安培环路定律1）真空中的安培环路定律在真空的磁场中，沿随意回路取 B 的线积分，其值等于真空的磁导率乘以穿过该回路所限制面积上的电流的代数和。
即2）一般形式的安培环路定律在随意磁场中，磁场强度 H 沿任一闭合路径的线积分等于穿过该回路所包围面积的自由电流（不包含磁化电流）的代数和。
即B( 返回顶端 )边值问题1）静电场的边值问题静电场边值问题就是在给定第一类、第二类或第三类界限条件下，求电位函数的泊松方程() 或拉普拉斯方程() 定解的问题。
2）恒定电场的边值问题在恒定电场中，电位函数也知足拉普拉斯方程。
好多恒定电场的问题，都可归纳为在必定条件下求拉普拉斯方程 () 的解答，称之为恒定电场的边值问题。
3）恒定磁场的边值问题（ 1）磁矢位的边值问题磁矢位在媒质分界面上知足的连接条件和它所知足的微分方程以及场域上给定的界限条件一同构成了描绘恒定磁场的边值问题。
关于平行平面磁场，分界面上的连接条件是磁矢位 A 所知足的微分方程（ 2）磁位的边值问题在平均媒质中，磁位也知足拉普拉斯方程。
磁位拉普拉斯方程和磁位在媒质分界面上知足的连接条件以及场域上界限条件一同构成了用磁位描绘恒定磁场的边值问题。
磁位知足的拉普拉斯方程两种不一样媒质分界面上的连接条件界限条件1．静电场界限条件在场域的界限面S 上给定界限条件的方式有：第一类界限条件( 狄里赫利条件，Dirichlet)已知界限上导体的电位第二类界限条件（聂以曼条件Neumann)已知界限上电位的法导游数( 即电荷面密度或电力线)第三类界限条件已知界限上电位及电位法导游数的线性组合静电场分界面上的连接条件和称为静电场中分界面上的连接条件。
前者表示，分界面双侧的电通量密度的法线重量不连续，其不连续量就等于分界面上的自由电荷面密度；后者表示分界面双侧电场强度的切线重量连续。
电位函数表示的分界面上的连接条件和，前者表示，在电介质分界面上，电位是连续的；后者表示，一般状况下, 电位的导数是不连续的。
2恒定电场分界面上的连接条件和称为恒定电场中分界面上的连接条件。
前者表示，电场强度在分界面上的切线重量是连续的；后者表示电流密度在分界面上的法线重量是连续的。
电位函数表示的分界面上的连接条件3恒定磁场分界面上的连接条件和称为恒定磁场分界面上的连接条件。
前者表示，磁感觉强度在分界面上的法线重量是连续的；后者表示磁场强度在分界面上的切线重量不连续。
毕奥－萨伐尔定律毕奥－萨伐尔定律给出了一段电流元I d l 与它所激发的磁感强度d B之间的大小关系：考虑到电流元I d 、位矢r和磁场 d三者的方向，电流元的磁场可写成矢量形式：l B电流元 I d l 、位矢 r和磁场 d B三个矢量的方向之间听从右手螺旋法例，由此可确立电流元磁场 d B的方向。
标量磁位在传导电流为零的地区内，假定，则式中称为标量磁位。
部分电容在（ n+1）个导体构成的静电独立系统中，以 0 号导体为参照点，则该导体与其余各导体间的电压和电荷的关系可表示为写成矩阵形式，有，此中，系数矩阵 C称为部分电容。
C10，C20，···，C k0，···，C n0称为自有部分电容；C12， C23，···， C kn，···称为互有部分电容。
部分电导在（ n+1）个电极构成的多电极系统中，随意两个电极之间的电流和电压关系可表示为写成矩阵形式，有，此中，系数矩阵 G称为部分电导。
G10，G20，···，G k0，···，G n0称为自有部分电导； G12，G23，···， G kn，···称为互有部分电导。
