由Kα1、Kα2两线叠加而成，如图 2-1 的（311）衍射线。由于Kα1、Kα2的波长相差很小，不 能简单地像Kβ那样用实验的方法来消除Kα2，必须进行后期处理，分离出两条衍射线的 形状。 为此，Warren 假设两线满足下面的关系： （1）Kα1、Kα2两线形相同，底宽W相同； （2）Kα1的强度是Kα2强度的两倍，I Kα1=2 I Kα2； （3） Kα1、Kα2两线分离度δ满足关系式：
从总的强度分布I(2θ)通过关系式（2-11）得到A0、An和Bn，利用关系式（2-11）得到a0、
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an和bn，从（2-11）式就得到Kα1的线形。
此方法可以直接计算出线形，受人为因素的影响小，便于用计算机处理。
3．计算法
利用（2-9）式，我们可以从衍射线的强度In(α)计算出Kα1的线形。 将Kα1、Kα2两线分离度δ分成m份，m=1~3。将衍射线按δ/m分成N个点，可用（2-9） 式计算出Kα1在每个点的强度In(α1)。
I
P a M c b N c
2θ
吸收因素： R (Ψ ,θ ) = 1 − tg Ψ ctgθ
Ψ为反射晶面与试样表面之间的夹角。
强度的修正值为：
x1 x2x0 x3
图 2-3 三点抛物线法 测定峰位示意图
I=I测/(Φ·R(Ψ,θ))
修正后 P、M 及 P、N 的强度差分别为 a、b，代入抛物线方程，得到衍射峰的位置：
(2-10)
2N是I(2θ) 有值区域以等角度划分的份数，An、Bn是傅立叶系数。 1 N 1 An = N 1 Bn = N A0 =
∫
2 N +1
1 2 N +1
I (2θ ) d (2θ ) I (2θ ) cos(
