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工程热力学与传热学第七章

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传热学第七章答案讲解

传热学第七章答案讲解

第七章思考题1.什么叫膜状凝结，什么叫珠状凝结?膜状凝结时热量传递过程的主要阻力在什么地方？ 答：凝结液体在壁面上铺展成膜的凝结叫膜状凝结，膜状凝结的主要热阻在液膜层，凝结液体在壁面上形成液珠的凝结叫珠状凝结。

2．在努塞尔关于膜状凝结理论分析的8条假定中，最主要的简化假定是哪两条?答：第3条，忽略液膜惯性力，使动量方程得以简化；第5条，膜内温度是线性的，即 膜内只有导热而无对流，简化了能量方程。

3．有人说，在其他条件相同的情况下．水平管外的凝结换热一定比竖直管强烈，这一说法一定成立？答；这一说法不一定成立，要看管的长径比。

4．为什么水平管外凝结换热只介绍层流的准则式？常压下的水蒸气在10=-=∆w s t t t ℃的水平管外凝结，如果要使液膜中出现湍流，试近似地估计一下水平管的直径要多大? 答：因为换热管径通常较小，水平管外凝结换热一般在层流范围。

对于水平横圆管：()r t t dh R w s e ηπ-=4()4132729.0⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-=w s t t d gr h ηλρ临界雷诺数()()1600161.9Re 434541324343=-=rg t t dw s c ηλρ由100=s t ℃,查表：kg kJ r /2257= 由95=p t ℃，查表：3/85.961m kg =ρ ()K m W ∙=/6815.0λ()s m kg ∙⨯=-/107.2986η ()()mg t t rd w s 07.23.976313235=-=λρη即水平管管径达到2.07m 时，流动状态才过渡到湍流。

5．试说明大容器沸腾的t q ∆~曲线中各部分的换热机理。

6．对于热流密度可控及壁面温度可控的两种换热情形，分别说明控制热流密度小于临界热流密度及温差小于临界温差的意义，并针对上述两种情形分别举出一个工程应用实例。

答：对于热流密度可控的设备，如电加热器，控制热流密度小于临界热流密度，是为了防止设备被烧毁，对于壁温可控的设备，如冷凝蒸发器，控制温差小于临界温差，是为了防止设备换热量下降。

