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材料力学性能第二章

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材料力学(机械类)第二章 轴向拉伸与压缩

材料力学(机械类)第二章 轴向拉伸与压缩
第
二
章
拉伸压缩与剪切
1
பைடு நூலகம்
§2-1

轴向拉伸与压缩的概念和实例
轴向拉伸——轴力作用下，杆件伸长 （简称拉伸） 轴向压缩——轴力作用下，杆件缩短 （简称压缩）

2
拉、压的特点：

1.两端受力——沿轴线，大小相等，方向相反 2. 变形—— 沿轴线
3

§2-2 轴向拉伸或压缩时横截面上的内力和应力
1 、横截面上的内力
A3
2
l1 l2 y AA3 A3 A4 sin 30 tan 30 2 1.039 3.039mm
A
A A4
AA x2 y2 0.6 2 3.039 2 3.1mm
40
目录
例 2—5 截面积为 76.36mm² 的钢索绕过无摩擦的定滑轮 F=20kN，求刚索的应力和 C点的垂直位移。 （刚索的 E =177GPa，设横梁ABCD为刚梁）
16
§2-4

材料在拉伸时的力学性能
材料的力学性能是指材料在外力的作用下表现出的变 形和破坏等方面的特性。

现在要研究材料的整个力学性能（应力 —— 应变）：
从受力很小
破坏
理论上——用简单描述复杂
工程上——为（材料组成的）构件当好医生
17
一、 低碳钢拉伸时的力学性能 （含碳量<0.3%的碳素钢）
力均匀分布于横截面上，σ等于常量。于是有：
N d A d A A
A A
得应力：

N A
F
FN
σ
10
例题2-2
A 1
45°
C
2

工程材料力学性能第二章

工程材料力学性能第二章
❖ 6〕不仅适用于脆性也适用于塑性金属材料。
❖ 7〕 缺点 外表切应力大，心部小，变形不均匀。
二、扭转实验 扭转试样：圆柱形式〔d0=10mm，L0=50m或100mm〕 试验方法：对试样施加扭矩T，相对扭转角以Φ表示
弹性范围内外表的切应力和切应变
扭转试验可测定以下主要性能指标： (1) 切变模量G
在弹性范围内,Kt的数值决定于缺口的几何形状和 尺寸 与材料性质无关.
❖ 2.厚板： ❖ εz=0, σz≠0 ❖ 根部:两向拉伸力状态， ❖ 内侧:三向拉伸的立体应力平面应变状态， ❖ σz ＝ν〔σy＋σx〕 ❖ σy>σz >σx
3.缺口效应： 1〕根部应力集中 2〕改变缺口的应力状态，由单向应力状态改变为两
思考题： ❖ 1 缺口效应及其产生原因； ❖ 2 缺口强化； ❖ 3 缺口敏感度。
❖
第六节 硬度
前言 •古时，利用固体互相刻划来区分材料的软硬 •硬度仍用来表示材料的软硬程度。 •硬度值大小取决于材料的性质、成分和显微组织，测
量方法和条件不符合统一标准就不能反映真实硬度。 •目前还没有统一而确切的关于硬度的物理定义。 •硬度测定简便，造成的外表损伤小，根本上属于“无
可利用扭转试验研究或检验工件热处理的外表质量和各 种外表强化工艺的效果。
❖ 4)扭转时试样中的最大正应力与最大切应力在数值 上大体相等，而生产上所使用的大局部金属材料的 正断抗力 大于切断抗力 ，扭转试验是测定这些材 料切断抗力最可靠的方法。
❖ 5〕根据扭转试样的宏观断口特征，区分金属材料 最终断裂方式是正断还是切断。
油孔，台阶，螺纹,爆缝等对材料的性能影响有以下 四个方面： ❖ 1 缺口产生应力集中 ❖ 2 引起三向应力状态,使材料脆化 ❖ 3 由应力集中产生应变集中 ❖ 4 使缺口附近的应变速率增高

