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传热学第六章 单相对流传热的实验关联式

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第六章.单相流体对流传热特征数关联式对流传热原理 传热学 教学课件

第六章.单相流体对流传热特征数关联式对流传热原理 传热学 教学课件

❖ 特征尺寸分别为：x和板长l
19
流体纵掠平壁时，并且从x=0处就形成湍流边界层的情
况，此时局部对流传热系数hx 和平均对流传热系数h
的特征数关联式： Nuxm=hxx/λm=0.029Rexm(4/5) Prm(1/3) 和Num=hl/λ m=0.037Relm(4/5) Prm(1/3)
适用范围：0.6<Prm<60
4
流体在管内流动时，由于雷若数Re不同而呈现 不同的流动状态。
显然在不同的流动状态下，由于边界层的厚 度和边界层内流体流动情况不同，对流传热系数 有显著差异。
本章介绍的计算式将按照流动状态分别介绍。
5
二、湍流强迫对流传热
❖ 层流：Re < 2300 ❖ 湍流：Re > 10000 ❖ 过渡区：2300 < Re < 10000 ❖ 计算Re时的流速称为特征速度，一般取截面平
❖
故液体被冷却时，近管壁处的粘度
❖
比中心处高，速度分布会低于等温
❖
曲线，变 为曲线2。
❖
这时换热会减弱。
❖ 若液体被加热，则速度分布变成曲线3，近壁处流速 ❖ 高于等温曲线。这时换热会加强。
10
11
ct ：边界层内温度分布对对流传热系数影响的温度修正系 数
热流大小和方向影响对流传热系数的程度取决于加热还 是冷却、温差大小和流体是液体还是气体，在工程上ct加
31
32
33
34
2、自然对流传热
❖ 1）恒壁温 ❖ 表面处于自然对流散热的薄壁在用蒸汽凝结加热
时，其散热表面温度近似相等，属于恒壁温自然 对流传热。 ❖ 大空间恒壁温自然对流传热系数关联式h:(P154)

对流传热实验关联式.

对流传热实验关联式.

管内流体受迫对流换热
（4）流动进口段和热起始段（热进口段）
• 热起始段：从流体被加热（或）冷却，热边界 层开始发展，至热边界层厚度等于管道半径时 流体经过的距离即为热起始段
• 热充分发展段：热边界层汇合于管道中心线， 热边界层厚度也不再变化。
管内流体受迫对流换热
• 对流换热系数变化特点
（a）热起始段： 层流时，局部对流换热系数和平均对流换热系数 沿边界层增厚逐渐减少，层流转变为紊流时，对流换 热系数上升，随后减小
Re
管内紊流强迫对流换热实验结果
（3）确定关联式中常数，通常采用： • 最小二乘法 • 作图法
6.3 内部强制对流传热的实验关联式
1、管内受迫对流流动和换热的特征 （1）层流和紊流流动区域划分
层流区：Re < 2200 过渡区： 2200< Re <104 旺盛紊流区： Re >104
管内流体受迫对流换热
t
h ( )
t y y0
（1）a、b两对流换热现象相似，则换热微分方
程分别写成现：象a
h' ' ( t' ) t' y' y'0
现象b
h'' '' ( t'' ) t'' y'' y''0
（2）与现象有关的各物理量场应分别相似，则：
h' h'' C
' '' C
t' t''
Ct
y' y'' Cl
Re’= Re’’ 从能量微分方程式可导出：
贝克来数

