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信息与通信工程学院电磁场与电磁波实验报告题目：校园无线信号场强特性的研究姓名班级学号序号指导老师：日期：2012年4月目录一、实验目的 (1)二、实验原理 (1)1、电磁波的传播方式 (1)2、尺度路径损耗 (1)3、阴影衰落 (2)4、建筑物的穿透损耗的定义 (3)三、实验内容 (3)四、实验步骤 (4)1、实验对象的选择 (4)2、数据采集 (5)3、数据录入 (5)4、数据处理 (6)五、实验结果与分析 (7)1、磁场强度地理分布 (7)2、磁场强度统计分布 (13)3、建筑物的穿透损耗 (18)六、问题分析与解决 (18)1、测量误差分析 (18)2、场强分布的研究 (19)七、分工安排 (19)八、心得体会 (19)九、附录：数据处理过程 (21)一、实验目的1. 掌握在移动环境下阴影衰落的概念以及正确的测试方法；2. 研究校园内各种不同环境下阴影衰落的分布规律；3. 掌握在室内环境下场强的正确测量方法，理解建筑物穿透损耗的概念；4. 通过实地测量，分析建筑物穿透损耗随频率的变化关系；5. 研究建筑物穿透损耗与建筑材料的关系。
二、实验原理1、电磁波的传播方式无线通信系统是由发射机、发射天线、无线信道、接收机、接收天线所组成。
对于接受者，只有处在发射信号的覆盖区内，才能保证接收机正常接受信号，此时，电波场强大于等于接收机的灵敏度。
因此基站的覆盖区的大小，是无线工程师所关心的。
决定覆盖区的大小的主要因素有：发射功率，馈线及接头损耗，天线增益，天线架设高度，路径损耗，衰落， 接收机高度，人体效应，接收机灵敏度，建筑物的穿透损耗，同播，同频干扰等。
电磁场在空间中的传输方式主要有反射﹑绕射﹑散射三种模式。
当电磁波传播遇到比波长大很多的物体时，发生反射。
当接收机和发射机之间无线路径被尖锐物体阻挡时发生绕射。
当电波传播空间中存在物理尺寸小于电波波长的物体﹑且这些物体的分布较密集时，产生散射。
散射波产生于粗糙表面，如小物体或其它不规则物体﹑树叶﹑街道﹑标志﹑灯柱。
驻波比测量实验报告驻波比测量实验报告引言：驻波比测量是电磁波传输中常用的一种测量方法，通过测量驻波比可以了解电磁波在传输线上的传输情况以及传输线上的阻抗匹配情况。
本实验旨在通过实际操作，掌握驻波比测量的原理和方法，并通过实验数据的分析，加深对驻波比的理解。
实验原理：驻波比是指电磁波在传输线上的反射波与正向波的振幅之比，用VSWR （Voltage Standing Wave Ratio）表示。
传输线上的驻波比与传输线的特性阻抗有关，当传输线的特性阻抗与负载阻抗不匹配时，会产生反射波，从而导致驻波比的增大。
实验器材：1. 驻波比测量仪2. 信号发生器3. 50欧姆传输线4. 负载电阻5. 连接线缆实验步骤：1. 将信号发生器与驻波比测量仪连接，并设置信号发生器的频率为所需测量频率。
2. 将驻波比测量仪与传输线连接，确保连接稳固。
3. 将负载电阻与传输线的末端相连。
4. 打开信号发生器和驻波比测量仪，调节信号发生器的输出功率，使其适合测量范围。
5. 通过驻波比测量仪的显示屏，记录下测量得到的驻波比数值。
6. 将负载电阻更换为其他数值的电阻，并重复步骤5，记录下不同负载电阻下的驻波比数值。
实验结果与分析：根据实验步骤得到的驻波比数据，我们可以进行进一步的分析和计算。
首先，我们可以观察不同负载电阻下的驻波比变化情况。
当负载电阻与传输线的特性阻抗相等时，驻波比最小，接近于1；当负载电阻与传输线的特性阻抗不匹配时，驻波比会增大。
通过这一现象，我们可以判断传输线与负载之间的阻抗匹配情况。
另外，我们还可以计算驻波比与反射系数之间的关系。
反射系数（Reflection Coefficient）是指电磁波在传输线上的反射波与正向波的振幅之比。