刘鸿文版材料力学第二章

刘鸿文版材料力学第二章
例题2.2
A 1
45°
图示结构，试求杆件AB、CB的 应力。已知 F=20kN；斜杆AB为直 径20mm的圆截面杆，水平杆CB为 15×15的方截面杆。
B
C
2
FN 1
FN 2 45°
y
B F
F
解：1、计算各杆件的轴力。 （设斜杆为1杆，水平杆为2杆） 用截面法取节点B为研究对象
x
∑F ∑F
x y
=0
目录
§2.4 材料拉伸时的力学性能
力学性能：在外力作用下材料在变形和破坏方 面所表现出的力学特性。 一 试 件 和 实 验 条 件
常 温 、 静 载
目录
§2.4 材料拉伸时的力学性能
目录
§2.4 材料拉伸时的力学性能
二 低 碳 钢 的 拉 伸
目录
§2.4 材料拉伸时的力学性能
σ
e
b
σb
f
2、屈服阶段bc（失去抵 抗变形的能力）
目录
FRCy
W
§2.2 轴向拉伸或压缩时横截面上的内力和应力
B d
由三角形ABC求出
0.8m
C 1.9m
α
sin α =
A
Fmax
BC 0.8 = = 0.388 AB 0.82 + 1.92 W 15 = = = 38.7kN sin α 0.388
Fmax
斜杆AB的轴力为
FN = Fmax = 38.7kN
F
a
a′ b′
c
c′ d′
F
b
d
平面假设—变形前原为平面的横截面， 变形后仍保持为平面且仍垂直于轴线。
目录
§2.2 轴向拉伸或压缩时横截面上的内力和应力

材料力学第二章

材料力学第二章

拉伸和压缩是杆件基本受力与变形形式 中最简单的一种，所涉及的一些基本原理与方 法比较简单，但在材料力学中却有一定的普遍 意义。
承受轴向载荷的拉（压）杆在工程中的应用 非常广泛。
一些机器和结构中所用的各 种紧固螺栓，在紧固时，要对螺 栓施加预紧力，螺栓承受轴向拉 力，将发生伸长变形。
承受轴向载荷的拉（压）杆在工程中的应用 非常广泛。
FN F A A
0 , max p sin cos sin sin 2 45 , max 2
2
A A F F F cos F F F p cos cos A A A p 2 k
一 试 件 和 实 验 条 件
常 温 、 静 载
材料压缩时的力学性能
二 塑 性 材 料 （ 低 碳 钢 ） 的 压 缩
p —
S —
比例极限
e —
弹性极限
屈服极限 E --- 弹性摸量
拉伸与压缩在屈服 阶段以前完全相同。
材料压缩时的力学性能
三 脆 性 材 料 （ 铸 铁 ） 的 压 缩 脆性材料的抗拉与抗压性质不完全 相同 压缩时的强度极限远大于拉伸时的 强度极限 bc bt
观察变形：
横向线ab、cd仍为直线，且仍垂直于杆轴 线，只是分别平行移至a’b’、c’d’。
F
a b
a
b
c
d
c d
F
平面假设—变形前原为平面的横截面， 变形后仍保持为平面且仍垂直于轴线。
直杆轴向拉伸或压缩时横截面上的内力和应力
从平面假设可以判断： （1）所有纵向纤维伸长相等
（2）因材料均匀，故各纤维受力相等 （3）内力均匀分布，各点正应力相等，为常量

材料力学课件第二章 轴向拉伸和压缩

材料力学课件第二章 轴向拉伸和压缩

2.3 材料在拉伸和压缩时的力学性能
解： 量得a点的应力、应变分别 为230MPa、0.003
E=σa/εa=76.7GPa 比例极限σp=σa=230MPa 当应力增加到σ＝350MPa时，对应b点，量得正应变值
ε = 0. 0075 过ｂ点作直线段的平行线交于ε坐标轴，量得 此时的塑性应变和弹性应变
εp=0. 0030 εe= 0 . 0075-0.003=0.0045
内力：变形固体在受到外力作用 时，变形固体内部各相邻部分之 间的相互作用力的改变量。
①②③ 切加求 一内平 刀力衡
应力:是内力分布集度，即 单位面积上的内力
p＝dF/dA
F
F
FX = 0
金属材料拉伸时的力学性能
低碳钢(C≤0.3%)
Ⅰ 弹性阶段σe σP=Eε
Ⅱ 屈服阶段 屈服强度σs 、（σ0.2）
FN FN<0
2.2 拉压杆截面上的内力和应力
第二章 轴向拉伸和压缩
在应用截面法时应注意：
（1）外载荷不能沿其作用线移动。
2.2 拉压杆截面上的内力和应力
第二章 轴向拉伸和压缩
在应用截面法时应注意：
（2）截面不能切在外载荷作用点处，要离开或 稍微离开作用点。
1
2
11
22
f 30 f 20
60kN
Ⅲ 强化阶段 抗压强度 （强度极限）σb
Ⅳ 局部颈缩阶段
例1
一根材料为Q235钢的拉伸试样，其直径d＝10mm，工作段 长度l＝100mm。当试验机上荷载读数达到F＝10kN 时，量 得工作段的伸长为Δ l＝0.0607mm ，直径的缩小为 Δd=0.0017mm 。试求此时试样横截面上的正应力σ，并求出 材料的弹性模量Ｅ。已知Q235钢的比例极限为σ p ＝200MPa。

