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抛物面天线的工作原理抛物面天线是一种常见的天线类型，其工作原理基于抛物面的特殊形状。
抛物面天线主要用于电信和无线通信领域，如卫星通信、雷达系统和无线电广播等。
下面将详细介绍抛物面天线的工作原理。
一、抛物面天线的结构抛物面天线由抛物面反射器和馈源组成。
抛物面反射器通常由金属制成，具有抛物面曲率的特殊形状。
馈源则位于抛物面反射器的焦点处。
二、工作原理1. 抛物面反射器的特性抛物面反射器具有特殊的几何形状，其曲率使得从馈源发出的电磁波在反射器上反射后会聚到抛物面的焦点上。
这种聚焦效应使得抛物面天线能够将发射或者接收的信号集中在一个方向上。
2. 馈源的作用馈源是抛物面天线的关键部份，它位于抛物面反射器的焦点处。
馈源通过电流激励产生电磁波，并将电磁波传输到抛物面反射器上。
由于抛物面反射器的特殊形状，馈源发出的电磁波在反射器上反射后会聚到抛物面的焦点上。
这样，抛物面天线就能够将电磁波集中在一个方向上，实现信号的传输或者接收。
3. 抛物面天线的辐射特性抛物面天线的辐射特性与抛物面反射器的形状和馈源的位置有关。
通常情况下，抛物面天线能够实现高增益和较窄的波束宽度。
增益是指天线辐射功率相对于理想点源天线的辐射功率的比值。
波束宽度是指天线辐射功率下降到最大辐射功率的一半时的角度范围。
抛物面天线的高增益和较窄的波束宽度使其能够实现远距离的通信和较强的信号接收。
4. 抛物面天线的极化特性抛物面天线的极化特性取决于馈源的极化方式。
通常情况下，抛物面天线可以实现线极化或者圆极化。
线极化是指电场矢量在一个平面内振荡，可以是水平或者垂直方向。
圆极化是指电场矢量在一个平面内旋转，可以是顺时针或者逆时针方向。
抛物面天线的极化特性对于与其进行通信或者接收的设备的极化要求具有重要意义。
三、应用领域抛物面天线广泛应用于各种通信和雷达系统中。
以下是一些常见的应用领域：1. 卫星通信：抛物面天线被用于卫星通信系统中，用于接收和发送卫星信号。
抛物面天线的工作原理抛物面天线是一种常见的天线类型，它利用抛物面的几何形状来实现对电磁波的聚焦和辐射。
抛物面天线主要由抛物面反射器和馈源组成。
1. 抛物面反射器：抛物面反射器是抛物面天线的关键组成部分。
它的几何形状是一个旋转抛物面，通常由金属材料制成。
抛物面反射器的作用是将来自馈源的电磁波反射并聚焦到一个点上，这个点就是抛物面的焦点。
抛物面的几何特性决定了反射的电磁波能够形成一个平行光束，从而提高天线的增益和方向性。
2. 馈源：馈源是将电磁波输入到抛物面天线的部分。
常见的馈源有两种类型：点馈源和线馈源。
点馈源位于抛物面的焦点处，将电磁波向反射器输入。
线馈源则位于抛物面的焦点线上，将电磁波沿着焦点线输入到反射器。
馈源的选择取决于具体的应用需求和设计要求。
3. 工作原理：抛物面天线的工作原理可以简单描述为以下几个步骤：- 馈源产生电磁波并输入到抛物面反射器。
- 抛物面反射器将电磁波反射并聚焦到焦点处。
- 聚焦后的电磁波形成一个平行光束，从焦点处辐射出去。
- 辐射出去的电磁波在空间中传播，实现与其他设备的通信或信号接收。
4. 特点和应用：抛物面天线具有以下特点：- 高增益：由于抛物面反射器的几何形状，抛物面天线能够将电磁波聚焦到一个点上，从而提高天线的增益。
增益是衡量天线辐射能力的重要指标，高增益天线可以实现更远距离的通信或接收弱信号。
- 方向性：抛物面天线具有较强的方向性，能够将辐射能量集中在特定方向上。
这种方向性使得抛物面天线在无线通信、雷达系统等领域得到广泛应用。
- 宽频带：抛物面天线具有较宽的频带特性，能够适应不同频率范围内的信号传输需求。
