解析准静态过程和可逆过程
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准静态热力学过程热力学过程是指物质由一个状态变为另一个状态的过程,而准静态热力学过程是指在此过程中物质的每一个中间状态都可以近似看作平衡态。
这种过程可以用于研究热力学系统的性质与特性,为我们理解物质的热力学行为提供了重要的参考依据。
1. 热力学基本概念回顾在讨论准静态热力学过程之前,我们先回顾一下一些热力学的基本概念:系统、状态、过程、平衡等。
•系统:指将研究对象从周围环境中分离出来研究的部分,可以是封闭系统、开放系统或孤立系统。
•状态:指系统所具有的一组确定的宏观性质的集合,如压力、温度、体积等。
•过程:指系统从一个状态变为另一个状态的演化过程。
•平衡:指热力学系统的某个状态与周围环境没有任何差别,即系统处于静止状态。
2. 准静态过程与非准静态过程的区别在热力学中,准静态过程是指系统的每个中间状态都可以近似看作平衡态的过程。
而非准静态过程则是指系统的中间状态不能近似看作平衡态的过程。
准静态过程与非准静态过程的主要区别在于过程中的热力学状态变化的速度。
在准静态过程中,系统的变化速度非常缓慢,使得系统在每一个中间状态都有足够的时间达到平衡。
而在非准静态过程中,系统的变化速度较快,使得系统无法达到平衡态。
准静态过程的特点包括:•系统内部各点温度、压力等宏观性质基本相等;•系统与外界之间处于无限接近平衡的状态,能够实现最大的功输出。
非准静态过程的特点包括:•系统内部各点温度、压力等宏观性质存在差异;•系统与外界之间存在较大的非平衡状态,能够实现的功输出较小。
对于实际系统,准静态过程是一个理想化的过程,因为真实系统难以达到无限接近平衡的状态,但准静态过程的概念仍然对热力学的研究有重要的指导意义。
3. 热力学第一定律与准静态过程热力学第一定律是能量守恒定律在热力学中的体现。
对于一个封闭系统,在准静态过程中,热力学第一定律可以写作:ΔU=Q−W其中,ΔU表示系统内能的变化,Q表示系统吸收的热量,W表示系统对外界做的功。
工程热力学名词解释专题注:参考哈工大的工程热力学和西交大的工程热力学第一章——基本概念1、闭口系统:热力系与外界无物质交换的系统。
2、开口系统:热力系与外界有物质交换的系统。
3、绝热系统:热力系与外界无热量交换的系统。
4、孤立系统:热力系与外界有热量交换的系统。
5、热力平衡状态:热力系在没有外界作用的情况下其宏观性质不随时间变化的状态。
6、准静态过程:如果造成系统状态改变的不平衡势差无限小,以致该系统在任意时刻均无限接近于某个平衡态,这样的过程称为准静态过程7、热力循环:热力系从某一状态开始,经历一系列中间状态后,又回复到原来状态。
8、系统储存能:是指热力学能、宏观动能、和重力位能的总和。
9、热力系统:根据所研究问题的需要,把用某种表面包围的特定物质和空间作为具体指定的热力学的研究对象,称之为热力系统。
第二章——热力学第一定律1、热力学第一定律:当热能与其他形式的能量相互转换时,能的总量保持不变。
或者,第一类永动机是不可能制成的。
2、焓:可以理解为由于工质流动而携带的、并取决于热力状态参数的能量,即热力学能与推动功的总和。
3、技术功:技术上可资利用的功,是稳定流动系统中系统动能、位能的增量与轴功三项之和4、稳态稳流:稳定流动时指流道中任何位置上的流体的流速及其他状态参数都不随时间而变化流动。
第三章——热力学第二定律1、可逆过程:系统经过一个过程后,如果使热力系沿原过程的路线反向进行并恢复到原状态,将不会给外界留下任何影响。
2、热力学第二定律:克劳修斯表述:不可能把热从低温物体转移到高温物体而不引起其他变化。
开尔文普朗克表述:不可能从单一热源吸热而使之全部转变为功。
3、可用能与不可用能:可以转变为机械功的那部分热能称为可用能,不能转变为机械功的那部分热能称为不可用能。
4、熵流:热力系和外界交换热量而导致的熵的流动量5、熵产:由热力系内部的热产引起的熵的产生。
6、卡诺定理:工作再两个恒温热源(1T 和2T )之间的循环,不管采用什么工质,如果是可逆的,其热效率均为121T T ,如果不是可逆的,其热效率恒小于121T T 。
