工程力学-第十六章

1、 为什么说细胞因子是体外组织工程产品再造的重要影响因素。

答：因为在组织工程中，细胞因子会起诱导作用，促进细胞的分裂和分化，形成组织结构，组织工程学是综合应用工程学和生命科学的基本原理、基本理论、基本技术和基本方法，在体外预先构建一个有生物活性的种植体，然后植入体内，修复组织缺损。细胞因子是可调节细胞的生命活动。

2、 举例说明组织工程产品的技术路线。

答： 颈肩痛和腰腿痛是现代社会中的一种临床常见病,据统计在人的一生中超过50%的人会出现腰痛的症状 [1],椎间盘退行性变是其主要病因.近年来国内外众多学者应用组织工程学的技术与方法构建组织工程髓核,作为一种新的技术路线为椎间盘退变性疾病的治疗 提供了新的思路,其中最基本、最关键的环节是种子细胞的选择.作者就脊索细胞、髓核细胞、软骨细胞、骨髓间充质干细胞、脂肪干细胞、胚胎干细胞在组织工程髓核种子细胞研究中的进展作一简要综述.

第十六章 织物的基本力学性质

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1 第十六章 织物的基本力学性质

织物的基本力学性质包括拉伸、撕裂、顶破和弯曲等。

第一节 织物的拉伸性质

一、拉伸性质的测定方法和指标

1. 拉伸性质测试方法

（1）机织物

扯边纱条样法(Raveled-Strip Method)：

抓样法(Grab Method)：

切割条样法(Cut-Strip Method)：

(a) 上夹头

下夹头 织物 (b) 缝边

(c) (d) 针织梯形样

图16-1 拉伸试验织物试样及夹持方式

（2）针织物

（3）非织造布

2. 织物的拉伸曲线及指标

麻织物

棉织物

毛织物 蚕丝

织物

伸长(cm) 拉伸力(N) 经向

纬向 高强低伸

涤/棉织物

伸长(cm) 拉伸力(N)

低强

高伸

涤/棉

织物

(a) 纯纺织物 (b) 方向和混纺织物 图16-2不同织物及不同混纺经纬向拉伸曲

第十六章 织物的基本力学性质

2

2 衬经衬纬针织物

伸长(cm) 棉毛布

棉汗布 衬纬针织物 低弹涤纶丝针外衣(纬编)

拉伸力(N) （a）纵向拉伸

伸长(cm) （b）横向拉伸

衬纬针织物 低弹涤纶丝针外衣(纬编) 衬经衬纬针织物 棉毛布 棉汗布 拉伸力(N)

0 4 8 12 0 4 8 12 16 20

图16-3几种针织物的拉伸曲线

平行纵向

σ (cN/tex)

σ (cN/tex)

ε (%) ε (%) 机织布

针刺非织造布

热轧非织造布

(a) 不同取向铺网的影响 (b) 不同成形方式的影响 交叉纵向

交叉横向

平行横向

图16-4 非织造布的拉伸应力-应变曲线

3. 织物的拉伸性能指标

(1) 断裂强度和断裂伸长率

双轴向拉伸试验机，拉伸作用原理如图16-5所示， (a)为两向拉伸力均等的情况；(b)为两向拉伸力不等（或保持一端不动）的情况；(c)为非对称的平行四边形变形拉伸。

第一篇 理论力学篇

模块一 刚体

任务一 刚体的受力分析（P11）

一、简答题

1．力的三要素是什么?两个力使刚体平衡的条件是什么？

答：力的三要素，即力的大小、力的方向和力的作用点。两个力使刚体处于平衡状态的必要和充分条件：两个力的大小相等，方向相反，作用在同一直线上。

2．二力平衡公理和作用与反作用公理都涉及二力等值、反向、共线，二者有什么区别？

答：平衡力是作用在同一物体上，而作用力与反作用力是分别作用在两个不同的物体上。

3．为什么说二力平衡公理、加减平衡力系公理和力的可传性都只适用于刚体？

答：因为非刚体在力的作用下会产生变形，改变力的传递方向。例如，软绳受两个等值反向的拉力作用可以平衡，而受两个等值反向的压力作用就不能平衡。

4．什么是二力构件？分析二力构件受力时与构件的形状有无关系。

答：工程上将只受到两个力作用处于平衡状态的构件称为二力构件。二力构件受力时与构件的形状没有关系，只与两力作用点有关，且必定沿两力作用点连线，等值，反向。

5．确定约束力方向的原则是什么?活动铰链支座约束有什么特点？ 答：约束力的方向与该约束阻碍的运动方向相反。在不计摩擦的情况下，活动铰链支座只能限制构件沿支承面垂直方向的移动。因此活动铰链支座的约束力方向必垂直于支承面，且通过铰链中心。

6．说明下列式子与文字的意义和区别：

（1）12FF，（2）12FF， （3）力1F等效于力2F。

答：若12FF，则一般只说明两个力大小相等，方向相反。

若12FF，则一般只说明两个力大小相等，方向是否相同，难以判断。

若力1F等效于力2F，则两个力大小相等，方向和作用效果均相同。

7．如图1-20所示，已知作用于物体上的两个力F1与F2，满足大小相等、方向相反、作用线相同的条件，物体是否平衡？

答：不平衡，平衡是指物体相对于惯性参考系保持静止或匀速直线运动的状态，而图中AC杆与CB杆会运动，两杆夹角会在力的作用下变大。

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第16章非惯性系中的质点动力学

16.1复习笔记

一、基本方程

1．非惯性系中的质点动力学基本方程（或称为质点相对运动动力学基本方程），其表

达式为

rIeICmaFFFvvv

v

式中，

eIeFmav

v

，表示牵连惯性力；

CCIFmav

v，表示科氏惯性力。

2．在动参考系内，把非惯性系质点动力学基本方程写成微分形式

2

2IeICd

dr

mFFF

t

v

vvv

3．几种特殊情况

（1）当动参考系相对于定参考系作平移时，则

C0a

，0F

IC

，于是相对运动动力

学基本方程为

rIemaFFvv

v

（2）当动参考系相对于定参考系作匀速直线平移时，则

C0a

，

e0a

，

Ie0FF

IC

，

于是相对运动动力学基本方程与相对于惯性参考系的基本方程形式一样，其表达式为

rmaF



①相对于惯性参考系做匀速直线平移的参考系都是惯性参考系。

②发生在惯性参考系本身的任何力学现象，都无助于发现该参考系本身的运动状况，这

称为经典力学的相对性原理。

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（3）当质点相对于动参考系静止时，则

rr00avv

，

，0F

IC

，所以质点相对静

止的平衡方程为

0FF

Ie

上式称为质点相对静止的平衡方程，即当质点在非惯性参考系中保持相对静止时，作用

在质点上的力与质点的牵连惯性力相互平衡。

（4）当质点相对于动参考系作等速直线运动时，有

r0a

，质点相对平衡方程为

0

IeICFFFvvv

上式称为质点相对平衡方程。可见在非惯性参考系中，质点相对静止和作等速直线运动

时，其平衡条件是不相同的。

二、非惯性系中质点的动能定理

1．质点相对运动动能定理的微分形式

质点在非惯性系中相对动能的增量，等于作用于质点上的力与牵连惯性力在相对运动中

所作的元功之和。即

2

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