工程热力学与传热学概念整理

工程热力学与传热学概念整理

工程热力学与传热学概念整理工程热力学第一章、基本概念1.热力系：根据研究问题的需要，人为地选取一定范围内的物质作为研究对象，称为热力系（统），建成系统。

热力系以外的物质称为外界；热力系与外界的交界面称为边界。

2.闭口系：热力系与外界无物质交换的系统。

开口系：热力系与外界有物质交换的系统。

绝热系：热力系与外界无热量交换的系统。

孤立系：热力系与外界无任何物质和能量交换的系统3.工质：用来实现能量像话转换的媒介称为工质。

4.状态：热力系在某一瞬间所呈现的物理状况成为系统的状态，状态可以分为平衡态和非平衡态两种。

5.平衡状态：在没有外界作用的情况下，系统的宏观性质不随时间变化的状态。

实现平衡态的充要条件：系统内部与外界之间的各种不平衡势差（力差、温差、化学势差）的消失。

6.强度参数：与系统所含工质的数量无关的状态参数。

广延参数：与系统所含工质的数量有关的状态参数。

比参数：单位质量的广延参数具有的强度参数的性质。

基本状态参数：可以用仪器直接测量的参数。

7.压力：单位面积上所承受的垂直作用力。

对于气体，实际上是气体分子运动撞击壁面，在单位面积上所呈现的平均作用力。

8.温度T：温度T是确定一个系统是否与其它系统处于热平衡的参数。

换言之，温度是热力平衡的唯一判据。

9.热力学温标：是建立在热力学第二定律的基础上而不完全依赖测温物质性质的温标。

它采用开尔文作为度量温度的单位，规定水的汽、液、固三相平衡共存的状态点（三相点）为基准点，并规定此点的温度为273.16K。

10状态参数坐标图：对于只有两个独立参数的坐标系，可以任选两个参数组成二维平面坐标图来描述被确定的平衡状态，这种坐标图称为状态参数坐标图。

11.热力过程：热力系从一个状态参数向另一个状态参数变化时所经历的全部状态的总和。

12.热力循环：工质由某一初态出发，经历一系列状态变化后，又回到原来初始的封闭热力循环过程称为热力循环，简称循环。

13.准平衡过程：由一系列连续的平衡状态组成的过程称为准平衡过程，也成准静态过程。

传热学-第七章newppt课件

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（2）特点：凝结放出的潜热不须穿过液膜的阻力即可传到冷却壁面上。 当凝结液不能润湿壁面时，凝结液在壁面许多点上以—颗颗小液珠的形式依
附于壁面，在重力的作用下，液珠滚下并与相通的液珠汇合成较大的液滴， 在向下滚动的同时．扫清了沿途的液珠，让出无液珠的壁面供继续凝结．凝 结过程主要是直接在冷壁面上进行的，没有凝结液膜引起的附加热阻，因此 有较高的换热强度。实验表明珠状凝结的换热系数比膜状凝结要高5—10倍 以上。 虽然如此，但到目前为止．在工业冷凝器中还没能创造出持久地保持珠状凝 结的工作条件。珠状凝结的机理及保证产生珠状凝结的条件正在广泛地研究 中。 如果冷凝壁面水平放置，壁面迟早会被冷凝液覆盖；如果冷凝壁面是竖直安 放，液珠会逐步变大而沿着壁面向下滚动，使得冷凝壁面始终能与蒸汽直接 接触，保持良好的热交换性能。 在其它条件相同时，珠状凝结的表面传热系数定大于膜状凝结的传热系数。
量外，层流底层之外以紊流传递为主，换热大为增强
竖壁紊流膜段的平均表面传热系数
C o875 508 PR r0.5c(eR0 c.7e525)3
对竖壁的紊流凝结换热，其沿整个壁面的平均表面传热系数
计算式为：
hhl
xc l
ht
1
xc l
式中：hl 为层流段的传热系数； ht 为湍流段的传热系数；
xc 为层流转变为湍流时转折点的高度
u v 0 x y
Thermal boundary
x
layers
u(y)
（ l u u xv u y)lg p xl y2u 2
Velocity boundary
layers
ut vt x y
al
2t y2
下脚标 l 表示液相
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南昌大学工程热力学第四版第七章

南昌大学工程热力学第四版第七章

五.湿饱和蒸汽（ ts或ps、x）
vx xv' '1 xv' v' xv' 'v' xv' ' hx xh' '1 xh' h' x
由ts（或ps）与x共同确定：
x较大时
sx xs' '1 xs' s' xs' 's' s' x Ts ux hx ps vx v v' 未饱和水
注意：水蒸气的绝热过程有时表示为：
pv 常数
其中
cp cv 过热蒸汽 κ=1.3

为经验数字
p1 ln p2 或 v ln 2 v1
饱和蒸汽 κ =1.135 湿蒸汽 κ =1.035+0.1x
水蒸气
Tv
1 1 1
?T v
1 2 2
但此法计算误差大，不宜用它 计算状态参数，仅作估算。
例：水在液相（或固相、气相） 时 C=1，p=1，故F=2，此时压力， 温度均可独立变化。水在汽液共 存时C=1，p=2，故F=1，此时压 2.水的三相点(triple pint)： 力和温度中仅有一个可自由变化。 ptp 611.659 Pa 三相点：C=1，p=3 故F=0 。
注意：水的三相点的成份可以变化， 故比体积不是定值，但三相点各相 ' tp 的比体积是定值。 分别加’和’’ 表示饱和液相和饱和气相。
22
已知水蒸气的压力为p=0.5MPa，比体积v=0.35m3/kg 问这是不是过热蒸汽？如果不是，那么是饱和蒸汽还是 湿蒸汽？用水蒸气表求出其他参数。
解：利用水蒸气表，p=0.5MPa时