“工程热力学及传热学”教学中关于准静态过程和可逆过程的几点思考作者:武和全刘志宏来源:《科教导刊》2015年第11期摘要本文分析了工程热力学及传热学中准静态过程和可逆过程之间的联系和区别,加深了对这两个概念的理解,从而更好地解决热力学的相关问题。
关键词工程热力学准静态过程可逆过程中图分类号:G424 文献标识码:A ; DOI:10.16400/ki.kjdkz.2015.04.059Reflections on Teaching Reform about the Course of EngineeringThermodynamics and Heat TransferWU Hequan, LIU Zhihong(College of Automotive and Mechanical Engineering,Changsha University of Science and Technology, Changsha, Hu'nan 410114)Abstract This paper analyzes the relationship and difference between the quasi-static process and reversible process in the course of engineering thermodynamics and heat transfer. It has enhanced the understanding of these concepts, in order to deal with the issues related to thermodynamics better.Key words engineering thermodynamics; quasi static process; reversible process0 引言“工程热力学与传热学”是汽车服务工程、热能与动力工程等专业的必修课程。
工程热力学名词解释专题注:参考哈工大的工程热力学和西交大的工程热力学第一章——基本概念1、闭口系统:热力系与外界无物质交换的系统。
2、开口系统:热力系与外界有物质交换的系统。
3、绝热系统:热力系与外界无热量交换的系统。
4、孤立系统:热力系与外界有热量交换的系统。
5、热力平衡状态:热力系在没有外界作用的情况下其宏观性质不随时间变化的状态。
6、准静态过程:如果造成系统状态改变的不平衡势差无限小,以致该系统在任意时刻均无限接近于某个平衡态,这样的过程称为准静态过程7、热力循环:热力系从某一状态开始,经历一系列中间状态后,又回复到原来状态。
8、系统储存能:是指热力学能、宏观动能、和重力位能的总和。
9、热力系统:根据所研究问题的需要,把用某种表面包围的特定物质和空间作为具体指定的热力学的研究对象,称之为热力系统。
第二章——热力学第一定律1、热力学第一定律:当热能与其他形式的能量相互转换时,能的总量保持不变。
或者,第一类永动机是不可能制成的。
2、焓:可以理解为由于工质流动而携带的、并取决于热力状态参数的能量,即热力学能与推动功的总和。
3、技术功:技术上可资利用的功,是稳定流动系统中系统动能、位能的增量与轴功三项之和4、稳态稳流:稳定流动时指流道中任何位置上的流体的流速及其他状态参数都不随时间而变化流动。
第三章——热力学第二定律1、可逆过程:系统经过一个过程后,如果使热力系沿原过程的路线反向进行并恢复到原状态,将不会给外界留下任何影响。
2、热力学第二定律:克劳修斯表述:不可能把热从低温物体转移到高温物体而不引起其他变化。
开尔文普朗克表述:不可能从单一热源吸热而使之全部转变为功。
3、可用能与不可用能:可以转变为机械功的那部分热能称为可用能,不能转变为机械功的那部分热能称为不可用能。
4、熵流:热力系和外界交换热量而导致的熵的流动量5、熵产:由热力系内部的热产引起的熵的产生。
6、卡诺定理:工作再两个恒温热源(1T和2T)之间的循环,不管采用什么工质,如果是可逆的,其热效率均为121TT-,如果不是可逆的,其热效率恒小于121TT-。
热力学基础一、基本要求1. 理解功、热量及准静态过程的概念。
2. 掌握热力学第一定律,能分析计算理想气体等容、等压、等温过程和绝热过程中的功、热量、内能改变量;理解循环过程概念及卡诺循环的特征,并能计算效率和致冷系数。
3. 了解可逆过程、不可逆过程及卡诺定理。
4. 了解热力学第二定律及其统计意义。
二、主要内容1. 准静态过程:过程进行的每一时刻,系统的状态都无限接近平衡态。
