单轴晶体主折射率的测量
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晶体的电光效应介质因电场作用而引起折射率变化的现象称为电光效应,介质折射率和电场的关系可表示为:+++=20bE aE n n (1)式中n 0是没有外加电场(E =0)时的折射率,a 和b 是常数,其中电场一次项引起的变化称为线性电光效应,由Pokels 于1893年发现,故也称为Pokels 效应;由电场的二次项引起的变化称为二次电光效应,由Kerr 在1875年发现,也称Kerr 效应,在无对称中心晶体中,一次效应比二次效应显著得多,所以通常讨论线性效应。
尽管电场引起折射率的变化很小,但可用干涉等方法精确地显示和测定,而且它有很短的响应时间,所以利用电光效应制成的电光器件在激光通信、激光测距、激光显示、高速摄影、信息处理等许多方面具有广泛的应用。
[实验目的]研究铌酸锂晶体的横向电光效应,观察锥光干涉图样,测量半波电压;学习电光调制的原理和实验方法,掌握调试技能;了解利用电光调制模拟音频光通信的一种实验方法;[实验原理]1. 晶体的电光效应 按光的电磁理论,光在介质中传播的速度为210)(−==µεn c c ,ε为介电系数,是对称的二阶张量,即ji ij εε=,由此建立的D 和E 的关系为:j j i i E D ε= (3,2,1,=j i ) (2)即: 333232131332322212323132121111E E E D E E E D E E E D εεεεεεεεε++=++=++=在各向同性的介质中,εεεε===332211,D 和E 成简单的线性关系,光在这类介质中以某一确定速度传播;但在各向异性的介质中,一般情况下各方向的折射率却不再相同,所以各偏振态的光传播速度也不同,将呈现双折射现象。
如果光在晶体中沿某方向传播时,各个方向的偏振光折射率都相等,则该方向称为晶体的光轴。
若晶体只含有一个这样的方向,则称为单轴晶体。
通常用折射率椭球来描述折射率与光的传播方向、振动方向的关系。
光的折射实验折射率的测量光的折射实验是一种常见的实验方法,用于测量材料的折射率。
本实验旨在通过测量光线从空气中射入不同材料中的折射角和入射角,计算出材料的折射率。
实验原理:光线从一种介质传播到另一种介质时,由于介质的密度和光的速度不同,光线会发生折射现象。
根据斯涅尔定律,光线在两种介质界面上的折射角和入射角之间存在一个简单的关系:n1*sinθ1 = n2*sinθ2其中,n1和n2分别表示两种介质的折射率,θ1和θ2分别为入射角和折射角。
实验步骤:1. 准备实验材料:一片透明的玻璃或者有机玻璃板,一块平整的桌面,一支激光笔。
2. 将玻璃板固定在桌面上,使其与桌面垂直。
这样可以简化实验,保证光线在垂直入射时不会发生折射。
3. 打开激光笔,将激光光束从玻璃板的一侧射入,使其直接通过玻璃板。
4. 在玻璃板的另一侧,将一张纸片或者光屏放置在与光线垂直的位置,并调整位置使得光点处于最明亮的状态。
5. 在光屏上观察到的光点位置,标记为A点。
6. 移动激光笔,使得光线通过玻璃板另一侧的位置稍微倾斜,然后再次在光屏上观察到的光点位置,标记为B点。
7. 使用标尺测量出A点和B点之间的距离,记为AB。
8. 使用量角器或者经纬仪测量出A点和B点与玻璃板垂直的夹角,分别记为θ1和θ2。
9. 根据斯涅尔定律,使用实验数据计算玻璃板的折射率。
计算方法:根据斯涅尔定律,可以得到下列公式:n = sinθ1 / sinθ2其中,n为玻璃板的折射率。
实验注意事项:1. 实验时要注意激光束的安全,避免直接照射眼睛。
2. 保持实验环境的稳定,避免外部光线的干扰。
3. 尽量使玻璃板的表面平整和清洁,以保证光线的传播。
