哈尔滨工业大学热传输原理前五章总结

热的传递知识点总结一、热的基本原理1. 热的定义热是一种能量，是物质内部分子或原子振动引起的。

当一个物体的温度高于另一个物体时，热会从高温物体传递到低温物体，以达到热平衡。

2. 热的传递方式热可以通过三种方式传递：传导、对流和辐射。

这三种方式可以单独存在，也可以相互交替。

传导是指热通过固体物体的分子间碰撞传递。

对流是指热通过流体（液体或气体）的传递。

辐射是通过电磁波的形式传递，可以在真空中传递。

二、传热方式1. 传导传导是指热能通过固体物体内部分子的碰撞相互传递的过程。

在实际应用中，传导通常发生在导热材料（如金属、混凝土等）内部。

传导的传热速度受到导热系数、温度梯度和传导路径长度的影响。

2. 对流对流是指热能通过流体的传递，受到流体运动和传热表面积的影响。

对流传热通常发生在流体内部或流体与固体表面的交界处。

对流传热是工程领域中最常见的传热方式，包括自然对流和强制对流两种形式。

3. 辐射辐射是指热能通过电磁波的传递，可以在真空中传递，因此在宇宙空间中也能发挥作用。

辐射传热通常发生在高温表面和低温表面之间，受到表面发射率、温度差异和辐射面积等因素的影响。

三、传热方程1. 热传导方程热传导方程描述了在固体物体内部传导热的方式，通常用Fourier定律表示：$$q=-kA\frac{{dT}}{{dx}}$$其中，q表示热流量，k表示导热系数，A表示传热面积，dT表示温度梯度，dx表示传热路径长度。

2. 对流传热方程对流传热方程描述了热能通过流体的传递，通常采用牛顿冷却定律表示：$$q=hA(T_s-T_\infty)$$其中，h表示对流传热系数，A表示传热面积，Ts表示表面温度，T∞表示流体温度。

3. 辐射传热方程辐射传热方程描述了热能通过电磁波的传递，通常用Stefan-Boltzmann定律表示：$$q=\varepsilon\sigma AT_s^4$$其中，q表示热流密度，ε表示表面发射率，σ表示Stefan-Boltzmann常数，A表示辐射面积，Ts表示表面温度。

1、例题例1：有一容积为23m 的气罐（内有空气，参数为1bar ，20℃）与表压力为17bar 的20℃的压缩空气管道连接，缓慢充气达到平衡（定温）。

求：1.此时罐中空气的质量 2.充气过程中气罐散出的热量 3.不可逆充气引起的熵产（大气压1bar ，20℃）解：充气前1p =1bar 1T =20℃ 质量1m ，充气后2p =0p =17bar 2T =1T =20℃ 质量2m ①2m =22RgT V P =12RgT VP ②热力学第一定律：Q=E ∆+⎰-)(12)(12τm m d e d e +tot WE ∆=u ∆=2u -1u =22u m -11u m ；⎰-)(12)(12τm m d e de =00dm u ⎰-τ=in m u 0=)(120m m u --；tot W =in m -00V p =)(1200m m P V --；得：Q=22u m -11u m )(120m m u --)(1200m m P V --=22u m -11u m )(120m m h -- 由缓慢充气知为定温过程，1u =2u =0V C 1T ； 0h =0P C 0T ；Q=)(12m m -0V C 1T -)(12m m -0P C 0T =)(12m m -0V C （1T -0γ0T ）=（2p -1p ）V)1(01001--γγT T T③S ∆=g f S S ++⎰-)(21)(21τm m d S d S =2m 2S -1m 1S ； f S =T Q ； ⎰-)(21)(21τm m d S d S =in S )(12m m -；g S =（2m 2S -1m 1S ）-in S )(12m m --0T Q =2m （2S -in S ）+1m （in S -1S ）-0T Q ；S ∆=2S -1S =P C 12lnT T -g R 12ln p p； g S =2m （P C in T T 2ln-g R in p p 2ln ）+1m （P C 1ln T T in -g R 1ln p p in ）-0T Q ； g L S T E 0=例2：1mol 理想气体2o ，在（T ，V ）状态下，1S ，1Ω，绝热自由膨胀后体积增加到2V ，此时2S ，2Ω。