传热学-6 单相流体对流传热特征数关联式

传热学-6 单相流体对流传热特征数关联式
注意：与受迫流动换热的区别 无限空间自由流动换热：空间大，自由流动不受 干扰。例：加热炉炉墙对外散热，管外散热及建 筑墙表面对外散热
有限空间自由流动换热：空间小，自由流动还受空 间的形状、尺寸的影响。
6-3 自然对流传热
竖板（竖管） 水平管 水平板 竖直夹层 横圆管内侧
流体与固体壁面之间的自然对流换热过程
（3）入口段，入口段热边界层厚度薄，局部表面传 热系数大。 入口段长度 x： x/d ≈ 0.05RePr （层流） x/d ≈ 60 （湍流）
6-1 管内强迫对流传热
（4） 管内流动的换热边界条件有两种： 恒壁温 tw＝const 和恒热流 qw＝const。
湍流：除液态金属外，两种边界条件的差别可忽略。 层流：两种边界条件下的换热系数差别明显。
柱的外径 d
（3）体胀系数：理想气体
V
1 T
其它流体（查物性参数表）
6-3 自然对流传热
注意：
（1）竖圆柱按上表与竖壁用同一个关联式只限于以
下情况：
d H
35 GrH1 4
（2）对竖平板、竖圆柱和横圆柱对应的 c和 n 查P155表6-6
6-3 自然对流传热
② 均匀热流 Nu B(Gr Pr)m
Re f Prf
d l
10
6-1 管内强迫对流传热
此经验公式误差较大，因为它没有考虑自由流 动换热的影响，对于流速低、温差大、管径粗的情 况是很难维持纯粹的受迫层流流动。此时自由流动 的影响不能忽略，必须加以修正。
6-1 管内强迫对流传热
四 过渡区（ 2200 <Re < 104）强迫对流传热 准则方程式：
（5）自然对流的准则方程式：Nu＝f (Gr, Pr)；

传热学-第六章 单相对流

传热学-第六章 单相对流

8
a 基本依据： 定理，即一个表示n个物理量间关系的 量纲一致的方程式，一定可以转换为包含 n - r 个独立 的无量纲物理量群间的关系。r 指基本量纲的数目。
b 优点: (a)方法简单；(b) 在不知道微分方程的情况 下，仍然可以获得无量纲量 c 例题：以圆管内单相强制对流换热为例
(a)确定相关的物理量
相似原理将回答上述问题
2
2 相似原理的研究内容：研究相似物理现象之间的关系，
(1)物理现象相似：对于同类的物理现象，在相应的时刻与相 应的地点上与现象有关的物理量一一对应成比例。
(2)同类物理现象：用相同形式并具有相同内容的微分方程式 所描写的现象。
3 物理现象相似的特性
(1)同名特征数对应相等；
实验验证范围为： l / d 60，
Prf 0.7 ~ 16700, Ref 104。
32
（3）采用米海耶夫公式：
Nuf

0.021 Ref0.8
Prf0.43


Prf Prw
0.25


定性温度为流体平均温度 tf ，管内径为特征长度。
实验验证范围为： l / d 50，
式中，qm 为质量流量； tf、tf 分别为出口、进口截面上
的平均温度； tm 按对数平均温差计算：
tm

tf tf
ln ttww

tf tf

28
二. 管内湍流换热实验关联式 实用上使用最广的是迪贝斯－贝尔特公式：
Nuf 0.023 Ref0.8 Prfn
德拉[cd] 因此，上面涉及了4个基本量纲：时间[T]，长度[L]，质 量[M]，温度[]
r=4

传热学-第6章-单相对流传热的实验关联式

传热学-第6章-单相对流传热的实验关联式
4 6
0.25
0.14
10 Ref 1.75 10 ; 0.6 Prf 700; 适用参数范围：
定性温度：进出口截面流体平均温度的算术平均值 tf
L d
50
特征长度：管内径d
说明： (1) 非圆形截面的槽道，采用当量直径de 作为特征尺度; (2) 入口段效应则采用修正系数乘以各关联式; (3) 螺旋管中的二次环流的影响，也采用修正系数乘以 各关联式。 （4）短管修正
入口段长度
层流 紊流
l 0.05 RePr d
l 60 平均表面传热系数不需考虑入口效应 d
（3）热边界条件——均匀壁温和均匀热流两种 湍流：除液态金属外，两种条件的差别可不计 层流：两种边界条件下的换热系数差别明显。
（4）特征速度——取截面的平均流速，并通过流量获得
二、 影响管内对流换热的几个因素
二、管内强迫对流传热特征数关联式
换热计算时,先计算Re判断流态，再选用公式 1. 紊流——迪图斯-贝尔特（Dittus-Boelter）关联式：
Nuf 0.023Re Pr
0.8 f
n f
0.4 n 0.3
(tw tf ) (tw tf )
适用的参数范围： 104 Ref 1.2 105 ; 0.7 Prf 120;
y 0
t h t y tw

y 0
根据物理量场相似的定义
t h t y y0 tw
Ch Cl t h t y C tw
ChCl 1 C
二、 相似原理
相似原理主要包含以下内容：
物理现象相似的定义； 物理现象相似的性质； 相似特征数之间的关系； 物理现象相似的条件 。 （1）物理现象相似的定义 物理现象的相似以几何相似为前提。两个同类图形对应 尺度成同一比例,则这两个同类图形几何相似。几何相似的两 个图形中对应的空间点之间的距离必然成同一比例。 物理现象相似——同类物理现象之间所有同名物理量场都相 似，即同名的物理量在所有对应时间、对应地点的数值成比例。

