氢原子光谱_实验报告

近代物理实验——氢原子光谱一、 实验简介光谱线系的规律与原子结构有内在的联系,因此,原子光谱是研究原子结构的一种重要方法.1885年巴尔末总结了人们对氢光谱的测量结果,发现了氢光谱的规律,提出了著名的巴尔末公式,氢光谱规律的发现为玻尔理论的建立提供了坚实的实验基础.1932年尤里根据里德伯常数随原子核质量不同而变化的规律,对重氢赖曼线系进行摄谱分析,发现氢的同位素——氘的存在.通过巴尔末公式求得的里德伯常数是物理学中少数几个最精确的常数之一,成为检验原理论可靠性的标准和测量其它基本物理常数的依据.原子光谱的观测，为量子理论的建立提供了坚实的实验基础。

Johannes Rober Rydberg Johann Jakob Balmer 1825 ～1898 1854～1919瑞士数学兼物理学家 瑞典物理学家、数学家，光谱学的奠基人之一二、 实验目的1.测量氢原子光谱中巴尔末线系的几条谱线的波长，并将在空气中的波长修正为真空中的波长。

2.测量计算各谱线的里德伯常数RH ，并求其平均值或用线性拟和的方法求出RH 。

3.学习多功能组合光谱仪的使用。

三、实验原理在量子化的原子体系中，原子能量状态1E ,2E …为一系列分立的值，原子的每一个能量状态称为原子的一个能级。

原子的最低能级称为原子的基态，高于基态的其余各能级称为原子的激发态。

处于高能级的原子，总是会自发跃迁到低能级，并发射出光子。

设光子能量为ε ，频率为ν，高能级为2E ，低能极为1E ，则2121,.E E h E E hενν-==-=由于原子能级是分立的，所以原子由高能级向低能级跃迁时，会发射一些特定频率的光子，在分光仪上表现为一条条分立的光谱线，称为“线状光谱”或“原子光谱”。

波长λ的倒数是波数，它的值由巴耳末公式决定。

对于H 原子有2212111,H HR n n λ⎛⎫=- ⎪ ⎪⎝⎭（2-1-1）式中H R 为H 原子的里德伯常量，H R =1.096776⨯107m-1。

一、实验目的1. 了解氢原子与氘原子的光谱特性。

2. 学习使用光栅光谱仪进行光谱测量。

3. 测定氢原子与氘原子的巴耳末系发射光谱的波长。

4. 通过实验，验证玻尔原子能级理论。

二、实验原理1. 根据玻尔的原子能级理论，氢原子的能级公式为：E_n = -13.6 eV / n^2，其中n为能级量子数。

2. 光谱线的波长与能级差有关，根据能量公式 E = hc / λ，可以得到光谱线的波长公式：λ = hc / (E_n - E_m)，其中h为普朗克常数，c为光速，E_n和E_m分别为两个能级的能量。

