体处于平衡时，它们的分界面必为等压面。 流场：充满运动流体的空间称为流场。 定常流动：流场中各空间点上的物理量不随时间变化。 缓变流：当流动边界是直的，且大小形状不变时，流线是平行（或近似平行）的直线的流动状态为缓变流。 急变流：当流边界变化比较剧烈，流线不再是平行的直线，呈现出比较紊乱的流动状态

流体力学学习心得

竭诚为您提供优质文档/双击可除 流体力学学习心得 篇一：我对流体力学的认识 我对流体力学的认识 摘要：通过对流体力学这门课程的学习，我了解了流体力学的相关知识，包括：概念，基本假设，研究方法，未来展望等。 关键字：流体力学概述基本假设研究方法 流体力学概述 流体力学是研究流体的平衡和流体的机械运动规律及 其在工程实际中应用的一门学科。是力学的一个重要分支，它主要研究流体本身的静止状态和运动状态，以及流体和固体界壁间有相对运动时的相互作用和流动的规律。在生活、环保、科学技术及工程中具有重要的应用价值。 流体力学中研究得最多的流体是水和空气。它的主要基础是牛顿运动定律和质量守恒定律，常常还要用到热力学知识，有时还用到宏观电动力学的基本定律、本构方程和物理学、化学的基础知识。1738年伯努利出版他的专著时，首先

采用了水动力学这个名词并作为书名；1880年前后出现了空气动力学这个名词；1935年以后，人们概括了这两方面的知识，建立了统一的体系，统称为流体力学。除水和空气以外，流体还指作为汽轮机工作介质的水蒸气、润滑油、地下石油、含泥沙的江水、血液、超高压作用下的金属和燃烧后产生成分复杂的气体、高温条件下的等离子体等等。 气象、水利的研究，船舶、飞行器、叶轮机械和核电站的设计及其运行，可燃气体或炸药的爆炸，以及天体物理的若干问题等等，都广泛地用到流体力学知识。许多现代科学技术所关心的问题既受流体 力学的指导，同时也促进了它不断地发展。1950年后，电子计算机的发展又给予流体力学以极大的推动。 流体力学的基本假设 流体力学有一些基本假设，基本假设以方程的形式表示。流体力学假设所有流体满足以下的假设： （1）质量守恒 （2）动量守恒 （3）连续体假设 在流体力学中常会假设流体是不可压缩流体，也就是流体的密度为一定值。液体可以算是不可压缩流体，气体则不是。有时也会假设流体的黏度为零，此时流体即为非粘性流体。气体常常可视为非粘性流体。若流体黏度不为零，而且

(完整版)流体力学知识点总结汇总

流体力学知识点总结 第一章 绪论 1 液体和气体统称为流体，流体的基本特性是具有流动性，只要剪应力存在流动就持续进行，流体在静止时不能承受剪应力。 2 流体连续介质假设：把流体当做是由密集质点构成的，内部无空隙的连续体来研究。 3 流体力学的研究方法：理论、数值、实验。 4 作用于流体上面的力 （1）表面力：通过直接接触，作用于所取流体表面的力。 作用于A 上的平均压应力 作用于A 上的平均剪应力 应力 法向应力 切向应力 （2）质量力：作用在所取流体体积内每个质点上的力，力的大小与流体的质量成比例。（常见的质量力： 重力、惯性力、非惯性力、离心力） 单位为 5 流体的主要物理性质 （1） 惯性：物体保持原有运动状态的性质。质量越大，惯性越大，运动状态越难改变。 常见的密度（在一个标准大气压下）： 4℃时的水 20℃时的空气 （2） 粘性 ΔF ΔP ΔT A ΔA V τ 法向应力周围流体作用 的表面力 切向应力 A P p ??=A T ??=τA F A ??=→?lim 0δA P p A A ??=→?lim 0为A 点压应力，即A 点的压强 A T A ??=→?lim 0τ 为A 点的剪应力 应力的单位是帕斯卡（pa ） ，1pa=1N/㎡，表面力具有传递性。 B F f m =u u v v 2m s 3 /1000m kg =ρ3 /2.1m kg =ρ