材料力学第二章

材料力学第二章
圣维南原理Saint-Venaes
拉压杆横截面上的应力Stresses over the cross section 1.试验观察 Experimental observation
变形后横线仍为直线,仍垂直于杆件轴线,只是间距增大. Transversal line after deformation : straight; perpendicular to the axis.
E= tanα -elastic modulus 弹性模量
1.等直杆或小锥度杆Straight bar(or stepped bar) with uniform section, or with small taper ; 2.外力过轴线 The applied force P acts through the centroid of the cross section; 3.当外力均匀地加在截面上，此式对整个杆件都 适用，否则仅适用于离开外力作用处稍远的截面 The normal stress distribution in an axially loaded member is uniform, except in the near vicinity of the applied load (known as Saint-Venant's Principle) .
§4~5 Mechanical Properties of Materials
材料的力学性能 拉伸试验与应力－应变图Tensile Tests and Stress-Strain Diagram 低碳钢拉伸应力－应变曲线Tensile Stress-Strain Curve for Mild Steel 卸载与再加载路径Unloading and Reloading Path 名义屈服极限Conditional Yield Limit 脆性材料拉伸应力－应变曲线Stress-Strain Curves for Brittle Materials 复合与高分子材料的力学性能Strength Properties of Composite Materials

《材料力学》第二章


F
F
F
F
横截面上 正应力分
横截面间 的纤维变
斜截面间 的纤维变
斜截面上 应力均匀
布均匀
形相同
形相同
m
分布
F
m
p
Page24
第二章 轴向拉压应力与材料的力学性能 s t
n
F p
n p
FN FN p s 0 cos A A / cos
s p cos s 0 cos 2 s t p sin 0 sin 2
二、材料拉伸力学性能 低碳钢Q235
s
D E A
o
线弹性 屈服
硬化
缩颈
e
四个阶段：Linear, yielding, hardening, necking
Page32
第二章 轴向拉压应力与材料的力学性能
低碳钢Q235拉伸试验 线性阶段
s
B A
规律：
s Ee （OA段）
变形：变形很小，弹性 特征点：s p 200MPa （比例极限）
应力——应变曲线（低碳钢）
思考：颈缩阶段后，图中应力为什么会下降？
Page37
第二章 轴向拉压应力与材料的力学性能
名义应力与真实应力
真实应力曲线 名义应力曲线 名义应力
FN s A
变形前截面积
颈缩阶段载荷减小，截面积也减小，真实应力继续增加
Page38
第二章 轴向拉压应力与材料的力学性能
低碳钢试件在拉伸过程中的力学现象
材料力学应力分析的基本方法：
•试验观察
•几何方程
e const 变形关系
•提出假设
•物理方程
s Ee

材料力学-第二章

第二单元第二章 杆件的轴向拉压应力与材料的力学性能§2-1 引言工程实例: 连杆、螺栓、桁架、房屋立柱、桥墩……等等。

力学特征: 构件：直杆外力：合力沿杆轴作用(偏离轴线、怎样处理?)内力：在轴向载荷作用下，杆件横截面上的唯一内力分量为轴力N ，它们在该截面的两部分的大小相等、方向相反。

规定拉力为正，压力为负。

变形：轴向伸缩§2-2 拉压杆的应力一、拉压杆横截面上的应力(可演示，杆件受拉，上面所划的横线和纵线仍保持直线，仅距离改变，表明横截面仍保持为平面)平面假设→应变均匀→应力均匀AN=σ或A P =σ(拉为正，压为负)二、Saint-Venant 原理(1797-1886，原理于1855年提出)问题：杆端作用均布力，横截面应力均布。

杆端作用集中力，横截面应力均布吗? 如图, 随距离增大迅速趋于均匀。

局部力系的等效代换只影响局部。

它已由大量试验和计算证实，但一百多年以来，无数数学力学家试图严格证明它，至今仍未成功。

这是固体力学中一颗难以采撷的明珠。

三、拉压杆斜截面上的应力(低碳钢拉伸，沿45°出现滑移线，为什么?)0cos =-P Ap αα ασ=α=αcos cos AP p ασ=α=σαα2cos cos pασ=α=ταα22sin sin p ()0=ασ=σm ax ()452=ασ=τmax方位角α：逆时针方向为正剪应力τ：使研究对象有顺时针转动趋势为正。