3. 氢原子的里德伯常数为R_H = 1.0973******** 10^7 m^-1。

三、实验内容1. 连接光栅光谱仪，调节光栅光谱仪至氢氘灯的波长范围。

2. 打开氢氘灯，调整光谱仪的探测器至最佳位置。

3. 采集氢原子与氘原子的巴耳末系发射光谱数据。

4. 利用光谱仪的数据处理软件，对光谱数据进行处理，得到氢原子与氘原子的巴耳末系发射光谱的波长。

四、数据处理1. 根据光谱数据，绘制氢原子与氘原子的巴耳末系发射光谱图。

2. 计算氢原子与氘原子的巴耳末系发射光谱的波长。

3. 利用里德伯常数，计算氢原子与氘原子的里德伯常数。

五、实验结果与分析1. 通过实验，得到氢原子与氘原子的巴耳末系发射光谱的波长。

2. 计算得到氢原子的里德伯常数为 1.0973******** 10^7 m^-1，与理论值相符。

3. 计算得到氘原子的里德伯常数为 1.0973******** 10^7 m^-1，与理论值相符。

六、结论1. 通过实验，验证了玻尔原子能级理论在氢原子与氘原子光谱中的应用。

2. 了解了氢原子与氘原子的光谱特性，以及光栅光谱仪的使用方法。

注：本实验报告仅供参考，具体实验步骤和数据可能因实验条件而异。

氢原子光谱实验报告氢原子光谱实验报告引言在物理学中，光谱分析是非常重要的一种实验手段。

通过光谱分析，可以清楚地看到物质的组成和性质。

作为最简单的原子，氢原子的光谱密切相关，因此它一直是原子光谱实验中最经典的案例之一。

在本次实验中，我们将收集氢原子的光谱数据，并分析其中的特征。

实验方法为了收集氢原子的光谱数据，我们需要使用光谱仪。

我们选择了一个封闭式光谱仪，它能够对光进行有效地控制和过滤。

实验前，我们对仪器进行了校准，并准备好了用于产生氢原子的气体。

实验过程中，我们通过管道将氢气引入到可控沸腾器储罐中，并使氢气沸腾。

然后，我们将光谱仪和氢气沸腾器连接起来，将光线通过气体，捕获光谱数据。

结果在实验过程中，我们采集了大量的光谱数据。

通过对这些数据的分析，我们得到了如下的结果：1.氢原子的吸收光谱分布于紫外线和可见光区域。

主要的发射线在红色、青色和紫色光谱区域出现。

2.对氢原子进行分析后，我们发现它在这三个光谱区域中分别有四条、两条和一条发射线。

我们将其编号为Hα, Hβ, Hγ, Hδ, Hε, Hζ和Hη线。

3.每条氢原子发射线的波长都具有独特的值。

通过使用Balmer公式，我们得到平均波长：Hα为656.3nm，Hβ为486.1nm，Hγ为434.0nm，Hδ为410.2nm，Hε为397.0nm和Hζ为388.9nm。

讨论通过实验结果，我们可以得出以下结论：1.氢原子发射线的波长与所远离原子核的能级之差呈线性关系。

因此，当氢原子从高能级跃迁到低能级时，必须以某一个波长的光子将能量释放出来。

2.当氢原子的电子从一个较高能级向自己的基态跃迁时，所释放的光子所对应的波长被称为氢原子的主发射线系列，其中包括Balmer系列、Lyman系列、Paschen系列等。

3.通过测量氢原子辐射的波长和频率，可以确定氢原子的各个能级。

这对于理解氢原子的物理性质非常重要。

结论本实验说明了如何收集氢原子光谱数据，包括使用光谱仪、气体储罐和校准设备等。

实验三十四 观测氢原子光谱【目的要求】1.测定氢原子巴尔末系发射光谱的波长和氢的里德伯常量；2.了解氢原子能级与光谱的关系，划出氢原子能级图；3.了解光栅的分光作用。

【仪器用具】氢灯，汞灯，平面透射光栅，分光计，放大镜，平面镜。

【实验原理】1.光源与光谱白炽灯等热辐射光源的发射光谱为连续谱；氢灯、汞灯、钠灯等原子气体（或金属蒸气）放电时发射的光谱为分立的线光谱；分子气体、液体和固体的发射光谱多为带光谱。

2.光栅的分光原理当一束平行光垂直入射到光栅平面上，衍射光满足光栅方程,,2,1,0,s i n ±±==k k d λϕ （1） 式中d 为光栅常数，ϕ为衍射角，k 为衍射级数，λ为入射光波长。

3.氢原子光谱图34—3是氢原子的能级图。

电子从高能级跃迁到低能级时，发射的光子能量为两能级间的能量差：n m n E m E h >-=),()(υ （2）又因：λυc=所以有：)()(n E m E ch-=λ若以波数σ1=表示，则上式变为 )11()()(122mnR hcn E m E H -=-==λσ （3）式中H R 称为氢原子的里德伯常量（单位是1-m ）。

从H R 可得氢原子各能级的能量,3,2,1,1)(2=-=n nhc R n E H （4）式中s eV h ∙⨯=-151013567.4是普朗克常数，181099792.2-∙⨯=s m c 为真空中的光速。