传热学-第6章-单相对流传热的实验关联式

传热学-第6章-单相对流传热的实验关联式

对应的物理量场应相似：
h t t t y y Ch , C , Ct , Cl h t t t y y
h Ch h, C , t Ct t , t Ct t , t Ct t , y Cl y, y Cl y.
3. 相似第三定理（两现象相似的充要条件） 凡同类现象，若同名已定特征数相等，且单值 性条件相似，那么这两个现象一定相似。
6.2 相似原理的应用
Nu f (Re, Pr)
6.2.1 应用相似原理指导实验的安排和实验数据的整理 1. 实验的安排 实验研究的目的： 确定特征数方程的具体函数关系，即待定 特征数与已定特征数之间的关系。
0.01
,
Pr f
0.05 20
f 湍流流动的阻力系数： f (1.82 lg Re 1.64) 2
待定准数 已定准数
Nu 0.664 Re Pr1/ 3
湍流强迫对流换热： Nu f (Re, Pr) 空气的强迫对流换热： Nu f (Re) 层流，过渡区的强迫对流换热问题： Nu f (Re, Pr, Gr ) 自然对流换热问题： Nu f ( Pr, Gr ) Re f (Gr )
h
t
t y
y 0 , x
Ch Cl t h C t y
h
y 0 , x
t t y y0, x
因此： Ch CL
C
1
——表示了相似倍数间的关系。 或可表示为： hx hx

hl hl
相似分析法
即：Nu x
Nu x
Nu Nu
相似分析法

传热学第六章


流动全部为紊流
局部传热系数关联式 Nuxm 0.0296Rex4m/5Prm1/3
平均传热系数关联式 Num 0.037Rem4/5Prm1/3
Rex=0≥108 0.6 Prm 60
混合边界层
h

1 l

xc
0
hcx
dx
1
l
xc
hcx
2 dx
Rem

u d o
层流 Rem 1.4 105
层流、紊流的转变
特征速度 来流速度 u∞ 特征尺寸 管外径 d0
Rem＞1.4 105
定性温度 热边界层的平均温度 tm=1/2(t∞+tw)
1.流动的特征
圆柱前半部，沿流动方向流体处于加速减压状态，沿流向压 力逐渐减小。圆柱后半部，沿流向压力逐渐增加。最大粘滞 摩擦力处于圆柱表面处，因而圆柱表面附近的流体受到的阻 力最大。
小结：利用关联式获取表面换热系数的关键步骤
1，熟悉对象：如流过平板、圆柱、球或管束； 2，确定特征温度，查表获取特征温度下流体的热物理参数； 3，确定特征长度，计算Re数； 4，确定要获取局部、还是平均表面换热系数； 5，选择合适的关联式计算无量纲表面换热系数，即Nu数； 6，计算换热系数。
2017/10/23
第六章 单相对流换热的实验关联式
Convection Heat Transfer
§6-1 管内强制对流传热
6.1.1管内强制对流流动和换热的特征
入口段 充分发展段
1. 层流和湍流判别
层流： Re 2300 过渡区： 2300 Re 10000 旺盛湍流： Re 10000
Nu f

传热学第六章单相流体对流传热特征数关联式


传热学 Heat Transfer 3. 局部表面传热系数 hx 的变化
传热学 Heat Transfer
二、管槽内湍流换热实验关联式
1. 迪图斯-贝尔特（Dittus-Boelter）关联式：
Nuf 0.023Ref0.8Prfn ;
适用的参数范围：
0.4 n 0.3
(tw tf ) (tw tf )
传热学 Heat Transfer
二、横掠单管（柱）对流换热实验关联式
1. 流动的特征
流体横向绕流单 管时的流动除了具 有边界层的特征外， 还要发生绕流脱体， 而产生回流、漩涡 和涡束。
传热学 Heat Transfer 2. 换热的特征
边界层的成长和脱体决定 了外掠圆管换热的特征。
低雷诺数时，回升点反 映了绕流脱体的起点。
0.14
(Ref
Prf
d l
)1/
3
f w
2
传热学 Heat Transfer 2. 层流充分发展换热的 Nu 数
对于圆管：
Nuf 3.66 (tw const) Nuf 4.36 ( qw const)
传热学 Heat Transfer
例题：在一冷凝器中，冷却水以1m/s的流速流过内径为 10mm、长度为3m的铜管，冷却水的进、出口温度分别 为15℃和65℃，试计算管内的表面传热系数。
tf
tw
传热学 Heat Transfer
一、纵掠平壁换热实验关联式 （以层流为例）
局部对流传热系数关联式
Nux
0.332
Re
1/ x
2
Pr1/ 3
平均对流传热系数关联式
Nu 0.664 Re1/2 Pr1/3
适用范围