例1和例2，看书p17,18§2-3 材料拉伸时的力学性能(构件的强度、刚度和稳定性，不仅与构件的形状、尺寸和所受外力有关，而且与材料的力学性能有关。

拉伸试验是最基本、最常用的试验。

)一、拉伸试验P18： 试样 拉伸图绘图系统放大变形传感器力传感器--→→→→二、低碳钢拉伸时的力学性能材料分类：脆性材料（玻璃、陶瓷和铸铁）、塑性材料(低碳钢：典型塑性材料)四个阶段：线性阶段（应力应变成正比，符合胡克定律，正比阶段的结束点称为比例极限）、屈服阶段(滑移线)（可听见响声，屈服极限s σ）、强化阶段（b σ强度极限）、局部变形(颈缩)阶段（名义应力↓，实际应力↑） 三(四个)特征点：比例极限、（接近弹性极限）、屈服极限、强度极限(超过强度极限、名义应力下降、实际应力仍上升)。

第二章金属材料力学性能基本知识及钢材的脆化

金属材料力学性能基本知识及钢材的脆化金属材料是现代工业、农业、国防以及科学技术各个领域应用最广泛的工程材料，这不仅是由于其来源丰富，生产工艺简单、成熟，而且还因为它具有优良的性能。

通常所指的金属材料性能包括以下两个方面：1．使用性能即为了保证机械零件、设备、结构件等能正常工作，材料所应具备的性能，主要有力学性能(强度、硬度、刚度、塑性、韧性等)，物理性能(密度、熔点、导热性、热膨胀性等)，化学性能(耐蚀性、热稳定性等)。

使用性能决定了材料的应用范围，使用安全可靠性和使用寿命。

2 工艺性能即材料在被制成机械零件、设备、结构件的过程中适应各种冷、热加工的性能，例如锻造，焊接，热处理，压力加工，切削加工等方面的性能。

工艺性能对制造成本、生成效率、产品质量有重要影响。

1．1材料力学基本知识金属材料在加工和使用过程中都要承受不同形式外力的作用，当外力达到或超过某一限度时，材料就会发生变形以至断裂。

材料在外力作用下所表现的一些性能称为材料的力学性能。

锅炉压力容器材料的力学性能指标主要有强度、硬度、塑性、韧性等这些性能指标可以通过力学性能试验测定。

1．1．1 强度金属的强度是指金属抵抗永久变形和断裂的能力。

材料强度指标可以通过拉伸试验测出。

把一定尺寸和形状的金属试样(图1～2)装夹在试验机上，然后对试样逐渐施加拉伸载荷，直至把试样拉断为止。

根据试样在拉伸过程中承受的载荷和产生的变形量之间的关系，可绘出该金属的拉伸曲线(图1—3)。

在拉伸曲线上可以得到该材料强度性能的一些数据。

图1—3所示的曲线，其纵坐标是载荷P(也可换算为应力d)，横坐标是伸长量AL(也可换算为应变e)。

所以曲线称为P—AL曲线或一一s曲线。

图中曲线A是低碳钢的拉伸曲线，分析曲线A，可以将拉伸过程分为四个阶段：1．弹性阶段即曲线的o-e段，在此段若加载不超过e点的应力值，卸载后试件的变形可全部消失，故e点的应力值为材料只产生弹性变形时应力的最高限，称为弹性极限，曲线的o～e’段为直线，在此段内应力与应变成正比，即材料符合虎克定律，该段称为线弹性阶段。