物体中各点的温度不随时间变化的温度场，称为稳态温度场（或定常温度场）
在某些特殊情况下，物体的温度仅在一个或二个坐标方向有变化，这种情况下的5.1.4 热流量与热流密度
3 ．热导率
耐火材料：
5.2.3 热辐射
1 ．热辐射的含义通过电磁波传递能量的方式称为辐射。

物体会因各种原因发出
一切实际物体的辐射能力均小于同温度下的黑体的辐射能力，实际物体的辐射能在工程问题中，同一环节有时存在着两种或者两种以上热量传递方式同时出现的
式中，λ／ρc=a，称为热扩散率（又称导温系数）
对无内热源的一维稳态导热问题，导热微分方程可简化成为
6.1.2 初始条件及边界条件
导热问题的常见边界条件可归纳为以下三类：
( 1 ）规定了边界上的温度值，称为第一类边界条件。

边界条件为
几当热导率是温度的线性函数时，
下的面值代入λ的计算公式，就可获得正确的结果。

【例6.2 】
6.2.2 圆筒壁的导热
1 ．单层圆筒壁的稳态导热
2 ．多层圆筒壁的稳态导热
思考题：
作业题：p115 no.10 11
温度边界层定义
7.1.2 换热系数的影响因素
1 ．流动状态和流动起因
2 ．流体的物理性质
3 ．流体有无相变
4 ．换热面的几何形状、大小及相对位置7.2 对流换热的微分方程组
式中，Nu m = h l/λm。

