材料损伤研究的热力学基础

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󰀁󰀂卷第

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年!

月北京动力经

济学院学

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󰀁,!∀

料损

研究

的热力学

基础

宋之

平󰀁

󰀂

动能工程系

摘要材料

的损伤

一般被认为是

力学问题然而在高

温交变应

力作

用下能童

平衡与失衡问题起

着重要作

用固体

系统由

于其受

力和受热

情况以及物性本身的

特点使

其热

学研究具有

某种复杂性本文从热能

动力学科的

角度对材料损伤

研究中

的一些热

力学基

本问题提

出一

些初步见解

关键词不可逆热

力学金

属材杆

固休

力学

分类号!

∀#∃

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己#

雀,

),

二∗

材料的损伤问

题涉及广泛

的领

域在

电厂

热能动力工程这个学

科专业

中这一问

题引

起了

日益浓

厚的兴趣这是因为

火电机组正

向高参数大型

化超大型

化的方向发展近

年来

这类机组断轴飞

车恶

性事故

的发生和它

带来的极其严

重的经济后

果和

社会后

果促

使人

深入

研究事故机理

作为故障

诊断和

事故预测

的依

材料

的损伤一

般被

认为是力学问

题然而

分析证明

大型火电机

组的断

裂事故

多数

情况下

是由于

高温交

变应力作用

的结果是能量

作用

平衡和失

衡的

结果有必要

从热力学

角度去

研究如果

单纯着眼于力学的

角度就

会使研究达不到

应有

的深度

热力学

是一切能

量转

换过程的理论基础固

体系

统由于

其受力和

受热

情况以及物

性本

身的特点

使其热力学

研究具有某种复杂性客观

事物总是带有某种综

合性为了深

化认识

成了不同

的学

科在传统习

惯上

每个学

科有各自的侧重本文的目

的是从热能动力学

的角度对

材料损伤研究中的热力

学基

本问

题提出一

些初

步见

#

固体

的构形与变形

研究固

体系

统首先

遇到的问

题是物

体的

构形和

变形对于流

体其几

何特性仅仅是

所占

据的空间

构形不

是变量固

体系

统则不然它

的几何特性不

仅仅是“

所占据的空

收稿

日期#,,&

一##

一#,

󰀁

宋之平北

京动力经

济学院#

%∃∃%−北京动力

经济学院学报󰀁!!∀

间”

而且是

每个质点

所占空间的相对位置即构形

设在789

时刻一个

体系

或子体系

的“构形”

为+

在时刻:

的构形为+

若不

能通过一刚

体运动使

鱿

与+

重合则

认为

该体系

或子

体系发生了

变形

在连续

体内

每个

质点可用一组

数;

一「;

7;<;

=标

示之

称为物

质坐

标或)

>?:>≅?Α

量Β

一个

质点几何空间

位置

的向径Χ

一ΔΧ7Χ7Χ =

称为空间坐标或,

ΕΦΑ:

变量/

的定义

及/

与Χ

者之间

的联系

/ΓΧΗ/9ΙΗ󰀁

Ι

/8/Η

Χ:ΙΗ

󰀂Ι

ΧΓΧΗ

/:ΙΗ Ι

在某一具

体时刻/

和Χ

是一一

对应的二

者互

为反函

数7

ΧΓ

ΧΗ/ΙΗϑΙ

/

Γ/ΗΧΙΗ

∀Ι

以下

的分析中假定

此二函

数连续可

设在

初始时刻:89

时和在

时刻:

时两

相邻

质点/

。和/

。Κ

Λ/

间的距离分别为

Μ

Λ/

。Μ

’Γ

Λ/

,󰀂ΚΛ/<,Κ

Λ/ ,Γ古Λ/

Λ/

ΗΝΙ

Μ

ΛΧΜ’8ΛΧ

,’ΚΛΧ<

,ΚΛΧ 󰀂Γ

占ΛΧΛΧΗΟΙ

Μ

ΛΧΜ󰀂

与Μ

Λ/

。Μ󰀂

差就标志着

变形由于

ΛΧ

一Η>Χ丫

护,Ι

Λ/

ΗΠΙ

Λ/

ΓΗ

护Θ>:ΙΛΧΗ!

Ι

代入上

式后

根据需要可

把上

式变为)>?:

>≅?

Α

表达式或,ΕΦ

Α:

表达式二

者的形

式分别为7

Μ

ΛΧΜ󰀂

一ΜΛ;

。Μ

’ΓΔ

欠Η>ΧΡΘ

>/ΙΗ

>ΧΘ

护、Ι一

少=Λ

;,Η󰀁9Ι

Μ

ΛΧΦ

一ΣΛ;

。Μ’ΓΔ

民一人Η

护,Θ>ΧΙΗ

护Θ

七,Ι

=ΛΧ

‘ΛΧ

,Η󰀁󰀁Ι

定义

,ΓΗ󰀁Θ󰀂Ι

〔人Η>ΧΡΘ

护ΙΗ

>ΧΘ

护Ι一

古#

」Η󰀁󰀂Ι

ΑΓΗ󰀁Θ󰀂ΙΔ

占一

占。Η

护,Θ>Χ

ΙΗ

护Θ

七ΙΗ󰀁 Ι

则二阶张量,Η

或氏,Ι

称为)

>:>≅?Α

变量的Η

,ΕΦΑ:

变量

的Ι

应变张量因

变形

是标量所

以变形

是应

变张

量与另一

二阶张

量Λ

只Λ

尸ΗΛΧ

月ΧΙ

的双

点积

体的变形和

应变张量还可以用

位移来表示

体系内任一点的位移“

可表示

Ε

一Χ

一/Η󰀁ϑΙ

代入上

式经

整理后应

变张

量可表示为

式8Η󰀁Θ

󰀂Ι

〔Η

撇丫

护ΙΚΗ

撇丫

护ΙΚΗ

翩护ΙΗ面

翩护Ι

」Η󰀁

∀Ι

ΑΤ

一Η󰀁Θ󰀂ΙΔΗ

盏丫>:ΙΚΗ

面丫

七Ι一Η

无Ρ

Θ

肚ΙΗ

撇,Θ>:Ι

」Η󰀁

ΝΙ

在固

体热力学

中时

常涉及

的是“

小变形”

但变形小而

且旋转也小总之就

是位

移梯

度Η

面‘Θ七

小它

的二

阶小量可以

忽略此

时可以

认为

撇丫>Χ一

撇丫

护ΗΦ

ΟΙ

因此不

论,ΕΦΑ:

量还是)>?:>

≅?Α变

张量,

均可表示

,

一Α

一ΗΦ

ΘΥΙΔΗ

面,Θ滋ΙΚΗ

叙Θ

>ΧΙ

〕Η󰀁ΠΙ

顺便说明

上式的时间导

数正

是变形

率张量不

过固

体变形速

率一

般重要

性不

大除