伯努利方程的解法及其应用
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伯努利方程通解伯努利方程是描述理想流体动力学的一个基本方程。
在流体力学中,伯努利方程被认为是非常重要的一个方程,因为它可以描述流体的性质,例如流速和静压力之间的关系。
本文将介绍伯努利方程及其通解。
伯努利方程是一个描述由静止不动的流体中沿不同的曲线路径移动的质点的流速和压力之间的关系的方程。
描述了流体在任何给定点处的运动状态,可以写成以下的形式:P + ½ρv² + ρgh = 常数其中,P是流体的静压力,ρ是流体的密度,v是流体的速度,g是重力加速度,h是从引用点到该点的高度。
伯努利方程通常用于分析液体和气体的运动,因为这些物质是不可压缩的。
在真实的流体力学问题中,考虑了各种复杂的影响因素。
当然,除了质量守恒和能量守恒,利用伯努利方程还可以帮助我们分析如何调节流体中的速度和压力。
对于压缩性流体,比如液态空气和液态氢,范围可以扩大到压缩性流体的流动。
在这种情况下,伯努利方程需要进行一些调整,以考虑这些流体的局限性。
要解决伯努利方程,我们可以首先将其简化为最常见的形式,即:P + ½ρv² = 常数然后,我们可以将其转化为一个微分方程,使其变得更易于处理。
为此,我们需要利用尝试解法。
假设我们使用以下形式的解:v =(c/ρ)(-P)^m其中,c是一个任意正常数,m是一个实数或分数。
将此解带入伯努利方程中,得到:(-P)^m + ½v²ρ = 常数将v的表达式代入上式得到:(c/ρ)²(-P)^(2m)/ρ² + ½(c/ρ)²(-P)^2 = 常数简化后得到:(-P)^(2m) = A (常数)这个方程给出了P的与v的关系。
接下来,我们可以利用这条关系,求出相应的解v。
因此,伯努利方程的通解为:v = (c/ρ) (-A/P)^(1/m)如果在图表上画出P和v之间的关系,它看起来是一个双曲线的形状。
因此,我们可以看到,当流体速度增加时,流体的压力必须下降。
伯努利方程的解法伯努利方程是一种形如 y' + p(x)y = q(x)y^n (n ≠ 0, 1) 的一阶微分方程,它可以通过变量替换的方法化为一阶线性微分方程求解。
具体的解法步骤如下:1. 两边同时乘以y^(-n),得到y^(-n)y' + p(x)y^(1-n) = q(x)。
2. 令 z = y^(1-n),则有 z' = (1-n)y^(-n)y',代入上式,得到 (1-n)^(-1)z' + p(x)z = q(x)。
3. 这是一个一阶线性微分方程,可以用常数变易法或积分因子法求解,得到 z 的通解。
4. 将 z = y^(1-n) 代回,得到 y 的通解。
下面是一个例题,用伯努利方程求解 y' + xy = x^2y^2。
解:将方程化为标准形式,得到 y' + xy - x^2y^2 = 0。
1. 两边同时乘以 y^(-2),得到 y^(-2)y' + xy^(-1) - x^2 = 0。
2. 令 z = y^(-1),则有 z' = -y^(-2)y',代入上式,得到 -z' + xz - x^2 = 0,即 z' - xz + x^2 = 0。
3. 这是一个一阶线性微分方程,可以用常数变易法或积分因子法求解,得到 z 的通解。
这里我们用积分因子法,先求出积分因子 u(x) = e^(-∫xdx) = e^(-x^2/2)。
4. 两边同时乘以u(x),得到u(x)z' - xu(x)z + xu(x)^2 = 0,即 (u(x)z)' = xu(x)^2。
5. 两边同时积分,得到 u(x)z = ∫xu(x)^2dx + C,即 e^(-x^2/2)z = ∫xe^(-x^2)dx + C。
6. 利用误差函数的定义,可以将右边的积分化简,得到 e^(-x^2/2)z = -e^(-x^2/2)/2 + C',其中 C' = C + √(π/2)/2。
伯努利方程常微分方程
伯努利方程是一种常微分方程,是数学中比较重要的方程类型之一。
它在理论研究和应用上都具有非常重要的作用,是数学研究和物
理应用的基础。
伯努利方程的形式是dy/dx + P(x)y = Q(x)y^n,其中P(x)和Q(x)都是已知函数,n是实数。