反射系数与驻波比之间的关系可以通过以下公式计算得到：反射系数 = (VSWR - 1) / (VSWR + 1)通过测量得到的驻波比数据，我们可以计算出相应的反射系数，并进一步分析传输线上的反射情况。
电磁场与微波测量实验实验报告实验名称:班级：姓名：学号：学院：北京邮电大学实验七.天线与电波传播一、 实验目的（1）掌握微波信号发生器及测量放大器的使用方法。
（2）了解水平面接收天线方向性的测量方法。
二、 实验仪器标准信号发生器、选频放大器、喇叭天线、波导调配器、可变衰减器、波导元件。
三、 实验原理及步骤对于辐射波传输方式，最重要的是测试其辐射场幅值分布的方向性，其表征量是天线方向函数及方向图。
1．系统组成图1-1 系统组成原理框图2．喇叭天线工程上常用的喇叭天线是角锥喇叭，原因是其匹配较好而效率接近100%（G ≈D ）。
但是由于其口径场的幅值、相位不是均匀分布，虽然其辐射主向仍是口径面法线方向（波导轴线方向），但是主瓣宽度、方向系数的计算很复杂。
可用以下公式进行估算：E 面（yoz 面）主瓣宽度bE λθ5325.0= （1-1）H 面（xoz 面）主瓣宽度15.0802a H λθ= （1-2）方向系数（最佳尺寸的角锥喇叭）211451.0λπb a D = （1-3）图1-2是角锥喇叭的三维标高方向图。
具体参数喇叭口径1a =5.5λ，1b =2.75λ；波导口径a=0.5λ,b=0.25λ；虚顶点至口径面距离ρ＝2ρ＝6λ。
1 Array图1-2 角锥喇叭的三维标高方向图图1-3为本实验所用喇叭天线示意图：图1-3 实验所用喇叭天线3．测水平面接收天线方向性图1-1为测量喇叭天线方向性的系统组成情况。
测量时改变接收喇叭天线的方位角，可测出喇叭天线水平面的方向性（按接收到信号的强弱）。
严格的测量应在微波暗室中进行，这样可以消除反射波影响。
但在微波段，因其传播方向性较强，而且房屋墙壁吸收较强，地面影响也可略去，因而这样在普通实验室内测量偏差也不很大。
测天线方向图应有专用天线转台，它有精确的角度（水平面方位角，垂直面俯仰角）刻度指示。
本实验主要测水平面即方位方向性。
四、实验内容及数据处理（1）微波天线方向图测试报告旁瓣宽度-3.0db : 26.33 -6.0db : 39.82 -10.0db : 54.30 -15.0db : 225.13五、心得体会本实验即天线与电波传播实验由老师演示，我们只需了解其原理并会分析其数据即可。
北邮电磁场实验-波导波长的测量————————————————————————————————作者：————————————————————————————————日期：北京邮电大学电磁场与微波测量实验实验二波导波长的测量学院：电子工程学院班级：2011211207组员：邹夫、马睿、李贝贝执笔：邹夫目录1.实验内容 (1)1.1实验目的 (1)1.2实验设备 (1)1.3实验系统框图 (1)1.3实验步骤 (2)2.实验原理 (3)2.1两点法 (3)2.2间接法 (3)3实验数据与分析 (4)3.1测量波导波长 (4)3.1.1两点法 (4)3.1.2直接法 (4)3.2晶体检波特性 (5)3.2.1晶体校准曲线图 (5)3.2.2晶体检波率公式计算 (7)3.3误差分析 (7)4.思考题 (7)5.实验心得与体会 (8)1.实验内容1.1实验目的通过博导波长测量系统测出波导波长。
1.2实验设备1.DH1121C型微波信号源2.DH364A00型3cm测量线1.3实验系统框图1.3实验步骤测量波导波长1.观察衰减器、空腔波长计、主播测量线的结构形式、读数方法；2.按照系统框图检查系统的连接装置以及连接电缆和电缆头；3.开启信号源，预热仪器，并按照操作规则调整信号工作频率以及幅度，并调整调制频率；4.利用两点发进行测量，将波导测量线终端短路，调测放大器的衰减量和可变衰减器使当探针位于波腹时，放大器只是电表接近满格，用两点法测量波导波长；5.将驻波测量线探针插入适当深度，将探针移到两个波节点的重点位置，然后调节其调谐贿赂，使测量放大器指示最大；6.利用间接法来测量波导波长λg。