牛顿内摩擦定律： 流体运动时，相邻流层间所产生的切应力与剪切变形的速率成正比。即 以应力表示 τ—粘性切应力，是单位面积上的内摩擦力。由图可知 —— 速度梯度，剪切应变率（剪切变形速度） 粘度 μ是比例系数，称为动力黏度，单位“pa ·s ”。动力黏度是流体黏性大小的度量，μ值越大，流体越粘，流动性越差。 运动粘度 单位：m2/s 同加速度的单位 说明： 1）气体的粘度不受压强影响，液体的粘度受压强影响也很小。 2）液体 T ↑ μ↓ 气体 T ↑ μ↑ 无黏性流体 无粘性流体，是指无粘性即μ=0的液体。无粘性液体实际上是不存在的，它只是一种对物性简化的力学模型。 （3） 压缩性和膨胀性 压缩性：流体受压，体积缩小，密度增大，除去外力后能恢复原状的性质。 T 一定，dp 增大，dv 减小 膨胀性：流体受热，体积膨胀，密度减小，温度下降后能恢复原状的性质。 P 一定，dT 增大，dV 增大 A 液体的压缩性和膨胀性 液体的压缩性用压缩系数表示 压缩系数：在一定的温度下，压强增加单位P ，液体体积的相对减小值。 由于液体受压体积减小，dP 与dV 异号，加负号，以使к为正值；其值愈大，愈容易压缩。к的单位是“1/Pa ”。（平方米每牛） 体积弹性模量K 是压缩系数的倒数，用K 表示，单位是“Pa ” 液体的热膨胀系数：它表示在一定的压强下，温度增加1度，体积的相对增加率。 du T A dy μ =? dt dr dy du ? =?=μ μτdu u dy h =ρ μν= dP dV V dP V dV ? -=-=1/κρ ρ κ d dP dV dP V K =-==1

流体力学重点概念总结(可直接打印版)

第一章绪论 表面力： 又称面积力，是毗邻流体或其它物体，作用在隔离体表面上的直接施加的接触力。它的大小与作用面积成比例。剪力、拉力、压力 质量力： 是指作用于隔离体内每一流体质点上的力，它的大小与质量成正比。重力、惯性力 流体的平衡或机械运动取决于： 1.流体本身的物理性质（内因） 2.作用在流体上的力（外因） 牛顿通过著名的平板实验，说明了流体的粘滞性，提出了牛顿内摩擦定律。 τ=μ(du/dy) τ只与流体的性质有关，与接触面上的压力无关。 动力粘度： 反映流体粘滞性大小的系数，单位： N?s/m2 运动粘度： ν=μ/ρ 第二章流体静力学 流体静压强具有特性

1.流体静压强既然是一个压应力，它的方向必然总是沿着作用面的内法线方向，即垂直于作用面，并指向作用面。 2.静止流体中任一点上流体静压强的大小与其作用面的方位无关，即同一点上各方向的静压强大小均相等。 静力学基本方程: P=Po+pgh 等压面： 压强相等的空间点构成的面 绝对压强： 以无气体分子存在的完全真空为基准起算的压强Pabs 相对压强： 以当地大气压为基准起算的压强P P=Pabs—Pa（当地大气压） 真空度： 绝对压强不足当地大气压的差值，即相对压强的负值Pv Pv=Pa-Pabs= -P 测压管水头： 是单位重量液体具有的总势能 基本问题： 1、求流体内某点的压强值： p = p0 +γh；