热量的传导与对流知识点总结在我们的日常生活和众多科学领域中，热量的传递是一个极其重要的现象。

热量传递主要有三种方式：传导、对流和辐射。

今天，咱们重点来聊聊传导和对流这两种方式。

一、热量传导热量传导，简单来说，就是由于物体内部或者两个接触物体之间存在温度差，从而导致热量从高温处向低温处传递的过程。

这种传递是在没有物质宏观位移的情况下发生的。

（一）传导的基本原理传导的发生基于物质内部的微观粒子（如分子、原子、电子等）的热运动。

当高温区域的粒子具有较高的动能时，它们会与低温区域的粒子发生碰撞和能量交换，从而使热量逐渐从高温区域传递到低温区域。

（二）热导率不同的物质具有不同的导热能力，这一能力用热导率来衡量。

热导率越大，物质的导热性能就越好。

例如，金属通常具有较高的热导率，像铜、铝等，所以它们常用于制作散热器；而空气、塑料等材料的热导率较低，是良好的绝热材料。

（三）影响传导的因素1、材料的性质：不同材料的热导率差异很大，这是决定传导速率的关键因素。

2、温度差：温度差越大，热量传导的驱动力就越强，传导速率也就越快。

3、物体的厚度：在其他条件相同的情况下，物体越厚，热量传导所需的时间就越长。

4、接触面积：接触面积越大，热量传导的效率通常也越高。

（四）常见的传导现象1、用铁锅炒菜时，热量从锅底传递到锅内的食物，这就是通过金属的传导实现的。

2、冬天我们触摸金属栏杆会感觉比触摸木头更冷，这是因为金属的热导率高，能更快地将手上的热量带走。

二、热量对流热量对流是指由于流体（液体或气体）的宏观运动而引起的热量传递过程。

（一）对流的分类对流可以分为自然对流和强制对流。

自然对流是由于流体内部温度不均匀而导致密度差异，从而引起流体的流动。

比如，在房间里，靠近暖气片的空气受热膨胀，密度变小而上升，周围较冷的空气则流过来补充，形成自然对流，使房间逐渐变暖。

强制对流则是通过外部力量（如风扇、泵等）迫使流体流动，从而增强热量传递。

例如，电脑中的风扇就是通过强制对流来帮助散热的。

热量的传递与热力学知识点总结热量的传递是热力学中一个重要的概念，它涉及到热的流动和热平衡的问题。

了解热量的传递方式以及热力学中的相关知识点对于我们理解能量转化和热力学过程有着重要的作用。

本文将对热量的传递与热力学中的相关知识点进行总结。

一、热传导热传导是指热量在物体内部由高温区向低温区传播的过程。

它遵循热量自然由热量大的物体传向热量小的物体的原则。

热传导的速率取决于传导介质的性质、温度差以及物体的形状和尺寸等因素。

常见的导热介质有金属、液体和气体等。

二、热对流热对流是指热量通过流体的对流来传递的过程。

在热对流中，流体被加热后会产生密度变化，从而形成对流运动。

热对流的速率取决于流体的性质、流动速度、温度差以及物体的形状和尺寸等因素。

热对流通常在气体和液体中发生。

三、热辐射热辐射是指热量通过电磁波辐射的方式传递的过程。

所有物体都会辐射热能，无论其温度是否低于绝对零度。

热辐射的速率取决于物体的温度以及其表面的特性。

热辐射是一种无需介质的热传递方式，可以在真空中传播。

热量的传递过程中往往涉及到熵的变化。

熵是热力学中一个重要的物理量，它表示系统的无序程度。

热传递会导致熵的增加，而热力学第二定律表明熵增是一个自然趋势，系统总是朝着熵增的方向发展。

在热力学中，还有一些其他的重要概念和定律需要了解：1. 热力学第一定律：能量守恒定律，它表明能量既不能被创造也不能被消灭，只能在不同形式之间转化。

2. 热力学第二定律：热量不会自发地从低温物体传向高温物体，熵增是一个自然趋势。

3. 热力学第三定律：绝对零度是无法达到的，所有物质在温度接近绝对零度时会趋于零熵。

4. 热力学循环：一个系统经历的一系列热力学过程，最终回到初始状态的过程。

5. 热容和比热容：物体吸收或释放的热量与温度变化之间的关系。

6. 等温过程、绝热过程和绝热指数：等温过程中温度不变，绝热过程中热量不进出系统，绝热指数是气体的一个重要物理量。

通过对热量的传递和热力学知识点的总结，我们可以更好地理解能量转化和热力学过程。

第一章：·流体的定义:工程上将只能抵抗压力而在一定的切应力作用下会产生连续不断变形（即流动）的物质统称为流体。

·流体的压缩性：在压力P 的作用下，流体体积特性能改变。

流体的压缩特性的大小，可由体积压缩系数K 表示。

·流体的热膨胀性：由温度变化引起的流体体积变化的特性，其定义为：·由于在流体流动的过程中条件不同，可能具有两种性质完全不同的流动状态，即：层流、紊流；决定管道里流体流动状态的是一个称之为雷诺数的无量纲数群，用Re 表示：Re 越大，流动状态越趋向于紊流发展。

流体由层流开始向紊流转变的临界Re 数为：Re 临=2100~2300 ·粘度系数表征流体抵抗连续变形的能力。

由 可知， η在数值上表示单位速度梯度下流体产生的粘性切应力，是流体的一个物理参数，决定于流体的物理状态和性质，称为动力粘度系数，在动量传输分析与计算中，常取运动粘度系数 ν： ν = η/ρν单位为[m 2/s]， η和ν通常是温度的函数，压力对它们也有一定的影响，在计算中常将动力粘度系数和运动粘度系数取为常数。