工程热力学和传热学课后参考答案(前五章)

工程热力学和传热学课后参考答案(前五章)

第一篇工程热力学第一章基本概念一．基本概念系统：状态参数：热力学平衡态：温度：热平衡定律：温标：准平衡过程：可逆过程：循环：可逆循环：不可逆循环：二、习题1错2(开尔3，而当地大气压力变化?4器底部界交换（13）取虚线内空间为系统。

（1）不考虑水的蒸发，闭口系统。

（2）绝热系统。

注：不是封闭系统，有电荷的交换（3）绝热系统。

图1-15．判断下列过程中那些是不可逆的，并扼要说明不可逆原因。

（1）在大气压力为0.1013MPa时，将两块0℃的冰互相缓慢摩擦，使之化为0℃的水。

耗散效应（2）在大气压力为0.1013MPa时，用(0＋dt)℃的热源(dt→0)给0℃的冰加热使之变为0℃的水。

可逆（3可逆（4）100℃的水和6室I压力760mmHg。

图1-2一．基本概念功：热量：体积功：节流：二．习题1．膨胀功、流动功、轴功和技术功四者之间有何联系与区别？2．下面所写的热力学第一定律表达是否正确？若不正确，请更正。

3．一活塞、气缸组成的密闭空间，内充50g气体，用叶轮搅拌器搅动气体。

活塞、气缸、搅拌器均用完全绝热的材料制成。

搅拌期间，活塞可移动以保持压力不变，但绝对严密不漏气。

已测得搅拌前气体处于状态1，搅拌停止后处于状态2，如下表所示。

活塞与气缸壁间有一些摩擦4．1kg，对（1（3）压缩5到状态2，气体吸热500kJ，p=400kPa，2-3过程中气体体积-450= U3-U2+400(V3-V2)V3-V2=6．现有两股温度不同的空气，稳定地流过如图2-1所示的设备进行绝热混合，以形成第三股所需温度的空气流。

各股空气的已知参数如图中所示。

设空气可按理想气体计，其焓仅是温度的函数，按{h}kJ/kg =1.004{T}K 计算，理想气体的状态方程为pv=RT,R=287J/(kg·K)。

若进出口截面处的动、位能变化可忽略，试求出口截面的空气温度和流速。

m3=m1+m2h3=h1+h2图2-17．某气体从初态p 1=0.1MPa ，V 1=0.3m 3可逆压缩到终态p 2=0.4MPa ，设压缩过程中p=aV -2，式中a 为常数。

工程热力学与传热学(武汉理工)全套课件

工程热力学与传热学(武汉理工)全套课件

微电子： 电子芯片冷却
c 生物医学：肿瘤高温热疗；生物芯片； 组织与器官的冷冻保存 d 军 贮存 事：飞机、坦克；激光武器；弹药
e 制 冷：跨临界二氧化碳汽车空调 /热泵； 高温水源热泵 f 新能源：太阳能；燃料电池
2014.9.13
热能在热机中的转换过程
一、热能动力装置中热能转换为机械能的过程
热能动力装置
2014.9.13
传热学与热力学的区别
热力学
系统从一个平衡态到 另一个平衡态的过程 中传递热量的多少。 热力学： tm
传热学
关心的是热量传 递的过程，即热 量传递的速率。
铁块, M1 300oC
Φ
传热学： t ( x, y, z , )
Φ f ( )
2014.9.13
水，M2 20oC
Q W
系统的边界
系统的边界 图1 膨胀中的燃气
2014.9.13
图2 流动中的工质
二、系统的类型
1.按系统与外界交换的形式分类 系统与外界有三种相互作用形式：质、功、热
1）开口系统：系统与外界有物质交换
工质流入 系统边界 W
Q 工质流出 图 3 开口系统
稳定流动开口系统
不稳定流动开口系统
2014.9.13
2）闭口系统：系统与外界无物质交换 闭口系统具有恒定质量，但具有恒定质量的系统不 一定都是闭口系统
Q
W
系统的边界 图4 膨胀中的燃气
2014.9.13
3）绝热系统：系统与外界没有热量交换
W
Q
冷源
图5 把冷源包括在内的绝热系统
2014.9.13
4）孤立系统：系统与外界既没有物质交换，也没有热 和功的交换