2、求压强差： p–p0 =γh； 3、求液位高： h =（p - p0）/γ 平面上的净水总压力： 潜没于液体中的任意形状平面的总静水压力P，大小等于受压面面积A与其形心点的静压强pc之积。 注意： 只要平面面积与形心xx不变: 1．面积上的总压力就与平面倾角无关； 2．压心的位置与受压面倾角无直接关系，是通过yc表现的； 3．压心总是在形心之下，在受压面位置为水平放置时，压心与形心重合。 作用在曲面壁上的总压力—水平分力 作用于曲面上的静水总压力P的水平分力Px等于作用于该曲面的在铅直投影面上的的投影（矩形平面）上的静水总压力，方向水平指向受力面，作用线通过面积Az的压强分布图体积的形心。 作用在曲面壁上的总压力—垂直分力 作用于曲面上的静水总压力P的铅垂分力Pz等于该曲面上的压力体所包含的液体重，其作用线通过压力体的重心，方向铅垂指向受力面。 xx原理： 静止不可压缩流体内任意一点的压强变化等值传递到流体内的其他各点； 重力场中静止流体等压面的特点

流体力学总结

流体力学总结 [题型]:简答题 流体静压强实验的操作步骤, 答案:(1)搞清仪器组成及其用法;(2)检查仪器是否密封，将阀门关闭，加压后检查测管液面高程是否恒定，若下降，表明漏气，应查明原因并加以处理;(3)量测点静压强(各点压强用厘米水柱高表示);(4)打开排气阀，记录水箱液面标高?0和各测压管液面标高?H (?H =0);(5) 关闭排气阀，用加压器缓慢加压，U形管出现压差?h。在加压的同时，观察左侧? A1、A2、B1、B2管的液柱上升情况，由于水箱内部的压强向各个方向传递，在左侧的测压管中，可以看到由于A、B两点在水箱内的淹没深度h不同，在压强向各点传递时，先到A点后到B点。在测压管中反应出的是A1管的液柱先上升，而B1管的液柱滞后一点也在上升，当停止加压时，A1、B1两点在同一水平面上， A2、B2两点与水箱内液面在同一水平面上，测记?0及各?H(此过程反复进行3 次;(6)打开排气阀，使液面恢复到同一水平面上。关闭排气阀，打开密闭容器底部的水门，放出一部分水，造成容器内压力下降，观察U形管中液柱的变化情况，测记?0及各?H(此过程反复进行3次)。 难度:1 分数:100 所属知识点: 知识体系/建筑系/土木专业/《流体力学》/流体动力学 [题型]:简答题 雷诺方程演示实验的操作步骤, 答案:(1)测记本实验的有关常数;(2)观察两种流态;(3)打开开关3使水箱充水至溢流水位，经稳定后，微微开启调节阀9，并注入颜色水于实验管内，使颜色水

流成一直线。通过颜色水质点的运动观察管内水流的层流流态，然后逐步开大调节阀，通过颜色水直线的变化观察层流转变到紊流的水力特征，待管中出现完全紊流后，再逐步关小调节阀，观察由紊流转变为层流的水力特征;(4)测定下临界雷诺数;(5) 将调节阀打开，使管中呈完全紊流，再逐步关小调节阀使流量减小。当流量调节到使颜色水在全管刚呈现出一稳定直线时，即为下临界状态;(6)待管中出现临界状态时，用体积法或重量法测定流量;(7)根据所测流量计算下临界雷诺数，并与公认值(2320)比较，偏离过大，需重测;(8)重新打开调节阀，使其形成完全紊流，按照上述步骤重复测量不少于三次;(9)同时用水箱中的温度计测记水温，从而求得水的运动粘度。难度:1 分数:100 所属知识点: 知识体系/建筑系/土木专业/《流体力学》/流体动力学 [题型]:简答题 流体力学综合实验的操作步骤, 答案:(1)测记本实验的有关常数;(2)打开电子调速器开关，使恒压水箱充水，排除实验管道中的滞留气体，待水箱溢流后，检查泄水阀全关时，各测压管液面是否齐平，若不平，则需排气调平;(3)打开泄水阀至最大开度，待流量稳定后，测记测压管读数，同时用体积法测记流量;(4)改变泄水阀开度3,4次，分别测记测压管读数及流量;(5) 实验完成后关闭泄水阀，检查测压管液面齐平后再关闭进水阀。 难度:2 分数:100 所属知识点: 知识体系/建筑系/土木专业/《流体力学》/流体动力学 [题型]:简答题 能量方程演示实验的操作步骤,

