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高纯锗γ谱仪在高能区效率刻度方法研究

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山西大学学报（自然科学版）３２（Ｓ１）：６７～６９，２００９　Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　Ｓｈａｎｘｉ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ（Ｎａｔ．Ｓｃｉ．Ｅｄ．）　

文章编号：０２５３—２３９５（２００９）Ｓ１　００６７—０３　高纯锗　谱仪在高能区效率刻度方法研究　

李振，弟宇呜　（第二炮兵工程学院１０２室，陕西西安７１００２５）　

摘　要：介绍了高纯锗　谱仪在宽能区的效率刻度发展状况，并着重探讨了　谱仪在高能区的双线法和核反应法　两种刻度方法．　关键词：高纯锗　谱仪；效率刻度；双线法；核反应法　中图分类号：ＴＬＳ１４　文献标识码：Ａ　

０　引言　高纯锗ｙ谱仪的效率刻度一直是人们关心的一个课题，是利用ｙ能谱进行放射性核素活度定量计算的　基础．对高纯锗），谱仪进行效率刻度不仅要有高精度的效率曲线，还要能覆盖较宽的能区．　在小于２．７　ＭｅＶ的低能区，已有许多可供选择的标准源，例如　Ｎａ、５４　Ｍｎ、５７　Ｃｏ　６０　Ｃｏ　８８　Ｙ、ｎ。Ｂａ　１　３７　ｃｓ、¨　Ｅｕ、弛　Ｔｈ、　“Ａｍ、　Ｎａ等．这些放射性同位素标准源不仅发射多条７射线，而且这些有用的７射线由　些国家的标准实验室共同合作，进行多次独立测量，互相比对评价给出推荐发射率标准，数据误差一般小　于２％，好的到千分之几．特别像船Ｎａ、５４Ｍｎ、　Ｚｎ、¨　Ｃｓ、２０３　Ｈｇ等放射标准源，是由４邢一丫或Ｋ　Ｘ射线一７符　合测量给出的绝对发射率．它们可用于初级标准，作绝对效率刻度，精度一般在千分之几ｎ］．　然而在大于２．７　ＭｅＶ的高能区，效率刻度存在严重的问题：　（１）现有的同位素ｙ标准源发射的能量很难超过３．５　ＭｅＶ，至今还没发现理想的高能ｙ射线同位素标　准源；　（２）尽管　Ｃｏ和。　Ｇａ源可以拓展到３．５　ＭｅＶ和４．８　ＭｅＶ，但在Ｅ　＞２　ＭｅＶ能区，由国际原子能机构　（ＩＡＥＡ）给出的相对强度的分支比Ｉ　有错误，其ｙ射线分支比数据有待进一步测量澄清；　（３）能量和效率的函数关联至今还不明确，使得实验数据点的内插以及数据点的外延具有很大的不确定　性　．　

１　主要方法　目前，高纯锗７谱仪在高能区的效率刻度运用较多的是双线法和核反应法．　１．１双线法　双线法可以用来把相对效率刻度曲线拓展到高能区，有些放射性核素，它们能发射高能和低能ｙ射线，　这些低能和高能　射线对的强度比是精确知道的，最好是１：１（放射性核素。。Ｃｏ和　Ｎａ就是很好的例子），　并且内转换系数都为零，这时就可以利用标准源在低能区的测量点把效率刻度拓展到高能区．　有一种更有效、更准确的刻度方法是利用函数模型．Ｆｒｅｅｍａｎ和Ｊｅｎｋｉｎ¨３　介绍了一种半经验函数（包括　光电效应和康谱顿散射），Ｋａｎｅ和ＭａｒｉｓｃｏｔｔｉＥ胡给出了一个完全经验函数（在对数表中的２次多项式），而　Ｔｈｏｍａｓ等　和Ｓｅｙｆａｒｔｈ等　则示范运用Ｍｏｎｔｅ　Ｃａｒｌｏ方法进行效率刻度．ＭｃＮｅｌｌｅｓ和Ｃａｍｐｂｅｌｌ　１］贝０提出　可以利用标准源和非刻度源相结合进行全能峰的绝对效率刻度．　在早期的研究中，运用双线法，利用一些放射性核素，比如　Ｎａ２４　Ｎａ、　Ｓｃ、５０　Ｍｎ、　Ｎｂ、８８　Ｙ　６０　Ｃｏ、　