抛物面天线在通信、雷达、卫星通信、无线电天文学等领域有着广泛的应用。
通过合理设计抛物面反射器和选择适当的馈源，可以实现对电磁波的高效聚焦和辐射，提高通信质量和接收灵敏度。
同时，抛物面天线的方向性和增益特性也使得它成为无线网络覆盖和信号传输的重要组成部分。
第二讲常见口径面天线一、喇叭天线1.喇叭天线的种类、结构和特点根据惠更斯原理，终端开口的波导可以构成一个辐射器，但是波导口面的电尺寸很小，辐射方向性弱。
而且，在波导开口处波导与开口面外的空间不匹配，会产生严重的反射，不宜作为天线使用。
将波导的截面均匀地逐渐扩展，形成如图1所示的喇叭天线。
它们不仅扩大了天线的口面尺寸，同时改善了口面的匹配情况，从而取得了很好的辐射特性。
图1 喇叭天线种类上图表示了几种常用的喇叭天线。
当矩形波导的截面仅在H面展宽时，形成H面扇形喇叭；仅在E面展宽时，形成E面扇形喇叭；同时在E面和H面展宽则形成角锥喇叭；由圆波导均匀展开形成圆锥喇叭。
喇叭天线时一种应用很广泛的微波天线。
它具有结构简单、重量轻、易于制造、工作频带较宽、功率容量大等优点。
合理选择尺寸，可以获得良好的辐射特性、相当高的方向系数、相当尖锐的主瓣、比较小的副瓣。
喇叭天线可以作为独立的天线，也可以作为反射面天线及透镜天线的馈源，还能用作收发共用的双工天线。
在天线测量中，也被广泛用作标准增益天线。
2. 喇叭天线口面为了确定喇叭天线的辐射特性，必须了解喇叭口面上场的分布，即求解喇叭的内场。
求解喇叭内电磁场常采用近似的方法：认为喇叭为无限长，忽略外场对内场的影响，把喇叭的内场结构近似看做与标准波导内的场结构相同，只是因为喇叭是逐渐张开的，使得波形略有变化。
在平面状的喇叭口面上，场的振幅分布可近似认为与波导截面上相似，但是口面上场相位偏移的影响则不能忽视。
图2(a)、(b)分别表示H 面及E 面扇形喇叭的几何参数，下面我们来计算口面场上的相位偏移。
图2 H 面、E 面扇形喇叭几何参数图如图2(a)所示，到口面上M 点的波程比到口面中心O 点的波程长MN 的距离。
设口面中心处O 点的相位偏移为0，则口面上任一点M 的相位偏移表示为：122)x k MN MN R ππϕλλ=-=-=-一般11d R ，所以1x R ，因此有2413111128x x R R R R =≈+-+带入上式，，得到x ϕ的无穷级数展开式为24311211()28x x x R R πϕλ=--+ 由于11x R ，则沿口径面上任意点M 的相位偏移近似取第一项为：21x x R πϕλ=- （1） 边缘上A 点的相位偏移最大为（12d x =）： 21max 14x d R πϕλ=- （2） 与喇叭相连的矩形波导内通常传输主模为TE 10模，场的振幅沿宽边为余弦分布。
第一讲面天线的基本理论与分析方法在较高频率的微波波段，由于线天线的天线单元尺寸很短，在组成天线阵列的过程中，加工和安装都有很大难度，且增益低，因此很少使用线天线，而广泛使用面天线，如喇叭天线，抛物面天线等。
面天线在雷达、微波中继、导航、卫星通信、射电天文等无线电技术中广泛使用。
一、口径面天线基本理论基本假设：线天线为细线形式，电流沿导线流动。
面天线，如喇叭天线，抛物面天线，等效理解为口径面上分布面电流与面磁流。
多工作在微波频段。
面天线，顾名思义，因为这类天线所载的电流是分布在金属面上的，而金属面的口径尺寸远大于工作波长。
口径面天线单元是虚拟单元（惠更斯元），是连续的、不能单独使用（理论上可以），理论上可以无限分割。
口径面天线形成的波束多为笔状波束，适用于高定向性天线，其方向图主瓣在很小的立体角范围内，并且对其峰值场强大致是对称的。