流体力学重点概念总结

第一章绪论 表面力：又称面积力，是毗邻流体或其它物体，作用在隔离体表面上的直接施加的接触力。它的大小与作用面积成比例。剪力、拉力、压力 质量力：是指作用于隔离体内每一流体质点上的力，它的大小与质量成正比。重力、惯性力 流体的平衡或机械运动取决于： 1.流体本身的物理性质（内因） 2.作用在流体上的力（外因） 流体的主要物理性质： 密度：是指单位体积流体的质量。单位：kg/m3 。 重度：指单位体积流体的重量。单位： N/m3 。 流体的密度、重度均随压力和温度而变化。 流体的流动性：流体具有易流动性，不能维持自身的形状，即流体的形状就是容器的形状。静止流体几乎不能抵抗任何微小的拉力和剪切力，仅能抵抗压力。 流体的粘滞性：即在运动的状态下，流体所产生的阻抗剪切变形的能力。流体的流动性是受粘滞性制约的，流体的粘滞性越强，易流动性就越差。任何一种流体都具有粘滞性。 牛顿通过著名的平板实验，说明了流体的粘滞性，提出了牛顿内摩擦定律。 τ=μ(du/dy) τ只与流体的性质有关，与接触面上的压力无关。 动力粘度μ：反映流体粘滞性大小的系数，单位：N?s/m2 运动粘度ν：ν=μ/ρ 第二章流体静力学 流体静压强具有特性 1.流体静压强既然是一个压应力，它的方向必然总是沿着作用面的内法线方向，即垂直于作用面，并指向作用面。 2.静止流体中任一点上流体静压强的大小与其作用面的方位无关，即同一点上各方向的静压强大小均相等。 静力学基本方程: P=Po+pgh 等压面：压强相等的空间点构成的面 绝对压强：以无气体分子存在的完全真空为基准起算的压强 Pabs 相对压强：以当地大气压为基准起算的压强 P P=Pabs—Pa（当地大气压） 真空度：绝对压强不足当地大气压的差值，即相对压强的负值 Pv Pv=Pa-Pabs= -P 测压管水头：是单位重量液体具有的总势能 基本问题： 1、求流体内某点的压强值：p = p0 +γh； 2、求压强差：p – p0 = γh ； 3、求液位高：h = （p - p0）/γ

《流体力学考》考点重点知识归纳(最全)