单相流体对流换热

查P322 附录7 有： w 764 .4 10 6 Pa s
2求 Re 数 ： Re f
vd
f
2.417 0.021 6.425104 0.79 106
其中：v
qm
f A
9 106 3600
995.4
0.0212
6000 2
2.417 m s
4
Ref>104 流动为紊流，选用P129 式（6—5a）
解： ⑴查物性参数
由 tf= (tf’ + tf” )/2=(27.4+34.6)/2=31℃ 查P322 附录7 有：
f 0.62W m k ； f 0.79 106 m2 s ；
f
786.7 106 Pa s
；
995.4
kg m3
；
Prf 5.31。
由 tw= (tw’ + tw” )/2=(29.4+35.6)/2=32.5℃
Ref,max——以管间最大流速计算的雷诺数。
Re f ,max
v f ,max d
f
v f ,max －管间最大流速,m/s
S1－横向节距，m S2－纵向节距，m
顺排时
vm' ax
v0 s1 s1 do
叉排时
vm' ax
max
v0 s1 s1 d
o
,
v0 s1
2(s
' 2
d
o
)
其中：s
二、层流强迫对流传热（Re<2200）
1.赛德尔－塔特关联式：
Nuf
1.86
Ref
Prf
d l
1
3
f w
0.14

传热学-单相对流传热的实验关联式

主要内容：对流传热实验求解的理论基础——相似原理内部强制对流传热实验关联式1.流动与换热的特征2.实验关联式：紊流、层流与过渡流外部强制对流传热实验关联式1.流动与换热的特征2.实验关联式：纵掠平板、横掠单管、横掠管束自然对流传热实验关联式1.流动与换热的特征2.实验关联式：大空间自然对流换热有限空间自然对流换热流射流冲击传热实验关联式基本要求：1、了解对流换热问题实验求解的理论基础(相似原理及量纲分析)2、熟记对流换热问题中常见的无量纲准则数*(定义、物理意义)3、了解各类流动和换热的特征4、能根据情况合理选用实验关联式进行常见对流传热问题的计算*6.1 相似原理与量纲分析(, , , , , , , , )w f p h f u t t c l λραη=实验是不可或缺的手段，然而，经常遇到如下两个问题:(1) 变量太多问题的提出A 实验中应测哪些量（是否所有的物理量都测）B 实验数据如何整理（整理成什么样函数关系）(2) 实物试验很困难或太昂贵的情况，如何进行试验？相似原理将回答上述三个问题()p c l u f h ,,,,,ληρ=相似的概念来自于几何学const c c c b b a a l ==′′′=′′′=′′′a ′a′′b ′b ′′c ′c ′′（1）只有同类现象才能谈论相似问题用相同形式且具有相同内容的微分方程时所描述的现象为同类现象对于两个同类的物理现象,在相应的时刻及相应的地点上与现象有关的物理量一一对应成比例,则称此两现象彼此相似。

u C u u u u u u u u =′′′==′′′=′′′=′′′"332211 速度场：λμρλλμμρρC C C =′′′=′′′=′′′,, 物理常量场：τC t t t t t t t t =′′′==′′′=′′′=′′′"332211 温度场：对于非同类现象，比如电场与温度场之间；速度场与温度场之间只能“比拟”或“类比”对于两个同类的物理现象,在相应的时刻及相应的地点上与现象有关的物理量一一对应成比例,则称此两现象彼此相似。