口径面口径面图1喇叭天线和抛物面天线的口径面面天线一般都由两部分构成：1、初级馈源，它的作用是将无线电设备中的高频电磁能量转换为向空间辐射的电磁能量，通常由对称振子或喇叭构成；2、辐射口面，作用是将初级馈源辐射的电磁波形成所需要的方向性波束，常见的有喇叭口面、抛物面口面等。
对于面天线而言，由于辐射（或接收）的电磁能量都必须经过其口面，因此，有理由将口面看成是面天线辐射场的（等效）源。
尽管面天线辐射场的真实源并不在口面上（对喇叭天线：场源为馈电波导中的导行波；对旋转抛物面天线：场源为置于焦点处的初级辐射器），但是惠更斯原理却为“口面等效源”提供了理论依据，进而成为分析面天线的理论基础。
二、面天线的基本问题面天线的基本问题，是确定它的辐射电磁场。
1、问题的描述在自由空间(∈=o ∈、o μμ=)中，有一个封闭曲面S 由两部分组成：S 1面是理想导体(σ→∞)，S 2为一假想的空气面，S 面围成体积V i ,之外为V a 。
在V i 内有电流源e i J 和磁流源m i J ，如喇叭内的激励头，抛物面的馈源喇叭等。
天线是卫星通信系统的重要组成部分，是地球站射频信号的输入和输出通道，天线系统性能的优劣影响整个通信系统的性能。
地球站与卫星之间的距离遥远，为保证信号的有效传输，大多数地球站采用反射面型天线。
反射面型天线的特点是方向性好，增益高，便于电波的远距离传输。
反射面的分类方法很多，按反射面的数量可分为双反射面天线和单反射面天线；按馈电方式分为正馈天线和偏馈天线；按频段可分为单频段天线和多频段天线；按反射面的形状分为平板天线和抛物面天线等。
下文对一些常用的天线作简单介绍。
1．抛物面天线抛物面天线是一种单反射面型天线，利用轴对称的旋转抛物面作为主反射面，将馈源置于抛物面的焦点F上，馈源通常采用喇叭天线或喇叭天线阵列，如图1所示。
发射时信号从馈源向抛物面辐射，经抛物面反射后向空中辐射。
由于馈源位于抛物面的焦点上，电波经抛物面反射后，沿抛物面法向平行辐射。
接收时，经反射面反射后，电波汇聚到馈源，馈源可接收到最大信号能量。
图1 抛物面天线抛物面天线的优点是结构简单，较双反射面天线便于装配。
缺点是天线噪声温度较高；由于采用前馈，会对信号造成一定的遮挡；使用大功率功放时，功放重量带来的结构不稳定性必须被考虑。
2．卡塞格伦天线卡塞格伦天线是一种双反射面天线，它由两个发射面和一个馈源组成，如图2所示。
主反射面是一个旋转抛物面，副反射面为旋转双曲面，馈源置于旋转双曲面的实焦点F1上，抛物面的焦点与旋转双曲面的焦点重合，即都位于F2点。
从从馈源辐射出来的电磁波被副反射面反射向主反射面，在主反射面上再次被反射。
由于主反射面的焦点与副反射面的焦点重合，经主副反射面的两次反射后，电波平行于抛物面法向方向定向辐射。
对经典的卡塞格伦天线来说，副反射面的存在遮挡了一部分能量，使得天线的效率降低，能量分布不均匀，必须进行修正。
修正型卡塞格伦天线通过天线面修正后，天线效率可提高到0.7—0.75，而且能量分布均匀。
目前，大多数地球站采用的都是修正型卡塞格伦天线。
2讲D e n g喇叭天线和抛物面天线第二讲常见口径面天线一、喇叭天线1.喇叭天线的种类、结构和特点根据惠更斯原理，终端开口的波导可以构成一个辐射器，但是波导口面的电尺寸很小，辐射方向性弱。
而且，在波导开口处波导与开口面外的空间不匹配，会产生严重的反射，不宜作为天线使用。
将波导的截面均匀地逐渐扩展，形成如图1所示的喇叭天线。
它们不仅扩大了天线的口面尺寸，同时改善了口面的匹配情况，从而取得了很好的辐射特性。
图1 喇叭天线种类上图表示了几种常用的喇叭天线。
当矩形波导的截面仅在H面展宽时，形成H面扇形喇叭；仅在E面展宽时，形成E面扇形喇叭；同时在E面和H面展宽则形成角锥喇叭；由圆波导均匀展开形成圆锥喇叭。