准静态过程可以用状态图上的曲线表示。
2. 热力学第一定律(1) 热力学第一定律的数学表达式Q=E 2 - E 1 +W对微分过程为dQ=dE +d W热力学第一定律的实质是能量守恒与转换定律在热现象中的应用,其内容表示系统吸收的热量一部分转换为系统的内能,一部分对外做功。
(2) 准静态过程系统对外做功:d W=pd V ,W=⎰12V V pd V(3) 热量:系统和外界之间或两个物体之间由于温度不同而交换的热运动量,热量也是过程量。
一定摩尔的某种物质,在某一过程中吸收的热量,)(C m12m c,T T M Q -=(4) 摩尔热容:1mo1物质温度变化1K 所吸收或放出的热量,定义式为 dTQd m,=m c C 其中m 为1mo1 物质吸热。
摩尔定容热容:CV , m =摩尔定压热容:Cp, m =理想气体的摩尔热容:CV, m =,Cp, m =Cp, m =CV, m + 摩尔热容比:=3. 热力学第一定律对理想气体等值过程和绝热过程的应用,详见表1 表1 d =0 =恒量=恒量p =恒量mmmM m T1nMm T1nCV, m =Cp, m =4. 循环过程(1)循环过程的特征是E =0热循环:系统从高温热源吸热,对外做功,向低温热源放热,致效率为== 1—致冷循环:系统从低温热源吸热,接受外界做功,向高温热源放热,致冷系数为==(2)卡诺循环:系统只和两个恒温热源进行热交换的准静态循环过程。
卡诺热机的效率为= 1—卡诺致冷机的致冷系数为三、习题与解答1、 如图所示,一定量的空气,开始在状态A ,其压强为2.0×105Pa ,体积为2.0 ×10-3m 3 ,沿直线AB 变化到状态B 后,压强变为1.0 ×105Pa ,体积变为3.0 ×10-3m 3 ,求此过程中气体所作的功.解 S ABCD =1/2(BC +AD)×CD 故 W =150 J2、 汽缸内储有2.0mol 的空气,温度为27 ℃,若维持压强不变,而使空气的体积膨胀到原体积的3倍,求空气膨胀时所作的功. 解 根据物态方程11RT pV v =, 则作功为()J 1097.92231112⨯===-=RT pv V V p W v3、64g 氧气(可看成刚性双原子分子理想气体)的温度由0℃升至50℃,〔1〕保持体积不变;(2)保持压强不变。
工程热力学复习详解闭口系统:没有物质穿过边界的系统,有时又称为控制质量系统。
(P6)开口系统:有物质流穿过边界的系统称为开口系统。
孤立系统:与外围环境没有物质、能量交流的系统。
基本状态参数包括:(压力、温度、比体积)、热力学能、焓、熵等。
(P7)热力平衡状态:同时具备热和力平衡的系统。
(P10)准静态过程:由一系列非常接近平衡状态的状态所组成,这样的过程叫准静态过程。
(P12)可逆过程:能够反向进行并完全恢复原来状态而不对外界造成任何影响的热力过程。
(P13)可逆过程的定义:当系统进行正、反两个过程后,系统与外界均能完全回复到初始状态,否则为不可逆过程。
实现可逆过程的条件:1、过程没有势差(或势差无限小),如传热没有温差,作膨胀功没有压力差;2过程没有耗散效应,如机械运动没有摩擦,导电没有电阻等。
制冷系数与供热系数的关系:制冷系数可能大于、等于或小于1,而供热系数总是大于1. (P16)理想气体状态方程:pv=RT (P20)比热容定义:是单位质量的某种物质升高单位温度所需的热量。
(P22)(p23)系统的总能:系统的总能E为内存储能与外存储能之和(p43)热量:在温差作用下系统与外界传递的能量称为热量(p44)稳态稳流能量方程:(P53)技术功、膨胀功及流动功之间的关系:ωt=ω+P1V1-P2V2 (P53)压气机工作原理及构造形式可分为:活塞式、叶轮式(离心式、轴流式、回转容积式)及引射式压缩器等。
(P72) 单级活塞式压气机阶段:1、吸气过程2、压缩过程3、排气过程(P73)热力学第二定律的实质是论述热力过程的方向性及能质退化或贬值的客观规律(P85)卡诺定理:以热力学第二定律为基础,可以将之推广为适用于任意可逆循环的普遍结论,称为“卡诺定理”。
(P86) 卡诺循环热效率:(P87)卡诺定理:⑴在相同的高温热源和相同的低温热源之间工作的一切可逆热机,其效率都相等,与工作物质无关,与可逆循环的种类也无关。