首先用波长计测量信号波长λ0，测三次去平均值。
再计算λg。
测量完成后要将波长计从谐振点调开，以免信号衰减影响后面的测量；校准晶体二极管检波器的检波特性7.将探针沿线测量线移动，按测量放大器指示改变最大值刻度的10%，记录一次探针位置，给出U沿线的分布图形；8.设计表格，用驻波测量线校准晶体的检波特性；9.做出晶体检波器校准曲线图；10.再移动探针到驻波的波腹点，记录数据，分别找到波腹点两相邻边指示电表读数为波腹点50%对应的值，记录此刻探针的位置d1，d2，根据公式求得晶体检波率n，和8所得的数值进行比较。
北邮电磁场与电磁波测量实验报告6_驻波比_阻抗北京邮电大学电磁场与电磁波测量实验实验报告实验内容：微波驻波比的测量阻抗测量及匹配技术学院：电子工程学院班级：2010211203 班组员：崔宇鹏张俊鹏章翀2013 年5 月17 日实验三微波驻波比的测量、实验目的了解波导测量系统，熟悉基本微波原件的作用。
掌握驻波测量线的正确使用和用驻波测量线校准晶体检波器特性的方法。
掌握大、中、小电压驻波系数的测量原理和方法。
二、实验原理驻波测量是微波测量中，最基本和最重要的内容之一，通过驻波测量可以测出阻抗波长相位和Q 值等其他参量。
在传输线中，若存在驻波，将使能量不能有效的传给负载，因而会增加损耗，在大功率情况下，由于驻波存在可能发生击穿现象，；此外驻波促奈还会影响微波信号发生器输出功率和频率的稳定度，因此驻波测量非常重要，在测量时通常测量电压驻波系数，即波导中，电场最大值与最小值之比，即2.1 )E2.1 )min测量驻波系数的方法与仪器种类很多，本实验着重熟悉用驻波测量线测驻波系数的几种方法。
直接法直接测量沿线驻波的最大点与最小点场强如图1 所示，从而求得驻波系数的方法叫做直接法。
图1 沿线驻波场分布图若驻波腹点和节点处电表读数分别为I max , I min 则电压驻波系数ρ :2.2)图2 节点场强分布当电压驻波系数1.05< ρ<1.5 时，驻波的最大值和最小值相差不大，且不尖锐，不易测准，为了提高测量准确度，可移动探针到几个波腹点和波节点记录数据，然后取平均值。
I max1 I max2 ... I maxnImin1 Imin2 ... Iminn （2.3 ）min1 min2 min n当驻波系数1.5< ρ<3 之间时，可直接读出Imax,Imin 即可。
等指示度法当被测器件的驻波系数大于5 时，驻波腹点和节点的电平相差很大，按直接法求取大驻波系数会带来较大的误差，因此采用等指示度法，也就是通过测量驻波图形中波节点附近场的分布规律的间接方法，求出驻波系数。
电磁场与微波测量实验阻抗测量及匹配技术学院：电子工程学院班号：组员：执笔人：一、实验目的1、掌握利用驻波测量线测量阻抗的原理和方法2、熟悉利用螺钉调配器匹配的方法3、熟悉Smith 圆图的应用二、实验内容1、在测量线给定器件的阻抗和电压驻波系数，并观察其Smith 圆图。
2、在测量线系统中测量给定器件的ZL ，并应用三螺调配器对其进行匹配，使驻波系数小于1.1。
三、实验原理1. 阻抗测量原理微波元件的阻抗参数或者天线的输入阻抗等是微波工程中的主要参数，因而阻抗测量也是重要测量内容之一。
一般情况下，测量的对象可以是膜片、螺钉、滤波器、谐振腔及其它不均匀性等。
在阻抗测量的方法中常采用测量线法。
本实验着重应用测量线技术测量终端型（等效二端网络）微波元件的阻抗。
由传输线理论可知，传输线上任一点的输入阻抗Z in 与其终端负载阻抗Z L 关系为：ltg jZ ltg j Z Z L L in ββ++=1（2.1）其中，0Z 为传输线的特性阻抗，g λπβ/2=为相移常数，l 为至终端负载的距离。