波阻抗波阻抗是入射波或反射波的电场强度和磁场强度的比值，它与媒质的物理参数相关，如在自由空间中流传的电磁波的波阻抗，为：波节（点）波腹（点）电场（磁场）的零值点。
电场（磁场）的最大值点。
波长电磁波在一个周期行家进的距离称为波长。
波导波导是用来指引电磁波在有限空间中流传，使波不至于扩散到漫无边沿的空间中去的构造的总称。
C( 返回顶端 )传导电流在导电媒质（如导体、电解液）中，电荷的运动形成的电流称为传导电流。
流传常数正弦稳态电磁波中，电场强度 E 和磁场强度 H 所知足的复数形式颠簸方程为：。
式中，称为波流传常数。
驰豫过程驰豫过程就是自由电荷在导体中的按指数规律随时间衰减的过程。
磁偶极子磁偶极矩磁化强度磁偶极子是指一个面积dS 很小的随意形状的平面载流回路。
定义 m = IS 为磁偶极矩。
其单位为22A·m（安·米）。
媒质中每单位体积内所有分子磁矩的矢量和，即，其单位为A/m（安 / 米）磁化在外磁场作用下，磁偶极子发生旋转，转矩为T=m B，旋转方向使磁偶极矩方向与外磁场方向×一致，对外体现磁性，称为磁化现象。
磁导率关于各向同性的线性媒质，其磁感觉强度和磁场强度的关系为：，此中的称为媒质的磁导率。
在 SI 中，其单位是H/m（亨 / 米）。
磁场能量磁场中储藏的能量称为磁场能量。
在 SI 中，其单位为 J（焦）。
关于 n 个回路构成的系统，磁场能量表达式为：。
磁场力载流导体或运动电荷在磁场中所受的力称为磁场力或电磁力。
磁场强度令，则 H称为磁场强度。
在SI 中，它的单位是 A/m（安 / 米）。
磁感觉强度磁感强度B B矢量）是表述磁场中各点磁场强弱和方向的物理量，又称磁通密度。
（简称其表达式为，在 SI 中，其单位是T（特斯拉）。
磁通在磁场中 , 穿过任一面积S 的B的通量，称为磁通。
在 SI 中，其单位是Wb（韦〔伯〕）磁障蔽主要利用高磁导率资料拥有低磁阻的特征，将其制成有必定厚度的外壳，起到磁分路作用，使壳内设施少受磁扰乱，达到磁障蔽。
磁通连续原理磁感觉线是闭合的，既无始端又无终端。
所以也没有供 B 线发出或停止的源或沟。
这样，关于随意闭合面，都有：。
该式表示的磁场性质称为磁通连续性原理的积分形式。
而利用高斯散度定理有：，进而可得，此式则是磁通连续性原理的微分形式。
磁准静态场时变电磁场中，当位移电流密度远小于传导电流密度（即可忽视）时，称为磁准静态场，记作MQS。
D( 返回顶端 )电容往常，一个电容器是由两个带等量异号电荷的导体构成。
它的电容C定义为此电荷与两导体间电压 U 之比，即：。
其单位是F（法）。
电感电感有自感和互感之分。
1）在各向同性的线性媒质中，假如磁场由某一电流回路产生，则与回路交链的磁链和电流正比关系，即。
此中 L 称为自感系数，简称自感。
在SI 中，其单位是H（亨）。
2）在线性媒质中，由回路 1 的电流I1所产生而与回路 2 交链的磁链和I1成正比，即；同理，由回路 2的电流 I 2所产生而与回路 1 交链的磁链和I2成正比，即。
此中， M12和 M21分别称为回路 2 对回路 1 的互感和回路 1 对回路 2 的互感，且 M12＝ M21。
在 SI 中，互感的单位是 H（亨）。
电偶极子两个点电荷＋ q 和－ q 相距为d，任一点 P 至两点电荷连线中心处距离为r 。
当 r>>d 时，这一平等量异号的电荷称为电偶极子。
电导流经导电媒质的电流与导电媒质两头电压之比，即，其单位为 S（西）电场强度 E等于单位正电荷所受的电场力F。