《流体力学考》考点重点知识归纳 1.流体元：就有线尺度的流体单元，称为流体“质元”，简称流体元。流体元可看做大量流体质点构成的微小单元。 2.流体质点：（流体力学研究流体在外力作用下的宏观运动规律） （1）流体质点无线尺度，只做平移运动 （2）流体质点不做随即热运动，只有在外力的作用下作宏观运动； （3）将以流体质点为中心的周围临街体积的范围内的流体相关特性统计的平均值作为流体质点的物理属性； 3.连续性介质模型的内容：根据流体指点概念和连续介质模型，每个流体质点具有确定的宏观物理量，当流体质点位于某空间点时，若将流体质点的物理量，可以建立物理的空间连续分布函数，根据物理学基本定律，可以建立物理量满足的微分方程，用数学连续函数理论求解这些方程，可获得该物理量随空间位置和时间的连续变化规律。 4.连续介质假设：假设流体是有连续分布的流体质点组成的介质。 5.牛顿的粘性定律表明：牛顿流体的粘性切应力与流体的切变率成正比，还表明对一定的流体，作用于流体上的粘性切应力由相邻两层流体之间的速度梯度决定的，而不是由速度决定的： 6.牛顿流体：动力粘度为常数的流体称为牛顿流体。 7.分子的内聚力：当两层液体做相对运动时，两层液体的分子的平均距离加大，分子间的作用力变现为吸引力，这就是分子的内聚力。 液体快速流层通过分子内聚力带动慢流层，漫流层通过分子的内聚力阻滞快流层的运动，表现为内摩擦力。、 流体在固体表面的不滑移条件：分子之间的内聚力将流体粘附在固体表面，随固体一起运动或静止。 8.温度对粘度的影响：温度对流体的粘度影响很大。液体的粘度随温度升高而减小，气体的粘度则相反，随温度的升高而增大。 压强对粘性的影响：压强的变化对粘度几乎没有什么影响，只有发生几百个大气压的变化时，粘度才有明显改变，高压时气体和液体的粘度增大。 9.描述流体运动的两种方法 拉格朗日法：拉格朗日法又称为随体法。它着眼于流体质点，跟随流体质点一起运动，记录流体质点在运动过程中会各种物理量随所到位置和时间的变化规律，跟中所有质点便可了解整个流体运动的全貌。 欧拉法：欧拉法又称当地法。它着眼于空间点，把流体的物理量表示为空间位置和时间的函数。空间点的物理量是指，某个时刻占据空间点的。 流体质点的物理量，不同时刻占据该空间点的流体质点不同。 10.速度场：速度场是由流体空间各个坐标点的速度矢量构成的场。速度场不仅描述速度矢量的空间分布，还可描述这种分布随时间的变化。 11.毛细现象：玻璃管内的液体在表面张力的作用下液面升高或降低的现象称为毛细现象； 12.迹线：流体质点运动的轨迹。在流场中对某一质点作标记，将其在不同时刻的所在位置点连成线就是该流体质点的迹线。 13.定常流动：流动参数不随时间变化的流动。反之，流体参数随时间变化的流动称为不定长流动。 14.流线：流线是指示某一时刻流场中各点速度矢量方向的假象曲线。

流体力学基本概念和基础知识..知识分享

流体力学基本概念和基础知识（部分） 1．什么是粘滞性？什么是牛顿内摩擦定律？不满足牛顿内摩擦定律的流体是牛顿流体还是非牛顿流体？ 流体内部质点间或流层间因相对运动而产生内摩擦力以反抗相对运动的性质 dy du A T μ= 满足牛顿内摩擦定律的流体是牛顿流体 请阐述液体、气体的动力粘滞系数随着温度、压强的变化规律。 水的黏滞性随温度升高而减小；空气的黏滞性随温度的升高而增大。（动力粘度μ体现黏滞性）通常的压强对流体的黏滞性影响不大，但在高压作用下，气液的动力黏度随压强的升高而增大。 2．在流体力学当中，三个主要的力学模型是指哪三个？并对其进行说明。 连续介质（对流体物质结构的简化）、无黏性流体（对流体物理性质的简化）、不可压流体（对流体物理性质的简化） 3．什么是理想流体？ 不考虑黏性作用的流体，称为无黏性流体（或理想流体） 4．什么是实际流体？ 考虑黏性流体作用的实际流体 5．什么是不可压缩流体？ 流体在流动过程中，其密度变化可以忽略的流动，称为不可压缩流动。 6．为什么流体静压强的方向必垂直作用面的内法线？ 流体在静止时不能承受拉力和切力，所以流体静压强的方向必然是沿着作用面的内法线方向 7．为什么水平面必是等压面？