设传输线上第一个电压驻波最小点离终端负载的距离为,min l 电压驻波最小点处的输入阻抗在数值上等于1/ρ即ρ1m in=l inZ（2.2）将min l l =及ρ1=in Z 代入式（2.2），整理得：minmin1l jtg l tg j Z L βρβρ--=（2.3）所以，负载阻抗的测量实质上归结为电压驻波系数ρ及驻波相位min l 值的测量，当测出ρ及min l 后，就能由上式计算负载阻抗Z L 。
但是，这是一个复数运算，在工程上，通常由ρ和min l 从圆图上求出阻抗或导纳来。
电压驻波系数ρ的测量，已在实验一中讨论过了，现在来讨论min l 的测量方法。
由于测量线结构的限制，直接测量终端负载Z L 端面到第一个驻波最小点的距离min l 是比较困难的。
因此实际测量中常用“等效截面法”（以波导测量线系统为例）：首先将测量线终端短路，此时沿线的驻波分布如图2-1 a 所示。
信息与通信工程学院电磁场与微波实验报告实验题目：微波器件设计与仿真班级：姓名：学号：日期：2016.5.18实验二分支线匹配器一、实验目的1.掌握支节匹配器的工作原理2.掌握微带线的基本概念和元件模型3.掌握微带分支线匹配器的设计与仿真二、实验原理1.支节匹配器随着工作频率的提高及相应波长的减小，分立元件的寄生参数效应就变得更加明显，当波长变得明显小于典型的电路元件长度时，分布参数元件替代分立元件而得到广泛应用。
因此，在频率高达以上时，在负载和传输线之间并联或串联分支短截线，代替分立的电抗元件，实现阻抗匹配网络。
常用的匹配电路有：支节匹配器，四分之一波长阻抗变换器，指数线匹配器等。
支节匹配器分单支节、双支节和三支节匹配。
这类匹配器是在主传输线并联适当的电纳（或串联适当的电抗），用附加的反射来抵消主传输线上原来的反射波，以达到匹配的目的。
此电纳或电抗元件常用一终端短路或开路段构成。
2. 微带线从微波制造的观点看，这种调谐电路是方便的，因为不需要集总元件，而且并联调谐短截线特别容易制成微带线或带状线形式。
微带线由于其结构小巧，可用印刷的方法做成平面电路，易于与其它无源和有源微波器件集成等特点，被广泛应用于实际微波电路中。
三、实验内容已知：输入阻抗Zin=75Ω负载阻抗Zl=（64+j75）Ω特性阻抗Z0=75Ω介质基片面性εr=2.55 ,H=1mm假定负载在2GHz时实现匹配，利用图解法设计微带线单支节和双支节匹配网络，假设双支节网络分支线与负载的距离d1=λ/4,两分支线之间的距离为d2=λ/8。
画出几种可能的电路图并且比较输入端反射系数幅值从1.8GHz至2.2GHz的变化。
四、实验步骤1.建立新项目，确定项目频率，步骤同实验1的1-3步。
2.将归一化输入阻抗和负载阻抗所在位置分别标在Y-Smith导纳图上，步骤类似实验1的4-6步。
3.设计单支节匹配网络，在圆图上确定分支z与负载的距离d以及分支线的长度1，根据给定的介质基片、特性阻抗和频率用TXLINE计算微带线物理长度和宽度。
校园内无线信号场强特性的研究实验报告班级：08108班姓名：王胤鑫 09号李昕钰 24号目录摘要 (3)一、实验目的 (3)二、实验原理 (3)1、大尺度路径损耗 (3)2、阴影衰落 (5)3、建筑物的穿透损耗的定义 (6)三、实验内容 (6)1、实验概述 (6)2、实验区域划分 (7)四、实验结果和数据处理 (10)1、分组场强的统计分布： (10)2、全局场强的统计分布： (16)五、数据分析 (17)1、阴影衰落 (17)2、场强分布 (17)3、模型计算 (18)4、模型比较和验证 (19)六、心得体会 (20)1、王胤鑫心得体会 (20)2、李昕钰心得体会 (21)七、参考文献 (22)【摘要】由于无线信道的复杂性，决定其传播的结果存在着很多不确定性。
为了确定出北京邮电大学校园内的无线信号的场强特性，我们采取实地检验的方法，选定中央2台（190.758Mhz）的频率来代表无线信号，对结果进行统计分析，作出场强分布的大致图形。