工程热力学与传热学chapter7Moist air Atmospheric air


mw pw w V RwT
绝对湿度只能说明湿空气中实际所含水 蒸汽的多少，不能说明湿空气所具有的 吸收水蒸汽的能力大小。
7-1 State property of moist air
3.specific and relative humidity
(1)specific/Absolute humidity
湿润的夏天水管上常出现水珠?
T
pw=0.04bar 大气温度t=30oC td=28.98oC 冷水管t=20oC
d
s
雾、云及霜怎么形成的？
T
在水气充足、微风及大气层稳 定的情况下，如果接近地面的 空气冷却至某程度时，空气中 的水气便会凝结成细微的水滴 悬浮于空中，使地面水平的能 见度下降，这种天气现象称为 雾。
water vapor is called dry air. It is often convenient to treat air as a mixture of water vapor and dry air since the composition of dry air remains relatively
unsaturated air
100%
Dew-point
s
d
7-3 Dew-point and Wet-bulb temperature
2.Wet-bulb temperature (湿球温度)
T T 1 2
1
T1,d1
2
Tw
T2,d2
s
如上图:使未饱和的湿空气1与水有足够的接触表面和时间. 则出来2点的将是饱和的湿空气,2点的温度称为湿球温度. 它比湿空气本身的温度(干球温度)要低. 湿球温度无法直接测量,只能采用间接方法测量.

工程热力学知识点

一．是非题1．两种湿空气的相对湿度相等，则吸收水蒸汽的能力也相等。

（）2．闭口系统进行一放热过程，其熵一定减少（）3．容器中气体的压力不变，则压力表的读数也绝对不会改变。

（）4．理想气体在绝热容器中作自由膨胀，则气体温度与压力的表达式为k kppTT1 1212（）5．对所研究的各种热力现象都可以按闭口系统、开口系统或孤立系统进行分析，其结果与所取系统的形式无关。

（）6．工质在相同的初、终态之间进行可逆与不可逆过程，则工质熵的变化是一样的。

（）7．对于过热水蒸气，干度1x（）8．对于渐缩喷管，若气流的初参数一定，那么随着背压的降低，流量将增大，但最多增大到临界流量。

（）9．膨胀功、流动功和技术功都是与过程的路径有关的过程量（）10．已知露点温度dt、含湿量d即能确定湿空气的状态。

（）二．选择题（10分）1．如果热机从热源吸热100kJ，对外作功100kJ，则（）。

（A）违反热力学第一定律；（B）违反热力学第二定律；（C）不违反第一、第二定律；（D）A和B。

2．压力为10bar的气体通过渐缩喷管流入1bar的环境中，现将喷管尾部截去一小段，其流速、流量变化为（）。

A 流速减小，流量不变（B）流速不变，流量增加C流速不变，流量不变（D）流速减小，流量增大3．系统在可逆过程中与外界传递的热量，其数值大小取决于（）。

（A）系统的初、终态；（B）系统所经历的过程；（C）（A）和（B）；（D）系统的熵变。

4．不断对密闭刚性容器中的汽水混合物加热之后，其结果只能是（）。

（A）全部水变成水蒸汽（B）部分水变成水蒸汽（C）部分或全部水变成水蒸汽（D）不能确定5．（）过程是可逆过程。

（A）.可以从终态回复到初态的（B）.没有摩擦的（C）.没有摩擦的准静态过程（D）.没有温差的三．填空题（10分）1．理想气体多变过程中，工质放热压缩升温的多变指数的范围_________ 2．蒸汽的干度定义为_________。