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§ 6-1 相似原理与量纲分析
问题的提出
试验是不可或缺的手段，然而，经常遇到如下两个问题: (1) 变量太多
h f (u, tw , t f , , c p , , , , l )
A
实验中应测哪些量（是否所有的物理量都测）
B
(2)
实验数据如何整理（整理成什么样函数关系）
实物试验很困难或太昂贵的情况，如何进行试验？
时间相 似倍数
u2 u3 u1 u 称这两个非稳态温度场相似 Cu u2 u3 u1 u 3 1 2 C 3 1 2 若两个对流换热现象相似，它们的温度场、速度场、 粘度场、导热系数场、壁面几何因素等都应分别相似，即： 在对应瞬间、对应点上各物理量分别成比例。
交换比 例内项
b b b LA a a a
c c c LB a a a
即：两三角形相似时，不仅各对应边成比例，而且 它们自身边长的比LA、LB 数值必定相等。 可以论证：若两个三角形具备相同的 b b c c 那么它们必定相似！ LA LB a a a a
优点： 方法简单； 在不知道微分方程的情况下，仍然可以获得 无量纲量 例题：以圆管内单相强制对流换热为例 (a)确定相关的物理量
h f (u, d , , , , c p )
(b)确定基本量纲 r
n7
(1)确定相关的物理量量纲中的基本量的量纲
h f (u, d , , , , c p )
能量微分方程：
贝克来数
ul ul a a
Pe1 Pe2
Pe Pr Re

Pr 1 Pr 2
2、相似准则间关系 h f (u, tw , t f , , c p , , , , l )
（1）物理现象中物理量不是单个起作用 （2）物理现象中准则数起作用 （3）现象的微分方程组限制这些准则数 f (Re,Pr, Nu, Gr ) 0 （实验关联式多为此形式）
t y y0
t
t y y0

C Ct Ch Ct C y
C h Cl 1 C
相似倍数间的关系：
获得无量纲量及其关系：
ChCl 1 C
hl hl Nu1 Nu2
上式证明了“同名特征数对应相等”的物理现象 相似的特性 类似地：通过动量微分方程可得： Re1 Re 2
相似原理将回答上述问题
为模型实验服务 一、物理现象相似的定义
1、几何相似
若（1）（2）相似 若（1）（3）相似
a b c h Cl a b c h a b c h Cl a b c h
几何 相似பைடு நூலகம்倍数
a b c h Cl a b c h a b c h Cl a b c h
两个传热现象的温度随时 间变化，如果在时间对应 瞬间、空间对应点上：
x2 x3 x1 l Cl x2 x3 x1 l
2 3 1 C 2 3 1

1 c1 d1 0 3 a1 3c1 d1 0 1 c1 0 a1 b1 c1 d1 0

a1 0 b1 1 c1 1 d1 0
1 hu d
a1 b1 c1
d1
hu d
t y
y0
现象2：
h
t
t y
y 0
与现象有关的各物理量场应分别相似，即：
h Ch h
t Ct t
C
y l Cy Cl y l
h h
t
u2 u3 u1 u 称这两管内 若速度成正比： u u u u Cu 速度场相似 1 2 3 3 1 2 若过余温度成正比： C 称这两管内 3 1 2 温度场相似
LA、LB分别相等表达了三角形相似的充分和必要条件 LA、LB有判断两三角形是否相似的作用 LA、LB是无量纲的——几何相似特征数（——几何相似准则）
2、物理现象相似 例1：流体在圆管内流动时速度场、温度场相似问题 圆管半径分别为R’、R”速 度沿x、r 方向变化 如果在空间对应点上： x2 x3 x1 l Cl x2 x3 x1 l r1 r2 r3 R Cl r1 r2 r3 R
量纲量。选u、d、、为基本物理量
(c)组成三个无量纲量
1 hu a1 d b1 c1 d1 2 u a2 d b2 c2 d 2 3 c pu d
a3 b3 c3 d3
(d)求解待定指数，以1为例
1 hu d
a1 b1 c1
d1
h:
kg s3 K
kg h: 3 s K
m u: s
kg : Pa s ms
W kg m d :m : 3 mK s K kg J m2 : 3 cp : 2 kg K s K m
国际单位制中的7个基本量： 长度[m]，质量[kg]，时间[s]，电流[A]，温度[K]，
确定基本量纲r
n7
kg m m/ s 2 W J /s N m/ s kg s h: 2 2 2 ＝ 3 2 m K m K m K m K s K W kg m : 3 mK s K N s kg m s 2 s kg : Pa s 2 ＝ 2 m m sm J N m m kg m / s 2 m2 cp : ＝ 2 kg K kg K kg K s K
二、相似原理的基本内容
1、相似性质：彼此相似的现象，它们的同名相似特征数 相等； 证明：外掠平板、二维、稳态、强制层流换热；物性为常 量、无内热源。 假设：有两个外掠平板的对流换热现象相似
相似现象必为同类现象（用相同形式和内容的微分方程 式所描述的现象）
数学描述： 现象1：
h
t
物质的量[mol]，发光强度[cd]
4个基本量纲：时间[T]，长度[L]，质量[M]，温度[] r=4
n 7 : h, u, d , ,, , c p r 4 : [T], [L],[M], []
n – r = 3，即应该有三个无量纲量，因此，必 须选定4个基本物理量，以与其它量组成三个无
第六章 单相对流传热的实验关联式
基本要求：
1 、重点内容： 各相似准则数的意义，准则方程式的应用 2 、掌握内容： 准则数的物理意义、表达式及实验关联方程 式的正确选用，特征物理量的确定。 3 、了解内容： 相似理论内容及其对对流传热实验的指导作 用。
§6-1 相似原理与量纲分析 §6-2 相似原理的应用 §6-3 内部强制对流传热的实验关联式 §6-4 外部强制对流传热---流体横掠单管、球体及 管束的实验关联式 §6-5 大空间与有限空间内自然对流传热的实验关 联式 §6-6 射流冲击传热的实验关联式
三、导出相似特征数的两种方法