发现校园内的信号阴影衰落的分布情况符合理论上的零均值对数正态分布结果。
同时根据分布图总结出北邮校园内室外区域的场强分布特点，并对此做出分析。
最后，根据结果分析得出北邮校园内的电波传播规律符合Egli模型，Hata-Okumura模型和CCIR模型。
关键字：无线电波传播阴影衰落场强分布一、实验目的1、掌握在移动环境下阴影衰落的概念以及正确测试方法。
2、研究校园内各种不同环境下阴影衰落的分布规律。
3、掌握在室内环境下场强的正确测试方法。
4、通过实地测量，分析建筑物穿透损耗随频率的变化关系。
5、研究建筑物穿透损耗与建筑物材料的关系。
二、实验原理无线通信系统是由发射机、发射天线、无线信道、接收机、接收天线所组成，对于接收者，只有处在发射信号的覆盖区内，才能保证接收机正常接收信号，此时，电波场强大于等于接收机的灵敏度。
因此，基站的覆盖区的大小，是无线工程师所关心的。
决定覆盖区的大小的主要因素有：发射功率、馈线及接头损耗、天线增益、天线架设高度、路径损耗、衰落、接收机高度、人体效应、接收机灵敏度、建筑物的穿透损耗、同播、同频干扰。
北京邮电大学电磁场与电磁波测量实验实验报告实验内容：微波测量系统的使用和信号源波长功率的测量波导波长的测量学院：电子工程学院班级：2010211203班组员：崔宇鹏张俊鹏章翀2013年5月9日实验一微波测量系统的使用和信号源波长功率的测量一、实验目的(1) 学习微波的基本知识；(2) 了解微波在波导中传播的特点，掌握微波基本测量技术；(3) 学习用微波作为观测手段来研究物理现象。
二、实验仪器1.微波信号源微波信号源由振荡器、可变衰减器、调制器、驱动电路、及电源电路组成。
该信号源可在等幅波、窄带扫频、内方波调制方式下工作，并具有外调制功能。
在教学方式下，可实时显示体效应管的工作电压和电流的关系。
仪器输出功率不大，以数字形式直接显示工作频率，性能稳定可靠。
2.隔离器位于磁场中的某些铁氧化体材料对于来自不同方向的电磁波有着不同吸收，经过适当调节，可使其对微波具有单方向传播的特性，隔离器常用于振荡器与负载之间，起隔离和单向传输的作用。
3.衰减器把一片能吸微波能量的吸收片垂直于矩形波导的宽边，纵向插入波导管即成，用以部分衰减传输功率，沿着宽边移动吸收片可改变衰减量的大小。
衰减器起调节系统中微波功率从以及去耦合的作用。
4.波长计电磁波通过耦合孔从波导进入频率计的空腔中，当频率计的腔体失谐时，腔里的电磁场极为微弱，此时，它基本不影响波导中波的传输。
当电磁波的频率计满足空腔的谐振条件时，发生谐振，反映到波导中的阻抗发生剧烈变化，相应地，通过波导中的电磁波信号强度将减弱，输出幅度将出现明显的跌落，从刻度套筒可读出输入微波谐振时的刻度，通过查表可得知输入微波谐振频率。
5.测量线测量线是测量微波传输系统中电场的强弱和分布的精密仪器。
由开槽波导、不调谐探头和滑架组成。
在波导的宽边有一个狭槽，金属探针经狭槽伸入波导。
线开槽波导中的场由不调谐探头取样，探头的移动靠滑架上的传动装置，探头的输出送到显示装置，就可以显示沿波导轴线的电磁场变化信息。
北京邮电大学电磁场与微波测量实验报告学院：电子工程学院班级：组员：报告撰写人：实验六 用谐振腔微扰法测量介电常数微波技术中广泛使用各种微波材料，其中包括电介质和铁氧体材料。
微波介质材料的介电特性的测量，对于研究材料的微波特性和制作微波器件，获得材料的结构信息以促进新材料的研制，以及促进现代尖端技术(吸收材料和微波遥感)等都有重要意义。
一、 实验目的1． 了解谐振腔的基本知识。
2． 学习用谐振腔法测量介质特性的原理和方法二、 实验原理本实验是采用反射式矩形谐振腔来测量微波介质特性的。
反射式谐振腔是把一段标准矩形波导管的一端加上带有耦合孔的金属板，另一端加上封闭的金属板，构成谐振腔，具有储能、选频等特性。
谐振条件：谐振腔发生谐振时，腔长必须是半个波导波长的整数倍，此时，电磁波在腔内连续反射，产生驻波。