收稿日期：２００８—１１－２３　作者简介：李振（１９８０一），男，山东泰安人，第二炮兵工程学院在读硕士，核军控专业　山西大学学报（自然科学版）　”　Ｍｏ、　Ａｇ、”　Ｈｆ、。　Ｂｉ和　Ｔｈ／　Ｔ１，能够把刻度能区拓展到５８　ｋｅＶ（　Ｈｆ）～２　７５４　ｋｅＶ（弘Ｎａ）．后来　还有其他的一些核素，比如蝎ｓｃ、　Ｍｎ和　Ｎｂ，它们有些是初级标准源．利用初级标准源和非刻度源的射线　对相结合，Ｙｏｓｈｉｚａｗａ等　在２８０￣２　７５０　ｋｅＶ能区内，把绝对效率刻度曲线精度提高到了０．３　～０．５　．而　Ｌｕｄｉｎｇｔｏｎ和Ｈｅｌｍｅｒｌｇ　，通过近期的研究，在４３３￣２　７５４　ｋｅＹ能区内，把相对效率刻度精度提高到了０．１　０．２％．　１．２核反应法　在轻核区的质子共振俘获反应和热中子俘获反应，能够产生能量高达１２　ＭｅＶ的ｙ射线．核反应¨Ｎ（ｎ，　）　Ｎ在能区１　６７８～１０　８２９　ｋｅＶ内是非常合适的标准源．它能发射大量有用的丫射线，这些ｙ射线在整个　能区内分布均匀，并且能级纲图中的几乎每一能级仅存在一对级联跃迁口　．每个中子俘获反应７射线的绝　对发射率与放射性衰变中ｙ射线的绝对发射率是一致的，并且反应速率（由反应截面控制）跟衰变的活度是　相似的．因为这样，“Ｎ（ｎ，７）反应是可以作为初级标准源来使用的，尽管它多半时候还是用作相对标准源．　后来由ＭｃＭａｓｔｅｒ团队把氮的绝对发射率精度提高到了１　的水平　，随后就作为了１９９１　ＩＡＥＡ的ｙ　射线标准值．这些数据近期被Ｊｕｒｎｅｙ等人口。　证实，并得到了进一步的改进．其他的关于质子和中子俘获标　准的参考值在后来的研究中也被提出．在　。Ｎａ（Ｐ，ｒ）和　Ａ１（Ｐ，ｒ）反应中，ｙ射线射线的能量能达到　１１．６　ＭｅＶ，相对强度精度大约０．５　．因此，低能区的标准刻度源和核反应相结合，使得在高能区内进行效　率刻度成为可能．例如，利用　Ｃｌ（ｎ，７）反应产生），射线，７射线的绝对发射率精度可以达到２％～３　ｌ１　．但　可惜的是没人研究基于（Ｐ，ｒ）和（ｎ，　）反应的效率刻度，是否具有一致性．　“Ｎ（ｎ，＾ｙ）反应作为刻度源并不能让人完全满意，因为反应截面太小，只有８０　ｍｂ．科学工作者做了大量　研究，发现　Ｃ１（ｎ，７）。　Ｃ１反应，能产生高达８．５　ＭｅＶ的），射线，是更好的选择，它的发射率的确定非常重　要．　表１　“Ｎ（ｎ，丫）　Ｎ和　ＣＩ（ｎ。　）　Ｃｌ反应部分），射线的绝对强度　Ｔａｂｌｅ　１　Ａｂｓｏｌｕｔｅ　ｉｎｔｅｎｓｉｔｉｅｓ　ｏｆ　ｓｏｍｅ　Ｙ－ｒａｙｓ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｒｅａｃｔｉｏｎｓ　ｏｆ　Ｎ（ｎ，丫）”Ｎ　ａｎｄ　Ｃｌ（ｎ，．ｒ）　ＣＩ　反应类型　Ｅｙ／ｋｅＶ　Ｉｙ／　反应类型　Ｅ￣／ｋｅＶ　Ｉｙ『／　