由于深度相等的点，压强也相同，这些深度相同的点所组成的平面是一个水平面，可见水平面是压强处处相等的面，即水平面必是等压面。 8．什么是等压面？满足等压面的三个条件是什么？ 在同一种液体中,如果各处的压强均相等由各压强相等的点组成的面称为等压面。满足等压面的三个条件是同种液体连续液体静止液体。 9．什么是阿基米德原理？ 无论是潜体或浮体的压力体均为物体浸入液体的体积，也就是物体排开液体的体积。 10．潜体或浮体在重力G和浮力P的作用，会出现哪三种情况？ 重力大于浮力，物体下沉至底。重力等于浮力，物体在任一水深维持平衡。重力小于浮力，物体浮出液体表面，直至液体下部分所排开的液体重量等于物体重量为止。 11．等角速旋转运动液体的特征有那些？ （1）等压面是绕铅直轴旋转的抛物面簇；（2）在同一水平面上的轴心压强最低，边缘压强最高。 12．什么是绝对压强和相对压强？两者之间有何关系？通常提到的压强是指绝对压强还是相对压强？1个标准大气压值以帕（Pa）、米水柱（mH2O）、毫米水银柱（mmHg）表示，其值各为多少？ 绝对压强：以毫无一点气体存在的绝对真空为零点起算的压强。相对压强：当地同高程的大气压强ap为零点起算的压强。压力表的度数是相对压强，通常说的也是相对压强。1atm=101325pa=10.33mH2O=760mmHg. 13．什么叫自由表面？和大气相通的表面叫自由表面。 14．什么是流线？什么是迹线？流线与迹线的区别是什么？ 流线是某一瞬时在流场中画出的一条空间曲线，此瞬时在曲线上任一点的切线方向与该点的速度方向重合，这条曲线叫流线。区别：迹线是流场中流体质点在一段时间过程中所走过的轨迹线。流线是由无究多个质点组成的，它是表示这无究多个流

流体力学知识点总结

流体力学知识点总结 流体力学研究流体在外力作用下的宏观运动规律！ 流体质点： 1.流体质点无线尺度，只做平移运动 2.流体质点不做随即热运动，只有在外力的作用下作宏观运动； 3.将以流体质点为中心的周围临街体积的范围内的流体相关特性统计的平均值作为流体质点的 物理属性； 流体元：就有线尺度的流体单元，称为流体“质元”，简称流体元。流体元可看做大量流体质点构 成的微小单元。 流体质点的物理量，不同时刻占据该空间点的流体质点不同。 速度场：速度场是由流体空间各个坐标点的速度矢量构成的场。速度场不仅描述速度矢量的空间 分布，还可描述这种分布随时间的变化。 定常流动：流动参数不随时间变化的流动。反之，流体参数随时间变化的流动称为不定长流动。迹线：流体质点运动的轨迹。在流场中对某一质点作标记，将其在不同时刻的所在位置点连成线 就是该流体质点的迹线。 流线：流线是指示某一时刻流场中各点速度矢量方向的假象曲线。 流面：经过一条非流线的曲线上各点的所有流线构成的面。 对于定常流场，流线也是迹线。 脉线：脉线是相继通过某固定点的流体质点连城的线。

流体线：在流场中某时刻标记的一串首尾相连接的流体质点的连线，称为该时刻的流体线。由于这一串流体质点由同一时刻的标记，每一个质点到达下一时刻的流体线位置时间相同，因此又称 为时间线。 流管：在流场中由通过任意非流线的封闭曲线上每一点流线所围成的管状面称为流管。 流束：流管内的流体称为流束。 总流：工程上还将管道和管道壁所围成的流体看做无数微元流束的总和，称为总流。 恒定流：以时间为标准，若各空间点上的流动参数（速度、压强、密度等）皆不随时间变化，这 样的流动是恒定流，反之为非恒定流。 均匀流：若质点的迁移加速度为零，即流动是均匀流，反之为非均匀流。 内流：被限制在固体避免之间的粘性流动称为内流。 （质 空蚀的两种破坏形式： 1.当空泡离壁面较近时，空泡在溃灭是形成的一股微射流连续打击壁面，造成直接损伤； 2.空泡溃灭形成冲击波的同时冲击壁面，无数空泡溃灭造成连续冲击将引起壁面材料的疲劳破 坏； 边界层：当Re》1时，粘性影响区域缩小到壁面区域狭窄的区域内称为边界层。 边界层特点：1.厚度很小；2.随着沿平板流的深入，边界层的厚度不断增长； 边界层分离：边界层分离又称流动分离，是指原来紧贴壁面流动的边界层脱离壁面的现象。 声速：声速是弹性介质中微弱扰动传播速度的总称。其传播速度金和仅和戒指的弹性和质量之比 有关。 激波：理论分析和实验都表明，当一个强烈的压缩扰动在超声速流场中传播是，在一定条件下降