谐振腔的有载品质因数QL 由下式确定：210f f f Q L -=式中：f0为腔的谐振频率，f1，f2分别为半功率点频率。
谐振腔的Q 值越高，谐振曲线越窄，因此Q 值的高低除了表示谐振腔效率的高低之外，还表示频率选择性的好坏。
如果在矩形谐振腔内插入一样品棒，样品在腔中电场作用下就会极化，并在极化的过程中产生能量损失，因此，谐振腔的谐振频率和品质因数将会变化。
图1 反射式谐振腔谐振曲线 图2 微找法TE10n 模式矩形腔示意图电介质在交变电场下，其介电常数ε为复数，ε和介电损耗正切tan δ可由下列关系式表示：εεε''-'=j ， εεδ'''=tan ，其中：ε，和ε，，分别表示ε的实部和虚部。
选择TE10n ，(n 为奇数)的谐振腔，将样品置于谐振腔内微波电场最强而磁场最弱处，即x ＝α／2，z ＝l ／2处，且样品棒的轴向与y 轴平行，如图2所示。
假设：1．样品棒的横向尺寸d(圆形的直径或正方形的边长)与棒长九相比小得多(一般d ／h<1／10)，y 方向的退磁场可以忽略。
北邮电磁场与电磁波测量实验报告6-驻波比-阻抗————————————————————————————————作者：————————————————————————————————日期：北京邮电大学电磁场与电磁波测量实验实验报告实验内容：微波驻波比的测量阻抗测量及匹配技术学院：电子工程学院班级：2010211203班组员：崔宇鹏张俊鹏章翀2013年5月17日实验三 微波驻波比的测量一、实验目的1.了解波导测量系统，熟悉基本微波原件的作用。
2.掌握驻波测量线的正确使用和用驻波测量线校准晶体检波器特性的方法。
3.掌握大、中、小电压驻波系数的测量原理和方法。
二、实验原理驻波测量是微波测量中，最基本和最重要的内容之一，通过驻波测量可以测出阻抗波长相位和Q 值等其他参量。
在传输线中，若存在驻波，将使能量不能有效的传给负载，因而会增加损耗，在大功率情况下，由于驻波存在可能发生击穿现象，；此外驻波促奈还会影响微波信号发生器输出功率和频率的稳定度，因此驻波测量非常重要，在测量时通常测量电压驻波系数，即波导中，电场最大值与最小值之比，即 minmaxE E =ρ （2.1）测量驻波系数的方法与仪器种类很多，本实验着重熟悉用驻波测量线测驻波系数的几种方法。
1.直接法直接测量沿线驻波的最大点与最小点场强如图1所示，从而求得驻波系数的方法叫做直接法。
若驻波腹点和节点处电表读数分别为min max ,I I 则电压驻波系数ρ:minmaxmin maxI I E E ==ρ（2.2）当电压驻波系数1.05<ρ<1.5时，驻波的最大值和最小值相差不大，且不尖锐，不易测准，为了提高测量准确度，可移动探针到几个波腹点和波节点记录数据，然后取平均值。
nn I I I I I I min 2min 1min max 2max 1max ......++++++=ρ （2.3）wIm2I kI 图2 节点场强分布EmiEmaE l图1 沿线驻波场分布图当驻波系数1.5<ρ<3之间时，可直接读出min max ,I I 即可。
2.等指示度法当被测器件的驻波系数大于5时，驻波腹点和节点的电平相差很大，按直接法求取大驻波系数会带来较大的误差，因此采用等指示度法，也就是通过测量驻波图形中波节点附近场的分布规律的间接方法，求出驻波系数。
节点附近场的分布如图2所示。
)sin()(cos 22ggn W Wk λπλπρ-=（2.4）式中k=测量点读数k min I /最小点读数min I ，n 为晶体检波律，一般n=2， W=`k k l l -，g λ为测量线上的波长即波导波长。
当k=2时 )(sin 112gW λπρ+= （2.5）称为二倍最小值法。
当ρ 较大时（ρ≥10），由于W 很小，sin gWλπ 较小，， 故公式进一步简化为 Wg πλρ≈，必须指出，W 与g λ 的测量精度对测量结果影响很大，以此必须用高精度的探针位置指示装置（如千分测微计）进行读数。