准静态过程名词解释准静态过程是指一种稳态下的活动或物理量,但它们并不完全静止,而是表现出细小的波动存在着某些变化。
在工程学上,准静态过程是指压力、流量、温度、位置和速度等连续变量中具有一定范围内的变化。
这项技术可用于实现对模拟系统的研究,用于模拟实际线路的物理过程。
准静态过程的涉及到的原理是利用普朗克定律,即它可以通过控制变量的变化,使系统处于稳定状态,而无需进行恒定的动力调节。
也就是说,只要控制变量变化得当,就可以使系统保持稳定,而不会发生其他变化。
它为解决一些比较复杂的控制问题提供了一种解决方案。
一般来说,准静态过程的应用是以精细控制变量以实现所需的某种状态为基础的。
它的目的是保持某个变量的变化在一个指定的范围内,而其他变量的变化保持在可忽略的水平。
实现这一目的的方式可以是模拟系统的控制,也可以是通过对变量的调节来实现对系统的控制。
准静态过程在工程学中有着广泛的应用,主要是用来模拟某种复杂的系统,以及控制系统的性能。
它可以用来模拟气体流动、液体流动、振动、热传导和电磁学等过程。
它也可以用来实现自动控制,以达到指定的效果。
例如,在飞机操纵系统中,准静态过程可以用来实现对舵角、推力和机械效应的控制,以达到预定的航迹。
准静态过程还可以用于模拟控制系统的仿真,用于研究系统的性能,评估系统实现理想目标所需的参数,以及调整参数使系统达到理想状态。
准静态过程可以帮助工程师在试验和设计工作中取得更好的效果,因此它已经成为现代工程学的核心技术。
综上所述,准静态过程是一种稳态下的活动或物理量,以及压力、流量、温度、位置、速度等连续变量的变化可以使得系统处于稳定状态。
它的应用广泛,可以用作模拟系统的研究,用于对实际系统进行控制,以及模拟控制系统的仿真,是现代工程学的核心技术。
解析准静态过程和可逆过程
发表时间:2010-06-18T11:21:11.530Z 来源:《中外教育研究》2009年第12期供稿作者:李晓明李彦军张国磊宋福元[导读] 就热力系本身而言,热力学仅对平衡状态进行描述,“平衡”就意味着宏观是静止的李晓明李彦军张国磊宋福元哈尔滨工程大学动力与能源工程学院【摘要】本文对经典热力学中两个重要概念——准静态过程和可逆过程进行了分析,剖析了准静态过程和可逆过程之间的联系和区别,有
助于对两个概念的正确理解,运用这两个概念解决热力学的问题。
【关键词】准静态过程可逆过程【中图分类号】 O414.1【文献标识码】 A【文章编号】 1006-9682(2009)12-0069-02 准静态过程和可逆过程是热力学中的两个很重要的概念。
目前国内很多教材对这两个概念并不加以明显的区分,很多文献直接冠以准静态过程的功、热量的说法。
对这两个热力学过程,笔者有一些自己的看法,在这里和同行们进行共同的探讨。
一、准静态过程的定义
就热力系本身而言,热力学仅对平衡状态进行描述,“平衡”就意味着宏观是静止的;而要实现能量的转换,热力系又必须通过状态的变化即过程来完成,“过程”就意味着变化,意味着平衡被破坏。
“平衡”和“过程”这两个矛盾的概念怎样统一起来呢?这就需要引入准平衡过程。
[1]
《中国大百科全书》(物理卷)中这样定义准静态过程:[2]准静态过程是“热力学系统在变化时经历的一种理想过程,准静态过程的每一个中间状态都处于平衡态”。
或者可以更明确的定义:热力学系统状态发生变化时,经历的每一中间状态都无穷接近于平衡态的热力过程称为准静态过程。
尽管实际的热力过程都是在有限的温差和压差下进行的,都是不平衡过程。
但如果和弛豫时间相比,热力过程进行的足够缓慢的话,那么系统在实际过程中所经历的状态都十分接近于平衡态,以至我们可用无穷多个势差为无穷小,前后相继的平衡态来描述系统实际经过的热力过程。
显然,这是一种理想化了的过程,但是这种与实际偏离、被理想化了的方法,为经典热力学描述系统经历的实际变化过程提供了可能,使得状态变化能够在热力性质图上用热力过程曲线来描述。
因此,准静态过程是经典热力中一类极为重要的过程。
[3]
二、可逆过程的定义
可逆过程是热力学中从另一个角度定义的一类理想过程。
《中国大百科全书》(物理卷)对其这样定义:“一个系统由某个状态出发经过某一过程达到另一状态,如果存在另一过程,能使系统回到原来的状态,同时消除了原来的过程对外界所引起的一切影响,则原来的过程就称为可逆过程”。
上述定义实际上包含了两方面的意义。
