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第十一章蒸汽动力循环（5+1学时）1. 教学目标及基本要求掌握蒸汽动力循环的分析方法；理解提高蒸汽动力循环热效率的途径和措施；掌握利用蒸汽性质图表进行有回热和再热的蒸汽动力循环计算的方法；熟悉在h-s和T-s图上表示和分析动力循环的方法。
了解新型动力循环。
2. 各节教学内容及学时分配11-1 概述（0.5学时）11-2 蒸汽卡诺循环（0.5学时）11-3 朗肯循环（0.5学时）11-4 蒸汽参数对循环热效率的影响（1学时）11-5 蒸汽再热循环（0.5学时）11-6 回热循环（1学时）11-7 热电循环（0.5学时）11-8 工质性质对循环热效率的影响，联合循环（0.5学时）★习题课：回热循环计算（1学时）3. 重点难点蒸汽卡诺循环；朗肯循环；复杂循环（回热、再热）的计算。
循环分析的一般方法。
4. 教学内容的深化和拓宽新型动力循环。
5. 教学方式讲授，讨论，.ppt6. 教学过程中应注意的问题蒸汽不要当理想气体计算，如∆h = c p∆T。
计算流速开平方前勿忘单位制统一。
7. 思考题和习题思考题：教材的课后自检题（部分在课堂上讨论）习题：教材习题1~68. 师生互动设计讲授中提问并启发讨论：蒸汽动力循环的热效率不高，其冷源损失很大，若取消冷凝器而代以压缩机将湿蒸汽压回锅炉，如何？若保持给水温度不变，回热抽汽的压力是高些好是低些好（只讨论一级回站）？9. 讲课提纲、板书设计第十一章 蒸汽动力循环 11-1 概述水蒸气：使用最早且最广泛。
“外燃动力装置”：可使用各种固体、液体、气体燃料及核燃料，可使用劣质煤，还可利用太阳能和地热等能源。
（比较：内燃机）循环的热力学分析：Law I ： w q =21q q q q −==∫δP T w w w w −==∫δ循环热效率 1212111q q q q q q w t −=−==η平均吸热温度 s q T ∆=/11 平均放热温度 s q T ∆=/22 121T T− 121q q t =−=η11-2 蒸汽卡诺循环用湿蒸汽可实现卡诺循环。
第十章 蒸汽动力循环蒸汽动力装置：是实现热能→机械能的动力装置之一。
工质 ：水蒸汽。
用途 ：电力生产、化工厂原材料、船舶、机车等动力上的应用。
本章重点：1、蒸汽动力装置的基本循环朗肯循环匀速回热循环2、蒸汽动力装置循环热效率分析 y T 的计算公式 y T 的影响因素分析 y T 的提高途径10-1 水蒸气作为工质的卡诺循环热力学第二定律通过卡诺定理证明了在相同的温度界限间，卡诺循环的热效率最高，但实际上存在种种困难和不利因素，使得实际循环（蒸汽动力循环）至今不能采用卡诺循环但卡诺循环在理论上具有很大的意义。
二、为什么不能采用卡诺循环若超过饱和区的范围而进入过热区则不易保证定温加热和定温放热，即不能按卡诺循环进行。
1-2 绝热膨胀（汽轮机） 2-C 定温放热（冷凝汽）可以实现 5-1 定温加热（锅炉）C-5 绝热压缩（压缩机） 难以实现原因：2-C 过程压缩的工质处于低干度的湿汽状态1、水与汽的混合物压缩有困难，压缩机工作不稳定，而且3点的湿蒸汽比容比水大的多'23νν>'232000νν≈需比水泵大得多的压缩机使得输出的净功大大p v减少，同时对压缩机不利。
2、循环仅限于饱和区，上限T1受临界温度的限制，即使是实现卡诺循环，其理论效率也不高。
3、膨胀末期，湿蒸汽所含的水分太多不利于动机为了改进上述的压缩过程人们将汽凝结成水，同时为了提高上限温这就需要对卡诺循环进行改进，温度采用过热蒸汽使T1高于临界温度，改进的结果就是下面要讨论的另一种循环—朗肯循环。
10-2 朗肯循环过程：从锅炉过热器与出来的过热蒸汽通过管道进入汽轮机T，蒸汽部分热能在T 中转换为机械带动发电机发电，作了功的低压乏汽排入C，对冷却水放出γ，凝结成水，凝结成的水由给水泵P送进省煤器D′进行预热，然后在锅炉内吸热汽化，饱和蒸汽进入S继续吸热成过热蒸汽，过程可理想化为两个定压过程，两个绝热过程—朗诺循环。