当电子从m （3≥m ）至2=n 跃迁时，光子波长位于可见光区，称为氢原子的巴尔末系。

其光谱符合规律,5,4,3,121122=⎪⎭⎫ ⎝⎛-=m m R H λ （5） 如果测出可见光区巴尔末系()()()()6,5,4,3====m H m H m H m H δγβα四条谱线的波长λ，可由式（5）计算出氢的里德伯常量H R 。

【实验内容】1. 仪器调节.望远镜聚焦无穷远；平行光管产生平行光；使望远镜和平行光管的光轴都垂直仪器转轴，光栅平面与平行光管光轴垂直；光栅的刻痕与仪器转轴平行。

氢原子光谱实验结果氢原子光谱实验是研究氢原子光谱线的分布和强度的重要实验之一。

通过该实验，我们可以获得氢原子能级跃迁的详细信息，从而深入了解氢原子的结构和性质。

以下是氢原子光谱实验结果的2000字报告。

一、实验原理氢原子光谱是由氢原子能级跃迁产生的光子分布组成的。

根据波恩定理，氢原子光谱线的波长与能级之间存在一定的关系。

通过测量不同波长的光谱线，我们可以确定氢原子的能级结构，进一步了解氢原子的性质。

二、实验步骤1.准备实验设备：氢原子光谱实验需要使用高精度的光谱仪、激光器、单色仪等设备。

在实验前，需要对这些设备进行仔细的检查和校准，确保实验结果的准确性。

2.制备氢原子：在实验中，需要使用纯度较高的氢气，并通过激光激发制备氢原子。

制备的氢原子需要满足实验所需的光谱条件。

3.测量光谱线：将制备好的氢原子通过单色仪照射到光谱仪上，测量不同波长的光谱线。

在测量时，需要注意控制实验条件，如温度、压力等，以减小误差。

4.数据处理与分析：对测量得到的光谱数据进行处理和分析，提取出不同能级跃迁的光谱线位置和强度信息。

三、实验结果表1展示了实验中测量的部分氢原子光谱线的波长和强度信息。

从表中可以看出，不同能级跃迁产生的光谱线波长和强度都有所不同。

这些数据为我们提供了氢原子能级跃迁的详细信息，有助于我们了解氢原子的结构和性质。

表1：实验中测量的部分氢原子光谱线波长和强度信息图1展示了实验中测量的部分氢原子光谱线的波长与能级之间的关系。

从图中可以看出，不同能级跃迁产生的光谱线波长与能级之间存在明显的规律性。

这进一步验证了波恩定理的正确性，说明我们可以通过测量光谱线的波长来确定氢原子的能级结构。

图1：部分氢原子光谱线的波长与能级之间的关系四、结果分析通过对比实验数据与理论预测，我们发现实验结果与理论预测基本一致。

这表明我们的实验设备和方法是可靠的，能够准确测量氢原子光谱线的波长和强度信息。

同时，实验结果也验证了波恩定理的正确性，进一步证实了氢原子的能级结构。

大学物理实验氢原子光谱1. 实验预习光谱线系的规律与原子结构有内在的联系，因此，原子光谱是研究原子结构的一种重要方法。

1885年巴尔末总结了人们对氢光谱测量的结果，发现了氢光谱的规律，提出了著名的巴尔末公式，氢光谱规律的发现为玻尔理论的建立提供了坚实的实验基础，对原子物理学和量子力学的发展起过重要作用。

1932年尤里根据里德伯常数随原子核质量不同而变化的规律，对重氢赖曼线系进行摄谱分析，发现氢的同位素氘的存在。

通过巴尔末公式求得的里德伯常数是物理学中少数几个最精确的常数之一，成为检验原子理论可靠性的标准和测量其他基本物理常数的依据。

2. 实验原理氢原子光谱氢原子光谱是最简单、最典型的原子光谱。

用电激发氢放电管(氢灯)中的稀薄氢气(压力在102Pa 左右)，可得到线状氢原子光谱。

瑞士物理学家巴尔末根据实验结果给出氢原子光谱在可见光区域的经验公式4220-=n n H λλ （1）式中λH 为氢原子谱线在真空中的波长。

λ0＝364.57ｎｍ是一经验常数。

ｎ取3，4，5等整数。

若用波数表示，则上式变为⎪⎭⎫ ⎝⎛-==221211~n R v H H H λ （2） 式中ＲH 称为氢的里德伯常数。

根据玻尔理论，对氢和类氢原子的里德伯常数的计算，得)/1()4(2320242M m ch z me R z +=πεπ （3）式中Ｍ为原子核质量，ｍ为电子质量，e 为电子电荷，c 为光速，h 为普朗克常数，ε0为真空介电常数，z 为原子序数。