3．水蒸汽的汽化潜热在低温时较__________，在高温时较__________，在临界温度为__________。

传热学课件-第七章 相变对流传热精品文档71页


对于Pr数接近于1或大于1的流体，只要
r
1
c p (ts tw )
惯性力项及液膜过冷度的影响均可略而不计。
实验表明，液膜由层流转变为湍流的临界雷诺数为 1600。
三、湍流膜状凝结传热
凝结液体流动也分层流和湍流，并且其判断依据 仍然时Re，
Re deul
式中：
ul 为 x = l 处液膜层的平均流速；
ρ=958.4kg/m3,μ=2.825 ×104则kg有/(：m.sh),λ=1.01.638WlrL/g((tms3l .Kl2t)w)1/4
1 .1 3 9 .8 2 .8 22 2 1 5 5 0 4 1 7 0 3 0 .3 9 (1 8 .4 2 0 5 9 0 0 .6 )8 3 8 1 /4
hhl
xc l
ht
1xlc
式中：hl为层流段的传热系数；ht为湍流段的传热系数； xc为层流转变为湍流时转折点的高度
l为竖壁的总高度
实验关联式：
N uG a1/3
R e
1/4
58P rs1/2 P P r rw s (R e3/4253)9200
式中：Nuhl/;Gagl3 /2 。除 P r w 用壁温 t w
u
t x
v
t y
0
只有u 和 t 两个未知量，不需要补充连续性方程 可以求解。于是，上面得方程组化简为：
l
g
l
2u y 2
0
a
l
2t y 2
0
边界条件：
y0时，u0, t tw
y时，du 0,
dy
t ts
3.主要求解过程及结果
求解上面方程可得：
（1）

工程热力学与传热学第7章气体的流动.

第七章 气体的流动(Gas Flow)第一节 气体在喷管和扩压管中的流动主题1：喷管和扩压管的断面变化规律一、稳定流动基本方程气体在喷管和扩压管中的流动过程作可逆绝热过程，气体流动过程所依据的基本方程式有：连续性方程式、能量方程式、及状态方程式。

１、连续性方程连续性方程反映了气体流动时质量守恒的规律。

定值=⋅=vf mg ω写成微分形式ggd v dv f df ωω-=7-1它给出了流速、截面面积和比容之间的关系。

连续性方程从质量守恒原理推得，所以普遍适用于稳定流动过程，即不论流体的性质如何（液体和气体），或过程是否可逆。

２、能量方程能量方程反映了气体流动时能量转换的规律。

由式（3-8），对于喷管和扩压管中的稳定绝热流动过程，212122)(21h h g g -=-ωω 写成微分形式dh d g -=221ω7-2３、过程方程过程方程反映了气体流动时的状态变化规律。

对于绝热过程，在每一截面上，气体基本热力学状态参数之间的关系：定值=k pv写成微分式0=+vdv k p dp 7-3二、音速和马赫数音速是决定于介质的性质及介质状态的一个参数，在理想气体中音速可表示为kRT kpv a ==7-4因为音速的大小与气体的状态有关，所以音速是指某一状态的音速，称为当地音速。

流速与声速的比值称为马赫数：M ag=ω 7-5利用马赫数可将气体流动分类为：m 2g v 222图7-1管道稳定流动示意图亚声速流动：1<M a g <ω超声速流动：1>M a g >ω 临界流动： 1=Ma g =ω三、促使气体流速变化的条件 1、力学条件由式（3-5），对于开口系统可逆稳定流动过程，能量方程⎰-∆=21vdp h q 或 vdp dh q -=δ，式中0=q δ所以 vdp dh = 7-6 联合（7-2）和（7-6）vdp d g g -=ωω7-7由式7-7可见，气体在流动中流速变化与压力变化的符号始终相反，表明气流在流动中因膨胀而压力下降时，流速增加；如气流被压缩而压力升高时，则流速必降低。