4. 测量角度时要准确使用量角器或者经纬仪。
实验结果和讨论:根据实验数据,计算出玻璃板的折射率。
重复实验多次,取平均值来提高实验的准确性。
相比于传统的折射仪测量方法,光的折射实验更简单、直观,且所需材料简单易得。
但是实验结果可能受到多种因素的影响,如激光光束的投射角度、玻璃板的表面状况等。
光的折射与折射率的实验测量方法光的折射是一种常见的现象,而折射率则是描述光在不同媒介中传播速度的物理量。
在实验中测量折射率时,有许多方法可供选择。
本文将介绍一种简单而有效的方法,通过测量光在水和玻璃中的折射角来计算折射率。
首先,我们需要准备一些实验材料。
我们需要一块透明的玻璃板和一个透明的容器,如玻璃杯,以及一束光源,如激光笔或手电筒。
此外,我们还需要一个直尺和一个测角器。
将透明容器中注满水,确保水平面与玻璃板平行。
将玻璃板垂直插入水中,确保板的一部分在水中,一部分在空气中。
这样,当光通过玻璃板时,会发生折射。
接下来,我们将激光笔或手电筒指向玻璃板。
可以看到,光束从空气中射向玻璃板时会发生折射,形成一个折射光束。
我们将观察到折射光束从玻璃板射向水中时再次发生折射。
我们需要测量这两种情况下的折射角。
前一种情况下,我们可以用直尺测量入射光线与垂直线之间的夹角,即入射角。
同时,我们可以用测角器测量折射光线与垂直线之间的夹角,即折射角。
这两个角度都需要记录下来。
然后,我们将玻璃板移到水中更深的位置,确保它与水平面垂直。
这将导致入射角和折射角的变化。
我们再次使用直尺和测角器测量这两个角度,并将它们记录下来。
接下来,我们可以使用折射定律来计算折射率。
折射定律表明入射角、折射角和两个媒介的折射率之间存在一个关系。
根据折射定律的公式,我们可以通过测量的入射角、折射角和水的折射率,计算出玻璃的折射率。
重复以上步骤,可以进行多组实验,以减小误差并获得更准确的结果。
最后,我们可以取多组实验的平均值作为玻璃的折射率。
通过这种实验测量折射率的方法,我们可以深入了解光的性质,并学习如何使用基本的实验工具和原理来进行科学的测量和计算。
了解光的折射和折射率对于我们理解光在不同介质中传播的行为以及许多实际应用具有重要意义。
总而言之,光的折射与折射率的实验测量方法可通过测量入射角和折射角来计算折射率。
这种实验简单易行,不需要复杂的仪器和设备,是了解光学原理和学习科学方法的有效途径。
测量光的折射率的实验步骤和技巧实验目的:测量光的折射率,了解光的传播规律,掌握测量光的折射率的实验步骤和技巧。
实验器材:光源、凸透镜、凹透镜、平面玻璃片、直尺、纸张、铅笔、直角三棱镜、折射仪。
实验步骤:1. 利用直角三棱镜将光线折射出来,将光源放置于侧面,保证光线能够被准确折射出来。
2. 将凸透镜放置在直角三棱镜的一条腿上,调整凸透镜位置,使光线经过凸透镜后能够聚焦成一条明亮的光线。
3. 在凸透镜光线聚焦的位置上方放置一个平面玻璃片,并用铅笔在纸上标记平面玻璃片的位置。
4. 将凹透镜放置在凸透镜聚焦的光线下方,调整凹透镜的位置,使光线经过凹透镜后能够散开成一条较暗的光线。
5. 在凹透镜散开光线的位置下方放置一个平面玻璃片,并用铅笔在纸上标记平面玻璃片的位置。
6. 用直尺测量凸透镜与平面玻璃片之间的距离(记作d1),凹透镜与平面玻璃片之间的距离(记作d2)。
7. 用直角三棱镜固定一根光线,通过调整平面玻璃片与直尺之间的距离,使光线从空气中射入玻璃片,再从玻璃片出射。
8. 测量光线射入玻璃片前后的角度(分别记作θ1和θ2)。
9. 根据光的折射定律(n1 sinθ1 = n2 sinθ2),计算出光的折射率n2。
实验技巧:1. 在进行实验前,检查实验器材的完好性,确保光源、透镜和玻璃片清洁且无损坏。
2. 在确定光线位置时,可以用纸张或透明胶带调整位置,使光线尽量垂直通过透镜和玻璃片。
