调Q YAG激光器 南开大学光学实验

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激光系列之实验一

实验一、调Q YAG激光器实验

掺钕钇铝石榴石(Nd3+:YAG)是一种典型的四能级激光工作物质,由于它的热传导性好;

激光阈值低和转换效率高,所以用它可作成连续激光器和高重复频率的脉冲激光器。YAG

激光器可输出几种波长,其中最强的为1.06µm。如果采用调Q、倍频技术,则可获得波长为

532nm的脉冲激光。这种以Nd3+:YAG激光器为基础的脉冲激光系统以其高峰值功率、高重复

频率和宽波长调谐特性等优点而得到了广泛的应用。

一、 实验目的:

1、掌握Nd3+:YAG激光器的工作原理

2、学习并掌握Nd3+:YAG激光器调整技术

3、学习声光调Q Nd3+:YAG激光器的工作原理

4、掌握声光调Q实验技术,学习nm量级激光脉冲测量方法

5、学习腔外倍频实验技术

二、实验原理

(一)YAG激光器的结构

图1为典型的Nd3+:YAG激光器示意图。其中包括YAG棒;泵浦灯(连续运转的氪灯两

个);Q开关和光学谐振腔。

YAG氪灯

M

2Q开关

M1

图1 典型的Nd3+:YAG激光器示意图

图2双椭圆主面反光镜截面图

YAG晶体棒

Nd3+:YAG激光器的工作物质是一种人工晶体,它的基质是钇(Y)铝(Al)石榴石(G),其分

子式为Y3Al5O12。晶体在高温的过程中掺入氧化钕,用提拉法制成。钕就以三价正离子的形

式存在于YAG的晶格中,掺钕量约为1%。通常Nd3+:YAG晶体被加工成φ6mm×100mm左右的

圆棒状,两端磨成光学平面,平面的法线与棒轴有一个小夹角,面上镀有增透膜,能承受高

的功率密度,棒的侧面全部“打毛”,以防止寄生振荡。

激励泵浦源

YAG激光器可用多种光源作为激励泵浦源,连续YAG激光器常用氪灯和碘钨灯为泵浦

源,脉冲YAG激光器常用脉冲氙灯为泵浦源。因为这些灯的辐射光谱与YAG棒晶体的吸

收光谱匹配较好。如图1所示,泵浦用的氪灯做成和YAG棒长度相近的直管形,以便达到

最佳的耦合。两氪灯串联后,外接直流电源。

聚光腔

为了有效地利用灯的光能,把YAG棒和灯放在一个内壁镀金的空心双椭圆柱面聚光腔

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中。棒占据双椭圆柱面腔的中心焦线,两灯各占双椭圆柱面腔的一根焦线上。图2表示了这

