水流阻力与水头损失

第四章层流和紊流及水流阻力和水头损失1、紊流光滑区的沿程水头损失系数λ仅与雷诺数有关，而与相对粗糙度无关。

()2、圆管紊流的动能校正系数大于层流的动能校正系数。

()3、紊流中存在各种大小不同的涡体。

()4、紊流运动要素随时间不断地变化，所以紊流不能按恒定流来处理。

()5、谢才公式既适用于有压流，也适用于无压流。

()6、''yuxuρτ-=只能代表 X 方向的紊流时均附加切应力。

()7、临界雷诺数随管径增大而增大。

()8、在紊流粗糙区中，对同一材料的管道，管径越小，则沿程水头损失系数越大。

()9、圆管中运动液流的下临界雷诺数与液体的种类及管径有关。

()10、管道突然扩大的局部水头损失系数ζ的公式是在没有任何假设的情况下导出的。

()11、液体的粘性是引起液流水头损失的根源。

()11、不论是均匀层流或均匀紊流，其过水断面上的切应力都是按线性规律分布的。

()12、公式gRJρτ=即适用于管流，也适用于明渠水流。

()13、在逐渐收缩的管道中，雷诺数沿程减小。

()14、管壁光滑的管子一定是水力光滑管。

()15、在恒定紊流中时均流速不随时间变化。

()16、恒定均匀流中，沿程水头损失 hf 总是与流速的平方成正比。

()17、粘性底层的厚度沿流程增大。

()18、阻力平方区的沿程水头损失系数λ与断面平均流速 v 的平方成正比。

()19、当管径和流量一定时，粘度越小，越容易从层流转变为紊流。

()20、紊流的脉动流速必为正值。

()21、绕流阻力可分为摩擦阻力和压强阻力。

()22、有一管流，属于紊流粗糙区，其粘滞底层厚度随液体温度升高而减小。

()23、当管流过水断面流速符合对数规律分布时，管中水流为层流。

()24、沿程水头损失系数总是随流速的增大而增大。

()25、边界层内的流动也有层流与紊流之分。

()26、当雷诺数 Re很大时，在紊流核心区中，切应力中的粘滞切应力可以忽略。

()27、其它条件不变，层流内摩擦力随压力的增大而（）⑴增大；⑵减小；⑶不变；⑷不定。

水头损失的类型及其与阻力的关系一、产生水头损失的原因及水头损失的分类实际液体在流动过程中，与边界面接触的液体质点黏附于固体表面，流速为零。

在边界面的法线方向上流速从零迅速加大，过水断面上的流速分布于不均匀状态。

如果选取相邻两流层来研究（如图4-1），由于两流层间存在相对运动，实际液体又具有黏滞性，所以在有相对运动的相邻流层间就会产生内摩擦力。

液体流动过程中要克服这种摩擦阻力，损耗一部分液流的机械能，转化为热能而散失。

单位重量液体从一断面流至另一断面所损失的机械能，就叫做两断面之间的单位能量损失。

图4-1在固体边界顺直的河道中，水流的边界形状的尺寸沿水流方向不变或基本不变，水流的流线便是平行的直线，或者近似为平行的直线，其水流属于均匀流或渐变流。

这种情况下产h表示。

生的水头损失，是沿程都有并随流程的长度而增加，所以叫做沿程水头损失，常用f 在边界形状和大小沿流程发生改变的流段，水流的流线发生弯曲。

由于水流的惯性作用，水流在边界突变处会产生与边界的分离并且水流与边界之间形成旋涡。

因此，在水流边界突变处的水流属于急变流（如图4-2所示）。

在急变流段内，由于水流的扩散的旋涡的形成，使水流在此段形成了比内摩擦阻力大得多的水流阻力，产生了较大的水头损失，这种能量损h表示。

失是发生在局部范围之内的，所以叫做局部水头损失，常用j图4-2综上所述，我们可以将水流阻力和水头损失分成两类：（1）由各流层之间的相对运动而产生的阻力，称为内摩擦阻力。

它由于均匀地分布在水流的整个流程上，故又称为沿程阻力。

为克服沿程阻力而引起单位重量水体在运动过程中的能量损失，称为沿程水头损失，如输水管道、隧洞和河渠中的均匀流及渐变流流段内的水头损失，就是沿程水头损失。

（2）当流动边界沿程发生急剧变化时（如突然扩大、突然缩小、转弯、阀门等处），局部流段内的水流产生了附加的阻力，额外消耗了大量的机械能，通常称这种附加的阻力为局部阻力，克服局部阻力而造成单位重量水体的机械能损失为局部水头损失。

第四章 流动阻力和水头损失主要内容] 阻力产生的原因及分类 ] 两种流态] 实际流体运动微分方程式（N －S 方程） ] 因次分析方法、相似原理 ] 水头损失的计算方法第一节 流动阻力产生的原因及分类一、基本概念1、湿周：管子断面上流体与固体壁接触的边界周长。

以 χ 表示。

单位：米2、水力半径：断面面积和湿周之比。

χA R =单位：米例： 圆管： 442d d d R ==ππ正方：442a a a R ==圆环流： 明渠流：()()()4422d D d D d DR −=+−=ππ42212aaaR ==3、绝对粗糙度：壁面上粗糙突起的高度。

4、平均粗糙度：壁面上粗糙颗粒的平均高度或突起高度的平均值。

以Δ表示。

5、相对粗糙度：Δ/D （D——管径）。

二、阻力产生的原因1、外因：（a ）管子的几何形状与几何尺寸。

面积： A 1＝a 2 A 2＝a 2 A 3＝3a 2/4 湿周： a 41=χ a 52=χ a 43=χ水力半径： R 1＝0.25a > R 2＝0.2a > R 3＝0.1875a 实验结论： 阻力1 < 阻力2 < 阻力3 水力半径R ，与阻力成反比。

R ↑，阻力↓ （b ）管壁的粗糙度。

Δ↑ ，阻力↑ （c ）管长。

与 h f 成正比。

L ↑，阻力↑ 2、内因：流体在流动中永远存在质点的摩擦和撞击现象，流体质点由于相互摩擦所表现出的粘性，以及质点撞击引起速度变化所表现出的惯性，才是流动阻力产生的根本原因。

沿程阻力：粘性造成的摩擦阻力和惯性造成的能量消耗。

局部阻力：液流中流速重新分布，旋涡中粘性力做功和质点碰撞产生动量交换。

三、阻力的分类1、沿程阻力与沿程水头损失（1） 沿程阻力：沿着管路直管段所产生的阻力（管路直径不变，计算公式不变） （2） 沿程水头损失：克服沿程阻力所消耗的能量∑h f ＝h f1+ h f2+ h f3 2、局部阻力与局部阻力损失（1） 局部阻力：液流流经局部装置时所产生的阻力。