这样， 为流动流体的动量密度梯度。

ν可以理解为动量扩散系数。

由此，牛顿粘性定律还有另一层物理意义。

即在动量密度梯度下粘性引起流体的粘性动量通量。

由于 梯度方向是y 方向，所以动量通量方向为y 方向，即流体的动量由上部的高动量向下部低动量传输（动量的粘性扩散）。

·牛顿粘性定律有两层物理意义: ·由于流体粘性，在速度梯度 下产生的粘性切应力，方向为x 方向； ·在动量密度梯度 作用下，产生y 方向的动量传输，传输方向与梯度增加方向相反。

/d v k dp ν=-/t dv v dtβ=Re V D VD ρηγ===惯性力粘性力/(/)yx x dv dy ητ=xyx d FA dy ντη==±()/x d v dy ()x yx d v dy ρτν=-00x n x n x dv dy dv dy dv dy ττητηττη⎧=+⎪⎪⎪⎛⎫⎪⎨ ⎪⎝⎭⎪⎪⎛⎫⎪=+ ⎪⎪⎝⎭⎩宾汉体 非牛顿流体假塑性流体和涨流性流体 =屈服-假塑性体·处于静力平衡状态的流体，由于无流体的相对运动，此时无论流体是否具有粘性，相对静止的流体都不会产生粘性内摩擦阻力和粘性动量传输。

哈工大传热学复习资料哈工大传热学复习资料传热学是热力学的一个重要分支，研究物质内部和物质之间的热传递过程。

作为哈尔滨工业大学工程热物理专业的一门核心课程，传热学对于我们理解和应用热力学知识具有重要意义。

在复习传热学的过程中，我们可以通过多种途径获取相关资料，以帮助我们更好地理解和掌握这门课程。

首先，教材是我们复习传热学的主要参考资料。

哈尔滨工业大学的传热学课程通常使用《传热学基础》这本教材。

这本教材系统地介绍了传热学的基本概念、传热机制和传热过程的数学模型。

在复习过程中，我们可以仔细阅读教材，理解其中的概念和原理，并通过例题加深对知识的理解和应用。

除了教材，还可以参考一些经典的传热学参考书。

例如，英文教材《Fundamentals of Heat and Mass Transfer》是一本广泛使用的传热学教材，其中包含了丰富的例题和习题，可以帮助我们更好地理解和应用传热学的知识。