喇叭天线时一种应用很广泛的微波天线。
它具有结构简单、重量轻、易于制造、工作频带较宽、功率容量大等优点。
合理选择尺寸，可以获得良好的辐射特性、相当高的方向系数、相当尖锐的主瓣、比较小的副瓣。
喇叭天线可以作为独立的天线，也可以作为反射面天线及透镜天线的馈源，还能用作收发共用的双工天线。
在天线测量中，也被广泛用作标准增益天线。
2.喇叭天线口面为了确定喇叭天线的辐射特性，必须了解喇叭口面上场的分布，即求解喇叭的内场。
求解喇叭内电磁场常采用近似的方法：认为喇叭为无限长，忽略外场对内场的影响，把喇叭的内场结构近似看做与标准波导内的场结构相同，只是因为喇叭是逐渐张开的，使得波形略有变化。
在平面状的喇叭口面上，场的振幅分布可近似认为与波导截面上相似，但是口面上场相位偏移的影响则不能忽视。
图2(a)、(b)分别表示H面及E面扇形喇叭的几何参数，下面我们来计算口面场上的相位偏移。
图2 H面、E面扇形喇叭几何参数图如图2(a)所示，到口面上M点的波程比到口面中心O点的波程长MN的距离。
设口面中心处O点的相位偏移为0，则口面上任一点M的相位偏移表示为：«Skip Record If...»一般«Skip Record If...»，所以«Skip Record If...»，因此有«Skip Record If...»带入上式，，得到«Skip Record If...»的无穷级数展开式为«Skip Record If...»由于«Skip Record If...»，则沿口径面上任意点M的相位偏移近似取第一项为：«Skip Record If...»（1）边缘上A点的相位偏移最大为（«Skip Record If...»）：«Skip Record If...»（2）与喇叭相连的矩形波导内通常传输主模为TE10模，场的振幅沿宽边为余弦分布。
抛物面天线的工作原理
引言概述：
抛物面天线是一种常见的天线类型，其工作原理基于抛物面的几何形状。
通过将电磁波聚焦在一个点上，抛物面天线能够实现更高的增益和更远的传输距离。
本文将详细介绍抛物面天线的工作原理，包括其几何形状、聚焦能力、辐射模式、频率选择和应用领域。
正文内容：
1. 抛物面天线的几何形状
1.1 抛物面的定义和特点
1.2 抛物面天线的外观和结构
1.3 抛物面天线的尺寸和参数
2. 抛物面天线的聚焦能力
2.1 抛物面的焦距和聚焦性能
2.2 抛物面天线的增益和方向性
2.3 抛物面天线的辐射效率和损耗
3. 抛物面天线的辐射模式
3.1 抛物面天线的主瓣和旁瓣
3.2 抛物面天线的波束宽度和方向性
3.3 抛物面天线的辐射图案和覆盖范围
4. 抛物面天线的频率选择
4.1 抛物面天线的工作频段和带宽
4.2 抛物面天线的波束调整和频率调谐
4.3 抛物面天线的频率响应和滤波特性
5. 抛物面天线的应用领域
5.1 通信领域中的抛物面天线应用
5.2 雷达系统中的抛物面天线应用
5.3 卫星通信中的抛物面天线应用
总结：
综上所述，抛物面天线是一种基于抛物面几何形状的天线，通过其聚焦能力实现了更高的增益和更远的传输距离。
抛物面天线的工作原理包括几何形状、聚焦能力、辐射模式、频率选择和应用领域等方面。
了解抛物面天线的工作原理对于设计和应用天线具有重要意义，可以帮助我们更好地理解和利用这种天线的优势。
抛物面天线在通信、雷达和卫星通信等领域都有广泛的应用，为现代无线通信技术的发展做出了重要贡献。
抛物面天线的工作原理抛物面天线是一种常见的天线类型，它的工作原理基于抛物面的特殊几何形状。
抛物面天线通常由金属材料制成，其外形呈现出一个抛物面的形状，具有一个焦点和一个顶点。