三、实验步骤1.直接法测量驻波系数（1）按上图所示的框图连接成微波实验系统。
（2）调整微波信号源，使其工作在方波调制状态。
（3）左右移动波导测量线探针使选频放大器有指示值。
（4）用选频放大器测测出波导测量线位于相邻波腹和波节点上的Umax 和Umin 。
（5）计算ρ。
2.等指示度法测量驻波系数（1）按上图连接好测量系统，开启微波信号源，选择好频率，工作方式选择方波。
（2）将测量线探针插入适当深度，用选频放大器测量微波的大小。
选择较小的微波输出功率并进行驻波测量线的调谐。
（3）在测量线系统中，选用合适的方法测量给定器件的电压驻波系数。
（4）用频率计测量微波频率，并计算微波波导波长。
（5）将测量线终端接短路片，用两点法测量三个相邻波节点位置，计算g λ，通过此曲线求出实测波导波长并与理论值进行比较。
（本实验中g λ的大小和实验二相等）（6）将测量线终端换接调配器和晶体检波器，并将探针置于驻波节点位置，提高测试系统灵敏度，读驻波最小点值Umin 。
（7）移动探针到驻波节点两边，直到指示器读数为2Imin ，读两个等指示度的探针位置l1和l2，W=|l1-l2|，根据)(sin 112gWλπρ+=算出驻波系数。
（8）测量不同负载的驻波比，整理数据，计算实验内容中要求的被测件的电压驻波系数。
四、实验结果1.直接法测量驻波系数实验数据如表1所示。
第一次 第二次 第三次 Umax （μV ） 47 52 59 Umin （μV ）374449表1 直接法数据记录因此可以求得 ρ=√47+52+5937+44+491.7=1.122、等指示度法测量驻波系数实验数据如表2所示。
其中微波频率 g λ=51.45mm 由实验二计算得出Umin （μV ）L1（mm ） L2（mm ） W （mm ） 21122.3114.97.4表2 等指示度法数据记录因此可以求得： ρ=√1+1sin 2（πWg λ）=1.7√1+1sin 2（7.4π51.45）=1.7 2.94 五、思考题1.开口波导的ρ≠∞，为什么？如果想获得真正意义的开路，应采用什么办法？答：开口波导的驻波系数是由外界的电磁场分布影响，并不是理想的开路。
考口旁边的物体也会对驻波系数产生影响。
2.驻波节点的位置在实验中精确测准不容易，如何比较准确的测量?答：通过测量两个波腹之间的多个点，从而得到曲线，由于曲线有对称性，所以可以根据此估计逐波波节的位置3.讨论直接法、等指示度法、功率衰减法测量电压驻波比的特点。
答：直接法测量步骤简单，但是只能在驻波比较小的情况下采用，且精度不高；等指示度法测量步骤较为复杂，但是适合较大驻波比的测量，同时精度较高；功率衰减法适合更高的驻波比下采用。
4.在对测量线调谐后，进行驻波比的测量时，能否改变微波的输出功率或衰减大小？答：不能，信号源输出通过衰减器实现，调整输出功率时可能导致阻抗发生变化，从调谐状态变为失谐状态，引起实验误差。
5.在测量单螺钉驻波比时，为什么要在单螺调配器后面紧跟一个匹配负载？答：改变单螺调配器的螺钉插入深度及沿槽的位置就相当于可调至任何所需的电抗。
加匹配负载可以用于模拟各种不同的负载状况，在不同负载下均可以进行实验。
六、实验总结本次实验利用相关的一系列仪器对微波的频率、驻波比进行测量，掌握了微波技术的基本知识和实验方法。
通过实验我们了解到微波传输系统的原理及组成，学会了微波的基本参数的测量方法，并加深了对频率计，测量线等一系列仪器的组成及使用方法。
对于各个参数如何去测量，需要用到哪些仪器，为什么要这样做，注意事项都有了深入的认识。
实验五 阻抗测量及匹配技术一、实验目的1.掌握利用驻波测量线测量阻抗的原理和方法。
2.熟悉利用螺钉调配器匹配的方法。
3.熟悉Smith 圆图的应用。