此外，还可以参考一些国内外的传热学研究论文，了解最新的研究进展和应用领域，拓宽我们对传热学的认识。

在复习传热学的过程中，我们还可以利用互联网资源。

有许多传热学相关的网站和论坛，提供了大量的学习资料和交流平台。

我们可以通过搜索引擎找到一些传热学的学习资料和视频教程，例如在YouTube上有一些优质的传热学视频课程，可以帮助我们更加形象地理解和应用传热学的知识。

此外，还可以参加一些传热学相关的网络研讨会和学术会议，与其他学生和专业人士交流学习经验和研究成果。

除了书本和互联网资源，还可以通过实践来巩固和应用传热学的知识。

在哈工大工程热物理专业，我们通常会进行一些传热实验，例如测量热导率、对流传热和辐射传热等。

通过亲自动手操作和观察实验现象，我们可以更加深入地理解传热学的原理和应用。

此外，还可以参加一些与传热学相关的实习和项目，锻炼我们的实际操作能力和问题解决能力。

综上所述，复习传热学需要综合运用多种资源和方法。

教材、参考书、互联网资源以及实践经验都是我们复习传热学的宝贵资料。

工程传输原理期末总结一、引言工程传输原理是工科领域的一门基础课程，它研究的是物质的传输过程和特性。

本学期学习了工程传输原理的相关知识，包括传质传热传动和流体传动等。

通过本门课程的学习，我深入了解了物质传输的基本原理和计算方法，并对实际工程中的传输过程有了更深入的理解。

以下是我对整个学期学习内容的总结和体会。

二、传质传热传动传质传热传动是工程传输原理的核心内容，主要研究物质在不同介质中的传输过程。

这部分内容分为传质传递和传热传递两个部分进行学习。

1. 传质传递传质传递研究物质在不同相中的传输过程，如气体和液体之间的传递，液体和液体之间的传递等。

在学习中，我们了解了物质传输的基本原理和传质速率的计算方法。

通过学习传质传递的相关知识，我了解到不同物质传输的速率不同，物质的物理性质和传输环境的条件对传质速率有重要影响。

我也了解了一些传质传递的基本方程和计算模型，能够应用这些方程和模型解决实际问题。

这对我今后从事工程项目设计和工程应用都非常有帮助。

2. 传热传递传热传递研究物质之间的热能传输过程，如传热的导热、传热的对流、传热的辐射等。

这部分的学习中，我们了解了传热的基本原理和计算方法。

通过学习传热传递的相关内容，我了解到热传导是物质内部的热能传输方式，传热对流是物质之间的热能传输方式，辐射传热是通过辐射热能的传输方式。

我也了解到传热速率与温差、传热介质性质、传热表面积等因素有关，可以通过传热方程和关系式计算出传热速率。

这对于工程项目设计和能源计算等方面都非常有用。

三、流体传动流体传动研究流体在不同介质中的运动和传输过程，主要研究液体和气体的流动特性和参数计算方法。

流体力学是流体传动的重要基础，它研究了液体和气体在运动中的力学性质和规律。

1. 流体力学基础学习流体力学基础的过程中，我了解到流体的性质和流体的流动规律，如普朗德尔数、雷诺数、马赫数等。

还学习了流体静力学的基本原理，了解了流体在静止状态和运动状态下的压力和速度分布情况。

3-5 湍流动量扩散系数与热扩散系数一、问题的提出在湍流时均守恒方程中，由于出现了附加的二阶脉动相关项，使方程不封闭，必须建立附加源项与时均量之间的关系，以使方程封闭。

目前的研究方法可分为两种：统计分析法；半经验半理论法。

1．统计分析法通过统计，考虑各种脉动量的相关性，最终获得脉动量与时均量的关系。

优点：不引入任何假设。

缺点：必须了解大量不同扰动情况的实验数据，目前尚不能直接应用于实际工程问题。

2．半经验半理论方法通过引入一些假设，建立某些未知量之间的关系，来使方程封闭，即通常所说的湍流模型。

优点：目前可直接应用于工程实际问题。

缺点：引入了假设，适用性有限制。

我们学习第二种方法。

在各种湍流模型中，经常要用到两个扩散系数：湍流动量扩散系数、湍流热扩散系数。

这两个系数的引入是因为时均方程中出现了脉动相关项。

在描述湍流对流换热的雷诺时均方程中，出现了雷诺应力与雷诺热流两个脉动相关项。

这两个物理量的含义可认为是：流体微团相对于时均值的随机脉动所引起的动量扩散与热扩散。

我们知道，在湍流对流换热中，由于流体分子的微观热运动所引起的动量扩散与热扩散，表现为流体的粘性和导热性。

其剧烈程度分别用粘性系数（动量扩散系数）和导热系数（热扩散系数）来表示。

若将脉动所引起的动量扩散程度和热扩散程度也类似的用两个扩散系数来表示，便于将湍流与层流问题比较，方程式表达也更方便。

二、湍流动量扩散系数tν1877年，布斯涅斯克（K.J.Boussinesq）仿照牛顿粘性定律的形式，将湍流附加应力与当地的时均速度梯度联系起来，即（3.5.1）其中，时均流场中应变：由此给出湍流动力粘度系数tµ定义：（3.5.2）相应地，（3.5.3）ν相对应。

称为湍流的动量扩散系数或湍流运动粘度，与层流的这样，湍流的总应力可表示为：（3.5.4）三、湍流热扩散系数tα仿照Fourier导热定律的形式，将脉动引起的附加热流与当地的时均温度梯度关联起来，（3.5.5）就定义了湍流导热系数tλ（3.5.6）而（3.5.7）与层流中，分子热运动引起的热扩散率类似，称为湍流热扩散系数。