注：“Ｎ（ｎ，７）　Ｎ热中子总俘获截面０．０８　ｂ，　ＣＩ（ｎ，７）　Ｃ１热中子总俘获截面４３．６０　ｂ　）Ｏ））））７　Ｏ　８　１　Ｏ　２　５　７　３　９　ｌ　２　１　２　６　２　５　８　２　９　３　４　７　６　９　７　Ｏ　６　７　Ｏ　６　９　２　６　７　８　４　５　１　９　６　９　ｌ　９　１　１　２　２　１　

８　５　Ｏ　０　１　２　９　９　８　３　７　８　０　２　３　３　Ｏ　６　９　３　６　８　Ｏ　５　８　５　５　２　２　５　１　１　２　２　２　３　４　５　５　５　

ｙ　ｎ　Ｎ　）　））Ｏ　））））４）９　６　１）５　３　４　５（４（（（４（（（（４（４　５　３（８　４　４　２　８　２　６　４　３　８　３　Ｏ　６　７　３　Ｏ　５　３　５　Ｏ　２　１　１　２　２　２　３　６　Ｏ　２　２　３　４　１　Ｏ　２　７　２　４　７　８　９　９　７　２　８　６　６　８　４　Ｏ　Ｏ　３　ｌ　５　０　１　８　８　６　Ｏ　０　６　６　１　Ｏ　５　７　７　ｌ　６　９　８　Ｏ　７　１　１　１　ｌ　３　５　６　ｎ　Ｃ　李振等：高纯锗７谱仪在高能区效率刻度方法研究　６９　表２双线法效率刻度标准源　Ｔａｂｌｅ　２　Ｓｔａｎｄａｒｄ　ｓｏｕｒｃｅｓ　ｆｏｒ　ｃａｌｉｂｒａｔｉｏｎ　ｗｉｔｈ　ｄｏｕｂｌｅ　ｌｉｎｅ　ｍｅｔｈｏｄ　放射源　Ｅ　／ＭｅＶ　Ｅ　１一Ｅ　２／ＭｅＶ　Ｒ—Ｉ（７　）ＩＩ（７２）　。　Ｎ（Ｐ，　）　Ｓ¨１＿　１．３１７　６．５７—４．５０　１．０１７士０．００６　０．７６７　７．７０—２．８４　０．９８ｌ±０．００２　０．９９２　１０．７６—１．７８　０．８Ｏ６±０．０１０　“Ｎ（Ｐ，７）　Ｏ１。１　０．２７８　０．７６～６．７９　１．００±０．０８　１．３８—６．１８　１．００±０．０５　２．３７　５．１８　１．００±０．０３　Ｎａ　２．７５—１．３７　０．９９９（ｄ０．００２）　

２　结论　关于全能峰效率刻度最好的函数模型一直没找到．在文献中提出了各种线形和非线形函数模型，但是通　过一种简单、准确的方法建立Ｇｅ探测器的效率方程，现在仍然是一个难题，特别是在宽能区范围内．　