因为定义中的初态和终态是任意的,所以定义的第一个意义是系统经历一个可逆过程后,可以严格地按照原来的途径返回到最初的状态,因此可逆过程必然是准静态过程。
该定义的另外一个意义是,可逆过程中不存在任何的耗散损失,因此,在按其反过程返回初态后,没有给外界留下任何的痕迹。
引入可逆过程这个概念后,系统与外界功量和热量的交换能用系统的参数来计算,而无需考虑不知道情况的外界参数,从而使问题简化,而只需要把注意力放在系统,即系统内工质的状态及状态的变化描述上,这正是可逆过程的突出优点;可逆过程进行的结果不会产生任何能量损失,因而可逆过程可以作为实际过程中能量转换效果比较的标准和极限;实际过程或多或少地存在着各种不可逆因素,所以实际过程都是不可逆的,为简便起见常把实际过程当作可逆过程进行分析计算,然后再用一些经验系数加以修正,这是可逆过程引入的实际意义所在。
三、准静态过程和可逆过程联系和区别
准静态过程和可逆过程既有区别又有联系,这要从两者的实现条件谈起。
我们说,准静态过程中,物系要随时具有力、热和化学的平衡,即处于完全平衡中,这样才能保证准静态过程的实现。
而可逆过程的实现则要求过程没有任何不可逆损失。
不可逆损失可分为非平衡损失和耗散损失两大类,非平衡损失是由物系的非平衡态所引起的,其中包括力、热的和化学的不平衡损失。
从这里可以看出,准静态过程没有不平衡损失。
而耗散损失是因为机械摩擦阻力、流体粘性阻力以及电阻、磁阻等的作用产生的不可逆损失。
对于不涉及电磁等其它现象的热功转换而言,最重要的不可逆损失是物系做宏观运动时产生的粘性摩擦生热。
就热力学而言,耗散损失是一种和物质性质有关的不可逆损失。
有无非平衡损失取决于系统的状态是否平衡,而有无耗散损失,损失的大小则视物性而定。
综上所述,如既无非平衡损失又无耗散损失,过程就是可逆的。
准静态过程没有非平衡损失,因此是实现可逆过程的前提条件,但准静态过程并不一定就是可逆过程。
比如化学纯气体在喷管内做绝热稳定流动时,垂直于流动方向的各截面上气体的压力和温度均匀一致,过程中气体状态随时处于平衡,此时流动是准静态过程,不会有非平衡损失出现。
但同一截面上气体的流速并不相等,流束中心的流速大于临近管壁处的流速,因而会有流体的宏观相对运动。
由于流体的粘性作用,将使气体的宏观动能一部分转化为热能而产生粘性摩擦生热的损失。
这时这个流动过程是准静态过程,而不是可逆过程。
反过来说,可逆过程则一定是准静态过程。
准静态过程和可逆过程的区别还在于,准静态过程的引入只是为了对系统的热力过程进行描述,并没有涉及到系统与外界功量和热量的交换。
也就是说,尽管所有准静态过程都可以在热力图上表示出来,但准静态过程在 p-v上过程曲线下的面积 ∫pdv并不代表功,把它称之为准静态过程的功是没有意义的。
[4]那么,可以从理想气体的两种绝热膨胀过程进行分析。
一是理想气体经过绝热的准静态的膨胀,但存在耗散损失;另外一种是理想气体经过绝热可逆膨胀。
在这两个过程中,理想气体初态相同,在前一个过程中因为存在耗散,因此将有部分的机械能转化为理想气体的内能,因此其终态温度要高于第二种情况,表现在图上则如图 1所示, 2′点的温度要高于 2点的温度。
如果准静态过程曲线下面的面积代表功的话,在这样的情况下,准静态过程的功要大于可逆过程的功(图 1中 12′3′′31的面积大于 123′31的面积),我们说,这是不符合热力学的规律的,因此,准静态过程曲线下面的面积∫pdv并不恒代表功,只有可逆过程曲线下面的面积∫pdv才代表功。
这是因为准静态概念的提出侧重于描述过程,并没有涉及功热转换,而可逆过程用于分析外部条件对能量转换的影响。
四、结束语
准静态过程和可逆过程是经典热力中两个重要的概念,搞清楚两者之间的真正关系,不仅有助于对热力中两个基本概念的准确理解,澄清涉及这两个概念的一些不正确的习惯观点,而且能明确揭示不平衡自发趋于平衡现象与熵增现象之间的必然联系,对我们用热力学理论解决实际问题有很大的帮助。
参考文献
1 苏长荪.高等工程热力学[M].高等教育出版社,1996:32
2 杨本洛.经典热力学中若干基本概念的探讨[M].科学出版社,1996:104~105
3 阿力甫·沙吾提.热力学准静态过程的教学研究[J].新疆师范大学学报(自然科学版),2006(25)4:103~105
4 刘玉萍.准静态过程的功初探[J].和田师范专科学校学报,2006(27)4:204。