工作原理如下：1. 抛物面特性：抛物面具有将平行光线聚焦到焦点的特性。
当平行光线垂直射入抛物面时，它们将被反射到焦点上。
2. 反射原理：抛物面天线利用抛物面的反射原理将电磁波聚焦到一个点上。
当电磁波（如无线电波或者微波）从抛物面天线的顶点射入时，它们会被抛物面反射，并聚焦到抛物面的焦点上。
3. 焦点位置：抛物面天线的焦点通常位于抛物面的顶点处。
这样设计的好处是，抛物面天线可以将电磁波聚焦到一个点上，从而提高信号的强度和接收效率。
4. 天线应用：抛物面天线常用于卫星通信、雷达系统、天线接收器等领域。
通过将电磁波聚焦到一个点上，抛物面天线可以提高信号的接收灵敏度和传输距离。
5. 抛物面天线的特点：抛物面天线具有高增益、窄波束宽度和较长的工作距离。
这使得它在远距离通信和定向传输中具有重要的应用价值。
6. 抛物面天线的设计考虑：在设计抛物面天线时，需要考虑抛物面的曲率半径、焦距、工作频率和天线尺寸等因素。
这些参数的选择将直接影响天线的性能和工作范围。
总结：抛物面天线利用抛物面的特殊几何形状，将电磁波聚焦到一个点上，从而提高信号的强度和接收效率。
它在卫星通信、雷达系统和天线接收器等领域具有广泛的应用。
抛物面天线的设计需要考虑曲率半径、焦距、工作频率和天线尺寸等因素。
通过合理选择这些参数，可以实现抛物面天线的优化设计，以满足不同应用场景的需求。
抛物面天线的工作原理抛物面天线是一种常见的天线类型，其工作原理基于抛物面的几何特性和电磁波的传播原理。
本文将详细介绍抛物面天线的工作原理，包括其结构、特点以及应用领域。
一、抛物面天线的结构抛物面天线由一个抛物面反射器和一个位于焦点处的辐射源（如馈源、天线元件等）组成。
抛物面反射器通常是金属材料制成的，其形状为抛物面，具有平滑的曲面。
辐射源位于抛物面的焦点处，可以是一个点源或者一个线源。
二、抛物面天线的特点1. 焦点辐射特性：抛物面天线的特点之一是具有焦点辐射特性。
由于抛物面的几何特性，所有从抛物面反射器上反射的电磁波都会聚焦到焦点处。
这使得抛物面天线具有较高的增益和较小的波束宽度，能够更好地集中和聚焦电磁波能量。
2. 宽频特性：抛物面天线具有宽频特性，即它能够在较宽的频率范围内工作。
这是因为抛物面天线的结构不受频率的限制，只需要调整辐射源的位置和参数即可适应不同的频率。
3. 高增益：由于焦点辐射特性和抛物面的几何形状，抛物面天线具有较高的增益。
增益是指天线在某个方向上辐射功率密度与同等功率的参考天线相比的比值。
高增益使得抛物面天线能够在较远的距离上进行有效的信号传输和接收。
4. 抗干扰能力：抛物面天线的抗干扰能力较强。
由于其较小的波束宽度和高增益，抛物面天线能够更好地抵抗多径效应、杂散信号和噪声的干扰，提高通信系统的可靠性和性能。
三、抛物面天线的工作原理基于电磁波的传播和反射原理。
当电磁波从辐射源发出时，会被抛物面反射器反射并聚焦到焦点处。
这是因为抛物面反射器的曲率和形状使得反射的电磁波在焦点处相遇并叠加，形成一个强大的辐射波束。
抛物面天线的反射特性和聚焦能力是通过调整抛物面反射器的形状和曲率来实现的。
一般来说，抛物面的焦距越短，反射的电磁波聚焦效果越好。
同时，抛物面反射器的尺寸和形状也会影响天线的工作频率范围和增益。
在实际应用中，抛物面天线可以用于各种通信系统和雷达系统中。
例如，卫星通信系统中的天线通常采用抛物面天线，因为它能够提供较高的增益和较远的通信距离。
天线原理与设计—第八章抛物面天线抛物面天线是一种常见且重要的天线类型，在无线通信系统和雷达系统中广泛应用。
本章将介绍抛物面天线的基本原理、特性以及设计方法。
一、抛物面天线的基本原理抛物面天线是一种由旋转抛物面形成的反射型天线，其基本原理是通过抛物面的反射特性实现聚焦效果。