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定压下水蒸气的形成过程
由 上 可 以 看 出 ， 将 1kg0 ℃ 的 未 饱 和 水 定 压 加 热 为 1kgt℃的过热蒸汽，经历了未饱和水、饱和水、湿饱和蒸 汽、干饱和蒸汽、过热蒸汽等一系列的状态变化，其吸 收的总热量q总为
q总 q液 q过 (h ' h0 ) (h " h ') (h h ") h h0
ts 178.7 4 ps 0.6 ps
水蒸气的基本概念
式中ps的单位为mpa，ts的 单位为℃。这个函数关系也 可在p-t图上用曲线表示出来， 如图7-1所示。
定压下水蒸气的形成过程
1.定压下水蒸气产生过程的三 个阶段设有 1kg0 ℃的未饱和水， 装在带有活塞的汽缸中，活塞上 施加一个不变的压力p，并对其加 热，使水变为蒸汽的过程均保持 在一定的压力 p 下，如图 7-2 所示， 过程可分为以下三个阶段。
t t ts
定压下水蒸气的形成过程
定压下，将 1kg 干饱和蒸汽加热为过热蒸汽所需要的 热量称为过热热量，用符号q过表示，即
q过 h h "
式中: h——过热蒸汽的焓，kJ/kg。
过热热量也可用下式计算:
q过 c p dt
ts
t
式中:
cp——过热蒸汽的质量定压热容，可查有关 图表。
水蒸气的基本概念
实验指出，一定温度下的饱和蒸气，其分子的浓度和 分子平均动能都是定值，因此，该饱和蒸气的压力也是 一个定值，温度升高，蒸气分子浓度增大，相应的蒸气 压力也升高，所以，对应于一定的温度就有一确定的饱 和压力，换言之，对应于一定的压力，也就有一确定的 饱和温度，其具体的对应关系由物质的性质而定，对于 水，可用下式表示:
定压下水蒸气的形成过程
汽化潜热主要消耗于两个方面:一为内汽化热，用符号 ρ表示，为汽化时用以克服分子间的相互作用力而做的内 功，即内位能的增加；另一为外汽化热，用符号ψ表示， 为汽化时质量体积由v′增至v″而对外做功，故汽化潜热也 可表示为
r (u " u ') p(v " v ')
式中:
u″——干饱和蒸汽的内能，kJ/kg； u′——饱和水的内能，kJ/kg； v″——干饱和蒸汽的质量体积，m3/kg； v′——饱和水的质量体积，m3/kg。
定压下水蒸气的形成过程
因湿蒸汽是水和干蒸汽的混合物，其压力和温度不是 两个彼此独立的状态参数，所以要确定其状态，尚需知 道其中蒸汽、水的成分比例才行，一般用每单位质量湿 蒸汽中所含干蒸汽的质量，即湿蒸汽的干度x来表示
由此推知，只要知道过热蒸汽的焓h和0℃未饱和水的 焓h0，即可求出1kg0℃未饱和水被加热成1kg t℃过热蒸汽 所需要的总热量了。
定压下水蒸气的形成过程
2.水蒸气的p-v图及t-s 为了更好地了解水蒸气定压形成过程的特点，我们把 某一定压力p下水蒸气的形成过程相应地描绘在p-v图及t-s 图上，如图7-3及图7-4所示。