参考文献：　［１２　袁观俊，魏　涛，郭兰英．了射线探测器在宽能区光峰效率精密刻度进展ＥＪ］．原子能科学技术，２００３，３７（４）．　Ｅ２２　ＭＯＬＮＡＲ　Ｇ　Ｌ，ＲＥＶＡＹ　ＺＳ，ＢＥＬＧＹＡ　Ｔ．Ｗｉｄｅ　Ｅｎｅｒｇｙ　Ｒａｎｇｅ　Ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ　Ｃａｌｉｂｒａｔｉｏｎ　Ｍｅｔｈｏｄ　ｆｏｒ　Ｇｅｄｅｔｅｃｔｏｒｓ［Ｊ］．Ｎｕｃｌｅａｒ　Ｉｎｓｔｒｕｍｅｎｔｓ　ａｎｄ　Ｍｅｔｈｏｄｓ　ｉｎ　Ｐｈｙｓｉｃｓ　Ｒｅｓｅａｒｃｈ　Ａ，２００２，４８９：１４０　１５９．　ｒ３］ＦＲＥＥＭＡＮ　Ｊ　Ｍ，ＪＥＮＫＩＮ　Ｊ　Ｇ，Ｎｕｃ１．［ｎｓｔｒ．ａｎｄＭｅｔｈ．１９６６，４３：２６９．　ｒ４］ＫＡＮＥ　Ｗ　Ｒ，ＭＡＲＩＳＣ０ＴＴＩ　Ｍ　Ａ，Ｎｕｃ１．Ｉｎｓｔｒ．ａｎｄＭｅｔｈ，１９６７，５６：１８９．　ｒ５］　ＴＨ０ＭＡＳ　Ｇ　Ｅ，ＢＬＡＴＣＨＬＥＹ　Ｄ　Ｅ，Ｂ０ＬＬＩＮＧＥＲ　Ｍ．Ｎｕｃ１．Ｉｎｓｔｒ．ａｎｄＭｅｔｈ，１９６７，５６：３２５．　ｒ６］　ＳＤＹＦＡＲＴＨ　Ｈ，ＨＡＳＳＡＮ　Ａ　Ｍ，ＨＲＡＳＴＮＩＫ　Ｂ，ｅｔ　ａ１．Ｎｕｃ１．Ｉｎｓｔｒ．ａｎｄＭｅｔｈ，１９７２（１０５）：３０１．　［７３　ＭｃＮｄｉｅｓ　Ｌ　Ａ，ＣＡＭＰＢＥＬＬ　ｊ　Ｌ．Ｎｕｃ１．Ｉｎｓｔｒ．ａｎｄ　Ｍｅｔｈ，１９７３，１０９：２４１　ｒ８］　ＹＯＳＨＩＺＡＷＡ　Ｙ，ＩＷＡＴＡ　Ｙ，ＫＡＫＵ　Ｔ，ｅｔ　ａ１．Ｎｕｃ１．Ｉｎｓｔｒ．ａｎｄ　Ｍｅｔｈ，１９８０，１７４：１０９．　ｒ９］　Ｉ　ＵＤＩＮＧＴ０Ｎ　Ｍ　Ａ，ＨＥＩ　ＭＥＲ　Ｒ　Ｇ．Ｎｕｃ１．Ｉｎｓｔｒ．ａｎｄ　Ｍｅｔｈ　Ａ，２０００，４４６：５０６．　ｒ１Ｏ］　Ｉ　ＯＰＥＲ　Ｇ　Ｄ，ＴＨ０ＭＡＳ　Ｇ　Ｅ．Ｎｕｃ１．Ｉｎｓｔｒ．ａｎｄ　Ｍｅｔｈ，１９７２，１０５：４５３．　ｒｌ１］　ＫＥＮＮＥＴＴ　Ｔ　Ｊ，ＰＲＥＳＴＷＩＣＨ　Ｗ　Ｖ，ｌＳＬＡＭ　Ｍ　Ａ，ＫＥＲＲ　Ｓ　Ａ．Ｎｕｃｌ　Ｉｎｓｔｒ　ａｎｄ　Ｍｅｔｈ，１９８０（１７４）：５３９．　ｒ１２］　ＪＵＲＮＥＹ　Ｅ　Ｔ，ＳＴＡＲＮＥＲ　Ｊ　Ｗ，Ｉ　ＹＮＮ　Ｊ　Ｅ，ＲＡＭＡＮ　Ｓ．ＰｈｙｓＲｅｖ　Ｃ，１９９７，５６：１１８．　ｒ１３］　Ｃ０ＣＥＶＡ　Ｃ，ＢＲＵＳＥＧＡＮ　Ａ，ＶＡＮ　ＤＥＲ　ＶｏＲＳＴ　Ｃ．Ｎｕｃｌ　Ｉｎｓｔｒ　ａｎｄ　Ｍｅｔｈ．Ａ，ｌ９９６，３７８：５ｌｌ＿　

Ｈｉｇｈ　Ｅｎｅｒｇｙ　Ｒａｎｇｅ　Ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ　Ｃａｌｉｂｒａｔｉｏｎ　Ｍｅｔｈｏｄｓ　ｆｏｒ　ＨＰＧｅ　Ｙ—ｒａｙ　Ｓｐｅｃｔｒｏｍｅｔｅｒ　

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γ谱快速测定土壤中226Ra的含量

γ谱快速测定土壤中226Ra的含量

γ谱快速测定土壤中226Ra的含量摘要：根据226ra及其子体的累积规律，推导出226ra活度的计算公式，研究了该公式在高纯锗γ谱仪对土壤样品测量分析中的应用效果，并与传统γ能谱法的结果进行比对。