1-2 绝热膨胀过程，对外作功2-3 定温（定压）冷凝过程（放热过程）3-4 绝热压缩过程，消耗外界功4-1 定压吸热过程，（三个状态）4-1过程：水在锅炉和过热器中吸热由未饱和水变为过热蒸汽过程中工质与外界无技术功交换。
1-2过程：过热蒸汽在汽抡机中绝热膨胀，对外作功，在汽轮机出口工质达到低压低温蒸汽状态称乏汽。
2-3过程：在冷凝器中乏汽对冷却水放热凝结为饱和水。
3-4过程：水泵将凝结水压力提高，再次送入锅炉，过程中消耗外功。
朗肯循环与卡诺循环1）乏汽凝结是完全的，不是只与C 点而一直进行到（3）点，全部液化。
2）汽轮机采用过热整齐（不是饱和蒸汽）。
3）过热区、过冷区加热是高压。
缺点在过冷区，高压加热，减少平均温差对热效率是不利的，但对简化设备有很大的好处。
1、 压缩比容为Q 2′的水较压缩比容v c 的水汽混合物容易得多，简化设备用泵代替 压缩机。
2、采用过热蒸汽对增加了平均吸热温度膨胀终了时乏气的干度增加，这些都是有利的。
二、朗肯循环热效率用T-S 图分析，设工质是1kg 。
则1kg 工质定压过程总的吸热量q 1=h 1-h 4 则1kg 工质定压过程总的吸热量q 2=h 2-h 3 故循环有效吸热量q 0=q 1-q 2=（h 1-h 4）-（h 2-h 3）1kg 工质在T 中绝热过程所作的功 12T w h h =-1kg 工质在P 中绝热过程消耗的功 43P w h h =- 故循环净功01234()()w h h h h =--- 则 00w q = 01211t w q q q q η-∴==142314124314()()()()h h h h h h h h h h h h ---=----=-由于过冷水在泵中绝热压缩过程，水具有不可压缩性故水温变化很 小。
0u ∆=即 43v v = 0w = 0q = 故 4343212()wp h h p p v h h '=-=--即 43h h =∴ 上式可简化：1214t h h h h η-=- 参数确定：1h 、2h 可表示or 图，3h 只可查表三、改变水蒸气参数对朗肯循环热效率的影响1.提高蒸汽初温对热效率的影响设初压p 1＝const ，乏汽压力p 2＝const,↑T 1→ T 1'→ (T m1' ＞T m1 ) 。
过程2'-3和原过程2-3放热温度相同，即T m2' ＝T m2 ＝T 2于是，由等效卡诺循环的热效率公式ηt＝1－(T 2/T m1)可知，蒸汽初温由T 1提高到T 1'时，朗肯循环的热效率提高。
此外，当蒸汽的初温提高时，如果蒸汽的初压不变，绝热膨胀终了状态比原状态2有较大的干度。
乏汽的干度增大。
说明乏汽中含有的水分减少，这有利于减少汽轮机内部的功耗散，也有利于改善汽轮机叶片的工作条件。
但另一方面，为提高蒸汽的初温，则要求锅炉过热器所用材料具有较好的耐热性。
2.提高蒸汽初压对热效率的影响设初温T 1 ＝const ，乏汽压力p 2 ＝const 。
↑p 1→p 1'→(T m1' ＞T m1 ) 。
过程2'-3和原过程2-3放热温度相同，即 T m2' ＝T m2 ＝T 2于是，根据等效卡诺循环的热效率公式ηt ＝1－(T 2/T m1)可知，提高蒸汽初压p 1，可使朗肯循环的热效率提高。
当提高蒸汽的初压时，如果蒸汽的初温不变，则绝热膨胀终了状态2'比原状态2有较小的干度。
干度减小说明乏汽中含有的水分增加，这会引起汽轮机内部的耗散增加。
特别是干度较低而水分过多 时，由于水滴的冲击，汽轮机叶片的表面受破坏，甚至引起叶片振动，影响叶片的使用寿命。
因此，一般同时提高蒸汽的初温及初压，既能提高热效率，又能保证汽轮机内部良好的工作条件。
3.降低乏汽压力对热效率的影响设初温T1＝const ，初压p1＝const降低乏汽的压力p 2→与乏汽压力相应的饱和温度也随 着降低，放热过程2'-3'要比原过程2-3有较低的放热温度 ，即T 2‘＜T 2。
虽然这时加热过程的起点T 0也降低为T 0'，但它对整个加热过程的平均加热温度影响很小。