一结构的横截面,不难想象,氪灯发出的光通过双椭圆柱面镜的反射,理论上百分之百到达

YAG棒上。在此类激光器中,加到氪灯上的电能只有少量转变成激光能量,其余都变成热

能,所以灯和棒都需要散热和冷却。为此,用石英玻璃管分别套上灯和棒,并在腔内通入流

动的水,以带走其释放出来的热能。对YAG棒加以密封能够滤去紫外光,防止YAG棒由

于紫外光的照射而使其性能逐渐退化。

谐振腔

光学谐振腔是激光器的重要组成部分。它有两个方面的作用:提供光学反馈作用。这是

腔内建立和维持激光振荡不可少的。它取决于组成腔的两个反射镜的反射率;反射镜的几何

形状及其尺寸。上述因素的改变都会引起光反馈的变化,即引起腔内损耗的变化;对实际振

荡光束的限制作用。即控制激光器的特性;光束横向分布,光斑大小,光束发散角及谐振频

率。

本实验采用平行平面腔,平镜M1为全反镜,平面镜M2为输出镜。两个腔镜分别装在两

个精密的光学调整架上,仔细调节可以使腔镜准直并与YAG棒同轴。当平面腔反射镜不严格

平行时,光波损耗增大,光束发散角变大,模式变得更为复杂。腔内工作物质不均匀或谐振

腔不稳也将产生类似的影响。而平面镜平面度差,则使激光谱线度变宽。一般平面反射镜的

平面度在几分之一波长数量级。

YAG激光器工作过程如下:连续氪灯在触发时,辐射强烈的光谱,经聚光腔聚在YAG

棒上,被棒吸收,使棒中Nd3+离子激发,形成粒子数反转,产生受激辐射,并在谐振腔内振

荡,多次经过激活介质,使光被放大,产生波长为1064nm的连续激光。如在腔内合适放置

Q开关,则产生调Q巨脉冲;在腔内或腔外使用KDP倍频晶体,可以产生532nm的倍频激光。

(二)Nd3+的能谱

Nd3+的有关能级图如图3所示,用具有连续

光谱的氪灯照射Nd3+:YAG晶体,Nd3+离子就从基

态E1跃迁至激发态E4的一系列能级。其中最低的

两个能级为4F5/2和4F7/2。相应于中心波长为

0.81µm和0.75µm的两个光谱吸收带。由于E4的

寿命仅约为1ns,所以受激的Nd3+离子绝大部分

都经过无辐射跃迁转移到了E3态。E3是一个亚稳

态,寿命长达250-500µs,很容易获得粒子数积

累。E2态的寿命为50ns,即使有粒子处于E2,也

会很快地弛豫到E1。因此,相对于E3而言,E2态

上几乎没有粒子,这样就在E3和E2之间造成了粒

子数反转。正是E3→ E2的感应辐射在激光谐振腔中得到增益而形成了激光。其波长为

1064nm。只要泵浦光存在,Nd3+离子的能态就总是处在E1→ E4→ E3 → E2→ E1的循环之中。

这是一个典型的四能级系统。

1064µmm81.0µm75.0µE34F7/2E44F5/24F3/2

E2

E14I5/2

4I11/2

4I9/2

图3 Nd3+的有关能级

(三)Q开关原理

泵浦光源是连续工作的氪灯时,可以不间断地对Nd3+离子的E3和E2能级提供粒子数反

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转,从而得到连续的激光输出。为了得到脉宽窄而峰值功率高的激光脉冲,可以采用“调Q”

