几何方程仍然为: u v v u x , y , xy x y x y 将几何方程代入物理方程,得用位移分量和变温T 表示的应 力分量 E u v E T x ( ) 1 2 x y 1 E v u E T ( ) y 2 1 y x 1 E v u xy ( ) (1 ) x y 2 当弹性体的温度变化时,其体积将趋于膨胀和收缩,若 外部的约束或内部的变形协调要求而使膨胀或收缩不能自由 发生时,结构中就会出现附加的应力。这种因温度变化而引 起的应力称为热应力,或温度应力。 忽略变温对材料性能的影响,为了求得温度应力,需要 进行两方面的计算:(1)由问题的初始条件、边界条件, 按热传导方程求解弹性体的温度场,而前后两个温度场之差 就是弹性体的变温。(2)按热弹性力学的基本方程求解弹 性体的温度应力。本章将对这两方面的计算进行简单的介绍。 代替了面力分量X 及 Y 。 对于温度应力的平面应变问题,只须将温度应力的平面 应力问题的 E换成 E 1 2 换成
1 换成( ) 1 则得到在平面应变条件下的相应方程。 §6-5 位移势函数的引用 由上一节知:在平面应力的情况下按位移求解温度应力 问题时,须使位移分量u 和v 满足微分方程: 根据热量平衡原理得: c T dxdydzdt 2Tdxdydzdt Wdxdydzdt x T 2 W T t c c 化简后得: 记 则 a c T W 2 a T t c 这就是热传导微分方程。 §6-3 温度场的边值条件 为了能够求解热传导微分方程,从而求得温度场,必须已知物体在 初瞬时的温度,即所谓初始条件;同时还必须已知初瞬时以后物体表面 与周围介质之间热交换的规律,即所谓边界条件。初始条件和边界条件 合称为初值条件。 第六章 温度应力问题的基本解法 §6-1 §6-2 §6-3 §6-4 §6-5 §6-6 温度场和热传导的基本概念 热传导微分方程 温度场的边界条件 按位移求解温度应力的平面问题 位移势函数的引用 轴对称温度场平面热应力问题 §6-1 温度场和热传导的基本概念 1.温度场:在任一瞬时,弹性体内所有各点的温度值的总体。用T表示。 1 代入位移分量和变温T表示的应力分量表达式 E u v ET ( ) 1 2 x y 1 E v u ET y ( ) 1 2 y x 1 E v u xy ( ) 2(1 ) x y x ( 初始条件: T ) t 0 f ( x, y, z ) 边界条件分四种形式: 第一类边界条件 已知物体表面上任意一点在所有瞬时的温度,即 Ts f (t ) (qn ) s f (t ) 向。 其中Ts 是物体表面温度。 其中角码 s 表示“表面”,角码n 表示法 第二类边界条件 已知物体表面上任意一点的法向热流密度,即 t t 在同一段时间dt内,由六面体左面传入热量qxdydzdt, 由右面传出热量 (qx qx dx)dydzdt 。因此,传入的净热量为 x
将 q x T 代入可见: x qx dxdydzdt x 2T 2 dxdydzdt x 由左右两面传入的净热量为: 由上下两面传入的净热量为: 由前后两面传入的净热量为: 第三类边界条件 已知物体边界上任意一点在所有瞬时 的运流(对流)放热情况。按照热量的运流定理,在单位时 间内从物体表面传向周围介质的热流密度,是和两者的温差 成正比的,即 (qn ) s (Ts Te ) 其中Te是周围介质的温度; 称为运流放热系数,或简称热 系数。 第四类边界条件 式进行热交换。即 已知两物体完全接触,并以热传导方 (2) 这是按位移求解温度应力平面应力问题的应力边界条件。 位移边界条件仍然为: u s u,vs v 将式(1)、(2)与第二章§2-8中式(1)、(2)对比,可见
E T E T 及 1 x 1 y 代替了体力分量 X 及 Y ,而: ET ET l 及m 1 1 x T+2△T T T+△T T-△T o 3.温度梯度:沿等温面的法线方向,指向温度增大方向的矢 T 量。用△T表示,其大小用 n 表示。其中n为等温面的法线方 向。温度梯度在各坐标轴的分量为 T T COS(n ,x) x n T T COS(n ,y) y n T T COS(n , z) z n q △T (3) 称为导热系数。由(1)、(2)、(3)式得