研究结果表明，该方法能够快速测定土壤中226ra的含量，适用于时间要求较紧的测量工作。

关键词：γ能谱法；高纯锗γ谱仪；快速测定；土壤镭含量中图分类号： x837 文献标识码： a 文章编号： 1009-8631（2013）01-0032-02引言在铀矿开采及选冶活动后，产生大量的放射性污染物[1]。

这些污染物中含有238u、232th和226ra等一些长寿命的放射性核素。

在放射性污染源项调查和辐射环境评价中都需要监测土壤中这些主要放射性核素含量[2]。

采用化学方法测镭不仅繁杂而且流程长。

而使用多道（hpge）γ谱分析方法方便、准确、可靠，无需消耗样品[3]。

用γ能谱法对一些寿命长、本身γ辐射能量及发射率都低的核素进行测量时，通常是通过测量其子体核素发射的特征γ射线来达到测量目的。

例如利用234th能量为63.3kev或92.6kev的特征γ射线来测定238u。

但这种方法的前提条件是在待测母体核素与子体须达到放射性平衡。

232th也是一个γ辐射发射率很低，而且γ辐射能量也很低的天然放射性核素，对其运用γ能谱法测定时，也是在放射性平衡的前提下，通过测量钍系子体的特征γ射线来测定母体232th的活度。

综上所述传统γ能谱法在对样品中部分放射性核素测定时，须考虑待测核素与子系是否达到放射性平衡。

根据母体与子体核素的衰变动力学关系，通过测量子体核素初始与末尾时刻的活度就可以求解母核活度。

由于无需等待平衡，该方法节约时间。

1 铀镭系中226ra及其子体226ra是天然放射性系列铀镭系中的核素。

226ra有一条能量为186.2kev特征γ射线，理论上可以用其来直接测定226ra。

但是其发射率低，而且对于同轴型hpgeγ谱仪来说，这一能区（60～190kev）是探测效率变化最大的区域，也易受其他核素（235u发出的185.7kev）的干扰，因此一般不选择这条γ射线峰来测定226ra。

07低本底高纯锗γ谱仪

07低本底高纯锗γ谱仪

峰康比：≥75：1
峰形参数：FW0.1M/FWHM≤2.0，FW0.2M/FWHM≤3.1
致冷：垂直冷指，液氮致冷或电致冷
采用智能连接单元同数字化谱仪连接；探测器回温时高压自动切断。
2、数字化谱仪
最大数据通过率：大于100kcps；
具有自动最优化、自动极零、零死时间校
正和虚拟示波器等功能；
系统变换增益（存储器分段）：由计算机选择为16,384，8192，4096，2048，1024或512道；
1台
5、低本底铅室：
要求进口铅室；
铅室主体材料和构造：外层≥9.5mm厚低碳钢、中层≥100mm厚铅、内衬材料为铜或锡。
整体浇注；
铅室与探测器匹配，易于样品测量。
6、液氮储藏罐
配工作用罐1个（进口），另配一个储藏运输罐。
7、冷指延长杆1个
8、液氮传输装置1套
自增压液氮传输装置，包括橡皮传输导管。
9、台式电脑1台、激光打印机一台；
10、标准刻度源：能量刻度源一个，能量范围：30~2000KeV；至少有四个以上能量刻度点，活度在1µCi；具有国家法定证书。效率刻度体标准源三套：其中包括建材体标准刻度源、生物体标准刻度源和液态体标准刻度源，效率刻度体标准源核素能量覆盖范围在30~2000 KeV，至少有7个以上能量刻度点，具有国家法定证书。
CPU型号Intel奔腾双核、内存大小2048MB、硬盘容量320GB、光驱类型DVD-R、显示器大小19英寸宽屏LED、显卡独立、显存容量512MB、声卡集成、1000Mbps以太网、多功能读卡器、4个USB2.0、三年质保。
打印机：配有250页进纸盒10页优先进纸槽，大于20页/分钟的专业打印机速度。
积分非线性≤0.025%；微分非线性≤1%；
ortec高纯锗γ能谱仪的操作规程

ortec高纯锗γ能谱仪的操作规程

ortec高纯锗γ能谱仪的操作规程1. 引言ortec高纯锗γ能谱仪是一种用于测量γ射线能量和强度的专业仪器，广泛应用于核物理、核化学、地质学、环境监测等领域。

正确的操作规程对于获得准确可靠的实验数据至关重要。

2. 仪器介绍ortec高纯锗γ能谱仪是一种精密的实验仪器，包括探头、预放大器、主放大器、多道分析器、数据采集系统等组成，其中探头是最关键的部分，它能够将γ射线转化为电信号，经放大和处理后得到能谱图谱。