伯努利方程是一种特殊的非线性方程,因为它的非线性项y^n与y的一次项dy/dx组合在一起。
伯努利方程的解法有很多,其中比较常用的方法是变量代换和分
离变量法。
变量代换的思想是将伯努利方程中的非线性项y^n用另一
个变量z来代换,从而将伯努利方程转化为一般的一阶线性方程。
分
离变量法则是通过将方程中的y和dy/dx分离,从而可以得到y的解
析表达式。
伯努利方程在物理学中的应用也非常广泛。
例如,在空气动力学中,它可以用来描述流体的运动和压力分布。
在生物学中,它可以用
来描述人体器官的运动和生理过程。
在经济学中,它可以用来描述市
场供需的关系和价格变化。
因此,了解伯努利方程的解法和应用对于
理解和掌握这些领域的知识都具有非常重要的指导意义。
总之,伯努利方程是一种具有重要理论和应用价值的常微分方程,是数学、物理、生物、经济等多个领域的基础和核心概念之一。
掌握
伯努利方程的解法和应用对于学术研究和实际应用都具有非常重要的
意义。
工程流体力学综合报告学院:机械工程学院专业:机械工程班级:学号:学生姓名:任课老师:提交日期:2017年12月27 日关于伯努利方程的应用摘要“伯努利原理“是著名的瑞士科学家丹尼尔·伯努利在1726年提出的。
这是在流体力学的连续介质理论方程建立之前,水力学所采用的基本原理,其实质是流体的机械能守恒。
理想正压流体在有势彻体力作用下作定常运动时,运动方程(即欧拉方程)沿流线积分而得到的表达运动流体机械能守恒的方程。
即:动能+重力势能+压力势能=常数。
其最为著名的推论为:等高流动时,流速大,压力就小。
伯努利方程对于确定流体内部各处的压力和流速有很大意义,在水利、造船、航空等部门有着广泛的应用。
关键词:伯努利方程公式及原理应用流体力学1 伯努利方程伯努利原理往往被表述为p+1/2ρv2+ρgh=C,这个式子被称为伯努利方程。
式中p为流体中某点的压强,v为流体该点的流速,ρ为流体密度,g为重力加速度,h为该点所在高度,C是一个常量。
它也可以被表述为p1+1/2ρv12+ρgh1=p2+1/2ρv22+ρgh2。
需要注意的是,由于伯努利方程是由机械能守恒推导出的,所以它仅适用于粘度可以忽略、不可被压缩的理想流体1.1 流线上的伯努利方程流线上的伯努利方程:适于理想流体(不存在摩擦阻力)。
式中各项分别表示单位流体的动能、位能、静压能之差。
如果流动速度为0,则由伯努利方程可得平衡流体的流体静力学基本公式(C g p z =+ρ)。
1.2 总流的伯努利方程总流是无数元流的总和,将元流伯努利方程沿总流过流断面积分,即可推导出总流的伯努利方程,也即总流能量方程。
动能修正系数α为实际动能与按平均速度计算的动能的比值,α值反映了断面速度分布的不均匀程度。
由于气体的动力黏度值较小,过流断面速度梯度小,实际的气流运动的速度分布比较均匀,接近于断面平均流速。
所以,气体运动中的动能修正系数常常取1.0。
管中水流多数也属于这种情况,此时总流与流线上的伯努利方程形式上无区别。
编号 学士学位论文 伯努利方程的解法及其应用 学生姓名: ** 学 号: *********** 系 部: 数学系 专 业: 数学与应用数学 年 级: 2007级(2)班 指导教师: *** 完成日期: 2011 年 5 月 14 日 学 士 学 位 论 文 BACHELOR ’S THESIS
I 中文摘要 在参考现有伯努利方程解法的基础上,归纳了几类求解伯努利方程的方法,并探讨了伯努利方程在解某些微分方程中的应用。
关键词:伯努利方程;变量代换;常数变易;积分因子;应用. 学 士 学 位 论 文 BACHELOR ’S THESIS
II The Solving Methods and the Applications of Bernoulli equation
Abstract In the foundation of referring the solving methods to Bernoulli equation ,this paper summarizes some classes methods to solve Bernoulli equation, and discusses the application of Bernoulli equation for solving some differential equations.