dQ T / S dt n 可见,导热系数表示“在单位温度梯度下通过等温面单位面积 的热流速度”。 由(1)和(3)可见,热流密度的大小 q T n 热流密度在坐标轴上的投影 q x qy qz T x T y T z 将上式代入不计体力的平衡微分方程 yx x 0 y x y xv 0 y x 简化得: 2u 1 2u 1 2 v T 1 ) ( 0 2 2 x 2 y 2 xy x v 1 v 1 u T 1 ) ( 0 2 2 y 2 x 2 xy y 可见:热流密度在任一方向的分量,等于导热系数乘以 温度在该方向的递减率。 §6-2 热传导微分方程 热量平衡原理:在任意一段时间内,物体的任一微小部 分所积蓄的热量,等于传入该微小部分的热量加上内部热源 所供给的热量。 y qx qx q x dx x z x 取图示微小六面体dxdydz。假定该六面体的温度在dt时 间内由T 升高到T T dt 。由温度所积蓄的热量是 CdxdydzT dt , 其中 是物体的密度,C 是单位质量的物体升高一度时所需 的热量——比热容。 但是,由于弹性体所受的外在约束以及体内各部分之间的相互约束,上 述形变并不能自由发生,于是就产生了应力,即所谓温度应力。这个温度应 力又将由于物体的弹性而引起附加的形变,如虎克定理所示。因此,弹性体 总的形变分量是: 1 [ x ( y z )] T E 1 y [ y ( z x )] T E 1 z [ z ( x y )] T E 2 2 2 (1) 这就是按位移求解温度应力平面应力问题的微分方程。 同理,将应力分量代入无面力的应力边界条件 l( x) m( yx) 0 s s m( y) l( xy) 0 s s 简化后得: v 1 u v u l( ) m ( ) l(1 )T s s x y 2 y x m( v u ) l 1 v u ) m(1 )T ( s s y x 2 x y 可得相应位移特解的应力分量是: E 2 x ' 1 y 2 E 2 y ' 1 x 2 E 2 xy 1 xy 设 u" , v" 为位移的补充解,则 u" , v" 需满足齐次微 分方程: 2u" 1 2u" 1 2v" 0 2 2 2 y 2 xy x 2 v" 1 2v" 1 2u" 0 2 2 y 2 x 2 xy 相应于位移补充解的应力分量为(注意不计变温,即T=0): 取 n0 为等温面法线方向且指向增温方向的单位矢量,则有 △T n0 T n (1) 4.热流速度:在单位时间内通过等温面面积S 表示。 dQ 的热量。用 dt 热流密度:通过等温面单位面积的热流速度。用 q 表示, 则有 q n0 dQ /S dt (2) 其大小为 q dQ /S dt 5.热传导基本定理:热流密度与温度梯度成正比而方向相反。 即 2u 1 2 2 x 2 v 1 y 2 2 2u 1 2 v T 1 ) ( 0 2 y 2 xy x 2 v 1 2u T 1 ) ( 0 2 x 2 xy y Ts Te §6-4 按位移求解温度应力的平面问题 设弹性体内各点的温变为T。对于各向同性体,若不受约束,则弹性体 内各点的微小长度,都将产生正应变 T ( 是弹性体的膨胀系数),这样, 弹性体内各点的形变分量为 x y z T , yz zx xy 0 2 1 ) ( x 2 1 ) ( y T x T y 由于 和 都是常量,所以取: 2 1 )T ( 时, x,y)满足微分方程。因此 u ' , v ' 可以作为微分方程 ( , v' 的一组特解。将u ' 以及 T 1 2 x y 2T dydzdxdt 2 y 2T dzdxdydt z 2 2T 2T 2T 因此,传入六面体的总净热量为: ( x 2 y 2 z 2 )dxdydzdt 简记为: 2Tdxdydzdt 假定物体内部有正热源供热,在单位时间、单位体积供 热为W,则该热源在时间dt内所供热量为Wdxdydzdt。 x 这就是平面应力问题热弹性力学的物理方程。 将应力分量用形变分量和变温T表示的物理方程为: E E T ( x y ) 1 2 1 E E T y ( y x ) 2 1 1 E xy xy 2(1 ) x 并在边界上满足位移边界条件和应力边界条件。实际求解时, 宜分两步进行:(1)求出上述微分的任意一组特解,它只需 满足微分方程,而不一定要满足边界条件。(2)不计变温T, 求出微分方程的一组补充解,使它和特解叠加以后,能满足 边界条件。 引用一个函数 (x,y) ,将位移特解取为: ' ' u ,v x y 函数 称为位移势函数。以 u 和 v 分别作为u和v代入微分 方程,简化后得: E u" x " 1 2 ( x E v" ( y " 2 1 y E v" xy " ( 2(1 ) x v" ) y u" ) x u" ) y 不稳定温度场或非定常温度场:温度场的温度随时间而变化。 即 T=T(x,y,z,t) 稳定温度场或定常温度场:温度场的温度只是位置坐标的函数。 即 T=T(x,y,z) 平面温度场:温度场的温度只随平面内的两个位置坐标而变。 y 即Hale Waihona Puke Baidu T=T(x,y,t) 2.等温面:在任一瞬时,连接温度场 内温度相同各点的曲面。显然,沿着 等温面,温度不变;沿着等温面的法 线方向,温度的变化率最大。 x yz zx xy 2(1 ) yz E 2(1 ) zx E 2(1 ) xy E 对于平面应力的变温问题,上式简化为 1 [ x y ] T E 1 y [ y x ] T E 2(1 ) xy xy E