在进行实验前，需要对仪器进行严格的检查和校准，确保各部件工作正常。

3. 实验准备在进行实验前，需要提前准备好样品、标准源、液氮等实验必需品，同时检查理化参数表以确定实验条件，如激发源的选择、采集时间、能谱分辨率等。

4. 开机操作开机前需要依次打开预放大器、主放大器以及多道分析器，确保仪器各部件能够相互连接和正常工作，同时检查电子学通道和HV电压，确保各参数设置正确。

5. 样品测量将待测样品放置在仪器探头下方，通过软件设置实验参数，如采集时间、能谱范围等，然后开始数据采集，并进行背景测量以减少干扰。

6. 数据处理对采集到的数据进行处理，包括峰识别、能量校正、峰面积计数等步骤，最终绘制出能谱图谱。

在处理数据时，需要注意峰的选择和背景的扣除，以获取准确的分析结果。

7. 实验总结在实验结束后，需要对实验过程进行总结和回顾，包括对实验结果的分析和结论，以及实验中可能存在的误差和改进的方向。

同时对整个操作流程进行评估，总结经验和教训。

个人观点和理解我认为ortec高纯锗γ能谱仪的操作规程十分重要，它直接关系到实验结果的准确性和可靠性。

在进行实验前，需要对仪器和实验条件进行充分的了解和准备，以确保实验过程顺利进行。

在操作过程中，需要严格按照规程进行，尤其是在数据处理和结果分析环节，需要细心谨慎地进行，避免因操作不当而产生误差。

在实验结束后，需要对实验过程进行总结和反思，总结经验和教训，为以后的实验工作提供参考。

井型高纯锗探测器体源样品无源效率刻度

井型高纯锗探测器体源样品无源效率刻度

第29卷第12期强激光与粒子束Vol.29，No. 12 2017 年12 月HIGH POWER LASER AND PARTICLE BEAMS Dec. , 2017井型高纯锗探测器体源样品无源效率刻度郑洪龙U2，庹先国U3，石睿U3，张贵宇S韩强1，程一鸣3 (.四川理工学院化学与环境工程学院，四川自贡643000;2.中国工程物理研究院核物理与化学研究所，四川绵阳621900 ;3.西南科技大学核废物与环境安全国防重点学科实验室，四川绵阳621010)摘要：采用蒙特卡罗程序M C N P建立物理模型，对井型高纯锗探测器的效率进行虚拟刻度。

模拟计算在密度为0.41.2g* c m-3的6种不同成分环境样品中，探测器对Y射线的探测效率，当能量高于0.10M c V时，体源样品的探测效率主要与样品密度、Y射线能量相关。

以土壤、水和植物油样品为代表，结合所选取的函数模型，确定了密度范围0. 1〜1.6g*c m-3的固体源、密度1.0g*c m-3的水溶液和密度0.92g*c m-3的油溶液体源的效率函数及参数。

实验采用标准源，对探测效率模拟结果进行了验证，探测效率的模拟值与实验值符合较好，二者误差均在3%以内。

说明M C N P程序可以较为准确地模拟计算井型高纯锗探测器对Y射线的探测效率，验证了该无源效率刻度方法的准确性和可行性。

关键词：高纯锗；探测效率；蒙特卡罗；密度；能量；函数中图分类号：T I814文献标志码：A doi：10. 11884/H P L P B201729. 170240在Y能谱分析中，高纯锗探测器具有良好的能量分辨率，被广泛应用于放射性核素的定性和定量分析[1]。

其中，井型高纯锗探测器常用于测量土壤、河沙、岩石等环境取样样品的核素活度，实现探测器的准确效率刻度，直接关系到样品核素含量测定的准确度[23]。

针对不同的待测样品，制作标准源样品进行实验效率刻度，标 准源需要制成与待测样品几何形状、介质成分和密度一致的样品，这给标准源的制备提出了较高的技术要求[4]，同时需要花费大量的时间和费用[5]。