key words: Bernoulli equation; Variable substitution; Constant change;Integrating factor;Application . 学 士 学 位 论 文 BACHELOR ’S THESIS
III 目 录 中文摘要 ........................................................... I ABSTRACT .......................................................... II 引言 ............................................................... 4 1.伯努利方程的解法 ................................................. 4 1.1变量代换法 .................................................... 4 1.1.1一般解法 .................................................. 4 1.1.2函数变换法 ................................................ 5 1.1.3 求导法 .................................................... 6 1.1.4恰当导数法 ................................................ 6 1.2常数变易法 .................................................... 7 1.3积分因子法 .................................................... 9 1.4解法举例 ..................................................... 10 2.伯努利方程的应用 ................................................ 13 2.1在一阶微分方程中的应用 ....................................... 13
2.1.1在形如()()00()()()yxyxnyypxydyqxydy(()0yxydy存在且不为零)方程中的应用 ......................................... 13
2.1.2在形如1[()()]()()yyyyfxhygyxhxxxx方程中的应用 ........ 14 2.1.3在黎卡提方程中的应用 ..................................... 15
3.总结 ........................................................... 16 参考文献 .......................................................... 17 致谢 .............................................................. 18 学 士 学 位 论 文 BACHELOR ’S THESIS
4 引言 在数学科学体系中,微分方程是其中的一类,而伯努利方程又是微分方程中的一个类型,这类方程形如()()nyPxyQxy,其中()Px、()Qx为x的连续函数,n为常数且n0,1。伯努利方程是一种特殊的一阶非线性常微分方程,一般地,该方程可以通过某些数学方法转化为线性微分方程,进而用初等积分法来求解。在数学发展史上,常有一种问题多种解决办法的传统,因此,许多
学者都致力于研究伯努利方程的求解41。本文在充分分析这些参考文献的基础上,根据其解法特征,将它们进行了分类整理,便于对各种解法的理解和认识。同时,探讨了伯努利方程在求解其他类型常微分方程中的应用。
本文主要分成两个部分,结构如下:第一部分是伯努利方程的解法,主要给出了伯努利方程的变量代换法、常数变易法、积分因子法等三种方法;第二部分是伯努利方程的应用,主要探讨了伯努利方程在一阶微分方程和高阶微分方程的求解中的应用。
1.伯努利方程的解法 1.1变量代换法 1.1.1、变量代换法、常数变易法的混合运用 伯努利方程: ()()ndyPxyQxydx(n0,1)………(1.0)
其一般解法步骤如下: ⑴ 方程两端同除以ny得: 1()()nndyypxyQxdx. 学 士 学 位 论 文 BACHELOR ’S THESIS
5 ⑵ 变量代换 令z1ny即可化为一阶线性微分方程:
(1)()(1)()dznPxznQxdx. ⑶ 常数变易 通过对一阶线性齐次方程的通解进行常数变易求得一阶线性非齐次方程的通解. ⑷ 变量代换
最后将z代换1ny得原方程的通解: (1)()(1)()1(1)[()]npxdxnpxdxnyneQxedxc
.[1]C为任意常数
1.1.2函数变换法 设()()yuxvx是(1.0)式的解,则对()()yuxvx
两边求导得:
()()()()yuxvxuxvx,
将上式代入方程得: ()()()()()()()()()()nnuxvxuxvxpxuxvxQxuxvx,
整理得: ()()()[()()()]()()()nnuxvxuxvxpxvxQxuxvx ……… (1.1)
令()()()0vxpxvx解得: ()()pxdxvxe
,将其代入(1.1)式得:
()()()()()pxdxnpxdxnuxeQxuxe
,
整理得: (1)()()()()npxdxnuxuxQxe
,
两边积分得: (1)()1()(1)[()]npxdxnuxnQxedxc
, 学 士 学 位 论 文 BACHELOR ’S THESIS
6 故伯努利方程的通解为: (1)()(1)()1(1)[()]npxdxnpxdxnyneQxedxc
.[2]C为任意常数
1.1.3 求导法 令1()()nzAxyBx,
对上式两边求导得: 1()()(1)()nnzAxyAxnyyBx
,
即有:
11[()()](1)()nnyyzBxAxynAx
,
代入(1.0)式得: 1[(1)()()()]()(1)()()0nznAxpxAxyBxnQxAx
.
令(1)()()()0nAxpxAx , ()(1)()()0BxnQxAx
.
解得: (1)()()npxdxAxe , (1)()()(1)()npxdxBxnQxedx.
这时伯努利方程变为0z,解得zc. 于是得到伯努利方程的通解为:
(1)()(1)()1[(1)()]npxdxnpxdxnyenQxedxc
.[3]C为任意常数
1.1.4恰当导数法 令()()pxdxuxe,有()()()pxdxuxpxe, 即: ()()()uxpxux.
则(1.0)式变形为: 11()()()()()nnnuxyyyQxuxuxux
,