2.饱和状态 在同一时间内，从液体里飞出的分子数等于回到液体 里的分子数，这时，蒸发与凝结虽仍在进行，但液面上 方空间里的蒸气分子数既不增加也不减少，即气液两相 处于动态平衡状态，这种状态称为饱和状态，处于饱和 状态的液体和蒸气分别为饱和液体和饱和蒸气，饱和蒸 气的压力称为饱和压力，以符号ps表示，相应的温度称为 饱和温度，以符号ts或tsat表示，未达到饱和的液体和蒸气， 分别称为未饱和液体和未饱和蒸气。
定压下水蒸气的形成过程
在 p-v 图上，水蒸气形成的三个阶段是一条连续的平 行于v轴的直线，在整个蒸汽形成的过程中，压力不变而 质量体积是不断增加的，即v0<v′<vx<v″<v。 在t-s图上，水蒸气定压形成的整个过程不是一条直线。 在 整 个 定 压 过 程 中 ， 熵 始 终 是 增 加 的 ， 由 图 7-5 可 见 :s0<s′<sx<s″<s 。在 t-s 图上，过程线 a-b 、 b-c 、 c-d 下的 面积，分别表示液体热q液、汽化潜热γ和过热热量q过。
m汽 干蒸气的质量 x 湿蒸汽的质量 m汽 m水
式中: m汽——湿蒸汽中干蒸汽的质量，kg； m水——湿蒸汽中饱和水的质量，kg。
定压下水蒸气的形成过程
(3)干饱和蒸汽的定压过热阶段。 对于饱和蒸汽继续加热，蒸汽的温度升高，质量体积 继续增大，此时蒸汽温度高于对应压力p 下的饱和温度 ts ， 这种状态的蒸汽称为过热蒸汽，其状态用p、v 、t表示，定压 过热过程线，它表示将1kg干饱和蒸汽加热为过热蒸汽的 过程，过热蒸汽的温度与同压力下饱和温度之差称为过 热度，以符号Δt表示
式中:
h′——饱和水的焓，kJ/kg； h0——0℃未饱和水的焓，kJ/kg。
定压下水蒸气的形成过程
液体热也可以用定压比热容求出，即
q液 c p dt
0
ts
在 p 和 t 都不太高时，可取 cp= 常数简化计算。一般取 cp=4.1868kJ/(kg· k)。
定压下水蒸气的形成过程
(2)饱和水的定压汽化阶段。 在整个由饱和水到干饱和蒸汽的过程中，温度始终保 持ts不变，质量体积却明显增大。图7-2中的c点对应着干 饱和蒸汽的状态点，其状态用p、v″、ts描述，图7-2中b-c 线段即是饱和水的定压汽化过程线。把 1kg 饱和水变成 1kg干饱和蒸汽所需要的热量称为汽化潜热，或简称汽化 热，以γ表示，即
定压下水蒸气的形成过程
(1)未饱和水的预热阶段。 图 7-2中的a-b 线段即是未饱和水的预热过程线，它表 示将0℃的未饱和水加热到饱和水的过程，把1kg0℃的未 饱和水加热为饱和水所需要的热量称为液体热或预热热， 用q 液表示，因为定压过程所吸收的热量可用焓差来表示， 所以:
q液 h ' h0
水蒸气的基本概念
1.汽化 液体转变为蒸气的过程称为汽化，反之蒸气 ( 或气体 ) 转变为液体的现象称为液化或凝结。汽化有两种方式，一 种为蒸发，另一种为沸腾。
(1)蒸发。蒸发是在液体表面上缓慢进行的汽化现象。 (2)沸腾。沸腾是汽化的另一种方式，液体沸腾时的 温度称为沸点。
水蒸气的基本概念
h " h '
式中: h″——干饱和蒸汽的焓，kJ/kg。
定压下水蒸气的形成过程
由于汽化过程维持饱和温度 ts 不变，根据 δq=tds ，汽 化热也可按下式计算:
Ts (s " s ')
式中: s′——饱和水的熵，kJ/(kg· K)； s″——干饱和蒸汽的熵，kJ/(kg· K)。