抛物面天线由一个抛物线形状的金属面和该金属面的焦点处安装的辐射单元组成。
在抛物面天线中，信号从源天线发射出，然后被抛物面反射并聚焦到抛物面的焦点处。
由于抛物面的几何特征，该焦点处的电磁波能量是得到最大增强的。
因此，抛物面天线能够实现较高的增益和较强的直射波束。
二、抛物面天线的特性1.高增益：由于抛物面天线的反射特性，它能够将信号聚焦在一个小区域中，从而实现高增益的目标。
因此，抛物面天线适用于需要较长传输距离、高信号质量和低干扰的应用场景。
2.窄波束：抛物面天线的波束宽度较窄，可以减少多径信号和干扰信号的影响。
这使得抛物面天线特别适用于长距离的通信和雷达系统中。
3.大带宽：抛物面天线的设计允许较大的带宽范围，可以实现多种频段的通信传输。
4.抗干扰性能强：由于抛物面天线的聚焦特性，它对于来自非焦点方向的信号有较好的滤波作用，可以抑制一些外界噪声和干扰。
三、抛物面天线的设计方法抛物面天线的设计涉及到抛物面形状的确定、抛物面焦点的确定和辐射单元的设计。
首先，需要确定抛物面的形状。
常见的抛物面形状有抛物线和抛物面。
通常情况下，抛物线形状较为常用，因为它能够实现更高的增益、更窄的波束和更大的带宽。
其次，需要确定抛物面焦点的位置。
抛物面的焦点位置决定了天线的聚焦特性和波束方向。
一般情况下，焦点位置应该与辐射单元接近，并满足最佳聚焦效果。
最后，需要设计辐射单元。
辐射单元通常由一个或多个天线元件组成，如微带天线或Horn天线。
辐射单元的设计应考虑到天线的工作频段、功率处理能力和增益要求。
在抛物面天线的实际设计中，还需要考虑到诸如天线重量、制造成本、安装方式等因素。
2讲D e n g喇叭天线和抛物面天线第二讲常见口径面天线一、喇叭天线1.喇叭天线的种类、结构和特点根据惠更斯原理，终端开口的波导可以构成一个辐射器，但是波导口面的电尺寸很小，辐射方向性弱。
而且，在波导开口处波导与开口面外的空间不匹配，会产生严重的反射，不宜作为天线使用。
将波导的截面均匀地逐渐扩展，形成如图1所示的喇叭天线。
它们不仅扩大了天线的口面尺寸，同时改善了口面的匹配情况，从而取得了很好的辐射特性。
图1 喇叭天线种类上图表示了几种常用的喇叭天线。
当矩形波导的截面仅在H面展宽时，形成H面扇形喇叭；仅在E面展宽时，形成E面扇形喇叭；同时在E面和H面展宽则形成角锥喇叭；由圆波导均匀展开形成圆锥喇叭。
喇叭天线时一种应用很广泛的微波天线。
它具有结构简单、重量轻、易于制造、工作频带较宽、功率容量大等优点。
合理选择尺寸，可以获得良好的辐射特性、相当高的方向系数、相当尖锐的主瓣、比较小的副瓣。
喇叭天线可以作为独立的天线，也可以作为反射面天线及透镜天线的馈源，还能用作收发共用的双工天线。
在天线测量中，也被广泛用作标准增益天线。
2.喇叭天线口面为了确定喇叭天线的辐射特性，必须了解喇叭口面上场的分布，即求解喇叭的内场。
求解喇叭内电磁场常采用近似的方法：认为喇叭为无限长，忽略外场对内场的影响，把喇叭的内场结构近似看做与标准波导内的场结构相同，只是因为喇叭是逐渐张开的，使得波形略有变化。
在平面状的喇叭口面上，场的振幅分布可近似认为与波导截面上相似，但是口面上场相位偏移的影响则不能忽视。
图2(a)、(b)分别表示H面及E面扇形喇叭的几何参数，下面我们来计算口面场上的相位偏移。
图2 H面、E面扇形喇叭几何参数图如图2(a)所示，到口面上M点的波程比到口面中心O点的波程长MN的距离。