等温面，同一瞬间，同温各点连成的面等温线，等温面与任一截面的交线物体内一个点在同一时刻，只能有一个温度值，因此同一时刻，不同温度的等温面（线）不可能相交。

所研究的物体是连续体，等温面（线）不可能终止在物体的内部，它只能终止在物体的边界上，或者自身形成的封闭曲面（线）。

温度梯度: 等温面法线方向上温度的变化率，向量，指向温度增加的方向（变化最剧烈的方向）傅立叶定律：在导热现象中，单位时间内通过给定截面所传递的热量，正比例于垂直于该截面方向上的温度变化率和截面面积，而热量传递的方向与温度升高的方向相反导热系数与温度有关、与方向有关（各向异性，如：木材、纤维、汽车轮胎）两表面接触时，不贴合部分存在的空隙将产生一个热阻（空气导热系数小），称为接触热阻。

减小接触热阻的方法：(a) 光滑；(b) 表面干净；(c) 加导热油碳粉、金属粉。

导热物体内温度场随时间变化的导热过程为非稳态导热过程即使对穿过平壁的导热来说，非稳态导热过程中在与热流方向相垂直的不同截面上热流量也是处处不等的，这是非稳态导热区别于稳态导热的一个特点热辐射：由于热的原因而产生的电磁波辐射，发射辐射能是各类物质的固有特性 辐射的本质既具有波动性，又具有粒子性热辐射的特点：(1) 不依靠物质接触而进行热量传递；即：不需要介质的存在，在真空中就可以传递能量(2) 辐射换热过程伴随能量形式的转化：物体热力学能----电磁波能 ----物体热力学能(3) 一切物体只要温度大于 0 K ，都会不停地发射热射线;高温物体辐射给低温物体的能量大于 低温物体辐射给高温物体的能量；总的结果是热 由高温传到低温气体：对辐射能几乎没有反射能力0 1ρατ=+=；固体和液体：分子排列非常紧密，投射辐射能在进入物体很小距离内就被全部吸收 黑体：能全部吸收外来射线的物体1α=白体：能全部反射外来射线的物体1ρ=透明体：能被外来射线全部透过的物体1τ=自然界中并不存在黑体、白体和透明体；它们只是实际物体热辐射性能的理想模型辐射强度：物体表面朝着某给定方向、对垂直于该方向的单位投影面积而言，在单位时间、单位立体角内所发射的全波长的能量辐射力：发射体每单位面积、在单位时间、向半球空间所发射的全波长能量定向辐射力：发射体的单位面积、在单位时间内、向某个方向单位立体角内发射的辐射能 光谱定向辐射力：发射体的单位面积、在单位时间内、向半球空间的某给定方向单位立体角内，在波长 λ 附近的单位波长间隔内发射的辐射能量。

热统（thermodynamics）是研究热现象和能量转换的一门物理学科，关注物质与能量之间的相互作用和转换规律。

热统的研究对象包括热力学系统、热力学过程、热力平衡等概念，以及通过热力学定律和方程式来描述和解释这些现象。

热统是现代物理学的重要组成部分，应用广泛，涉及到能源利用、工程设计、环境保护等领域。

第二章：热力学系统热力学系统是指被研究的物体或物质，它可以是一个孤立系统（与外界无能量和物质交换）、封闭系统（与外界只有能量交换）或开放系统（与外界有能量和物质交换）。