3. 在测量距离时,使用直尺或其他测量工具,尽量减小误差,保证测量结果的准确性。
4. 在测量角度时,使用量角器或其他角度测量工具,将角度读数调整至最精确的位置,以提高测量结果的准确性。
5. 实验结束后,清洁实验器材并将其妥善存放,以便下次使用。
通过以上实验步骤和技巧,可以准确测量光的折射率,并深入了解光的传播规律。
实验中需要注意清洁和准确度,以获得可靠的实验结果。
单轴晶体主折射率的测量
晶体的折射率可以采用多种方法测量,如椭偏仪法、棱镜耦合法和最小偏向
角法等。椭偏仪法对样品的要求不高,可用于测量薄膜和块体样品的折射率、消
光系数等有关参数,但其精度较低。棱镜耦合法测量方便,速度快。
缺点是只能测量固定激光波长下的折射率,对于不同波长下折射率的研究,
很不方便。最小偏向角法可以精确的测量样品折射率的值,但对样品的尺寸以及
通光效果有一定的要求。
在本文中,我将主要介绍最小偏向角法。
一、测量原理
当一束单色平行光入射到棱镜上,经过两次折射后射出,入射光线与出射光
线之间的夹角δ 称为偏向角,如图(1)所示。 转动三棱镜,改变入射光对光
学面 AB 的入射角,出射光线的方向也随之改变,在此过程中δ 存在一个最小
值,这个偏向角便是最小偏向角δmin 。
图1 最小偏向角的确定
一束单色平行光a以入射角1i投射到棱镜面AB上,经棱镜两次折射后以4i角
从AC面射出,成为光线b,则入射光a与出射光b的夹角成为偏向角。其大
小为:
1234
=iiii()(-+-)
(1)
即
14
=iiA+
(2)
因为棱镜已经给定,所以顶角A和折射率n已确定不变,所以偏向角是1i的函
数,随入射角1i而变。转动三棱镜,改变入射光对光学面AB的入射角1i,出射光
线的方向也随之改变,即偏向角发生变化。沿偏向角减小的方向继续缓慢转动
三棱镜,使偏向角逐渐减小;当转到某个位置时,若再继续沿此方向转动,偏向
角又将逐渐增大,偏向角在此位置达到最小值,称为最小偏向角,用表示。
用微商算法可以证明,当14ii(或23ii)时,偏向角有最小值,此时满足
min12Ai (3)
2
2
A
i
(4)
根据折射定律,三棱镜的折射率为
min22sin()sin()nAA (5) 测出
三棱镜顶角A及最小偏向角min ,即可由上式算出棱镜材料的折射率。
二、样品切割与制备的要求
晶体按其结晶学对称性分为七个晶系。每个晶系的晶体折射率椭球的主轴与
晶体的晶轴取向是有一定关系的。尽管本文主要讲述的是单轴晶体主折射率的测
量,但是为了更好的理解,现在将对各向同性介质,单轴晶体和双轴晶体的样品
的切割和制备都进行一定的介绍。
光波在各向同性晶体中传播时,只存在一个折射率n,在切割测试样品时,只
需加工一个任意取向的棱镜样品。
当光波在单轴晶体或双轴晶体中传播时,将发生双折射现象,这时相应有两
个或三个折射率出现。
对于单轴晶体,要使晶体的光轴位于所作的棱镜的折射棱角的等分面内,便
可测得晶体的两个折射率no、ne。
对于双轴晶体,必须切割两个一定取向的棱镜,才可测得三个主折射率。如:
人工晶体所生长的某硼酸盐类晶体,属单斜晶系,其棱镜的切割方法为:一个棱镜
的折射棱角的等分面平行晶体的结晶学b面(010),当入射光波矢垂直入射到棱
角内的(010)面时,可测出与主折射率n2相垂直的另两个主折射率n1与n3,为了
确定晶体折射率椭球的主坐标轴与其晶轴取向之间的关系,还要求使棱镜的底面
为晶体的结晶学c面(或a面)。在切割另一个棱镜时,使晶体的结晶学b面平行
于棱镜的晶棱AA′,并使晶体的结晶学(001)面落在棱镜的折射棱角的等分面上,
可测出n2及另一个落在由n1与n3构成的椭圆截面内的一折射率na′,由n1、
n3和na′可算出晶体的结晶学a轴相对折射率主轴n3的夹角。