，其单位是V/m（伏 / 米）电位函数静电场的电场强度 E 能够用一个标量函数的梯度表示，即定义，这个标量函数称为静电场的标量电位函数。
电位电力线电位函数在空间某一点的值，称为该点的电位。
在SI 中，其单位为V（伏）。
在描绘静电场的图形中，电场强度线简称E线，也称电力线。
电力线的微分方程为电压：两点之间的电位差即为该两点之间的电压。
等位面静电场中，将电位相等的点连结起来形成的曲面，称为等位面。
它的方程为等位线等位面和空间中某一平面订交而得的截迹。
电位移D在静电场中定义，则称为D电通量密度，也称电位移，其单位是C/m2（库 / 米2）。
电极化强度 P电介质极化后形成的每单位体积内的电偶极矩，单位是C/m2（库 / 米2）。
其数学表达式为电极化率在各向同性的线性电介质中，电极化强度与电场强度成正比，即，则称为电极化率。
电轴法用置于电轴上的等效线电荷 , 来取代圆柱导风光上散布电荷, 进而求得电场的方法 , 称为电轴法。
电场能量电场中所储藏的能量，其单位为J（焦）。
用处源表示静电长能量为J ；用处量表示的静电场能量为。
电偶极矩p qd为电偶极子的电偶极矩。
P的方向是由负电荷指向正电荷，单位为 C·m（库·米）。
定义＝电流密度当按体密度散布的电荷，以速度v 作匀速运动时，形成电流密度矢量J，且表示为其单位是 A/m2（安 / 米2）。
电荷体密度单位体积中的总电荷。
其单位为C/m3（库 / 米3）。
电荷面密度单位面积内的总电荷。
其单位为C/m2（库 / 米2）。
电导率物质传递电流的能力，是电阻率的倒数。
其单位是S/m（西 / 米）电磁感觉定律闭合回路中的感觉电动势 E 与穿过此回路的磁通随时间的变化率成正比。
其数学形式是：。
这里规定感觉电动势的参照方向与穿过该回路磁通的参照方向切合右手螺旋关系。
电磁场能量时变电磁场中存在的能量。
电磁力载流导体或运动电荷在磁场中所受的力称为磁场力或电磁力。
达朗贝尔方程称为动向位知足的达朗贝尔方程。
动向位在时变电磁场中，矢量磁位 A 和标量磁位φ都不单是空间坐标的函数，同时又是时间的函数，所以称为动向位函数，简称动向位。
电磁障蔽电磁障蔽一是利用电磁波在金属表面产生涡流，进而抵消本来的磁场；二是利用电磁波在金属表面产生反射消耗和透射波在金属内的流传过程中衰减产生汲取消耗，达到障蔽的作用。
电准静态场时变电磁场中，当感觉电场远小于库仑电场（即可互略）时，称为电准静态场，记作EQS。
叠加定理1)静电场叠加原理电场中某一点的电场强度等于各个点电荷独自在该点产生的电场强度的矢量和。
它的数学表达式为：2)磁场叠加原理整个载流导线回路在空间中某点所激发的磁感强度B，就是这导线上所有电流元在该点激发的磁感强度d B 的叠加（矢量和），即积分号下的 l 表示对整个导线中的电流求积分。
上式是一矢量积分，详细计算时要用它在选定的坐标系中的重量式。
电磁波电磁辐射E 变化电磁场在空间的流传称为电磁波。
电磁能量离开源而独自存在于空间中，这类现象称为电磁辐射。
( 返回顶端 )F( 返回顶端 )分别变量法分别变量法是一种最经典的微分方程法，它合用于求解一类拥有理想界限条件的典型边值问题。
它的解题步骤为：依据界限的几何形状和场的散布特点选定坐标系，写出对应的边值问题（微分方程和界限条件）；分别变量，将一个偏微分方程，分别成几个常微分方程；解常微分方程，并叠加各特解获得通解；利用给定的界限条件确立积分常数，最后获得电位函数的解。