设口面中心处O点的相位偏移为0，则口面上任一点M的相位偏移表示为：«Skip Record If...»一般«Skip Record If...»，所以«Skip Record If...»，因此有«Skip Record If...»带入上式，，得到«Skip Record If...»的无穷级数展开式为«Skip Record If...»由于«Skip Record If...»，则沿口径面上任意点M的相位偏移近似取第一项为：«Skip Record If...»（1）边缘上A点的相位偏移最大为（«Skip Record If...»）：«Skip Record If...»（2）与喇叭相连的矩形波导内通常传输主模为TE10模，场的振幅沿宽边为余弦分布。
因而，喇叭口面的电场分布为：«Skip Record If...»（3）同理，对于E面扇形喇叭，口面沿y轴向上任意点的相位偏移为：«Skip Record If...»（4）边缘上最大位移偏移点的相位偏移为：«Skip Record If...»«Skip Record If...»（5）喇叭口面的电场分布为：«Skip Record If...»（6）对于角锥喇叭来说，当中心点相位为0时，口面上任意点的相位偏移为«Skip Record If...»（7）顶角处最大相位偏移点的相位偏移为«Skip Record If...»（8）喇叭口面上的电场分布为：«Skip Record If...»（9）矩形喇叭实测E面和H面波瓣图随张角和喇叭长度的变化规律（角锥喇叭随尺寸方向图变化动画）3.矩形喇叭的最佳尺寸在矩形喇叭的E面，口面场的振幅为均匀，相位按平方率变化的情况下，当«Skip Record If...»时，相位偏移对方向性影响不大；相位偏移进一步增大，当«Skip Record If...»时，主瓣明显展宽，甚至在主辐射方向形成凹陷。
所以，由«Skip Record If...»，可以得到d2的最佳尺寸为：«Skip Record If...»（10）在矩形喇叭的H面，口面场振幅按照余弦分布，相位按平方率变化的情况下，由于口面场边缘相位偏移最大处的振幅很小，相位偏移对方向性影响减弱，因而允许边缘相位偏移较大，可达«Skip Record If...»。
由«Skip Record If...»，可得到d1的最佳尺寸为«Skip Record If...»（11）在最佳尺寸关系条件下，E面和H面扇形喇叭的方向系数均近似为：«Skip Record If...»口径效率利用«Skip Record If...»。
此时，口面场的最大相位差为«Skip Record If...»在最佳尺寸关系下，角锥喇叭天线的方向系数及口面利用效率分别为：«Skip Record If...»， «Skip Record If...»。
喇叭天线的效率很高，«Skip Record If...»。
由«Skip Record If...»，可近似认为他的增益和方向系数相等。
二、抛物面天线一、概述反射面天线和阵列天线一样，都能实现高增益、低副瓣、在仰角上有宽的覆盖范围。
它们之间的本质区别是口面场幅相分布，面天线是连续分布，而阵列天线是离散分布。
阵列天线可以独立的控制各个单元的幅相，并能合理的分配功率，而面天线不能。
面天线优势：实现成本低、不需要复杂的馈电网络、没有栅瓣问题，可以很方便的做到宽频带、圆极化。
喇叭天线是最简单的面天线。
它有一个重大缺陷，就是其口面尺寸因口面场按平方律相位分布而不能太大，因而其方向性不可能太强。
在实际应用中(如雷达、卫星通信等)往往要求天线具有很强的方向性，此可由反射面天线(主要介绍旋转抛物面天线)来完成。
反射面种类很多，各种曲面反射面和多反射面系统。
产生强方向性的面天线中用得最多的是旋转抛物面天线。
旋转抛物面天线的发明是受到探照灯的启示。
人们早就知道，旋转抛物镜面可以把其焦点发出的发散光线经反射后会聚成平行光束以照射较远的地方。
