球泡动力学（2）地震地热说原理：知识库10球泡动力学(2)本文节译自《CAVITATION AND BUBBLE DYNAMICS》by Christopher Earls Brennen © Oxford University Press 1995。
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Seisman 2011.8.6 记2 球泡动力学2.4 没有热效应的情形首先，我们来讨论在没有任何显著的热效应空泡动力学的一些特性。
这种空泡的动态行为被称为“惯性控制”，以区别于在后面讨论“热控制”行为。
在这种情况下，液体的温度是假设不变的，Rayleigh – Plesset 方程2.12中的第二项（2）为零。
此外，还假设空泡中的气体行为是多变的，使得P G = P Go (R0/ R)3k (2.26)式中k近似为常数。
显然，K = 1意味着空泡的温度恒定，K =γ模拟绝热行为。
应该认识到，准确的评价空泡中的气体行为需要求解具有适当边界条件，其中包括在泡壁的热边界条件的泡沫内容的质量，动量和能量方程。
这种分析可能会假定为球对称的。
但是，适当的方法是观察任何非球对称的内部运动往往会混合空泡内容，或许能改善多变假设的有效性。
按照上述假设，Rayleigh – Plesset 方程变为(2.27)式中的上标圆点表示 d / dt。
公式 2.27没有粘性项，是 Noltingk 和 Neppiras（1950，1951）首先推导和使用的，有粘性项的是 Poritsky（1952）首先推出的。
输入P∞（t），温度T∞，和其他的常数，方程2.27可以很容易地求得R（t）的数字。
初始条件还要求，在空化流动的背景下，可以适当的假设微泡半径R O 在压力P∞（0）的流体里在t = 0 时是平衡的。