因而，由等效卡诺循环的热效率公式可知，降低乏汽的压力p 2，可以提高朗肯循环的热效率。
乏汽的凝结温度主要取决于自然环境中冷却介质的温度。
当乏汽的凝结温度降低到28℃时，乏汽的压力相应地降低为0.0039MPa 左右。
10-3 回热循环（抽汽循环）上次课我们重点讲了朗肯循环，水加热或过热蒸汽不是在定温下进行的。
所以朗肯循环热效率小于同温限间卡诺循环的热效率。
另外我们从它的状态分析可知。
当20.04p bar =时29t →=℃198p bar =时310t →=℃将水从29℃加热到310℃，在朗肯循环中是直接由锅炉的燃料燃烧释放的热量供给，产生1kg 蒸汽所需的热量1q 中大约有50%的热量被凝气器中的水带走，因而热效率不变，所以为提高t η，蒸汽功力装置都采用给水回热气的回热循环。
一、回热循环为分析方便，以一次抽气为例。
如图叙述，每千克状态"1"的新蒸汽进入汽轮机中绝热膨胀到状态101010(,)p t 时，即从汽轮机中抽出αkg ，被引进回热器。
R 中使之在定压下凝结放热。
成为1α千克的饱积水，剩下的（11α-）千克的蒸汽继续绝热膨胀到状态"2"然后进入冷凝气凝结成2'饱和水。
经给水泵进入回热气，在其中接受α千克蒸汽凝结时放出的热量，将温度提高到10'并与α千克蒸汽凝结成水R 或1kg 10'的饱和水。
然后由泵进入锅炉，接受外热源加热，在高压下成为1kg 的"1"状态新器。
这种不是全部工作蒸汽在热机中膨胀放热而是取出其中一部分用以回热给水→抽气回热 2、循环热效率 tR η 根据 01tR w q η= a:0w 的确定回热循环中1kg 蒸汽在汽轮机中所作的功可分两部分，一部分是α千克工质从p 1-p 01所作的功，一部分为()1α-kg 蒸汽从p 1-p 2所作的功，则01101112()(1)()w h h h h αα=-+--101012()(1)()h h h h α=-+-- b: 1q 的确定1101q h h '=-10101211()(1)()tR o h h h h h h αη-+--∴='-为了与郎肯循环比较，确定01h ' 首先：根据热平衡得1012010(1)()()h h h h αα'''--=-or 根据稳定流动方程011012012012(1)h h h h h h h ααα''=+-''-='-从而可得 0121012()h h h h α'''=+-2-3过程线下面的面积不表示(1)kgα-蒸汽所放出的热代入 tR η 得 1121011121101(1)()()(1)()()tR h h h h h h h h ααηαα--+-='--+-1121121212(1)()(1)()t h h h h h hh h ααη-->---=='-结论：这一循环与朗肯循环122'561-----不同之处（1） 水自2’到10'的加热不由外热源供给（在锅炉中吸热量减小）（2） α千克的蒸汽在作了一部分功后不再向外热源放热向外热源放热的只有(1)α-千克，因而减少了排向低温热源的热损失。
∴循环中向外热源吸入的热量1q 和向外热源放出的热量2q 及0w 都比朗肯循环中小，而tR η增大.现代大型蒸汽动力装置大部分采用回热措施。
一般抽汽回热的级数为3～8级，而且往往回热和再热同时并用，以求使蒸汽动力装置得到尽可能高的热效率。
但这将使装置的复杂性大为增加，装置的投资成本也大为增加。
10-4 再热循环为了提高热效率，可以采用再热的方法来提高加热过程的平均加热温度。
工作过程：当蒸汽在汽轮机中膨胀作功而压力降低到某个中间压力时，把蒸汽从汽轮机引出,送至再热器重新加热，使蒸汽的温度再次达到较高的温度，然后送回汽轮机的低压汽缸，进一步膨胀作功。
采用再热措施的理想循环称为再热循环。
由0-1—定压吸热过程，1-a —绝热膨胀过程，a-1'—定压再热过程，1'-2'—绝热膨胀过程，2'-3—定压放热过程，3-0—绝热加压过程等组成。
量。
不能用面积反映循环中真实热量关系及循环热效率。
要使整个加热过程的平均加热温度比没有再热时的高，应使a-1‘的平均加热温度高于0-1的平均加热温度。