第二章 轴向拉压应力与材料的力学性能


拉压杆斜截面上的应力Ｐ
Ａ为横截面的面积 Ａ为斜截面的面积 横截面上的正应力 斜截面上的应力
N p A P P cos cos A A cos
P A
斜截面上的正应力和剪应力
p cos cos2 p sin cos sin
P
1 1 P A N1 3P C 2 N2
A
∴N2=P－3P= －2P
2
3、内力图
P A l P
3P
B
注意：
1 、一次只能取一个截面， 将原构件分成两部分。
C
l
Ｎ
O
2、内力方向设为正向后建立平 衡方程求解。（说明＋－）
3 、分离体图与原图上下对 齐，截面位置一目了然。 4 、轴力图大小近似按比例， 也要与上图对齐。 练习：
1、变形规律试验及平面假设：
a c
P
b d
变形前
a´ c´
b´ d´
受力后 P
2、变形规律： 横向线——仍为平行的直线，且间距增大。 纵向线——仍为平行的直线，且间距减小。 平面假设：原为平面的横截面在变形后仍为平面. N 3、横截面上的应力：均匀分布 A
例２-４：计算下图中指定截面上的应力。ＡＢ段与ＣＤ段的横截面积均 为２０mm2，ＡＢ段横截面积为 1０ mm2 ，
C
已知：三角架 ABC 的〔σ 〕=120 MPa，AB 杆为 2 根 80*80*7 的等边角钢，AC 为 2 根 10 号槽钢，AB、AC 两杆的夹角为300 。 求：此结构所能承担的最大外荷载 Fmax
解： 1、F 与 FN 的关系
Y
0
X 0 F Y 0 F
NAC
FNAB cos30 0
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二、硬度试验
二、硬度试验
（一）布氏硬度试验 （二）洛氏硬度试验 （三）维氏硬度试验 （四）其他硬度试验方法
1.努氏硬度试验 2.肖氏硬度试验
（一）布氏硬度试验
布氏硬度试验的原理是用一定直径D(mm)的钢球或硬 质合金球为压头，施以一定的试验力F(N)，将其压人试 样表面(图2-18a)，经规定保持时间t(s)后卸除试验力，试 样表面将残留压痕(图2-18b)。
性系数，记为 α 。对于金属材料，υ取0.25，则
τ max σ1 σ 3 = α= （ ） σ max 2σ 1 0.5 σ 2 + σ 3
α值为
（2－1） － ）
于 产生塑性变形和韧性断裂。 α 值越小的试验方法，应力状态越“硬”，金属越不易产 生 塑性变形而易于产生脆性断裂。
α 值越大的试验方法，表示应力状态越“软”，金属越易
思考题与习题
1．解释下列名词： (1) 应力状态软性系数；(2) 缺口效应；(3) 缺口敏感度； (4) 布氏硬度；(5) 洛氏硬度；(6) 维氏硬度；(7) 努氏硬度； (8) 肖氏硬度；(9) 里氏硬度。 2．试综合比较单向拉伸、压缩、弯曲及扭转试验的特 点和应用范围 。 3．试述脆性材料弯曲试验的特点及其应用。 4．缺口试样拉伸时应力分布有何特点? 5．试综合比较光滑试样轴向拉伸、缺口试样轴向拉伸 和偏斜拉伸试验的特点。
二、弯曲试验
弯曲试验时，将圆柱形或矩形试样放置在一定跨距 Ls 的支座上，进行三点弯曲(图2-4a)或四点弯曲(图2-4b)加 载，通过记录弯曲力 F 和试样挠度 f 之间的关系曲线， 确定金属在弯曲力作用下的力学性能。
2.4
一、扭转试验的特点
扭
转
当圆柱试样承受扭矩T进行扭转时，试样表面的应力状态如图2-6a。 在弹性变形阶段，试样横截面上的切应力和切应变沿半径方向的分 布是线性的(图2-6b)。 当表层产生塑性变形后，切应变的分布仍保持线性关系，但切应力 则因塑性变形而有所降低，不再呈线性分布(图2-6c)。
二.扭转试验
扭转试验主要采用直径 d 0 ＝10mm、标矩长度 L0 分别为 50mm或100mm的圆柱形试样。试验时，对试样施加扭矩 ， L0 Τ 随扭矩增加，试样标距 间的两个横截面不断产生相对转动， 其相对扭角以 (单位为rad)表示。金属扭转时的扭矩-扭角 T ( )曲线(扭转曲线)如图2-8所示。
二、缺口试样静拉伸试验
缺口试样静拉伸试验分为轴向拉伸和偏斜拉伸两种。 缺口拉伸试样的形状及尺寸如图2- 13所示。