三、 实验过程
将待则晶体加工成一个光学棱镜,使两通光面均与光轴平行。一束由汞灯发
射的自然光经准直后,垂直光轴入射于棱镜会产生双折射现象。O光和e光以不
同的偏向角从棱镜另侧射出,通过望远镜观察到两组光谱,对应每一个入射波长
有两条谱线,又由于光在晶体内是垂直于光轴传播,所以e光的折射率恰为主折
射ne,当各条谱线处于对应的最小偏向角δmin时,用(5)式便可算出各入射波
长相应的折射率ne和no。即
min22sin()oesin()nAA
,
3.1 分光计的调整,测棱镜顶角:
图2 分光计图解
(1)将棱镜置于分光计的载物台上,并使棱镜的三个面与载物台的三个调平
螺丝(a,,b,c)的相对位置如图(3)所示,且调节螺钉使载物台大致水平。
图(3)
(2)
准直望远镜:目的是将望远镜中的十字分划线调整到目镜和物镜的焦平
面上,也就是望远镜对无穷远调焦。其方法是:先将望远镜轴线大致调水平。调
好视度,使自目镜中清晰看到十字分划线。开亮照明灯泡。转动载物台使棱镜的
一个光学面对准望远镜的管口,从望远镜中观察,并慢慢转动载物台使该光学面
反射的光线进入望远镜,此时视场中出现一亮斑,前后调节高斯目镜,使得到最
清晰的亮十字像为止。
(3)调节望远镜的轴线与载物台的中心轴垂直:调节载物台的调平螺钉(即调
棱镜光学面的倾斜),使由棱镜光学面反射回来的十字像与十字分划线的垂直距
离减小一半,另一半由调节望远镜的俯仰螺钉,使十字像与十字分划线完全重合。
再转动分光计游标盘(载物台与之联动),使棱镜的另一通光面对准望远镜作同样
调节。如此反复耐心地调整,直至两通光面的反射像都与十字分划完全重合为止,
这时望远镜的轴线便和载物台中心轴垂直,以后不再作任何调动。
图 4
(4)测量棱镜顶角,由图(4)知,∠A=1800- α,测α的方法是:锁紧游
标盘,转动望远镜,先后对准棱镜的两个通光面进行微调,使反射的亮十字像望
远镜中的十字分划线完全重合,先后记下刻度盘上的读数T1和T2,则α=|T1-
T2|。测量多次,取平均值—。
(5)调节平行光管:调节的内容是水平、准直、狭缝的垂直度和宽度。其方
法是,断开望远镜照明电流,取下载物台上的棱镜,开启汞灯并照明平行光管狭
缝。将巳调好的自准直望远镜对准平行光管,从目镜中看到狭缝的像,调节狭缝
的前后位置和宽度,达到成细而亮的清晰的竖直像,再调节平行光管俯仰螺钉,
使狭缝像被望远镜的十字分划线水平线基本平分。
3.2 测量最小偏向角
(1)如图(4)所示,将棱镜置于载物台上,使平行光由AB面入射,转动望远
镜从棱镜的另一侧(AC面)观察,再缓慢转动游标盘(即增大i角),同时使望远镜
作相应转动,当i角增大至一定角度时,从望远镜中便可观察到e光和o光的光
谱。
(2)将望远镜看着黄色谱线,慢慢转动游标盘(即改i变角),当i改变到某一
值时,谱线将折回,然后再仔细左右转动游标盘,准确确定折回点的位置,同时
锁紧游标盘,用微调螺钉,使望远镜的十字分划线竖线精确对准黄谱线,测出黄
谱线的出射位置d(黄)。
图(4)
(3)锁紧望远镜与刻度盘螺钉,取下棱镜,转动望远镜,使十字分划线与平行光
管狭缝像重合,测得入射光的方向d0,则其对应的最小偏向角便是:
oddmin (6)
测量棱镜顶角(A)、测量最小偏向角(δmin),就可计算出主折射率no、ne。
四、单轴晶体折射率色散
实验上测得单轴晶体在不同波长下的折射率。折射率的色散行为本质是由材料的能带结
构决定的。描述单轴晶体折射率色散的典型塞尔迈耶尔方程为
22
2
,eiiiiiBnADioC或
(7)
式中 A,B,C,D 均为常数,λ 是以微米为单位的波长。通过对多个波长下获得的
数据进行最小二乘法拟合,就可以得到单轴晶体折射率色散对应的塞尔迈耶尔方程。