由此可用一旋转抛物面形状的金属面作反射面，而把一个馈源(产生电磁波的初级辐射器)置于焦点处，即构成了旋转抛物面天线。
当馈源接发射机时构成发射天线，馈源接接收机时为接收天线。
分析时，设其处于发射状态。
此时，由馈源产生的方向性较弱的初级辐射波束经金属面反射后可形成方向性很强的针状波束。
由于旋转抛物面天线是利用金属反射面对馈源来波进行反射而增强辐射方向性的，因此也称为反射面天线。
根据互易定理可知，在接收状态，旋转抛物面形金属面可以把远处传来的平行光束会聚到焦点实现有效接收。
反射面采用导电性能良好的金属或在其它材料上敷以金属层(网)制成。
它将入射到面上的电磁波几乎完全反射。
最简单的反射面天线由两部分组成：一个远大于波长的反射表面和一个比较小的馈源。
所有从焦点F发出的射线经反射面反射后的射线平行于反射器轴；所有从焦点F发出的射线经反射面反射后再到口径平面的路径长度，相等且等于2F。
馈源的相位中心处于焦点，将在口径面上产生均匀的相位。
几点假设：1、主反射器的曲率远大于波长，因此每个反射点的局部区域可以看成平面；2、来自馈源的入射波的曲率半径很大，在反射点处可以当作平面波处理；3、反射器是一个理想导体，所以反射波和入射波的幅度相等，相位相反。
抛物面反射器天生是一个带宽很宽的天线，仅由低频段处反射器的尺寸决定。
在实际应用中，抛物面反射器的带宽通常受到馈源的限制，而不受反射面本身的限制。
二、旋转抛物面天线的几何参数及辐射特性1、抛物线方程以旋转抛物面为例，它是由抛物线绕其对称轴oz旋转而成。
选取抛物面在yoz平面内的截线（抛物线）进行分析。
抛物线在直角坐标内的方程为«Skip Record If...»（1），式中，f为焦距，其坐标选取下图1所示。
在yoz面内建立坐标系«Skip Record If...», 极坐标的原点取在焦点F处。
F 到抛物面上任意点P的距离为ρ，FP与负z轴夹角为«Skip Record If...»。
由下图可得极坐标系中变量«Skip Record If...»与直角坐标系中的变量«Skip Record If...»的关系为«Skip Record If...»（2）将上式带入（1）式，得到极坐标下抛物线方程为：«Skip Record If...»（3）图1 抛物面几何关系2、焦径比设抛物面的口面直径为2a，定义«Skip Record If...»为焦径比，可得：«Skip Record If...»（4）式中，«Skip Record If...»为抛物面的半张角，则2«Skip Record If...»为抛物面的张角。
当«Skip Record If...»时，«Skip Record If...»，成为长焦距抛物面；当«Skip Record If...»时，«Skip Record If...»，称为中焦距抛物面；当«Skip Record If...»，«Skip Record If...»，称为中焦距抛物面。
图2 不同焦距的抛物面3、口面场分布抛物面的分析设计，一般采用几何光学和物理光学的方法导出口径场面上的场分布，然后依据口径场分布，求出辐射场。
利用这种方法计算口面上的场分布时，为了使求解简单，需要做以下假定：（1）馈源辐射理想球面波，即它有一个确定的相位中心，并与抛物面焦点F重合，否则口面场就不是同相场。
（2）馈源后向辐射为0，即在«Skip Record If...»时的区域中辐射为0。
（3）抛物面焦距远大于波长，抛物面位于馈源的远区，且对馈源的影响可忽略。
（4）抛物面是旋转对称的，馈源的方向图也是旋转对称的，即它们只是«Skip Record If...»的函数。