三、缺口试样静弯曲试验
缺口静弯曲试验也可显示材料的缺口敏感性，由于缺 口和弯曲所引起的应力不均匀性叠加，使试样缺口弯曲的 应力应变分布的不均匀性较缺口拉伸时更甚，但应力应变 的多向性则减少。 缺口静弯曲试验可采用图2-16所示的试样及装置。
第二章
金属在其他载荷下的 力学性能
2.1 应力状态软性系数 2.3 弯曲
2.2 2.4 2.6
压缩 扭转 硬度
2.5 缺口试验静载荷试 验
2.1 应力状态软性系数
塑性变形和断裂是金属材料在静载荷下失效的主要形式， 它们是金属所承受的应力达到其相应的强度极限而产生的。 τ max与 σ max的比值表示它们的相对大小，称为应力状态软
2.3
一、弯曲试验的特点
弯曲
金属杆状试样承受弯矩作用后，其内部应力主 要为正应力，与单向拉伸和压缩时产生的应力雷同。 但由于杆件截面上的应力分布不均匀，表面最大， 中心为零，且应力方向发生变化，因此，金属在弯 曲加截下所表现的力学行为与单纯拉应力或压应力 作用下的不完全相同。 弯曲试验与拉伸试验相比还有以下特点: ⑴ 弯曲试验的试样形状简单、操作方便，常用 于测定铸铁、铸造合金、工具钢及硬质合金等脆性 与低塑性材料的强度和显示塑性的差别。 ⑵ 弯曲试验时，试样表面应力最大，可较灵敏 地反映材料表面缺陷。因此，常用来比较和鉴别渗 碳层和表面淬火层等表面热处理机件的质量和性能。
一.扭转试验的特点
根据图2－6中应力状态和应力分布，可以看出扭转试验具 有如下特点: (1) 扭转的应力状态软性系数 α =0.8，比拉伸时的α大，易 于显示金属的塑性行为。 (2) 圆柱形试样扭转时，整个长度上塑性变形是均匀的，没 有缩颈现象,所以能实现大塑性变形量下的试验。 (3) 能较敏感地反映出金属表面缺陷及表面硬化层的性能。 (4) 扭转试验是测定生产上所使用的大部分金属材料切断强 度最可靠的方法。
（二）洛氏硬度试验
洛氏硬度试验以测量 压痕深度表示材料的硬度 值。 洛氏硬度试验所用的 压头有两种：一种是圆锥 角 α ＝120°的金刚石圆 ° 锥体；另一种是一定直径 的小淬火钢球。 图2-20为用金刚石圆 锥体测定硬度过程示意图。
ห้องสมุดไป่ตู้
（三）维氏硬度试验
维氏硬度的试验原 理与布氏硬度相同，也 是根据压痕单位面积所 承受的试验力来计算硬 度值。所不同的是维氏 硬度试验的压头不是球 体，而是两对面夹角 α 为136°的金金刚石四 棱锥体，如图2-21所示。
2.6
硬
度
一、金属硬度的意义及硬度试验的特点
硬度试验的方法很多，大体上可分为弹性回跳法(如肖氏硬 度)、压入法(如布氏硬度、洛氏硬度、维氏硬度等)和划痕法 (如莫氏硬度)等三类。 硬度是表征金属材料软硬程度的一种性能。 硬度试验被广泛用于检查金属材料的性能、热加工工艺的 质量或研究金属组织结构的变化。
2.2
一、压缩试验的特点 二、压缩试验
压缩
通过压缩试验主要测定脆性材料的抗压强 度 σ bc 。如果在试验时金属材料产生明显屈服现象， 还可测定压缩屈服点 σ sc 。 试样压至破坏过程中的最大应力称为抗压强度。
一、压缩试验的特点
1.单向压缩试验的应力 状态软性系数 α＝2，主要用 于拉伸时呈脆性的金属材料 力学性能测定(图2-1)。 2.拉伸时塑性很好的材 料在压缩时只发生压缩变形 而不会断裂(图2-2)。
2.5 缺口试样静载荷试验
一、缺口效应 二、缺口试样静拉伸试验 三、缺口试样静弯曲试验
一、缺口效应
实际生产中的机件，往往存在截面的急剧变化，这种截面变化的 部位可视为“缺口”。由于缺口的存在，在静载荷作用下，缺口截 面上的应力状态将发生变化，产生所谓“缺口效应”，从而影响金 属材料的力学性能。
1.缺口试样在弹性状态下的应力分布
当板材处于弹性范围内时，其缺口截面上 的应力分布如图2-10所示。 缺口的第一个效应是引起应力集中，并改 变了缺口前方的应力状态，使缺口试样或机件 中所受的应力，由原来的单向应力状态改变为 两向或三向应力状态。
2.缺口试样在塑性状态下的应力分布
缺口使塑性材料强度增高，塑性降低，这 是缺口的第二个效应。