热力学系统的研究包括系统的状态和性质、系统的宏观描述、系统的微观结构等内容。

第三章：热平衡和热力学过程热平衡是指一个系统内各部分之间没有温度梯度和热能的交换，系统内各部分达到了热力学平衡。

热力学过程是指系统从一个状态转变到另一个状态的过程，包括等温过程、绝热过程、等容过程和等压过程等。

热力学过程的研究可以通过热力学定律和方程式来描述和计算。

第四章：热力学定律热力学定律是热统的基本原则，包括热力学第一定律（能量守恒定律）、热力学第二定律（热力学不可逆定律）和热力学第三定律（绝对零度不可实现定律）。

这些定律是热力学研究的基础，对于解释和预测热力学现象有着重要的意义。

第五章：热力学方程式热力学方程式是研究热力学系统和过程的数学工具，包括理想气体状态方程、克拉珀龙方程和范德瓦尔斯方程等。

这些方程式可以用来描述系统的状态、性质和变化规律，对于工程设计和能源利用有着重要的应用价值。

第六章：热力学循环热力学循环是指一系列热力学过程组成的闭合系统，它可以是热机循环、冷冻循环和吸热循环等。

热力学循环的研究可以用来改善能源利用效率、优化工程设计和提高能源设备的性能。

第七章：热力学平衡和热力学势热力学平衡是指在均匀系统中，各部分的宏观性质保持恒定的状态，它可以用来描述系统的稳定性和性质。

热力学势是用来描述系统平衡状态和稳定性的参量，包括熵、焓、自由能和吉布斯函数等。

热传导的原理和计算知识点总结热传导是热量传递的三种基本方式之一，在我们的日常生活和众多工程领域中都有着广泛的应用。

理解热传导的原理和掌握相关的计算方法，对于解决实际问题和深入研究热学现象至关重要。

接下来，让我们详细探讨一下热传导的原理和计算的重要知识点。

一、热传导的原理热传导的本质是由于物质内部存在温度梯度，导致分子热运动的能量从高温区域向低温区域传递。

简单来说，就是高温部分的分子具有较高的动能，它们与低温部分的分子相互碰撞和作用，从而将能量传递过去。

这种传递过程的强弱与物质的导热性能有关。

不同的物质具有不同的导热系数，导热系数越大，热传导的能力就越强。

例如，金属通常具有良好的导热性能，而空气的导热性能则相对较差。

热传导的速率还与温度梯度的大小成正比。

温度梯度越大，热传导的速度就越快。

这就好比一个斜坡的坡度越大，物体下滑的速度就越快。

二、热传导的基本定律——傅里叶定律傅里叶定律是描述热传导现象的基本定律，它指出：在热传导过程中，单位时间内通过垂直于热流方向的单位面积的热量，与温度梯度成正比，与导热面积成正比。

数学表达式为：＄Q ＝ kA\frac{dT}｛dx}＄，其中＄Q$ 表示热流量，即单位时间内传递的热量；＄k$ 是导热系数；＄A$ 是导热面积；＄＼frac{dT}｛dx}＄是温度梯度。