方法。在泵浦开始时使谐振腔的损耗增大。即提高振荡阈值,使振荡不能形成,上能级的反转粒子数密度大量积累,当积累到最大值时,突然使谐振腔的损耗变小,值突然增大。

激光振荡迅速建立,腔内就象雪崩一样以极快的速度建立起极强的振荡,在短时间内反转粒

子数大量被消耗,转变为腔内的光能量,同时在输出镜端耦合输出一个极强的激光巨脉冲。 Q

声光调Q技术是以声光相互作用所形成的衍射损耗的突变得以实现的。它是一项重要

的激光技术,与自由运转的激光输出相比它可以大大压缩光脉冲宽度,从而使输出峰值功率

提高二至四个量级。尤其是连续YAG激光器的声光调Q技术应用十分广泛,是获得稳定的

高重复率、高峰值功率、短脉冲的重要手段。

如图4所示,当射频电源产生的高频等幅振荡信号加在声光Q开关的换能器上时,换

能器产生超声振动,在声光介质内产生机械应力波,引起介质密度呈疏密交替变化,也就是

使折射率发生周期变化,形成“相位光栅”。当光束通过声光介质时产生衍射,造成损耗,

使激光谐振腔的Q值下降。若损耗大于激光工作物质的增益,不能产生振荡,或者说声光Q

开关将激光关断。当高频等幅振荡在方波调制的作用下,突然有短暂的(数微秒)停歇时,

声光器件内部的衍射也突然消失,使谐振腔Q值突然增大,从而产生调Q巨脉冲。当反转

粒子数被消耗减少到激光振荡的阈值粒子数之下时,振荡停止,紧接着高频等幅振荡再次形

成,进入下一个循环。

图5表示连续泵浦声光调Q激光器的光脉冲形成与谐振腔Q值、反转粒子数之间的关

系。 谐振腔Q值

Qmax

Qmin0t1t2t

3

Δni

Δnth

Δnf激光脉冲Δn

tt

图5连续泵浦激光器调Q光脉冲的形成 ~

λs

l吸声材料声光介质换能器

图4 产生布拉格衍射的声光器件

声光互作用产生的衍射可分为喇曼-奈斯衍射与布拉格衍射两种。它们是根据超声波波长,光波波长以及声光相互作用长度L的不同而区分的。当时,即当作用距

离短、超声频率低、并且入射光与超声传播方向垂直时,产生喇曼-奈斯衍射,衍射光对称

地分布在零级光的两侧,通常有若干级。若超声频率提高,声光相互作用距离增加,即,且光束以Bragg角入射时,产生布拉格衍射,这时只产生零级和位于零级光一

侧的一级衍射。实际的声光调Q器件都使用布拉格衍射,因为它具有较高的衍射效率。布

拉格衍射角为: sλλ2sLλλ<<

2sLλ>>λ

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s2sinλλ=θ (1-1)

θ和是声光介质内的角度。1级衍射光与0级衍射光在介质外的夹角为,可近似地表

示为: θ2'2θ

s'2n22λλ≈θ=θ (1-2)

布拉格衍射效率为:

)2(sinIIm2

01φ=η (1-3)

其中为相位光栅振幅: mφ

21

s22mPMWL2⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎟⎠⎞⎜⎝⎛⎟⎠⎞⎜⎝⎛λ=φ (1-4)

式中W和L分别为超声场的宽度与长度,M2为声光介质的品质系数,Ps则为超声功率。

声光调Q器件中的超声换能器一般为LiNbO3晶体,声光介质为熔凝石英或重火石玻璃

等。用熔凝石英做成的典型器件中,一般L为50mm时,每瓦超声功率可产生约2%的衍射效

率;重火石玻璃则要高几倍,但它的光学质量差些,在使用高激光功率场合下,其吸收和散

射均较大。

(四)光倍频原理

激光倍频技术是将频率为ω的光,通过晶体中非线性作用产生频率为2光的技术,

有时也叫作二次谐波产生技术。光在介质中的传播时,光波电场引起介质极化,极化强度与

光场的关系可表示为: ω

) (1-5) L+χ+χ+χε=3)3(2)2()1(0EEE(P

式中的、、…分别为线性极化率、二次非线性极化率、三次非线性极化率…。

在一般情况下,高一阶非线性极化率的大小比相邻的低一阶极化率低7、8个数量级。由(1-5)

式可见,当入射光的频率为时,在介质内将引起)1(χ)2(χ)3(χ

ωω2,ω3…等高次谐波极化强度,从而

相应地产生,ω2ω3…等高次谐波的辐射光。根据量子力学理论分析得知,(1-5)式中的 非线性项与线性项的比值可表示为:原子EEEE≈)1(2)2(

χχ,式中的为原子内部的平均场 原子E

强,约为1011V/m。对于普通光源发出的光来说,其光电场E比低几个数量级,因此利

用普通光,很难观察到非线性光学现象;而激光器的诞生则给非线性光学带来了生机。由于

激光具有极高的亮度,很容易达到10原子E

10V/m数量级。所以,伴随激光器的问世,陆续实现了

诸如倍频、三次谐波、四波混频等非线性光学现象,并逐渐形成了非线性光学这门新学科。

人类的第一次倍频实验,效率是极低的,根据测量大约为10-11数量级。目前倍频转换

效率一般可达到30-40%左右,甚至可达70%。当然这种成就的取得是多种技术进步的结果,

但其中最主要的因素就是位相匹配技术的应用。倍频转换效率表示为:

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