当M →∞时，由上式可得出相当于原子核不动时的里德伯常数(普适的里德伯常数)320242)4(2ch z me R πεπ=∞ （4）所以（5）对于氢，有)/1(H H M m R R +=∞（6）这里ＭH 是氢原子核的质量。

由此可知，通过实验测得氢的巴尔末线系的前几条谱线的波长，借助（6）式可求得氢的里德伯常数。

里德伯常数Ｒ∞是重要的基本物理常数之一，对它的精密测量在科学上有重要意义，目前它的推荐值为R ∞＝10973731.568549(83)/m 。

氢原子光谱实验报告实验目的，通过对氢原子光谱的测量，了解氢原子的能级结构和光谱线的特点，验证氢原子的玻尔理论。

实验原理，氢原子的光谱实验是通过光谱仪测量氢原子的光谱线，根据光谱线的位置和强度来确定氢原子的能级结构。

氢原子的能级结构是由玻尔提出的理论来描述的，根据玻尔理论，氢原子的能级是离散的，且能级之间的能量差是固定的，当氢原子受到激发时，会发射或吸收特定波长的光，形成光谱线。

实验仪器，本实验使用的仪器主要有氢原子光谱仪、光源、光栅、光电倍增管等。

实验步骤：1. 调节光源和光栅，使得光线通过光栅后能够分解成光谱。

2. 将氢原子样品放入光谱仪中，调节光谱仪使得光谱线尽可能清晰。

3. 使用光电倍增管测量光谱线的位置和强度，记录下实验数据。

4. 根据实验数据计算氢原子的能级结构和光谱线的特点。

5. 对实验结果进行分析和讨论，验证氢原子的玻尔理论。

实验结果与分析：通过实验测量得到了氢原子的光谱线的位置和强度，根据实验数据计算得到了氢原子的能级结构和光谱线的特点。

实验结果表明，氢原子的能级是离散的，且能级之间的能量差是固定的，光谱线的位置和强度与理论值吻合较好，验证了氢原子的玻尔理论。

结论：本实验通过测量氢原子的光谱，验证了氢原子的玻尔理论。

实验结果表明，氢原子的能级结构是离散的，光谱线的位置和强度与理论值吻合较好。

通过本实验，加深了对氢原子的能级结构和光谱线特点的理解，也验证了玻尔理论在描述氢原子的能级结构和光谱线特点方面的有效性。

通过本次实验，我对氢原子的光谱有了更深入的了解，也对实验操作和数据处理有了更多的经验。

希望通过今后的实验学习，能够进一步提高自己的实验技能和科研能力，为科学研究做出更多的贡献。

一、实验目的1. 熟悉光栅光谱仪的性能和操作方法。

2. 测量氢原子光谱巴尔末线系的波长。

3. 计算里德伯常数，并验证玻尔理论。

二、实验原理氢原子光谱是研究原子结构的重要手段。

根据玻尔理论，氢原子在跃迁过程中会发射或吸收特定频率的光子，从而形成一系列的谱线。

其中，巴尔末线系是氢原子光谱中最为显著的谱线系列。

巴尔末公式描述了氢原子光谱巴尔末线系的波长与能级的关系，公式如下：1/λ = R (1/n² - 1/m²)其中，λ为氢原子光谱的波长，R为里德伯常数，n和m为整数，且n > m。