1、相似分析法
相似分析法：在已知物理现象数学描述的基础上，建立两 现象之间的一系列比例系数、尺寸相似倍数，并导出这些 相似系数之间的关系，从而获得无量纲量。

2、量纲分析法
2．量纲分析法
在已知表面传热系数影响因素的前提下，采
用量纲分析获得无量纲量
基本依据： 定理 即一个表示 n 个物理量间关系的量纲一致的方 程式，一定可以转换为包含 n - r 个独立的无量纲物 理量群间的关系。r 指基本量纲的数目。
注：各影响因素彼此不是孤立的，它们之间存在着由 对流换热微分方程组所规定的关系。 故：各相似倍数之间也必定有特定的制约关系，它们 的值不是随意的。 只有属于同一类型的物理现象( 同类现象)才有相似的 可能性，也才能谈相似问题。

同类现象：用相同形式和内容的微分方程式（控制方程+ 单值性条件方程）所描述的现象。 电场与温度场： 微分方程相同；内容不同。 强制对流换热与自然对流换热：微分方程的形式和内容都 有差异。 外掠平板和外掠圆管：控制方程相同；单值性条件不同。 物理相似：影响物理现象的所有物理量分别相似的总和就 构成了物理相似。
Nu ——待定特征数（含有待求的 h） Re、Pr、Gr ——已定特征数
按上述关联式整理实验数据，得到实用关联式
——解决了实验中实验数据如何整理的问题。
综上所述，相似原理圆满地回答了实验研究中会遇到的三 个问题： （1）实验中应测哪些量、如何设计实验系统（是否所 有的物理量都测）; （2）实验数据如何整理（整理成什么样函数关系）; （3）实物实验太昂贵（所得结果可以推广应用的条件 是什么）怎么办？. . （1）实验时，应测量各特征数中包含的全部物理量； 物性参数值由实验系统中的定性温度及压力确定； （2）实验结果整理成特征数关联式； （3）实验结果可以推广应用到相似的实物现象中。
u:
m s
d :m : kg : 3 m
1 hu d
a1
b1 c1 d1
kg : Pa s ms
W kg m 3 mK s K J m2 cp : 2 kg K s K
M 1T 3 1 La1 T a1 Lb1 M c1 Lc1 T 3c1 c1 M d1 Ld1 T d1 M 1c1 d1 T 3a1 3c1 d1 1c1 La1 b1 c1 d1

§6-2 相似原理的应用
一、指导实验和实验数据的整理 利用实验模型来模拟原型中的实际对流换热过程是解 决复杂对流换热问题的重要方法。 1、模型实验应遵循的原则 （1）模型与原型中的对流换热过程必须相似；要满足判 别相似的条件； （2）实验时改变条件，测量与现象有关的、相似特征数 中所包含的全部物理量，因而可以得到几组有关的相似特 征数； （3）利用这几组有关的相似特征数，经过综合得到特征 数间的函数关联式。