构成一正交归一的完备集合,即
Ĥ i = Ei i
其能量:
E0≤E1≤E2≤……, Ei-E0≥0
则有那么任意波函数 可按Ĥ的本征函数 i 展开
=Σci i { i, i = 0, 1, 2…… }
则,〈E〉=∫*Ĥd=∫∑ci*i* Ĥ∑ci i d=∑ci*ci Ei 因ci*ci 恒为正值,∑ci*ci =1 (∫*d=1),
3.2 价键理论 3.2.1 H2的Schrödinger方程的变分求解 3.2.2 电子配对法的量子力学基础 3.2.3 原子轨道的杂化
3.3 MO理论与VB理论的比较 3.4 双原子分子的光谱项
3.4.1 分子光谱项及支项 3.4.2 非等价组态的光谱项 3.4.3 等价组态的光谱项 3.4.4 混合组态的光谱项 3.4.5 分子光谱项的宇称和反映对称性
由于H2+的两个核是等同的,a,b是归一化的,令:
Haa
aHˆ ad
b
Hˆ
b
d
Hbb
^
^
H ab a H bd b H ad Hba
Saa a ad b bd Sbb 1
Sab a bd b ad Sba
E(ca , cb )
ca2Haa 2cacb Hab cb2Hbb ca2Saa 2cacbSab cb2Sbb
β=EH·Sab+K β与Sab有关,是R的函数,
决定了原子结合成分子倾向的大小,
分子能量降低的程度。 ∵ Hab=Hba
电子在两个原子轨道间交换位置,
故称交换积分或共振积分。
(能量为负,使分子成键) (S. J. K 可由椭球坐标求得)
④ 分子轨道能量
EⅠ= Haa+Hab /(1+Sab) =α+β/(1+S) = (EH + J + EHS + K)/(1+S) = EH +(J+K)/(1+S)