需要注意的是，这里的负号表示热流的方向与温度梯度的方向相反，即热量总是从高温处向低温处传递。

三、导热系数导热系数是表征物质导热能力的重要参数。

它取决于物质的种类、结构、密度、湿度、温度等因素。

对于固体材料，导热系数主要取决于其晶体结构和化学成分。

一般来说，金属的导热系数较高，如铜、铝等；非金属固体的导热系数较低，如塑料、橡胶等。

液体的导热系数通常比固体小，而且液体的导热系数随温度的升高而略有减小。

气体的导热系数最小，而且随温度的升高而增大。

在实际应用中，我们需要根据具体的情况选择合适导热系数的材料，以满足热传导的要求。

绪论1。

什么是传输过程?传输过程是动量传输、热量传输、质量传输过程的总称，简称“三传” 或者“传递现象”。

是工程技术领域中普遍存在的物理现象.动量传输:垂直于流体流动的方向上，动量由高速度区向低速度区的转移。

热量传输：热量由高温度区向低温度区的转移.质量传输：物系中一个或几个组分由高浓度区向低浓度区的转移。

2.“三传”之间的联系：动量、热量、质量三种传输过程有其内在的联系,三者之间有许多相似之处，在连续介质中发生的“三传” 现象有共同的传递机理。

在实际工程中，三种传输现象常常是同时发生的。

3。

传输原理主要研究什么？传输原理主要研究传输过程的传递速率大小与传递推动力及阻力之间的关系。

4.传输过程的本质：传输过程是物质或能量从非平衡态到平衡态转移的物理过程。

是某物质体系内描述体系的物理量（如温度、速度、组分浓度等）从不平衡状态向平衡状态转移的过程。

5.金属加工成形的分类热态成形—-金属的成形过程，是在较高温度状态下，通过高温手段,使金属成形。

冷态成形——金属在常温下,使金属成形。

如：切削、冲压、拔丝。

5.金属热态成形的四种工艺（“三传” 现象广泛存在于其中）铸造:液态(或固液态）金属——注入模具中——降温、凝固.锻压：金属加热至塑性变形抗力小、但是仍然为固体的状态，采用锻打、加压手段，而获得一定的形状的工艺方法。

焊接：焊接是通过加热、加压，或两者并用，用或者不用填充材料,使两工件产生原子间结合的加工工艺和连接方式。

热处理：热处理就是将工件通过热处理（高温加热,冷却速度不同）达到调整材质（如基体组织发生变化,硬度发生变化）,以及削除应力.动量传输第一章流体及其流动1。

动量传输起因，以及对热量、质量传输的影响：（1）流体内部不同部位的质点或集团的流动速度不一致。

(2）流动速度的不一致，必然导致动量分布不均匀。

属于不平衡态,必然发生动量的交换或传递过程。

（3）这样的动量传递，就会影响到热量和质量的传输过程。

导热传热：导热是温度分布不均匀的，并相互接触的物质体系中，靠分子／原子尺度的运动所进行的一种热量传递方式。

对于这种微观分子／原子尺度运动所产生的传热行为及宏观上的传热速率，由传热第一定律，即傅立叶导热定律 对流传热：对流是指流体各部分之间发生相对位移时所引起的热量传递过程。

也称牛顿换热式）来计算流体与固体壁之间的传热流速率q y ： q y <0表示-y 方向 式中：T s －固体表面温度..T ∞－流体的平均温度h －称为对流换热系数(也常称牛顿对流换热系数) ［w/m 2℃］由上分析可知，对流换热系数与各种复杂因素有关：v 及流动方式（层流、紊流）； λs 和λ及界面的几何、物理条件等。

在工程对流换热流计算中，h 通常用实测的方法来确定，对于简单流动情况下，也可用理论分析的方法确定。

辐射传热：物体通过电磁波的形式向环境传递热量的过程，为辐射传热。

对于表面温度为T 的物体与单位时间通过单位面积向外发出的辐射能，也称热流密度q ，可表达为： T －绝对温度（K ）σ0－黑体辐射常数(5.67x10-8w/(m 2.K 4))ε－与发射和吸收辐射电磁波的物体、环境表面状况 和几何条件有关的系数（黑度）可见，辐射传热流密度q 与T 的4次方成正比。

温度场：物体中所有位置温度的集合称为该物体中的温度场。

等温面：在同一时刻，物体中温度相同的各点的集合（通常为曲面或曲线），称为等温面（或等温线）。

等温面的性质：1）等温面(线)的某点法线方向上单位距离长度的温度变化最大；2）代表不同温度的等温面(线)均不相交。

（若相交，则在相交处有两个温度，是错误的） 温度梯度：物体中温度场沿某一方向上单位距离长度上的温度变化量，称为该方向上的温度梯度。

温度场T(t,x,y,z)在x 方向上的变化，可写为：等温面(线)上某点P 处的法线方向 上的温度变化最大，因而，通常将等温面(线)在P 点的法线方向上的温度梯度，称为物体在P 点上空间温度梯度。