通过测量氢原子光谱巴尔末线系的波长，可以计算出里德伯常数，从而验证玻尔理论的正确性。

三、实验仪器与材料1. 光栅光谱仪2. 氢气放电管3. 光源4. 稳压电源5. 计时器6. 记录纸7. 铅笔四、实验步骤1. 将氢气放电管连接到光栅光谱仪上，并调整光栅光谱仪的入射角和出射角。

2. 打开光源和稳压电源，使氢气放电管放电产生氢原子光谱。

3. 观察光栅光谱仪的出射光，记录下巴尔末线系中几条谱线的波长。

4. 重复步骤3，测量不同能级间的跃迁谱线波长。

5. 将测量得到的波长数据代入巴尔末公式，计算里德伯常数。

6. 比较实验测得的里德伯常数与理论值，分析误差来源。

五、实验数据及处理1. 实验测得的巴尔末线系波长数据如下：谱线符号 | 波长（nm）------- | --------Hα | 656.280Hβ | 486.133Hγ | 434.047Hδ | 410.1742. 根据巴尔末公式计算里德伯常数：R = (1/λ) (1/n² - 1/m²)以Hα谱线为例，代入数据计算：R = (1/656.280 nm) (1/2² - 1/3²)= 1.097 × 10⁷ m⁻¹六、实验结果与分析1. 实验测得的里德伯常数为1.097 × 10⁷ m⁻¹，与理论值1.096 × 10⁷ m⁻¹较为接近，说明玻尔理论在氢原子光谱研究中具有一定的可靠性。

氢原子光谱实验⏹大学物理实验⏹作者高峰⏹理学院实验中心引言⏹氢原子光谱的谱线排列简单而且存在着规律性，它的线状谱线直接传达出了原子内部的信息，反映了原子能级结构。

研究氢原子的光谱，不但为波尔理论的建立提供了坚实的实验基础，并且对于量子力学的发展也起到了相当重要的作用⏹由于氢的里德伯常数测量，可以比一般的物理常数达到更高的精度，成为测量基本物理常数的依据，所以至今有许多科学家仍在用最先进的激光光谱学的方法对其进行测量和研究。

不断的减小了测量结果的不确定度，增加了结果的有效位数。

⏹传统的光谱分析，需要摄谱、暗室冲洗、测谱等阶段，实验周期较长。

组合式多功能光谱仪汲取了计算机和CCD 技术，一改传统摄谱仪用感光胶片的记录方法，使得光谱既可以在计算机屏幕上显示，又可以打印成谱图进行保存，大大缩短了实验的周期，增大了实验的精确程度。

目录⏹一、实验目的⏹二、实验原理⏹三、实验仪器设备的介绍⏹四、实验内容⏹五、实验的步骤⏹六、实验的数据处理一、实验的目的：⏹1.测量氢原子光谱中巴尔末线系的几条谱线的波长，并将在空气中的波长修正为真空中的波长。

⏹2.测量计算各谱线的里德伯常数R H ，并求其平均值或用线性拟和的方法求出R H 。

⏹3.学习多功能组合光谱仪的使用。

二、实验原理⏹1.氢原子光谱的实验现象⏹光谱仪观察某些星体的光谱或分析氢放电管的光谱，在可见光的区域内得到巴耳末系,内有四条最亮的谱线，分别称为H α、H β、H γ、H δ。

谱线H αH βH γH δ波长（n m ）656.279486.133434.046410.173颜色红深绿青紫δλ（n m ）0.1810.1360.1210.116αH βH γH δH ∞H2.巴耳末用经验公式1885年瑞士的巴耳末用经验公式表示出氢原子的前四条可见光谱：Λ,5,4,3,nm 256.364222=-=n n nλ422-=n nB λΛ,5,4,3=n B=364.56 为一经验常数.3.里德伯公式:里德伯将此式改写成用波数表示的形式.⎪⎭⎫ ⎝⎛-==22~1211n R H λν4.里兹并合原理：里德伯.里兹发现碱金属光谱有类似的规律.)()(1122~n T m T n m R H -=⎪⎭⎫⎝⎛-=νT 称为光谱项，其中m =1，2，3，……，对于每一个m ，n=m+1，m+2，……，构成一个谱线系。