二、实验内容1.在测量线给定器件的阻抗和电压驻波系数，并观察其Smith 图。
2.在测量线系统中测量给定器件的ZL ，并应用三螺调配器对其进行匹配，使驻波系数小于1.1。
三、实验原理由传输线理论可知，传输线的输入阻抗Zin 与其终端负载ZL 关系为：ltg jZ ljtg L ββ++=1Z Z L in设传输线上第一个电压驻波最小点离终端负载的距离为lmin ，电压驻波最小点处的输入阻抗在数值上等于1/ρ，将l=lmin 及Zin=1/ρ带入上式，整理得到：min minL 1Z l jtg l tg j βρβρ--=所以，负载阻抗的测量实质上归结为电压驻波系数及驻波相位的测量，当测量出驻波系数、波长、驻波相位后，就能求出负载阻抗。
实际测量常采用“等效截面法”，首先将测量线终端短路，此时用测量线测得某一驻波节点位置DT ，将此位置定为终端负载的等效位置DT 。
然后去掉短路片，改为负载，此时用测量线测得DT 左边第一个驻波最小点的位置DA ，则lmin=|DT-DA|单螺调配器即在波导宽屏深入一个金属螺钉，螺钉的作用是引入一个并联在传输线上的适当大小的电纳，当螺钉深入的较少时，相当于再波导传输线上并联了一个正的容性电纳，它的大小随着深度的增加而增加。
当深度达到谐振时，电纳将增大到无限大，继续增加深度，电纳值由正变为负，呈感性。
借助于导纳圆图很方便的求出螺钉的纵向位置L 和电纳jb 值。
四、实验步骤1.按原理图接好设备，开启信号源电源，使信号源工作于最佳方波、扫频状态。
2.移动测量线探针，测量相邻的电压最小值之间的距离，以测出传输线中的波长，即波导波长。
3.短路片安置在测量线的输出端上，并记下探针指示器标尺上对应于电压最小值位置的读数DT ，即为“等效参考面”。
4.测量线的终端移去短路片，并把被测器接在它的位置上。
5.测量min max U U 、得到驻波比。
6.利用交叉度数法测出DT 左侧第一个驻波节点位置DA ，并计算出Imin=|DT-DA|，应用公式minmin L 1Z l jtg l tg j βρβρ--=就可求出阻抗值。
7.利用滑动单螺调配晶体检波器，使驻波比小于1.05。
五、实验结果及分析1.阻抗测量实验数据记录如下表3所示。
U max （μV ） U min （μV ） D T （mm ） D A （mm ）41 19 130.1 147.0表3 阻抗测量数据表由表格数据可得：ρ=√41191.7=1.572l min =|DT −DA |=147.0−130.1=16.9(mm)因此，Ω+=+⨯+==--42.0j 31.151.2j 572.151.2572.1j 1minmin L 1Z l jtg l tg j βρβρ 2.匹配调节 通过调节单螺调配器最终得到了近似匹配的效果，实验数据为：U max =33μV ，U min =27μV ，因此有ρ=√33271.7=1.15可见此时与匹配情况相差很小了。
六、思考题1.匹配元件应连接在测量系统中什么地方？为什么？答：应接在最右边。
因为匹配元件几乎能吸收全部入射功率，那么如果有元件连在后面就没有电流流过，不能正常工作。
2.通过实验，总结匹配技巧。
答：在调节匹配过程中，我们先移动测量线探针找到并记下波节点位置，然后继续调节测量线调到波腹点，此时调节调配器位置，驻波波腹点有所下降，波节点有所上升，直至波节点和波腹点相差不大时，调节螺钉深度，同时用测量线跟踪驻波大小，直至实现匹配。
3.在各项测量中，通常采用驻波图形的波节点为基准进行测量，是否可以采用波腹点做基准测量？为什么？答：可以采用波腹点做基准测量。
因为驻波的波节点与波腹点接连出现，相邻波节点与相邻波腹点之间距离相等，所以采用波节点和波腹点为基准想等价。
七、实验总结本周进行的阻抗测量及匹配技术实验中，我们了解阻抗调配原理及调配方法，熟悉单枝节匹配器的匹配原理，掌握Smith图解法设计微带线匹配网络，熟悉利用螺钉调配器匹配的方法。
